Nghiên cứu sự phát siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử với lõi được lấp đầy bởi chloroform từ vùng tử ngoại đến vùng ánh sáng nhìn thấy

f BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO UBND TỈNH THANH HÓA TRƢỜNG ĐẠI HỌC HỒNG ĐỨC LÊ THANH TÙNG NGHIÊN CỨU SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG SỢI TINH THỂ QUANG TỬ VỚI LÕI ĐƢỢC LẤP ĐẦY BỞI CHLOROFORM TỪ VÙNG TỬ NGOẠI ĐẾN VÙNG ÁNH SÁNG NHÌN THẤY LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ THANH HÓA, NĂM 2021 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO UBND TỈNH THANH HÓA TRƢỜNG ĐẠI HỌC HỒNG ĐỨC LÊ THANH TÙNG NGHIÊN CỨU SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG SỢI TINH THỂ QUANG TỬ VỚI LÕI ĐƢỢC LẤP ĐẦY BỞI CHLOROFORM TỪ VÙNG TỬ NGOẠI ĐẾN VÙNG ÁNH SÁNG NHÌN THẤY LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết vật lý toán Mã số: 8440103 Ngƣời hƣớng dẫn khoa học: TS Lê Văn Hiệu TS Hồ Đình Quang THANH HĨA, NĂM 2021 LỜI CẢM ƠN Tơi xin chân thành cảm ơn Ban Giám hiệu, Phòng Quản lý Đào tạo Sau đại học, Trường Đại Hồng Đức giúp đỡ, tạo điều kiện thuận lợi trình học tập hồn thành luận văn Với lịng trân trọng biết ơn sâu sắc, tơi chân thành cảm ơn TS Lê Văn Hiệu TS Hồ Đình Quang tận tình hướng dẫn, động viên, giúp đỡ tơi suốt q trình nghiên cứu hoàn thành luận văn Nghiên cứu tài trợ Quỹ Phát triển khoa học công nghệ Quốc gia (NAFOSTED) đề tài mã số 103.03-2020.19.Tôi xin chân thành cảm ơn giúp đỡ Xin chân thành cảm ơn người thân gia đình bạn bè động viên, giúp đỡ trình học tập Trong q trình hồn thiện luận văn, thân cố gắng tránh khỏi hạn chế, thiếu sót, cần chỉnh sửa bổ sung Kính mong nhận quan tâm góp ý q Thầy Cơ đồng nghiệp để luận văn hồn thiện có giá trị khoa học! Trân trọng cảm ơn! Tác giả Lê Thanh Tùng i LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan đề tài nghiên cứu hướng dẫn TS Lê Văn Hiệu TS Hồ Đình Quang, kết công bố luận văn trung thực, chưa công bố tài liệu khác Tác giả luận văn Lê Thanh Tùng ii MỤC LỤC Trang MỤC LỤC iii DANH MỤC CHỮ VIẾT TẮT iv DANH MỤC BẢNG BIỂU v MỞ ĐẦU 1 Tính cấp thiết đề tài Mục tiêu nghiên cứu Đối tượng phạm vi nghiên cứu Nội dung nghiên cứu Đóng góp luận văn Cấu trúc luận văn CHƢƠNG I LÝ THUYẾT LAN TRUYỀN ÁNH SÁNG TRONG SỢI QUANG HỌC 1.1 Cấu trúc sợi quang truyền thống điều kiện dẫn sóng đơn mode 1.2 Sự lan truyền tuyến tính ánh sáng sợi quang 1.3 Tán sắc vận tốc nhóm 1.4 Sự mát lượng ánh sáng truyền sợi quang 11 1.5 Sự lan truyền phi tuyến ánh sáng sợi quang 11 1.6 Tổng quan sợi tinh thể quang tử 16 1.7 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử 18 1.8 Các hiệu ứng phi tuyến xảy trình lan truyền 19 CHƢƠNG II PHƢƠNG PHÁP NGHIÊN CỨU 23 2.1 Phương pháp số (Phương pháp Slit-Step-Fourier) 23 2.2 Phương pháp mô với phần mềm MODE Solutions 24 CHƢƠNG III KẾT QUẢ NGHIÊN CỨU 29 3.1 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử 29 3.2 Ảnh hưởng lượng bơm trình phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử với lõi lấp đầy chất lỏng chloroform 32 KẾT LUẬN VÀ KIẾN NGHỊ 37 TÀI LIỆU THAM KHẢO 40 iii DANH MỤC CHỮ VIẾT TẮT GVD : Tán sắc vận tốc nhóm ZDW : Bước sóng tán sắc khơng NLS : Phương trình Schrưdinger phi tuyến PCF : Sợi tinh thể quang tử SC : Sự phát siêu liên tục SPM : Tự điều pha FWM : Trộn bốn sóng XPM : Điều chế chéo pha SRS : Tán xạ Raman kích thích SSFM: Phương pháp Slit-Step- Fourier ( Phương pháp tách bước ) OWB: Sự mở rộng thêm phổ giải bước sóng ngắn phá vỡ sóng quang học iv DANH MỤC HÌNH VẺ Hình 1.2 Các vùng tán sắc sợi tinh thể quang tử Hình 1.3 Tán sắc sợi quang đơn mode Tán sắc tổng (D), tán sắc vật liệu (DM) tán sắc ống dẫn sóng (DW) 10 Hình 1.4 Sơ đồ chiết suất thủy tinh / khơng khí truyền dẫn PCF với cấu hình chiết suất 17 Hình 1.5 Các loại khác sợi tinh thể loại bandgap: (a) Sợi lõi rỗng Bragg, (b) Sợi dạng lục giác 18 Hình 2.1 Giao diện phần mềm MODE Solutions 25 Hình 2.2 Mặt cắt sợi tinh thể quang tử mô 26 Hình 2.3 Phân bố trường mode sợi tinh thể quang tử 28 Hình 3.1 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl3 với hệ số lấp đầy tuyến tính từ 0.4 đến 0.9 số mạng (a) 1.0 μm, (b) 1.5 μm, (c) 2.0 μm, and (d) 2.5 μm 29 Hình 3.2 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl3 có hệ số lấp đầy tuyến tính (a) 0.7, (b) 0.8, (c) 0.9 với số mạng 1.0 μm đường kính lỗ khí vịng thứ d1 thay đổi từ 0.4 μm đến 0,7 μm.31 Hình 3.3 Đặc điểm tán sắc sợi tinh thể quang tử tối ưu (a); diện tích mode hiệu dụng, hệ số phi tuyến sợi tinh thể quang tử tối ưu, đường liền nét điện tích mode hiệu dụng đường đứt nét biểu thị cho hệ số phi tuyến 32 Hình 3.4 Phổ siêu liên tục tính tốn cho sợi tinh thể quang tử tối ưu dài 10 cm bơm với xung thời gian 120 fs, bước sóng bơm 850 nm với công suất bơm khác 33 Hình 3.5 Mơ số phổ xung dọc theo sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 34 Hình 3.6 Phổ mơ số sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 (a), tiến hóa phổ theo thời gian (b) 35 Hình 3.7 Phổ mơ số sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 mở rộng theo thời gian 36 v DANH MỤC BẢNG BIỂU Bảng 2.1 Các hệ số sellmeier thủy tinh nóng chảy chất lỏng chloroform………………………………………………………………………….27 vi MỞ ĐẦU Tính cấp thiết đề tài Trong năm gần đây, phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử thu hút nhiều quan tâm nhóm nghiên cứu nước quốc tế, đặc biệt tiềm ứng dụng lớn trình lĩnh vực quan trọng đời sống thông tin quang học, đo tần số, chụp cắt lớp y học, quang phổ học, hình ảnh đa lớp cảm biến [1,2,4,11,12,23] Phương pháp chung để tạo nguồn phát siêu liên tục sử dụng sợi tinh thể quang tử chế tạo từ thủy tinh thủy tinh mềm có độ phi tuyến cao Các sợi tinh thể quang tử chế tạo từ thủy tinh thích hợp sử dụng vùng ánh sáng nhìn thấy vùng hồng ngoại gần [1] Trong đó, vật liệu thủy tinh mềm có độ phi tuyến cao thường suốt vùng hồng ngoại nên thích hợp cho việc sử