Bài giảng môn học Kỹ thuật nhiệt - Giảng dạy cho sinh viên ngành công nghệ thực phẩm và sau thu hoạch

3/23/2015 TRƯỜNG ĐẠI HỌC NHA TRANG KHOA CƠ KHÍ BÀI GIẢNG MÔN HỌC: KỸ THUẬT NHIỆT Giảng dạy cho sinh viên ngành công nghệ thực phẩm STH CBGD: Ths LÊ NHƯ CHÍNH Đơn vị: Bộ mơn Kỹ thuật nhiệt lạnh , Khoa Cơ Khí Chương 1: NHỮNG KHÁI NIỆM CƠ BẢN I Môi chất hệ nhiệt động Mơi chất: - Để thực q trình biến đổi nhiệt công máy nhiệt người ta dùng chất trung gian gọi môi chất (chất môi giới) Hệ nhiệt đông: Hệ nhiệt động (HNĐ) vật nhiều vật tách riêng khỏi vật khác để nghiên cứu tính chất nhiệt động chúng Tất vật HNĐ gọi môi trường xung quanh Vật thực tưởng tượng ngăn cách hệ nhiệt động môi trường xung quanh gọi ranh giới HNĐ Nha trang, tháng 12 năm 2014 Hệ kín: • Hệ nhiệt động kín - HNĐ khơng có trao đổi vật chất hệ môi trường xung quanh Hệ nhiệt động hở - HNĐ có trao đổi vật chất hệ mơi trường xung quanh • Hệ nhiệt động cô lập - HNĐ cách ly hồn tồn với mơi trường xung quanh Hệ đoạn nhiệt: hệ không trao đổi nhiệt với môi trường Các thông số trạng thái môi chất: Thông số trạng thái MCCT đại lượng vật lý đặc trưng cho trạng thái nhiệt động MCCT - Trạng thái cân nhiệt động trạng thái thơng số trạng thái HNĐ có giá trị tồn HNĐ khơng đổi theo thời gian khơng có tác động (nhiệt công) từ môi trường xung quanh Ngược lại, trạng thái thơng số trạng thái có giá trị khác HNĐ gọi trạng thái không cân 3/23/2015 -Các thông số nhiệt độ, thể tích riêng gọi thơng số trạng thái chúng đo trực tiếp Các thơng số cịn lại gọi hàm trạng thái khơng đo trực tiếp đươc a.THỂ TÍCH RIÊNG VÀ KHỐI LƯỢNG RIÊNG • Thể tích riêng (v) – thể tích đơn vị khối lượng V [m3/kg] v G (m /kg) • Khối lượng riêng (ρ) - Khối lượng riêng - gọi mật độ - chất khối lượng ứng với đơn vị thể tích chất : ρ = G/V , [kg/m3] b Áp suất: Áp suất lưu chất (p) - lực tác dụng phân tử theo phương pháp tuyến lên đơn vị diện tích thành chứa P = F/S, pa Đơn vị áp suất 1) N/m2 ; 5) mm Hg (tor - Torricelli, 1068-1647) 2) Pa (Pascal) ; 6) mm H2O 3) at (Technical Atmosphere) ; 7) psi (Pound per Square Inch) 4) atm (Physical Atmosphere) ; 8) psf (Pound per Square Foot) Các đơn vị đo: - Theo hệ SI: 1Mpa = 10 bar = 1000 Kpa = 1.000.000 pa, N/m2 = 1Pa - Theo hệ cũ: at kỹ thuật: 1at = 735.6mmHg = 1kG/cm2 = 10mH20 = 0,981bar = 9,81.104 N/m2 at vật lý: 1atm = 760mmHg = 1,013 bar; Torr = 1mmHg - Theo hệ Anh-Mỹ: PSI (Pound per Square Inche): 100 PSI = 7kg/cm2 ; inHg, • Phân loại áp suất 1) Áp suất khí (pkq) - áp suất khơng khí tác dụng lên bề mặt vật trái đất 2) Áp suất dư (pd) - áp suất lưu chất so với môi trường xung quanh pd = p - pkq 3) Áp suất tuyệt đối (p) - áp suất lưu chất so với chân không tuyệt đối ptđ = pd + pkq 4) Độ chân không (pck) - phần áp suất nhỏ áp suất khí Pcktđ = pkq - pck 3/23/2015 Nhiệt độ: Khái niệm Nhiệt độ (T) - số đo trạng thái(nóng, lạnh) vật Theo thuyết động học phân tử, nhiệt độ số đo động trung bình phân tử • Thang nhiệt độ - Nhiệt độ bách phân: Celsius (0C) - Thang nhiệt độ Fahrenheit, đơn vị: (0F) - Thang nhiệt độ Kelvin: ký hiệu T đơn vị: (0K) - Thang nhiệt độ Rankine (0R) 1.3.4 NỘI NĂNG Nội ký hiệu U(J), hay u(j/kg) - gọi tắt nội - lượng chuyển động phân tử bên vật lực tương tác chúng -Nội gồm thành phần : nội động (ud) nội (up) Nội động liên quan đến chuyển động phân tử nên phụ thuộc vào nhiệt độ vật Nội liên quan đến lực tương tác phân tử nên phụ thuộc vào khoảng cách phân tử Như vậy, nội hàm nhiệt độ thể tích riêng : u = u (T, v) du = Cv dT hay ΔU = G Δu = G.Cv (T2 – T1 ) di = Cp dT , ΔI = G.Cp (T2 - T1 ) T: Nhiệt độ tuyệt đối môi chất 3/23/2015 PHƯƠNG TRÌNH ĐỊNH LUẬT NHIỆT ĐỘNG THỨ NHẤT NHIỆT DUNG RIÊNG VÀ CÁCH TÍNH NHIỆT - Nhiệt NDR môi chất lượng nhiệt cần để tăng nhiệt độ đơn vị đo lường vật chất lên 1độ q trình - NDR ký hiệu C Với khí lý tưởng NDR đẳng áp đẳng tích sau: Với khí lý tưởng ta có biểu thức sau: Vtc thể tích riêng mơi chất ĐKTC 3/23/2015 Tính nhiệt theo nhiệt dung riêng Q, kJ -Nếu trình đẳng áp: Q = G.Cp (t2 - t1 ) -Nếu trình đẳng tích: Q = G.Cv (t2 - t1 ) -Nếu trình đa biến: Q = G.Cn (t2 - t1 ) Trong đó: Cp : nhiệt dung khối lượng đẳng áp, kJ/kg.0 K CHƯƠNG II ĐỊNH LUẬT NHIỆT ĐỘNG THỨ NHẤT II.1 NHIỆT VÀ CÔNG II.1.1 Phương pháp xác định nhiệt II.1.2 Phương pháp xác định công II.1.1 Phương pháp xác định nhiệt a Xác định nhiệt theo nhiệt dung riêng  Hình thái thể cơng có chuyển dịch  Khái niệm nhiệt dung riêng  Hình thái thể nhiệt có chênh lệch nhiệt độ a Xác định nhiệt theo nhiệt dung riêng b Xác định nhiệt theo biến thiên entropi Nhiệt dung riêng chất khí nhiệt lượng cần thiết cung cấp cho đơn vị chất khí để nhiệt độ tăng lên độ theo q trình C dq ;(kJ / dvmc o K) dt 3/23/2015  Phân loại NDR  Theo đơn vị đo môi chất: 1[kg] - NDR khối lượng, C[kJ/kg.