Khóa luận tốt nghiệp Vật lý: Khảo sát sự tiến hóa của bó sóng dao động hạt nhân bằng Laser mạnh xung cực ngắn

Naan 2012, Cosinin và nhóm nghiền oứu tiến hành sử dụng laser chu kỳ cỡ tia hồng ngoại ion hóa phan tử O+¿ và No ghỉ hình duh sự phan ly theo thời gian của hai pha ttt này trong đó, phưđ

BO GIÁO DỤC VA DAO TAO THƯỜNG ĐẠI HỌC SU PHAM TPHCM

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO THƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TPHCM

KHOA VẬT LÝ

VÕ THỊ THANH HƯƠNG

KHẢO SÁT SỰ TIÊN HÓA

CUA BO SÓNG DAO ĐỘNG HAT NHÂN

BẰNG LASER MẠNH XUNG CỰC NGẮN

KHÓA LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC

CHUYEN NGANH: SƯ PHAM VAT LÝ

MA NGANH: 102

GIANG VIEN HUGNG DAN

TS PHAN THỊ NGỌC LOAN

TP HO CHÍ MINH - 04/2019

Lời cam ơn

"Khao sát sự tiến hóa của bó sóng dao động hat nhãn bằng laser mạnh xung

cực ngắn”là dé tài khóa luận tốt nghiệp của tdi tại trường Dai học Su Pham

1PHƠM.

Dé hoàn thành luậu văn này, tôi xiv gửi lời cảu đu châu thành what déu TS

Phan Lhi Ngọc Loạn (Giang viên Dai học Su phamw PP,.HOM) và h5 Nguyễn

Thị Hiểu (NOS Trường Dai học Khoa học Tự nhiên - Dai học quốc gia P.HOM)

Dù bau rou công tác và nghiên cứu, hai cõ vẫu ludn đành thời gian quý bán của

mình để trực tiếp hướng dap và giúp tôi hoàn thiệu khóa luận Những kiến thức

và kinh nghiệm từ cô là kho tàng võ giá wa tôi khó có thé tìm được ở bat cứ nơi

đâu Mot lain nữa, toi châu thành căm ou hai cö và chúc hai od luôn cô thật phiềnsức khỏe, vững tin với nghề

Xin gửi lời cắm ơn sau sắc đến quý thầy cõ trong Khoa Vat Lý - Đại học Sư Phạm PPHCM đã tan tim giảng day tôi trong suốt quảng thời giàn ở đại học.

Xin vam dn gia đình và bạn bè, những người đã luôn bên cạnh và giúp đổ tôi

trong muội hoàn cảnh, liỗn động viễn tối vững, tin với tướng, lai.

Khoảng thời gian làu khóa luận này võ cùng ý nghĩa với tôi vì töi đá đặt

rat nhiều uiềm tin vào nó ly nhiên, với kinh nghiệm thực tiều cou ít, khóa luận khong tránh khỏi những thiểu sót, tôi rat wong nhận được những góp ý và chỉ bao

tit quý thay cô dé khóa luận huàn thiệu hon.

1p HO Chí Minh, tháug 04, udm 2019

Sinh viên

Võ thị thanh Hương

Mục lục

Trang

Danh sách hình vẽ ii

Danh sách bang biếu Hi

1 Lý thuyết về sự tién hóa của bó sóng hạt nhãn 5

1.1 Sự tiếu hóa cúa hat chuyéu động tudo ee eee 5

1.2 Sự tiến hóa của hạt chuyển động trong hỗ thé điều hòa 7

1.2.1 Ham sống theo thời gian ota hat dav động trong hỗ thé điều

HN DDH HHA HAHAH DSHHEDHSDHDH DH HHH SHS we 8

1.2.2 Nguyễn lý Erauck-Coudou -.- 9

1⁄3 Phương pháp thời gian 80.000 ee 12

2 Khảo sát sự tién hóa theo thời gian của bó sóng dao động hạt

nhãn 14

2.1 Khảo sát sự tiêu how theo thời gian của hạt chuyển động tự do l42.2 Khảo sát sự tiễn hóa theo thời gian của hạt chuyến động trong hỗ thé

