Nghiên cứu điều khiển tán sắc và sự phát triển siêu liên tục trong sợi tinh thể quang tử được lấp đầy bằng chất lỏng

i LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan cơng trình khoa học nghiên cứu riêng tơi dƣới hƣớng dẫn TS Chu Văn Biên, kết trung thực chƣa đƣợc công bố cơng trình khoa học khác Tác giả luận văn Lê Thị Gái ii LỜI CẢM ƠN Đề tài “Nghiên cứu điều khiển tán sắc phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lấp đầy chất lỏng” nội dung chọn để nghiên cứu làm luận văn thạc sĩ sau hai năm theo học chƣơng trình cao học chuyên ngành Vật l l thuyết Vật l to n trƣờng Đại học H ng Đức Để hồn thành q trình nghiên cứu hoàn thiện luận văn này, lời tơi xin tỏ lịng cảm ơn sâu sắc tới ngƣời thầy - TS Chu Văn Biên, BM Vật lý, Khoa khoa học tự nhiên, Đại học H ng Đức Trong trình làm việc thực Luận văn, tơi nhận đƣợc hƣớng dẫn tận tình thầy Thầy động viên, khích lệ tơi vƣợt qua khó khăn cơng việc, nhƣ đặt c c vấn đề nghiên cứu có t nh thời cao tạo hứng khởi nghiên cứu để theo đu i đề tài Luận văn Nhân dịp này, xin cảm ơn Ph ng Đào tạo sau đại học, Trƣờng Đại học H ng Đức, lãnh đạo khoa HTN, Bộ môn Vật l c c thầy cô công tác trƣờng tạo điều kiện, thời gian đóng góp kiến qu u cho tơi suốt q trình nghiên cứu Các nghiên cứu luận văn đƣợc thực tài trợ đề tài khoa học cấp tỉnh: “Nghiên cứu xây dựng mơ hình đào tạo thực hành thí nghiệm sợi quang gắn với phát triển hoạt động nghiên cứu khoa học hợp tác quốc tế trƣờng Đại học H ng Đức”, Số hợp đ ng 796/2019 HĐ HCN-ĐT HCN Tôi xin chân thành cảm ơn giúp đỡ Cuối cùng, xin cảm ơn ngƣời thân, bạn bè, đ ng nghiệp ên tơi, động viên tơi hồn thành khóa học Luận văn Trân trọng cảm ơn! n n 18 tháng 10 năm 2019 Tác giả luận văn Lê Thị Gái iii MỤC LỤC LỜI CAM ĐOAN i LỜI CẢM ƠN ii MỤC LỤC iii CÁC CHỮ VIẾT TẮT v DANH MỤC BẢNG BIỀU vi DANH MỤC HÌNH VẼ vii Tính cấp thiết đề tài Mục đ ch nghiên cứu: Phƣơng ph p nghiên cứu: Dự kiến kết đạt đƣợc Bố cục luận văn CHƢƠNG I: TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ 1.1 Mở đầu 1.2 Sợi tinh thể quang tử (PCFs) 1.3 Các loại sợi tinh thể quang tử 1.3.1 Sợi tinh thể Index Guiding 1.3.2 Sợi tinh thể Band gap guiding……………………………… ……8 1.4 Chế tạo PCF 1.5 Sự phát siêu liên tục PCFs 10 CHƢƠNG II: LÝ THUYẾT LAN TRUYỀN ÁNH SÁNG TRONG SỢI QUANG 13 2.1 Sự lan truyền tuyến tính sợi quang 13 2 Điều kiện đơn mode 16 2.3 Tán sắc vận tốc nhóm 18 2.4 Mất mát sợi quang 20 2.5 Sự lan truyền phi tuyến sợi quang 21 2.6 Tạo phát siêu liên tục sợi quang 26 2.7 Các hiệu ứng phi tuyến 27 iv 2.7.1 Tự điều chế pha (SPM) 28 2.7.2 Trộn bốn sóng (FWM) 29 Điều chế chéo pha (XPM) 30 2.7.4 Tán xạ Raman 31 Phƣơng ph p số (Phƣơng ph p Slip-Step-Fourier) 32 CHƢƠNG III: NGHIÊN CỨU SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG SỢI TINH THỂ QUANG TỬ ĐƢỢC LẤP ĐẦY BỞI HỖN HỢP NƢỚC VÀ ETHANOL BẰNG PHƢƠNG PHÁP MÔ PHỎNG……………………… 34 3.1 Giới thiệu 34 3.2 Mơ hình cấu trúc sợi tinh thể quang tử 36 3 Phƣơng ph p mô 38 3.4 Ảnh hƣởng n ng độ nhiệt độ lên c c đặc trƣng sợi tinh thể quang tử……………………………………………… ………………….