ỨNG DỤNG TÁN XẠRAMAN KÍCH THÍCH KHUYẾCH ĐẠI TÍN HIỆU QUANG

xây dựng chương trình mô phỏng, làm rõ các ảnh hưởng của tán xạ Raman kích thích đối với quá trình truyền ánh sáng trong sợi quang, các lưu đồthuật toán xác định các tham sốliên quan.

Đồ án tốt nghiệp Đại học Mở đầu Mục lục THUẬT NGỮ VIẾT TẮT MỞ ĐẦU . i CHƯƠNG 1: TÁN XẠ RAMAN 1 1.1 Tổng quan về tán xạ Raman 1 1.1.1 Ánh sáng . 1 1.1.2 Tương tác của ánh sáng và mơi trường 1 1.1.3 Sợi quang 2 1.1.4 Q trình truyền ánh sáng trong sợi quang 4 1.1.5 Tính chất phi tuyến của sợi quang . 7 1.1.6 Tán xạ ánh sáng . 9 1.1.7 Tán xạ Raman . 10 1.2 Đặc tính của tán xạ Raman kích thích 12 1.2.1 Phổ khuếch đại Raman 12 1.2.2 Ngưỡng Raman . 14 1.2.3 Ảnh hưởng của các chất phụ gia trong sợi thuỷ tinh 17 1.2.4 Ảnh hưởng của phân cực ánh sáng 18 1.3 Ảnh hưởng của tán xạ Raman kích thích trong thơng tin quang . 19 1.3.1 Ảnh hưởng của SRS đối với hệ thống đơn kênh 19 1.3.2 Ảnh hưởng của SRS trong hệ thống WDM 23 1.4 Thí nghiệm tán xạ Raman kích thích 27 1.4.1 Thí nghiệm đo hệ số khuyếch đại Raman 27 1.4.2 Thí nghiệm đo ngưỡng Raman 30 CHƯƠNG 2: ỨNG DỤNG TÁN XẠ RAMAN KÍCH THÍCH KHUYẾCH ĐẠI TÍN HIỆU QUANG .32 2.1 Sự cần thiết phải khuyếch đại quang . 32 2.2 Những khái niệm cơ bản về khuyếch đại quang. 33 2.2.1 Phổ khuyếch đại và băng tần bộ khuyếch đại . 33 2.2.2 Nhiễu trong bộ khuyếch đại quang. . 35 2.2.3 Các ứng dụng khuyếch đại 37 2.3 Bộ khuyếch đại quang Raman . 38 2.3.1 Ngun lý bơm 38 2.3.2 Hệ số khuyếch đại và băng tần của bộ khuyếch đại Raman . 40 2.3.3 Tăng ích quang Raman 41 2.3.4 Hiệu năng khuyếch đại 44 2.3.5 Nhiễu trong các bộ khuyếch đại Raman . 47 2.3.6 Khuyếch đại Raman phân bố DRA (Distributed Raman Amplifier) . 49 2.3.7 Khuyếch đại Raman tập trung LRA (Lumped Raman Amplifier) 52 2.3.8 Bộ khuyếch đại quang lai ghép Raman/EDFA . 55 2.4 Ứng dụng bộ khuyếch đại quang Raman trong hệ thống WDM . 55 CHƯƠNG 3: CHƯƠNG TRÌNH MƠ PHỎNG 58 3.1 Tính tốn tham số . 58 3.1.1 Tham số “Walk-off” d . 58 3.1.2 Hệ số khuyếch đại Raman . 58 THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Mở đầu 3.2 Các lưu đồ thuật tốn . 60 3.2.1 Lưu đồ thuật tốn tính hằng số lan truyền sóng β . 60 3.2.2 Lưu đồ thuật tốn tính hệ số khuyếch đại Raman 60 3.2.3 Lưu đồ tính hệ số phi tuyến γ . 61 3.2.4 Lưu đồ thuật tốn mơ phỏng SRS 62 3.3 Kết quả mơ phỏng và giải thích . 63 3.3.1 Kết quả mơ phỏng phổ khuyếch đại Raman . 63 3.3.2 Kết quả mơ phỏng ảnh hưởng của SRS . 64 3.3.3 Đặc tuyến cơng suất 68 KẾT LUẬN 69 TÀI LIỆU THAM KHẢO 70 PHỤ LỤC A. Phương pháp biến đổi Fourier rời rạc .71 PHỤ LỤC B. Chương trình mơ phỏng .73 THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Mở đầu THUẬT NGỮ VIẾT TẮT BER Bit Error Rate Tỉ số lỗi bit DCF Dispersion Compensating Fiber Sợi bù tán sắc DRA Distributed Raman Amplifier Bộ khuyếch đại Raman phân bố DRS Double Rayleigh Scattering Tán xạ Rayleigh kép DSF Dispersion Shifted Fiber Sợi dịch tán sắc EDFA Erbium Droped Fiber Amplifer Khuyếch đại quang sợi pha Erbium FWM Four Wave Mixing Trộn bốn sóng GVD Group Velocity Dispersion Tán sắc vận tốc nhóm LRA Lumped Raman