điều lỗi; ¿ ¿ ¿ ¿ ¿ ¡ ¿co co D RH RHR HR HRM DMR ng ROE 16

2.3 Su tiêu hóu của bó sóng hat nhãn phau tử oxy, trường hợp thé thực 20

Tài liệu tham khảo 26

2.1: Hồ sóng của hat chuyéu động tự do 15

2.2; Do rộng của bó sóng của hạt chuyển động tự do 16

2.3: Dường cong thé năng phan tit của hạt chuyển động trong hd

thé điều hòa , - Q Q Q La 17

2.4; Thể uăng điển hòa của phâu tử oxy và him sóng, dao doug

của hat nhãu phản tử oxy Ở trạng thai co báu n—U 18

2.5; Haw sóng dev động cuw iow oxy Ứng vGiu—-U 2 ee, 19

2.6: Haw sóng deo động cu ion oxy ứng với n—Ì 19

2.7; Diên độ dao động hat nhân ion oxy chuyển động trong thé

điều HỒ: ; ¿ ¿¡ co co co c6 n0 6n bì 6n nh 6h ánh ong 21

2.8: Thế năng phi tif oxy và các mức uäãng lượng 22 2.9: Hộ số đóng góp krauck-Codon, ee 22

2.10: Biên độ dào động hạt nhần 24

1.1; Các tham số của phâu tứ kali và ion Kạ* |Đ2| 10

1.2: Hệ số krauck-Condou đối với phan tứ kali (u—U) khi bị ion

Ìliö/PHẨHHHHUHL ¿ ¿ ¿ ¡ ¿ ¿ ¿ ¡ c ca co r G đ G ln GB An G là là cán 12

2.1; Ode tham sỐ của phần tử oxy và lun Ój l7

2.2; Hệ số Eranck-Condoi của của phan tứ oxy chuyển động trong

hỗ thé điều hòa khi bị ion hóa thành ilọn 20

2.3; Hệ số Eranck-Coudon ola cia phan tứ oxy bị ion hóa thành

ion trong trường hợp thế thực - 23

Laser (Light Avplification by Stimulation Eanission of Radiation - Khuéch đại

ánh sắng bằng bức xa cưỡng bức) đóng vai trò quan trọng trong đời sống nói chung

và vật lý nói riêng Theo thời gian, chiều dai xung càng được rút ngắn, và cường,

độ càng được tăng cao Khi chiếu chùa laser xung oực ngắu vào nguyên tit, phâu

tử thu được thong tin cấu trúc động của nó dita trên cáo hiện ứng phi tuyéu xây ra

theo thời giau Trên co sở đó, có thé ughidn cứu được cấu trúc phẫu tứ, nguyễn tứ

với độ phan giải thời gian cao [1] Laser xung càng ngắu thì quá trình thu được cắc

hiệu ứng theo không - thời giàn càng nhỏ Năm: 1960, Theodore Maipan chế tạo

ra laser din tiêu, tại phòng thí nghiệm Hughes Laboratory ở Malibu, Oalifurnia.Laser hồng ngọc của Maiman phat ra odo xung duh sdug đỏ kết hợp, cường độ

mạnh có bude sóng 694 um 2] Phát minh bước đầu cia Maiman dẫu dén các cong trình nghiền cứu chế tự lasor cường độ cao, xung cực ngắn Năm 1964 giải

Nobel Vật lý được trao cho ba nhà Vật lý - Nikolai Gennadeivich Basov, Aleksandr

Mikhaloyich Prokhoroy (Nga) và Charles Hard EOwnes (Mỹ) - về những kết quảnghiễn cứu od bản trong lĩnh vực Vật lý thực nghiệun - tao ra xung laser cắp pivogiầy |S] Naw 1998, chiều dài xung được rút ngắn déu cắp femto giấy || Không

dừng lại ở đó, những uău: đầu tiêu của thế ki XXL chiều dai xuug chug được rút

ngắn hou uữa, năm 2006, độ dài xung đạt 130 atto giây [5] Đến nam 2008, độ dai

xuug laser đạt 80 atto giây |0| Nam 2017, xung laser có chiéu dai 53 atto giây [7]

Chi trong vòng hou nứa thé kí, chiến dài xung đã được rút ngắu di cit nhiều,

Song song với quá trình rút ugắu chiều đài xung, cúc nhà khoa học còn tìm

cách Hãug cao cường độ của chùu! laser Khi sử dụng laser oưỜng độ cao, các hiệu

ứng phi tuyển xảy ra cung cấp day du thông tin câu trúc hạt nhân nguyên tứ, phân

tử, Li những thập niên 80 của thé ki XX, cường độ laser khoảng 101 Wom?

