Bộ chia quang dựa trên ghép định hướng

Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 MỤC LỤC LỜI NÓI ĐẦU PHÂN CÔNG CÔNG VIỆC DANH MỤC HÌNH ẢNH NỘI DUNG I GIỚI THIỆU CHUNG VỀ BỘ CHIA QUANG BỘ CHIA QUANG TỬ DỰA TRÊN GHÉP NỐI ĐỊNH HƯỚNG II Tinh thể quang tử Phương pháp vector sóng phẳng mở rộng (PWE – Plane Wave Expansion) Phương pháp FDTD ( Finite Difference Time Domain) 10 Phương án đề xuất 11 Thiết kế thử nghiệm 11 Kết 15 KẾT LUẬN 17 TÀI LIỆU THAM KHẢO 18 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 LỜI NÓI ĐẦU Thị trường viễn thông toàn cầu phát triển theo đường cong lạ thường dẫn dắt khai thác mạng internet cách vô lớn, thâm nhập ngày nhiều vào sống hàng ngày Sự đòi hỏi mạng băng thông rộng ngày tăng năm tới Nhờ có nghiên cứu không ngừng nghỉ phát quan trọng mang lại cho phương tiện truyền dẫn tốt Và phát quan trọng “tinh thể quang tử”- loại vật liệu cho phép ảnh hưởng đến lan truyền hạt photon nó, tương tự cách mà tinh thể bán dẫn tác động lên chuyển động electron Các tiếp cần việc điều khiển photon phát triển thập niên tới, để chế tạo linh kiện quang học cần thiết cho mạng Các tinh thể photonic đóng vai trò quan trọng phát triển Tinh thể quang tử thu hút nhiều quan tâm cho thấy nhiều đặc điểm hấp dẫn Trong số đó, khả tương tác với ánh sáng theo tỉ lệ bước óng định hứa hẹn mang đến cấu trúc nano cho mạch quang tích hợp Nhiều thiết bị chức sử dụng tinh thể quang tử đề xuất kì vọng đóng vai trò quan trọng mạch quang tương lai Các thiết bị tinh thể quang tử có nhiều ưu điểm dễ dàng thay cấu tạo tích hợp nhanh chóng vào thiết bị thông thường Trước ứng dụng to lớn vậy, thiết kế chia quang dựa việc ghép định hướng ống dẫn sóng đời Dưới hướng dẫn cô TS Hoàng Phương Chi, nhóm chúng em định chọn đề tài: “Bộ chia quang dựa ghép định hướng” thông qua báo “Photonic crystal power-splitter based on directional coupling” - Insu Park, Hyun-Shik Lee, Hyun-Jun Kim, Kyung-Mi Moon, Seung-Gol Lee, Beom-Hoan O, Se-Geun Park, and El-Hang Lee Chúng em xin gửi lời cảm ơn chân thành tới cô T.S Hoàng Phương Chi ân cần bảo chúng em suốt thời gian học tìm hiểu tập lớn môn Thông Tin Quang Do kiến thức hạn hẹp nên báo cáo không tránh khỏi sai sót Chúng em mong nhận góp ý cô để đề tài hoàn thiện Chúng em xin chân thành cảm ơn cô! Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 PHÂN CÔNG CÔNG VIỆC Thành viên nhóm MSSV Công việc Lều Thị Thùy 20122530 Dịch tài liệu, làm slide Nguyễn Thị Thêu 20122494 Dịch tài liệu, làm slide Đỗ Thị Trang 20124986 Dịch tài liệu, viết báo cáo Đỗ Ngọc Anh 20121187 Dịch tài liệu, viết báo cáo Đinh Văn Nam 20122098 Dịch tài liệu, chỉnh sửa slide, báo cáo Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 DANH MỤC HÌNH ẢNH Hình Bộ chia quang 1x8 Hình 2.1 Các loại tinh thể quang tử Hình 2.2 Phương pháp vector sóng phẳng mở rộng 10 Hình 2.3 Hình dạng chia quang thiết lập cho việc tính toán sai phân hữu hạn miền thời gian 12 Hình 2.4 Biểu đồ tán sắc tế bào siêu nhỏ vùng