TRƯỜNG ĐIỆN TỪ Em ch2 lecture 03 s1 13 14

1  Trần Quang Việt – BMCS – Khoa Điện – ĐHBK Tp HCM Tran Quang Viet – Faculty of EEE – HCMUT Semester 1/13 14 Chương 2 – Trường điện tĩnh Dòng điện không đổi [6 Compute fields for steady state curre[.]

Chương – Trường điện tĩnh Lecture-6: Dịng điện khơng đổi [6 Compute fields for steady state current and determine the resistance of simple structures.]  Tran Trần Quang Việt Viet – BMCS Faculty–of Khoa EEEĐiện – HCMUT-Semester – ĐHBK Tp.HCM1/13-14 Dịng điện khơng đổi Trong  mơi trường dẫn: rotE=0 E1t  E2t   divD= v D1n  D2n   s  divJ=0 J1n  J2n    D= E   J= E  Tran Trần Quang Việt Viet – BMCS Faculty–of Khoa EEEĐiện – HCMUT-Semester – ĐHBK Tp.HCM1/13-14 7.1 Mô hình tốn  Mơi trường dẫn trì điện áp nguồn      b  U  E : U=  Ed  J   E U a   Cường độ dịng điện qua mơi trường dẫn: I= JdS  S U  Điện trở khối môi trường dẫn: R= []  const I  Mơ hình tốn: tính trường mtr dẫn đặt U  Tran Trần Quang Việt Viet – BMCS Faculty–of Khoa EEEĐiện – HCMUT-Semester – ĐHBK Tp.HCM1/13-14 7.2 Phương trình Laplace điều kiện biên  Áp dụng phương trình  div J =0  div  E =  div  grad  =0    Nếu mơi trường có =const div  grad  =0 Δφ=0 1  Các điều kiện biên: 1     (PT Laplace) an  at 2      2     n n    Trường hợp 1=0  mật độ dịng điện mtr có thành phần tiếp tuyến  Trường hợp 1