ly thuyet dan hoi chuong 1

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 1   mở đầu   các khái niệm chung

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 1 mở đầu các khái niệm chung

... niệm chung 1. 1 1. 1.Cơ Cơhọc học––Cơ Cơhọc họcvật vậtrắn rắnbiến biếndạng dạng 1. 2 1. 2.Cơ Cơhọc họcmôi môitrường trườngliên liêntục tục 1. 3 1. 3.Lý Lýthuyết thuyếtđàn đànhồi hồi 1. 4 1. 4.Các Cáckhái ... hồi July 2009 Đàn hồi phi tuyến Đàn hồi tuyến tính Đàn hồi phi tuyến Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 12 1. 4 Các khái niệm chung (1) 1. 4 .1 Mơi ... kháiniệm niệmchung chung July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com ®¹i häc 1. 1 Cơ học – Cơ học vật rắn biến dạng (1) CƠ HỌC (MECHANICS) (Nghiên

Ngày tải lên: 14/04/2016, 11:59

16 919 0
Giáo trình lý thuyết đàn hồi   phần 1

Giáo trình lý thuyết đàn hồi phần 1

... = a 31? ??x + a32y + a33z Hoán vị vòng ta có: x = a 31? ??y + a32z + a33x (4 .14 ) Phương trình (1) hệ phương trình (4 .10 ) : x = a12y + a13z + a 11? ??x Đồng (4 .14 ) (1) ta có : a 31 = a12 a32 = a13 a33 ... a32 = a13 a33 = a 11 Vì aij = aj i  a12 = a 21 a 31 = a13 a32 = a23 28 * Đặt a = a 11 = a22 = a33 b = a12 = a 21 = a13 = a 31 = a23 Bằng phép hoán vị vòng phương trình (4,5,6) hệ (4 .10 ) ta có : c = ... a12y + a13z + a 11 x Đồng nhất (4 .14 ) và (1) ta có : a 31 = a12 a32 = a13 a33 = a 11 Vì aij = aj i  a12 = a 21 a 31 = a13 a32 = a23 28 * Đặt a = a 11 = a22... xét về mặt vật của

Ngày tải lên: 06/12/2015, 01:03

31 242 0
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 2   một số khái niệm cơ bản về đại số ten xơ

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 2 một số khái niệm cơ bản về đại số ten xơ

... Ten xơ bậc cao July 2009 ⎡ a 111 a1 21 ⎢ Aijk = ⎢a 211 a2 21 ⎢⎣ a 311 a3 21 a1 31 ⎤ ⎥ a2 31 ⎥ a3 31 ⎥⎦ Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 2 .1 Ten xơ hệ toạ ... học, vật có tính chất khác ⎡a1 ⎤ ⎢ ⎥ Ai = ⎢a2 ⎥ ⎢⎣a3 ⎥⎦ A = [a ] Vô hướng: khối lượng July 2009 Vec tơ: vận tốc ⎡a 11 a12 a13 ⎤ ⎢ ⎥ Aij = ⎢a 21 a22 a23 ⎥ ⎢⎣a 31 a32 a33 ⎥⎦ Tenxơ: ứng suất Tran ... 2 .1. 1 Hệ thống ký hiệu Các ký hiệu đặc trưng hay nhiều số, chẳng hạn: , a j , aijk , qui ước: số chữ La tinh lấy giá trị 1, 2, aij biểu thị phần tử a1 , a2 , a3 biểu thị phần tử a 11 , a12 , a13

Ngày tải lên: 14/04/2016, 11:59

14 423 0
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 5   hệ các phương trình cơ bản và các mô hình môi trường liên tục

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 5 hệ các phương trình cơ bản và các mô hình môi trường liên tục