ghép nối 13 Hình 2.5 PWE tính toán mô hình từ trường cho mode cần quan tâm 14 Hình 2.6 Công suất đầu chuẩn hóa sau tính toán FDTD 16 Hình 2.7 Độ lớn trường Hy tính FDTD tần số a/λ=0.258 16 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 NỘI DUNG I GIỚI THIỆU CHUNG VỀ BỘ CHIA QUANG Bộ chia quang thiết bị quan trọng nằm Mạng quang thụ động PON PON hình thức truy nhập mạng cáp quang, kiểu kết nối điểm – đa điểm (P2M) sợi quang làm sở tạo kiến trúc mạng Mỗi khách hàng kết nối tới mạng quang thông qua chia quang thụ động không cần nguồn cấp, thiết bị điện chủ động mạng phân chia băng thông chia sẻ từ nhánh ( feeder) đến người dùng (drop), cho phép sợi quang đơn phục vụ nhiều nhánh sở, thường từ 16-128 PON bao gồm thiết bị đầu cuối dây quang (OLT - Optical Line Terminal) văn phòng trung tâm nhà cung cấp dịch vụ thiết bị mạng quang học (ONUs Optical Network Units) nơi gần người dùng cuối Công nghệ PON làm giảm yêu cầu số lượng dây dẫn thiết bị văn phòng trung tâm so với kiến trúc điểm - điểm Mạng cáp quang PON mang lại nhiều lợi ích cho người sử dụng Nhanh chóngtốc độ ổn định gọn nhẹ thi công lắp đặt (Nguồn: thietbiquang.net) Hình Bộ chia quang 1x8 Việc sử dụng chia quang việc cần thiết.Với giá thành rẻ so với cáp đồng ,có thể lắp đặt đâu, vị trí,không phụ thuộc vào điều kiện môi trường,không cần phải cung cấp lượng cho thiết bị phòng máy trung tâm phía người dùng Ngoài ra, ưu điểm giúp nhà khai thác giảm chi phí bảo dưỡng, vận hành Kiến trúc PON cho phép giảm chi phí cáp sợi quang giảm chi phí cho thiết bị CO cho phép nhiều người dùng (thường 32) chia sẻ chung sợi quang Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 Các loại chia thường sử dụng mạng PON : - Bộ chia quang 1:2 Bộ chia quang 1:4 Bộ chia quang 1:8 Bộ chia quang 1:16 Bộ chia quang 1:32 Bộ chia quang 1:64 Ứng dụng dùng trong: - Phương tiện truyền thông quang - Hệ thống truyền hình quang - Hệ thống CATV - Bộ cảm biến quang - Bộ khuyếch đại quang - Bộ điều phối quang - Test cáp quang Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 II BỘ CHIA QUANG TỬ DỰA TRÊN GHÉP NỐI ĐỊNH HƯỚNG Tinh thể quang tử Tinh thể quang tử cấu trúc nano quang học có ảnh hưởng đến lan truyền hạt photon tương tự cách mà tinh thể bán dẫn tác động lên chuyển động electron Các tinh thể quang tử xuất cách tự nhiên vỏ Trái Đất nhiều dạng nghiên cứu từ đầu kỷ 20 Tinh thể quang tử tạo thành từ cấu trúc nano điện môi kim loại – điện môi thiết kế để tác động lên lan truyền sóng điện từ tương tự cách hố lượng tuần hoàn tinh thể bán dẫn tác động lên chuyển động electron Tức tạo cấu trúc lượng trạng thái photon tinh thể Ở đây, vùng trống cấu trúc lượng photon kiểu lan truyền mà sóng điện từ không phép, hay dải bước sóng không lan truyền Điều dẫn đến tượng ngăn cản phát xạ tự phát, gương định hướng có độ phản xạ cao hay ống dẫn sóng có độ hao tổn thấp Bản chất tượng quan sát nhiễu xạ sóng điện từ, chu kỳ không gian cấu trúc tinh thể phải có kích cỡ với bước