dụng chúng ứng dụng miền phổ Nhờ độ phi tuyến cao, sợi tinh thể quang tử làm từ thủy tinh mềm tạo xung đầu với độ mở rộng ổn định Tuy nhiên, thường yêu cầu hệ thống bơm phức tạp, điều dẫn đến giá thành sản phẩm cao [9,19,22] Một phương pháp khác sử dụng để tạo nguồn phát siêu liên tục sử dụng sợi tinh thể quang tử với lỗ khí lấp đầy chất lỏng có độ phi tuyến cao [5,8,15,21] Nhờ độ phi tuyến cao độ suốt tốt chất lỏng, cho phép thu hiệu ứng phi tuyến đặc biệt tạo nguồn phát siêu liên tục có độ kết hợp cao, nhiễu Tuy nhiên, nghiên cứu gần sử dụng phương pháp tập trung vùng ánh sáng nhìn thấy, vùng hồng ngoại gần vùng hồng ngoại Trong thực tế, vùng tử ngoại đến vùng ánh sáng nhìn thấy có vai trị quan trọng có nhiều ứng dụng sử dụng y học, y sinh điều trị bệnh ung thư da, bệnh vảy nến hay nuôi cấy tế bào Trong vùng này, nghiên cứu nước sử dụng cho sợi tinh thể quang tử lõi đặc [21], hay sử dụng sợi tinh thể quang tử lõi rỗng lấp đầy khí gas [13] Chính lý mà chọn đề tài “Nghiên cứu phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử với lõi lấp đầy chloroform từ vùng tử ngoại đến vùng ánh sáng nhìn thấy” làm hướng nghiên cứu Trong đề tài này, sử dụng phương pháp lấp đầy lõi sợi tinh thể quang tử chất lỏng chloroform có độ phi tuyến cao để thu cấu trúc tối ưu dùng làm nguồn phát siêu liên tục vùng tử ngoại đến vùng ánh sáng nhìn thấy Chúng tơi lựa chọn chloroform có độ phi tuyến cao, suốt vùng 0.5 -1.6 µm Chloroform có độ độc hại tương đối nhỏ so sánh với chất lỏng khác Ngồi ra, chiết suất chloroform xấp xĩ chiết suất thủy tinh tinh khiết, hy vọng việc sử dụng chloroform mơi trường lan truyền đạt chế độ đơn mode với tham số cấu trúc tương tự sử dụng thủy tinh tinh khiết Chúng kết hợp phương pháp lý thuyết, mơ để thiết kế tối ưu hóa cấu trúc sợi tinh thể quang tử cho phát siêu liên tục với đặc tính băng thơng rộng độ kết hợp cao phổ cho xung cực ngắn femto giây Mục tiêu nghiên cứu Thiết kế đề xuất cấu trúc sợi tinh thể quang tử có lõi lấp đầy chloroform có độ phi tuyến cao để chế tạo nguồn siêu liên tục từ vùng tử ngoại đến vùng ánh sáng nhìn thấy với xung cực ngắn nano giây pico giây CHƢƠNG III KẾT QUẢ NGHIÊN CỨU 3.1 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử Trong mơ số, chúng tơi tính tốn đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl3 hàm bước sóng khoảng 0.5–2.0μm Các đường cong tán sắc D mode biễu diễn hình 3.1 với số mạng Ʌ hệ số lấp đầy tuyến tính f khác a) b) d) c) Hình 3.1 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl3 với hệ số lấp đầy tuyến tính từ 0.4 đến 0.9 số mạng (a) 1.0μm, (b) 1.5μm, (c) 2.0μm, and (d) 2.5μm 29 Kết từ hình 3.1 cho thấy, đặc điểm tán sắc sợi tinh thể quang tử điều chỉnh cách thay đổi hệ số lấp đầy tuyến tính (f) số mạng (Ʌ) Khi số mạng Λ = 1.0µm, đường cong tán sắc nằm vùng tán sắc thường hệ số lấp đầy tuyến tính nhỏ 0.6 Đối với giá trị hệ số lấp đầy tuyến tính f cao hơn, đường cong tán sắc tồn