... ⎡σ 11 σ 12 σ 13 ⎤ ⎢ ⎥ Tσ = ⎢σ 21 σ 22 σ 23 ⎥ ⎢⎣σ 31 σ 32 σ 33 ⎥⎦ Ten xơ ứng suất nhớt July 2009 ⎤ ⎡− p ⎢ −p ⎥ ⎢ ⎥ ⎢⎣ 0 − p ⎥⎦ Áp suất nhiệt động học Phụ thuộc chất loại chất lỏng ? ?12 ? ?13 ⎡? ?11 ... ⎢σ 21 σ 22 σ 23 ⎥ ⎢⎣σ 31 σ 32 σ 33 ⎥⎦ Ten xơ ứng suất nhớt July 2009 0 ⎤ ⎡− p 0 ⎢ 0 −p 0 ⎥ ⎢ ⎥ ⎢⎣ 0 0 − p ⎥⎦ Áp suất nhiệt động học Phụ thuộc bản chất từng loại chất lỏng ? ?12 ? ?13 ⎡? ?11 ... ... tpnt2002@yahoo.com 13 (39) 5. 6 Chất lỏng tưởng 5. 6.2 Chất lỏng chuyển động Các dòng vật chất chuyển động tương đối với nhau, xảy ra hiên tượng trượt nên xuất hiện ứng suất tiếp ⎡σ 11 σ 12 σ 13 ⎤

Ngày tải lên: 14/04/2016, 11:59

22 480 0
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 3   lý thuyết về ứng suất

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 3 lý thuyết về ứng suất

... 33 ∑ X = ⇒ ∂x + ∂x + ∂x + f3 = ⎜ ρ dt ⎟ ⎝ ⎠ ρ July 2009 khối lượng riêng ? ?13 ? ?11 ? ?12 ? ?12 + ? ?12 d x1 x1 ? ?11 + ? ?11 d x1 x1 M x1 K ? ?13 + ? ?13 d x1 x3 x1 ••Hệ Hệphương phươngtrình trìnhcân cânbằng Navier-Cauchy ... σ − I1σ + I2σ − I3 = I1 = σ 11 + σ 22 + σ 33 σ 11 σ 12 σ 22 σ 23 σ 11 σ 13 I2 = + + σ 12 σ 22 σ 23 σ 33 σ 13 σ 33 July 2009 (3.23) σ 11 σ 12 σ 13 I3 = σ 12 σ 22 σ 23 σ 13 σ 23 σ 33 Tran Minh ... phần ứng suất mặt nghiêng: σ 11 l1 + σ 21l2 + σ 31l3 = pν σ 12 l1 + σ 22 l2 + σ 32 l3 = pν (3 .10 ) σ 13 l1 + σ 23l2 + σ 33l3 = pν C ? ?13 p ν2 ? ?11 p ? ?1 B ? ?12 pν3 σ23 A σ 21 σ22 ν x3 •• Ứng Ứngsuất suấttrên

Ngày tải lên: 14/04/2016, 12:00

23 345 0
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 7   bài toán đàn hồi phẳng trong hệ toạ độ vuông góc

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 7 bài toán đàn hồi phẳng trong hệ toạ độ vuông góc

... x1, x2 trục vng góc với mặt trung bình theo phương chiều dày z July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 4(39) 7 .1 Bài toán ứng suất phẳng 7 .1 ... July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 16 (39) July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 17 (39) ... Dân dụng & Công nghiệp July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 1( 39) Chương Bài tốn đàn hồi phẳng hệ toạ độ vng góc July 2009 Tran Minh Tu –

Ngày tải lên: 14/04/2016, 12:01

17 506 1
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 6   lý thuyết đàn hồi tuyến tính

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 6 lý thuyết đàn hồi tuyến tính

... dạng quan hệ tuyến tính ⎧σ 11 ⎫ ⎪σ ⎪ ⎪ 22 ⎪ ⎪⎪σ 33 ⎪⎪ ⎨ ⎬= ⎪σ 12 ⎪ ⎪σ 23 ⎪ ⎪ ⎪ ⎪⎩σ 13 ⎪⎭ July 2009 ⎡ C 11 ⎢C ⎢ 21 ⎢ C 31 ⎢ ⎢ C 41 ⎢ C 51 ⎢ ⎣ C 61 C16 ⎤ ⎧ε 11 ⎫ C12 C13 C14 C15 C22 C23 C24 C25 C33 C34 ... luật Hooke) (5 .13 a-5 .13 b) σ 11 = 2μ? ?11 + λθ σ 12 = μ? ?12 σ 22 = 2με 22 + λθ σ 13 = μ? ?13 σ 33 = 2με 33 + λθ σ 23 = 2με 23 ε 22 = +ν ? ?12 = σ 12 E +ν ? ?13 = σ 13 E ε 33 ε 23 = ? ?11 = ⎡⎣σ 11 −ν (σ 22 + ... ∂2S =0 (1 + v)∇ σ 11 + = (1 + v)∇ σ 12 + ∂x1∂x2 ∂ x1 ∂2S ∂2S 2 =0 (1 + v)∇ σ 22 + = (1 + v)∇ σ 13 + ∂x1∂x3 ∂ x2 (1 + v)∇ 2σ 33 + July 2009 ∂ S =0 ∂ x3 ∂2S (1 + v)∇ σ 23 + =0 ∂x2 ∂x3 S = σ 11 + σ