-102! W/cm2 |§-11|, Năm 2008, sau qué trình nẵng cao cường độ chiw laser, laser

có cường độ 2 x 102? W/ew? [12] Đếu nim 2012, cường độ laser cao nhất vin diy

trì khoảng 107? Wom? 13].

Khi chiến chì laser cường độ cao xung cực pein vào nguyễn tứ hay phântit, các hiệu ứng quang phi tuyếu xảy ra được giái thích theo "M6 hình ba bước

Leweustein"|14] Theo đó, bước đầu tiêu, electrou bị xuyéu ngẫu! qua vùng wang

lượng liên tục (hiện ứng ion hóa xuyên ngẫm), phân tứ, nguyên tử từ trạng, thái trung hòa sẽ chuyển sang ion Bước thứ hai, electron được gia tốo trong điện trường,

của laser, Quốỗi cùng, electron quay về và tái và cham với ion me O bước ondi cùng,

này, có thé thu được sóng điền hòa bie ovo (High - order Haumoruie Geueration

viét tit là HHG), hoặc thu được phố táu xạ electrou gây ra bởi laser (Laser

-luduced Electron Diffraction - việt tắt là LLED).

LIED mang lại phiểu ứng dung, dé từ đó trích xuất thông tin vin trúc nguyên

tử, phan tử Năm 1996, cöng trình nghiên cứu LIED lầu đẫu tiên được cöng bố,

LIED được xem là cöng cụ mii để thăm dd đồng lực hye phầu tứ, khi sử dụng

laser với cường độ cao (lớu hou 1012 W c2), xung cực ngấu (cd femto giấy) [D|.

Cac công trình san đó tiếp tục phan tích quá trình tan xa electron lên ion me và thu được những, kết quả quan trọng, Morits Meckel cùng nhóim nghiên oứU sử dung

laser kích thích phân tử làm nó chuyển sang lon Sau mot khoảng thời gian, khielectrou quay về tái và chụan với hạt nhầu me, sự phan bố doug lượng của electron

aug lại thông tin xác suất tou tai ofa hạt nhâu, hay nói kháo di là thông tin về

hạt nhân phan tử [16] Nam 2011, M.Peters cùng cộng sự sử dụng LIED để thunhận thông, tin về khoảng, vách liên hạt phâu ola phan tử OO» trong không, gian

[I7| Naan 2012, Cosinin và nhóm nghiền oứu tiến hành sử dụng laser (chu kỳ cỡ tia hồng ngoại) ion hóa phan tử O+¿ và No ghỉ hình duh sự phan ly theo thời gian của

hai pha ttt này (trong đó, phưđng pháp này sử dụng độ nhạy khoảng 0.1 angstroin

dé đo độ dich chuyển của của phâu tử oxy và thời gian là 5 fs) [18] Năm: 2016, B.

Wolter và cộng sự đã chụp lại ảnh sự phan ly theo thời giau của phau tử phức tap

hou - phân tử avetylon O¿H¿, 9 san khi bị ion hóa (19|.

Những kết quả trên cho thấy LIED cung cấp thông tin cân trúc phau tử mot

cách chính xác, tuy nhiên những nghiêu cứu này chỉ xét đến tau xạ của electron

khi nó quay về tái kết hợp với hat nhầu me mA không xét đếu ảnh hưởng cha dao

động hạt nhãn lön sự tai và chạua của, electron trên ion me, hay tin hiệu phố LH».

Theo mô hình Quautitative Rescatteriug (QRS), phố LIED có thé được tách ra

thành hai thành phan, bó sóng electrou tin xạ và các thoug sỐ của laser (cường

độ, chiều dài xung ) và thành phẫu DOS (differential cross sections) phụ thuộccẩu trúc phan tử [20] Do đó, cầu khảo sit áắnh hướng của dao động hạt nhận lồnphố LIED, hay cụ thé hou, léu DCS của, quá trình tau xạ eÌeotron trêu ion phantit.

