Khoá luận tốt nghiệp ảnh hưởng của sự tái va chạm nhiều lần lên quá trình ion hóa kép không liên tục

1 MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài Ngày nay, ngành vật lý nghiên cứu tương tác nguyên tử, phân tử với laser ngành thu hút nhiều quan tâm giới khoa học cung cấp nhiều thơng tin tương quan electron nguyên tử, phân tử xảy tương tác chúng với trường điện bên Khi điện trường tác dụng lên nguyên tử phân tử xảy nhiều tượng khác Một tượng đông đảo nhà nghiên cứu quan tâm q trình ion hóa hai lần (Double Ionization - DI) nguyên tử, phân tử Q trình ion hóa hai lần ngun tử, phân tử bao gồm hai chế khác ion hóa hai lần liên tiếp (Sequential Double Ionization - SDI) ion hóa hai lần khơng liên tiếp (NonSequential Double Ionization - NSDI) Trong q trình ion hóa hai lần không liên tiếp nguyên tử, phân tử thu hút nhiều quan tâm nhà nghiên cứu Khi xảy tương tác điện trường với nguyên tử, phân tử, electron thứ nguyên tử, phân tử bị ion hóa Sau khoảng thời gian điện trường đổi chiều, electron thứ gia tốc quay va chạm với ion mẹ làm cho electron thứ hai bị bứt ra, q trình ion hóa hai lần không liên tiếp nguyên tử, phân tử Lúc tái va chạm làm cho eletron thứ hai nguyên tử, phân tử liên kết với ion mẹ tạo thành ion hóa hai lần nguyên tử, phân tử hai electron khơng bị ion hóa mà chúng tồn trạng thái kích thích kép [9] khoảng thời gian định Mặc dù có nhiều nghiên cứu liên quan đến q trình ion hóa hai lần khơng liên tiếp ngun tử, phân tử ngồi nước vào năm 2015, nhóm nghiên cứu Yueming Zhou tiến hành khảo sát phổ động lượng tương quan hai electron dọc theo trục phân cực laser trình NSDI nguyên tử Argon tác dụng điện trường laser mang ba giá trị cường độ khác [3] hay phép phân tích quỹ đạo, nhóm nghiên cứu trường Đại học Sư phạm Thành phố Hồ Chí Minh mô lại thành công cấu trúc chữ V phổ động lượng tương quan hai electron ngun tử Heli giải thích thành cơng nguồn gốc cấu trúc [15, 16] Các kết dựa mơ hình cổ điển đề xuất vào năm 1993 P B Corkum [4] Tuy nhiên trình NSDI nguyên tử, phân tử nhiều vấn đề gây tranh cãi, việc electron thứ quay lại tái va chạm có làm cho electron thứ hai ion hóa hay không hay electron thứ phải quay lại tái va chạm nhiều lần kích thích electron thứ hai bứt khỏi ion mẹ Sự quay lại va chạm nhiều lần electron thứ với ion mẹ lúc gọi tái va chạm nhiều lần [11] Trong tốn ion hóa hai lần khơng liên tiếp nguyên tử, phân tử, tái va chạm nhiều lần electron thứ xảy thông qua trạng thái kích thích kép điện trường có cường độ thấp [9] Từ lý trên, chọn đề tài “ẢNH HƯỞNG CỦA SỰ TÁI VA CHẠM NHIỀU LẦN LÊN Q TRÌNH ION HĨA KÉP KHƠNG LIÊN TỤC” làm đề tài luận văn với mong muốn tham gia vào nghiên cứu vấn đề Trong luận văn khảo sát cách hệ thống ảnh hưởng tái va chạm nhiều lần lên q trình ion hóa hai lần không liên tiếp nguyên tử, phân tử điện trường mang giá trị cường độ bước sóng khác để thấy tương quan hai electron phân tích quỹ đạo chuyển động chúng xảy tái va chạm Mục đích  Khảo sát q trình ion hóa hai lần không liên tiếp nguyên tử Argon tác dụng laser phân cực thẳng mơ hình tập hợp ba chiều cổ điển  Khảo sát đóng góp tái va chạm nhiều lần electron thứ lên trình NSDI  