sóng sóng điện từ (tức vào cỡ vài trăm nm cho tinh thể quang tử làm việc với ánh sáng) Đấy khó khăn kỹ thuật cho việc chế tạo tinh thể quang tử nhân tạo Các tinh thể quang tử ứng dụng để điều khiển lan truyền ánh sáng (Nguồn: www.intechopen.com) Hình 2.1 Các loại tinh thể quang tử Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 Các tinh thể quang tử chiều dùng rộng rãi quang học màng mỏng; tạo lớp phủ lên bề mặt thấu kính hay gương để tạo độ phản chiếu thấp hay cao tùy ý; hay sơn đổi màu in ấn bảo mật Các tinh thể quang tử hai chiều ba chiều dùng nghiên cứu khoa học Ứng dụng thương mại tinh thể quang tử hai chiều sợi tinh thể quang tử, thay cho sợi quang học truyền thống thiết bị quang học phi tuyến dùng với bước sóng đặc biệt (ở vật liệu truyền thống trng suốt không khí hay chất khí) Phương pháp vector sóng phẳng mở rộng (PWE – Plane Wave Expansion) Phương pháp vector sóng phẳng mở rộng (PWE) cho ta cách tiếp cận hiệu gần với mô hình sợi tinh thể quang tử (PCF – photonic crystal fiber) Phương pháp cho phép giải phương trình vector sóng đầy đủ cho từ trường Trong mô hình trường hàm tuần hoàn vị trí phụ thuộc vào số điện môi sử dụng khai triển Fourier hàm tuần hoàn xác định vector mạng tương hỗ Từ phương trình vector sóng đầy đủ trường Hk : ∇× [ ε(r) ∇×Hk ] =- ω2 c2 H𝑘 (2.1) Trong k vector sóng ε(r) số điện môi cấu trúc Một mô hình cấu trúc sợi tinh thể quang tử mô tả mạng tuần hoàn, chứa cấu trúc tinh thể lỗ hổng Do tính tuần hoàn nên biểu diễn Hk tổng sóng phẳng theo lý thuyết Bloch: Hk = ∑G hk-G exp(-i(k-G).r) (2.2) Trong G vector mạng không gian đối xứng Hằng số điện môi ε(r) khai triển Fourier: ε(r) = ∑G VG exp(iG.r) (2.3) Trong đó: VG = Au ∫ ε(r) exp(-iG.r)dr Với Au diện tích ô đơn vị (2.4) Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 (Nguồn:www.123tailieu.com) Hình 2.2 Phương pháp vector sóng phẳng mở rộng Phương pháp FDTD ( Finite Difference Time Domain) Phương pháp FDTD phương pháp sai phân hữu hạn miền thời gian, đưa Kane Yee người Nhật năm 1966 Phương pháp FDTD đòi hỏi tốc độ xử lý máy tính cao cần nhiều dung lượng nhớ Phương pháp FDTD giải hệ phương trình Maxwell trực tiếp miền thời gian Hệ phương trình dạng vi phân Maxwell: ∇.B = (2.5) ∇.D = ρ (2.6) ∇×E+ ∂B ∂t ∇×H − =0 𝜕𝐷 𝜕t (2.7) =J (2.8) Xét hệ phương trình dạng vi phân Maxwell ta thấy đạo hàm theo thời gian ⃗ phụ thuộc vào rota trường H ⃗⃗ (rot(H ⃗⃗ )), có nghĩa thay đổi trường trường E ⃗ (đạo hàm theo thời gian) phụ thuộc vào thay đổi trường H ⃗⃗ qua không gian Trong E ⃗ phụ thuộc vào giá trị cũ điện phương pháp FDTD, giá trị điện trường E ⃗ sai khác giá trị từ trường H ⃗⃗ xung quanh điểm tính điện trường E ⃗ trường E không gian 10 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 ⃗⃗ tính tương tự Giá trị từ trường H ⃗⃗ phụ thuộc vào giá Từ trường H ⃗ xung quanh điểm tính từ trị cũ phụ thuộc vào sai khác điện trường E ⃗ trường ⃗H Phương án đề xuất Trong thiết bị chức sử dụng tinh thể quang tử chiều, chia