Tài liệu Chương 8: Quang lượng tử và quang sinh học - Môn: Vật lý đại cương pdf

ðể ñặc trưng cho quá trình bức xạ nhiệt người ta ñưa ra một số ñại lượng sau: - Vật bức xạ phát ra các sóng ñiện từ có bước sóng khác nhau, nếu tách ra xét một khoảng không lớn của bước

Chương 8 QUANG LƯỢNG TỬ VÀ QUANG SINH HỌC

§ 8.1 BỨC XẠ NHIỆT

8.1.1 Bức xạ nhiệt và các ñại lượng ñặc trưng

Sự phát sóng ñiện từ của vật xảy ra do quá trình nội nguyên tử , phân tử gọi là sự bức

xạ Nguồn năng lượng cung cấp và các dạng bức xạ có thể rất khác nhau, như sự phát sáng của bóng ñèn ñiện, của ñám lửa, của màn vô tuyến, của củi mục, ñom ñóm,

Bức xạ của vật do ñược ñốt nóng (năng lượng cung cấp cho vật là nhiệt năng) gọi là bức xạ nhiệt

Sự bức xạ nhiệt của các vật trong một hệ cô lập có ñặc ñiểm là hệ sẽ ñạt ñến trạng thái cân bằng nhiệt (mọi vật của hệ có cùng nhiệt ñộ)

ðể ñặc trưng cho quá trình bức xạ nhiệt người ta ñưa ra một số ñại lượng sau:

- Vật bức xạ phát ra các sóng ñiện từ có bước sóng khác nhau, nếu tách ra xét một khoảng không lớn của bước sóng, từ λ ñến λ + dλ thì năng lượng do một diện tích dS của bề mặt vật phát ra trong một ñơn vị thời gian cho khoảng này là dE λ sẽ tỷ lệ với ñộ rộng của khoảng dλ và dS Ta viết:

r λ gọi là năng suất bức xạ của vật ở bước sóng λ , trong hệ SI có ñơn vị ño là w/ m 3

- ðại lượng:

=∞∫ λ ⋅ λ

0

d r

là năng lượng mà một ñơn vị diện tích bề mặt vật bức xạ phát ra trong một ñơn vị thời gian, ứng với mọi bước sóng có thể có của bức xạ; ðược gọi là năng suất bức xạ toàn phần hay ñộ trưng của vật bức xạ

- Khả năng hấp thụ năng lượng bức xạ của vật ở một khoảng bước sóng dλ gần bước sóng λ nào ñó ñược ñặc trưng bởi hệ số hấp thụ a λ ; ðược ño bằng tỷ số giữa năng lượng bức

xạ hấp thụ bởi vật dE/ λ và năng lượng bức xạ chiếu ñến vật dE λ ứng với khoảng bước sóng ñó:

a λ =

dE

dE/

λ

λ

Vuihoc24h.vn

Như vậy a λ có giá trị từ 0 ñến 1

- Vật có hệ số hấp thụ bằng 1 ñối với mọi bước sóng gọi là vật ñen tuyệt ñối; Nó hấp thụ mọi bức xạ chiếu tới Trong tự nhiên không tồn tại vật ñen tuyệt ñối Người

ta ñưa ra mãu vật ñen tuyệt ñối là một lỗ nhỏ của một

vật rỗng (hình 8.1) ánh sáng chiếu vào lỗ sẽ phản xạ

và hấp thụ nhiều lần ở thành vật và rất ít có khả năng

ra khỏi lỗ

8.1.2 ðịnh luật Kirchhoff về bức xạ nhiệt

- Giữa năng suất bức xạ và hệ số hấp thụ của

vật có mối liên hệ xác ñịnh Ta có thể thấy ñiều ñó

qua ví dụ sau :

Trong một bình cách nhiệt, chân không, có các

Hình 8.1

vật khác nhau về bản chất, toàn bộ hệ ở trạng thái cân bằng nhiệt, tức là nhiệt ñộ như nhau (hình 8.2) Các vật chỉ trao ñổi năng lượng bằng bức xạ nhiệt

