thu nhận và xử lý phổ anpha đối với mẫu môi trường

VIỆN NĂNG LƯỢNG NGUYÊN TỬ VIỆT NAM VIỆN NGHIÊN CỨU HẠT NHÂN THU NHẬN VÀ XỬ LÝ PHỔ ANPHA ĐỐI VỚI MẪU MÔI TRƯỜNG ThS. Phan Sơn Hải Viện Nghiên cứu Hạt nhân Đà lạt, 10-2013 2 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn MỞ ĐẦU Các đồng vị phân rã  có mặt trong môi trường thường là các hạt nhân nặng thuộc các dãy Urani, Thori, Actini hoặc một số đồng vị nhân tạo sống dài có mặt trong bụi phóng xạ như 239 Pu, 240 Pu, 241 Am, hoặc một số hạt nhân trong nhóm đất hiếm. Phần lớn các hạt  có năng lượng trong khoảng từ 3.95 MeV ( 232 Th) đến 8.8 MeV ( 212 Po). Một số hạt nhân đất hiếm phát anpha với năng lượng trong khoảng 2 - 4 MeV như 146 Sm, (E  = 2.46 MeV), 147 Sm, (E  = 2.23 MeV), 148 Sm, (E  = 1.96 MeV), 148 Gd (E  = 3.18 MeV), 150 Gd (E  = 2.73 MeV), 152 Gd (E  = 2.14 MeV), 154 Dy (E  = 2.87 MeV). Phổ  không có phân bố đối xứng dạng Gauss như các vạch gamma mà thường có sườn trước hoặc sườn sau kéo dài (thường được gọi là đuôi năng lượng thấp - low energy tailing, hoặc đuôi năng lượng cao - upper-energy tailing). Phần phổ kéo dài ở sườn trước hoặc sườn sau phải được tính đến trong quá trình xử lý phổ vì chúng là các hạt  do nguồn phát ra được ghi nhận bởi detectơ. Các phần kéo dài của đỉnh  có thể ảnh hưởng đến các đỉnh nằm trước hoặc sau nó, nên cần tính đến hiệu ứng này khi xử lý phổ. Một điều quan trọng khác là sự chồng chập phổ  của các đồng vị trong dãy urani, thori và actini khá phổ biến. Do đó khá nhiều đồng vị phải được tính toán, hiệu chỉnh dựa trên phổ  của các đồng vị con cháu của chúng. Vì thế, việc xử lý phổ  để xác định hàm lượng các đồng vị phóng xạ thường tính đến quá trình tích lũy và phân rã của các đồng vị trong mẫu đo. I. CÁC DÃY PHÓNG XẠ TỰ NHIÊN 1.1 Các dãy phóng xạ tự nhiên Đa số các đồng vị phóng xạ tự nhiên đều thuộc 3 dãy phóng xạ: Dãy urani bắt đầu bằng đồng vị 238 U và kết thúc bằng đồng vị bền 206 Pb; Dãy actini-urani bắt đầu bằng 235 U và kết thúc bằng đồng vị bền 207 Pb; Dãy thori bắt đầu bằng 232 Th và kết thúc bằng 208 Pb. Các đồng vị thuộc 3 dãy phóng xạ nói trên cùng với chu kỳ bán rã của chúng được đưa ra trên Hình 1.1 và Hình 1.2. Trong dãy urani, có 8 đồng vị phân rã  ( 238 U, 234 U, 230 Th, 226 Ra, 222 Rn, 218 Po, 214 Po và 210 Po) và 6 đồng vị còn lại phân rã . Dãy actini-urani có 8 đồng vị phân rã  ( 235 U, 231 Pa, 223 Fr, 227 Th, 223 Ra, 219 Rn, 215 Po và 211 Po), 3 đồng vị phân rã cả  lẫn  ( 227 Ac, 219 At và 211 Bi) và 4 đồng vị còn lại phân rã . Dãy thori có 6 đồng vị phân rã  ( 232 Th, 228 Th, 224 Ra, 220 Rn, 216 Po và 212 Po), 1 đồng vị phân rã cả  lẫn  ( 212 Bi) và 4 đồng vị còn lại phân rã . 