Nghiên cứu sự phụ thuộc vào mật độ trong tương tác nucleon nucleon hiệu dụng thông qua tán xạ đàn hồi nucleon hạt nhân

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ PHẠM TẤN THỊNH NGHIÊN CỨU SỰ PHỤ THUỘC VÀO MẬT ĐỘ TRONG TƯƠNG TÁC NUCLEON-NUCLEON HIỆU DỤNG THÔNG QUA TÁN XẠ ĐÀN HỒI NUCLEON-HẠT NHÂN KHOÁ LUẬN TỐT NGHIỆP TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ PHẠM TẤN THỊNH NGHIÊN CỨU SỰ PHỤ THUỘC VÀO MẬT ĐỘ TRONG TƯƠNG TÁC NUCLEON-NUCLEON HIỆU DỤNG THÔNG QUA TÁN XẠ ĐÀN HỒI NUCLEON-HẠT NHÂN Ngành: Sư phạm Vật lý Mã số ngành: 7440211 Mã số sinh viên: 44.01.102.108 NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC ThS PHAN NHỰT HUÂN TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM THÀNH PHỐ HỒ CHÍ MINH KHOA VẬT LÝ PHẠM TẤN THỊNH NGHIÊN CỨU SỰ PHỤ THUỘC VÀO MẬT ĐỘ TRONG TƯƠNG TÁC NUCLEON-NUCLEON HIỆU DỤNG THÔNG QUA TÁN XẠ ĐÀN HỒI NUCLEON-HẠT NHÂN Ngành: Sư phạm Vật lý Mã số ngành: 7440211 Mã số sinh viên: 44.01.102.108 Chủ tịch hội đồng Cán hướng dẫn TS Nguyễn Văn Hoa ThS Phan Nhựt Huân TP Hồ Chí Minh – Năm 2022 Lời cảm ơn Q trình thực khố luận tốt nghiệp giai đoạn quan trọng quãng đời sinh viên Khoá luận tốt nghiệp tiền đề nhằm trang bị cho chúng em kĩ nghiên cứu, kiến thức quý báu trước cho việc tương lai Trước hết, xin chân thành cảm ơn quý thầy cô khoa Vật Lý tạo điều kiện giúp tơi hồn thành tốt khoá luận Đặc biệt Thầy tổ mơn Vật Lý Hạt Nhân tận tình dạy trang bị cho kiến thức cần thiết suốt thời gian ngồi ghế giảng đường nhà trường Làm tảng cho em hồn thành khóa luận Tơi xin bày tỏ lời cảm ơn sâu sắc chân thành đến thầy Phan Nhựt Hn, người hướng dẫn tơi thực khố luận tốt nghiệp, thầy cho dẫn cụ thể trả lời thắc mắc q trình thực khố luận tốt nghiệp Bên cạnh đó, thầy cịn người bạn ln động viên chia sẻ, tâm lý nhiệt tình giúp đỡ công việc sống Tôi xin gởi lời cảm ơn sâu sắc đến tất thành viên nhóm thực khố luận bao gồm Đào Thị Kim Tuyến, Nguyễn Anh Phương nhiệt tình giúp đỡ khó khăn tơi gặp phải q trình thực khố luận Lời cuối cùng, tơi xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc đến ba mẹ, gia đình bạn bè ln ủng hộ động viên tiếp thêm nghị lực, tự tin để cố gắng hồn thành khố luận Thành Phố Hồ Chí Minh, tháng năm 2022 Phạm Tấn Thịnh i Mục lục Lời cảm ơn i Mục lục ii Danh mục hình vẽ, đồ thị iv Danh mục từ viết tắt v Mở đầu Chương 1: Cơ sở lý thuyết 1.1 Tán xạ đàn hồi hạt nhân 1.2 Mơ hình quang học hạt nhân mô tả tán xạ đàn hồi 1.2.1 Thế quang học tượng luận 1.2.2 Mẫu folding Chương 2: Tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng mật độ hạt nhân tính tốn folding 11 2.1 Tương tác nucleon-nucleon tự Argonne v18 (Av18) 11 2.2 Tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T matrix 13 2.3 Phương pháp Skyrme Hartree-Fock tính tốn mật độ hạt nhân 18 Chương 3: Kết thảo luận 3.1 21 Tán xạ đàn hồi proton-hạt nhân 22 ii 3.2 Tán xạ đàn hồi neutron-hạt nhân 25 Kết luận hướng phát triển 28 Tài liệu tham khảo 29 iii Danh mục hình vẽ, đồ thị 1.1 Mơ hình vector sử dụng tính tốn với mẫu folding đơn 2.1 Phân bố mật độ hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb sử dụng tính tốn HFB với tương tác BSk2 19 3.1 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 16 O 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 22 3.2 48 Ca Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 22 3.3 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 