…40 3.4.1 Ảnh hƣởng n ng độ nhiệt độ lên đặc trƣng t n sắc 40 3.4.2 Ảnh hƣởng n ng độ nhiệt độ lên diện tích hiệu dụng 44 3.4.3 Ảnh hƣởng n ng độ nhiệt độ lên mát sợi tinh thể quang tử 46 3.5 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol 47 KẾT LUẬN CHUNG 52 TÀI LIỆU THAM KHẢO 53 v CÁC CHỮ VIẾT TẮT FWM: Trộn bốn sóng GVD: Tán sắc vận tốc nhóm HC –PCF: Sợi tinh thể quang tử lõi rỗng PBG: Sợi tinh thể quang tử Band gap guiding PCF: Sợi tinh thể quang tử SG: Sự phát siêu liên tục SPM: Quá trình tự điều chế pha SSFM: Phƣơng ph p t ch – ghép XPM: Điều chế chéo pha ZDW: Bƣớc sóng tán sắc không vi DANH MỤC BẢNG BIỀU Bảng Tham số cấu trúc sợi tinh thể quang tử NL_33B2 37 Bảng 2.Giá trị ƣớc sóng tán sắc không với giá trị khác n ng độ nhiệt độ 43 vii DANH MỤC HÌNH VẼ Hình 1 Mặt cắt index guidinh PCF với lõi đƣợc làm từ silica [14] Hình Sơ đ chiết suất thủy tinh / khơng khí truyền dẫn PCF (trái) với cấu hình chiết suất (phải) [14] Hình Ảnh chụp mặt cắt ngang sợi suspended NL_35B1.[4] Hình Mơ tả khoảng cách dải quang tử mẫu [19] Hình Các loại khác sợi tinh thể loại bandgap: (a) Sợi dạng t ong [19], (b) Sợi lõi rỗng Bragg [12], (c) Sợi dạng lục giác [8], (d) Sợi dạng lƣới lục giác - PBF5B3 Hình Chế tạo sợi tinh thể quang tử: (a) tạo ống nhỏ riêng rẽ, 10 Hình Sơ đ biểu diễn trình phát siêu liên tục sợi quang 11 Hình Sơ đ minh họa mặt cắt ngang mặt cắt chiết suất sợi chiết suất bậc [14] 17 Hình 2 Các vùng tán sắc sợi tinh thể quang tử [14] 19 Hình Tán sắc sợi quang đơn mode T n sắc t ng (D), tán sắc vật liệu (DM) tán sắc ống dẫn sóng (DW) [9] 20 Hình Ph m t đo đƣợc sợi silica chế độ đơn mode [40] 21 Hình Mơ số q trình phát siêu liên tục mở rộng ph (a) thời gian (b) vùng tán sắc dị thƣờng [21] 27 Hình Mơ số trình phát siêu liên tục mở rộng ph (a) theo thời gian (b) với ƣớc sóng ơm 700 nm vùng t n sắc ình thƣờng [37] 28 Hình Phần thực (a) phần ảo (b) chiết suất cho số chất lỏng thông dụng [23] 35 Hình Đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy chất lỏng khác [16] 36 Hình 3 Mặt cắt ngang cấu trúc sợi tinh thể quang tử với lớp lỗ khí bên ngồi lớp vỏ, d đƣờng kính lỗ kh , Λ khoảng cách hai lỗ khí [16] 36 viii Hình phân bố cƣờng độ sáng sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc –ethanol với c=0.5 T = 300C 39 Hình Chiết suất tuyến tính sợi đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol với n ng độ nhiệt độ khác 40 Hình Đặc trƣng t n sắc sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol với n ng độ c = 0.5 nhiệt độ thay đ i 42 Hình Đặc trƣng t n sắc sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol nhiệt độ 30 0C với n ng độ khác 42 Hình Đặc trƣng