cơ học phi galile co hoc trong HQC phi galile

Mô tả: Mô tả: tài liệu uy tín được biên soạn bởi giảng viên đại học Bách Khoa TPHCM, thuận lợi cho qua trình tự học, nghiên cứu bổ sung kiến thức môn vật lý, vật lý cao cấp, tài liệu từ cớ bản tới nâng cao, bổ sung kiến thức thi học sinh giỏi vật lý, nghiên cứu, công thức có chú thích, đính kèm tài liệu tiếng anh, tiếng pháp Tìa liệu biên soạn dựa trên chuẩn vật lí Châu Âu, sử dụng kí hiệu phổ biến tư trường đại học Paris technique Description: Document prestigieux compilé par la faculté de technologie de lUniversité de Ho Chi Minh Ville, propice à la séquence détude, recherche avancée en physique avancée, physique, matériaux de zéro à avancé , compléter les connaissances dexcellents étudiants en physique, recherche, formule avec notes de bas de page, joindre des documents en anglais, français La compilation est basée sur les standards de physique européens, en utilisant la technique commune de lUniversité de Paris Description: Prestigious document compiled by Ho Chi Minh City University of Technology faculty, conducive to the study sequence, advanced research in advanced physics, physics, materials from scratch to advanced , supplement the knowledge of excellent students in physics, research, formula with footnotes, attach documents in English, French The compilation is based on European physics standards, using the Paris University common technique

Leture Mécanique en Référentiel Non Galiléen Trần Thị Ngọc Dung dungttn@gmail.com HCMUT Loi de la dynamque en référentiel non galiléen Étant donnéun pointmatérielM de massm, en mouvementdansRg et dnasR Lois de composition des vitesses:    v(M)/Rg  v(M)/R  ve Lois de composition des accélérations:     a(M)/Rg  a(M)/R  a e  a c     ma(M)/Rg  ma(M)/R  ma e  ma c Relationfondamentale de la dynamiquedansun référentiel non galiléen:     ma(M)/R  ma(M)/Rg  ma e  ma c     ma(M)/R  F  Fie  Fic  F : forceréelle   Fie  ma e : forced'inertied'entraˆinement   Fic  ma c : forced'inertiede CORIOLIS   dR / R g        O M    (  O M) a e  a(O2 ) / Rg   2  dt   / R    a c  2R / R g  v(M) / R La forceCoriolisn'existe quesi le pointmatérielest en mouvementpar raportà R et R est en rotationpar rapportà Rg R est en translation accéléréepar rapportà R g 0     a e  a(O2 ) / Rg  Fie  ma(O2 ) / Rg   a c   Fic     ma(M)/R  F  Fie   R est en rotationautourd'un axe fixe de Rg R / Rg  ez      a e  a(O2 ) / Rg  (dR / Rg / dt) / R  O2 M    (  O2 M )      (d / dt) / R  O2 M  (d / dt)ez  (rer  zez )  re          (  O2 M )  ez  (ez  (rer  zez ))   rer    ae  re   rer        z      ac  2ez  (rer  re  zez )  2re  2rer     Fie  mae  m rer  mre M      Fic  mac  2mrer  2mre O y  yg  xg x  Théorème du moment cinétique dans R non galiléen   LO / R  mOM  v(M) / R       dLO / R  dv(M) / R      mOM     OM  (F  Fie  Fic )  dt R  dt / R Đạo hàm moment động lượng HQC phi Galilê tổng Moment lực thức, lực quán tính theo lực quán tính Coriolois Puissance et énergie cinétique en référentiel