90 Zr 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 23 3.4 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 208 Pb 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 23 3.5 Tiết diện tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân 208 Pb 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 25 iv Danh mục từ viết tắt TQH BBG HF HFB LS NN RMS WS Thế Quang Học Brueckner-Bethe-Goldstone Hartree-Fock Hartree-Fock-Bogoliubov Lippmann-Schwinger Nucleon-Nucleon Root Mean-Square Woods-Saxon v Mở đầu Trong vài năm gần Vật Lý Hạt Nhân ngành khoa học có vị trí hàng đầu khoa học đại ứng dụng nhiều lĩnh vực nhằm phát triển kinh tế - xã hội Việt Nam nói riêng tồn giới nói chung Chính vậy, có nhiều nhà khoa học nước nghiên cứu ngành Vật Lý Hạt Nhân Những nghiên cứu ngành Vật Lý Hạt Nhân tìm hiểu xây dựng hai đường song song lý thuyết thực nghiệm Các nghiên cứu lý thuyết tiền đề cho cho thực nghiệm tiếp tục phát triển dựa kết thực nghiệm đưa Hiện nay, nhà khoa học tập trung nghiên cứu sâu hai mảng phản ứng hạt nhân cấu trúc hạt nhân Trong thí nghiệm tán xạ hạt nhân ứng dụng hiệu nghiên cứu cấu trúc hạt nhân Trong nghiên cứu tán xạ hai thông số quan trọng tương tác mạnh hai hạt nhân tán xạ tiết diện tán xạ Tán xạ đàn hồi tán xạ phi đàn hồi hai trình phản ứng tán xạ Thơng qua nghiên cứu tính tốn vi mơ tán xạ xác định thông số vật lý quan trọng tương tác NN hạt nhân phụ thuộc vào mật độ thông qua tán xạ đàn hồi giúp ta hiểu rõ chất vật lý hạt nhân phản ứng hạt nhân từ mở rộng hướng nghiên cứu phản ứng hạt nhân cấu trúc hạt nhân Những lý thuyết tổng quát phản ứng hạt nhân trình bày tài liệu [1, 2] hàm sóng hệ tất kênh phản ứng cho phương trình vi phân gọi hệ phương trình liên kênh Việc giải phương trình gây nhiều khó khăn việc tìm lời giải thực thế, nên thơng thường phương trình thường lược bỏ Ảnh hưởng từ q trình lược bỏ giữ lại hàm sóng tương ứng với kênh tán xạ đàn hồi, cho mơ hình quang học hạt nhân Ban đầu, mơ hình quang học đưa nhằm mơ tả tán xạ đàn hồi nucleon lên hạt nhân Sau đó, mơ hình quang học phát triển dựa việc mô tả phản ứng hạt nhân trực tiếp Từ đưa ra, mơ hình quang học tiếp cận dạng tượng luận Thế quang học tượng luận mơ tả tốt số liệu thực nghiệm tham số quang học xây dựng từ liệu thực nghiệm cho tán xạ đàn hồi proton neutron lên nhiều hạt nhân bia Bên cạnh đó, tham số làm khớp với số liệu thực nghiệm nhiều lượng hay hạt nhân bia khác Trong CH89 [3] KD [4] quang học tượng luận thường sử dụng để nghiên cứu trình tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân lượng thấp 100 MeV Khơng thế, mơ hình quang học cịn xây dựng từ mẫu vi mơ bán vi mô Mẫu vi mô định nghĩa mẫu mơ tả hiệu ứng cấu trúc hạt nhân phản ứng hạt nhân Và phát triển với nhiều cách tiếp cận khác nhau, cách tiếp cận thực tính tốn vật chất hạt nhân vơ hạn hiểu số lượng vô hạn nucleon tương tác với lực hạt nhân, thể tích vô hạn mật độ hữu hạn Với cách tiếp cận thế, tương tác NN hiệu dụng đưa để nghiên cứu môi trường vật chất hạt nhân vơ hạn, sau thu lại vào mật độ hạt nhân bia cách sử dụng xấp xỉ mật độ định xứ [5, 6, 7] Với cách tiếp cận trên, tính chất hạt nhân xuất trình tán xạ, phụ thuộc vào lượng quang học giải thích tốt Tương tác NN tự có tính chất đẩy khoảng cách ngắn Tương tác NN không bao gồm lực hai hạt (two-body force) tác dụng hai nucleon mà cịn