Như vậy trong cùng một khoảng thời gian, mỗi vật sẽ hấp thụ và bức xạ một năng lượng như nhau, vật phát ra bức xạ nào nhiều

thì cũng hấp thụ nhiều chính bức xạ ñó

Mối liên hệ ñịnh lượng giữa năng suất bức xạ

và hệ số hấp thụ của các vật ñã ñược xác lập bởi

Kirchhoff vào năm 1895: Ở nhiệt ñộ như nhau, với

mỗi bước sóng xác ñịnh, tỷ số giữa năng suất bức xạ

và hệ số hấp thụ là như nhau ñối với mọi vật

(

λ

λ

a

r )1 = (

λ

λ

a

r )2 = = (

λ

λ

a

r )n =

1

eλ

(8.6) Hình 8.2

Ở ñây e λ là năng suất bức xạ của vật ñen tuyệt ñối

ðịnh luật (8.6) có thể viết dưới dạng: r λ = a λ e λ (8.7)

Từ ñịnh luật ta thấy vật ñen tuyệt ñối là vật bức xạ mạnh nhất

8.1.3 Giả thuyết Planck

a) Quy luật thực nghiệm về năng suất bức xạ của vật ñen tuyệt ñối

A1

A2 A3

Vuihoc24h.vn

Tập hợp tất cả các bức xạ có bước sóng khác nhau mà vật phát ra gọi là phổ bức xạ của vật ñó Thực nghiệm cho thấy phổ bức xạ của vật ñen tuyệt ñối là liên tục và có một cực ñại (hình 8.3)

Từ ñường cong thực nghiệm ta có thể rút ra một số nhận xét:

- Khi tăng nhiệt ñộ của vật bức xạ thì cực ñại phổ bức xạ dịch chuyển về phía sóng ngắn

- Năng suất bức xạ toàn phần do vật ñen tuyệt ñối phát ra Rden = ∫∞ λ λ

0

d

r , ứng với mọi

bước sóng có thể có, ñược tính theo diện tích giới hạn bởi ñường cong e λ và trục hoành Ta thấy Rden tăng theo nhiệt ñộ của vật ñen

b) Giả thuyết Planck

Trải qua một thời gian dài không có một lý thuyết về bức xạ nhiệt nào phù hợp với kết quả thực nghiệm ðến năm 1900 Planck ñã giải quyết ñược vấn ñề này Khác với vật lý cổ ñiển coi sự phát và hấp thụ bức xạ của vật ñen như quá trình liên tục; Planck ñưa ra giả thuyết rằng vật ñen tuyệt ñối bức xạ và hấp thụ năng lượng không liên tục mà bằng những phần gián ñoạn xác ñịnh, gọi là lượng tử năng lượng; lượng tử năng lượng ứng với bức xạ có tần số ν hay bước sóng λ của bức xạ là:

ε = hν =

λ

hc

(với h là hằng số Planck,

h = 6,625.10-34 Js, c là vận tốc ánh sáng trong

chân không)

Từ ñó Planck ñã nhận ñược công thức:

1

1 2

5

2 ,

−

=

λ λ

λ

π

kT hc T

e

hc e

(8.9) Với k là hằng số Bonltzmann

ðường cong biểu diễn công thức (8.9)

hoàn toàn phù hợp với ñường cong thực

nghiệm

Sử dụng công thức (8.9), có thể viết lại công

thức (8.7) dưới dạng:

Hình 8.3

λ

1

λ λ2 λ3

T1 T2

T3

T1 > T2 > T3

T

e λ

Vuihoc24h.vn

1

1 2

5 2

−

=

λ λ

λ

λ

π

kT hc

e

hc a r

8.1.4 Một số ñịnh luật bức xạ của vật ñen tuyệt ñối

Từ công thức của Planck có thể tìm lại các ñịnh luật thực nghiệm về bức xạ của vật ñen tuyệt ñối ñã ñược xác lập trước ñó:

- Ta có: Rden = 2πhc2 ∫∞ λ

− λ

λ

0 5 hc / kT

) 1 e

( d

Nếu ñổi biến x =

λ kT

hc

thì Rden = ∞∫

−

π

0 x 3 3

2

4 4

1 e

dx x h

c

T k 2

Lấy tích phân và nhân với giá trị các hằng số ta ñược:

Rden = σ T4 (8.10) ðây là ñịnh luật ñã ñược Stefan- Boltzmann tìm ra bằng thưc nghiệm;

Với σ = 5,6696.10-8 (w/ m2 0K4 gọi là hằng số Stefan- Boltzmann

ðịnh luật cho thấy : Năng suất bức xạ toàn phần của vật ñen tuyệt ñối tỷ lệ với luỹ thừa