Phân tích quỹ đạo chuyển động hai electron suốt trình tương tác với điện trường laser để thấy đóng góp việc tái va chạm nhiều lần vào trình NSDI nguyên tử Argon Từ nhằm hiểu sâu q trình động học vật lý phân bố lượng hai electron sau thoát khỏi ion mẹ Nội dung đề tài, vấn đề cần giải  Sử dụng chương trình mơ dựa thuật tốn Runge - Kutta để thu thông số vị trí hai electron hệ nguyên tử, phân tử chưa chịu tác dụng trường laser hệ đặt trường laser  Phân tích phổ động lượng tương quan hai electron sau xảy q trình ion hóa hai lần khơng liên tiếp nguyên tử Argon  Khảo sát ảnh hưởng tái va chạm nhiều lần lên trình NSDI ngun tử Argon phép phân tích quỹ đạo Đối tượng phạm vi nghiên cứu Bài luận văn tiến hành khảo sát hai triệu nguyên tử Argon chúng tương tác với điện trường laser có ba cường độ khác nhau: ngưỡng, ngưỡng ngưỡng ion hóa Ngồi ra, trường laser cường độ đỉnh ngưỡng bước sóng tăng lên khảo sát luận văn Nội dung luận văn bao gồm: Chương TỔNG QUAN Trình bày hiệu ứng phi tuyến xảy có tương tác laser với nguyên tử, phân tử Từ sâu vào tìm hiểu q trình ion hóa ngun tử, phân tử có mặt điện trường, đặc biệt trình bày cụ thể chế trình ion hóa hai lần khơng liên tiếp ngun tử, phân tử Chương CÁC PHƯƠNG PHÁP TÍNH Chương trình bày phương pháp dùng để khảo sát tốn NSDI ngun tử, phân tử Phân tích ưu, nhược điểm phương pháp Sau trình bày thuật tốn sử dụng mơ hình tập hợp ba chiều cổ điển mà luận văn sử dụng Chương KẾT QUẢ NGHIÊN CỨU Trong chương này, kết mà nhóm tác giả thực trình bày cách chi tiết Từ việc khảo sát phổ động lượng tương quan hai electron đến phép phân tích quỹ đạo liên quan trình bày cách cụ thể chương CHƯƠNG TỔNG QUAN 1.1 Tương tác laser với nguyên tử, phân tử Ngày nay, ngành vật lý nghiên cứu tương tác nguyên tử, phân tử với trường laser ngành thu hút nhiều quan tâm giới khoa học cung cấp nhiều thơng tin tương quan electron nguyên tử, phân tử xảy tương tác chúng với trường điện bên Theo lý thuyết lượng tử, trường laser xem dịng hạt photon có lượng, động lượng spin xác định Vì vậy, điện trường laser tác dụng lên nguyên tử, phân tử xảy nhiều hiệu ứng phi tuyến khác trạng thái nguyên tử bị thay đổi Sự tương tác trường laser với nguyên tử, phân tử dẫn đến nhiều hiệu ứng phi tuyến phát xạ sóng điều hịa bậc cao (High-order Harmonic Generation - HHG) [8], ion hóa ngưỡng (Above Threshold Ionization - ATI) [6] q trình ion hóa hai lần không liên tiếp [9] 1.1.1 Các chế ion hóa Khi nguyên tử, phân tử tương tác với trường laser có nhiều hiệu ứng phi tuyến xảy Một hiệu ứng đông đảo quan tâm nhà khoa học q trình ion hóa nguyên tử, phân tử Tùy thuộc vào cường độ trường laser mà q trình ion hóa xảy theo chế khác Khi cường độ trường laser yếu nhiều so với ion hóa nguyên tử, phân tử, nguyên tử, phân tử bị nhiễu loạn trạng thái electron Trong trường hợp này, mức lượng nguyên tử bị dịch chuyển nhẹ với độ dịch chuyển tỉ lệ với bình phương biên độ điện trường laser gọi dịch chuyển Stark Vì vùng gọi vùng nhiễu loạn quang học phi tuyến, electron không chuyển từ trạng thái sang trạng thái khác mà dịch chuyển nhẹ xung quanh trạng thái ban đầu tác dụng nhiễu loạn Trong vùng nhiễu loạn này, ion