Đề cương ôn tập Nhiệt học

NHIỆT HỌC 1) Xây dựng phương trình trạng thái cho khối khí lí tưởng bất kì: Giả sử lượng khí có khối lượng m biến đổi từ trạng thái đặc trưng sang trạng thái đặc trưng trình đẳng nhiệt q trình đẳng tích qua q trình trung gian 2’ đặc trưng Áp dụng định luật Bơilơ – Mariơt q trình đẳng nhiệt 12’, ta có: pV p1V1 = p'2V2 → p '2 = 1 V2 (2.5) Áp dụng định luật Saclơ q trình đẳng áp ta có: p p0γ T2 p T2 = → = p'2 p0γ T1 p '2 T1 (2.6) ' p2 Thay (2.6) (2.5), ta được: p V2 T2 pV p V = → 1= 2 p1V1 T1 T1 T2 (2.7) Việc chọn trạng thái tùy ý nên ta viết: pV = T số (PT Clapêrơn) m pVµ n= =R µ T Nhân số mol vào vế PT Clapêrôn xét cho mol khí , ta m npVµ = nRT ⇒ pV = nRT = RT µ được: (PT Menđêlêep – Clapêrôn)  Các định luật thực nghiệm khí lí tưởng: + Định luật Bơilơ – Mariơt: Ở nhiệt độ khơng đổi, tích áp suất p thể tích V lượng khí xác định số PV = số P1V1 = P2 V2 Viết cho trạng thái: + Định luật Saclơ: Đối với lượng khí cho, giữu nguyên thể tích áp suất chủa khí biến thiên theo hàm bậc nhiệt độ P = P0 (1 + γ t)  γ= 273 + Định luật Đantơn: Áp suất hỗn hợp khí tổng áp suất riêng phần khí có hỗn hợp khí P = P1 + P2 + P3 + + Định luật Gay Luyxăc: Độ biến thiên tương đối thể tích lượng khí cho tỉ lệ thuận với biến thiên nhiệt độ áp suất không đổi V − V0 =αt V0 2) a) b) c) d) e) − −  Mẫu học chất khí lí tưởng mơ tả luận đề sau đây: Khí cấu tạo phân tử chuyển động không ngừng Trong thể tích dù nhỏ chứa số lớn phân tử khí Kích thước phân tử khí nhỏ so với khoảng cách chúng Các phân tử khí tương tác với phân tử khác lúc va chạm Khơng có phương ưu tiên chuyển động phân tử khí : 10−10 Bỏ qua kích thước: r (m) Chỉ tương tác va chạm Thành lập cơng thức tính áp suất chất khí lí tưởng: ⇒ v '1x = − v1x ; v'1y = v1y ;v '1z = v1z ⊥ Xét (FEHG) Ox f1 'τ = −2m v1x lên hạt) f1τ = 2m v1x (thành bình td (hạt td lên thành Bình có N phân tử khí thì: Nm Nm Nm F= vx F= vy = vz l l l hay bình) 2l m v1x2 ⇒ ∆t = ⇒ f = v1x l  v 2x = v 2y = v 2z Nm v  2 2 ⇒ F =  v = v x + v y + v z l 3) p= F N = m0 v = m 0n v S V Ta có: Mà Thiết lập cơng thức tính động trung bình chuyển động tịnh tiến phân tử khí Từ suy số hệ cơng thức tính loại vận tốc phân tử khí N n0 = A = mv2 ⇒ p = n0 Vµ mà mol: NA ⇒ p= Eñ pV = N E = RT µ Vµ A đ hay ⇒ Eñ = R 3RT 3RT T ⇒ v2 = , vcqp = v = NA m0 N A µ 4) Các dạng biểu thức định luật phân bố phân tử theo tốc độ Măcxoen mv2 2kT 2 µv 2RT = ữ ve  2π RT  µ Trong đó: v tốc độ, m khối lượng phân tử khí, khối lượng mol, T nhiệt độ khí  Vẽ đồ thị biểu