Luận văn Thạc sĩ Khoa học: Tính toán phổ dao động của D-Glucose bằng phương pháp DFT

Với mục đích dùng kết quả thu được từ tính toán lý thuyết để làm sáng tỏ những kết quả thực nghiệm trước đó tác giả đã thực hiện đề tài: “Tính toán phổ dao động của D-Glucose bằng phương pháp DFT”.

ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN ­­­­­­­­­­­­­­­­­­­­ NGUYỄN THỊ THỦY TÍNH TỐN PHỔ DAO ĐỘNG CỦA D­GLUCOSE  BẰNG PHƯƠNG PHÁP DFT LUẬN VĂN THẠC SỸ KHOA HỌC Hà Nội ­ 2015 ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN ­­­­­­­­­­­­­­­­­­­­ NGUYỄN THỊ THỦY TÍNH TỐN PHỔ DAO ĐỘNG CỦA D­GLUCOSE  BẰNG PHƯƠNG PHÁP DFT Chun ngành : Quang học Mã số : 60440109 LUẬN VĂN THẠC SỸ KHOA HỌC NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC: TS. HỒNG CHÍ HIẾU Hà Nội ­ 2015 LỜI CẢM ƠN Lời đầu tiên tơi xin gửi lời cảm ơn sâu sắc tới: Thầy giáo TS.Hồng Chí Hiếu người đã trực tiếp chỉ bảo tận tình, giúp đỡ   tơi trong suốt thời gian học tập và hồn thành luận văn này Đồng thời, tơi rất cảm kích trước sự   ủng hộ  và giúp đỡ  nhiệt tình của   TS.Nguyễn Tiến Cường và ThS.Nguyễn Văn Thành đã chỉ bảo cho tơi về một số   phần mềm và những vướng mắc trong q trình thực hiện đề tài Tơi cũng xin gửi lời cảm  ơn chân thành nhất tới tất cả  các thầy cơ, tập   thể  cán bộ  Bộ  mơn Quang học lượng tử, cùng tồn thể  người thân, gia đình và   bạn bè đã giúp đỡ, động viên để tơi có thể hồn thành luận văn này Qua đây, tơi cũng chân thành gửi lời cảm ơn đến các Thầy Cơ trong Khoa   Vật lý đã dạy bảo và tạo mọi điều kiện thuận lợi cho tơi trong suốt q trình học   tập và hồn thành luận văn của tơi Tác giả cũng xin cám ơn sự hỗ trợ kinh phí của đề tài QG.13.04 Hà Nội, ngày 05 tháng 02 năm 2015 Học viên cao học Nguyễn Thị Thủy MỤC LỤC  1.2.2.Nguồn gốc và cấu trúc phổ Raman                                                                                                              25  1.2.3.Các nguyên tắc chọn lọc cho phổ Hồng ngoại và phổ Raman [22]                                                            27  1.2.4. Sự dao động của phân tử 2 nguyên tử                                                                                                          32  1.2.5.So sánh phổ Raman và phổ Hồng ngoại [39]                                                                                               41  1.2.6.Ứng dụng của phương pháp phân tích phổ Raman [39]                                                                              43  TÀI LIỆU THAM KHẢO                                                                                               88 DANH MỤC BẢNG BIỂU  1.2.2.Nguồn gốc và cấu trúc phổ Raman                                                                                                              25  1.2.3.Các nguyên tắc chọn lọc cho phổ Hồng ngoại và phổ Raman [22]                                                            27  1.2.4. Sự dao động của phân tử 2 nguyên tử                                                                                                          32  1.2.5.So sánh phổ Raman và phổ Hồng ngoại [39]                                                                                               41  1.2.6.