3 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Uranium series (4n + 2 series)               238 U 4.8 x 10 9 y 234 Th 24.1 d 234m Pa 1.18 m 234 U 2. 5x 10 5 y 230 Th 7.5 x 10 4 y 226 Ra 1600 y 222 Rn 3.82 d 218 Po 3.1 m 214 Pb 26.8 m 214 Bi 19.7 m 214 Po 164 s 210 Pb 22.3 y 210 Bi 5.01 d 210 Po 138 d 206 Pb stable Actinium series (4n+3 series) 99.7% 0.3% 98.6% 3%            235 U 27.0x10 8 m 214 Pb 26.8 m 231 Pa 3.28x10 4 y 227 Ac 21.77 y 223 Fr 21.8 m 219 At 54 s 215 Bi 7.4 m 227 Th 18.72 d 223 Ra 11.44 d 219 Rn 3.96 s 215 Po 1.78 ms 211 Pb 36.1 m 211 Bi 2.14 m 207 Tl 4.79 m 211 Po 0.516 s 207 Pb stable        235 U 231 Th 25.5 h 214 26.8 m 235 U 7.0x10 8 y 231 Pa 3.28x10 4 y 1.4% Hình 1.1 Dãy phóng xạ urani (A=4n+2) và dãy actini (A=4n+3) 4 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Thorium series (4n series) 35.94% 64.06%        232 Th 1 228 Ra 5.76 y 228 Ac 6.13 h 228 Th 1.913 y 224 Ra 3.665 d 220 Rn 55.6 s 216 Po 0.145 s 212 Pb 10.64 h 212 Bi 60.6 m 208 Tl 3.05 m 212 Po 0.296 s 208 Pb stable      232 Th 1.4x10 10 y Hình 1.2 Dãy phóng xạ thori (A = 4n) 1.2 Sự tích lũy và phân rã phóng xạ 1.2.1 Sơ lược về quy luật phân rã phóng xạ Chúng ta xem xét trường hợp đồng vị phóng xạ (1) phân rã và tạo thành đồng vị bền (2): )2()1(   (1.1) Đối với một hạt nhân đã cho ở trạng thái năng lượng xác định, xác suất phân rã trong một đơn vị thời gian là không đổi. Điều đó có nghĩa là số phân rã phóng xạ dN trong thời gian dt chỉ phụ thuộc vào số hạt nhân phóng xạ N(t) tại thời điểm t: dN = -Ndt (1.2) Xác suất phân rã  được gọi là hằng số phân rã. Từ phương trình (1.2), suy ra được quy luật thay đổi số hạt nhân phóng xạ theo thời gian t như sau: N(t) = N 0 e -t (1.3) trong đó, N(t) là số hạt nhân của đồng vị (1) tại thời điểm t và N 0 là số hạt nhân tại thời điểm t = 0. 5 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Hoạt độ phóng xạ của đồng vị (1) tại thời điểm t khi đó sẽ là: t eAtNtA     0 )()( (1.4) trong đó, A 0 = N 0 là hoạt độ tại thời điểm t = 0. Nếu trong phương trình (1.3) ta thay thời gian t bằng chu kỳ bán rã T 1/2 thì có thể tìm được mối liên hệ giữa  và T 1/2 như sau:   ln / 2 1 2 T (1.5) Do quá trình phân rã phóng xạ được mô tả bằng một hàm số mũ (1.3), ở thời điểm t bất kỳ, vẫn còn những hạt nhân chưa phân rã (các hạt nhân này có thời gian sống lớn hơn t). Ngược lại, các hạt nhân bị phân rã trước thời điểm t có thời gian sống nhỏ hơn t. Số hạt nhân phân rã tại thời điểm t (có thời gian sống đúng bằng t) là: dN (t) =  N (t) dt =  N 0 e -t dt (1.6) Từ đó, thời gian sống trung bình T của hạt nhân phóng xạ cho trước được tính theo biểu thức sau:    1 )( )( 0 0 0         dtte tdN