Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.Ảnh hưởng của các trường vô hướng lên dòng trung hòa thay đổi vị trong mô hình S331 và 3311.
MỞ ĐẦU Tính cấp thiết luận án Lý thuyết thống dùng để mơ tả tương tác hạt Mơ hình chuẩn (SM) Nhiều tiên đoán SM mà sau thực nghiệm kiểm chứng với độ xác cao tồn tính chất quark duyên, top quark, boson chuẩn W Z, kiện phát hạt boson Higgs LHC vào năm 2012, coi mảnh ghép cuối SM Tuy nhiên, cịn nhiều thách thức khác mà SM khơng giải được, ví dụ chưa giải thích số hệ fermion 3, khối lượng nhỏ neutrino, tồn vật chất tối, lượng tối, vi phạm CP tương tác mạnh, bất đối xứng vật chất-phản vật chất Điều gợi ý SM dạng lý thuyết hiệu dụng lý thuyết phổ quát mức lượng cao Điều thúc đẩy nhà vật lý hạt xây dựng mơ hình chuẩn mở rộng (BSM) mà hạt hay tương tác xuất thang lượng cỡ TeV Những tín hiệu mơ hình BSM tìm kiếm máy gia tốc trực tiếp dạng cộng hưởng mới, gián tiếp dạng sai lệch so với tiên đoán SM số quan sát (observables) Những quan sát nhận nhiều quan tâm năm gần trình thay đổi số vị, tiến phương pháp tính tốn phi nhiễu loạn (nonperturbative) phân tích số liệu bắt đầu cho thấy số chênh lệch tiên đoán SM thực nghiệm Những độ lệch nằm khoảng − 4σ, gọi dị thường vật lý vị (flavor anomalies): trình dịch chuyển quark FCNC b → sl+ l− meson B; moment từ dị thường muon aµ Có giả thiết cho dị thường xuất hiểu biết hiệu ứng phi nhiễu loạn chưa hoàn chỉnh gây nên thăng giáng thống kê, nhìn chung chúng ẩn ý mạnh nguồn gốc Vật lý mới, có độ lệch lớn khó giải thích nội SM Có ba cách khác việc xây dựng mơ hình BSM: mở rộng thêm số chiều không thời gian, mở rộng phổ hạt, mở rộng nhóm đối xứng chuẩn điện yếu Trong luận án này, nghiên cứu số dị thường hai mơ hình mở rộng nhóm đối xứng điện yếu SM mơ hình 3-3-1 đơn giản (S331) mơ hình 3-3-1-1 Mơ hình 3-3-1 xây dựng dựa nhóm chuẩn SU (3)C ⊗ SU (3)R ⊗ U (1)X , giải thích nhiều câu hỏi SM số hệ fermion, lượng tử hố điện tích, khối lượng neutrino, vi phạm CP tương tác mạnh, vật chất tối Với cách xếp phổ hạt lựa chọn số lượng đa tuyến Higgs, mơ hình 3-3-1 chia thành nhiều phiên khác mơ hình S331 phiên dành nhiều quan tâm Nó mang phổ Higgs đặc biệt có chứa tương tác bậc tam tuyến Higgs với lepton quark thông qua ma trận Yukawa tổng quát, nguồn cho dị thường kênh rã vi phạm số vị lepton quark hạt boson Higgs tựa SM (SMLHB): h → li lj (LFVHD), h → qi qj (i ̸= j) (QFVHD), với kênh rã FCNC top quark t → qh (q = u, c), moment từ dị thường muon aµ , kênh rã vi phạm số vị lepton phần lepton mang điện (cLFV) τ → µγ Khơng vậy, hệ trộn meson ∆mK , ∆mBs ∆mBd nhận thêm đóng góp từ Higgs mới, bên cạnh đóng góp boson chuẩn nghiên cứu trước Mơ hình xây dựng dựa nhóm chuẩn SU (3)C ⊗SU (3)L ⊗U (1)X ⊗U (1)N (mơ hình 3-3-1-1) mở rộng mơ hình 3-3-1 với nhóm chuẩn đối xứng B −L, khơng kế thừa ưu điểm mơ hình 3-3-1 mà cịn có chế bền tự nhiên cho vật chất tối, giải thích vấn đề lạm phát bất đối xứng lepton-phản lepton vũ trụ, hiệu ứng trộn động Đã có nhiều tượng luận nghiên cứu mơ hình này, số nghiên cứu q trình FCNC hệ trộn meson ∆mK , ∆mBs , ∆mBd , nhiên xét đến đóng góp FCNC gắn với boson chuẩn Z2,N mà chưa xét đến FCNC vơ hướng H1 , A đóng góp SM Ngồi ra, đóng góp FCNC cịn có ảnh hưởng đến kênh rã meson B Bs0 → µ+ µ− , B → K ∗ µ+ µ− , B + → K + µ+ µ− bậc Mơ hình 3-3-1-1 tiên đốn Higgs mang điện mới, boson chuẩn mang điện mới, nguồn đóng góp vào kênh rã bổ đính vi phạm số vị quark lepton b → sγ, µ → eγ Với lý trên, chọn đề tài "Ảnh hưởng trường vơ hướng lên dịng trung hồ thay đổi vị mơ hình S331 3-3-1-1" 2 Mục đích nghiên cứu luận án Trong mơ hình S331, dựa theo tương tác vi phạm số vị bậc tam tuyến Higgs với lepton quark, tiến hành khảo sát số tượng luận kênh rã LFVHD, QFVHD h → li lj , h → qi qj (i ̸= j), kênh rã cLFV τ → µγ, moment từ dị thường muon aµ , t → qh