C sẽ là: Z1 = ch1 Z
DẪN SIÊU CAO TẦN
7.2. Đèn Klystron phản xạ
Chúng ta đã khảo sát đèn Klystron trực xạ, trong đó năng lượng của chùm tia electron khi ra khỏi hộc cộng hưởng 1 sẽ được trao cho hốc cộng h ưởng 2. N ếu cấu trúc chỉ có một hốc cộng hưởng và tia electron sau khi ra khỏi hốc cộng hưởng này sẽ bị đẩy ngược trở lại vào hốc cộng hưởng đó một lần nữa sẽ có khả năng xảy ra hồi tiếp dương của tín hiệu điều chế vận tốc của các nhóm electron trong q trình trên (nếu tổng quãng đường đi tương ứng với độ trễ pha là bội số của 2π). Lúc này đèn Klystron sẽ tạo ra dao động siêu cao tần. Đây là loại đèn Klystron phản xạ.
Đèn Klystron phản xạ được dùng để làm các bộ nguồn tín hiệu siêu cao tần cơng suất thấp (từ 10mW đến 500mW) với dải tần số từ 1GHz đến 25GHz. Hiệu suất của đèn đạt từ 20% đến 30%. Đèn Klystron phản xạ có thể được sử dụng trong phịng thí nghiệm để thực tập, đo lường siêu cao tần hoặc có thể làm bộ dao động nội của máy thu trong các thei61t bị radar, tên lửa quân sự, dân dụng hoặc hàng không.
Các lý thuyết về đèn Klystron trực xạ cũng có thể được áp dụng cho đèn Klystron phản xạ nếu chúng điều chỉnh lại một số cơng thức tính tốn.
7.2.1. Nguyên lý hoạt động
Tương tự như đèn Klystron trực xạ, đèn Klystron phản xạ cũng bao gồm cực cathode bị nung nóng và bức xạ chùm tia electron, cực anode gia tốc các hạt electron đến một vận tốc v0 cố định. Nếu ta đặt một tín hiệu xoay chiều VS = V1sinωt trên hốc cộng hưởng thì khi chùm tia electron đi qua lưới khe hốc cộng hưởng lần đầu tiên, chúng cũng chịu sự điều chế vận tốc và kết nhóm. Một điện cực đẩy mang điện thế Vr âm hơn cathode sẽ đẩy ngược chùm tia electron quay trở lại hốc cộng hưởng. Quỹ đạo của các nhóm electron này sẽ được tính tốn sao cho khi chúng trở về hốc cộng hưởng, dòng electron này sẽ chậm pha hơn tín hiệu trên hốc cộng hưởng một lượng π/2, nhờ vậy, động năng của chùm electron sẽ được trao cho tin hiệu trên hốc, duy trì dao động tự kích trong hốc cộng hưởng. Các hạt electron sẽ được hấp thụ bởi hốc cộng hưởng.