quang thành phần thiếu Tuy nhiên, chức chia công suất tinh thể quang tử bổ sung Như ta biết, cấu trúc ghép nối Y tiêu chuẩn có hệ số truyền không điều chỉnh kết cấu điều kiện phản xạ không Thêm nữa, hiệu suất ghép nối Y cải thiện cách điều hướng ống nối Y, mà hợp vào ghép nối Y điều hướng uốn cong cổng ra, có khó khăn định mà bắt nguồn từ mode không khớp ghép nối Y tổn hao uốn cong cổng Thực tế cho thấy khả truyền tốt đầu ghép nối Y vùng sóng cực ngắn, thiết kế nhóm nhà nghiên cứu sử dụng việc sai hỏng đường ghép cộng hưởng ống dẫn sóng tương đối khó khăn để chế tạo theo tỉ lệ bước sóng quang Để thiết kế thực tế mạch quang tích hợp phá vỡ vấn đề phức tạp liên quan đến ống nối Y, cần phải sử dụng đặc điểm ghép nối ống dẫn sóng quang tử sai hỏng đường Chính vậy, thiết kế chia quang đề xuất, mà dựa việc ghép nối mode dẫn đường hỗ trợ ống dẫn sóng quang tử sai hỏng đường Để tăng hiệu chia nguồn quang phương pháp này, quan trọng phải giữ cấu trúc thiết bị đối xứng với đầu vào ống dẫn sóng, từ dẫn đến cấu trúc ba ống dẫn sóng với ống dẫn sóng trung tâm dùng cổng đầu vào Trong phương pháp này, chia quang 1X2 thiết kế cho kết hệ số truyền tăng lên đến 47,6% ống dẫn sóng đầu dải quang phổ thiết kế Thiết kế thử nghiệm Bộ chia quang thiết kế theo phương án đề xuất hiển thị hình 2.3 Để đơn giản, hệ thống xem xét chiều gồm dãy lỗ hổng có cấu trúc tam giác Các lỗ hổng có bán kính r=0,3a nhúng phiến GaAs (n=3), a n số mạng hệ số khúc xạ Trong cấu trúc này, khoảng bảo vệ cho dải tần số 0,2303-0,2666(a/λ) phân cực H (từ trường song song với lỗ hổng), λ bước sóng không gian tự Các ống dẫn sóng quang tử chế tạo theo hướng Г-K cách bỏ hàng lỗ hổng 11 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 (Nguồn: www.osapublishing.org) Hình 2.3 Hình dạng chia quang thiết lập cho việc tính toán sai phân hữu hạn miền thời gian.[3] Thiết lập chia thành hai vùng: vùng hộp đen cho biết tế bào siêu nhỏ phục vụ cho việc tính toán PWE Các lỗ trống biểu thị cho lỗ hổng nhúng GaAs (n=3) Thiết bị thiết kế chế chia nguồn tương tự ghép định hướng ba ống dẫn sóng, chia thành hai vùng dựa theo chức năng; vùng ghép nối vùng đầu hình 2.3 Trong vùng ghép nối, trường đầu vào lan truyền qua ống dẫn sóng ghép nối với hai ống dẫn sóng tương tự hai bên, sau đó, vùng đầu ra, nguồn quang ghép chuyển đến đầu ống dẫn sóng A B mà không ghép với ống dẫn sóng khác dải tần thiết kế (vùng lân cận a/λ=0,258) Có yêu cầu cho chia quang để hoạt động dải quang phổ rộng: i) vùng ghép nối, khớp nối bước sóng không nhạy hỗ trợ mà không làm thay đổi chiều dài khớp nối ii) vùng đầu ra, khớp nối hai ống dẫn sóng đầu chặn để bảo toàn công suất đầu Chúng ta bắt đầu phân tích vùng hình cách kiểm tra đặc điểm tán sắc vùng Các biểu đồ tán sắc cho vùng tính toán phương pháp vector sóng phẳng mở rộng (PWE) hiển thị hình 2.4(a) 2.4(b) PWE tính toán tế bào siêu nhỏ cho hai vùng đánh dấu khu vực đóng hộp đen phóng to hình 2.4(a) 2.4(b) Như thấy hình 2.4(a), lỗ hổng ống dẫn sóng quang tử có bán kính nhỏ 0,2a để làm tăng độ khớp nối vùng ghép nối Trong hình 2.4(b), hai mode dẫn đường dán nhãn ‘even’ ‘odd’: chúng chia thành chẵn lẻ đối xứng với trục z hai ống dẫn sóng vùng đầu 12 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 (Nguồn: www.osapublishing.org) Hình 2.4 Biểu đồ tán sắc tế bào siêu nhỏ vùng ghép nối.