Đóng góp phần vơ hướng vào hệ trộn meson ∆mK , ∆mBs , ∆mBd thảo luận Trong mơ hình 3-3-1-1, nghiên cứu dị thường gắn với FCNC nhận đóng góp từ phần vô hướng vào hệ trộn meson ∆mK , ∆mBs , ∆mBd , số kênh rã B-meson Bs → µ+ µ− , B → K (∗) µ+ µ− ,và kênh rã vi phạm số vị quark lepton b → sγ, µ → eγ Các nội dung nghiên cứu luận án Tổng quan SM số mơ hình BSM Trình bày số ràng buộc dị thường cho trình vật lý vị máy gia tốc nhận quan tâm cộng đồng vật lý hạt Giới thiệu khái qt mơ hình S331 Xem xét ảnh hưởng tương tác vi phạm số vị tam tuyến Higgs với lepton quark vào số trình kênh rã LFVHD QFVHD, cLFV, moment từ dị thường muon, kênh rã FCNC top quark, hệ trộn meson Giới thiệu khái qt mơ hình 3-3-1-1 Đánh giá đóng góp phần vơ hướng vào số tượng luận gắn với FCNC hệ trộn meson, kênh rã meson B, đồng thời nghiên cứu kênh rã bổ đính vi phạm số vị với đóng góp từ Higgs mang điện boson chuẩn CHƯƠNG TỔNG QUAN 1.1 Mơ hình chuẩn SM vật lý hạt lý thuyết trường lượng tử tái chuẩn hóa được, miêu tả ba bốn tương tác biết tự nhiên, ngoại trừ lực hấp dẫn Phổ hạt SM biểu diễn sau ! ναL Leptons : ψαL = ∼ (1, 2, −1) , eαR ∼ (1, 1, −2), eαL ! uαL Quarks : QαL = ∼ (3, 2, 1/3) , dαL uαR ∼ (3, 1, 4/3), dαR ∼ (3, 1, −2/3), (1.1) α = 1, 2, số hệ Để sinh khối lượng cho chúng, SM phải bị phá vỡ đối xứng tự phát hay cần chế Higgs Cơ chế Higgs làm việc với lưỡng tuyến Higgs sau ! ! + φ ϕ= ∼ (1, 2, 1), ϕ0 = √ (1.2) v φ Sau phá vỡ đối xứng tự phát, ta có boson chuẩn với khối lượng trị riêng sau ′ Wµ± ′ Wµ1 ∓ iWµ2 √ = , gv , p v g + g ′2 gv mZ = = 2cW mW ± = ′ Zµ = cW Wµ3 − sW Bµ′ , ′ Aµ = sW Wµ3 + cW Bµ′ , mA = Lagrangian Yukawa LY cho lepton quark X X lepton l LY = − e¯aL Mab ebR − u ¯aL Muab ubR − d¯aL Mdab dbR a,b a,b (1.3) −¯ eaL X Mlab Mu Md ebR H − u ¯aL ab ubR H − d¯aL ab dbR H + h.c., (1.4) v v v a,b hl u,d v √ ma trận trộn khối lượng lepton Mlab = √ab2 v, Mu,d ab = hab quark Tiếp theo, ta xét tương tác lepton với boson chuẩn Tương tác dịng mang điện có dạng Llepton = Jµ− W −µ + Jµ+ W +µ , CC dịng Jµ± g X Jµ+ = √ ν¯aL γµ eaL , a=1,2,3 (1.5) g X Jµ− = √ e¯aL γµ νaL a=1,2,3 (1.6) g Z µ J Z cW µ (1.7) Dịng trung hồ điện từ Llepton N C+em = eJµem Aµ + với JµZ = X ¯la γµ [gL PL + gR PR ]la , Jµem = a=1,2,3 X Q(l)¯la γµ la , (1.8) a=1,2,3 với gL,R = T3 (lL,R ) − s2W Q(l) Tương tự, ta xét cho quark Tương tác dòng mang điện quark g ′ µ √ u ¯iL γ Vij d′jL Wµ+ + h.c., (1.9) Lquark = CC với ma trận V = VLu† VLd ma trận unita × 3, hay gọi ma trận CKM Tương tác dòng mang điện trung hòa quark X em µ em Lquark = eJ A , J = Q(q)¯ qa γµ qa , q = u, d, em µ µ a=1,2,3 Lquark NC g Z µ = J Z , cW µ JµZ = X q¯a γµ [gL PL + gR PR ]qa (1.10) a=1,2,3 1.2 Một số ràng buộc thực nghiệm dị thường vật lý vị 1.2.1 Các kênh rã cLFV LFVHD SM khơng có neutrino phân cực phải khối lượng Dirac neutrino khơng Hệ điều số lepton bảo toàn, cấm xuất kênh rã cLFV Tuy nhiên thực nghiệm khẳng định neutrino có khối lượng có chuyển hóa hệ sang hệ khác Trong phiên mở rộng SM với neutrino phân cực phải νR , kênh rã cLFV xuất nhiên bị chặn mạnh chế GIM Br(µ → eγ) < 10−54 Các kênh rã cLFV khác µ → 3e, τ → (e, µ)γ có tỉ lệ rã nhánh bé, khơng thí nghiệm có độ nhảy đủ để đo giá trị Hiện nay, thực nghiệm chưa khẳng định quan sát tín hiệu cLFV mà thay vào cho giới hạn tỉ lệ rã nhánh, cụ thể Br(µ → eγ) < 4.2 × 10−13 với độ tin cậy 90% (thí nghiệm MEG), Br(τ → eγ) < 3.3 × 10−8 , Br(τ à) < 4.4 ì 108 vi tin cy 90% (thí nghiệm Babar) Vật lý xuất hình thức qua tính chất boson Higgs khác với tiên đoán SM, kênh rã LFVHD h → li lj (i ̸= j) Trong SM cho phép kênh rã bảo toàn số vị lepton h → f f¯, cấm kênh rã LFVHD h → li lj (i ̸= j) xuất Giới hạn thực nghiệm chặt cho kênh rã LFHD Br(h → eµ) < 6.1 ì 105 , Br(h ) < 2.5 × 10−3 , Br(h → eτ ) < 4.7 × 10−3 Điều gợi ý đây tín hiệu Vật lý 1.2.2 Moment từ dị thường muon Giá trị tiên đoán SM cho moment từ dị thường muon aSM aSM = 116591810(43) ì 1011 , (1.11) Kết thực nghiệm gần cho moment từ dị thường muon đo thí nghiệm g − E989 ti FNAL aExp = 116592061(41) ì 1011 (1.12) giá trị chênh lệch so với tiên đoán SM vào khoảng 4.2σ ∆aµ −11 ≡ aExp − aSM à = 251(59) ì 10 (1.13) chớnh xác ấn tượng tiên đoán SM phép đo thực nghiệm khiến cho aµ đại lượng vật lý có độ xác cao, kênh tìm kiếm dấu hiệu Vật lý nhạy Vật lý có để giải thích chênh lệch ∆aµ xuất đóng góp giản đồ vịng (hạt vô hướng mới, vector fermion mới) 1.2.3 Kênh rã FCNC top quark t → qh (q = u, c) Hiệu ứng vật lý xuất phần quark, nhiên có phần phức tạp q trình có liên hệ với tương tác vi phạm số vị Higgs có chứa top quark Một trình FCNC top quark kênh rã t → qh với q = u, c Trong SM, Br(t → ch) ≃ 10−15 , Br(t → uh) = |Vub /Vcb |2 Br(t → ch) ≃ 10−17 nhỏ nằm ngoại phạm vi tìm kiếm LHC Một số kết thực nghiệm CMS, ATLAS chưa quan sát tín hiệu đáng kể so với phơng cho kênh rã FCNC top quark, điều dẫn đến giới hạn cho bề rộng rã riêng phần: Br(t → qh) < 0.47% với độ tin cậy 95% 1.2.4 Dị thường số kênh rã bán lepton meson B Một tiên đoán quan trọng SM hệ lepton mang điện khác có tương tác giống (tính phổ quát vị leptonLFU) Tuy nhiên, vài thực nghiệm gần cho thấy có dấu hiệu vi phạm nguyên lý (LFUV), gợi ý dấu hiệu Vật lý Một tín hiệu LFUV xuất dịch chuyển quark FCNC b → sl+ l− (l = e, µ) meson B, chênh lệch với tiên đoán SM ∼ 3σ: ví dụ tỉ lệ rã nhánh Br(B + → K + µ+ µ− ), Br(B → K 0∗ µ+ µ− ), Br(Bs0 → ϕµ+ µ− ); góc P5′ kênh rã B → K 0∗ µ+ µ− , tỉ số RK (∗) = Br(B +,0 → K +,0∗ µ+ µ− )/Br(B + → K +,0∗ e+ e− ) Các quan sát LFUV bị cấm xuất bậc SM chế GIM, có mặt xét đến bậc bổ đính giản đồ cánh cụt hay giản đồ hộp CHƯƠNG NGHIÊN CỨU NHỮNG TƯƠNG TÁC FCNC DỊ THƯỜNG CỦA BOSON HIGGS TRONG MƠ HÌNH S331 2.1 Tóm tắt mơ hình S331 Mơ hình S331 kết hợp mơ hình 3-3-1 tiết kiệm mơ hình 3-3-1 tối thiểu Mơ hình có phổ fermion νaL ψaL ≡ eaL ∼ (1, 3, 0), eaR ∼ (1, 1, −1) (eaR )c dαL u3L QαL ≡ −uαL ∼ (3, 3∗ , −1/3), Q3L ≡ d3L ∼ (3, 3, 2/3) , JαL J3L uaR ∼ (3, 1, 2/3) , daR ∼ (3, 1, −1/3) , JαR ∼ (3, 1, −4/3) , J3R ∼ (3, 1, 5/3) , (2.1) a = 1, 2, α = 1, số hệ Thế hệ quark thứ ba xếp khác với hai hệ đầu để thu đóng góp FCNC phù hợp thang lượng bị chặn cực Landau Phổ vô hướng − η10 χ1 − −− η = η2 ∼ (1, 3, 0), χ = χ2 ∼ (1, 3, −1), (2.2) η3+ χ03 với VEVs ⟨η10 ⟩ = √u2 , ⟨χ03 ⟩ = √w2 Để có ứng viên vật chất tối, đa tuyến vô hướng trơ ϕ = η ′ , χ′ σ thêm vào Lagrangian Yukawa l LY = ¯ 3L χJ3R hJ33 Q + ¯ αL χ∗ JβR hJαβ Q + ¯ 3L ηuaR hu3a Q huαa ¯ + QαL ηχuaR Λ hd3a ¯ c Q3L η ∗ χ∗ daR + heab ψ¯aL ψbL η Λ h′e ¯c sνab ¯c ∗ ∗ + ab ( ψ ηχ)(ψ χ ) + (ψaL η )(ψbL η ∗ ) + h.c., bL aL Λ Λ ¯ αL η ∗ daR + +hdαa Q (2.3) 2.2 Kết nghiên cứu tương tác FCNC dị thường boson Higgs mơ hình S331 2.2.1 Tương tác LFV Higgs h → µτ Lagrangian cho kênh rã LFV Higgs ee ′ ⊃ e¯′R ghee e′L h + e¯′R gH eL H ′¯ eν ′ ¯′ )c g νe e′ + ν¯′ L g νe e′ + (e′¯ )c g eν (ν ′ )c H + + h.c., + (eL )c gL νL + (νL L L R R R L R LY với eν gR = ee = cζ u1 Me − sζ √uw h′e ULe , gH 2Λ2 ν νe uw e′ νe (ULe )T cθ he + sθ 2Λ h UL , gL = (ULν )T cθ he ULe , gR = √ h′e ab w ULeT cθ √u2Λ sν URνT , (Me )ab = 2u heab + 4Λ khối ghee eν gL = URe† (2.4) e† uw ′e = UR sζ u Me + cζ √2Λ2 h ULe , ULν† cθ √u2Λ sν URe , lượng trộn lepton mang điện Tỉ lệ rã nhánh cho kênh Br(h → ei ej ) mh e e e e |ghi j |2 + |ghj i |2 , 8πΓh = 10-4 L=500 GeV 0.001 L=2000 GeV L=3000 GeV 10-7 L=1000 GeV 10-6 Br Hh ® ΜΤL Br Hh ® ΜΤL 10-5 L=500GeV 10-5 L=1000 GeV L=2000 GeV 10-7 L=3000 GeV 10-8 10-9 L=4000 GeV 0.1 0.2 (2.5) cc L=4000 GeV 10-10 0.5 1.0 2.0 Λ3 5.0 10.0 0.1 20.0 0.2 0.5 1.0 2.0 Λ3 5.0 10.0 20.0 Λ2 Λ2 Hình 2.1: Tỉ lệ rã nhánh Br(h → µτ ) hàm hệ số λλ23 với √ m m thang lượng Λ khác Ở (URe )† h′e ULe µτ = uµ τ , e † ′e e (UR ) h UL = ì 104 , tương ứng cho hình bên trái bên phải Trong miền Λ nhỏ hệ số λλ32 > 1, Br(h → µτ ) ≃ 10−3 Tuy nhiên, miền này, mơ hình S331 đối mặt với ràng buộc chặt chẽ từ tương tác biết Higgs Nếu Λ ∼ TeV nằm cực Landau, λ1 ∼ λ2 , góc trộn ξ nhỏ Br(h → µτ ) ≃ 10−5 τ → µγ Bề rộng rã riêng phần trình τ → µγ sau Br(τ → µγ) = 48π α γ γ 2 |D | + |D Br(τ → µ¯ νµ ντ ), L R| G2F (2.6) γ DL,R đóng góp từ giản đồ bậc vòng hai vòng (chi tiết xem luận án) Chúng tơi đánh giá đóng góp loại giản đồ vào τ → µγ thông qua khảo sát số � ���� ���� ������� � � ���� ���� ������� � � ���� � ���� × 10-7 × 10-8 ����� × 10-6 × 10-7 ����� × 10-8 × 10-9 × 10-7 × 10-8 Br(τ→μγ) Br(τ→μγ) � ���� × 10-6 × 10-7 � ���� × 10-8 × 10-9 1000 2000 3000 4000 5000 1000 Λ (GeV) 2000 3000 4000 5000 Λ (GeV) Hình 2.2: Sự phụ thuộc Br(τ → µγ) vào Λ đóng góp khác Đường màu xanh gii hn thc nghim Br( à)Exp < 4.4 ì 10−8 √ e † ′e e m m Ở (UR ) h UL µτ = uµ τ (URe )† h′e ULe µτ = × 10−4 , tương ứng cho hình bên trái phải Hệ số λ3 λ2 = áp dụng cho hai hình Các kết thể đồ thị 2.2 gợi ý giản đồ hai vịng mang đến đóng góp chủ đạo cho τ → µγ Tuỳ theo việc chọn (URe )† h′e ULe µτ = √ m m uµ τ , hay (URe )† h′e ULe µτ = × 10−4 , đóng góp từ giản đồ hai vịng vào Br(τ → µγ) lớn nhỏ đóng góp vịng Tuy nhiên trường hợp (URe )† h′e ULe µτ = × 10−4 cho Λ > 2.4 TeV, phù hợp với với điều kiện cực Landau So sánh hai đồ thị 2.2 2.3, chúng tơi tìm thấy kết luận thay đổi nhỏ hệ số λλ32 thay đổi 10 � ���� � ���� × 10-6 × 10-7 � ���� ���� ������� � � ���� � ���� ���� ������� � � ���� ����� ����� × 10-6 × 10-7 Br(τ→μγ) Br(τ→μγ) × 10-7 × 10-8 × 10-7 × 10-8 × 10-8 × 10-9 × 10-8 × 10-9 1000 2000 3000 4000 5000 1000 2000 3000 Λ (GeV) 4000 5000 Λ (GeV) Hình 2.3: Khảo sát Br(τ → µγ) lựa chọn λ3 λ2 =5 (g − 2)µ Mơ hình 3-3-1 cịn có FCNC, gây nên đóng góp vào moment từ dị thường ! X τ µ 2 mµ mτ m ϕ (∆aµ )M 331 ≃ gϕ (2.7) ln − 2 8π mϕ mτ ϕ Λ3 =5Λ2 ´ 10-14 DaM331 Μ Λ3 = 15 Λ2 Λ3 = 10 Λ2 ´ 10-14 ´ 10-14 ´ 10-15 ´ 10-15 Λ3 = Λ2 0.1 0.2 0.5 Λ2 1.0 2.0 331 hàm Hình 2.4: Đóng góp tương tác LFV Higgs vào ∆aM µ tham số Higgs λ2 với hệ số λλ32 Đồ thị 2.4 với lựa chọn giải thích tỉ lệ rã nhánh h → τ µ 331 Tuy nhiên, (g − 2)µ mơ hình S331 khơng giải thích ∆aM µ cịn nhận đóng góp từ boson chuẩn mang điện tích đơi giản đồ vịng ∆aµ (Y ±± ) ≃ 28 m2µ u2 + w2 (2.8) Thang lượng phá vỡ đối xứng SU (3)L 1.7 TeV < w < 2.2 TeV, 11 miền giải thích dị thường moment từ muon (∆aµ )EXP-SM = (26.1 ± 8) × 10−10 (2.9) Ràng buộc LHC cho khối lượng Z ′ S331 dẫn đến w > 2.38 TeV, gần với không gian tham số w mà phù hợp cho giải thích (∆aµ )EXP −SM Nói cách khác, miền khơng gian tham số mà cho phép giải thích kết thực nghiệm LHC, giá trị moment từ dị thường muon tiên đốn, (∆aµ )331 < 13.8 × 10−10 Giới hạn gần với ràng buộc công thức (2.9) 2.2.2 Tương tác QFV Higgs Trộn meson bậc FCNC gây nên tráo đổi boson chuẩn trung hồ (Z ′ ) mà cịn boson Higgs SM boson Higgs u ′ d ′ uL H + d¯′ L GH dR H + h.c.,(2.10) u¯′ R Ghu u′L h + d¯′ R Ghd d′L h + u¯′ R GH n o u u d hu u hd u u u † d † d với Gh = − (VR ) cξ u M + sξ Λ VL , Gh = − VR cξ u M − sξ Λ VLd , o n d u u hu u hd u d † u † d u sξ u M + cξ Λ VLd GH = − (VR ) sξ u M − cξ Λ VL , GH = − VR LY ⊃ Nghiên cứu FCNC gắn với Zµ′ dẫn đến mZ ′ > 4.67 TeV Giá trị sát với cực Landau, mà lý thuyết trở nên tính chất tái chuẩn hố Với điều kiện (VdL )3a = 0, chỉ FCNC gắn với Higgs, bị ràng buộc từ thực nghiệm hệ trộn meson K Bs,d , h h i2 i2 q q (Gh )ij (GH )ij ef f + (¯ qiR qjL ) LF CN C = 2 mH mh h i2 i2 h q ∗ q ∗ (Gh )ji (GH )ji + + (¯ qiL qjR ) (2.11) 2 m m H h i h i h i i h h q q ∗ q ∗ (Ghq )ij (GH )ij (Gh )ji (GH )ji + + +2 mh mH mh mH × (¯ qiR qjL ) (¯ qiL qjR ) h i2 (Ghq )ij m2H m2 Xét tỉ số κ ≡ q i2 ≃ mH2 tan2 ξ < w >> u Điều nghĩa h [GH )ij mh vơ hướng Higgs H cho nhiều đóng góp