độ] 1[m3tc] - NDR thể tích, C’[kJ/m3tc độ] 1[kmol] - NDR kmol, Cµ[kJ/kmol.độ] + Q trình tích khơng đổi  Theo tính chất q trình: + Q trình có áp suất khơng đổi NDR khối lượng đẳng áp, Cp (kJ/kg.độ) NDR thể tích đẳng áp, C’p (kJ/m3tc.độ) NDR kmol đẳng áp, Cµp (kJ/Kmol.độ)  Quan hệ NDR Cv  NDR khối lượng đẳng tích, Cv (kJ/kg.độ) Cv   v tc C'v ; Cp  Cp NDR thể tích đẳng tích, C’v (kJ/m3tc.độ) Cv  Cp Cv Cp   v tc C'p k k- số mũ đoạn nhiệt NDR kmol đẳng tích, Cµv (kJ/Kmol.độ) Cơng thức Mayer: Cp- Cv=R 3/23/2015  Sự phụ thuộc NDR vào nhiệt độ C = ao + a1.t C = ao + a1.t + a2.t2 C = ao + a1.t + a2.t2+a3t3 +…+ antn a0, a1,…an – hệ số Với khí lý tưởng C = const  Xác định nhiệt lượng C dq ;(kJ / dvmc o K) dt dq = C.dt q12   C.dt  Nếu C = const q12= C.(t2-t1) BẢNG NHIỆT DUNG RIÊNG CỦA KHÍ LÝ TƯỞNG Loại khí K=Cp/Cv Cv Cp [kJ/kmol.K] [kJ/kmol.K] Khí nguyên tử 1,67 12,6 20,9 Khí nguyên tử 1,40 20,9 29,3 Khí nhiều nguyên tử 1, 30 29, 37,7  Nếu c = a0 + a1t t2 t t   q12    a  a1t  dt  a  a1   t  t1   C  t  t1  tb t1   Trong tài liệu: C t = a + a'.t;a' = a1 q12= q02- q01 t t q12 = Ctb 02 t - Ctb 01 t1 3/23/2015 b Xác định nhiệt theo biến thiên entropi dq ds  T dq = T.ds Theo tính chất tốn học: s2 T T1 T T2 q12   T.ds s1 Vì đồ thị T-s gọi đồ thị nhiệt s1 dientich(s112s )   T.ds Nếu T=const q12=T(s2-s1) ds s2 Quy ước: s + Nếu q > môi chất nhận nhiệt + Nếu q < mơi chất thải nhiệt Nếu T=f(s) q12   f (s).ds II.1.2 Phương pháp xác định cơng b Cơng thay đổi thể tích:lgn (J/kg);Lgn(J) a Công lưu động: llđ(J/kg); Llđ =G.llđ (J) Công lưu động công thân môi chất sản sinh để mang đi: dllđ = d(pv) p đlgn =p.F.dx=p.dv dv dv Với q trình kín ( trạng thái trùng với trạng thái 2) công lưu động không v2 lgn = v p.dv Diện tích (v112v2) = lgn 3/23/2015 c Công kỹ thuật: lkt (J/kg); Lkt =G.lkt (J) Công kỹ thuật công môi chất sinh mà ta sử dụng đlkt = đlgn- dllđ = p.dv - d(pv) p2 dp p1 v = pdv - pdv – vdp = -vdp p2 lkt    v.dp p1 II.2 ĐỊNH LUẬT NHIỆT ĐỘNG II.2.1 Ý nghĩa - Mối tương quan nhiệt dạng lượng khác - Tính bảo tồn lượng II.2.2 Nội dung Cấp cho mơi chất lượng nhiệt đq, làm cho nội biến thiên lượng du, mơi chất giãn nở sinh cơng đlgn Diện tích (p112p2 )=lkt Quy ước: Nếu lgn>0 - môi chất sinh công lgn0oK - Ngoài hiệu số nhiệt độ t xạ nhiệt cịn phụ thuộc vào giá trị tuyệt đối nhiệt độ vật - Quá trình trao đổi nhiệt xạ nhiệt ln gắn liền với chuyển hóa lượng từ dạng sang