non galiléen Puissance de la force Coriolis: PFic / R     (2m  v(M) / R ).v(M) / R  Trong HQC phi Galiê, độ biến thiên động cơng lực thực cơng lực qn tính theo Công lực Coriolis   k  W(F)  W(Fie )  W(Fic )  CAS PARTICULIER R en rotation vitesse angulaire constante autour d’un axe fixe de Rg  d    Fie  ma e  m rer  mr e dt      W(Fie )  m rer (drer  rde  dzez )  m rdr  W(Fie )  d( m2r  cte) p( Fie)   m2r  cte M / R  K / R  ptotal/ RF ptotal/ R  pF  pFie APPLICATION : PERLESUR CERCLETOURNANT  z y x N  M Fie mg    F ie  mae  m R sin e y     FiC  ma c  2mez  Re  2mR cose x LOx / R  mR 2 dLOx / R  mR 2  mgR sin   m2 R sin  cos dt    g sin   2 sin  cos R g  o2 R    o sin (1  cos) o Posision d' equilibre   sin    cos  o      o  2    e  cosey  sinez  df ( ) f ( )  o2 sin (1  cos )  (  e ) o d  e   [o2 cose (1  cos )  sin2 e ](  e ) o e   f ( )  (o2   ) : o2   : CB _ben  e   : f ( )  [o2 (1  )](  e )  : ko _ ben  o  0     f ( )  [ (1  )  (1      o   o o 2 o 2 o 2   ) ](  e )  2  o  f ()  (1    ) (  e )          e  o2    (1    )     o    df () f ()  o sin (1  cos)  (  e ) d e o df () f ()  f (e )  (  e ) d e f (e )  df ()   [o2 cose (1  cose )  sin e2 ](  e ) d o e   f ()  (o2  2 ) : o2  2 : CB _ben  e   : f ()  [o2 (1  )](  e )  : ko _ ben o  0  f ()  [o2 o2  2  o   o (1  2 )  (1    )2 ](  e )   o        THế năng:  p  mgRcos  m R2 sin2  d p  mgRsin  m R2 sin cos d 2R  mgRsin (1  cos ) ;o2  g / R g 2  mgRsin (1  cos ) o d p o2   sin  0; cos  d  d 2 p 2 2  mgR[cos (1  cos )  sin  ] d o o d 2 p 2 2  mgR[cos (1  cos )  sin  ] d o o d 2 p 2   :  mgR[1  ]  :   o : stable d o d 2 p 2    :  mgR[1(1  )]  : unstable d o d p  o2  o2  2 cos  :  mgR[ (1  2 )  sin  ]  : stable(  o )  d    o o o 0 d 2p g/R g/R 2 g / R  2  mgR  m R    m R sin   : cos  ben d       dp d p F    Rd d  R e   m R sin  R 2 mR  m2R sin2   R   o     (1    )()     d p   d  p   (  e )   p ( )   p (e )   (    ) e   d  d   e  e    0  d p   d  p     F    (  e )   R  d  R  d  e  d 2 p    F R    (  e )  d e   0  d p   mR     (  e )  d e  d 2 p     d   e   (  e )  mR  d 2 p     d   e 2  mR2 1/20 Hòn đáo bán cầu có gia tốc Bán cầu có gia tốc a     ma'  mg  N  Fie (1) N Tìm vị trí m rời bán cầu ao v2 m  mgcos  N  mao sin  (2) R M / R  WN  WFie Fi e  mg   ( mv  mgRcos)  (0  mgR)   Fie ds   mao cosRd 0 mv  mgR cos  mgR  mao R sin  vo2  2gR coso  2gR  2a o R sin o (3) vo2 (2), N    g coso  a o sin o (4) R (3)(4) gR coso  a o R sin o  2gR coso  2gR  2a o R sin o (3) 3gR coso  2gR  3a o R sin o ao coso   sin o g ... / R  Trong HQC phi Galiê, độ biến thiên động công lực thực cơng lực qn tính theo Cơng lực Coriolis   k  W(F)  W(Fie )  W(Fic )  CAS PARTICULIER R en rotation vitesse angulaire constante... mgRcos  m R2 sin2  d p  mgRsin  m R2 sin cos d 2R  mgRsin (1  cos ) ;o2  g / R g 2  mgRsin (1  cos ) o d p o2   sin  0; cos  d  d 2 p 2 2  mgR[cos (1  cos... equilibre   sin    cos  o      o  2    e  cosey  sinez  df ( ) f ( )  o2 sin (1  cos )  (  e ) o d  e   [o2 cose (1  cos )  sin2 e ](  e