vào FCNC h Giới hạn mạnh 12 ¯s , dẫn đến giới hạn cho (G q )32 cho vật lý đến từ hệ trộn Bs –B h sau : 1 λ3 u d † d d q 1+ | (Gh )32 |2 = + | (VR ) h VL 23 | < 1.8 × 10−6(2.12) κ κ λ22 w4 Thang vật lý lựa chọn nằm cách xa cực Landau lựa chọn λ3 /λ2 > VRd , hd phù hơp Tính chất tái chuẩn hố lý thuyết đảm bảo h → qi qj Mơ hình S331 tiên đốn Br(h → qi qj ) bảng (2.1) ràng buộc yếu phần b–s, Br(h − b¯ s) < 3.5 × 10−3 , nhỏ để quan sát LHC phơng QCD lớn, tín hiệu mong đợi quan sát thấy ILC tương lai Quan sát Dao động D0 Ràng buộc Br(h → u¯ c) ≤ Br(h → d¯b) ≤ Dao động Bd0 Dao động K Br(h → d¯ s) ≤ Br(h → s¯b) ≤ Dao động Bs0 2×10−4 1+ κ 8×10−5 1+ κ 2×10−6 1+ κ 7×10−3 1+ κ Bảng 2.1: Giới hạn kênh rã vi phạm số vị SMLHB thành quark nhẹ với độ tin cậy 95% từ thực nghiệm meson t → qh (q = u, c) Các tương tác vi phạm số vị Higgs với quark cơng thức (2.10) cịn đem tới kênh rã không chuẩn top quark t → hui , ui = u, c, Γ(t → ui h) Br(t → ui h) ≃ , Γ(t → bW + ) u u m2 − h2 |Gi3 | + |G3i | t h Γ(t → hui ) = (2.13) 16π mt Quan sát LHC cho Br(t → hc) < 0.16% Br(t → hu) < h 0.19% với độ i tin † cậy 95% Trong đồ thị 2.5, vẽ Br(t → hc) chọn (VRu ) hu VLu = 32 h i √ m m † (VRu ) hu VLu = uc t Br(t → ch) đạt đến 10−3 thang vật lý 23 khoảng vài trăm GeV, hệ số λ3 λ2 > Trong miền tham số này, góc trộn 13 ξ lớn Br(t → ch) giảm xuống nhanh chóng hệ số trộn nhỏ ξ, Br(t → ch) thay đổi từ 10−5 to 10−8 w u tăng lên Với góc 14 Br(t®hc)=10-7 12 u L 10 Br(t®hc)=10-6 Br(t®hc)=10-5 Br(t®hc)=10-4 2 Br(t®hc)=10-3 Λ3 10 Λ2 Hình 2.5: Tỉ lệ rã nhánh top quark thành hc 2.3 Kết luận chương Chúng nghiên cứu ràng buộc từ số tượng luận gắn với tương tác Yukawa vi phạm số vị mơ hình S331 Cả hai tam tuyến Higgs tương tác với lepton quark, gây nên tín hiệu vi phạm số vị phần lepton quark Chúng mơ hình cho tỉ lệ rã nhánh lớn kênh rã vi phạm số vị lepton Higgs h → µτ đạt tới phù hợp với ràng buộc thực nghiệm khác, chẳng hạn τ → µγ (g − 2)µ Các đóng góp tương tác dịng trung hồ thay đổi vị, tương tác Higgs– quark–quark, hệ trộn meson nghiên cứu Br(h → qq ′ ) tăng lên dựa theo phép đo hệ trộn meson Tỉ lệ rã nhánh kênh t → qh đạt tới 10−3 , nhỏ cỡ 10−8 14 CHƯƠNG MỘT SỐ RÀNG BUỘC VẬT LÝ NHẬN ĐƯỢC TỪ FCNC TRONG MƠ HÌNH 3-3-1-1 3.1 Tóm tắt mơ hình 3-3-1-1 Nhóm đối xứng chuẩn mơ hình SU (3)C × SU (3)L × U (1)X × U (1)N , tốn tử điện tích B − L Q = T3 + βT8 + X, B − L = β ′ T8 + N, (3.1) Các lepton quark, xếp sau ψaL = (νaL , eaL , (NaR )c )T ∼ (1, 3, −1/3, −2/3), νaR ∼ (1, 1, 0, −1), eaR ∼ (1, 1, −1, −1), QαL = (dαL , −uαL , DαL )T ∼ (3, 3∗ , 0, 0), Q3L = (u3L , d3L , UL )T ∼ (3, 3, 1/3, 2/3), uaR ∼ (3, 1, 2/3, 1/3), daR ∼ (3, 1, −1/3, 1/3), UR ∼ (3, 1, 2/3, 4/3), DaR ∼ (3, 1, −1/3, −2/3), (3.2) với a = 1, 2, 3, α = 1, số hệ Phần vô hướng ηT = (η10 , η2− , η30 )T ∼ (1, 3, −1/3, 1/3), ρT = + T (ρ+ , ρ2 , ρ3 ) ∼ (1, 3, 2/3, 1/3), χT = T (χ01 , χ− , χ3 ) ∼ (1, 3, −1/3, −2/3), ϕ ∼ (1, 1, 0, 2) (3.3) Λ < ϕ >= √ (3.4) Các vô hướng trung hịa điện tích có VEV u < η10 >= √ , v < ρ02 >= √ , w < χ03 >= √ , Các VEVs, u, v, phá vỡ đối xứng điện yếu sinh khối lượng cho hạt SM với điều kiện: u2 + v = 2462 GeV2 Các VEVs, w, Λ, phá vỡ nhóm SU (3)L , U (1)N sinh khối lượng cho hạt Để đồng SM, giả thiết w, Λ ≫ u, v 15 3.2 Kết nghiên cứu số ràng buộc vật lý nhận từ FCNC mơ hình 3-3-1-1 3.2.1 Một số q trình truyền boson chuẩn vô hướng bậc Trộn meson bậc Do xếp khác hệ quark, quark SM tương tác với hai tam tuyến Higg xuất FCNC gắn với boson Higgs trung hòa gần cây, bên cạnh boson Z2,N Chúng nghiên cứu ảnh hưởng FCNC gắn với boson chuẩn vô hướng vào hệ dao động meson mơ hình 3-3-1-1 sau Sự chênh lệch khối lượng meson tách thành đóng góp SM vật lý (chi tiết xem luận án) ∆mK,Bd ,Bs = (∆mK,Bd ,Bs )SM + (∆mK,Bd ,Bs )NP , (3.5) Chúng tơi có ràng buộc sau vật lý thực nghiệm −0.3 < (∆mK )NP (∆mBd )NP (∆mBs )NP < 0.3, −0.4 < < 0.17, −0.29 < < 0.2.