dạng khác Qt QA III.1.2 Sự phân bố lượng vật Giả sử có dịng xạ Qt từ vật khác xạ tới vật xét Khi lượng bị vật hấp thụ, phần bị phản xạ, phần bị xuyên qua vật QR QD Qt = QA + Q R + QD 1 QA Q Q  R  D Qt Qt Qt 1 A  R  D 33 3/23/2015 A QA - Hệ số hấp thụ nhiệt Qt R= QR - Hệ số phản xạ Qt D= QD - Hệ số xuyên qua Qt VII.1.3 Năng suất xạ toàn phần:E (w/m2) Năng lượng xạ phát từ đơn vị diện tích bề mặt vật đơn vị thời gian tất tia ( =  ); E dQ  W  dF  m2    Vật đen tuyệt đối: E  W   m2    - Nếu A = ( R = D = 0) ; vật hấp thụ toàn lượng đập tới gọi vật đen tuyệt đối - Nếu R = ( A = D = 0) ; vật có khả phản xạ toàn lượng đập tới gọi vật trắng tuyệt đối (phản xạ theo quy luật quang học) - Nếu D = ( A = R = 0); vật có khả cho tồn lượng đập tới qua gọi vật tuyệt đối Các chất khí có số ngun tử nhỏ xem vật suốt tuyệt đối D = (khí lý tưởng) Các chất rắn chất lỏng coi D = gọi vật đục A + R = (vật hấp thụ tốt phản xạ ngược lại) VII.1.4 Năng suất xạ đơn sắc:E (w/m3) Năng suất xạ toàn phần ứng với khoảng hẹp chiều dài bước sóng E  dE  W  d  m3    Năng suất xạ đơn sắc thực khoảng chiều dài bước sóng từ: λ÷λ+dλ 34 3/23/2015 VII.1.5 Năng suất xạ hiệu dụng: Ehd(w/m2) VII.1.6 Bức xạ hiệu q (W/m2) Giả sử ta có vật đục với nhiệt độ T, hệ số hấp thụ A: Năng lượng nhiệt trao đổi xạ đơn vị diện tích hai vật đơn vị thời gian: q(w/m2) A ER=R.Et=(1-A).Et Et ER T Ehd=E+(1-A).Et Ehd E Năng suất xạ hiệu dụng tổng suất xạ riêng vật suất xạ phản xạ từ tia xạ tới Rút Et từ hai phương trình vào biểu thức Ehd ta được: E E 1  q 1 hd A  A     Lượng nhiệt trao đổi xạ hai vật hiệu xạ hiệu dụng hai bề mặt xét cho m2 diện tích bề mặt trao đổi nhiệt : q= Ehd1- Ehd2 (với hệ thống vật) Xét vật vật coi mơi trường - Nếu vật có nhiệt độ lớn nhiệt độ mơi trường: q=E-A.Et - Nếu vật có nhiệt độ nhỏ nhiệt độ môi trường: q=A.Et - E VII.2 CÁC ĐỊNH LUẬT CƠ BẢN VỀ BỨC XẠ VII.2.1 Định luật Planck E0  C1 5 e C2 T 1 W  m3    C1 = 0,374.10-15 W/m2 C2 = 1,4388.10-2 m.oK 35 3/23/2015 Mỗi trị số nhiệt độ có trị số max , mối quan hệ T max cho theo công thức định luật Wien: E0λ T3 >T2>T1 max.T = 2,988.10-3 m.K E 1max T3 Thay max vào biểu thức E0 ta tìm E0max = 1,307 T5 (W/m3 ) T2 T1 1max λ VII.2.2 Định luật Stefan -Boltzmann dE d dE  E  d  E 0   E   E  d  T  E o = Co    100  C0 = 5,67; W/m2.K4- Hệ số xạ vật đen tuyệt đối 4 E C  T    ; E  Co  T  ; E  C ;     100   100  E o Co  - độ đen