Ngày tải lên: 14/04/2016, 12:07

38 350 1
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 9   bài toán phẳng trong hệ toạ độ độc cực

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 9 bài toán phẳng trong hệ toạ độ độc cực

... r ) E 1? ?? v 2 (1  v)  r   r   r G E Biến dạng phẳng E E1   v 1? ?? v Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 9( 31) 9 .1 Các phƣơng trình 9 .1. 6 Quan ... 8( 31) 9 .1 Các phƣơng trình 9 .1. 4 Các phương trình vật e r  ( r  v  ) E e  (   v r ) E 2 (1  v)  r   r   r G E Ứng suất phẳng E v July 2009  v2 v er  ( r   ) E 1? ?? v ... quay, … Động máy bay hệ thống rôtor July 2009 Tran Minh Tu – University of Civil Engineering – Ha noi Email: tpnt2002@yahoo.com 4( 31) 9 .1 Các phƣơng trình 9 .1. 1 Liên hệ hệ toạ độ vng góc hệ toạ

Ngày tải lên: 14/04/2016, 12:10

32 440 2
Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi  chương 8   nhập môn phương pháp phần tử hữu hạn

Bài giảng cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi chương 8 nhập môn phương pháp phần tử hữu hạn

... cột 1, 5, 6, 9, 10 ma trận độ cứng [K] Et 30 35 -10 -32 -3 0 0 -10 20 -12 -8 0 0 -32 38 0 -10 -6 0 6 -12 28 -10 0 -16 -3 -10 35 -32 0 -8 -10 0 20 -12 0 0 -6 -32 70 -32 -6 0 -16 -12 -32 40 -4 -12 ... tpnt2002@yahoo.com 51( 53) Ví dụ 8.2 Ứng suất phần tử: Phần tử σ = [ D ][ B ]1 { X }1 = [ D ][ B ]1 { X X2 X5 X6 X3 X 4} T ⎧ ⎫ ⎪ 0 ,10 4 ⎪ ⎪ ⎧σ xx ⎫ ⎡ ? ?16 −2 16 ⎤ ⎪ ⎧0,884 ⎫ ⎪ ⎪ q⎢ q⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎥ = − 1, 0 01 σ = ⎨σ ... ⎢ ? ?12 − ? ?1 ⎬ = 28 ? ?16 ⎥ ⎨ X ⎬ ⎪ ⎪ 30 ⎢ ⎥⎪ ⎪ ⎢ −6 70 ⎥ ⎪ X ⎪ ⎪ ⎪ ⎢⎣ 0 ? ?16 40 ⎦⎥ ⎪⎩ X ⎪⎭ ⎪⎩0 ⎪⎭ Nghiệm phương trình: July 2009 ⎧X2 ⎫ ⎧ 0 ,10 4 ⎫ ⎪X ⎪ ⎪0, 042 ⎪ ⎪⎪ ⎪⎪ 15 qa ⎪⎪ ⎪⎪ ⎨X4 ⎬ = − ⎨ 0 ,10 4

Ngày tải lên: 14/04/2016, 15:06

62 418 0
Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 9 - Trần Minh Tú

Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 9 - Trần Minh Tú

...   1 u v v        (9.2) (9)9 .1. 4 Các phương trình vật 1 ( ) r r v E  e     1 ( v r) E   e     1 2 (1 ) r r r v G E          2 1 ( ) 1 r r ... r r v v E v  e       1 2 (1 ) r r r v G E          2 1 ( ) 1 r v v E v   e       v v 1 2 1 E E    E (10 )9 .1. 6 Quan hệ thành phần ứng suất ... f 9 .1. 4 Các phương trình hình học Cauchy 1 r r       r r   r r      fr 0 1 2 0 r r f r r r                 (9 .1) r u r e    1 u