chế độ tán sắc thường dị thường, đồng thời xuất điểm tán sắc không (ZDW) Mặt khác, giá trị số mạng Ʌ tăng lên, đường cong tán sắc dịch chuyển nhanh sang vùng tán sắc dị thường, điều dẫn đến điểm ZDW dịch chuyển phía sóng dài với giá trị f giảm Đặc biệt, giá trị số mạng Λ = 2.0μm, f < 0.5 Λ = 2.5μm, f < 0.6 khơng tìm mode nằm lõi PCF, chiết suất hiệu dụng lớp vỏ tăng theo lý thuyết trộn Maxwell – Garnett vượt qua chiết suất chất lỏng CHCl3 nằm lõi sợi PCF Trong bước tiếp theo, nghiên cứu ảnh hưởng đường kính lỗ khí vịng thứ lên đặc điểm tán sắc sợi tinh thể quang tử, điều chứng minh nghiên cứu nhóm tác giả G Stępniewski cộng [29] Trong nghiên cứu này, việc giảm đường kính lỗ khí vòng thứ dẫn đến chuyển dịch đường cong tán sắc từ vùng dị thường sang vùng bình thường tăng độ phẳng đường tán sắc Do đó, chúng tơi sử dụng giá trị hệ số lấp đầy tuyến tính 0.7, 0.8 0.9 số mạng Λ = 1.0µm để phân tích rõ ảnh hưởng chúng lên đặc điểm tán sắc sợi PCF Kết mơ số hình 3.2 cho thấy, giảm đường kính lỗ khí vịng khơng dẫn đến dịch chuyển đường cong tán sắc xuống vùng tán sắc thường, mà làm tăng độ phẳng đường cong tán sắc (hình 3.2a, 3.2b, 3.2c) Mặt khác, giữ nguyên đường kính lỗ khí vịng thứ nhất, hệ số lấp đầy tuyến tính có ảnh hưởng rõ rệt lên đặc trưng tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl Cụ thể, 30 tăng hệ số lấp đầy, đường cong tán sắc dịch chuyển phía vùng tán sắc dị thường từ vùng đỉnh đường cong tán sắc dịch chuyển phía bước sóng dài (hình 3.2d) Hình 3.2 Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng bơm chất lỏng CHCl3 có hệ số lấp đầy tuyến tính (a) 0.7, (b) 0.8, (c) 0.9 với số mạng 1.0μm đường kính lỗ khí vịng thứ d1 thay đổi từ 0.4μm đến 0,7μm Dựa kết khảo sát này, lựa chọn 01 sợi tinh thể quang tử có tham số cấu trúc Λ = 1.0 μm, f = 0.8 d1 = 0.5μm phù hợp với yêu cầu chúng tơi Sợi PCF có đặc trưng tán sắc thường độ phẳng tốt với điểm cực đại đường cong tán sắc gần với bước sóng bơm 850nm 31 Với tham số cấu trúc tối ưu hóa khơng thay đổi đường kính d1, đường cong tán sắc nằm vùng dị thường, có điểm ZDW, điểm thứ nằm 0.72 μm, điểm thứ hai 1.24 μm tán sắc bước sóng 0,85 μm 66.86 ps/nm/km (hình 3.3a) Trong hình 3.3b mơ tả diện tích mode hiệu dụng hệ số phi tuyến cấu trúc sợi tinh thể quang tử tối ưu Diện tích mode hiệu dụng tăng bước sóng tăng Ngun nhân đường kính lõi sợi PCF tương đối nhỏ, dẫn đến diện tích mode hiệu dụng cấu trúc tối ưu nhỏ Tại bước sóng 850 nm, diện tích mode hiệu dụng 1.8375 μm2, hệ số phi tuyến 650.942 W-1.km-1 Hình 3.3 Đặc điểm tán sắc sợi tinh thể quang tử tối ưu (a); diện tích mode hiệu dụng, hệ số phi tuyến sợi tinh thể quang tử tối ưu, đường liền nét điện tích mode hiệu dụng đường đứt nét biểu thị cho hệ số phi tuyến 3.2 Ảnh hƣởng lƣợng bơm trình phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử với lõi lấp đầy chất lỏng chloroform Trong mô phát siêu liên tục, sử dụng phương pháp Fourier tách bước để