Ứng dụng của phương pháp phân tích phổ Raman [39]                                                                              43  TÀI LIỆU THAM KHẢO                                                                                               88 i DANH MỤC HÌNH VẼ  1.2.2.Nguồn gốc và cấu trúc phổ Raman                                                                                                              25  1.2.3.Các nguyên tắc chọn lọc cho phổ Hồng ngoại và phổ Raman [22]                                                            27  1.2.4. Sự dao động của phân tử 2 nguyên tử                                                                                                          32  1.2.5.So sánh phổ Raman và phổ Hồng ngoại [39]                                                                                               41  1.2.6.Ứng dụng của phương pháp phân tích phổ Raman [39]                                                                              43  TÀI LIỆU THAM KHẢO                                                                                               88 ii CÁC KÝ HIỆU VÀ TỪ VIẾT TẮT : Lượng điện tích chuyển từ các phân tử từ tính sang phân tử phi từ AO: Quỹ đạo nguyên tử (Atomic orbital) DFT: Lý thuyết phiếm hàm mật độ (Density functional theory) : Tổng năng lượng : Ái lực điện tử của phân tử phi từ : Năng lượng liên kết giữa các phân tử : Năng lượng của trạng thái singlet : Năng lượng của trạng thái triplet : Năng lượng tương quan trao đổi HOMO: Quỹ đạo phân tử cao nhất bị chiếm (Highest occupied molecular orbital) HS: Spin cao (High spin) : Tham số tương quan trao đổi hiệu dụng : Động năng LS: Spin thấp (Low spin) LUMO:   Quỹ   đạo   phân   tử   thấp     không   bị   chiếm   (Lowest   unoccupied  molecular orbital) m: Moment từ n: Điện tích MDED: Mật độ biến dạng điện tử (Molecular Deformation Electron Density) MO: Quỹ đạo phân tử (Molecular orbital) S: Tổng spin SOMO: Quỹ đạo bị chiếm bởi một điện tử SE: Tương tác siêu trao đổi (Super Exchange Interaction) DE: Tương tác trao đổi kép (Double Exchange Interaction ) DOS: Mật độ trạng thái (Density Of States) LDA: Phiếm hàm gần đúng mật độ địa phương (Local Density Approximation) iii GGA:   Phương   pháp   gần     gradient   suy   rộng   (Generalized   Gradient   Approximation) LCAO: Tổ  hợp tuyến tính các orbital nguyên tử  (Linear Combination of Atomic  Orbital) iv 3.3.1  Ảnh hưởng của H2O lên phổ  Raman của D­Glucose trong khoảng tần   số lân cận 1600cm­1 Sau khi tối  ưu và tiến hành tính tốn các mơ hình   Hình 2.6 và Hình 2.7   chúng tơi thu được phổ Raman trong vùng lân cận tần số 1600cm­1 như Hình 3.6: Hình 3.6: Phổ Raman thu được của   D­Glucose trong khoảng lân cận 1600cm­1 a. Khi chưa có H2O b. Khi có 1 H2O ở vị trí 1 c. Khi có 1 H2O ở vị trí 2 d. Khi có 2 H2O Bảng 3.5: Sự thay đổi số sóng của  D­Glucose khi chưa có phân tử H2O và khi   đã có một phân tử H2O, hai phân tử H2O trong khoảng lân cận 1600cm­1  D­Glucose Khơng có H2O Có 1 H2O vị trí 1 Có 1 H2O vị trí 2 Có 2 H2O Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  (cm­1) độ (cm­1) độ (cm­1) độ (cm­1) độ 78 1408 0.2 1424 6.9 1418 3.6 1415 5.7 1441 11.6 1433 19.4 1425 24.2 1423 3.0 1450 3.6 1434 52.2 1447 5.4 1471 6.8 1661 176.5 1630 51.5 1653 65.6 Nhìn vào Bảng 3.5 chúng tơi thấy, với trường hợp khơng có phân tử H 2O các  mode dao động xuất hiện trong phổ Raman của   D­Glucose là các mode dao động  đặc trưng cho dao động phân tử của nó. Khi thêm phân tử H2O vào thì trong phổ dao  động thu được xuất hiện mode dao động trong khoảng tần số 1600cm­1 (1661cm­1,  1630cm ­1 và 1653) là mode