có thành phần lực ba hạt (three-body force) tác dụng lúc ba nucleon Tính chất đặc trưng nguyên nhân dẫn đến phụ thuộc tương tác hai nucleon liên kết trình tán xạ vào mật độ nucleon hạt nhân Tương tác NN sử dụng trường hợp gọi tương tác NN hiệu dụng hay tương tác phụ thuộc vào mật độ Đối với trường hợp, ma trận tán xạ hai hạt tự cho nghiệm phương trình LS Một tương tác NN hiệu dụng không phụ thuộc vào mật độ tương tác T -matrix thu từ trình giải phương trình Lippman-Swinger (LS) [13] xây dựng tương tự với tương tác Av18 G-matrix, nhiên có bỏ qua phụ thuộc vào mật độ tương tác nên phương trình viết lại sau v (ST ) (E, s) = X (ST ) Si (E, µi ) i=1 e−µi s , s µi = Ri (2.20) Si(ST ) (E, µi ) Ri cường độ khoảng cách tương tác hai nucleon 2.3 Phương pháp Skyrme Hartree-Fock tính tốn mật độ hạt nhân Trong q trình thực tính tốn sử dụng mẫu folding hai yếu tố quan trọng tương tác NN hiệu dụng mật độ hạt nhân Vì thế, bên cạnh tương tác NN hiệu dụng, trình lựa chọn mật độ hạt nhân phù hợp cho kết tốt trình tính tốn sử dụng mẫu folding Để phân bố mật độ hạt nhân có hai hướng tiếp cận xác định tượng luận từ phân tích liệu tán xạ đàn hồi [33, 34] cách tiếp cận khác từ tính tốn vi mô sử dụng phương pháp Skyrme Hartree-Fock (HF) Trong nghiên cứu cấu trúc hay phản ứng hạt nhân ta thường sử dụng cách gần trường trung bình hạt nhân Đối với tốn cấu trúc hạt nhân, gần xem nucleon hạt nhân chịu ảnh hưởng trường trung bình nucleon cịn lại gây Trong học lượng tử tương đối tính, phương pháp HF sử dụng để nghiên cứu trường trung bình hệ nucleon bên hạt nhân Với hướng tiếp cận này, ta tính tốn phân bố mật độ nucleon bên hạt nhân Quá trình phân bố mật độ neutron proton hạt nhân bia sử dụng tính tốn folding tính toán cách sử dụng phương pháp HF với 18 tương tác Skyrme BSk2 [35] Với tham số tương tác Skyrme BSK2 xây dựng để khớp với tính chất hạt nhân lượng liên kết hay bán kính RMS Chính thế, lý thuyết giả hạt Bogoliubov thêm vào tính tốn HF hình thức gọi HFB Trong khoá luận hạt nhân sử dụng 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb Như đề cập việc lựa chọn mật độ hạt nhân bia phù hợp cho kết tốt xác q trình thực tính tốn quang học vi mô với mẫu folding Và phương pháp Skyrme HFB sử dụng để tính tốn mật độ hạt nhân nêu phù hợp Hình 2.1 mơ tả phân bố mật độ hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb sử dụng tính tốn HFB [35] Hình 2.1 Phân bố mật độ hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb sử dụng tính tốn HFB với tương tác BSk2 [35] 19 Sau đó, quang học vi mơ tính tốn từ mẫu folding sử dụng để mơ tả tiết diện phản ứng tán xạ đàn hồi chương trình máy tính ECIS06 [36] Từ thu tiết diện tán xạ vi phân (dσ/dΩ) cho tán xạ đàn hồi (p, p), (n, n) Tính tốn folding sử dụng để mô tả tán xạ đàn hồi proton neutron lên hạt nhân bia 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb lượng 65 MeV, dùng tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix để nghiên cứu phụ thuộc vào mật độ tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng thông qua tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân 20 Chương Kết thảo luận Trong cơng trình nghiên cứu thực Minomo cộng (2010) [22] sử dụng tương tác NN hiệu dụng Bonn G-matrix mô tả tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 90 Zr trường hợp lượng tới khoảng từ 65 MeV đến 800 MeV Trong khoá luận này, thay