Khi phau tứ trung hòa bị ion hóa thành ion bởi laser, trang thai dạo động, hat

nhân là chồng chập của nhiều trang thái khác nhàn với hệ số đóng góp tuân theo

nguyễn lý Frauck-Cundon Hon nữa, bó sóng hat nhãn bị tiễn hóa theo thời gian

trước khi electron quay về tii và chau với hạt nhãn we Điền này duh hướng đến

biêu độ dao động hạt uhau và do đó, duh hưởng đến biéu độ tan xa của electron

tiên lon me, tito ảnh hướng tới DOS của ion phâu tử, từ đó ảnh hưởng đếu phd

LLED.

Năm 1968, Blinder tiến hành nghiền cứu sự tiếu hóa theo thời gian trong

trường hợp hạt chuyển động tự do [21] Năm 2010, Olavy tiến hành khảo sắt sự

tiếu hóa của bó sóng dao doug hạt nhãu khi phâu tit kali bị ion hóa thành iou đã

có một số kết quả quan trọng |Đ2| Tuy nhiên, các công trình này chỉ tiêu hànhnghiên itu sự tiếu hóa theo thời gian trường hợp hạt chuyến động đơn gián, machưa tiến hành khảo sat khi phản tứ dev động trong chính thé năng của ud, Trên

cơ sở đó, chúng tdi quyết định nghiên cứu thaw số dav động hay biến độ dav độnghạt nhân Day là cơ sở bau đâu để chúng tôi tiếu hành những nghiên cứu tiếp theo

về auh hudug của deo động hạt nhâu lêu DOS của quá trình tan xạ electron trênion phan tử, và phố LIED Do đó, chúng tôi chọn dé tài khóa luận là “khảo sắt sự

tiễn hóa ola bó sóng: dao động hạt nhân bằng laser mạnh xupg oye ngắn.”

Mục tiều đặt ra là kháo sắt sự tiếu hóa của bó sóng dao động hat nhãn bằng

laser mạnh: xung cực ngấu Đầu tiên, phan tit trung hòa day động ở mức cơ bin tương tao với laser Lúc này electron bị ion hóa, phan tử trung hòa chuyéu thành lon và hạt nhầu Ở trạng thái chồng chập của nhiền trạng thai dav động khác nhan,

Bó sóng dav động hạt phân số tiến hóa theo thời gian, do đó, chúng, tôi số nghiên

cứu sự làn truyền theo thời giau cúa bó sóng dao động hạt nhậu của ion phau tit.

Dé đạt được mục tiêu đã dé ra, chúng tôi phải hoàn thành những nhiệm vụ

sau Din tiêu, chúng tôi sẽ tiêu hành kiểm chứng sự tiểu how củu bó sóng, trongcác trường hợp đơn gián, trường hợp hạt chuyến động tự do, và trưởng hợp hatchuyển động trong thế điểu hòa Sau đó, chúng tôi số tiến hành kháo sắt sự tiễn

hóa của bó sóng dao động hạt nhãn khi nó dao động trong chính thế năng phan

tif của ĐÓ.

Luận văn này bao gồm hai chương, không kế đến phẫu mở dan và kết luận,rong chương 1, chúng toi sẽ trình bày lại lý thuyết về sự tiếu hóa của bó sóng

theo thời giau đã được công bd trong các công trình trước day, Ö đây chúng toi

xết trường hợp don gián nhất là hạt chuyến động tự do, và hat bị giam trong hỗ

thé điển hòa Hơn nữa, trạng thái dao động hạt phâu là chồng, chập của tắt cá cáo

trạng thai đơn lẻ, tuần theo nguyễn lý Erauck-Coudou, nên chúng tôi số trình bay

lai về nguyên lý này ở dụng tổng quất nhất Khi đã có hàu: sóng hạt nhãn và hệ

sO Franck-Coudon chúng tôi sẽ tiếu hàuh xét đến biêu độ dav doug hạt uhan.

lrong chương, 2 chúng tôi sẽ kiểm chứng sự tiêu hóa theo thời gian của bó

sóng, dew động hạt nhân từ trường, hợp đơn giản nhất - hạt chuyến động tự do

O day, chúng tối sẻ khảo sát bó sóng dav động theo thời gian và không gian, tiếp

đó tính đến độ rộng cia bó sóng theo thời gian San cùng, chúng tối sé tiếu hành ughiên cứu sự tiêu hóa của bó sóng hạt nhãu phau tử theo thời gian troug hai trường hợp, đâu tiêu giả thiết rằng thé năng phân tit có dạng dao động điển hòa.