dao động đặc trưng của phân tử H2O. Điều này chứng tỏ  khi thêm phân tử H2O vào mơ hình   D­Glucose đã có sự tương tác giữa H2O và    D­Glucose, thể  hiện bằng sự  xuất hiện mode dao động đặc trưng của H2O trong  phổ dao động thu được Tương tự  với     D­Glucose tôi cũng quan sát thấy sự  xuất hiện của các  mode dao động đặc trưng cho phân tử  H2O trong phổ  dao động thu được, thể  hiện trong Bảng 3.6 và Hình 3.9 dưới đây: 79 Hình 3.7: Phổ Raman thu được của   D­Glucose trong khoảng lân cận 1600cm­1 a. Khi chưa có H2O b. Khi có 1 H2O ở vị trí 1 c. Khi có 1 H2O ở vị trí 2 d. Khi có 2 H2O 80 Bảng 3.6: Sự thay đổi số sóng của   D­Glucose khi chưa có phân tử H2O và khi   đã có một phân tử H2O, hai phân tử H2O trong khoảng lân cận 1600cm­1  D­Glucose Khơng có H2O Có 1 H2O vị trí 1 Có 1 H2O vị trí 2 Có 2 H2O Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  (cm­1) 1403 1416 1448 1463 độ 7.3 11.5 90.2 2.7 (cm­1) 1413 1423 1434 1631 (cm­1) 1431 1449 1641 độ 82.5 42.0 5.5 68.2 độ 68.4 2.3 51.3 (cm­1) 1411 1447 1451 1624 độ 1.5 75.3 0.98 61 Sở dĩ có sự sai lệch về tần số của các mode dao động đặc trưng cho phân   tử  H2O là do sự  tương tác giữa các mode dao động của D­Glucose và các mode   dao động của H2O trong q trình tính tốn. Điều đó thể hiện ở mơ hình đã thêm  phân tử H2O trước và sau khi tính tốn xong 81 Hình 3.8: Cấu hình của   D­Glucose trước và sau khi tính tốn 82 Hình 3.9: Cấu hình của   D­Glucose trước và sau khi tính tốn 3.3.2  Ảnh hưởng của H2O lên phổ  Raman của D­Glucose trong khoảng tần   số 3600cm­1 – 3800cm­1 Sự   ảnh hưởng của H2O lên phổ  Raman của D­Glucose trong khoảng tần   số 3600 – 3800cm­1 được thể hiện trong Bảng 3.7 và Bảng 3.8 dưới đây: Bảng 3.7: Sự thay đổi số sóng của   D­Glucose khi chưa có phân tử H2O và khi   đã có một phân tử H2O, hai phân tử H2O trong khoảng lân cận 3600 ­ 3800cm­1  D­Glucose Khơng có H2O Có 1 H2O vị trí 1 Có 1 H2O vị trí 2 Có 2 H2O Số  sóng  (cm­1) Cường  độ Số  sóng  (cm­1) Cường  độ Số  sóng  (cm­1) Cường  độ Số  sóng  (cm­1) Cường  độ 3660 11.5 3556 177.3 3515 360.7 3529 312.8 3671 37.4 3633 168.4 3677 58.6 3654 73.4 3673 22.4 3684 55.6 3679 43.9 3681 41.6 3675 25.5 3691 29.2 3704 46.2 3697 50.0 3705 34.7 3713 38.8 3722 35.7 3723 43.9 3719 40.1 3736 60.2 3724 51.0 3736 71.8 3779 84.9 3739 112.1 3779 90.1 83  Hình 3.10: Phổ Raman thu được của   D­Glucose trong khoảng 3600 ­ 3800cm­1 a. Khi chưa có H2O b. Khi có 1 H2O ở vị trí 1 c. Khi có 1 H2O ở vị trí 2 d. Khi có 2 H2O Bảng 3.8: Sự thay đổi số sóng của   D­Glucose khi chưa có phân tử H2O và khi   đã có một phân tử H2O, hai phân tử H2O trong khoảng lân cận 3600 ­ 3800cm­1  D­Glucose Khơng có H2O Có 1 H2O vị trí 1 Có 1 H2O vị trí 2 Có 2 H2O Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  Số sóng  Cường  (cm­1) độ (cm­1) độ (cm­1) độ (cm­1) độ 3529 139.2 3524 449.4 3631 52.4 3637 46.8 3661 15.5 3610 83.5 3648 39.5 3682 46.5 3672 20.9 3645 62 3712 40.4 3697 12.9 3681 29.3 3705 34.7 3727 39.9 3714 42.1 3701 37.2 3707 37.4 3761 82.5 3715 34.9 3771 111.2 3771 91.5 3801 66.1 84 Hình 3.11: Phổ Raman thu được của   D­Glucose trong khoảng 3600 ­ 3800cm­1 a. Khi chưa có H2O b. Khi có 1 H2O ở vị trí 1 c. Khi có 1 H2O ở vị trí 2 d. Khi có 2 H2O Trong Bảng 3.7 tơi nhận thấy rằng khi chưa có H2O phổ Raman của  α D­ Glucose trong khoảng tần số  từ  3600 – 3800cm ­1  có năm mode dao động đặc  trưng, khi thêm một phân tử  H2O vào