Amplifier Bộ khuyếch đại Raman tập trung MFD Mode Field Diameter Đường kính trường mode NF Noise Figure Hệ số tạp âm NLSE Nonliear Schrodinger Equation Phương trình Schrodinger phi tuyến NRZ Non-Return-to-Zero Mã NRZ SBS Stimulated Brilloin Scattering Tán xạ Brilloin kích thích SMF Single Mode Fiber Sợi đơn mode SNR Signal-to-Noise Ratio Tỉ số tín hiệu trên nhiễu SPM Self Phase Modulation Điều chế tự dịch pha SRS Stimulated Raman Scattering Tán xạ Raman kích thích WDM Wavelength Division Multiplexing Ghép kênh phân chia theo bước sóng XPM Cross Phase Modulation Điều chế pha chéo THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Mở đầu Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng i MỞ ĐẦU Tán xạ Raman là q trình tán xạ khơng đàn hồi, xảy ra do sự tương tác của ánh sáng với mơi trường vật chất trong sợi quang. Tán xạ Raman bao gồm tán xạ Raman tự phát và tán xạ Raman kích thích SRS. Một mặt tán xạ Raman gây ảnh hưởng xấu đến q trình truyền tín hiệu trong sợi quang, làm tăng nhiễu trong hệ thống thống tin quang nhưng mặt khác tán xạ Raman cũng có những ảnh hưởng tích cực, nổi bật nhất là khả năng khuyếch đại tín hiệu quang. Bởi vậy, ngay từ khi mới được phát hiện, tán xạ Raman đã thu hút rất nhiều sự quan tâm, nghiên cứu. Các nghiên cứu này tập trung theo hai hướng: giảm thiểu ảnh hưởng tiêu cực và ứng dụng tán xạ Raman kích thích trong khuyếch đại tín hiệu quang. Tán xạ Raman kích thích SRS chính là cơ sở để phát triển các bộ khuyếch đại quang Raman. Các bộ khuyếch đại quang Raman có rất nhiều ưu điểm so với những loại khuyếch đại quang đã được sử dụng trước đó và rất phù hợp với các hệ thống WDM đang được triển khai hiện nay. Các bộ khuyếch đại quang Raman được coi là lời giải cho bài tốn khuyếch đại quang trong các hệ thống truyền dẫn quang dung lượng lớn, cự ly dài và rất dài. Nhận thức được tầm quang trọng của vấn đề và được sự hướng dẫn của Thầy giáo, ThS. Nguyễn Đức Nhân, em chọn đề tài “Tán xạ Raman kích thích” để làm đề tài đồ án tốt nghiệp đại học. Nội dung đồ án được trình bày trong ba chương: Chương 1 trình bày tổng quan về q trình tán xạ ánh sáng, tán xạ Raman, đồng thời trình bày những đặc tính cũng như ảnh hưởng của tán xạ Raman kích thích trong hệ thống đơn kênh và hệ thống WDM. Chương 2 trình bày một số khái niệm cơ bản về khuyếch đại quang, nêu ứng dụng của tán xạ Raman kích thích trong khuyếch đại tín hiệu quang, ngun lý của các bộ khuyếch đại Raman phân bố, khuyếch đại Raman tập trung. Chương 3 xây dựng chương trình mơ phỏng, làm rõ các ảnh hưởng của tán xạ Raman kích thích đối với q trình truyền ánh sáng trong sợi quang, các lưu đồ thuật tốn xác định các tham số liên quan. THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Mở đầu Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng ii Mặc dù đã hết sức cố gắng nhưng do tán xạ Raman kích thích là một vấn đề khó nên nội dung đồ án khó tránh khỏi các thiếu sót. Rất mong nhận được sự chỉ bảo, góp ý của các Thầy, Cơ giáo, các bạn sinh viên để đồ án này được hồn thiện hơn. Em xin chân thành cảm ơn thầy giáo, ThS. Nguyễn Đức Nhân đã