1rường hep thứ hai, là thé năng thực của phân tử oxy được mô hình hóa từ phan

mỗi hóa học Gaussian

Cuối cùng là phần kết luận những điều chúng toi đã lam được và hướng pháttriển của đề tài, bêu cạnh đó là phẫu tài liệu tham khảo

diéu hòa |22| Liệp theo là trình bày lại công thức tính độ rộng của bó sóng theo

thời giàu (hay biéu độ dao động) nguyên lý Erauck-Condoun, cuỗi cùng là phương

pháp thời gian ảo.

1.1 Sự tiễn hóa của hạt chuyển động tự do

Bai tofu nghiên cứu sự tiêu hóa theo thời giàu của hat chuyểu động tự do đã

được nghiên vứu từ trước, oy thé trình bày trong [21]

Xót một: hạt tự do được wd tả ở thời điểm t = 0 bởi ham sóng Gauss có dang

phần bố như sau

U(x,0) = ® ewe (1.1)

a

Ham sóng w(x, 0) là chồng chập cúa tat cả ham sóng phẳng ứng với hệ số k

kháo nhan, nên

$00

U{z,0) = / otk, held (1.2)

%& “

wo

Từ phương trình Schrédinger theo thời gian, hầu: sóng có thé tách thành wot

ham chi phụ thuộc thời giàn và wot ham độc lập với thời gian (chí phụ thuộc vào

x), nên hàm sóng tống hợp có thế được viết dưới dang u(x,t) = v(x) f(t) hong đó

Biểu thức ham sóng của hat chuyếu động tự do có daug (1.0) Chúng, ta thấy

rằng hàm sóng (1.6) tiến hóa theo thời gian Dé kháo sát theo thời gian, bó sóng,

bị tiễn hóa như thế nào, chúng tôi sẽ trình bay lại biếu thức xác suất tìm thấy hạt

tại một vị trí trong không gian San đó sẽ tiễn hành trình bay lại biến thức của độ

rộng bó sóng, theo thời #ian,

Bó sóng của hạt chuyển doug tự do cho biết xác suắt tìm thấy hat theo thời

Nhu vậy, độ rộng bó sóng tăng tỉ lệ với binh phương thời gian.

1.2 Sự tiễn hóa của hạt chuyén động trong hỗ thé điều hòa

Sự tiến hóa của hạt chuyển động trong hố thế điều hòa đã được kháo sát với

các thoug số cho phâu tử Kạ* |22| Dau tiêu, hạt nhãu dao doug 6 trang thai oo

bản (u—0) cla phan tử Ko, sun đó Ky bị ion hóa thành ion Kạ7* Trạng thái dav

động của Kot là chỗng chập của cáo trạng thái dav động khác nhan với hệ số đồng,

gốp được được mũ tả bằng nguyễn lý Erauvk-Condou.

|

1.2.1 Hàm sóng theo thời gian của hat dao động trong hồ

thế điều hòa

Bài toán giái phương trình Schrédinger của hat chuyển động trong thế điềuhòu rất phố biến, lời giải đã được trình bày hầu hết trong cáo sách cơ học lượng

tử, San đây, chúng tôi sẽ trình bay lai những, phan chính để tìm hàm sống của hạt

chuyến động tự do trong hồ thé điều hòa

Xót trong khong giau tuột chiều, phương trình Schrédinger có dạng

iú(x) = Eu() (4.10)

rong đó ff là toán tử Hamilton, E là trị riêng năng lượng ứng với bừng trạng

thái riêng w(x) Lúc này, toán tit Hamilton cho hạt chuyển động trong hỗ thé điểu

how được xắc định bởi,

H= ki +

Hàm sóng, của hạt chuyển động trong hỗ thé điều hòa có dạng

Uin( Yar) = va Ha(VAz)e~?ef”, (1.11)

Hàm sóng u(x,t) gồm hai thành phap theo thời gian và không gian độc lập

với nhan, nỗu có thể tách biến thành

U(œ,f) = ó(+)7() (1.14)

‘Lroug đó T() = ee đại diệu cho thành phần theo thời giàu và phầu A(x)

đại điện cho thành phan phụ thuộc không gian.