dù đặt   hai vị  trí khác nhau trong phổ  Raman thu được cũng đều xuất hiện thêm hai mode dao động sao với ban đầu  (bảy mode), và khi thêm hai phân tử H2O vào thì số mode dao động tăng thêm ba  mode (tám mode). Những mode dao động xuất hiện thêm này thể  hiện sự  xuất   hiện của phân tử H2O trong mơ hình tính tốn đã được mơ phỏng trong Hình 2.17  ở Chương II của luận văn. Tuy nhiên, do sự tương tác qua lại giữa các mode dao  động của Glucose và các mode dao động của phân tử H2O nên các mode mới xuất  hiện khơng còn giữ  ngun được số  sóng như  ban đầu mà có sự  tăng lên hoặc   giảm xuống thể hiện trong Bảng 3.7 85 Với D­Glucose sự  thay đổi này cũng được thể  hiện trong Bảng 3.8, khi   có thêm H2O vào phổ  dao động của   cũng xuất hiện thêm một mode dao động  và thêm hai mode dao động khi thêm hai phân tử nước. Điều này cũng được giải  thích tương tự như đối với  rằng sự tăng thêm các mode dao động trong phổ thu  được là do sự  tác động qua lại giữa   D­Glucose và H2O và số  sóng tương  ứng  cũng vì thế mà có sự tăng lên hoặc giảm đi như trong Bảng 3.8.  Mặc khác, cũng trong khoảng tần số  lân cận 3600 – 3800cm ­1  của Bảng  3.7 tơi nhận thấy rằng: phổ  Raman của   D­Glucose khi chưa có H2O khơng có  mode dao động nào trong khoảng tần số từ 3500 – 3600cm ­1, nhưng khi cho thêm  H2O vào thì trong phổ Raman thu được xuất hiện thêm các mode dao động trong   khoảng tần số này với cả hai trường hợp thêm một phân tử nước và hai phân tử  nước. Đặc biệt, sự xuất hiện của mode dao động có số sóng 3529cm­1 với cường  độ rất mạnh (trong trường hợp thêm vào đồng thời hai phân tử H2O) và trùng với  mode dao động đặc trưng 3529cm­1    D­Glucose khi chưa thêm nước vào.  Điều này hướng tơi đi đến một nhận định rằng: “Khi thêm H2O vào mơ hình đã  tối  ưu của     D­Glucose thì trong phổ  Raman thu được có xuất hiện mode dao   động đặc trưng của   D­Glucose thuần khiết ban đầu, điều này chứng tỏ phân tử  nước đã tác động làm chuyển hóa một phần cấu hình   thành  ”. Ngược lại, với   thì khơng nhận thấy có sự chuyển hóa thành    86 CHƯƠNG IV KẾT LUẬN Trong q trình thực hiện luận văn này tơi đã thu được các kết quả chính như: Đã tìm hiểu về  các lý thuyết: Lý thuyết về  phiếm hàm mật độ  (DFT),   phiếm hàm gần đúng mật độ địa phương (LDA), phương pháp gần đúng gradient   suy rộng (GGA), thuyết Fukui, phương pháp tính tốn trong Dmol3. Tìm hiểu và  làm chủ  được phần mềm Materials Studio phục vụ cho cơng việc tính tốn của   luận văn Sử  dụng phần mềm Materials Studio tơi đã xây dựng được mơ hình của  phân tử D­Glucose (với hai đồng phân là   và   D­Glucose), mơ hình của phân tử  H2O và đã tối ưu hóa được các mơ hình đó Tơi đã tính tốn thành cơng phổ dao động Raman của D­Glucose với cả hai  đồng phân   và   D­Glucose. Từ đó tơi đã phân tích và xác định được chi tiết các   mode dao động trong từng mơ hình, tìm ra được sự  khác biệt trong phổ  Raman  của hai đồng phân   và   D­Glucose Khảo sát được sự ảnh hưởng của H 2O lên phổ dao động Raman của   và   D­Glucose trong từng vùng tần số cụ thể Và một kết quả rất quan trọng đó là tơi đã đưa ra được bằng chứng của sự  biến đổi một phần cấu hình của   sang   D­Glucose khi tương tác với H2O Kết quả  của luận văn đã góp phần làm sáng tỏ  thêm nhận định về  việc  chuyển hóa từ  cấu hình của đồng phân     sang     D­Glucose khi có  ảnh hưởng  của độ ẩm lên cấu trúc D­Glucose thuần khiết ban đầu. Đồng thời cũng cho thấy  việc sử dụng phần mềm DMol3 tính tốn dựa trên lý thuyết DFT có độ chính xác   cao, mở ra tiềm năng ứng dụng phần mềm này vào việc nghiên cứu và tính tốn   phổ dao động trên các mơ hình vật liệu Nano, vật liệu bán dẫn, vật liệu pin mặt   trời…trong tương lai 87 TÀI LIỆU THAM KHẢO Tiếng anh Black­Schaffer A. M. (2010), “RKKY coupling in graphene,”  PHYSICAL   REVIEW B, vol. 81, pp. 205416.   