ttdN tT t (1.7) 1.2.2 Sự tích lũy của các đồng vị con cháu A) Hai phân rã liên tiếp Trước hết, chúng ta xét trường hợp đơn giản: hạt nhân phóng xạ (1) phân rã tạo thành hạt nhân phóng xạ con (2). )3()2()1( 21   (bền) (1.8) Sự phân rã của hạt nhân (1) và sự tích lũy cũng như phân rã của hạt nhân (2) được mô tả bởi hệ hai phương trình sau: dN t dt N t 1 1 1 ( ) ( )   )()( )( 2211 2 tNtN dt tdN   (1.9) trong đó,  1 và  2 là hằng số phân rã của các hạt nhân (1) và (2). 6 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Phương trình thứ nhất mô tả tốc độ phân rã phóng xạ của đồng vị mẹ. Phương trình thứ hai mô tả tốc độ thay đổi số lượng hạt nhân đồng vị con (gồm có quá trình tạo thành do đồng vị mẹ phân rã và quá trình phân rã của chính đồng vị con). Giải hệ phương trình (1.9) dẫn đến kết quả sau: t eNtN 1 0 11 )(    )()( 212 12 0 11 0 22 ttt ee N eNtN        (1.10) trong đó 0 1 N và 0 2 N là giá trị N 1 (t) và N 2 (t) tại t = 0. Nếu tại thời điểm t = 0, 0 2 N = 0 thì phương trình (1.10) sẽ trở nên đơn giản hơn: )()( 21 12 0 11 2 tt ee N tN        (1.11) (i) Sự cân bằng tạm thời Xét trường hỵp  1 <  2 : Tại t = 0 thì N 1 = 0 1 N và khi đó 0 11 0 1 NA   . Tại thời điểm t chúng ta có t eNtN 1 0 11 )(    và t eAtA 1 0 11 )(    . Khi t đủ lớn thì t e 2   trở nên nhỏ và có thể bỏ qua so với t e 1   . Khi đó (1.11) trở thành: t eNtN 1 0 1 12 1 2 )(       và t eNtA 1 0 1 12 21 2 )(       (1.12) Trong trường hợp này, ta có tỷ số sau: const N N    12 1 1 2   (1.13) (ii) Sự cân bằng vĩnh cửu Nếu thoả mãn điều kiện (T 1/2 ) 1 >> (T 1/2 ) 2 (tức là  2 >>  1 ) và chỉ xét trong thời gian t << (T 1/2 ) 1 thì constNtN  0 11 )( )1()( 2 0 1 2 1 2 t eNtN      (1.14) Khi t >>( T 1/2 ) 2 thì ( )1 2   e t  sẽ tiến dần đến 1 và khi đó: 0 1 2 1 2 )( NtN    hay )()( 2211 tNtN   (1.15) B) Nhiều phân rã liên tiếp Trong trường hợp có nhiều phân rã liên tiếp như sơ đồ 7 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn  n n   ) ()3()2()1( 3 21 (1.16) tốc độ thay đổi số hạt nhân các đồng vị phóng xạ được biểu diễn bằng hệ phương trình vi phân sau: dN t dt N t 1 1 1 ( ) ( )   )()( )( 2211 2 tNtN dt tdN   (1.17) )()( )( 3322 3 tNtN dt tdN   , v.v Giả sử rằng tại t = 0 thì 0 00 3 0 2  n NNN , hệ phương trình (1.17) có nghiệm là:      n i t inn i eCNtN 1 0 11321 )(   (1.18) trong đó:  n j ij i jiC 1 )( 1      (1.19) II. PHÂN RÃ ANPHA VÀ TƯƠNG TÁC CỦA HẠT  VỚI VẬT CHẤT 2.1 Phân rã anpha Phân rã  là quá trình phát xạ một hạt nhân nhẹ He 4 2 (hạt ) một cách liên tục bởi hạt nhân (A, Z). Hạt  phát ra sẽ dẫn đến sự tạo thành hạt nhân mới có số khối (A-4) và điện tích (Z-2): HeXX A Z A Z 4 2 4 2    (2.1) Phân rã  chỉ xẩy ra với các hạt