Theo F. Buhrer khi kết hợp với BKT, hằng số mạng của B0,5Na0,5TiO3 tăng [17]. P. Pronin và cộng sự cho rằng ở nhiệt độ phòng, dung dịch rắn (1−𝑥)Bi0,5Na0,5TiO3-xBi0,5K0,5TiO3 có cấu trúc mặt thoi với x < 0,18, cấu trúc giả lập phương ở x = 0,18 – 0,40, và pha tứ giác với x > 0,40 [136]. Trong miền biên pha hình thái tại x = 0,18, hằng số mạng và thể tích ô cơ sở thay đổi nhảy bậc [227]. Tuy nhiên, J. Kreisel và cộng sự khi phân tích phổ Raman đã quan sát thấy sự thay đổi cấu trúc trong gốm (1 − 𝑥)BNT-xBKT. Kết quả cho thấy sự chuyển pha cấu trúc trong dải x từ 0,4 đến 0,5 [85]. Danh giới ngăn cách giữa các vùng có cấu trúc khác nhau được gọi là biên pha hình thái. Chính vì vật liệu thường cho tính chất tối ưu tại biên pha hình thái, nên các nhà nghiên cứu thường tập trung khảo sát các vật liệu nằm trong hợp phần này.
Hình 1.18Giản đồ XRD của gốm (1-x)BNT-xBKT (x = 0,00, 0,12, 0,16, 0,20, 0,30) trong dải góc nhiễu xạ 2θ (a) 39,0o–41,0o, (b) 45,0o–47,5o[202].
Một ví dụ điển hình là nghiên cứu của H. Xie và cộng sự về cấu trúc tinh thể của gốm (1-x)BNT-xBKT (BNKTx) trong vùng biên pha hình thái [202]. Hình 1.18 minh họa giản đồ XRD của mẫu gốm BNKTx với các giá trị khác nhau của x. Sự tách đỉnh nhiễu xạ (003)/(021) trong dải 2θ từ 39,0o–41,0o tương ứng với kiểu đối xứng mặt thoi (hình 1.18 (a)) như trong gốm BNT, trong khi sự tách đỉnh (002)/(200) trong dải 2θ từ 45,0o–47,5o (hình 1.18 (b)) đặc trưng cho cấu trúc tứ giác tương tự trong gốm BKT. Sự tách ở cả hai đỉnh nhiễu xạ cho thấy sự tồn tại đồng thời hai pha perovskite là pha mặt thoi và pha tứ giác ở hợp phần biên pha
hình thái trong dung dịch rắn BNKTx [147]. Khi tăng x từ 0,00 đến 0,30, tỉ lệ K/Na tăng và các đỉnh nhiễu xạ có xu hướng dịch về phía góc nhiễu xạ 2θ thấp hơn như được minh họa trong hình 1.18 (a) và (b), cho thấy sự giãn mạng tinh thể [127]. Điều này là do tỷ lệ pha tứ giác tăng theo x.