4 của nhiệt ñộ tuyệt ñối của vật

- Hàm e λ ở công thức (8.9) có cực ñại, sử dụng ñiều kiện 0

d

de

= λ

λ ta tìm ñược ñịnh luật thực nghiệm của Wein về bước sóng λm ứng với cực ñại của năng suất bức xạ của vật ñen:

λ m =

T

b

(8.11)

Với b = 0,28987.10-2 m.0K gọi là hằng số Wein

ðịnh luật Steffan- Boltzmann và Wein cho phép xác ñịnh nhiệt ñộ của vật khi ño phổ bức xạ của chúng

Việc tìm lại ñược các ñinh luật thực nghiệm từ công thức Planck chính là một minh chứng nữa cho sự ñúng ñắn của giả thuyết và công thức Planck

8.1.5 Sự bức xạ nhiệt của hệ sinh vật Ứng dụng của nguồn bức xạ Mặt trời và nguồn tia hồng ngoại

a) Sự bức xạ nhiệt của hệ sinh vật

Vuihoc24h.vn

Con người và các động vật sống giữ được ở một nhiệt độ xác định nhờ khả năng điều chỉnh thân nhiệt; Tuy vậy luơn xảy ra quá trình trao đổi nhiệt giữa cơ thể sống với mơi trường Sự trao đổi nhiệt xảy ra bằng nhiều cách như sư truyền nhiệt, sự đối lưu, bay hơi hay bức xạ, hấp thụ Các quá trình này cũng phụ thuộc vào nhiều yếu tố như trạng thái cơ thể (nhiệt độ, tính linh hoạt, .), trạng thái mơi trường (nhiệt độ, độ ẩm, sự chuyển động của khơng khí, ), vào quần áo (màu sắc, bề dày, ) Các nghiên cứu thực nghiệm cho thấy rằng 50% nhiệt mà cơ thể mất là do quá trình bức xạ vào mơi trường; Cơng suất nhiệt mất mát cho mơi trường được tính theo cơng thức:

P = S.σ (T14 – T04 ) (8.12)

Với S là diện tích tiếp xúc với mơi trường, T1 là nhiệt độ cơ thể, T0 là nhệt độ mơi trường Cơng thức này cho thấy việc che phủ để giảm sự tiếp xúc bề mặt da của gia súc với mơi trường trong những ngày giá rét cĩ ý nghĩa rất quan trọng

Sự bức xạ nhiệt của cơ thể sinh vật cũng phụ thuộc vào độ nĩng của từng vùng, ở những vùng cĩ viêm, u, thường cĩ nhiệt độ cao Vì vậy việc ghi lại bức xạ nhiệt của các phần khác nhau trên bề mặt cơ thể người, gia súc sẽ là một phương pháp để chẩn đốn bệnh trong y học và trong ngành thú y

b) Ứng dụng của nguồn bức xạ mặt trời và nguồn tia hồng ngoại

- Mặt trời là nguồn bức xạ nhiệt mạnh nhất, tạo ra sự sống trên trái đất Thơng lượng bức xạ của mặt trời đến trái đất là 1350w/m2 , với cực đại của phổ bức xạ λm = 0,47 µm, từ đĩ

cĩ thể tính gần đúng nhiệt độ bề mặt bức xạ của Mặt trời theo định luật Vin là 6150 0K Nhờ nguồn bức xạ mặt trời mà thực vật thực hiện được quá trình quang hợp Trong y học bức xạ mặt trời sử dụng để chữa bệnh Trong nơng nghiệp bức xạ mặt trời dùng để phơi khơ sản phẩm một cách tự nhiên hoặc để sấy bảo quản các loại củ, quả, dựa theo hiệu ứng lồng kính

- Bức xạ hồng ngoại cĩ bước sĩng từ 0,76 µm đến vùng sĩng vơ tuyến ngắn 1→ 2

mm Dựa theo định luật Vin ta cĩ thể tính ra nhiệt độ của vật phát bức xạ hồng ngoại từ 1,5

0K đến 3800 0K; ðiều này cĩ nghĩa là ở điều kiện bình thường , tất cả các vật rắn, lỏng đều là các nguồn bức xạ hồng ngoại Các nguồn bức xạ hồng ngoại cĩ cơng suất lớn được sử dụng trong sấy sản phẩm chất lượng cao (thĩc giống, các loại hải sản xuất khẩu, ), dùng để sưởi