Ngày tải lên: 09/03/2021, 03:17

10 14 0
Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 3 - Trần Minh Tú

Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 3 - Trần Minh Tú

... ? ?11 + ? ?11 x ? ?12 + ? ?12 x ? ?13 + ? ?13 x dx dx dx ? ?11 ? ?12 ? ?13 K M P 1 1 1 11 21 31 1 1 0 u X f x x x dt σ σ σ ⎛ρ ⎞ ∂ ∂ ∂ ∂ = ⇒ + + + = ⎜ ⎟ ∂ ∂ ∂ ⎝ ⎠ ∑ 12 22 32 2 2 1 0 u X f x x x dt ... σνη – ứng suất tiếp ph p tuyến phương ư.s (6)x2 x1 x3 33 σ 22 σ 11 σ xy σ 32 σ 12 σ 31 σ 13 σ 23 σ 21 σ 11 12 13 21 22 23 31 32 33 Tσ σ σ σ σ σ σ σ σ σ ⎡ ⎤ ⎢ ⎥ = ⎢ ... loại 2) σ22 f1 ? ?11 ? ?12 ? ?13 B C σ23 σ 21 * f2 * f3* ν x2 x1 x3 A Xét điều kiện cân phân tố tứ diện σ σ σ = ⇒ + + = ∑ * 1 0 11 21 31 X l l l f σ σ σ = ⇒ + + = ∑ * 2 0 12 22 32 X l

Ngày tải lên: 09/03/2021, 03:17

10 13 0
Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 4 - Trần Minh Tú

Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 4 - Trần Minh Tú

... M 11 ởở ththờời đii điểểm tm t R u r xi - vị trí điểm vật chất thời điểm t xét - toạ độ (biến số) Euler - Xi - vị trí điểm vật chất thời điểm t=0 -(4.2) 1 1 1 2 3 2 2 1 2 3 3 3 1 ... hệ toạ độ qui chiếu (t≠0) M - điểm vật chất (t=0) M1- điểm vật chất (t≠0) X1 X2 X3 x1 x2 x3 M M1 t=0 t R u r b u = MM = + −r b R (5)4 .1. 2 Chuyển vị Sự thay đổi vị trí phần tử vật chất môi ... dạng 4.9 Quan hệ chuyển vị - biến dạng lớn (4)4 .1 Hệ toạ độ và các cách mô tả chuyển động 4 .1 Hệ toạ độ và các cách mô tả chuyển động 4 .1. 1 Ký hiệu hệ trục toạ độ -Hệ toạ độ đồng hành và

Ngày tải lên: 09/03/2021, 04:25

10 19 0
Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 6 - Trần Minh Tú

Bài giảng Cơ sở cơ học môi trường liên tục và lý thuyết đàn hồi: Chương 6 - Trần Minh Tú

... ⎪ ⎪ ⎪ = ⎨ ⎬ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎪ ⎩ ⎭ 11 22 33 12 23 ⎡ ⎤ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎢ ⎥ ⎣ ⎦ 11 12 13 14 15 16 21 22 23 24 25 26 31 32 33 34 35 36 41 42 43 44 45 46 51 52 53 45 55 56 C C C C C C ... ⎥ ⎣ ⎦ 2 1 3 4 5 6 1 11 2 22 3 33 4 23 5 13 6 12 σ σ σ σ σ σ σ σ σ σ σ σ = = = = = = (7)⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ ⇒ ⎥ ⎥ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎢ ⎢ ⎣ ⎡ 33 32 31 23 22 21 13 12 11 γ γ γ ... ⎟ ⎟ ⎟ ⎟ ⎟ ⎠ ⎞ ⎜ ⎜ ⎜ ⎜ ⎜ ⎜ ⎜ ⎜ ⎝ ⎛ 66 65 64 63 62 61 56 55 54 53 52 51 46 45 44 43 42 41 36 35 34 33 32 31 26 25 24 23 22 21 16 15 14 13 12 11 ε ε ε ε ε ε σ σ σ σ σ σ C C C C C C C C C C C C C