giải phương trình Schrưdinger miền thời gian miền tần số với xung đầu vào femto giây Các tính tốn mơ với thơng số sau: Chiều dài sợi tinh thể quang tử 10cm, xung Gauss với độ rộng 120fs, chiết suất phi tuyến CHCl3 n2 = 6.17 x 10-19 (m2/W), hệ số τ1 = 4.378fs, hệ số τ2 = 0.27ps, hệ số fR = 0.35 cho chất lỏng CHCl3, 32 bước sóng bơm 850nm Miền mô bao gồm 8192 điểm lưới khoảng thời gian 1,5 ps Kết mơ hình 3.4 cho thấy, phổ siêu liên tục đầu với công suất khác cho sợi tinh thể quang tử có độ dài 10cm.Với cơng suất bơm ngày tăng, phổ nguồn siêu liên tục mở rộng rõ ràng, đặc biệt miền hồng ngoại phổ Bên cạnh đó, rõ ràng chất lỏng CHCl3 có độ hấp thụ cao bước sóng nhỏ 0.5µm nên phổ đầu bị hạn chế vùng Đối với công suất máy bơm 0.833kW, phổ siêu liên tục rộng từ 640nm đến 1800nm thu ánh sáng lan truyền khoảng 10cm bên sợi PCF Khi công suất bơm đạt 1.666kW, phổ mở rộng đến 2400nm, nhiên phổ đầu có độ nhiễu lớn Hình 3.4 Phổ siêu liên tục tính tốn cho sợi tinh thể quang tử tối ưu dài 10cm bơm với xung thời gian 120fs, bước sóng bơm 850nm với công suất bơm khác 33 Hình 3.5 Mơ số phổ xung dọc theo sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 Kết hình 3.5 cho thấy, mở rộng phổ xung dọc theo khoảng cách lan truyền với công suất khác Ở công suất bơm 0.166 kW, ánh sáng lan truyền sợi PCF khoảng 6cm bắt đầu mở rộng phổ Khi công suất bơm tăng lên 0.333kW, phổ bắt đầu mở rộng ánh sáng lan truyền 5cm Phổ mở rộng nhanh công suất tăng lên 1.666kW, trường hợp phổ bắt đầu mở rộng chiều dài lan truyền sợi 1cm 34 Hình 3.6 Phổ mô số sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 (a), tiến hóa phổ theo thời gian (b) Hình 3.6 mơ tả chi tiết tiến hóa phổ thời gian xung dọc theo khoảng cách lan truyền với công suất đầu vào 0.833kW Ở đây, bước sóng bơm nằm bên vùng tán sắc thường, trình mở rộng phổ ban đầu xuất trình tự điều biến pha, đặc trưng phổ thời gian dạng hình chữ S hình 3.6b Tiếp theo, quan sát thấy mở rộng thêm phổ dải bước sóng ngắn phá vỡ sóng quang học (OWB) Trước hết, OWB xuất rìa sau xung khoảng cách lan truyền 1.15cm tạo dải bước sóng xung quanh 0.7μm Trên mép trước, OWB xuất sau 4cm lan truyền tạo dải bước sóng xung quanh 1.1μm Đối với lan truyền xa hơn, phổ rộng không đối xứng với mở rộng lớn phía bước sóng dài khoảng cách lan truyền tăng lên Mặt khác, trình lan truyền thành phần tần số khác thường có vận tốc lan truyền khác nhau, thời gian trễ chúng khác Sự chênh lệch thời gian trễ tần số khác trở nên lớn thể cách rỏ ràng chiều dài lan truyền lớn, thể hình 3.7 35 Hình 3.7 Phổ mơ số sợi tinh thể quang tử với lõi rỗng lấp đầy CHCl3 mở rộng theo thời gian 36 KẾT LUẬN VÀ KIẾN NGHỊ Trong luận văn này, trình bày kết mơ số sợi PCF làm thủy tinh khiết với lõi đựa lấp đầy chất lỏng CHCl3 để đạt toàn tán sắc nằm vùng tán sắc thường Cấu trúc sợi tinh thể quang tử tối ưu lựa chọn có đặc tính tán sắc phẳng, độ tán sắc thấp, bước sóng ứng với điểm cực đại đặc tính tán