vật VII.2.3 Định luật Kirshoff Xét hệ thống gồm hai vật: Vật vật xám có: E, A, T Vật vật đen tuyệt đối có: Eo, Ao=1 Vật đen xạ Eo sang vật xám bị vật xám hấp thụ AEo, phần lại (1-A)Eo phản xạ sang vật đen bị vật đen hấp thụ hoàn toàn Vật xám xạ E sang vật đen, vật đen hấp thụ hoàn toàn 36 3/23/2015 Khi cân hai vật có nhiệt độ nhau, vật xám xạ E , hấp thụ AEo nên: E=A.Eo E1 E E3 E  T   E o  Co    A  A  A   Eo  f (T) A  100  Như vậy, vật thể khác có nhiệt độ tỷ số suất xạ hệ số hấp thụ suất xạ toàn phần vật đen tuyệt đối nhiệt độ VII.3 CÁC BÀI TỐN TRAO ĐỔI NHIỆT BỨC XẠ TRONG MƠI TRƯỜNG TRONG SUỐT VII.3.1 Trao đổi nhiệt xạ phẳng đặt song song  Giả thiết:  ε – Đặc trưng cho khả xạ vật A – Đặc trưng cho khả hấp thụ Như vậy: Vật có khả xạ lớn có khả hấp thụ lớn q = Ehd1 - Ehd2   E E hd1   q  1 A1  A1    E E hd2   q   1 A2  A2  - Tấm phẳng 1: E1, ε1, T1 -Tấm phẳng 2: E2, ε2, T2; giả thiết T1 > T2 Kết luận: Xác định lượng nhiệt trao đổi hai E A E0 q  E hd1  E hd2  T1 Ehd1 1 E1 T2 2 Ehd2 E2   E1    E  q   1    q   1  A1  A1   A  A2  37 3/23/2015 q A E1  A1E ; A1  A  A1A 4  T   T  E1  1C0   ; E  2C0   ;  100   100  A= 4 Co  T1   T2   q       ; 1  100   100     1  1 2 C0  C12 - Hệ số trao đổi nhiệt xạ 1  1 1  • Trao đổi nhiệt hai phẳng đặt song song có chắn giữa: q1M  qM2  M T2 T1 2 1  T1   TM   E1 Co      1      100   100   1  M q1M qM2 E2  TM 4  T2   Co      1      100   100   M 2 Khi ổn định q1M=qM2=q1M2 Áp dụng tính chất tỷ lệ thức: q1M2 q1M2  a b a b    1 a b2 a  b2  T1 4  T2 4       1       100   100   1   M q1M q1M Co a  b1  a  b2 4  1  T1    TM   T2            q1M   100  1     100   100     Khi M=1=2= thì: q1M2  4 Co  T1   T2            100   100     T   T   T   T   C o     M    M       100   100   100    100     1 1  1  1 1  M M 2 38 3/23/2015 • Xét trao đổi nhiệt xạ hai phẳng đặt song song qua môi trường suốt, chúng có n chắn mỏng M M1 M2 M3 qM1,M2 qM2,M3 qMn,2 E1  T   T   C o        100    100     1 2       (n  1) 1 2  M1 M  Mn T2 q1M1 Áp dụng tính chất tỷ lệ thức rút được: Mn T1 1  T   T    T 4  T 4    T   T 4  Co     M1   Co  M1    M   Co  Mn       100   100    100   100    100   100           q1nM1  1 1 1  1  1  1 1  M1  M1  M  Mn  2 E2 q1M Nếu phẳng 1; n có độ đen 4 nhau: Co  T1   T2   q1nM2  VII.3.2 Trao đổi nhiệt xạ hai bề mặt bọc  Giả thiết:      n    100   100      Q = Q12- Q21 F2; T2; ε2 Q12=Qhd1 F1; T1; ε1 