nhân nặng có Z > 83; có nghĩa là có không ít hơn 2 protôn nằm ngoài lớp vỏ đóng kín ứng với số magic Z = 82. Ngoài ra, còn có một nhóm nhỏ các hạt nhân phóng xạ  trong nhóm đất hiếm với A từ 140 đến 160. Nhẹ nhất trong số các hạt nhân này, và nói chung là trong tất cả các hạt nhân phóng xạ , là đồng vị Ce 142 58 với 84 nơtrôn. Thời gian bán rã của các hạt nhân phóng xạ  thay đổi trong một dải rộng, từ 1,4.10 17 năm ( Pb 204 82 ) đến 10 -6 s ( Rn 215 86 ). Ngược lại, năng lượng các hạt  bị giới hạn trong một dải hẹp, từ 4 – 9 MeV đối với các hạt nhân nặng và từ 2 – 4.5 MeV đối với các hạt nhân nhóm đất hiếm. Quan hệ giữa chu kỳ bán rã với năng lượng của hạt  được biểu diễn: 8 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn EDCLogT / 2/1  (2.2) trong đó C và D là các hằng số độc lập với số khối A và phụ thuộc yếu vào số Z. Ví dụ, nếu chúng ta dùng logarit thập phân và đơn vị năng lượng là MeV thì: C = - 50.15, D = 128.8 đối với Z = 84, C = - 51.94, D = 139.4 đối với Z = 90. Điều kiện cần thiết để có phân rã  là khối lượng của hạt nhân mẹ lớn hơn tổng khối lượng của các hạt nhân con: M P > M D + M  (2.3) Tổng năng lượng ∆E  giải phóng trong phân rã  được xác định theo công thức sau:   E (M P  M D  M  ) x c 2 (2.4) trong đó, M P , M D và M  lần lượt là khối lượng của hạt nhân mẹ, hạt nhân con và hạt ; c là vận tốc ánh sáng. Khi khối lượng hạt nhân tính theo đơn vị khối lượng nguyên tử (amu) và năng lượng tính bằng MeV thì (2.4) trở thành:  )(MeVE  (M P  M D  M  ) x 931.48 (2.5) Ví dụ, năng lượng giải phóng khi hạt nhân 226 Ra phân rã  sẽ là:   E (226.025438222.017614.002603) x 931.48 = 4.87 MeV Về mặt năng lượng, phân rã bị cấm khi ∆E  < 0 và có thể xẩy ra khi ∆E  > 0. Năng lượng giải phóng ra được phân bố giữa hạt  và hạt nhân sản phẩm. Nếu ban đầu hạt nhân phân rã  đứng yên thì động năng của hạt anpha E  và của hạt nhân giật lùi E D được xác định theo biểu thức sau:   MM M EE D D   (2.6) D D M M EE    (2.7) Trong ví dụ trên, động năng của hạt  là 4.78 MeV và hạt nhân 222 Rn là 0.086 MeV. So với năng lượng của hạt  thì động năng giật lùi của hạt nhân con rất nhỏ. Tuy thế, so với năng lượng liên kết hóa học (thường < 5 eV) thì động năng này rất lớn. Do đó, hạt nhân con dễ thoát ra khỏi bề mặt nguồn điện phân và gây nhiễm bẩn bề mặt detectơ. 