sắc nằm gần với bước sóng bơm 850nm Bằng cách sử dụng phương pháp số (Slip-Step-Fourier) kết hợp với phương pháp mô (MODE Solution) tính tốn số, cấu trúc sợi tinh thể quang tử tối ưu hóa Sợi tinh thể quang tử tối ưu hóa với tham số: số mạng Λ = 1.0μm, hệ số lấp đầy tuyến tính f = 0.8 đường kính lỗ khí vịng thứ d1 = 0.5μm cho đặc điểm tán sắc hoàn toàn bình thường với đỉnh -28,96ps/nm/km 850nm Kết mô số rằng, cấu trúc PCF với tham số tối ưu bơm đầy CHCl3 lõi, phổ siêu liên tục với băng thông phổ rộng từ 640 nm đến 1800 nm đạt sử dụng xung bơm có bước sóng bơm 850nm, xung thời gian 120fs công suất 0.833 kW chiều dài sợi quang 10cm Kết hữu ích, thực tế việc sử dụng môi trường lan truyền ngắn với xung đầu vào cực ngắn cho phép triệt tiêu ảnh hưởng nhiễu nguồn laser gây hay làm giảm độ mát trình lan truyền xung Do đó, cấu trúc sợi ứng viên sáng giá cho việc thay hiệu chi phí cho sợi lõi thủy tinh Ngồi ra, độ rộng xung đầu tăng thêm tăng lượng xung đầu vào Bởi chất lỏng CHCl3 có độ hấp thụ cao bước sóng nhỏ 0.5µm nên kết rằng, phổ đầu bị hạn chế vùng tử ngoại quan sát tốt vùng ánh sáng nhìn thấy 37 Chloroform có độ phi tuyến tương đối cao (cao 30 lần so với thủy tinh tinh khiết) suốt vùng bước sóng từ 0.5µm đến 1.6µm Vì việc sử dụng chloroform phương án tốt sử dụng chúng môi trường lan truyền để tạo sợi tinh thể quang tử có độ phi tuyến cao Chloroform có độ độc hại tương đối nhỏ so sánh với chất lỏng khác việc sử dụng chloroform giúp giới hạn ứng dụng mở rộng Ngoài ra, chiết suất chloroform thấp thủy tinh tinh khiết khoảng 0.012, chúng tơi hy vọng việc sử dụng chloroform môi trường lan truyền đạt chế độ đơn mode với tham số cấu trúc tương tự sử dụng thủy tinh tinh khiết 38 DANH MỤC CƠNG TRÌNH CÔNG BỐ 1) Thi Minh Ngoc Vo, Dinh Quang Ho, Tung Thanh Le, Thi Gai Le, Canh Trung Le, Van Lanh Chu, Thuy Nguyen Thi, Van Thuy Hoang, Thanh Danh Nguyen, Van Hieu Le, (2021),“Numerical Simulation of All Normal Dispersion Visible To Near-Infrared Supercontinuum Generation in Photonic Crystal Fibers with Core Filled Chloroform”, Hue University Journal of Science: Natural Science, 1859-1388, Vol 130 No 1B ( 2021) 2) Quang Ho Dinh, Tung Le Thanh, Hieu Le Van, Trung Le Canh, Vinh Thanh Nguyen, Phu Nguyen Van, Bien Chu Van, Thao Nguyen Thi, Dung Nguyen Thi, Gai Le Thi (2021), “Properties of photonic crystal fibers with core filled chloroform”, Advances in Optics, Photonics, Spectroscopy & Applications XI, 122-125 39 TÀI LIỆU THAM KHẢO TIẾNG VIỆT [1] Hồ Quang Quý (2006), Cơ sở quang tử học, NXB Đại học Quốc gia Hà Nội [2] Hồ Quang Quý (2007), Quang phi tuyến ứng dụng, NXB Đại học Quốc gia Hà Nội TIẾNG ANH [3] Agrawal GP (2000), Nonlinear fiber optics, Springer [4] B Povazay, K Bizheva, A Unterhuber, B Hermann, H Sattmann, A.F Fercher, W.Drexler, A Apolonski, W Wadsworth, J.C Knight, P.S Russell, M Vetterlein, E Scherzer (2002), “Submicrometer axial resolution optical coherence