Q12 Q21 Vật có: Q1=E1.F1, T1, ε1 Q21=φ21Qhd2 Vật có: Q2=E2.F2, T2, ε2 ; Vật hai bọc hoàn toàn vật giả thiết T1>T2 Q = Qhd1 -21.Qhd2  Kết luận: Xác định lượng nhiệt trao đổi hai vật Qhd1  Qhd    Q1 Q 1 A1  A1   T  Q = E F = ε C   F ; 1 1  100    Q2  Q  1 A2  A2  T  Q = E F = ε C   F 2 2  100      A=ε 39 3/23/2015 Q= 4   F  T  -  F  T2     21  100         100       +   -1    21  ε  ε   C Từ điều kiện ban đầu T1 = T2 Q = F 21  F2 qd F1      1 1 F2  2  Nếu F2 >> Q= 4  C  T  -  T2   F o       100   100   F  1      + 1 -1     ε F ε 2   T   T   Q  qd C0 F1        100   100      T1 4  T2 4  Q  1C0 F1       F1  100   100     VII.4 BỨC XẠ CHẤT KHÍ VII.4.1 Đặc điểm xạ chất khí • Các chất khí có khả hấp thụ xạ lượng: - Các chất khí nguyên tử O2, H2 , khơng khí có khả hấp thụ xạ thấp - Các khí nhiều nguyên tử CO2, SO2, H2O… có khả hấp thụ xạ tương đối cao • Bức xạ chất khí có tính chọn lọc: VII.4.2 Năng suất xạ chất khí Các vật rắn xạ hấp thụ lượng tồn chiều dài bước sóng chất khí xạ hấp thụ lượng khoảng chiều dài bước sóng Bằng thực nghiệm người ta xác định suất xạ loại chất khí phụ thuộc vào thơng số p, l, T • Bức xạ chất khí có đặc tính thể tích: Chất rắn, lỏng trình xạ hấp thụ lượng xảy lớp mỏng bề mặt vật chất khí q trình xạ hấp thụ xảy tồn thể tích khối khí l - chiều dài quãng đường trung bình tia xạ: l  3, V F E CO2  T   4,07(pl)0,33    100  3,5  T  E H2O  4, 07p0,8l 0,6    100   T  E k   k C0  k   100  k  CO2  H2O 40 3/23/2015 VII.4.3 Tính trao đổi nhiệt xạ khối khí với bề mặt bao quanh Giả sử khối khí có nhiệt độ Tk bao quanh bề mặt có nhiệt độ Tw Tính nhiệt lượng trao đổi xạ chất khí vách bao quanh   T 4 T   q k  W   WhdC  k  k   'k  W   100    100      whd - độ đen hiệu dụng bề mặt vách  Whd  W  k  CO2  H2O 'k  'CO2 ' H2O Chương VIII TRUYỀN NHIỆT VÀ THIẾT BỊ TRAO ĐỔI NHIỆT Chú ý: εCO2=f(Tk, pCO2.l) εH2O=f(Tk, pH2O.l) ε’CO2=f(Tw, pCO2.l) ε’H2O=f(Tw, pH2O.l) Công thức đơn giản:  T   T    W  q k  w   kw C0  k    W   ;    100   100    m    kw  1  1 k w k , w - độ đen chất khí vách bao quanh; kw - độ đen quy dẫn VIII.1 MỘT SỐ KHÁI NIỆM VIII.1.1 Khái niệm truyền nhiệt VIII.1 MỘT SỐ KHÁI NIỆM VIII.2 CÁC BÀI TOÁN TRUYỀN NHIỆT - Trao đổi nhiệt vật có nhiệt độ khác VIII.3 THIẾT BỊ TRAO ĐỔI NHIỆT - Gồm nhiều phương thức trao đổi nhiệt xảy đồng thời 41 3/23/2015 VIII.1.2 Phương pháp giải toán truyền nhiệt • Phương pháp Phân tích q trình truyền nhiệt chọn phương thức trao đổi nhiệt đóng vai trị định áp dụng cơng thức cho phương thức trao đổi nhiệt Các phương thức khác tính đến cách đưa vào hệ số hiệu chỉnh VIII.2 CÁC BÀI TOÁN TRUYỀN NHIỆT CƠ BẢN VIII.2.1 Truyền nhiệt qua vách phẳng q t  t   f1 f   1   k  • Giả thiết: • Kết luận: Phương pháp Áp dụng công thức: Q = k.t.F Q = k.