(3.6) (∆mK )exp (∆mBd )SM (∆mBs )SM Hình 3.1: ràng buộc cho w u từ chênh lệch khối lượng meson ∆mK ,∆mBs ∆mBd Miền khả di cho ∆mK toàn mặt phẳng,trong miền màu da cam xanh cho ∆mBs ∆mBd Đồ thị 3.1 cho thấy tham số trộn bị ảnh hưởng FCNC tương tác với trường vô hướng Tiếp theo, đánh giá đóng góp FCNCs tương tác với boson chuẩn vào tham số trộn meson thể đồ thị 3.2 Kết cho thấy đóng góp chủ yếu đến từ FCNC boson chuẩn 16 Trong 3.1, miền tham số thỏa mãn điều kiện (??),(3.6) w > 12 TeV, chặt chẽ lớn đáng kể so với kết nhận trước nghiên cứu trước, tác giả so sánh đóng góp vật lý với giá trị thực nghiệm bỏ qua đóng góp SM vào tiên đoán lý thuyết ����� -f=10000 GeV - ������� -f=1000 GeV - ������� ������ -f=10000 GeV -f=10000 GeV -f=5000 Gev - ����� Δ��� ���� /Δ��� ���� Δ�� ���� /Δ�� ���� -f=5000 Gev -f=5000 Gev - ������ Δ��� ���� /Δ��� ���� ������� - ����� -f=1000 GeV - ����� -f=1000 GeV - ������ - ������ - ����� - ������� - ������ ���� �� ��� �-��� �� ��� �� ��� - ����� ���� �� ��� �-��� �� ��� �� ��� ���� �� ��� �-��� �� ��� �� ��� H1 ,A ,ZN Hình 3.2: Đồ thị biểu diễn phụ thuộc tỉ số ∆mK,B /∆mZ K,Bs ,Bd vào s ,Bd thang vật lý w Kênh rã Bs → µ+ µ− , B → K ∗ µ+ µ− B + → K + µ+ µ− Hamiltonian hiệu dụng cho trình Bs → µ+ µ− , B → K ∗ µ+ µ− B + → K + µ+ µ− sau Heff = X 4GF − √ Vtb Vts∗ (Ci (µ)Oi (µ) + Ci′ (µ)Oi′ (µ)) , i=9,10,S,P (3.7) Các hệ số Wilson chúng bao gồm đóng góp SM đóng góp vật lý bậc ! ZN Z2 2 g (f ) g (f ) m (4π) g g V N V W C9NP = −Θ23 + , ∗ 2 cW Vtb Vts e g mZ2 g m2ZN ! ZN Z2 2 g g (f ) (f ) (4π) g g m A N A NP W C10 = Θ23 + (3.8) ∗ 2 cW Vtb Vts e g mZ2 g m2ZN ′ SM ′SM Chú ý CS,P = CS,P = Do đó, CS,P , CS,P thu đóng góp lý sau d ∗ l d l 2 Γ Γαα Γ Γ 8π 8π 32 23 αα ′NP , C = , CSNP = S e2 Vtb Vts∗ m2H1 e2 Vtb Vts∗ m2H1 l d ∗ d l Γ ∆αα 8π Γ ∆ 8π 32 23 αα ′NP CPNP = − , C = , (3.9) P e Vtb Vts∗ m2A e2 Vtb Vts∗ m2A với Γlαα = ∆lαa = uv mlα 17 + − Tỉ lệ rã nhánh cho kênh Bs → lα lα s Br(Bs → + − lα )theory lα = 4m2lα τBs 2 ∗ α GF fBs |Vtb Vts | mBs − 64π mBs ( ! 4m2lα m2Bs ′ × 1− (C − C ) S S mBs mb + ms (3.10) 2 ) m Bs ′ )+ + 2mlα (C10 − C10 (CP − CP′ ) , mb + ms ¯s , giá trị lý thuyết thực Nếu xét thêm hiệu ứng dao động hệ Bs − B nghiệm liên hệ với + − Br(Bs → lα lα )exp + − Br(Bs → lα lα )theory , − ys ≃ (3.11) Với kênh Bs → e+ e− , tiên đoán SM giới hạn thực nghiệm Br(Bs → e+ e− )SM = (8.54 ± 0.55) × 10−14 , Br(Bs → e+ e− )exp < 2.8 × 10−7(3.12) Đóng góp SM vào tỉ lệ rã nhánh Bs → e+ e− bị chặn mạnh giới hạn thực nghiệm Đây kênh tốt để tìm kiếm cho vật lý Ngược lại hoàn toàn với Bs → e+ e− , kết thực nghiệm tỉ lệ rã nhánh Bs → µ+ µ− Br(Bs → µ+ µ− )exp +0.46 (3.09−0.43 = +0.15 −0.11 ) × 10−9 (3.13) Trong SM tiên đốn SM Br Bs → µ+ µ− SM = (3.66 ± 0.14) × 10−9 (3.14) Hiệu ứng vật lý Bs → µ+ µ− dẫn đến ràng buộc chặt chẽ cho thang vật lý Chúng khảo sát số cho kênh rã Bs → µ+ µ− 18 3.6 ´ 10-9 -C9NP 0.01 3.2 ´ 10-9 NP C9,10,S,P Br3311 HBs ® ΜΜL 3.4 ´ 10-9 ´ 10-9 2.8 ´ 10-9 0.001 10-4 10-5 2.6 ´ 10-9 5000 NP C10 0.1 10 000 15 000 20 000 w - GeV 25 000 CS =CP 10-6 30 000 12 000 14 000 16 000 w - GeV 18 000 20 000 Hình 3.3: Bảng bên trái vẽ Br(Bs → µ+ µ− ): đường cong màu đỏ thể giá trị tiên đốn mơ hình 3-3-1-1, đường màu xám thể giá trị trung tâm tiên đoán SM Các đường màu xanh nước biển xanh giới hạn thực nghiệm Bảng bên phải dự đoan đóng góp vật lý vào hệ số Wilson Cả hai bảng vẽ cố định: Λ = 1000w, f = −w, u = 200 GeV Các tham số khác lựa chọn phần 3.2.1 Từ đồ thị 3.3 ta có w > TeV, khơng chặt giới hạn thu phần trước Do đó, miền phù hợp cho giới hạn thực nghiệm hệ ¯s − Bs ) Br(Bs → µ+ µ− ) w > 12 TeV Trong bảng bên phải trộn (B NP NP 3.3,C9,10 >> CS,P Với w > 12 TeV, C10 > 0, Br(Bs → µ+ µ− ) giảm khoảng 5% , mang lại giá trị tiên đoán lý thuyết thực nghiệm