nhiệt tình hướng dẫn em hồn thành đồ án này. Em xin cảm ơn các Thầy, Cơ giáo trong bộ mơn thơng tin quang, Khoa viễn thơng đã dạy dỗ, dìu dắt em trong suốt 5 năm học vừa qua. Xin cảm ơn gia đình, người thân và bạn bè đã động viên, giúp đỡ trong suốt thời gian qua. Hà Nội, ngày 20 tháng 10 năm 2005 Sinh viên Mai Ngun Dũng THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Chương 1. Tán xạ Raman Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng 1 CHƯƠNG 1: TÁN XẠ RAMAN 1.1 Tổng quan về tán xạ Raman 1.1.1 Ánh sáng Ánh sáng có tính lưỡng tính sóng hạt. Tính chất sóng của ánh sáng được quan sát thấy qua các hiện tượng giao thoa, tán sắc. Ánh sáng có bản chất sóng điện từ. Các mode trường điện từ là tập các nghiệm của phương trình sóng. Tính chất hạt của ánh sáng được thể hiện qua khả năng đâm xun, hiện tượng quang điện, tác dụng ion hố. Ánh sáng bao gồm các photon mang năng lượng xác định bằng hf trong đó h là hằng số Plank còn f là tần số của ánh sáng. 1.1.2 Tương tác của ánh sáng và mơi trường Một chùm sáng đi từ chân khơng vào mơi trường bị phản xạ một phần ở mặt ngăn cách. Phần khúc xạ vào mơi trường lại bị tán sắc, bị mơi trường hấp thụ và bị tán xạ một phần về mọi phía. Theo Lorentx ta thừa nhận những giả thiết cơ bản sau đây:  Phân tử của mọi chất được tạo thành từ ion và electron. Electron có khối lượng m và mang điện tích ngun tố 19 10.6,1 − −=e C và được coi như điện tích điểm.  Bên trong vật dẫn, electron chuyển động hồn tồn tự do. Chuyển động có hướng của electron trong vật dẫn dưới ảnh hưởng của điện trường tạo nên dòng điện dẫn.  Trong điện mơi, electron khơng thể chuyển động tự do. Nhưng cũng khơng liên hệ cố kết với ion, mà có thể dịch chuyển một chút dưới tác dụng của những lực bên ngồi. Ion mang điện tích âm hoặc dương cũng có thể dịch chuyển dưới tác dụng của điện trường. Nhưng ion có khối lượng lớn hơn electron nhiều nên di chuyển chậm. Trong điện trường biến đổi nhanh của sóng ánh sáng trong miền thấy được, ion hầu như khơng kịp dịch chuyển. Chỉ khi nào khảo sát trong miền hồng ngoại ta mới cần kể đến ảnh hưởng của ion. Những electron có khả năng dao động cưỡng bức với tần số ω của sóng điện từ trong vùng quang học gọi là electron quang học. Chúng là các electron lớp ngồi. THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Chương 1. Tán xạ Raman Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng 2 Các electron nằm trong lớp sâu, gần hạt nhân ngun tử, liên hệ chặt chẽ hơn với hạt nhân. Chúng chỉ có thể dao động với biên độ đáng kể khi tần số ω nằm vào vùng Rơngen. Lực của dao động cưỡng bức do điện từ trường tác dụng lên electron được gọi là lực Lorentx và bằng : eEf = 1 (1.1) Mặt khác electron vốn chịu một lực chuẩn đàn hồi, ràng buộc nó với hạt nhân rmkrf 2 12 ω −=−= (1.2) Trong đó k là hằng số chuẩn của lực đàn hồi, xác định tần số dao động riêng của electron theo hệ thức: mk / 1 = ω , r là độ lệch của electron ra khỏi vị trí cân bằng. Hằng số lực k phụ thuộc vào điện tích hạt nhân ngun tử, hoặc cấu trúc phân tử nên 1 ω là hồn tồn đặc trưng cho ngun tử, phân tử đã cho. Do electron