cho Bonn G-matrix, phiên tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix sử dụng nhằm khảo sát phụ thuộc vào mật độ việc mô tả tiết diện phản ứng tán xạ đàn hồi proton-hạt nhân neutron-hạt nhân lượng 65 MeV Từ sở lý thuyết trình bày thảo luận hai chương trước, chương trình bày kết tính tốn tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân bia 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb neutron lên hạt nhân bia 208 Pb mức lượng 65 MeV Trong đó, tương tác Av18 G-matrix Av18 T-matrix sử dụng để nghiên cứu phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng thông qua tiết diện tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân Các kết tính tốn thu sử dụng phiên tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix so sánh với liệu thực nghiệm lấy từ tài liệu [37, 38] Các hạt nhân bia nghiên cứu khoá luận hạt nhân bền có số khối khoảng 16 ≤ A ≤ 208 Kết mô tả tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân dùng tương tác Av18 G-matrix Av18 T -matrix hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb trình bày sau 21 3.1 Tán xạ đàn hồi proton-hạt nhân Hình 3.1 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 16 O 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix Hình 3.2 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 48 Ca 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 22 Hình 3.3 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 90 Zr 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix Hình 3.4 Tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 208 Pb 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix 23 Kết mô tả tiết diện đàn hồi proton lên hạt nhân 208 Pb 16 O, 48 Ca, 90 Zr sử dụng mẫu folding với tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix lượng 65 MeV trình bày hình 3.1, hình 3.2, hình 3.3 hình 3.4 Từ kết trên, ta thấy tiết diện tính tốn góc tán xạ nhỏ (θc.m ≤ 10◦ ), tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix tương tác không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix cho kết giống Điều chứng tỏ phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng tán xạ đàn hồi khơng nhạy góc tán xạ nhỏ Trong trường hợp góc tán xạ lớn, phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng việc mô tả tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb trình bày cụ thể Đối với trường hợp tán xạ proton lên hạt nhân 16 O, tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix cho mô tả tốt tương tác NN hiệu dụng Av18 T -matrix với liệu thực nghiệm góc tán xạ từ (20◦ ≤ θc.m ≤ 60◦ ) Với trường hợp tán xạ proton lên hạt nhân 48 Ca, tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix cho mô tả tốt tương tác NN hiệu dụng Av18 T -matrix với liệu thực nghiệm góc tán xạ từ (20◦ ≤ θc.m ≤ 40◦ ) Tiếp theo, trường hợp tán xạ proton lên hạt nhân 90 Zr, tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix cho mô tả tốt tương tác NN hiệu dụng Av18 T -matrix với liệu thực nghiệm góc tán xạ từ (10◦ ≤ θc.m ≤ 40◦ ) Cuối là, trường hợp tán xạ proton lên hạt nhân 208 Pb, tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix cho mô tả tốt tương tác NN hiệu dụng Av18 T -matrix với liệu thực nghiệm góc tán xạ từ (10◦ ≤ θc.m ≤ 50◦ ) Điều đó, chứng tỏ phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb nhạy góc tán xạ lớn (10◦ ≤ θc.m ≤ 60◦ ) Vì vậy, việc mô