gần với Các dị thường kênh rã B → K ∗ µ+ µ− giải thích C9NP ≃ −1.1 Với điều kiện w > 12 TeV, C9NP ≃ −0.01, Do vậy, mơ hình 3-3-1-1 khơng thể giải thích dị thường B → K ∗ µ+ µ− Cả hai hệ số Wilson C9 , C10 cho đóng góp vào Br (B + → K + µ+ µ− ) NP Như tiên đốn mơ hình 3-3-1-1, với w > 12 TeV C9NP C10 q bé , mơ hình 3-3-1-1 khơng giải thích dị thường kênh rã B + → K + µ+ µ− 3.2.2 Các kênh rã bổ đính Kênh rã b → sγ Bên cạnh dòng mang điện liên hệ với boson chuẩn SM, Wµ± , mơ hình 3-3-1-1 cịn chứa dịng mang điện mới, tương tác với boson chuẩn Yµ± , hai Higgs mang điện H4± , H5± , FCNC tương tác với Z2,N Tất dòng đóng góp vào q trình b → sγ 19 Hamiltonian hiệu dụng cho kênh rã b → sγ 4GF b→sγ Heff = − √ Vtb Vts∗ [C7 (µb )O7 + C8 (µb )O8 + C7′ (µb )O7′ + C8′ (µb )O8′ ],(3.15) Các hệ số Wilson C7,8 (µb ) tách thành tổng đóng góp SM đóng SM NP NP góp 3-3-1-1 : C7,8 (µb ) = C7,8 (µb ) + C7,8 (µb ) Vật lý đóng góp vào C7,8 qua giản đồ vòng (chi tiết xem luận án) Chỉ số thể hệ sô Wilson tính mà chưa có đóng góp QCD Cần ý bổ đính QCD cho b → sγ quan trọng phải có mặt để tính tốn đầy đủ Tại thang µ ∼ mb , w = 10 TeV, ta có Z C7 2,N (µb ) ≃ O(10−5 ), nhỏ nhiều so với SM, C7SM (µb ) = −0.3523 Z Do đó, tính tốn tiếp theo, C7 2,N bỏ qua Bổ đính QCD cho C7Y C7H5 bậc LO C7Y (µb ) = κ7 C7Y (mY ) + κ8 C8Y (mY ), C7H5 (µb ) = κ7 C7H5 (mY ) + κ8 C8H5 (mY ) (3.16) Tỉ lệ rã nhánh Br(b → sγ) cho 6α |Vts∗ Vtb |2 (|C7 (µb )|2 + N (Eγ ))Br(b → ce¯ νe ), (3.17) πC |Vcb | Br(b → sγ) = 4.0 × 10-4 4.0 × 10-4 4.0 × 10-4 mH5 > mU > mY mH5 > mY > mU mU = 0.2 w tβ = 20 tβ = tβ = 10 3.4 × 10-4 tβ = 20 3.6 × 10-4 tβ = 10 tβ = 3.4 × 10-4 3.2 × 10-4 10 000 w - GeV 15 000 20 000 3.6 × 10-4 tβ = 20 tβ = tβ = 10 3.4 × 10-4 3.2 × 10-4 5000 mU = 0.9 w 3.8 × 10-4 Br (b → sγ) 3.6 × 10-4 mU > mH5 > mY mU = 0.5 w 3.8 × 10-4 Br (b → sγ) Br (b → sγ) 3.8 × 10-4 3.2 × 10-4 5000 10 000 w - GeV 15 000 20 000 5000 10 000 15 000 20 000 w - GeV Hình 3.4: Sự phụ thuộc Br(b → sγ) vào thang vật lý w giới +v hạn, u, v ≪ −f u uv ∼ w ∼ Λ Đường màu đen đậm thể ràng buộc thực nghiệm Br(b → sγ) = (3.32 ± 0.15) × 10−4 Trong đồ thị 3.4, nhận thấy tỉ lệ rã nhánh phụ thuộc mạnh vào giá trị tβ số hạng chứa tβ đến từ C7H5 Giới hạn cho thang vật lý phụ thuộc vào giá trị tβ , cụ thể, w ≥ TeV với tβ = 1; w ≥ 4.1 TeV với tβ = 10; w ≥ 7.7 TeV vơi tβ = 20 Những giới hạn nhỏ so với kết nhận phần trước Tương tự, khảo sát Br(b → sγ) trường hợp u, v ≪ −f ∼ w ∼ Λ đồ thị 3.5 Chúng nhận thấy phụ thuộc tỉ lệ rã 20 nhánh vào tβ khơng mạnh so với tiên đốn đồ thị 3.4 Với giới hạn w > 12 TeV, ảnh hưởng tβ vào Br(b → sγ) trở nên không đáng kể giá trị tỉ lệ rã nhánh tiên đoán lý thuyết gần đạt giá trị trung tâm giới hạn thực nghiệm mH5 > mY > mU 3.8 × 10-4 tβ = 20 tβ = 10 3.6 × 10-4 3.4 × 10-4 tβ = 10 3.4 × 10-4 tβ = 1000 1500 2000 2500 3000 3500 4000 tβ = 10 3.6 × 10-4 tβ = 3.2 × 10-4 1000 w - GeV tβ =20 3.4 × 10-4 tβ = 3.2 × 10-4 3.2 × 10-4 mU = 0.9 w 3.8 × 10-4 tβ = 20 3.6 × 10-4 mU > mH5 > mY 4.0 × 10-4 mU = 0.5 w Br (b → sγ) Br (b → sγ) 3.8 × 10-4 mH5 > mU > mY 4.0 × 10-4 mU = 0.2 w Br (b → sγ) 4.0 × 10-4 1500 2000 2500 3000 3500 4000 1000 1500 2000 w - GeV 2500 3000 3500 4000 w - GeV Hình 3.5: Sự phụ thuộc tỉ lệ rã nhánh Br(b → sγ) vào thang vật lý w giới hạn u, v ≪ −f ∼ w ∼ Λ Kênh rã CLFV Mô hình 3-3-1-1 dự đốn số tương tác dịng mang điện liên kết ± với hạt mang điện mới, Y ± , H4,5 cho đóng góp vào kênh rã CLFV Biểu thức Lagrangian hiệu dụng q trình µ → eγ µ→eγ Leff = eGF −4 √ mµ (AR e¯σµν PR µ + AL e¯σµν PL µ) F µν + H.c., (3.18) hệ số AL , AR nhận tính giản đồ vòng (chi tiết xem luận án) Tỉ lệ rã nhánh Br(µ → eγ) Br(µ → eγ) = 12π (|AL |2 + |AR |2 )Br(µ → eν˜e νµ ), GF (3.19) Hình bên trái đồ thị 3.6 ước lượng mức độ đóng góp vào Br(µ → eγ) Đóng góp chủ đạo đến từ boson chuẩn Y ± Để đồng