dao động trở thành lưỡng cực dao động, bức xạ sóng điện từ thứ cấp. Lưỡng cực dao động cũng có thể va chạm với các phân tử xung quanh, truyền năng lượng dao động cho chúng. Sự bảo tồn năng lượng dao động vì phát sóng và vì va chạm tương đương với tác dụng của một lực hãm , 3 grf −= (1.3) g là gia tốc của electron khi dao động, kết quả là phương trình chuyển động của electron có dạng: eErgrmrm + ′ −−= ′′ 2 1 ω (1.4) Đặt ξ =mg / , gọi đó là hệ số tắt dần, ta được phương trình dao động của electron mEerrr /. 2 1 =+ ′ + ′′ ωξ (1.5) Phương trình (1.5) cùng với các giả thuyết của Lorentx là cơ sở cho việc giải các bài tốn tán sắc và hấp thụ ánh sáng. 1.1.3 Sợi quang Sợi quang gồm một lõi hình trụ bằng thuỷ tinh có chiết suất 1 n , bao quanh lõi là một lớp vỏ phản xạ đồng tâm với lõi. Lớp vỏ có chiết suất 2 n ( 2 n < 1 n ). Sợi quang có thể được phân loại theo nhiều cách khác nhau. Nếu phân loại theo sự thay đổi chiết suất của lõi sợi thì sợi quang được chia thành hai loại. Loại sợi có chiết THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Chương 1. Tán xạ Raman Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng 3 suất đồng đều ở lõi được gọi là sợi quang chiết suất bậc. Loại sợi có chỉ số chiết suất ở lõi giảm dần từ tâm lõi ra tới lớp tiếp giáp giữa lõi và vỏ phản xạ được gọi là sợi có chiết suất Gradient (GI-Graded Index). Nếu phân chia theo mode truyền dẫn thì có loại sợi quang đa mode và sợi đơn mode. Sợi đa mode cho phép nhiều mode truyền dẫn trong nó còn sợi đơn mode chỉ cho phép một mode truyền dẫn trong nó. (a) (b) (c) Hình 1.1 Cấu tạo của sợi quang (a) Sợi quang (b) Sợi chiết suất bậc (c) Sợi chiết suất giảm dần Một trong các vật liệu được sử dụng rộng rãi để chế tạo sợi quang hiện nay là silic dioxide SiO 2 . Mỗi ngun tử trong thuỷ tinh liên kết với các ngun tử khác theo cấu trúc tứ diện như hình 1.2. Trong đó mỗi ngun tử silic được bao quanh bởi bốn ngun tử Oxygen. Hình 1.2 Cấu trúc tứ diện của Silic dioxide trong thuỷ tinh Sợi quang cũng có thể được pha tạp với nhiều chất khác nhau để thay đổi chỉ số chiết suất. Ví dụ 2 GeO và 52 OP được pha thêm vào để tăng chiết suất của lõi. Để giảm THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Chương 1. Tán xạ Raman Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng 4 chiết suất của lõi, có thể sử dụng các vật liệu như là Boron (B) và Fluorine (F)…Ngồi ra một số chất khác như Eribium cũng được sử dụng trong các bộ khuyếch đại quang. 1.1.4 Q trình truyền ánh sáng trong sợi quang Suy hao Vận tốc truyền ánh sáng trong sợi quang nhỏ hơn vận tốc truyền ánh sáng trong chân khơng. Ký hiệu c là vận tốc truyền ánh sáng trong chân khơng, n là chiết suất của lõi sợi, khi đó vận tốc truyền ánh sáng trong sợi quang được tính theo cơng thức (1.6) n c v = , ( ) smc /10.3 8 = (1.6) Ánh sáng khi truyền dọc theo sợi sẽ bị suy hao. Ký hiệu α [1/m] là hệ số suy hao của sợi quang, 0 P là cơng suất đầu vào sợi quang, cơng suất đầu ra sợi quang có chiều dài L được tính theo cơng thức: L T ePP α − = 0 (1.7) Để tính tốn hệ số suy hao, đơn vị thường được sử dụng là dB α [ ] kmdB / . Phương trình chuyển đổi đơn vị : [ ] m dB /1 1000 10ln 10         = α α (1.8) Cơng suất quang cũng thường được tính theo đơn vị là dBm thay cho Watt. Quan hệ giữa hai đơn vị này được biểu thị trong cơng thức (1.9). [ ] [ ]       = − W WP dBmP 3 10 10 log.10 (1.9) Tán sắc Tán sắc là hiện tượng dãn rộng xung ánh sáng khi truyền trong sợi quang. Tán sắc có nhiều loại như tán sắc mode, tán sắc màu và tán sắc mode phân cực. Tán sắc mode chỉ xảy ra trong sợi quang đa mode. Do các mode có tốc độ lan truyền khác nhau nên thời gian truyền các mode là khác nhau, gây ra tán sắc mode. THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN Đồ án tốt nghiệp Đại học Chương 1. Tán xạ Raman Mai Ngun Dũng- D2001VT Học viện Cơng nghệ Bưu chính Viễn thơng 5 Tán sắc màu được phân chia thành tán sắc vật liệu và tán sắc ống dẫn sóng. Tán sắc vật liệu xảy ra do sự phụ thuộc của chiết suất vào bước sóng. Tán sắc ống dẫn sóng xảy ra do ánh sáng truyền trong sợi khơng phải là ánh sáng đơn sắc, hằng số lan truyền β là hàm của bước sóng. Các thành phần bước sóng khác nhau có vận tốc nhóm khác nhau gây ra tán sắc ống dẫn sóng. Tán sắc màu có ảnh hưởng rất lớn đến hệ thống thơng tin quang. Tán sắc màu làm tăng ảnh hưởng của các hiệu ứng phi tuyến trong sợi quang dẫn đến giới hạn về khoảng cách truyền dẫn trong hệ thống thơng tin quang. Loại sợi quang phổ biến nhất trên thế giới hiện nay là sợi quang đơn mode tiêu chuẩn (theo khuyến nghị G.652 của ITU-T) SMF-28 TM có hệ số tán sắc: ( )       −≈ 3 4 00 4 λ λ λλ S D ,       kmnm ps . (1.10) Trong đó D là hệ số tán sắc, λ là bước sóng, 085.0 0 =S )./( 2 kmnmps là độ dốc tán sắc khơng, 0 λ bước sóng tán sắc khơng (ZDW). Tán sắc của loại sợi này được biểu diễn trên Hình 1.3 Hình 1.3 Hệ số tán sắc của sợi quang SMF-28 TM . Chiều dài hiệu dụng Khi một tín hiệu truyền dọc theo sợi quang, cơng suất tín hiệu bị giảm dần do suy hao. Tuy nhiên, trong thực tế có thể giả sử rằng cơng suất là hằng số trên một chiều dài THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN [...]... Brillouin, tán x Raman… Tuỳ thu c vào lo i v t ch t, ánh sáng, i u ki n mơi trư ng… mà m i lo i tán x x y ra khác nhau Tán x Rayleigh là q trình tán x àn h i, t n s ánh sáng tán x b ng t n s ánh sáng t i Tr ng thái c a các phân t v t ch t do tán x Rayleigh khơng thay i sau khi ánh sáng truy n qua Ngư c l i, tán x Brillouin và tán x Ramman là các q trình tán x khơng àn h i, các ngun t b kích thích khi... TUYẾN ih c Chương 1 Tán x Raman v i ánh sáng t i b ng v i t n s c a phonon Tán x Brilloin liên quan âm h c còn tán x Raman liên quan n các phonon n các phonon quang h c Do ó ánh sáng tán x Raman có m c d ch chuy n t n s l n hơn ánh sáng tán x Brilloin N u ánh sáng tán x có t n s nh hơn ánh sáng t i thì ánh sáng tán x q trình tán x ư c g i là tán x Stoke Ngư c l i, n u ánh sáng tán x có t n s l n hơn... ư c pha các h p ch t khác nhau ví d như P2 O5 , GeO2 thay i m t s tính ch t c a thu tinh như ch s chi t su t, h s tán s c Các ch t ph gia này cũng làm thay i quang ph tán x Raman c a s i thu tinh Hình 1.9- Quang ph tán x