[3] (a) Biểu đồ tán sắc tính toán tế bào siêu nhỏ cho vùng ghép nối (b) Biểu đồ tán sắc việc tính toán tế bào siêu nhỏ cho vùng đầu Các khu vực màu xám (a) (b) dải tần thiết kế Các đường đỏ (a) biểu thị dải tần với chiều dài ghép nối quang phổ liên tục mode kích thích Các khu vực đóng hộp (b) rõ vùng không giao mode bậc khác Hai mode ‘chẵn’ ‘lẻ’ hình (b) có tính đối xứng tương ứng Các đường cong tán sắc hình 2.4 giải thích rõ ràng đặc điểm ghép nối hai mode dẫn đường, phù hợp với yêu cầu Từ hình 2.4(a) vùng ghép nối, chiều dài ghép nối quang phổ liên tục tính toán dải tần định (vùng màu xám), mode song song giảm theo tần số (được đánh dấu màu đỏ) Tuy nhiên, vùng đầu hình 2.4(b) việc ghép nối hai mode kích thích mà dán nhãn ‘even’ ‘odd’, không xảy khác biệt hệ số lan truyền gần không dải tần đánh dấu màu xám 13 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 (Nguồn: www.osapublishing.org) Hình 2.5 PWE tính toán mô hình từ trường cho mode cần quan tâm [3] (a) Dạng trường Hy mode (b) Dạng trường Hy mode (c) Dạng trường Hy mode PWE tính toán điểm mà đánh dấu đường tán sắc hình 2.4(a) Để chứng minh việc phân tích biểu đồ tán sắc trình bày trên, mô hình trường mode kích thích đồng hóa Trong hình 2.5(a)-(c) thành phần y từ trường mode vùng ghép nối Các mô hình trường tính toán tần số chuẩn hóa a/λ=0,258 PWE điểm mà việc tính toán thực đánh dấu biểu đồ tán sắc hình 2.4(a) cho vùng ghép nối Hình 2.5(a), (b), (c) dãn nhãn ‘0th ’, ‘1st ’ ‘2nd ’ tương ứng; giống chúng với mô hình trường ống dẫn sóng thẳng đa mode Có vài mode tần số chuẩn hóa a/λ=0,258 Những mode kích thích mode 0th 2nd , mode khác có tính đối xứng lẻ so với trục lan truyền Do đó, phương pháp chia nguồn cho chồng lấn mode 0th 2nd , hai mode xét đến việc tính toán chiều dài khớp nối L, khoảng cách tối thiểu mà trường đầu vào chia thành phần đầu Để tính toán chiều dài khớp nối, lý thuyết mode bình thường sử dụng Tổng trường, Ψ(x,z), vùng ghép nối biểu thị chồng lấn mode kích thích: 14 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 Ψ(x,z) = c0 ψ0 (x,z) e-jβ0z + c2ψ2(x,z) e-jβ2z (2.9) cm hệ số kích thích trường, ψm (x,z) e-jβ0m hàm sóng Bloch với số lan truyền βm m bậc mode Sau lan truyền, chiều dài khớp nối z=L, Ψ(x,L) phải thỏa mãn điều kiện sau để tạo hình ảnh gồm phần: Ψ(x,L)=c0 ψ0 (x,L)e−jβ0L + c2 ψ2 (x,L)e-jβ2L (2.10) = [c0 ψ0 (x,L) − c2 ψ2 (x,L)]e-jβ0 L Từ phương trình 2, suy chiều dài khớp nối là: L= π |β2 −β0 | (2.11) Hệ số lan truyền β0 β2 tần số a/λ=0,258, đọc từ biểu đồ tán sắc hình 3.3 chiều dài khớp nối L=19,762846a, tính cách thay β0=0,2682 β2=0,2953(2π/a) vào