Mặc khác, trạng thái của ham song là chồng, chập vila viv trạng thái ứng vớivie trị riêng tạ nu haw sóng của hạt chuyển động trong thé điển hòa, không gian

một chiều và phụ thuộc thời giau có daug

%

w(x, f} = S2 invi(z}e"F (1.15)

n=0

1.2.2 Nguyên ly Franck-Condon

Nguyễn lý dịch chuyển Franck-Coudon được đưa ra vào năm 1926, bdi hai

nhà Vat lý Jame Erauck (1882-1964) người Đức ya Edward Coudou (1902-1964)

người Hoa Kỳ Nguyên lý Eranck-Condon cho rằng, khi electron dich chuyển trang

thai, sự chuyến dời này quá nhanh so với chuyến động của hạt phan, vì thé, có thé

xe là hạt nhần đứng yên so với sự dịch chuyển của electron, Khi đó, trạng thai

cúu hạt nhãn là chồng chip củu các trạng thái dou lẻ {23|.

Nguyên lý Erauok-COondou cho phép tính xáo suất hạt nhầu của ion phan tử

dav động 6 các mức năng lượng khác nhựa khi nó bị ion hóa thành ion Xác suất

pay ti lệ với bình phương tích phẫu xen phú của hàm: sóng, Ở trạng thái dao động,

của phân tử trung hòa và trạng thái dao động kích thích của ion phan tứ, Có rấtnhiều cách để tính được tích phần này Tuy nhiều, để xáo định được hàm sống giải

tích của phần tif trung hòa và iow phau tử khi xét bài toau thực cho phan tu, việcxác định hàm sóng giải tích gặp nhiều khó khău

Sun day, chúng, tôi sẽ trình bày lại lý thuyết nguyên lý E>zanck-CQondon, Xuất

phat từ tích phan moment lưỡng cực dich chuyến, chúng ta cố thé xắo định được

hệ số Eranck-Coudun

M = / c(t, Re)ited,(r, Rejar / viv Rei, (RAR (1.16)

đong đó (7, Re) đ„, Re) 32„(R), wo, CR) lẫn lượt là hàm sóng electron và hat

nhãn ở trạng thai ban dau và trạng thai lúc sau ‘Lich phân thứ hai là chồng chập

cúu cáo trạng thái riêng khắc nhàn, bình phương cia tích phần này chính là hệ số

Frauck-Oonudou.

cn = | f xa(R)x,(R)4R (117)

Công, trình nghiên cứu trước đây |22{ xét đến bài toáu hạt nhữu của phan tử

trung hòa đang, dao doug 6 trang thái cd báu (u—U) bị lou hóa thành ion Hình

1,1 Vị trí cựo tiến (năng lượng, thdp phat) của phâu tử trung, hòa lộch một đoạn s

so với lon, Dựa vào nguyön lý Erauck-Condon, có thế xác định được xác suắt hat

nhần của phần tứ dao động ở cáo mức năng lượng khác nhau.

Xót bài toán phan tử kali ở trạng thái cớ baw bị lun hóa thành lon Ching

tôi tiến hành kiếm tra lại sáo kết quá đã được cöng bố trước đó [22] dựa vào cắc

thong sd trong láng 1.1

Suu khi tiến hành kiểm tra lại, hệ số Erapek-Oondon được cho trong Bang

1.2 Khi phâu tử kali 6 trang thái co bau bị ion hóa thành ion, thì xác suất hat

nhận lon phan tử dao động ở trạng thái kích thích thứ bu (u—3) là lớn nhất 'Huy

uhidp, trong bán kết qua này, chúng, tôi xót hộ số Cu, gòn trong công trình [22] xót

đến hộ số Ơu?, do đó dé tiện cho việc so sánh, chúng tdi tiến hành lẫy cần bac hai

các hệ số trong |22| Sau khi tiếu hành so sánh, kết qua thu được giỗng với công

trình đã được trình bày trước đó.

Bang 1.1: Cav thaw số của phan tif kali và ion K¿* [22|.

Dai lượng, Ki hiéu Giá trị

' Khối lượng suy giám (reduced muss) | nw | 0.3237 x 10-73 ky —35536.2828 a.u.

Độ lệch từ vị tri sâu bằng Ke déu Kot $ 0.4 x 107" m= 0.756 a.u.

đầu số dao động hạt nhấn phần tử Kz) we, | 91.75em ~! = 4.180438137 x 107!a,,

| Tần số dav động hạt nhân ion K2* | WK, | 74.20 cus? = 3.380801196 x 10” acu.

10