hóa diễn theo chế đa photon, nghĩa nguyên tử hấp thụ liên tiếp nhiều photon làm cho lượng lớn lượng liên kết để chuyển sang trạng thái tự Hình 1.1 Sự ion hóa đa photon [21] Khi cường độ trường laser tăng lên làm cho rào nguyên tử bị biến dạng, ion hóa lúc diễn theo chế xuyên hầm Các electron liên kết yếu với hạt nhân khỏi ngun tử, phân tử thơng qua rào Khi cường độ trường laser tăng lên, rào trở nên hẹp hơn, cho phép electron dễ dàng vượt qua rào Hình 1.2 Sự ion hóa theo chế xun hầm [13] Hình 1.2 mơ tả ion hóa diễn theo chế xuyên hầm, đường mảnh ứng với điện trường laser, đường cong dày tương ứng với hiệu dụng đường nét đứt nằm ngang ứng với lượng liên kết nguyên tử, phân tử khơng có trường laser Khi cường độ trường laser tiếp tục tăng, rào hạ thấp xuống hẹp lại, đến thấp lượng liên kết electron electron chuyển sang trạng thái tự Sự ion hóa lúc diễn theo chế vượt rào Hình 1.3 Sự ion hóa theo chế vượt rào [13] Hình 1.3 mơ tả ion hóa diễn theo chế vượt rào, Fc cường độ điện trường tới hạn, Fc giao điểm vùng ion hóa xuyên hầm ion hóa vượt rào Giá trị cường độ điện trường tới hạn Fc xác định cách cho hiệu dụng cực đại với ion hóa electron liên kết nguyên tử, phân tử 1.1.2 Sự phát xạ sóng điều hịa bậc cao HHG Sóng điều hịa bậc cao photon lượng cao phát cho laser cường độ cao tương tác với nguyên tử, phân tử Theo phát xạ sóng điều hịa bậc cao hiểu nguyên tử, phân tử tương tác với chùm laser cường độ cao, xung cực ngắn bị ion hóa, electron khỏi liên kết với hạt nhân, chuyển động trường laser với vận tốc ban đầu khơng, vịng vài chu kì sau bị ion hóa, electron dao động bị kéo lùi trở lại trường laser để bắt gặp ion mẹ, electron trở trạng thái liên kết ban đầu phát photon với tần số gấp nhiều lần tần số laser ban đầu Hình 1.4 Mơ hình ba bước phát xạ sóng điều hịa bậc cao HHG [28] HHG phát q trình kết hợp hàm sóng electron trở với hàm sóng trạng thái tạo lưỡng cực, dao động lưỡng cực phát HHG Năm 1993, mô hình mơ tả q trình phát xạ sóng điều hòa bậc cao phát triển Krause Corkum [4] Mơ hình mơ tả qua ba bước sau:  Bước 1: Thế Coulomb bị biến dạng cường độ trường laser, electron bị ion hóa xuyên hầm qua rào miền liên tục  Bước 2: Dưới tác dụng trường laser, electron gia tốc chuyển động miền liên tục  Bước 3: Khi trường laser đổi chiều, electron quay trở lại va chạm với ion mẹ, phát xạ HHG lượng tức thời electron chuyển cho photon phát Đến năm 1994, dựa lý thuyết gần trường mạnh SFA, M Lewenstein cộng phát triển mơ hình ba bước nhằm mục đích đơn giản hóa q trình tương tác laser với nguyên tử, phân tử cách sử dụng công cụ tính tốn, mơ tả lại q trình phát xạ HHG, tính tốn phổ HHG, xác định giá trị cut-off Đây xem lý thuyết bán lượng tử HHG, gọi mơ hình Lewenstein 1.1.3 Ion hóa ngưỡng ATI Trong tương tác laser với nguyên tử, phân tử, ion hóa ngưỡng ATI hiểu hiệu ứng đa photon nguyên tử, phân tử bị ion hóa với mức lượng lớn nhiều lần so với mức lượng cần thiết để kích thích nguyên tử hay phân tử Sự ion hóa ngưỡng lần khám phá Agostini cộng vào năm 1979 [1] xem tượng phổ biến dùng để khảo sát vật lý nguyên tử Hiệu ứng ATI xảy dễ dàng với xung laser đủ ngắn để giới hạn ảnh hưởng việc tái va chạm, cường độ TW/cm2 Hình 1.5 Phổ lượng electron chế ATI vùng cường độ cao Các đỉnh tương ứng với hấp thụ photon vượt mức tối thiểu cần thiết cho ion hóa [1] 10 1.1.4 Q trình ion hóa hai lần Q trình ion hóa hai lần q trình hai electron bị bứt khỏi nguyên tử, phân tử chúng đặt tương tác với trường laser Sự ion hóa q trình diễn theo ba chế ion hóa đa photon, ion hóa xuyên hầm ion hóa vượt rào Hình 1.6 Sự ion hóa hai lần ngun tử, phân tử tương tác với laser [27] 1.2 Các chế q trình ion hóa hai lần Trong q trình ion hóa hai lần ngun tử hay phân tử, hai electron bị ion hóa thời điểm sau thời gian electron thứ ion hóa electron thứ hai ion hóa, q trình ion hóa hai lần chia thành hai chế khác dựa diện trình tái va chạm electron ion hóa thứ ion mẹ: q trình ion hóa hai lần liên tiếp q trình ion hóa hai lần khơng liên tiếp 1.2.1 Q trình ion hóa hai lần liên tiếp Khi xảy tương tác laser với nguyên tử hay phân tử, electron thứ nguyên tử hay phân tử bị ion hóa, sau khoảng thời gian định electron thứ hai bị ion hóa tác dụng trường laser Hoặc chịu tác dụng trực tiếp từ trường laser hai electron nguyên tử, phân tử bị ion hóa gần thời điểm Sự ion hóa diễn theo chế gọi trình ion hóa hai lần liên tiếp ngun tử, phân tử Trong trình này, kiện ion hóa electron diễn độc lập với 33 lần (3.9b 3.9e) hoàn toàn tương tự tất kiện DI xảy hình 3.9a 3.9d Điều giải thích lượng quay electron tái va chạm lớn cường độ điện trường lớn, tái va chạm lần thứ nhất, electron tái va chạm đánh bật electron liên kết khỏi hạt nhân mẹ 3.2.2 Động lực học hai electron suốt trình tương tác với laser Khi cường độ điện trường ngưỡng ion hóa, chế chiếm ưu trình NSDI ngun tử RESI thơng qua việc hình thành trạng thái kích thích kép hai electron (hình 3.4) Do tái va chạm, electron thứ không đủ lượng để đưa electron thứ hai khỏi ion mẹ, chúng tồn trạng thái kích thích khoảng thời gian sau ion hóa Đối với cường độ ngưỡng ion hóa, chế chiếm ưu trình NSDI RESI, nhiên trường hợp hai electron không tồn trạng thái kích thích kép electron thứ có đủ lượng để đánh bật electron liên kết khỏi hạt nhân nguyên tử quay tái va chạm, bị ion mẹ bắt lại khoảng thời gian ngắn sau ion hóa (hình 3.10a - 3.10d) Năng lượng (a.u.) 34 Thời gian (T0) Hình 3.10 Năng lượng hai electron suốt trình tương tác với laser, cường độ 1.51014 W/cm2 (a-d), cường độ 2.51014 W/cm2 (e-h) Cột thứ thứ hai ứng với tái va chạm xảy lần quay thứ thứ ba trường hợp tái va chạm lần, cột thứ ba thứ tư ứng với tái va chạm xảy lần quay thứ thứ ba trường hợp tái va chạm hai lần Khi cường độ điện trường tiếp tục tăng lên ngưỡng ion hóa, lượng của electron thứ thời điểm tái va chạm mang giá trị dương, lượng đủ lớn để không bị ion mẹ bắt giữ lại ion hóa electron liên kết thông qua chế va chạm trực tiếp chúng hạt nhân mẹ, gọi phản ứng (e, 2e) [2] Để làm rõ chế chi phối trình NSDI nguyên tử cường độ điện trường tăng, tiếp tục khảo sát thời gian trễ thời điểm DI thời điểm tái va chạm lần cuối hai trường hợp tái va chạm lần hai lần Tín hiệu Ar2+ 35 tDI – tr (T0) Hình 3.11 Thời gian trễ thời điểm ion hóa hai lần thời điểm tái va chạm cuối cùng, cường độ đỉnh 1.51014 W/cm2 (a) 2.51014 