phương trình (2.11) Chiều dài khớp nối làm tròn 20a, tinh thể quang tử có cấu trúc rời rạc kích cỡ Bây có chiều dài khớp nối L, chứng minh việc tính toán sai phân hữu hạn miền thời gian (FDTD) Thiết lập cho việc tính toán FDTD hiển thị hình 2.4, chiều dài vùng ghép nối 20a, tính Vì cấu trúc hữu hạn xem xét đây, toàn miền tính toán bao quanh lớp thích ứng để hấp thụ sóng Xung Gauss điều chế khởi chạy lối vào vectơ Poynting thông qua dò đường tích hợp để tính toán nguồn đầu A B Để tránh phản xạ lại lối vào, độ rộng trường đầu vào không gian điều chỉnh cho FWHM (full width at half maximum-bề rộng nửa cực đại) xung đầu vào 0,6x√3a Kích thước lưới miền tính toán FDTD a/32 Kết Hình 2.6 cho thấy công suất đầu tính toán chuẩn hóa thành toàn công suất đầu vào Quang phổ phẳng có hệ số truyền 46-47,6% đầu đạt lân cận tần số a/λ=0.258 (vùng màu xám hình 2.6) Một đoạn dốc đột ngột 0,259 0,260 tần số chuẩn hóa (a/λ) kết từ việc không giao mode có bậc khác (các khu vực đóng hộp hình 2.4(b)) Đối với tần số chuẩn hóa a/λ=0.258, biên độ từ trường tính FDTD hình 2.5 FDTD mô lan truyền từ trường tốt phù hợp với chiều dài khớp nối tính toán từ phương trình (2.11) 15 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 (Nguồn: www.osapublishing.org) Hình 2.6 Công suất đầu chuẩn hóa sau tính toán FDTD [3] Khu vực màu xám dải quang phổ phẳng ghép nối (Nguồn: www.osapublishing.org) Hình 2.7 Độ lớn trường Hy tính FDTD tần số a/λ=0.258 [3] Các vùng ghép nối đầu ngăn cách đường màu đen thẳng đứng Tóm lại, đề xuất thiết kế chia quang tinh thể quang tử chiều với cấu trúc lục giác sử dụng khớp nối mode dẫn đường hỗ trợ ống dẫn sóng quang tử Hệ số truyền đạt lên đến 47,6% ống dẫn sóng đầu dải tần thiết kế Trong tương lai, tối ưu hóa với cấu trúc chiều 16 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 KẾT LUẬN Đứng trước lợi ích to lớn tinh thể quang tử mang lại, chia quang nghiên cứu thể số đặc điểm hấp dẫn Trong đó, hệ số truyền đạt lên đến 95,2% Đây thực số đáng ngưỡng mộ đem so sánh với chia quang khác Bộ chia quang tương lai tích hợp với mạch quang với mong muốn tạo mạch quang nano Qua tìm hiểu, nhóm chúng em biết thêm số đặc điểm lan truyền ống dẫn sóng phương pháp tính toán phương pháp vector sóng phẳng mở rộng (PWE) phương pháp sai phân hữu hạn miền thời gian (FDTD) 17 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 TÀI LIỆU THAM KHẢO [1] www.google.com [2] www.thietbiquang.net [3] Insu Park, Hyun-Shik Lee, Hyun-Jun Kim, Kyung-Mi Moon, Seung-Gol Lee, BeomHoan O, Se-Geun Park, and El-Hang Lee, “Photonic crystal power-splitter based on directional coupling”, 26 July 2004 / Vol 12, No 15 / OPTICS EXPRESS 3599 [4] Thomas F Krauss, “Planar photonic crystal waveguide devices for integrated optics,” phys stat sol (a) 197,688-702 (2003) [5] Sharee J McNab, Nikolaj Moll, and Yurii A Vlasov, “Ultra-low loss photonic integrated circuit with membrane-type photonic crystal waveguides,” Opt Express 11, 