tomography”, Optics Letters, 27(20): 1800–1802 [5] Balani H, Singh G, Tiwari M, Janyani V, Ghunawat AK (2018), “Supercontinuum generation at 1.55 μm in As2S3 core photonic crystal fiber”, Applied Optics, 57(13): 3524-3533 [6] Bozolan A, de Matos CJS, Cordeiro CMB, dos Santos EM, Travers J (2008), “Supercontinuum generation in a water-core photonic crystal fiber”, Optics Express, 6(13): 9671-9676 [7] Canh TL, Hoang VT, Van HL, Pysz D, Long VC, Dinh TB, Nguyen DT, Dinh QH, Klimczak M, Kasztelanic R, Pniewski J, Buczynski R, Dinh KX (2020), “Supercontinuum generation in all-normal dispersion suspended core fiber infiltrated with water”, Optical Materials Express, 10(7):1733-1748 [8] Churin D, Nguyen TN, Kieu K, Norwood RA, Peyghambarian N MidIR (2013), “Supercontinuum generation in an integrated liquid-core optical fiber filled with CS2”, Optics Material Express, 3(9):1358-1364 [9] Hansen KP (2003), “Dispersion flattened hybrid-core nonlinear photonic crystal fiber”, Optics Express, 11(13): 1503–1509 40 [10] He J, Chen H, Hu J, Zhou J, Zhang Y, Kovach A, Sideris C, Harrison MC, Zhao Y, Armani AM (2020), “Nonlinear nanophotonic devices in the ultraviolet to visible wavelength range”, Nanophotonics, 9(12): 3781-3804 [11] Heidt A.M, Hartung A, Bosman GW, Krok P, Rohwer EG, Schwoerer H, Bartelt H (2011), “Coherent octave spanning near-infrared and visible supercontinuum generation in all-normal dispersion photonic crystal fibers”, Optics Express, 9(4): 3775–3787 [12] Heidt AM, Rothhardt J, Hartung A, Bartelt H, Rohwer EG, Limpert J, Tünnermann A (2011), “High quality sub-two cycle pulses from compression of supercontinuum generated in all-normal dispersion photonic crystal fiber”, Optics Express, 19(15): 13873-13879 [13] Hoang VT, Kasztelanic R, Anuszkiewicz A, Stepniewski G, Filipkowski A, Ertman S, Pysz D, Wolinski T, Khoa DX, Klimczak M, Buczynski R (2018), “All-normal dispersion supercontinuum generation in photonic crystal fibers with large hollow cores infiltrated with toluene”, Optics Material Express, 8(11): 2159–3930 [14] Hoang VT, Kasztelanic R, Filipkowski A, Stepniewski G, Pysz D, Klimczak M, Ertman S, Van CL, Wolinski TR, Trippenbach M, Khoa DX, Smietana MJ, Buczynski R (2019), “Supercontinuum generation in an all-normal dispersion large core photonic crystal fiber infiltrated with carbon tetrachloride”, Optics Material Express, 9(5): 2159-3930 [15] Jiao K, Yao J, Zhao Z, Wang X, Si N, Wang X, Chen P, Xue Z, Tian Y, Zhang B, Zhang P, Dai S, Nie Q, Wang R (2019), “Mid-infrared flattened supercontinuum generation in all-normal dispersion tellurium chalcogenide fiber”, Optics Express, 27(3):2036-2043 [16] Karasawa N (2012), “Dispersion properties of liquid-core photonic crystal fibers”, Applied Optics, 51(21): 5259-5265 41 [17] Kedenburg S, Vieweg M, Gissibl T, Giessen H (2012), “Linear refractive index and absorption measurements of nonlinear optical