W/cm2 (b) Khi cường độ điện trường tăng lên, phân bố thời gian trễ trường hợp tái va chạm lần hai lần tương tự Hơn nữa, phân bố thời gian trễ có giá trị tập trung phần lớn từ đến 0.3 T0, nghĩa sau tái va chạm với hạt nhân mẹ, kiện ion hóa hai lần diễn nhanh chóng Điều lần khẳng định cường độ trường laser lớn, phản ứng trực tiếp (e, 2e) chiếm ưu so với chế RESI trình NSDI nguyên tử Tín hiệu Ar2+ 36 Năng lượng tái va chạm (a.u.) Hình 3.12 Năng lượng tái va chạm electron thứ cho trường hợp tái va chạm hai lần với cường độ đỉnh 1.51014 W/cm2 (a) 2.51014 W/cm2 (b) Khi cường độ điện trường tăng, lượng quay electron thứ tăng theo, đó, đóng góp q trình tái va chạm hai lần vào phổ động lượng tương quan hai electron giảm đáng kể Để hiểu rõ ảnh hưởng lượng quay electron thứ đến trình tái va chạm hai lần, chúng tơi tiến hành khảo sát lượng tái va chạm electron thứ hai trường hợp cường độ điện trường ngưỡng ngưỡng ion hóa 37 Kết cho thấy lượng tái va chạm lần tái va chạm thứ hai nhỏ so với lần thứ Khi cường độ điện trường tăng lên, lượng tái va chạm lần đầu va chạm tăng theo Do đó, electron thứ qua lõi hạt nhân mẹ với thời gian ngắn trao phần nhỏ lượng cho electron liên kết Để hiểu rõ trình động học vật lý diễn suốt trình tương tác với điện trường laser nguyên tử cường độ tăng, tiếp tục khảo sát khoảng thời gian thời điểm tái va chạm thời điểm ion hóa thứ Ngồi thời Tín hiệu Ar2+ gian trễ hai lần tái va chạm khảo sát phần tr – tSI (T0) tr2 – tr1 (T0) Hình 3.13 Khoảng thời gian thời điểm tái va chạm thời điểm ion lần đầu, thời gian trễ hai lần tái va chạm trường hợp tái va chạm hai lần cho cường độ 1.51014 W/cm2 (a-c) 2.51014 W/cm2 (d-f) Kết cho thấy cường độ điện trường tăng lên, phân bố khoảng thời gian thời điểm tái va chạm thời điểm ion hóa thứ (trường hợp tái va chạm lần hình 3.13a, 3.13d) không tập trung ba đỉnh 0.4T0, 1.65 T0 2.65 T0 mà xuất thêm đỉnh thứ hai (1.2 T0) đỉnh thứ tư (2.2 T0) Khi tăng cường độ điện 38 trường phân bố lần quay thứ hai thứ tư xuất electron thứ quay với lượng lớn để kích thích electron liên kết Trong trường hợp tái va chạm hai lần (3.13b, 3.13e) đỉnh phân bố thời gian lần tái va chạm thứ hai (đường chấm gạch) dịch chuyển 0.3 T0 so với đỉnh phân bố thời gian lần tái va chạm thứ Nghĩa hai lần tái va chạm thứ thứ hai cách khoảng 0.3 T0 Tiếp theo hình 3.13c 3.13f, chúng tơi khảo sát phân bố thời gian hai lần tái va chạm Kết cho thấy khoảng thời gian có giá trị nhỏ trường hợp cường độ ngưỡng (hình 3.6), điều có nghĩa kiện tái va chạm lần thứ hai gần xảy lần quay sau lần tái va chạm tăng cường độ điện trường lên 3.3 Sự phụ thuộc trình tái va chạm hai lần vào bước sóng trường laser Trong phần này, tiếp tục khảo sát phụ thuộc vào bước sóng điện trường laser trình tái va chạm hai lần NSDI nguyên tử Ở điện trường laser chúng tơi sử dụng có cường độ 0.81014 W/cm2 bước sóng 1200 nm, thông số khác giữ nguyên không thay đổi 39 Hình 3.14 Phổ động lượng tương quan hai electron dọc theo trục phân cực điện trường laser bước sóng 1200nm, cường độ 0.81014 W/cm2 (a) Tất kiện DI (b) Các kiện tái va chạm lần (c) Các kiện tái va chạm hai lần Kết cho thấy phổ động lượng tương