với giới hạn thực nghiệm, thang vật lý thoả mãn w > 7.3 TeV, giới hạn giống với giới hạn nhận từ khảo sát kênh rã b → sγ 21 10-7 10-8 10-10 10-9 Br(μ→eγ)total Br(μ→eγ) �=� ��� 10-30 �=�� ��� 10-10 �=�� ��� 10-11 �� ����� �� ��� 10-12 ����� � �����+����� 10-50 10-13 2000 4000 6000 8000 10 000 w (GeV) 2000 4000 6000 8000 10 000 w (GeV) Hình 3.6: Hình bên trái: Đồ thị biểu diễn phụ thuộc tỉ lệ rã nhánh Br(µ → eγ) vào thang vật lý w cho loại đóng góp khác Hình bên phải: Đồ thị thể so sánh phụ thuộc tỉ lệ rã nhánh tất đóng góp Br(µ → eγ)total vào thang vật lý w u = GeV, u = 10 GeV and u = 20 GeV, cách tương ứng Đường đậm màu đen thể giới hạn thực nghiệm Hình bên phải đồ thị 3.6 cho thấy Br(µ → eγ)total phụ thuộc nhỏ ,H5 vào u Điều quan trọng cần ý hệ số AH chịu ảnh hưởng L,R thang điện yếu u v Do đó, kết cho thấy dòng mang điện liên kết với hạt Higgs mang điện có ảnh hưởng đến kênh rã µ → eγ bỏ qua 3.3 Kết luận chương Trong mơ hình 3-3-1-1, chúng tơi thảo luận vài tượng luận gắn với FCNC Nguồn gây nên FCNC bậc đến từ phần boson chuẩn Higgs làm rõ Thực nghiệm cho dao động meson ràng buộc cho FCNC bậc Giới hạn thang vật lý áp đặt chặt chẽ so với trước đây, Mnew > 12 TeV Trong giới hạn này, FCNC bậc cho đóng góp khơng đáng kể vào Br(Bs → µ+ µ− ), Br(B → K ∗ µ+ µ− ) Br(B + → K + µ+ µ− ) Tỉ lệ rã nhánh kênh rã bổ đính b → sγ bị ảnh hưởng hệ số uv qua giản đồ truyền boson Higgs mang điện Ngược lại, dịng mang điện boson chuẩn Yµ± đóng góp vào q trình rã µ → eγ 22 KẾT LUẬN CHUNG ẢNH HƯỞNG CỦA CÁC TRƯỜNG VÔ HƯỚNG LÊN DỊNG TRUNG HỊA THAY ĐỔI VỊ TRONG MƠ HÌNH S331 VÀ 3-3-1-1 A Mơ hình S331: Chúng tơi nghiên cứu ràng buộc từ số tượng luận gắn với tương tác Yukawa vi phạm số vị mơ hình S331 Cả hai tam tuyến Higgs tương tác với lepton quark, gây nên tín hiệu vi phạm số vị phần lepton quark Chúng tơi mơ hình cho tỉ lệ rã nhánh lớn kênh rã vi phạm số vị lepton Higgs h → µτ đạt tới phù hợp với ràng buộc thực nghiệm khác, chẳng hạn τ → µγ (g − 2)µ Các đóng góp tương tác dịng trung hồ thay đổi vị, tương tác Higgs– quark–quark, hệ trộn meson nghiên cứu Br(h → qq ′ ) tăng lên dựa theo phép đo hệ trộn meson Tỉ lệ rã nhánh kênh t → qh đạt tới 10−3 , nhỏ cỡ 10−8 B Mơ hình 3-3-1-1: Trong mơ hình 3-3-1-1, chúng tơi thảo luận vài tượng luận gắn với FCNC Nguồn gây nên FCNC bậc đến từ phần boson chuẩn Higgs làm rõ Thực nghiệm cho dao động meson ràng buộc cho FCNC bậc Giới hạn thang vật lý áp đặt chặt chẽ so với trước đây, Mnew > 12 TeV Trong giới hạn này, FCNC bậc cho đóng góp khơng đáng kể vào Br(Bs → µ+ µ− ), Br(B → K ∗ µ+ µ− ) Br(B + → K + µ+ µ− ) Tỉ lệ rã nhánh riêng phần kênh rã bổ đính b → sγ bị ảnh hưởng hệ số uv qua giản đồ truyền boson Higgs mang điện Ngược lại, dòng mang điện boson chuẩn Yµ± đóng góp vào q trình rã µ → eγ 23 NHỮNG ĐÓNG GÓP MỚI CỦA LUẬN ÁN Chúng nghiên cứu ràng buộc từ số tượng luận gắn với tương tác Yukawa vi phạm số vị mơ hình S331 Chúng tơi mơ hình cho tỉ lệ rã nhánh ớn kênh rã vi phạm số vị lepton Higgs h → µτ đạt tới phù hợp với buộc thực nghiệm khác, chẳng hạn τ → µγ (g − 2)µ Các đóng góp tương tác dịng trung hoà thay đổi vị, tương tác Higgs–quark–quark, hệ trộn meson nghiên cứu Br(h → qq ′ ) tăng lên dựa theo phép đo hệ trộn meson Tỉ lệ rã nhánh kênh t → qh đạt tới 10−3 , nhỏ cỡ 10−8 Trong mơ hình 3-3-1-1, thảo luận vài tượng luận gắn với FCNC Nguồn gây nên FCNC bậc đến từ phần boson chuẩn Higgs làm rõ Thực nghiệm cho dao động meson buộc cho FCNC bậc Giới hạn thang vật lý áp đặt chặt chẽ so với trước đây, Mnew > 12 TeV Trong giới hạn này, FCNC bậc cho đóng góp khơng đáng kể vào Br(Bs → µ+ µ− ), Br(B → K ∗ µ+ µ− ) Br(B + → K + µ+ µ− ) Tỉ lệ rã nhánh kênh rã bổ đính b → sγ bị ảnh hưởng hệ số uv qua giản đồ truyền boson Higgs mang điện Ngược lại, dòng mang điện boson chuẩn Yµ± đóng góp vào q trình rã µ → eγ 24