Ngày tải lên: 09/03/2021, 05:30

10 15 0
Lý thuyết đàn hồi - Chương 8

Lý thuyết đàn hồi - Chương 8

... và kích thước nhỏ nhất ở đáy là :10 01? ??bh≤51Hoặc hwmax≤ 51- Trường hợp bh> 51: Được tính theo thuyết tấm dày- Các tấm có bh? ?10 01 được gọi là màng hwmax>51Tấm mỏng được tính theo thuyết ... µ−−1Ez.yxw∂∂∂2 từ (8.8) ta có:Mxy = µ−−1Ez.yxw∂∂∂2∫−22hhz2dz = )1( 12 )1( .23µµ−−− hE.yxw∂∂∂2Mxy = -D (1- μ) yxw∂∂∂2(8 .12 )b. Tính Myx:Myx.dx = ∫−22hh(Txy.dy.dz)(z + 2dz)Tương tự ta có:Myx = + D (1- μ) ... )1( 12.23µ−− hE∂∂+∂∂2222ywxwµ (c)(8 .11 ) ⇒My = )1( 12.23µ−− hE∂∂+∂∂2222xwywµ (d)Theo sức bền vật liệu ta có:σx = JxMx.z = 12 .3hbMx.z = 3 .11 2hMx.zTừ (a) và (c) ta có:68 dxxMMxx∂∂+dxxQQxx∂∂+dxxMMxyxy∂∂+dyyQQyy∂∂+dyyMMyy∂∂+dyyMMyxyx∂∂+yozQyMyMyxQxMxMxydxdyACBσx

Ngày tải lên: 18/10/2012, 15:48

11 1,1K 16
CHƯƠNG 5 : PHƯƠNG PHÁP CƠ BẢN GIẢI BÀI TOÁN LÝ THUYẾT ĐÀN HỒI TUYẾN TÍNH pptx

CHƯƠNG 5 : PHƯƠNG PHÁP CƠ BẢN GIẢI BÀI TOÁN LÝ THUYẾT ĐÀN HỒI TUYẾN TÍNH pptx

... (1 + µ)∇ σx + ∂ S 2 + ∂ S ∂z 2 − ∂ S ∂x = 2 −∇ S = Theo Hệ (1) ta có ∇2 S = ∂x ⇔ (1 + µ)∇ σx + (1 + µ)∇2σy + ∂ S =0 =0 ∂x ∂ S ∂y (5.5) (1 + µ)∇ σz + ∂ S =0 ∂z ∂ S (1 + µ)∇ Txy + =0 ∂x∂y ∂ S (1 ... trình (1) hệ phương trình (5.5) : (1 + µ) ∇ σx + ∂ S ∂x = (1) Lấy đạo hàm bậc phương trình (1) theo x,y,z ta có : ∂ σx (1 + µ)∇2 ∂x ∂ + σx ∂ S + ∂x (1 + µ)∇2 ∂y ∂ 2 ∂ S + ∂x ∂y = σx (1 + µ)∇2 ... λθ + 2Gεz ; Tzx = Gγzx 5 .1. 2 Các cách giải tốn đàn hồi tuyến tính : * Về nguyên tắc 15 phương trình (1) ; (2) (3a) (3b) hoàn toàn cho phép xác định 15 hàm ẩn Để giải 15 phương trình ta cần thu

Ngày tải lên: 13/07/2014, 20:20

10 1,5K 39
Lý thuyết quản trị_ Chương 1

Lý thuyết quản trị_ Chương 1

... giả sau: Robert Owen (17 71 - 18 58) Hugo Munsterberg (18 63- 19 16 ) Mary Parker Follett (18 68 - 19 33) Abraham Maslow (19 08 - 19 70) Douglas Mc Gregor (19 06 - 19 64) THUYẾT TÂM ... khoa học: ¾ Ông Henry L. Gantt (18 61 – 19 19):  Sơđồmô tả dòng công việc  Vạch ra những giai đoạncủa công việctheokế hoạch ¾ Ông Frederic Winslow Taylor (18 56 – 19 15):  "cha đẻ" củaphương ... THUYẾT TÂM HỘI TRONG QUẢN TRỊ Robert Owen (17 71 - 18 58) Người đầu... người" THUYẾT TÂM HỘI TRONG QUẢN TRỊ Hugo Munsterberg (18 63- 19 16 ) Cha đẻ của ngành tâm học công nghiệp