quan hai electron tập trung hầu hết góc phần tư thứ thứ ba chủ yếu dọc theo trục tọa độ Sau ion hóa hai lần, hai electron bay khỏi hạt nhân mẹ hướng với độ lớn vận tốc khác Khi chênh lệch lượng hai electron đáng kể Khi bước sóng điện trường laser tăng, lượng quay electron thứ tăng theo, đủ lượng để đánh bật electron liên kết khỏi ion mẹ Vì trình tái va chạm hai lần giảm theo bước sóng điện trường laser tăng 40 Trong trường hợp phổ động lượng tương quan hai electron (hình 3.14), trình tái va chạm hai lần chiếm cịn 5% phổ DI tổng, giảm nhiều so với trường hợp có Tín hiệu Ar2+ bước sóng 780 nm cường độ 12% (hình 3.2) Năng lượng tái va chạm (a.u.) Hình 3.15 Năng lượng tái va chạm electron thứ cho trường hợp tái va chạm lần (a) tái va chạm hai lần (b), điện trường laser có bước sóng 1200 nm cường độ 0.81014 W/cm2 Nguyên nhân trình tái va chạm hai lần electron thứ với ion mẹ lượng tái va chạm khơng đủ lớn để kích thích electron liên kết lần tái va chạm thứ nhất, dẫn tới việc electron quay hạt nhân mẹ nhiều lần để tái va chạm Để hiểu rõ thay đổi lượng tái va chạm electron thứ quay tái va chạm, tiếp tục phân tích lượng tái va chạm electron thứ hình 3.15 Lưu ý rằng, thời điểm tái va chạm xác định khoảng cách hai electron nhỏ a.u lượng tái va chạm electron thứ xác định thời điểm a.u trước xảy kiện tái va chạm Kết cho thấy lượng tái va chạm electron thứ tăng rõ rệt tăng bước sóng điện trường giữ nguyên cường độ Hơn lượng tái va chạm lần 41 tái va chạm thứ hai nhỏ lần một, kết hoàn toàn phù hợp với lý thuyết Simpleman [17] Trong trường hợp bước sóng 780 nm cường độ điện trường ngưỡng ion hóa (0.81014 W/cm2), chế chiếm ưu trình NSDI ngun tử chế RESI thơng qua hình thành trạng thái kích thích kép Tuy nhiên, cường độ trên, chúng tơi tăng bước sóng lên 1200 nm chế RESI triệt tiêu hồn tồn Tín hiệu Ar2+ chứng phổ động lượng hai electron có bất đối xứng (hình 3.14a) tDI – tr (T0) Hình 3.16 Thời gian trễ thời điểm ion hóa hai lần thời điểm tái va chạm cuối Để làm rõ phân tích trên, phân bố thời gian trễ thời điểm DI thời điểm tái va chạm khảo sát (hình 3.16) Kết thời gian trễ có giá trị nhỏ bước sóng điện trường tăng lên, trình ion hóa hai lần xảy sau thời điểm tái va chạm Khi hai electron thoát khỏi hạt nhân mẹ gần đồng thời, tác dụng lực đẩy Coulomb, electron gia tốc, electron lại bị hãm tốc độ, thể bất đối xứng phổ động lượng tương quan hai electron 42 KẾT LUẬN VÀ HƯỚNG PHÁT TRIỂN Trong đề tài này, việc sử dụng mơ hình tập hợp ba chiều cổ điển, khảo sát phụ thuộc tái va chạm hai lần trình NSDI nguyên tử Argon vào cường độ bước sóng trường laser Kết cho thấy, cường độ điện trường thấp, lượng tái va chạm electron ion hóa thứ thấp, đóng góp kiện tái va chạm lần thứ hai vào trình tương tác điện trường laser với nguyên tử đáng kể Khi cường độ điện trường tăng, đóng góp q trình tái va chạm lần hai vào phổ CTEMD giảm lượng tái va chạm electron thứ tăng lên, đủ để làm cho NSDI diễn lần tái va chạm thứ Bên cạnh đó, chúng tơi cịn mơ tả lại lượng hai electron suốt trình tương tác với điện trường laser, để từ thấy rằng, cường độ điện trường thấp, trình NSDI nguyên tử chi phối chế RESI có tồn