Raman c a các lo i thu tinh oxide ư c s d ng trong các s i quang Hình 1.9 th hi n quang ph tán x Raman c a các s i quang thu tinh oxide Thu tinh có thành ph n cơ b n là dioxide silic... Như các ph n trên ta th y, hi u ng tán x Raman là m t hi u ng dãn băng S thay i t n s quang tương ng v i t n s dao ng c a ngun t Tán x Raman nói chung và tán x Raman kích thích SRS nói riêng nh hư ng r t l n tin quang n h th ng thơng c bi t là h th ng WDM Trong h th ng ơn kênh, ánh sáng truy n trong s i quang ch có m t bư c sóng Tán x Raman làm phát sinh ánh sáng tán x có t n s nh hơn Cơng su t ngư... Chương 1 Tán x Raman c tính c a các hi u ng phi tuy n trong s i quang còn ch u nh hư ng c a nhi u tham s như cư ng c a tín hi u, chi u dài s i, kho ng cách gi a các kênh (trong h th ng WDM) 1.1.6 Tán x ánh sáng Khi ánh sáng truy n qua mơi trư ng v t ch t trong su t thì ph n l n ánh sáng truy n th ng và m t ph n nh s b tán x Mơi trư ng có th gây ra nhi u lo i tán x trong ó i n hình là tán x Rayleigh, tán. .. ng WDM tán x là ngun nhân gây nhi u gi a các kênh Tuy nhiên tán x Raman cũng ư c ng d ng trong các b khuy ch bư c sóng mà b khuy ch i quang Raman nh ng i quang EDFA khơng phù h p Hi u ng tán x Brilloin là ngun lý trong các b c m ng o nhi t mơi trư ng t i nh ng nơi mà b c m ng i n khơng phù h p T ns Hình 1.6 T n s c a ánh sáng tán x 1.1.7 Tán x Raman Tán x Raman ư c phân chia thành hai lo i: Tán x Raman... ng c a tán x Raman V i h th ng ơn kênh P th nh theo cơng th c: P th (SRS)= 16 Aeff (1.59) g R Leff Ánh sáng tán x Raman trong các h th ng ơn kênh cũng d dàng lo i b b i các b l c quang do chúng có kho ng d ch t n khá l n nh hư ng c a tán x Raman s tăng khi có hai hay nhi u hơn tín hi u quang truy n trong m t s i quang N u như hai kênh có kho ng cách t n s b ng úng d ch t n c a ánh sáng tán x , tín hi... u t i t n s cao s b suy hao và tín hi u t i t n s th p s chuy n ư c khu ch i Tín hi u t i t n s cao s óng vai trò là tín hi u bơm T l i cơng su t quang gi a hai kênh ph thu c vào t n s Stoke Vì r ng băng tán x Raman r t r ng nên hi u ng tán x Raman v n x y ra khi hai kênh cách nhau t i 13THz Hình 1.11 M u xung NRZ trong h th ng WDM hai kênh a )Tín hi u vào s i quang b )Tín hi u ra do nh hư ng c a SRS... / W ) và ánh sáng tín hi u Hình 1.10 nh hư ng c a tương quan phân c c gi a ánh sáng tín hi u và ánh sáng bơm Mai Ngun Dũng- D2001VT H c vi n Cơng ngh Bưu chính Vi n thơng 18 án t t nghi p 1.3 THƯ VIỆN ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN ih c Chương 1 Tán x Raman nh hư ng c a tán x Raman kích thích trong thơng tin quang 1.3.1 nh hư ng c a SRS i v i h th ng ơn kênh Q trình truy n m t xung trong s i quang có th ư c mơ... ĐIỆN TỬ TRỰC TUYẾN ih c Chương 1 Tán x Raman tán x Raman kích thích (SRS-Stimulated Raman Scattering) và tán x Brilloin kích thích (SBS-Stimulated Brilloin Scattering) Lo i th hai g m các hi u ng phi tuy n Kerr, sinh ra do s ph thu c c a chi t su t phi tuy n vào cư ng i n trư ng E Các hi u ng phi tuy n Kerr bao g m: SPM, XPM và FWM H u h t các hi u ng phi tuy n trong s i quang ó là s ph thu c c a cư ng