thức, từ rút đặc điểm đồ thị vẽ a) Diện tích bao hàm đường biểu diễn trục hồnh v có giá trị b) Đường biểu diễn có cực đại Tốc độ ứng với cực đại gọi tốc độ dN N có xác suất cực đại (kí hiệu vxs với giá trị dv tỉ số lớn Khi nhiệt độ tăng giá trị f(v xs) giảm, vxs tăng c) Đường biểu diễn không đối xứng qua đường thẳng đứng qua cực đại (số hạt có vận tốc nhỏ nhiều số hạt có vận tốc lớn) v→0 v→∞ d) Khi hay giá trị f(v) tiến tới 0, nghĩa số phân tử có vận tốc nhỏ hay lớn e) Khi nhiệt độ tăng tốc độ phân tử tăng nên đường biểu diễn dịch phía tốc độ lớn (về bên phải) Tất đặc điểm nói bao hàm hàm phân bố (3.21a, b) 5) Trình bày mẫu học chất khí thực ⇒ − Tồn dạng phân tử dạng cầu có bán kính hiệu dụng r Đường kính hiệu dụng d = 2r − Các phân tử khí có tương tác với kể lúc chưa va chạm − Các phân tử khí sát thành bình tồn áp suất nội làm giảm áp suất phân tử khí lên thành bình so với khí lí tưởng  Thành lập phương trình Vanđơvan cho khí thực PVµ = RT(*)  m  PV = µ RT(**)  Thiết lập: Hiệu chỉnh PT khí lí tưởng: Hiệu chỉnh kích thước ∆ Vmà phân tử chuyển động = Vbình - Vkhơng đến Xét phân tử: 4  = π d3 =  π R ÷ 3  ⇒ ∆V (2 phân tử) bỏ không chuyển động đến 4  ∆V1 =  π R ÷ 3  ⇒ phân tử bỏ thể tích 4  b =  π R ÷N A 3  ⇒ Thể tích bị trừ mol: Hiệu chỉnh áp suất  m  f (v) = 4π  ÷ ve  2π kT  − Gọi Pi áp suất nội tương tác không va chạm P áp suất thực khí thực Xét lớp khí AB sát thành bình chịu lớp BC Pi : n n = C.n n2 mol NA N A2 a ⇒ n0 = ⇒ Pi = C = ;a = C.N A2 Vµ Vµ Vµ Thay b, Pi (*), (**):  a  ⇒  P + ữ(Và b) = RT Và ữ (P + Pi )(Vµ − b) = RT   (1 mol khí)  m a  m  m P + V − b = RT  µ V ữ ữ Phương trình Vanđơvan 6) Vẽ đường đẳng nhiệt Vanđơvan thực nghiệm khí CO *TN: Nén khí CO2 T = số Đo P, V *KQ: t = 50 C → 100 C − Khi V ↓,P ↑ + AB: V↓ + BC: , P = số V↓ + CD: ít, P tăng ↑ − Tăng: T  Từ rút đặc điểm chung khí thực − Ở P thấp: Khí thực gần khí lí tưởng (hơi) → − Tại B: Xuất bão hòa, (B C) hóa lỏng Tại C: Hóa lỏng hồn tồn − CD: Do chất lỏng chịu nén ≡ − Khi nhiệt độ cao: Khí thực Khí lí tưởng ≡ − Tại K (trạng thái tới hạn), B C1 7) Nội khí thực Các phân tử khí thực vừa chuyển động nhiệt vừa tương tác với Do Uµ phân tử khí thực có động Gọi nội mol khí thực thì: Uµ = + + Eđ toàn lượng chuyển động nhiệt E đ + Et phân tử đó: Et tổng tương tác phân tử dU µ = Với biến đổi nội mol khí thực thì: dEđ + dEt δ A = ⇒ dE t = Với trình đẳng tích: V = số ⇒ Cv = + + dQ dU + δ A dEñ + dEt + δ A dEñ = = = dT dT dT dT ⇒ dU µ = Cv.dT + dE t ⇒ dEt ≠ Vì khí thực V thay đổi Khi dãn vào chân