(tf1 – tf2).F ; [W] Trong đó: Q [W]- cơng suất nhiệt thiết bị F [m2]- diện tích bề mặt trao đổi nhiệt k[W/m2K]- hệ số truyền nhiệt t=(tf1-tf2) q1  1  t f1  t w1  q2  t w1  t w   q3  2  t w2  t f  R 1    1  2 1     k 1   Với vách phẳng n lớp ta có: k k 1 1 2    1 1   1 n i   1 i 1 i  42 3/23/2015 VIII.2.2 Truyền nhiệt qua vách trụ • Giả thiết: Vách trụ n lớp: λ kt  n r 1  ln i 1  1 2r1 i 1 2i ri  2rn 1 • Kết luận: ql1  1  t f1  t w1  F1  1  t f1  t w1  2r1 q l2  t w1  t w r ln 2 r1 ql3  2  t w2  t f  F2    t w2  t f  2r2 ql   tf1  tf  r 1  ln  1 2r1 2 r1  2r2 kt  r 1  ln  1 2r1 2 r1  2r2 VIII.2.3 Truyền nhiệt qua vách có cánh VIII.3 THIẾT BỊ TRAO ĐỔI NHIỆT • Giả thiết: VIII.3.1 Thiết bị trao đổi nhiệt phân loại • Kết1luận:t w1  F1 Q    tf1  a Phương trình cân nhiệt t’ VIII.3.2 Tính tốn thiết bị trao đổi nhiệt  Q   t w1  t w  F  t’2 Q  2  t w  t f  F2 Q 1  t  t     t f  t f  F1  f1 f     1F1 F1  2F2 1   F2 F1 k cc  1    1   F2 F F2   1 F t’’2 dt1 t’ t’’1 t1 tx t’’ t2 dt2 dF F 43 3/23/2015 (t'1- t"1) = t1; (t"2- t2’) = t2 G1.Cp1 = C1; G2.Cp2 = C2 Trường hợp chất lỏng có chuyển pha Q1 = G1.i1 = G1(i1" - i'1) < Q2 = G2.i2 = G2(i2"- i'2) Bỏ qua tổn thất G1 (i ' i '')  G (i '' i ') t1 C2  t C1 b Phương trình truyền nhiệt Q =K.t F =k.(tf1-tf2) F t  Trường hợp chất lỏng không chuyển pha G1Cp1(t'1- t"1) = G2Cp2(t"2- t'2) t max 2 t t max  t t ln max t t  t max  t t1 ' t1 '' t ' t ''   2 44 ... (v112v2) = lgn 3/23/2015 c Công kỹ thu? ??t: lkt (J/kg); Lkt =G.lkt (J) Công kỹ thu? ??t công môi chất sinh mà ta sử dụng đlkt = đlgn- dllđ = p.dv - d(pv) p2 dp p1 v = pdv - pdv – vdp = -vdp p2 lkt    v.dp... trình 1-2 : Nén đoạn nhiệt 2-3 : Giãn nở đẳng nhiệt b Đồ thị p-v T-s c Hiệu suất nhiệt C   q1 q1 = q23 = TH.(s3 – s2) q2= q41 = TL.(s1 – s4) C   1-2 : Nén đoạn nhiệt 2-3 : Nén đẳng nhiệt 3-4 :... x nhit: - Khơng cần có tiếp xúc - Trao đổi nhiệt xảy nơi, lúc cần T>0oK - Ngồi hiệu số nhiệt độ t xạ nhiệt phụ thu? ??c vào giá trị tuyệt đối nhiệt độ vật - Quá trình trao đổi nhiệt xạ nhiệt gắn