ấm và chữa bệnh,

§8.2 HIỆN TƯỢNG QUANG ðIỆN VÀ ỨNG DỤNG

8.2.1 Hiện tượng quang điện

Hiện tượng quang điện là hiện tượng xảy ra khi chiếu ánh sáng thích hợp vào một vật làm nĩ phát ra electron (gọi là hiện tượng quang điện ngồi) hoặc bứt electron khỏi liên kết

Vuihoc24h.vn

thành electron tự do trong vật, dẫn ựến làm thay ựổi tắnh dẫn ựiện của vật, hay làm xuất hiện một suất ựiện ựộng trong vật (gọi là hiện tượng quang ựiện trong) Dưới ựây ta xét chi tiết hơn hiện tượng ựó:

- Hiện tượng quang ựiện ngoài khi quan sát ở chất khắ trên các nguyên tử, phân tử riêng biệt chắnh là sự quang ion hoá

- Hiện tượng quang ựiện ngoài ở kim loại là quá trình electron tự do của kim loại hấp thụ phôton của ánh sáng nên tăng ựộng năng, electron này chuyển ựộng ựến bề mặt và bứt khỏi kim loại Quá trình này ựược mô tả ựịnh lượng bằng phương trình Einstein:

hν = A +

2

mv2

(8.1)

Ở ựây hν là năng lượng của phôton,

2

mv2

là ựộng năng của electron bay ra khỏi kim loại, A là công bứt electron

Theo hệ thức trên, hiện tượng quang ựiện chỉ xảy ra khi tần số hay bước sóng λ của bức xạ chiếu tới kim loại thoả mãn:

hν =

λ

hc

≥ A

Giá trị giới hạn của tần số ν0 hay bước sóng λ0 ựể có hiện tượng quang ựiện xác ựịnh theo hệ thức: hν0 =

0

hc

λ = A

Tức là:

A

hc

λ0 gọi là giới hạn quang ựiện của kim loại

- Ở hiện tượng quang ựiện trong, khi chiếu ánh sáng vào chất bán dẫn hay ựiện môi

mà năng lượng của phôton ựủ ựể bứt electron khỏi liên kết thành electron tự do thì kết quả là

ựộ dẫn ựiện của chất tăng lên Cũng tương tự, khi chiếu ánh sáng thắch hợp vào tiếp xúc p Ờ n thì sẽ tạo ra các cặp electron tự do và lỗ trống; điện trường tiếp xúc của p Ờ n sẽ làm lỗ trống chuyển dời sang bán dẫn p, electron sang bán dẫn n, kết quả là tạo ra một suất ựiện ựộng quang ựiện

8.2.2 Ứng dụng của hiện tượng quang ựiện

Dụng cụ phổ biến nhất ứng dụng hiện tượng quang ựiện ngoài là tế bào quang ựiện;

đó là một bình chân không, bên trong ựặt hai ựiện cực là anốt và katốt (nhạy với ánh sáng)

Vuihoc24h.vn

Khi chiếu ánh sáng thích hợp vào katốt thì các electron ở katốt bị bứt ra và chuyển dời về anốt tạo nên dịng quang điện Trong các tế bào quang điện đặc biệt người ta lắp thêm các điện cực

để phát electron thứ cấp và các bộ phận khuếch đại để tăng dịng quang điện lên nhiều lần Trong sinh học các thiết bị này được dùng để ghi lại các phát quang sinh học yếu Ngồi ra người ta cịn dùng các tế bào quang điện nhạy với tia hồng ngoại để ghi lại các vùng nĩng khơng nhìn thấy trên bề mặt vật; Thiết bị này cĩ thể dùng để chẩn đốn bệnh cho người và gia súc

Khi chụp ảnh chẩn đốn bệnh bằng tia Roentgen, thường phải sử dụng cường độ yếu

để khơng ảnh hưởng đến cơ thể; Do vậy để cĩ được ảnh rõ nét người ta ứng dung hiện tượng quang điện ngồi để biến đổi ảnh từ vùng phổ này sang vùng phổ khác

Thiết bị ứng dụng hiện tượng quang điện nội khi chiếu ánh sáng mặt trời vào tiếp xúc

p – n gọi là pin mặt trời, đây là thiết bị

biến đổi quang năng thành điện năng

cĩ hiệu suất cao và được dùng làm

nguồn cung cấp điện năng cho các

vùng xa xơi hẻo lánh hay các thiết bị

trên tàu vũ trụ, trên vệ tinh nhân tạo,

Các quang trở ứng dụng hiện

tượng quang dẫn lại dùng nhiều trong

các hệ thống điều khiển tự động

§8.3 HẤP THỤ ÁNH SÁNG VÀ

ỨNG DỤNG

Hình 8.4

- Cường độ ánh sáng truyền tới mơi trường vật chất cĩ thể giảm do phản xạ, do sự tán

xạ bởi nguyên tử, phân tử vật chất và một phần biến thành nhiệt đốt nĩng mơi trường Phần năng lượng biến thành nhiệt đĩ được gọi là phần bị mơi trường hấp thụ

- ðể xác lập định luật hấp thụ, ta giả sử chiếu một chùm sáng đơn sắc cường độ I0 vào lớp mơi trường giới hạn bởi hai mặt phẳng song song, cĩ bề dầy l

- Xét một lớp mơi trường đủ mỏng dx, khi đĩ mức độ làm yếu cường độ sáng dI sẽ càng lớn nếu bề dầy lớp mơi trường càng lớn và cường độ sáng I chiếu vào lớp càng lớn; Tức là:

dI = - kI dx hay:

I

dI

= - k dx

dx

Io

0

I

Vuihoc24h.vn

k là hệ số tỷ lệ dương, phụ thuộc bản chất của môi trường và bước sóng ánh sáng, gọi là hệ số hấp thụ của môi trường Dấu (-) thể hiện cường ñộ sáng qua môi trường giảm

Lấy tích phân hai vế với các giới hạn tương ứng (như hình vẽ 8.4) ta có:

l

0 I

I

kdx I

dI l

0

0

I = − (8.13)

ðây chính là công thức của ñịnh luật Buger: Khi bề dầy môi trường tăng theo cấp số cộng thì cường ñộ sáng qua môi trường giảm theo cấp số nhân

- ðối với môi trường hấp thụ là dung dịch, thực nghiệm cho thấy khi dùng dung dịch loãng, hệ số hấp thụ k tỷ lệ với nồng ñộ dung dịch C, tức là:

k = αC (8.14)

Với α là hệ số tỷ lệ phụ thuộc bước sóng và chất hoà tan trong dung dịch gọi là năng suất hấp thụ của chất tan Thay (8.14) vào ñịnh luật Buger (8.13) ta ñược ñịnh luật Buger – Beer:

c l

0

l I e

ðại lượng D = lg (

I

I0

) = α.C.l gọi là mật ñộ quang

Với dung dịch gồm nhiều chất hoà tan có nồng ñộ mỗi chất là C1, C2, , Cn thì mật ñộ quang của dung dịch:

D = D1 + D2 + + Dn = (α1 C1 + α2 C2 + + αn Cn).l

Ở ñây αi là năng suất hấp thụ riêng của các chất tương ứng

ðịnh luật Buger – Beer ñược ứng dụng nhiều trong sinh học, y học Chẳng hạn ñể xác ñịnh nồng ñộ các dung dịch sinh học, hay xác ñịnh lượng ô xy huyết sắc tố,

§8.4 SỰ PHÁT QUANG VÀ ỨNG DỤNG

8.4.1 Một số khái niệm

Hầu hết các vật khi bị kích thích bằng các tác nhân vật lý hay hoá học, thì có thể phát bức xạ Trong toàn bộ các bức xạ mà vật phát ra, có một phần là bức xạ nhiệt, một phần

là bức xạ phản xạ, tán xạ và phần dư lại là phát quang Bức xạ phản xạ và tán xạ sẽ tắt ngay (trong khoảng 1 chu kỳ dao ñộng của bức xạ, khoảng 10-10 s) sau khi ngừng kích thích vật, nhưng bức xạ phát quang vẫn kéo dài lâu hơn (từ vài chu kỳ của dao ñộng của bức xạ cho ñến vài ngày)

Vuihoc24h.vn

Vì vậy có thể ựịnh nghĩa: Phát quang là hiện tượng phát bức xạ còn dư ngoài bức xạ nhiệt của một vật và bức xạ còn dư ựó kéo dài một thời gian lâu hơn một chu kỳ dao ựộng của bức xạ sau khi ngừng kắch thắch

Phát quang là quá trình phát bức xạ không cân bằng, tức là không có sự cân bằng nhiệt giữa vật phát quang và các vật xung quanh

Có thể phân loại hiện tượng phát quang theo năng lượng cung cấp cho vật: Quang phát quang, hoá phát quang, Ta chỉ giới hạn xét hiện tượng quang phát quang, khi ựó dựa theo thời gian kéo dài phát quang, người ta lại phân chia thành:

- Huỳnh quang : Nếu sự phát quang tắt ngay sau khi ngừng kắch thắch (mắt không phát hiện ựược)

- Lân quang : Nếu sự phát quang còn kéo dài (mắt phát hiện ựược) sau khi ngừng kắch thắch vật

Tuy nhiên sự phân chia như vậy cũng chỉ có tắnh chất tương ựối

Người ta còn phân loại phát quang dựa theo sự phụ thuộc của thời gian kéo dài phát quang vào nhiệt ựộ Theo cách phân loại này, nếu thời gian kéo dài phát quang không phụ thuộc vào nhiệt ựộ thì ựó là huỳnh quang; Nếu thời gian kéo dài phát quang phụ thuộc nhiệt

ựộ thì ựó là lân quang

Phát quang còn ựược phân loại theo cường ựộ bức xạ hay phổ bức xạ mà vật phát ra

8.4.2 Các quy luật về huỳnh quang

a) Quy luật về thời gian phát sáng trung bình

Sau khi ngừng kắch thắch vật phát quang, thì cường ựộ ánh sáng phát quang I giảm theo thời gian t theo quy luật hàm luỹ thừa:

I = I0 e Ờ t /τ (8.16)

Với I0 là cường ựộ sáng tại t = 0, τ gọi là

thời gian phát sáng trung bình; đó là khoảng thời

gian mà sau ựó cường ựộ ánh sáng phát quang

giảm ựi e lần: I =

e

I0

Trong hiện tượng huỳnh quang, thời gian

phát sáng trung bình τ không phụ thuộc nhiệt ựộ

vật phát quang và có trị số từ 10 -9 ựến 10 -4 s

b) định luật Stock

Hình 8.5

)

(nm

λ

pq

λ

ht

λ

H.Q HT

E

O

Vuihoc24h.vn

Thực nghiệm cho thấy không phải mọi bức xạ ñơn sắc ñều kích thích ñược sự phát quang của một chất mà chỉ những bức xạ ñơn sắc nằm trong miền hấp thụ của chất ñó mới có thể kích thích ñược sự phát quang Với các chất rắn, lỏng, khí và dung dịch thì các bức xạ bị vật hấp thụ trải một cách liên tục trong một miền quang phổ gọi là phổ hấp thụ của chất ñó Phổ hấp thụ của mỗi chất có một cực ñại xác ñịnh

Khi kích thích vật phát quang (dù chỉ bằng một bức xạ ñơn sắc nằm trong miền hấp thụ) thì vật cũng phát ra một loạt bức xạ trải một cách liên tục trong một miền quang phổ, gọi

là phổ phát quang của chất

Khi nghiên cứu phổ hấp thụ và phát quang, Stock ñã tìm ñược ñịnh luật: Cực ñại của phổ phát quang của một chất bao giờ cũng ở một bước sóng lớn hơn bước sóng ứng với cực ñại của phổ hấp thụ của chất ñó (hình 8.5)

c) ðịnh luật Vavilop

Người ta ñịnh nghĩa hiệu suất phát quang η là tỷ số giữa năng lượng phát quang EPq và năng lượng hấp thụ Eht của vật:

η =

ht

pq

E E

η có thể nhận giá trị từ 0 ñến 1 và ñối với một chất thì η phụ thuộc vào bước sóng λ của bức xạ kích thích

Vavilop ñã xét hiệu suất phát quang ứng với một bước sóng λ0 của ánh sáng phát quang khi thay ñổi bước sóng kích thích λ và tìm ñược quy luật:

Hiệu suất phát quang tăng tỷ lệ với bước

sóng kích thích cho ñến trị số λ = λ0 thì hiệu

suất phát quang bằng 1 sau ñó hiệu suất phát

quang giảm ñột ngột xuống bằng 0 (hình 8.6)

d) Quy luật làm tắt phát quang

Khi một chất ñang phát quang người ta

thấy hiệu suất phát quang thay ñổi mạnh khi

thayñổi nồng ñộ chất phát quang, nồng ñộ tạp

chất, ñộ PH của môi trường, nhiệt ñộ,

Hình 8.6

Nếu hiệu suất phát quang giảm do nguyên nhân nào thì người ta nói có sự làm tắt phát quang vì lý do ñó

λ

0

0.2

0.4

0.6 1.0

0 λ

0.8

η

Vuihoc24h.vn