9 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Khi xem xét phân rã  ở trên, ta đã giả thiết rằng cả hai hạt nhân đầu và cuối đều được đặc trưng bởi các giá trị năng lượng hoàn toàn xác định, tương ứng với biểu thức năng lượng của các khối lượng nghỉ của chúng. Tuy thế, khối lượng nghỉ của một hệ phức tạp như hạt nhân nguyên tử lại là hàm số của chuyển động bên trong của các nuclôn tạo thành nó. Do đó, hạt nhân có thể đứng yên và có động năng bằng không, còn năng lượng nghỉ của nó sẽ có một số giá trị khác nhau tùy thuộc vào trạng thái của các nuclôn bên trong. Trạng thái năng lượng của hạt nhân ứng với giá trị khối lượng nghỉ cực tiểu được gọi là trạng thái cơ bản. Tất cả các trạng thái năng lượng còn lại là trạng thái kích thích. Nói chung, trạng thái kích thích khác trạng thái cơ bản không những bởi giá trị năng lượng của hạt nhân mà còn bởi các thông số khác nữa như mô men động lượng, tính chẵn lẻ, v.v Sự phát xạ nhóm chính của các hạt  tương ứng với các chuyển dời giữa các trạng thái cơ bản của hạt nhân đầu và hạt nhân cuối (Hình 2.1a). Chuyển dời từ trạng thái cơ bản của hạt nhân đầu đến một trong các trạng thái kích thích của hạt nhân cuối tạo thành cấu trúc tinh tế của phổ anpha (Hình 2.1b). Chuyển dời từ các trạng thái kích thích của hạt nhân đầu đến trạng thái cơ bản của hạt nhân cuối phát ra các hạt  tầm xa (Hình 2.1c). Hình 2.1. Minh họa về sơ đồ phân rã  (a) Phát xạ nhóm chính, (b) Cấu trúc tinh tế, (c) Các hạt  tầm xa  0 X A Z X A Z 4 2   E 0 X A Z X A Z 4 2   E E 2 E 1 0  0  1  2 (a) (b) E 0 E 1 E 2 0 X A Z X A Z 4 2    0  1  2 (c) 10 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Trở lại ví dụ 226 Ra ở trên, sự tính toán đưa ra E  = 4.78 MeV ứng với phát xạ nhóm chính E o (thực nghiệm: E  = 4.7845 MeV, chiếm 94.45%). Ngoài ra, còn có: E  = 4.6015 MeV (5.55%), 4.3435 MeV (0.0065%), 4.1945 MeV (0.001%). 2.2 Tương tác của hạt  với vật chất 2.2.1 Bản chất của sự tương tác Cơ chế tương tác:  Hạt  tương tác với vật chất chủ yếu thông qua lực culông giữa điện tích dương của nó và điện tích âm của các electrôn qũy đạo trong các nguyên tử vật chất.  Ngoài ra, hạt  còn tương tác với các hạt nhân trong vật chất. Tuy nhiên, các phản ứng loại này có xác suất rất nhỏ. Hệ quả kéo theo:  Trong mỗi một va chạm, electrôn chịu một xung lực từ lực hút culông mỗi khi hạt  đi qua vùng lân cận của nó. Tùy theo trạng thái va chạm, xung lực này có thể đủ lớn để đưa electrôn lên lớp vỏ cao hơn (sự kích thích), hoặc làm bắn điện tử ra khỏi nguyên tử (sự ion hóa).  Năng lượng cực đại mà hạt  có khối lượng m và động năng E truyền cho electrôn khối lượng m 0 trong một va chạm là 4Em 0 /m. Bởi vì đây là một phần rất nhỏ so với năng lượng toàn phần, hạt  tới mất năng lượng của nó sau nhiều tương tác như vậy trong quá trình đi qua vật chất.  Tại một thời điểm bất kỳ hạt tương tác với nhiều electrôn, vì thế vận tốc của hạt giảm liên tục cho đến khi dừng lại.  