tả tiết diện tán xạ đàn hồi proton lên hạt nhân cần phải có phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng 24 3.2 Tán xạ đàn hồi neutron-hạt nhân Hình 3.5 Tiết diện tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân 208 Pb 65 MeV sử dụng tương tác NN hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix Việc mô tả tiết diện đàn hồi proton lên hạt nhân cần phải có phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng Tương tự, thực tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân 65 MeV, kết thu mơ tả hình
3.5 cho thấy ứng với tiết diện tính tốn với góc tán xạ nhỏ θc.m ≤ 100 tương tác phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix tương tác không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix không nhạy việc mô tả tiết diện tán xạ đàn hồi Trong trường hợp góc tán xạ lớn, phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng việc mô tả tiết diện đàn hồi neutron lên hạt nhân 208 Pb trình bày cụ thể Tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix cho mô tả tốt tương tác NN hiệu dụng Av18 T -matrix góc tán xạ từ (20◦ ≤ θc.m ≤ 60◦ ) Vì vậy, việc mơ tả tiết diện tán xạ đàn hồi neutron lên hạt nhân cần phải có phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng 25 Dựa vào kết trình bày hình 3.1, 3.2, 3.3, 3.4 3.5,
góc tán xạ lớn θc.m > 100 tương ứng với trường hợp hạt dò sâu vào bên tâm hạt nhân bia Khi đó, hạt cảm nhiều mật độ bên hạt nhân bia phụ thuộc vào mật độ quan trọng Chính vậy, tính tốn sử dụng Av18 G-matrix góc tán xạ lớn cho mơ tả tốt liệu thực nghiệm so với trường hợp sử dụng tương tác Av18 T -matrix
Đối với góc tán xạ nhỏ θc.m ≤ 100 ứng với trường hợp hạt tới tương tác bên bề mặt hạt nhân bia, hạt khơng cảm nhiều mật độ hạt nhân Chính mơ tả tiết diện góc tán xạ nhỏ khơng nhạy phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng Av18 G-matrix Av18 T -matrix Như biết, proton hạt nhân chịu ảnh hưởng từ lực đẩy Coulomb proton tới hạt nhân bia nên proton tới bị làm chậm Vì proton tới khơng dị sâu vào bên hạt nhân phụ thuộc vào mật độ không lớn so với trường hợp tán xạ neutron lên hạt nhân lượng tới, cụ thể khoá luận 65 MeV Đối với tán xạ neutron lên hạt nhân, khơng chịu ảnh hưởng từ lực đẩy Coulomb nên hạt neutron dị vào sâu bên hạt nhân hơn, phụ thuộc vào mật độ trường hợp lớn Chính đường biểu diễn ứng với trường hợp tương tác không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix trường hợp mô tả tán xạ proton lên hạt nhân so với trường hợp neutron lên hạt nhân trình tán xạ mức lượng 65 MeV tốt ứng với góc tán xạ lớn Tóm lại, tán xạ lượng nhỏ 100 MeV, cụ thể khố luận tính tốn 65 MeV, phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng cần thiết tính tốn mơ tả liệu thực nghiệm Ngồi ra, lượng trên, ảnh hưởng tương tác Coulomb trình tán xạ với hạt mang điện đóng vai trị quan trọng việc mô tả liệu thực nghiệm Trong nghiên cứu trước đây, tính tốn folding với tương tác Av18 G-matrix đề xuất sử dụng lượng từ 65 MeV đến 200 MeV [29] Trong vùng lượng từ 100 đến 200 MeV, phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu 26 dụng nghiên cứu cơng trình [39] Tại tán xạ có lượng tới lớn 200 MeV, phụ thuộc vào mật độ lược bỏ 27 Kết luận hướng phát triển Qua kết trình bày khố luận với tên đề tài “Nghiên cứu phụ thuộc vào mật độ tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng thông qua tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân”, kết luận thu sau Xây dựng mơ hình tính tốn mơ tả tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân cách vi mô sử dụng tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng phụ thuộc vào mật độ Av18 G-matrix không phụ thuộc vào mật độ Av18 T -matrix Tính tốn mơ tả tiết diện tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân lượng 65 MeV hạt nhân bia 16 O, 48 Ca, 90 Zr 208 Pb Sự phụ thuộc vào mật độ tương tác NN hiệu dụng cần thiết để mô tả liệu thực nghiệm tán xạ đàn hồi proton neutron lên hạt nhân lượng 65 MeV Việc xây dựng tương tác G-matrix địi hỏi kĩ thuật tính tốn cho hệ nhiều hạt phức tạp Vì vậy, công cụ triển vọng để nghiên cứu lý thuyết phản ứng hạt nhân tương lai Bên cạnh kết đạt được, vấn đề nghiên cứu phụ thuộc mật độ tương tác nucleon-nucleon hiệu dụng thông qua tán xạ đàn hồi nucleon-hạt nhân có khía cạnh cần tiếp tục nghiên cứu phát triển Cụ thể, cần khảo sát tán xạ đàn hồi nhiều mức lượng tới khác nhau, để có nhìn trọn vẹn tranh vật lý hạt nhân đại 28 Tài liệu tham khảo [1] H Feshbach, “The unified theory of nuclear reactions II,” Annals of Physics, vol 19, pp 287–313, 1962 [2] Feshbach H., “The unified theory of nuclear reactions III Overlapping resonances,” Annals of Physics, vol 43, pp 410–420, 1967 [3] R L Varner et al., “A Global Nucleon Optical Model Potential,” Physics Reports (Review Section of Physics Letters), vol 201, no 2, pp 57–119, 1991 [4] A J Koning and J P Delaroche, “Local and global nucleon optical models from keV to 200 MeV,” Nuclear Physics A, vol 713, no 3, pp 231–310, 2003 [5] F A Brieva and J R Rook, “Nucleon-nucleus optical model potential (II) Finite nuclei,” Nuclear Physics A, vol 291, pp 317–341, 1977 [6] J P Jeukenne, A Lejeune, and C Mahaux, “Optical-model potential in finite nuclei from Reid’s hard core interaction,” Physical Review C, vol 16, pp 80–96, 1977 [7] L Rikus, K Nakano, and H V Von Geramb, “Microscopic analysis of elastic and inelastic proton scattering from 12 C,” Nuclear Physics A, vol 414, no 3, pp 413–455, 1984 [8] M Lacombe et al., “Parametrization of the paris n-n potential,” Physical Review C, vol 21, pp 861–873, 1980 29 [9] R Machleidt, The Meson Theory of Nuclear Forces and Nuclear Structure, 1989, pp 189–376 [10] Machleidt R., “Nucleon-nucleon potentials in comparison: Physics or polemics?” Physics Reports, vol 242, no 1, pp 5–35, 1994 [11] R Machleidt, K Holinde, and Ch Elster, “The bonn meson-exchange model for the nucleon–nucleon interaction,” Physics Reports, vol 149, no 1, pp 1–89, 1987 [12] R B Wiringa, V G J Stoks, and R Schiavilla, “Accurate nucleon-nucleon potential with charge-independence breaking,” Physical Review C, vol 51, pp 38–51, 1995 [13] A K Kerman, H McManus, and R M Thaler, “The scattering of fast nucleons from nuclei,” Annals of Physics, vol 8, no 4, pp 551–635, 1959 [14] Dao T Khoa et al., “Folding model analysis of elastic and inelastic proton scattering on sulfur isotopes,” Nuclear Physics A, vol 706, no 1, pp 61–84, 2002 [15] H A Bethe, “A continuum theory of the compound nucleus,” Physical Review, vol 57, pp 1125–1144, 1940 [16] G R Satchler, Direct Nuclear Reactions, 1983 [17] Phan Nhựt Huân, Mô tả vĩ vô vi mơ phản ứng trao đổi điện tích kích thích trạng thái tương tự đồng khối hạt nhân - Luận văn Thạc sĩ Vật lý, 