Born M., Blinder S. M. (1927), “Annalen der physic”, Physik, 84, pp.  457­ 484.  Brack  M  (1985),   Semiclassical description   of nuclear  bulk properties  In  Density­Functional Methods in Physics, New York: Plenum, pp. 331­379.    Castro Neto A. H., Guinea F., Peres N. M. R. and   Novoselov K. S., and  Geim   A   K   (2009),   “The   electronic   properties   of   grapheme”,  Rev   Mod.  Phys. 81, pp. 109.  5.    F. A. Momany, M. Appell, G. Strati and J. L. Willett, Carbohydrate Research  339 (2004) 553­567 E. C  CORBETT  and V  ZICHY Department of Chemistry, University of  Southampton,   Southampton   SO9   SNH,   U.K;   “Fourier   transform   Raman  studies of materials and compounds of biological importance­JI. The effect  of moisture on the molecular structure of the alpha and beta anomers of D­ glucose”   Spcctmchimica   Acta,   Vol   47A,   No   9/10,   pp   1399­1411,199l,  Printed in Great Britain 88 Fermi   E   (1927),   “Un   metodo   statistice   per   la   determinazione   di   alcune  proprieta dell'atomo”, Rend. Accad. Lincei, 6, pp. 602­607.    Fermi E. (1928a), “A statistical method for the determination of some atomic  properties and the application of this method to the theory of the periodic  system of elements”, Rend. Z. Phys, 48, pp. 73­79.   Fermi E. (1928b), “Sulla deduzione statistica di alcune proprieta dell'atomo,  Applicazione alia teoria del systema periodico degli elementi”, Rend. Accad   Lincei, 7, pp. 342­346.   10 Fiolhais   C.,   Nogueira   F.,   Marques   M   (2003),   A   Primer   in   Density  Functional Theory, Springer­Verlag Berlin Heidelberg.   11 Fock V. A. (1930), Z. Phys, 61, pp.  126 12 Fu H.H., Yao K. L. and Liu Z. L. (2008), “Magnetic properties of very­high­ spin organic pi­conjugated polymers based on Green's function theory”,  J  Chem Phys., 13, pp. 134706.   13 Gombas   P   (1949),   Die   statistischen   Theorie   des   Atomes   und   Ihre  Anwendungen. Wein, Springer­Verlag.   14 Grimme S. (2004), “Accurate Description of van der Waals Complexes by  Density   Functional   Theory   Including   Empirical   Corrections,”  J   Comput   Chem., vol 25, pp. 1463–1473.   15 Gross   E   K   U.,   and   Dreizler   R   M   (1979),   “Thomas­Fermi   approach   to  diatomic   systems   I   Solution   of   the   Thomas­Fermi   and   Thomas­Fermi­ Dirac­Weizsäcker equations”, Phys. Rev. A, 20, pp. 1798­1807.  89 16 Hartree D. R. (1928), Proc. Camb. Phil. Soc, 24, pp.  328.  17 Hiroyuki T., Daisuke S., Tomoaki I., Kazunobu S., and Takeji T, (2006),  “Thymine­substituted   nitronyl   nitroxide   biradical   as   a   triplet   (S   =   1)  component for bio­inspired molecule­based magnets”,  Polyhedron, 26, pp.  2230–2234 18 Hoang Chi Hieu a,b, Hongyan Li a, Yoshihiro Miyauchi c, Goro Mizutani  a,⇑, Naoko Fujita d, Yasunori Nakamura d; “Wetting effect on optical sum  frequency generation (SFG) spectra of D­glucose, D­fructose, and sucrose”.  