trạng thái kích thích kép hai electron Khi cường độ điện trường tăng lên, chế chi phối trình NSDI lúc RESI, electron thứ bị ion mẹ bắt lại khoảng thời gian ngắn sau ion hóa Cịn cường độ điện trường đủ lớn, q trình NSDI xảy thơng qua tương tác trực tiếp hai electron (e, 2e) Ngoài ra, luận văn này, chúng tơi cịn khảo sát phụ thuộc trình tái va chạm hai lần vào bước sóng điện trường laser Kết cho thấy rằng, bước sóng điện trường tăng, trình tái va chạm hai lần giảm lượng tái va chạm electron thứ tăng lên Ngoài ra, số chi tiết trính tái va chạm hai lần phân tích đề tài luận văn Từ kết trên, nhận thấy việc khảo sát đóng góp tái va chạm hai lần electron thứ đến q trình ion hóa hai lần không liên tiếp nguyên tử, phân tử mô hình tập hợp ba chiều cổ điển đề tài hấp dẫn Tuy nhiên nhiều hạn chế mặt thời gian số khó khăn định, việc sâu tìm hiểu trình động lực học vật lý liên quan đến đề tài cịn nhiều hạn 43 chế Do đó, đề tài luận văn mở nhiều hướng phát triển cho toán NSDI khảo sát ảnh hưởng tái va chạm hai lần đến trình NSDI số nguyên tử, phân tử khác Heli, H2, N2 44 DANH MỤC CÁC CƠNG TRÌNH ĐÃ CƠNG BỐ [1] Tran Huong N L., Truong Thu D H., Pham Vinh N T (2017), “Investigating the multiple recollision of the nonsequential double ionization process”, Journal of Science of Hue University, 1B, 126 45 TÀI LIỆU THAM KHẢO Tài liệu Tiếng Anh [1] Becker W., Grasbon F., Kopold R., Milosevic D B., Paulus G G , Walther H., “Above-threshold ionization: From classical features to quantum effects – Advances in atomic, molecular, and optical physics, vol 48” [2] Bergues B., Kübel M., Johnson Nora G., Fischer B., Camus N., Betsch Kelsie J., Herrwerth O., Senftleben A., Sayler A M., Rathje T., Pfeifer T., Ben-Itzhak I., Jones Robert R., Paulus Gerhard G., Krausz F., Moshammer R., Ullrich J & Kling Matthias F (2012), “Attosecond tracing of correlated electron-emission in non-sequential double ionization”, Nature Communications, 16, 033008 [3] Chen Y., Zhou Y., Li Y., Li M., Lan P and Lu P (2016), “The Contribution of the delayed ionization in strong-field nonsequential double ionization”, The Journal of Chemical Physics, 144, 024304 [4] Corkum P B (1993), “Plasma perspective on strong field multiphoton ionization”, Physical Review Letters 71, 1994-1997 [5] Eremina E., Liu X., Rottke H., Sandner W., Dreischuh A., Lindner F., Grasbon F., Paulus G G., Walther H., Moshammer R., Feuerstein B And Ullrich J (2003), “Laser induced nonsequential double ionization investigated at and below the threshold for electron impact ionization”, Journal of Physics B 36, 3869-3280 [6] Gontier Y., Poirier M., Trahin M (1980), “Multiphoton absorptions above the ionization threshold”, Jourmal of Physics B 13, 1391 [7] Huynh Son V., Truong Thu D H., Tran Yen H H., Vo Lam T., and Pham Vinh N T (2016), “Dependence of two-electron correlated dynamics on the relative phase of two-color orthogonal laser pulse”, Journal of Science of Ho Chi Minh University of Education, 3(81), 34 46 [8] Le V H., Le A T., Rui-Hua Xie, Lin C D (2007), “Theoretical analysis of dynamic chemical imaging with lasers using high-order harmonic generation”, Physical