t n sắc sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol nhiệt độ n ng độ khác 43 Hình Sự dịch chuyển ƣớc sóng với tán sắc khơng với nhiệt độ n ng độ khác 44 Hình 10 Diện tích hiệu dụng c c mode ản sợi tinh thể quang tử với nhiệt độ khác n ng độ ethanol c = 0.5 45 Hình 11 Diện tích hiệu dụng c c mode ản sợi tinh thể quang tử với n ng độ khác nhiệt độ 30 0C 45 Hình 12 Mất mát sợi tinh thể quang tử với n ng độ khác [15] 46 Hình 13 Mất mát sợi tinh thể quang tử với nhiệt độ khác [15] 47 Hình 14 Xung đầu với n ng độ khác ethanol 48 Hình 15 Xung đầu với c c lƣợng ơm kh c n ng độ ethanol c = 0.5 49 Hình 16 Xung đầu với xung thời gian khác n ng độ ethanol c = 0.5 49 Hình 17 Xung đầu với c c xung ơm kh c n ng độ c = 0.5 50 MỞ ĐẦU Tính cấp thiết đề tài Năm 1996, sợi tinh thể quang tử (PCF) đƣợc khám phá lần Đại học Bath, Vƣơng quốc Anh Dựa tính chất tinh thể quang tử có khả giới hạn ánh sáng vùng lõi sợi, mà điều thu đƣợc sợi quang thông thƣờng Một sợi quang tinh thể ản sợi quang hợp chất silica có lỗ khí chạy song song xếp với trục sợi Không giống nhƣ sợi quang thông thƣờng, lõi vùng vỏ sợi quang tử đƣợc làm loại vật liệu, tính chất truyền dẫn ánh sáng sợi quang tử bắt ngu n từ có mặt lỗ khí Do đa dạng cách xếp lỗ khí (bằng cách thay đ i khoảng cách hay bán kính chúng) nên sợi quang tử có khả điều khiển mạnh phản xạ ánh sáng lõi tinh thể quang vùng phản xạ (lớp vỏ) Ngoài việc sử dụng vật liệu khác bao g m silica tinh khiết, chất với hệ số phi tuyến cao, hay khơng khí, chất lỏng mở bƣớc nhảy vọt thiết kế sợi quang Sợi tinh thể quang tử ngồi tính chất sợi quang thơng thƣờng, cịn có nhiều tính chất mới, đặc biệt mà ta thu đƣợc sợi quang thông thƣờng Sợi quang tử với nhiều ƣu điểm tốc độ, ăng thông, khả uốn cong, tán sắc thấp, kết hợp với tính chất nhƣ luôn đơn mode, chênh lệch chiết suất thấp, có khả trì phân cực Đây đặc điểm n i bật để sợi quang tử tƣơng lai thay cho sợi quang Sự đời sợi quang tử mở kỷ nguyên với nhiều ứng dụng truyền dẫn thông tin, laser quang học, thiết bị phi tuyến, truyền công suất cao, v.v… Đặc biệt với phát triển công nghệ truyền dẫn thông tin, sợi quang tử yếu tố thiết yếu cấu thành nên hệ thống viễn thông (telecommunication) đại giúp thúc đẩy cách mạng thông tin nhân loại với ứng dụng nhiều lĩnh vực then chốt đời sống, kinh doanh, công nghiệp, khoa học quân Từ việc tìm cách thức điều khiển tán sắc phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy chất lỏng, hƣớng tới ứng dụng thông tin quang, y tế y sinh Chính l mà chọn đề tài “Nghiên cứu điều khiển tán sắc phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lấp đầy chất lỏng” làm hƣớng nghiên cứu Mục đích nghiên cứu: Mục đ ch nghiên cứu đề tài nghiên cứu ảnh hƣởng nhiệt độ n ng độ chất lỏng lên c c đặc tính sợi tinh thể quang tử, từ tìm cách thức điều chỉnh c c đặc tính quang học sợi tinh thể quang tử ơm đầy chất lỏng có độ phi tuyến cao Phƣơng pháp nghiên cứu: Chúng sử dụng phƣơng ph p: - Phƣơng ph p mô cách sử dụng phần mềm mô MODE Solution - Phƣơng ph p t nh to n số Dự kiến kết đạt đƣợc - Đề xuất đƣợc phƣơng ph p thay đ i c c đặc tính sợi tinh thể quang tử c ch ơm đầy chất lỏng vào lỗ trống - Tìm đƣợc ảnh hƣởng n ng độ nhiệt độ lên c c đặc tính sợi quang nhƣ đặc tính tán sắc, diện tích hiệu dụng, độ mát Từ tối ƣu đƣợc cấu trúc sợi tinh thể quang tử cho mục đ ch kh c thực tiễn Bố cục luận văn Ngoài phần mở đầu, kết luận chung, tài liệu tham khảo, luận văn có a chƣơng g m: Chƣơng I: T ng quan sợi tinh thể quang tử Chƣơng II: Lý thuyết lan truyền ánh sáng sợi quang 43 Hình Đặc trưn tán sắc sợi tinh thể quang tử lấp đầy hỗn hợp nước ethanol nhiệt độ nồn độ khác Bằng tính tốn gần đúng, phụ thuộc ƣớc sóng tán sắc không vào biến đ i nhiệt độ n ng độ đƣợc mô tả công thức: ZDW(c,t) = a00+ a10.c + a01.t + a20.c2 + a11.c.t + a02.t2 (3.10) Với: a00 = 1.166, a10 = -1.043e-4, a01 = 2.785e-4, a20 = 8.977e-08, a11 = -2.719e06 , a02 = 3.451e-07 Bảng 2.Giá trị củ bước sóng tán sắc khơng với giá trị khác nồn độ nhiệt độ T C 10 20 30 40 50 60 70 1.167 1.1655 1.1644 1.1628 1.1694 1.1688 1.168 0.1 1.1713 1.1705 1.1693 1.1682 1.1668 1.1652 1.1635 0.2 1.1735 1.1722 1.171 1.1695 1.1678 1.1662 1.1642 0.3 1.1756 1.1742 1.1725 1.1706 1.1688 1.1669 1.1648 0.4 1.1778 1.1759 1.174 1.17109 1.1696 1.1675 1.1654 44 0.5 1.18 1.1779 1.1762 1.1732 1.1708 1.1683 1.166 0.6 1.182 1.1792 1.1765 1.1739 1.1713 1.1689 1.1665 0.7 1.1849 1.1815 1.1788 1.1757 1.173 1.17 1.1672 0.8 1.1875 1.184 1.1805 1.177 1.174 1.171 1.168 0.9 1.1902 1.186 1.1825 1.1785 1.1752 1.1718 1.1688 1.0 1.193 1.189 1.184 1.18 1.1763 1.1728 1.1695 ZDW ZDW ZDW ZDW ZDW ZDW ZDW Hình Sự dịch chuyển bước sóng với tán sắc không với nhiệt độ nồn độ khác 3.4.2 Ảnh hƣởng nồng độ nhiệt độ lên diện tích hiệu dụng Diện tích hiệu dụng tham số vô quan trọng, thƣớc đo cho độ phi tuyến sợi quang học Do đó, diện tích hiệu dụng yếu tố định ảnh hƣởng môi trƣờng phi tuyến lên phát siêu liên tục Trong mơ phỏng, chúng tơi tính tốn diện tích hiệu dụng mode ản nhƣ hàm ƣớc sóng vùng từ 0.6m – 1.6 m C c đặc tính diện tích hiệu dụng đƣợc biểu diễn nhƣ hình 3.10 3.11 Kết cho thấy diện tích hiệu dụng phụ thuộc vào nhiệt độ n ng độ chất lỏng Khi nhiệt độ tăng, diện tích hiệu dụng giảm, nhiên, giảm phụ thuộc vào bƣớc sóng Mức giảm nhỏ thu đƣợc 0.6 m (từ 14 3919 đến 14.251, mức 0,98%) lớn 1.6 m 45 (từ 23 166 đến 21.646, mức 6,56%) Điều có nghĩa ƣớc sóng tăng độ giảm diện tích hiệu dụng tăng Đối với trƣờng hợp n ng độ ethanol, n ng độ ethanol tăng diện tích hiệu dụng tăng Thêm vào đó, rõ ràng mức độ tăng diện tích hiệu dụng trƣờng hợp tƣơng đối nhỏ, điều có lợi cho ứng dụng phi tuyến Hình 10 Diện tích hiệu dụng củ mode sợi tinh thể quang tử với nhiệt độ khác nồn độ ethanol c = 0.5 Hình 11 Diện tích hiệu dụng củ mode sợi tinh thể quang tử với nồn độ khác nhiệt độ 30 0C 46 3.4.3 Ảnh hƣởng nồng độ nhiệt độ lên mát sợi tinh thể quang tử Chúng t nh to n độ mát sợi nhƣ hàm ƣớc sóng sợi đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc-ethanol nhiệt độ khác với n ng độ khác ethanol Trong trƣờng hợp này, lõi sợi rắn xem xét cho mode ản Kết đƣợc biểu diễn nhƣ hình 3.12 hình 3.13 Kết cho thấy rằng, mát mát sợi quang có xu hƣớng chung tăng ƣớc sóng tăng Bên cạnh đó, độ mát phụ thuộc vào nhiệt độ n ng độ ethanol Các mát thấp đƣợc quan sát thấy n ng độ ethanol 0% cao n ng độ ethanol 100%, nghĩa mát tăng lên tăng n ng độ ethanol Điều hoàn toàn phù hợp với thực tế sợi tinh thể quang tử đƣợc thấm chất lỏng gây mát đ ng kể truyền dẫn Trong trƣờng hợp thay đ i nhiệt độ, kết cho thấy tăng nhiệt độ, mát giảm Hình 12 Mất mát sợi tinh thể quang tử với nồn độ khác 47 Hình 13 Mất mát sợi tinh thể quang tử với nhiệt độ khác 3.5 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc ethanol Để nghiên cứu phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử, sử dụng phƣơng pháp Slip-Step-Fourier để giải phƣơng trình Schrodinger phi tuyến t ng quát:    A  A  i n 1  n c   A   n A  i  A A  i A A  fR A  z n! t n 2c T T  n2  (3.11) Trong A iên độ trƣờng quang học,  hệ số m t, βn bậc khai triển Taylor, γ hệ số phi tuyến, λc ƣớc sóng trung tâm, fR hàm Raman Trong mơ phỏng, chúng tơi giả sử xung đầu vào có dạng xung Gauss với tham số: chiều dài sợi quang 20 cm, fR = 0.18, 1  12.2 fs,   32 fs, chiết suất phi tuyến borosilicate n2 = 1.1 x10-19 m2/w [6], ƣớc sóng ơm λ = 1064 nm, lƣợng ơm E = 0.5 nJ xung ơm f = 200 fs Hình 3.14 mơ tả ph xung đầu phát siêu liên tục với n ng độ khác ethanol Kết cho thấy tăng n ng độ ethanol làm cho độ rộng ph tăng lên Tuy nhiên hình dạng xung đầu 48 không thay đ i nhiều Giải th ch cho điều khác biệt chiết suất nƣớc ethanol không lớn Trong trƣờng hợp độ phi tuyến môi trƣờng cố định, ơm hỗn hợp vào làm cho độ tán sắc thay đ i nhiên khơng thay đ i q nhiều Do hình dạng xung khơng thay đ i q nhiều Hình 14 Xun đầu với nồn độ khác ethanol Hình 3.15 (a) mơ tả ph xung đầu phát siêu liên tục với c c lƣợng ơm kh c n ng độ ethanol c = 0.5 49 Hình 15 Xun đầu với năn lượn bơm k ác n u k i nồn độ ethanol c = 0.5 Hình 16 Xun đầu với xung thời gian khác nồn độ ethanol c = 0.5 50 Hình 3.16 biểu diễn ph xung đầu phát siêu liên tục với xung thời gian khác n ng độ ethanol c = 0.5 Kết cho thấy lƣợng ơm tăng lên không làm cho ph mở rộng thêm mà c n làm thay đ i hình dạng ph (đƣợc mơ tả nhƣ hình 3.15 (b-d) Kết rằng, trình mở rộng xung xảy sớm centimet Trong giai đoạn này, hiệu ứng phi tuyến chịu trách nhiệm việc mở rộng xung hiệu ứng tự điều chế pha Từ Hình 3.15 b-d cho thấy tƣợng mở rộng xung hầu nhƣ xảy đến khoảng c ch 5cm Sau độ rộng xung thay đ i Tuy nhiên, tƣợng đ vỡ solitons nên hình dạng xung thay đ i Hình 17 Xun đầu với xun bơm k ác n u k i nồn độ c = 0.5 51 Kết cho thấy độ mở rộng xung phụ thuộc vào xung thời gian Cụ thể xung thời gian nhỏ độ mở rộng xung lớn Hình 3.17 a-d mơ tả hình dạng ph xung đầu ứng với xung thời gian khác Từ hình vẽ nhận thấy độ mở rộng xung lớn ứng với xung thời gian 100fs nhỏ ứng với xung thời gian 400fs 52 KẾT LUẬN CHUNG Trong luận văn trình ày nghiên cứu số tính chất sợi tinh thể quang tử phi tuyến đƣợc lấp đầy hỗn hợp nƣớc-ethanol Chúng phân t ch sợi tinh thể làm thủy tinh borosilicate bao g m bảy vòng lỗ kh đƣợc đặt mạng lục giác có đƣờng kính ngồi lõi 5.024 m Kết cho thấy kiểm sốt hình dạng ZDW đặc tính phân tán sợi tinh thể quang tử đƣợc ơm đầy hỗn hợp nƣớc-ethanol c ch thay đ i nhiệt độ n ng độ ethanol Giá trị ZDW dịch chuyển theo chiều hƣớng tăng ƣớc sóng n ng độ tăng nhiệt độ giảm Nguyên nhân thay đ i chiết xuất hỗn hợp phụ thuộc nhiều vào nhiệt độ n ng độ ethanol Do đó, thay đ i nhiệt độ n ng độ ethanol làm thay đ i đặc tính quang học sợi Những kết quan trọng chúng tơi khơng sử dụng tham số hợp lý chúng cho thiết kế sản xuất mà sử dụng chúng nghiên cứu tƣợng phi tuyến ứng dụng phi tuyến sợi Bên cạnh đấy, cách sử dụng phƣơng ph p Slip-Step-Fourier, chúng tơi giải phƣơng trình Schrodinger phi tuyến t ng quát tìm lời giải cho xung đầu Kết hợp phƣơng ph p mơ tính tốn số, nghiên cứu ảnh hƣởng n ng độ, lƣợng xung thời gian lên c c đặc tính ph tƣợng phát siêu liên tục Các kết rằng, độ rộng ph độ kết hợp ph phụ thuộc lớn vào tham số mà đề cập đến Với kết nghiên cứu này, hy vọng góp phần làm phong phú thêm kiến thức sợi tinh thể quang tử nói chung sợi tinh thể quang tử đƣợc lấp đầy hỗn hợp chất lỏng nƣớc – ethanol nói riêng Chúng tơi hy vọng phƣơng ph p tạo ngu n phát siêu liên tục với chi phí thấp đƣợc ứng dụng rộng rãi thực tiễn 53 TÀI LIỆU THAM KHẢO TIẾNG VIỆT [1] H Quang Quý (2006), Cơ sở quang tử học, NXB ĐHQGHN [2] H Quang Quý (2007), Quang phi tuyến ứng dụng, NXB ĐHQGHN TIẾNG ANH [3] A B Salem, M Diouf, A Cherif, A Wague and M Zghal (2016), Ultraflat-top mid- infrared coherent broadband supercontinuum using all normal As2S5-borosilicate hybrid photonic crystal fiber, Optical Engineering, 55(6) 066109 [4] A S Webb, F Poletti, D J Richardson, J K Sahu (2007) Suspendedcore holey fiber for evanescent-field sensing, Optical Engineering, 46, pp 1-3 [5] C Lin and R H Stolen (1978), Self-phase-modulation in silica optical fibers, Physical Review A 17, 1448 [6] D Lorenc, M Aranyosiova, R Buczynski, A Vincze, D Velic R Stepien, I Bugar, (2008), “Nonlinear refractive index of multicomponent glasses designed for fabrication of photonic crystal fi ers”, Applied Physics B, 0946-2171 [7] D Pysz, I Kujawa, R Stepien, M Klimezak, A Filipkowski, M Franczyk, L Kociszewski, J Buzniak, K Harasny, and R Buczynski, Stack and draw fabrication of soft glass micro-structured fiber optics, Bull Pol Ac Tech 62(4), 2300-1917 (2014) [8] F Luan, A K George, T D Hedley, G J Pearce, D M Bird, J C Knight, and P S J Russell, All-solid photonic bandgap fiber, Opt Lett 29, 2369-2371 (2004) [9] G P Agrawal, Fiber-Optic Communications Systems, Third Edition, ISBNS: 0-471-21571-6 (Hardback); 0-471-22114-7 (Electronic) [10] G P Agrawal, (2007), Nonlinear Fiber Optics, Academic, San Diego, Calif 54 [11] G P Agrawal (1984), Fast-Fourier-transform based beam- propagation model for stripe- geometry semiconductor Lasers: Inclusion of axial effects, J Appl Phys 56, 3100 [12] G Vienne, Y Xu, C Jakobsen, H J Deyerl, J B Jensen, T Sorensen, T P Hansen, Y Huang, M Terrel, R K Lee, NA Mortensen , J Broeng, H Simonsen, A Bjarklev, and A Yariv (2004), Ultra-large bandwidth hollow-core guiding in all-silica Bragg fibers with nanosupports, Opt Express 12, pp 3500-3508 [13] H Haus (1975), “Theory of mode locking with a slow saturable absorber”, IEEE Journal of 161 Quantum Electronics 11, 736 [14] Le Van Hieu (2018), Dispersion Managenement and Supercontinuum Generation in Photonic Crystal Fibers infiltrated with liquids, Doctoral thesis, University of Zielona Góra [15] Le Van Hieu, Nguyen Thi Hue, Ho Dinh Quang (2018), “ Influence of Temperature And Concentration of Ethanol on Borosilicate Glass Photonic Crystal Fiber Properties Infiltrated of by Water– Ethanol Mixture” Communications in Physics, Vol 28, pp 61-73 [16] Le Van Hieu, R Buczynski, Cao Long Van, M Trippenbach, Borzycki, Nguyen Manh An and R K Kasztelanic (2017), “Measurement of temperature and concentration influence on the dispersion of fused silica glass photonic crystal fiber infiltrated with water-ethanol mixture”, Optics Communications 407, 417-422 [17] Huanhuan Liu, Ye Yu, Wei Song, Qiao Jiang and Fufei Pang (2019), “Recent development of flat supercontinuum generation in specialty optical fi ers” , Opto-Electronic Advances, Vol 2, No 2, DOI: 10.29026/oea.2019.180020 [18] J A Armstrong N Bloembergen, J Ducuing, and P S Pershan, (1962), “Interactions between light waves in a nonlinear dielectric”, Phys Rev 127, pp 1918-1939 55 [19] J Broeng, T Sondergaard, S E Barkou, P M Barbeito, and A Bjarklev (1999), “Waveguiding by the photonic bandgap effect in optical fibers”, J Opt A 1, pp 477 - 482 [20] J C Knight, J Broeng, T A Birks, and P St J Russell (1998), Photonic band gap guidance in optical fibers, Science 282, 1476-1478 [21] J M Dudley (2006) “Supercontinuum generation in photonic crystal fiber”, Reviews of Modern Physics 78, 1135 [22] J Park, S Lee, S E Kim, and O Kyunghwan (2012), “Dispersion control in square lattice photonic crystal fiber using hollow ring defects”, OPTICS EXPRESS Vol 20, No 5281 [23] J Pniewski, T Stefaniuk, Le Van Hieu, Cao Long Van, L C Van, R Kasztelanic, G Stepniewski, A Ramaniuk, M Trippenbach, and R Buczynski (2016), “Dispersion engineering in nonlinear soft glass photonic crystal fibers infiltrated with liquids”, Applied Optics 55 (19) 1559-128X [24] K J Blow and D Wood (1989), “Theoretical description of transient stimulated Raman scattering in optical fibers”, IEEE J Quantum Electron 25 [25] K M Gundu, M Kolesik, and J V Moloney(24 July 2006), “Ultraflattened - dispersion selectively liquid - filled photonic crystal fibens”, OPTICS EXPRESS, Vol 14, No 15, 6870 [26] M DiDomenico (1966), “Generation of Ultrashort Optical Pulses by Mode Locking the 171 YAIG:Nd Laser”, Applied Physics Letters 8, 180 [27] M D Feit and J A Fleck (1978), “Light propagation in graded-index optical fibers”, Appl Opt 17, 3990 [28] M Koshiba and K Saitoh (2003), “Structural dependence of effective area and mode field diameter for holey fibers”, Optics Express 11, 1746 56 [29] M Lax, J H Batteh, and G P Agrawal (1981), “Channeling of intense electromagnetic beams”, J Appl Phys 52, 109 [30] M Lax, G P Agrawal, M Belic, B J Coffey, and W H Louisell (1985), “Electromagnetic-field distribution in loaded unstable resonators”, J Opt Soc Am A 2, 732 [31] M Schubert and B Wilhelmi (1986), Nonlinear Optics and Quantum Electronics, Wiley, New York, Chap [32] N A Mortensen, J R Folkenberg, M D Nielsen, and K P Hansen (2003), “Modal cutoff and the V parameter in photonic crystal fibers”, Optics Letters 28, 1879 [33] R Buczynski (2004), “Photonic Crystal Fibers”, Acta Physica Polonica A, 106, pp 141-167 [34] R H Stolen, J E Bjorkholm, and A Ashkin (1974), “Phase-matched three-wave mixing in silica fiber optical waveguides”, Applied Physics Letters 24, 308 [35] R H Stolen, J P Gordon, W J Tomlinson, and H A Haus (1989), “Raman response function of silica-core fibers”, J Opt Soc Am B, Vol 6, 1159-1166 [36] R H Stolen and W J Tomlinson (1992), “Effect of the Raman part of the nonlinear refractive index on propagation of ultrashort optical pulses in fibers”, J Opt Soc Am B, Vol 9, 565-573 [37] R R Alfano and S L Shapiro (1970), “Emission in the region 4000 to 7000 A via four- photon coupling in glass”, Phys Rev Lett Vol 24, NO 11 [38] S V Chernikov and P V Mamyshev (1991), “Femtosecond solitons propagation in fibers with slowly decreasing dispersion”, J Opt Soc Am B, 8, 1633-1641 57 [39] T A Birks, J C Knight, and P St J Russell (1997), “Endlessly single-mode photoie crystal fiber", Opt Lett., vol 22, no 13, pp 961963 [40] T Miya, Y Terunuma, T Hosaka, and T Miyoshita (1979), “Ultimate low-loss single- mode fiber at 1.55 m”, Electron Lett 15, 106 [41] Y R Shen (1984), Principles of Nonlinear Optics, Wiley, New York, Chap.1 [42] Y S Kivshar and G P Agrawal (2007), Optical solitonss, Academic press TÀI LIỆU WEB [43] https://www.lumerical.com