không, không trao đổi nhiệt ⇒ δ A = 0,δ Q = 0,dU µ = ⇔ C v dT + dE t = ⇒ dE t = −C v dT ⇒ dT ≠ (do dE t ≠ ) Kết luận: Khí thực giãn không sinh công, không trao đổi nhiệt nhiệt độ thay đổi  a Mô tả giải thích hiệu ứng Jun – Tơm sơn TN − Mục đích: Kiểm tra khí thực dãn đoạn nhiệt T = ?Xét mol: Eđ+Et ⇒ dU µ = ≠ dEđ+dEt biết dT Dụng cụ: Hai bình đựng chứa chất khí nối với ống nối cách nhiệt, ống có nút xốp, hai bên nút xốp có đặt hai nhiệt kế a b Tiến hành: Dùng bơm khí bơm hút giữ cho áp suất khí bình A ln ln p1 áp suất khí bình B ln ln p p1> p2 Nút xốp có tác dụng khí qua khơng chảy thành dòng mà khuếch tán Kết quả: Khi khí dãn đoạn nhiệt qua nút xốp từ A sang B phát thấy nhiệt độ khí thay đổi dT - Kết luận: b Giải thích: − − − δ Q = ⇒ ∆U + A = + Khi quan tâm đến kích thước phân tử P(Vµ − b) = RT ⇒ PVµ = RT + Pb dU + δ A = ⇒ (U µ − U µ1 ) + (P2 Vµ − P1Vµ1 ) = ⇒ (U µ + P2Vµ ) = (U µ1 + P1Vµ1 ) số ⇒ (U + PV) = ⇒ ⇒ CV T2 + RT2 + P2 b = C V T1 + RT1 + P1b ⇒ CV (T2 − T1 ) + R(T2 − T1 ) = b(T2 − T1 ) = ⇒ (T2 − T1 )(C V + R) = b(T2 − T1 ) ⇒ T2 > T1 số Đẳng Entanpi Uµ = PVµ = RT   U µ = C V T + Khi quan tâm đến khoảng cách  a  ⇒  P + ữVà = RT Và ữ ⇒ PVµ = RT − a ; Vµ2 ⇒ CV (T2 − T1 ) + R(T2 − T1 ) = C V T U µ = Eđ = , Eđ + Et a a (C V T2 + E t ) + RT2 − = (C VT1 + E t1 ) + RT1 − Vµ Vµ ⇔ (C V + R)(T2 − T1 ) = ⇒ T2 − T1 < • Nếu khí lí tưởng: CV T2 + RT2 = C V T1 + RT1 ⇒ T2 = T1 suy ra: lạnh KL: Với khí thực dãn đoạn nhiệt áp suất cao bị nóng lên, áp suất thấp lạnh Có giá trị áp suất mà dãn nhiệt độ không đổi gọi điểm đảo 8)  Phát biểu định luật thứ nhiệt động lực học Tổng đại số công A nhiệt lượng Q mà hệ trao đổi với mơi trường ngồi ∆U = U − U1 độ biến thiên nội hệ ; độ biến thiên nội khơng phụ thuộc vào q trình cụ thể thực mà phụ thuộc vào trạng thái đầu (1) trạng thái cuối (2) q trình  Nói định luật thứ nhiệt động lực học trường hợp riêng định luật bảo tồn lượng vì: Ta coi định luật thứ NĐLH vận dụng định luật bảo toàn lượng cho nội hệ cho q trình có thực cơng truyền nhiệt Thật vậy, từ định luật bảo toàn lượng ta suy rằng: nội hàm đơn giá trạng thái hệ, nghĩa trạng thái xác định, nội hệ có giá trị, khơng định luật bảo tồn lượng bị vi phạm Đúng vậy, trạng thái xác định, hệ có hai giá trị nội chẳng hạn, ta khai thác phần lượng chênh lệch hai giá trị nội chẳng có vật bị tiêu hao lượng cả, nghĩa ta có lượng từ hư vô Mặt khác, nội hàm đơn giá trạng thái tất nhiên độ biến ∆U thiên nội hệ theo qua trình phụ thuộc vào trạng thái đầu trạng thái cuối không phụ thuộc