Spectrochimica   Acta   Part   A:   Molecular   and   Biomolecular   Spectroscopy  (2014), http://dx.doi.org/10.1016/j.saa.2014.10.108 19 Hohenberg P., Kohn W. (1964), “Inhomogeneous Electron Gas”, Phys. Rev,  136, pp. B864­B871.   20 Ivanova A., Baumgarten M., Baumgarten S. x and Tyutyulkov N., “Design  of ferromagnetic alternating stacks of neutral and ion­radical hydrocarbons,”  Phys. Chem. Chem. Phys., vol. 5, pp. 4932–4937, Sep. 2003.  21.    J. Behler, D. W. Price and M. G. B. Drew, Phys. Cehm. Chem. Phys. 3  (2001) 588­601 22 John R. Ferraro, Kazuo Nakamoto and Chris W. Brown, Introductory Raman  Spectroscopy, Second Edition, 2003 23 Levy M., Perdew J. P., and Sahni V. (1984), “Exact differential equation for  the density and ionization energy of a many­particle system”, Phys. Rev. A,  30, pp. 2745­2748.   90 24 Makarova   T.,   Palacio   F   (2006),  Carbon­Based   Magnetism,   Elsevier,  Amsterdam.   25 Mulliken R. S. (1955),  J. Chem. Phys., 23, 1833. Mulliken R. S. (1955), J.  Chem. Phys., 23, 1841.   26 Perdew J. P., Burke K.  and Ernzerhof M. (1996), Phys. Rev. Lett., 77, 3865.  27 Roos B. O., and Taylor P. R. (1980), “A complete active space SCF method  (CASSCF)   using   a  density  matrix   formulated  super­CI  approach”,  Chem.  Phys, 48(2), pp. 157­173.   28 Roothaan   C   C   J   (1951),   “New   Developments   in   Molecular   Orbital  Theory”, Rev. Mod. Phys, 23(2), pp. 69­89.   29 Springborg   M   (1997),   Density­Functional   Methods   in   Chemistry   and  Materials Science, JOHN WILEY & SONS.   30 Szabo A., and Ostlund N. S. (1996), Modern Quantum Chemistry, Dover.    31 Thomas L. H. (1975), “The calculation of atomic fields”, Proc. Camb. Phil   Soc, 23, pp.  542­548.   32 Tuan N. A., Thanh N. V., Phuoc L. H. and Sinh N. H. (2014), “Tailoring  Exchange   Coupling   in   Carbon­based   Magnetic   Materials”,  IEEE   TRANSACTIONS ON MAGNETICS, 50 33 Wataru   F.,   Kunio   A.,   Hiroyuki   M.,   and   Hiroshi   O   (2002),   “Room­ temperature magnetic bistability in organic radical crystals: Paramagnetic­ diamagnetic   phase   transition   in   1,3,5­trithia­2,4,6­triazapentalenyl”  Phys   Rev. B, 65, pp. 064434.   91 Tiếng Việt Đặng Như  Tại, Ngơ Thị  Thuận, (2008),  Hóa học Hữu cơ, Tập 2, NXB  34 Giáo dục, Hà Nội Phạm Văn Bền, (2008),  Quang phổ  phân tử  2 ngun tử, NXB Đại học  35 quốc gia Hà Nội Phạm Thị  Hương (2013),  “Nghiên cứu phổ  dao động   36 FT­IR của một số chất sacchrides” Thái Doãn Tĩnh, (2005),  Hóa học các hợp chất cao phân tử  , NXB Khoa  37 học và kỹ thuật Hà Nội Trang web 38  http://en.wikipedia.org  39.     http://timtailieu.vn/tai­lieu/pho­tan­xa­raman Phần mềm 40 Materials Studio 92 ... TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN ­­­­­­­­­­­­­­­­­­­­ NGUYỄN THỊ THỦY TÍNH TỐN PHỔ DAO ĐỘNG CỦA D­GLUCOSE  BẰNG PHƯƠNG PHÁP DFT Chun ngành : Quang học Mã số : 60440109 LUẬN VĂN THẠC SỸ KHOA HỌC NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC: TS. HỒNG CHÍ HIẾU...  dụng phần mềm DMol3  tính tốn dựa trên lý thuyết DFT có độ  chính xác cao trong việc nghiên cứu phổ dao động của các vật liệu [19]. Vì vậy,   chúng tơi đã sử dụng phương pháp DFT để tính tốn phổ dao động của một số vật... của D­Glucose bằng phương pháp DFT Bố cục của luận văn được sắp xếp như sau: Mở đầu Chương I: Tổng quan về phương pháp DFT Chương II: Phương pháp nghiên cứu và xây dựng mơ hình tính tốn Chương III: Kết quả và thảo luận