2927-2939 (2003) http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=OPEX-11-22-2927 [6] Mehmet Bayindir, B Temelkuran, and E Ozbay, “Photonic-crystal-based beam splitters,” Appl Phys Lett 77, 3902-3904 (2000) [7] S Boscolo, M Midrio, and T F Krauss, “Y junctions in photonic crystal channel waveguides: high transmission and impedance matching,” Opt Lett 27, 1001-1003 (2002) [8] Fan SH, Johnson SG, Joannopoulos JD, Manolatou C, Haus HA, “Waveguide branches in photonic crystals,” JOSA B, 18 162-165 (2001) [9] David M Pustai, Ahmed S Sharkawy, Shouyuan Shi, Ge Jin, Janusz A Murakowski, Dennis W Prather, “Characterization and Analysis of Photonic Crystal Coupled Waveguides,” JM3, 2, 292-299, (2003) [10] F S - Chien, Y - Hsu, W - Hsieh, and S - Cheng, "Dual wavelength demultiplexing by coupling and decoupling of photonic crystal waveguides," Opt Express 12, 1119-1125 (2004) http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=OPEX-12-6-1119 [11] Koshiba M, “Wavelength division multiplexing and demultiplexing with photonic crystal waveguide couplers,” J Lightwave Technol 19, 1970-1975 (2001) 18 Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 [12] A S Sharkawy, S Shi, D W Prather, and R A Soref, "Electro-optical switching using coupled photonic crystal waveguides," Opt Express 10, 1048-1059 (2002) http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=OPEX-10-20-1048 [13] M Bayindir and E Ozbay, "Band-dropping via coupled photonic crystal waveguides," Opt Express 10,1279-1284 (2002), http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=OPEX-10-22-1279 [14] S G Johnson and J D Joannopoulos, "Block-iterative frequency-domain methods for Maxwell's equations in a planewave basis," Opt Express 8, 173-190 (2001), http://www.opticsexpress.org/abstract.cfm?URI=OPEX-8-3-173 [15] Morten Thorhauge, Lars H Frandsen, and Peter I Borel, “Efficient photonic crystal directional couplers,” Opt Lett 28, 1525-1527 (2003) [16] Boscolo, S., Midrio, M., Someda, and C.G., “Coupling and decoupling of electromagnetic waves in parallel 2D photonic crystal waveguides,” IEEE J Quantum Electron 38, 47-53 (2002) [17] A Yariv, P Yeh, Optical Waves in Crystals, (Wiley, NewYork, 1984) [18] A Taflove, S.C Hagness, Computational Electrodynamics: The Finite-Difference Time-Domain Method, second ed., (Artech House, Boston, 2000) 19 ... quang 1:2 Bộ chia quang 1:4 Bộ chia quang 1:8 Bộ chia quang 1:16 Bộ chia quang 1:32 Bộ chia quang 1:64 Ứng dụng dùng trong: - Phương tiện truyền thông quang - Hệ thống truyền hình quang - Hệ... CATV - Bộ cảm biến quang - Bộ khuyếch đại quang - Bộ điều phối quang - Test cáp quang Báo cáo BTL Thông Tin Quang – Nhóm 2016 II BỘ CHIA QUANG TỬ DỰA TRÊN GHÉP NỐI ĐỊNH HƯỚNG Tinh thể quang tử... to lớn vậy, thiết kế chia quang dựa việc ghép định hướng ống dẫn sóng đời Dưới hướng dẫn cô TS Hoàng Phương Chi, nhóm chúng em định chọn đề tài: Bộ chia quang dựa ghép định hướng thông qua báo