vào diễn biến q trình 9)  Nội dung ngun lí II nhiệt động lực học − Phát biểu thứ nhất: Phát biểu Tơm sơn: “Khơng thể biến tồn nhiệt thành công mà không để lại dấu vết mơi trường xung quanh” Nói cách khác: “Không thể chế tạo động vĩnh cửu loại 2” − Phát biểu thứ hai: Phát biểu Claudiut: “Nhiệt khơng thể truyền từ vật lạnh sang vật nóng mà khơng để lại dấu vết mơi trường xung quanh” Nói cách khác: “Nhiệt khơng tự động truyền từ lạnh sang nóng”  Chứng minh tương đương cách phát biểu nguyên lí II nhiệt → động lực học Tomson Cladiut: CM mệnh đề: Th sai Cl → sai, Cl sai Th sai a) Mệnh đề → − Th phát biểu sai chế tạo động vĩnh cửu loại − Xét động vĩnh cửu loại ghép máy lạnh hoạt động nguồn nhiệt T1 ,T2 (T1 > T2 ) cho công động sinh công máy lạnh T2 ⇒ − Động vĩnh cửu: Nhận Q’ từ nguồn , sinh công A’ Q’ = A’ − Máy lạnh: Nhận Q2 từ T2; Nhận A từ động cơ; Nhả Q1 vào T1 ⇒ Q1 = A + Q = A '+ Q = Q'+ Q Máy ghép: Nhận Q’ + Q2 từ T2; Nhả Q1 = Q’ + Q2 vào T1; Không nhận công từ bên ngồi → KL: Máy ghép máy lạnh lí tưởng Cl sai b) Mệnh đề → − Cl phát biểu sai chế tạo máy lạnh lí tưởng − Ghép máy lạnh lí tưởng với động nhiệt tạo thành máy ghép hoạt động T1 ,T2 (T1 > T2 ) nguồn nhiệt *Máy lạnh lí tưởng: Nhận Q2 từ T2; Nhận Q1 vào T1 ⇒ Q1 = Q + A − Động cơ: Nhận Q1 từ T1; Nhả Q2 vào T2; Sinh công A Q1 − Q − Máy ghép: Nhận từ T1; không hoạt động với T2; sinh công A → → Máy ghép động vĩnh cửu loại Th sai KL: Cách phát biểu Cl Th tương đương 10)  Cách phát biểu thứ ba định luật hai nhiệt động lực học Khi hệ chuyển từ trạng thái sang trạng thái khác entrơpi hệ mơi trường khơng đổi tăng lên  Chứng minh tương đương cách phát biểu thứ ba định luật hai nhiệt động lực học với cách phát biểu Tômsơn cách phát biểu Claudiut a) Phát biểu Tômsơn T1 ,T2 (T1 > T2 ) − Xét động nhiệt hoạt động nguồn nhiệt ∆S = ∆S +∆S1 + ∆S2 − Biến thiên Entrôpi hệ lớn: hệ ∆S hệ = hệ chu trình kín Q ∆S1 = − T1 (T1 nhả nhiệt lượng Q1 cho động cơ) Q ∆S2 = T2 (T2 nhả nhiệt lượng Q2 cho động cơ) Q Q T ⇔ − + > ⇔ Q > Q1 T1 T2 T1 ∆S > Theo phát biểu 3: Q1 > 0,T1 ,T2 > ⇒ Q > − ⇒ ⇒ b) − Động phải trao đổi nhiệt với T2 Chứng tỏ động khơng động lí tưởng (động vĩnh cửu loại 2) Phát biểu Claudiut T1 ,T2 (T1 > T2 ) Xét máy lạnh hoạt động nguồn nhiệt − +∆S1 + ∆S2 ∆S = ∆S Xét hệ lớn gồm máy lạnh nguồn nhiệt: ∆S hệ = hệ chu trình kín Q Q ∆S1 = ∆S2 = T1 T2 , Q Q T ⇔ − > ⇔ Q1 > Q T1 T2 T2 ∆S > Theo phát biểu 3: T1 > T2 ⇒ Q1 > Q ⇒ Q1 ≠ Q hệ → KL: Ngồi q trình truyền nhiệt có thêm q trình khác q trình nhận cơng từ mơi trường ngồi Nghĩa nhiệt khơng tự động chuyển từ lạnh sang nóng 11)  Chu trình Cacnơ thuận nghịch − Chu trình Cacnơ thuận nghịch chu trình khơng bao hàm q trình khơng thuận nghịch − Điều kiện: + Diễn biến chậm + Không ma sát để tránh biến công thành nhiệt + Là trình đẳng nhiệt đoạn nhiệt để tránh truyền nhiệt ⇒ Chu trình thuận nghịch: tổng q trình đẳng nhiệt đoạn nhiệt • Chu trình Cacnơ: chu trình ghép hai q trình đẳng nhiệt xen trình đoạn nhiệt  Tính hiệu suất chu trình Cacnơ thuận nghịch khí lí tưởng − Xét động nhiệt hoạt động theo chu trình Cacnơ hai nguồn nhiệt T1 ,T2 (T1 > T2 ) η= − Hiệu suất động cơ: A Q1 − Q = Q1 Q1 Q1 > 0,Q < ∆U = ⇒ Q12 = A12 = nRT1.ln − Quá trình đẳng nhiệt (1 2): Q34 = A34 = nRT2 ln − Quá trình đẳng nhiệt (3 4): − Quá trình đoạn nhiệt (2 3) (4 1): Q1 = Q12 ,Q = Q34 Vậy V V V V nRT1.ln − nRT2 ln T1.ln − T2 ln V1 V3 V1 V3 η= = V V nRT1.ln T1.ln V1 V1 V2 >0 V1 V4 η '',η ' = η '',η ' < η '' Có thể: η ' > η '' *Giả sử Q1 ' = A '+ Q ' Máy 1: Q1 '' = A ''+ Q2 '' Máy 2: Máy ghép từ máy máy cho máy chạy m chu trình sinh cơng đủ để máy chạy n Như vậy: mA’ = nA’’ ⇔ m(Q1 '− Q2 ') = n(Q1 ''− Q '') − ⇔ mQ1 '− nQ1 '' = mQ2 '− nQ2 '' η'= A ' mA ' A '' nA '' = > η '' = = Q1 ' mQ1 ' Q1 '' nQ1 '' Lại có: mA ' nA '' > ⇒ mQ1 ' < n Q1 '' ⇒ mQ1 '− n Q1 '' < mQ1 ' nQ1 '' Hay → Đã có nhiệt lượng nhả vào nguồn T hay nguồn T1 nhận thêm nguồn nhiệt mQ '− n Q '' Máy ghép nhận nhiệt lượng: từ T2 truyền sang T1 mà không cần → → công từ bên ngồi Máy ghép máy lạnh lí tưởng trái nguyên lí → Giả sử sai η ' < η '' *Giả sử Máy 1: Hoạt động theo chiều ngược Máy 2: Hoạt động theo chiều thuận Ghép (1) (2) thành máy ghép cho mA’ = nA’’ ⇔ mQ1 '− nQ1 '' = mQ '− nQ '' η'= A ' mA ' A '' nA '' = < η '' = = Q1 ' mQ1 ' Q1 '' nQ1 '' Lại có: mA ' nA '' < ⇒ mQ1 ' > n Q1 '' ⇒ mQ1 '− n Q1 '' > mQ1 ' nQ1 '' Hay mQ1 '− n Q1 '' → Có nhiệt lượng nhả vào nguồn T1 10 Máy máy lạnh, máy động nhiệt → Giả sử sai η ' = η '' → *KL: Mệnh đề định lí chứng minh T1 ,T2 (T1 > T2 ) *Xét hai động nhiệt hoạt động nguồn nhiệt Máy 1: Hoạt động theo chu trình Cacnơ thuận nghịch ⇒η ' = A' A '' ,η '' = Q1 ' Q1 '' Máy 2: Hoạt động theo chu trình Cacnơ khơng thuận nghịch Q1 ' = Q1 '', A' > A'' ⇒ Ta có: Chu trình thuận nghịch cho ta lợi cơng chu trình ⇒ η ' > η '' → KL khơng thuận nghịch 13) Tính chất chất rắn kết tinh chất rắn vô định hình a) Chất rắn kết tinh − Cấu trúc: + Cấu trúc tinh thể + Tinh thể: vật mà nguyên tử phân tử cấu tạo nên chiếm vị trí xác định có trật tự bên vật, có dạng hình học đặn + Chất rắn đơn tinh thể: vật có tinh thể, có tính dị hướng + Chất rắn đa tinh thể: cấu tạo từ nhiều tinh thể, có tính đẳng hướng − Chuyển động nhiệt: dao động hạt xung quanh vị trí cân cố định − Có nhiệt độ nóng chảy xác định, q trình nóng chảy nhiệt độ khơng thay đổi b) Chất rắn vơ định hình − Cấu trúc: Khơng có cấu trúc tinh thể, có cấu trúc trật tự gần, có qyu luật khoảng nhỏ xung quanh ngun tử − Có tính đẳng hướng − Chuyển động nhiệt: dao động hạt xung quanh vị trí cân cố định − Khơng có nhiệt độ nóng chảy xác định, nóng chảy nhiệt độ tăng 14)  Trình bày nội năng, nhiệt dung mol chất rắn đơn chất − Ở vùng nhiệt độ cao nội vật rắn lượng chuyển động nhiệt hạt phân tử − Năng lượng chuyển động nhiệt gồm: + Động chuyển động tịnh tiến lượng chuyển động nhiệt + Thế tương tác phân tử tính trung bình E = 2Eñ = kT = 3kT − Một phân tử: U µ = N A E = NA 3kT = 3RT − Một mol chất, nội năng: δ Q dU µ C= = = 3R n.dT dT − Nhiệt dung mol: 11 Định luật Đulông – Pơti: “Khi nhiệt độ cao nhiệt dung mol chất rắn cal mol.độ đơn chất kết tinh ”  Giải thích điều kiện kèm theo thiết lập biểu thức tính nội nhiệt dung mol chất rắn đơn chất 15)  Những tính chất chung chất lỏng − Chất lỏng tích xác định, khơng có hình dạng xác định − Chất lỏng chịu nén có tính chất chảy − Chất lỏng có cấu trúc trật tự gần − Chất lỏng có tính đẳng hướng − Chuyển động nhiệt: dao động phân tử xung quanh vị trí cân khơng cố định  Chất lỏng khó nén vì:  Cơng thức tính áp suất phụ chất lỏng mặt phần mặt cầu mặt ngồi có dạng • − Mặt ngồi phần mặt cầu: 2σ p= R − Mặt ngồi có  1 p= σ  + ÷ R R  2 dạng bất kì: 16)  Định nghĩa, tính chất lượng mặt chất lỏng − Định nghĩa: Các phân tử lớp mặt bị phân tử phía hút vào nên ngồi động chuyển động nhiệt chúng có thêm tương tác, phần lớn gọi lượng mặt chất lỏng − Đặc điểm: + Năng lượng mặt tỉ lệ với diện tích mặt ngồi + Nó dạng nội nên phần nội khối chất lỏng + Nó có giá trị cực tiểu khối lỏng trạng thái cân bền + Lớp mặt ngồi khối chất lỏng ln co diện tích nhỏ  Áp suất phân tử chất lỏng không tác dụng lên vật nằm chất lỏng vì: 17)  Mơ tả giải thích tượng mao dẫn − Mơ tả + Các ống có kích thước nhỏ gọi ống mao dẫn + Hiện tượng mao dẫn tượng chệnh lệch mực chất lỏng ống mao dẫn nhúng ống vào chậu chất lỏng − Giải thích tượng mao dẫn + Nguyên nhân tượng mao dẫn dính ướt khơng dính ướt chất lỏng chất rắn gây + Chất lỏng làm ướt chất rắn: → Mặt thoáng chất lỏng hình cong lõm 12 → Gây áp suất phụ âm hướng lên phía Áp suất kéo mức chất lỏng từ chậu vào ống, làm cho mực chất lỏng ống cao mực chất lỏng bên + Chất lỏng khơng làm ướt chất rắn: → Mặt thống chất lỏng mặt cong lồi Áp suất phụ đẩy cho chất lỏng ống chậu → Mặt thoáng chất lỏng ống thấp bên ngồi  Thiết lập cơng thức tính khoảnh chênh lệch hai mực chất lỏng − Chất lỏng làm ướt chất rắn: + Xét A, B nằm mặt phẳng ngang: A ống, B ống 2σ ⇒ h = 2σ = 2σ cosθ PB = H,PA = H + ρ gh − PA = PB ρ gR ρ gr R + Khi cân bằng: mà −2σ 2σ cosθ  π  h= =  θ > → cosθ < ÷ ρ gR ρ gr   − Chất lỏng không làm ướt chất rắn: 18)  Hiện tượng dính ướt khơng dính ướt là: giải thích tượng a) Hiện tượng chỗ tiếp giáp chất lỏng, chất rắn ur ur f rl f ll − Phân tử nằm chỗ tiếp giáp chịu tác dụng r uruuu r f = f rl +f ll − Hợp lực tác dụng lên phân tử: + Nếu f lệch phía chất rắn: Phân tử di chuyển lên phía thành bình ur f làm cho mặt thống bị cong lên phía cho vng góc với mặt → thống chỗ tiếp xúc Hiện tượng dính ướt + Nếu f lệch phía chất lỏng: Phân tử di chuyển xuống phía bên ur f → vng góc với mặt thống chất lỏng chỗ tiếp xúc Hiện tượng khơng dính ướt b) Góc bờ θ : Góc hợp thành bình tiếp tuyến mặt thoáng chất lỏng chỗ tiếp giáp π θ< : chất lỏng làm ướt thành bình π θ> : chất lỏng khơng làm ướt thành bình θ =0 : chất lỏng làm ướt hồn tồn vật rắn θ =π : chất lỏng khơng làm ướt hoàn toàn vật rắn  Qua ống có lỗ nhỏ chất lỏng khơng chảy thành dòng mà chảy thành giọt vì: 13 Do trọng lượng, khối lỏng chảy khỏi ống bị màng mặt ngồi giữ lại nên tạo thành giọt phồng to dần bị thắt lại chỗ miệng ống trọng lượng giọt đủ lớn, thắng lực căng mặt ngồi kéo giọt lên chỗ thắt bị đứt, giọt lỏng rơi xuống giọt khác lại hình thành Khi áp suất từ phía khối lỏng khơng đủ lớn khối lỏng khơng chảy thành giọt bị giữ lại ống Ta dùng tượng để tính lực căng mặt Muốn ta xác định trọng lượng giọt chất lỏng sau đo chu vi chõ thắt miệng ống, từ ta tính suất căng mặt ngồi theo P σ= l cơng thức: , P trọng lượng giọt, l chu vi chỗ thắt 14 ... + Diễn biến chậm + Không ma sát để tránh biến công thành nhiệt + Là trình đẳng nhiệt đoạn nhiệt để tránh truyền nhiệt ⇒ Chu trình thuận nghịch: tổng trình đẳng nhiệt đoạn nhiệt • Chu trình Cacnơ:... dãn đoạn nhiệt áp suất cao bị nóng lên, áp suất thấp lạnh Có giá trị áp suất mà dãn nhiệt độ không đổi gọi điểm đảo 8)  Phát biểu định luật thứ nhiệt động lực học Tổng đại số công A nhiệt lượng... vào chân không, không trao đổi nhiệt ⇒ δ A = 0,δ Q = 0,dU µ = ⇔ C v dT + dE t = ⇒ dE t = −C v dT ⇒ dT ≠ (do dE t ≠ ) Kết luận: Khí thực giãn khơng sinh cơng, khơng trao đổi nhiệt nhiệt độ thay