liquids in the visible and near-infrared spectral region”, Optical Materials Express, 2(1):1588-1611 [18] Lee S, Jen M, Pang Y (2020), “Twisted Intramolecular Charge Transfer State of a “Push-Pull” Emitter”, International Journal of Molecular Sciences, 21(21):7999 [19] Medjouri A, Abed D, Ziane O, Simohamed LM (2018), “Design and optimization of As2S5 chalcogenide channel waveguide for coherent mid-infrared supercontinuum generation”, Optik, 154(2018): 811–820 [20] Pniewski J, Stefaniuk T, Van HL, Long VC, Van LC, Kasztelanic R, Stepniewski G, Ramaniuk A, Trippenbach M, Buczynski R (2016), “Dispersion engineering in nonlinear soft glass photonic crystal fibers infiltrated with liquids”, Applied Optics, 55(19): 5033–5040 [21] Poletti F, Finazzi V, Monro TM, Broderick NGR, Tse V, Richardson DJ (2005), “Inverse design and fabrication tolerances of ultra-flattened dispersion holey fibers”, Optics Express, 13(10):3728-3736 [22] Saitoh K, Florous NJ, Koshiba M (2006), “Theoretical realization of holey fiber with flat chromatic dispersion and large mode area: an intriguing defected approach”, Optics Letters, 31(10):26-28 [23] Stepniewski G, Klimczak M, Bookey H, Siwicki B, Pysz D, Stepien R, Kar AK, Waddie AJ, Taghizadeh MR, Buczynski R (2014), “Broadband supercontinuum generation in normal dispersion all-solid photonic crystal fber pumped near 1300 nm”, Laser Physics Letter, 11(5): 055103 [24] Stępniewski G, Pniewski J, Pysz D, et al (2018), “Development of dispersion-optimized photonic crystal fibers based on heavy metal oxide glasses for broadband infrared supercontinuum generation with fiber lasers”, Sensors (Basel) 18(12):4127 42 [25] Van HL, Buczynski R, Long VC, Trippenbach M, Borzycki K, Nguyen AM, Kasztelanic R (2018), “Measurement of temperature and concentration influence on the dispersion of fused silica glass photonic crystal fiber infiltrated with water-ethanol mixture”, Optics Communications, 407:417-422 [26] Van HL, Long VC, Nguyen HT, Nguyen AM, Buczynski R, Kasztelanic R (2018), “Application of ethanol infiltration for ultra-flatted normal dispersion in fused silica photonic crystal fibers”, Laser Physics, 28(11):115106 [27] Van LC, Anuszkiewicz A, Ramaniuk A, Kasztelanic R, Xuan KD, Long VC, Trippenbach M, Buczynski R (2017), “Supercontinuum generation in photonic crystal fibres with core filled with toluene”, Journal off Optics, 19(12):125604 [28] Van LC, Hoang VT, Long VC, Borzycki K, Xuan KD, Quoc VT, Trippenbach M, Buczynski R, Pniewski J (2020), “Supercontinuum generation in photonic crystal fibers infiltrated with nitrobenzene”, Laser Physics, 30(3):035105 [29] Wanga C, Lia W, Lia N, Wang W (2017), “Numerical simulation of coherent visible-to-near-infrared supercontinuum generation in the CHCl3-filled photonic crystal fiber with 1.06 μm pump pulses”, Optics & Laser Technology, 88(2017):215-221 TÀI LIỆU WEB [30] https://www.lumerical.com 43