Ngày tải lên: 08/11/2013, 06:15

50 393 1
Tài liệu Lý thuyết mật mã - Chương 1 doc

Tài liệu Lý thuyết mật mã - Chương 1 doc

... 19 2 7 8 8 15 18 7 2 4 17 17 24 2 15 8 19 15 14 7 18 4 24 17 21 15 23 25 6 8 0 23 8 21 22 15 18 2 19 8 4 15 12 7 8 4 18 17 13 2 14 8 19 15 18 7 4 4 2 17 20 1 19 19 ... trên. Ta có: 22 4 22 8 11 11 12 4 4 19 0 19 12 8 3 13 8 6 7 19 sau đó cộng 11 vào mỗi giá trị rồi rút gọn tổng theo modulo 26 7 15 7 19 22 22 23 15 15 4 11 4 23 19 14 24 19 17 18 4 Cuối cùng biến ... 26: 1- 1 = 1, 3 -1 = 9, 5 -1 = 21, 7 -1 = 15 , 1 1- 1 = 19 , 1 7 -1 =23, 2 5 -1 = 25 (Có thể dễ dàng kiểm chứng lại điều này, ví dụ: 7 × 5 = 10 5 ≡ 1 mod 26, bởi vậy 7 -1 = 15

Ngày tải lên: 24/12/2013, 04:16

48 489 2
LÝ THUYẾT ĐÀN HỒI  Cợ học Vật rắn

LÝ THUYẾT ĐÀN HỒI Cợ học Vật rắn

... quan hệ tuyến tính Do đó (4 .1) viết thành : σx = a 11? ?x + a12εy + a13εz + a14γxy + a15γyz + a16γzx; σy = a 21? ?x + a22εy + a23εz + a24γxy + a25γyz + a26γzx; (4.2) Tzx = a 61? ?x + a62εy + a63εz + a64γxy ... góc vuông PMN Sau biến dạng PMN trở thành P 1 M 1 N 1 Định nghĩa: Biến dạng góc, ký hiệu γ mn là hiệu số γ mn = PMN - P 1 M 1 N 1 = 2 Π - P 1 M 1 N 1 = βα + Ý nghĩa: Biến dạng góc là lượng ... HOOKE TỔNG QUÁTCÁC HẰNG SỐ ĐÀN HỒI CỦA VẬT LIỆU 4.2 .1 Dựa vào định Green : Từ (4.2) ta có : σx = a 11? ?x + a12εy + a13εz + a14γxy + a15γyz + a16γzx ∂w (4.8) ta có : σx... đối với các hằng số

Ngày tải lên: 27/06/2014, 16:18

74 896 7
LÝ THUYẾT TÍN HIỆU, chương 1 ppt

LÝ THUYẾT TÍN HIỆU, chương 1 ppt

...  1 1  t  0  b x (t )   t  1 0  t  1 0 t 1   1 1  t  0  c x (t )   1 0  t  1 0 t 1. ..  sin n 2  2X  , n  3,7 ,11  n  -T n 1  2X  an     1 2 ... ( 2 ) ( 1 t x t x t x   1 )) ( ), ( (  t x t x Nếu và Tín hi ệu chuẩn hóa       21 21 21 1 0 ),( xx xx xx 3 .1. 2 Biểu diễn tín hiệu bằng chuỗi hàm trực giao    N n nn ttx 1 )()(  ...  2 bn  0  n 1 X  2X  x (t )       1 2 cos n0t 2 n 1  n  n odd a Chuỗi Fourier lượng giác- Ví dụ Sóng vuông A t 2 0  T T n =1 n=3 n =1 n=5 n= 41 t 4A  1 1  cos  0 t

Ngày tải lên: 02/07/2014, 14:20

22 433 1
w