2020 [18] M E Brandan and G R Satchler, “The interaction between light heavyions and what it tells us,” Physics Reports, vol 285, no 4, pp 143–243, 1997 [19] G R Satchler and W G Love, “Folding Model Potentials from Realistic Interactions for Heavy-ion Scattering,” Physics Reports (Review Section of Physics Letters), vol 55, no 3, pp 183–254, 1979 30 [20] F A Brieva and J R Rook, “Nucleon-nucleus optical model potential: (I) Nuclear matter approach,” Nuclear Physics A, vol 291, no 2, pp 299–316, 1977 [21] F A Brieva, J R Rook, “Nucleon-Nucleus Optical Model Potential (III) The spin-orbit component,” Nuclear Physics A, vol 297, pp 206–230, 1978 [22] K Minomo et al., “Brieva–rook localization of the microscopic nucleon–nucleus potential,” Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics, vol 37, no 8, p 085011, 2010 [23] R B Wiringa, R A Smith, and T L Ainsworth, “Nucleon-nucleon potentials with and without ∆(1232) degrees of freedom,” Physical Review C, vol 29, pp 1207–1221, 1984 [24] K A Brueckner, “Two-body forces and nuclear saturation iii details of the structure of the nucleus,” Physical Review, vol 97, pp 1353–1366, 1955 [25] H A Bethe, B H Brandow, and A G Petschek, “Reference spectrum method for nuclear matter,” Physical Review, vol 129, pp 225–264, 1963 [26] J Goldstone, “Derivation of the brueckner many-body theory,” Proceedings Of The Royal Society A, vol 239, pp 267–279, 1957 [27] P J Dortmans and K Amos, “Medium corrections to nucleon-nucleon interactions,” Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics, vol 17, no 6, pp 901–918, 1991 [28] A Messiah, Quantum Mechanics, 1981 [29] K Amos et al., Nucleon-Nucleus Scattering: A Microscopic Nonrelativistic Approach, 2002, pp 276–536 [30] P J Dortmans and K Amos, “Density-dependent effective interactions,” Physical Review C, vol 49, pp 1309–1314, 1994 [31] H V Von Geramb et al., “Parametrization scheme for effective interactions,” Physical Review C, vol 44, pp 73–80, 1991 31 [32] N K Glendenning, Direct Nuclear Reactions, 2004 [33] L Ray et al., “Analysis of 0.8-GeV polarized-proton elastic scattering from 208 Pb, 90 Zr, 58 Ni, and 12 C,” Physical Review C, vol 18, pp 1756–1760, 1978 [34] L Ray, W R Coker, and G W Hoffmann, “Uncertainties in neutron densities determined from analysis of 0.8 GeV polarized proton scattering from nuclei,” Physical Review C, vol 18, pp 2641–2655, 1978 [35] S Goriely, N Chamel, and J M Pearson, “Skyrme-Hartree-FockBogoliubov Nuclear Mass Formulas: Crossing the 0.6 MeV Accuracy Threshold with Microscopically Deduced Pairing,” Physical Review Letters, vol 102, p 152503, 2009 [36] J Raynal, ECIS06 code - Coupled Channel, Statistical Model, Schră odinger and Dirac Equation, Dispersion Relation, 2006 [37] H Sakaguchi et al., “65 MeV polarized proton elastic scattering and the effective two-body interaction range,” Physics Letters B, vol 89, no 1, pp 40–43, 1979 [38] J H Osborne et al., “Measurement of neutron elastic scattering cross sections for 12 C, 40 Ca, and 208 Pb at energies from 65 to 225 MeV,” Physical Review C, vol 70, p 054613, 2004 [39] Phan Nhut Huan, Nguyen Le Anh, Bui Minh Loc, and Isaac Vida˜ na, “Excitation of isobaric analog states from (p, n) and (3 He,t) charge-exchange reactions within the G-matrix folding method,” Physical Review C, vol 103, p 024601, 2021 32