Sản phẩm tạo thành sau các va chạm của hạt  trong chất hấp thụ là các nguyên tử bị kích thích hoặc các cặp ion. Mỗi cặp ion gồm có một electrôn tự do và một ion mang điện dương. Các cặp ion có xu thế kết hợp trở lại để tạo thành các nguyên tử trung hòa.  Trong các va chạm gần, electrôn có thể nhận được xung lực đủ lớn đến mức sau khi bứt ra khỏi nguyên tử, nó có đủ động năng để ion hoá các nguyên tử môi trường hấp thụ. Các electrôn này còn được gọi là các tia delta. Trong một số điều kiện đặc thù, phần lớn sự mất năng lượng của hạt  xẩy ra do quá trình tạo các tia delta. 2.2.2 Năng suất hãm Năng suất hãm tuyến tính S của các hạt tích điện trong môi trường hấp thụ được định nghĩa là sự mất năng lượng vi phân dE của hạt trong vật liệu chia cho độ dài quảng chạy vi phân dx: [...]... phổ anpha của 228Th Điều này cần được tính đến khi tính tốn 228Th Trong q trình lưu trữ trước khi đo, khơng nên để bề mặt đĩa nguồn anpha tiếp xúc với các bề mặt rắn vì 224Ra dễ bị mất do hiện tượng giật lùi Hình 3.16 Phổ  của thori với đồng vị đánh dấu 229Th 3.3.4 Phổ anpha của radi Phổ  đặc trưng của radi đối với mẫu nước ngầm được đưa ra trên Hình 3.17 Phổ  thu nhận ngay sau khi điện phân và sau... VIETQUIZ.vn Phổ anpha đặc trưng của thori với đồng vị đánh dấu 229Th được đưa ra trên Hình 3.16 Phổ anpha của 232Th và 230Th có dạng giống nhau, và do đó có thể dùng cửa sổ kích thước giống nhau để lấy diện tích đỉnh Phổ anpha của 229Th và 230Th chồng chập nhau một ít Do đó việc lựa chọn biên năng lượng cao của cửa sổ lấy diện tích đối với 230 Th phải hết sức cẩn thận Đỉnh 5.44 MeV (5%) của 224Ra nằm trong phổ. .. và quảng chạy ngoại suy Re) Quảng chạy phụ thu c vào năng lượng hạt  và vào bản chất mơi trường hấp thụ Đối với một năng lượng xác định, quảng chạy hạt  khá ổn định trong một vật liệu hấp thụ đã cho Trong gần đúng bậc một, quảng chạy R của hạt trong khơng khí liên hệ với năng lượng E của hạt theo cơng thức sau: 3 Rcm  0.3E / 2 Mev (2.9) III GHI ĐO CÁC HẠT ANPHA 3.1 Sơ lược về các kỹ thu t đo anpha. .. hạt anpha và vật liệu đầu dò sẽ tạo ra một xung điện có biên độ tỷ lệ với năng lượng của hạt Số các xung điện tạo ra trong một đơn vị thời gian tỷ lệ với hoạt độ của nguồn phóng xạ 3.2 Hệ thu nhận phổ anpha “Alpha Analist” 3.2.1 Sơ đồ khối Sơ đồ khối của hệ phổ kế Alpha Analist được đưa ra trên Hình 3.5 Detectơ và nguồn được để trong buồng chân khơng để giảm sự hấp thụ chùm hạt anpha của khơng khí và. .. 210Po phát  với một đỉnh đơn (5,30 MeV, 100%) Phổ thu được khá đơn giản với 2 đỉnh đơn Do đó phương pháp phân tích phổ đơn giản nhất là lấy các cửa sổ có khoảng năng lượng như nhau tại mỗi đỉnh và ghi lại số đếm tương ứng 3.3.2 Phổ anpha của urani Hình 3.15 biểu diễn phổ đặc trưng của urani với đồng vị đánh dấu là 232U Bởi vì các đỉnh anpha của 238U, 234U và 232U có dạng giống nhau, nên có thể dùng các... trong các biểu thức này, v và ze là vận tốc và điện tích của hạt tới, N và Z là mật độ và số ngun tử chất hấp thụ, m0 là khối lượng nghỉ của electrơn, và e là điện tích electrơn Tham số I đặc trưng cho thế ion hố và kích thích trung bình của chất hấp thụ  Đại lượng dE/dx thay đổi theo quy luật 1/v2 (tỷ lệ nghịch với năng lượng hạt), tỷ lệ thu n với điện tích z2 của hạt và tỷ lệ với tích NZ của chất hấp... trên phổ  phụ thu c chính vào phơng, người ta ln tìm cách hạn chế sự nhiễm bẩn buồng đo 3.3 Phân tích phổ 3.3.1 Phổ anpha của Poloni Hình 3.14 Phổ  của poloni với đồng vị đánh dấu 209Po 21 | http://vietquiz.vn – VIETQUIZ.vn Hình 3.14 biểu diễn phổ poloni với 209Po được dùng làm chất đánh dấu Đỉnh  của 209 Po cơ bản được xem như là một đỉnh đơn (4,88 MeV, 99,43%; 4,62 MeV, 0,57%), còn 210Po phát  với. .. cụ nghiệm tĩnh điện lá vàng (the Gold Leaf Electroscope) Khi dụng cụ được nạp điện, do khơng khí khơ làm cách điện giữa lá vàng mỏng và cần kim loại, nên điện tích trên lá vàng đẩy điện tích trên cần làm cho lá vàng bị đẩy lên Nếu hạt anpha đi vào làm ion hóa lớp khơng khí, dẫn đến xuất hiện dòng điện giữa hai cực, làm xả điện tích và lá vàng xếp xuống (Hình 3.3) Cần kim loại Lá vàng Hình 3.3 Dụng cụ... trùng với một vạch năng lượng của đồng vị mẹ (5.3 MeV) Do đó, cần phải đo thêm đỉnh anpha của 224 Ra hoặc đỉnh anpha trên cùng của 228Th (5.4 MeV) để hiệu chỉnh sự chồng chập này Trước khi đo, trong q trình lưu giữ, khơng nên để bề mặt đĩa nguồn anpha tiếp xúc với các bề mặt rắn vì các nhân 228Th và 224Ra dễ bị mất do hiện tượng giật lùi Hình 3.15 Phổ  của urani với đồng vị đánh dấu 232U 3.3.3 Phổ anpha. .. ngun tử lớn và mật độ vật chất cao sẽ dẫn đến năng suất hãm lớn) 2.2.3 Các đặc trưng của độ mất năng lượng a Đường cong Bragg Độ mất năng lượng riêng thay đổi dọc theo vết của hạt  năng lượng vài MeV được biểu diễn trên Hình 2.2 (thường được gọi là đường cong Bragg) đối với một hạt  và cả đối với chùm các hạt  song song có cùng năng lượng ban đầu Độ mất năng lượng riêng có đặc điểm: - Đối với hầu hết . NĂNG LƯỢNG NGUYÊN TỬ VIỆT NAM VIỆN NGHIÊN CỨU HẠT NHÂN THU NHẬN VÀ XỬ LÝ PHỔ ANPHA ĐỐI VỚI MẪU MÔI TRƯỜNG ThS. Phan Sơn Hải Viện Nghiên cứu Hạt nhân . của hạt  (Quảng chạy trung bình R m và quảng chạy ngoại suy R e ) Quảng chạy phụ thu c vào năng lượng hạt  và vào bản chất môi trường hấp thụ. Đối với một năng lượng xác định, quảng chạy. Bragg) đối với một hạt  và cả đối với chùm các hạt  song song có cùng năng lượng ban đầu. Độ mất năng lượng riêng có đặc điểm: - Đối với hầu hết quảng đường, điện tích hạt  không đổi và sự