Review A 76, 013414-13 [9] Li Y., Wang X., Yu B., Tang Q., Wang G., Wan J (2016), “Nonsequential double ionization with mid-infrared laser fields”, Scientific Reports 6, 37413; doi: 10.1038/srep37413 [10] Liu Y., Tschuch S., Dürr M., Rudenko A., Moshammer R., Ullrich J., Siegel M., Morgner U (2007), “Towards non-sequential dounble ionization of Ne and Ar using a femtosecond laser oscillator”, Optics Express, 26, 18103 – 18110 [11] Ma X., Zhou Y., Lu P (2016), “Multiple recollision in strong-field nonsequential double ionization”, Physical Review A, 93, 013425 [12] Panfili R., Eberly J H and Haan S L (2001), “Comparing classical and quantum dynamics of strong-field double ionization”, Optics Express, 8, 431 [13] Pham Vinh N T (2015), “Investigating the ionization process of noble gas atoms by a static electric field using Seigert state method”, Journal of Science of Ho Chi Minh University of Education, 2(67), 39 [14] Rudenko A., De Jesus V L B., Ergler Th., Zrost K., Feuerstein B., Schröter C D., Moshammer R., and Ullrich J (2007), “Correlated two-electron momentum spectra for strong-field nonsequential double ionization of He at 800 nm”, Physical Review Letter, 99, 263003 [15] Truong Thu D H., Huynh Son V., Pham Vinh N T (2015), “V-like structure in the correlated electron momentum distribution for nonsequential double ionization of Helium” , Journal of Science of Ho Chi Minh University of Education, 5(70), 26 [16] Truong Thu D H., Pham Vinh N T (2015), “Trajectory analysis for explanation of the V-like structure in the correlated electron momentum distribution for nonsequential 47 double ionization of Helium”, Journal of Science of Ho Chi Minh University of Education, 9(75), [17] van Linden van den Heuvell, H B & Muller, H G Of referencing in Multiphoton Processes (ed Smith, S J & Knight, P L.) 25-34 (Cambridge University Press, 1988) [18] William H P, Teukolsky A., Vetterling W T., and Flannery B P (1992), “Numerical Recipes in FORTRAN”, Cambrigde University Press, Cambridge [19] Ye D F., Liu X., and Liu J (2008), “Classical trajectory diagnosis of a fingerlike pattern in the correlated electron momentum distribution in strong field double ionization of Helium”, Physical Review Letter, 101, 233003 [20] Zhou Y., Liao Q and Lu P (2010), “Asymmetric electron energy sharing in strongfield double ionization of helium”, Physical Review A, 82, 053402 Website [21] http://faculty.chem.queensu.ca/people/faculty/stolow/Research/StrongFields.html [22] https://en.wikipedia.org/wiki/File:Sequential_double_ionization.pdf [23]jhttps://commons.wikimedia.org/wiki/File:Simultaneous_photodetachment_of_two_electrons.pdf [24] https://en.wikipedia.org/wiki/File:NSDI_in_high-Up_regime.pdf [25] https://en.wikipedia.org/wiki/File:NSDI_in_low-Up_regime.pdf [26] https://en.wikipedia.org/wiki/File:NSDI_through_the_ionic_ground_state.pdf [27] https://physics.anu.edu.au/ampl/projects/project.php?ProjectID=143 [28] https://www.google.com.vn/search?q=high+hormic+generation&espv=2&source=lnms &tbm=isch&sa=X&ved=0ahUKEwi9gojo7f_SAhXMa7wKHaKmCOAQ_AUIBigB& biw=1600&bih=770#imgrc=QguZsCOpsgBLEM: