1. Trang chủ
  2. » Kỹ Thuật - Công Nghệ

Tài liệu Lý thuyết trường điên tử P2 doc

4 1,8K 8

Đang tải... (xem toàn văn)

THÔNG TIN TÀI LIỆU

Thông tin cơ bản

Định dạng
Số trang 4
Dung lượng 81,5 KB

Nội dung

Giới thiệu Mô hình toán học cơ bản của hệ trường điện từ-môi trường là hệ phương trình Maxwell.. Như sẽ thấy ở chương 2, hệ phương trình này được biểu diễn dưới dạng các toán tử về giải

Trang 1

Chương 2: Giải tích véctơ

2.1 Giới thiệu

Mô hình toán học cơ bản của hệ trường điện từ-môi trường là hệ phương trình Maxwell Như sẽ thấy ở chương 2, hệ phương trình này được biểu diễn dưới dạng các toán tử về giải tích véctơ tác động lên các biến trạng thái E→, D→, B→, H→ và J→ Do vậy trong chương này sẽ nhắc lại một số kiến thức thuộc phạm vi toán học có liên quan

2.2 Các hệ tọa độ

Hệ phương trình này thường được biểu diễn trong hệ tọa độ phù hợp với hình dạng của vật thể trong đó người ta nghiên cứu sự phân bố của trường điện từ Có ba loại hệ

tọa độ: Descartes, trụ và cầu Tọa độ của mỗi điểm trong không gian, hệ thống véctơ

đơn vị và các hệ số Lame trong các hệ tọa độ này được trình bày ở bảng sau:

h1 hx = 1 hr = 1 hR = 1

h2 hy = 1 hϕ = r hθ = R

Hệ thống

véctơ đơn vị

h3 hz = 1 hz = 1 hϕ = R.sinθ

1

q

0

x

0

r

0

R

2

q

0

y

0

θ

Hệ số Lame

3

q

0

z

0

z

0

ϕ

2.3 Các toán tử về giải tích véctơ

Gọi ψ là một đại lượng vô hướng và A

là một đại lượng véctơ có các thành phần theo các trục 1, 2 và 3 (tùy theo hệ tọa độ, xem bảng trên) là A1, A2 và A3

Trang 2

2.3.1 Gradient

ψ = + ⋅ ϕ +

ψ = + ⋅ θ + ⋅ ϕ

2.3.2 Divergence

Descartes: dAx dAy dAz

div A

dx dy dz

Trụ: 1 d(rA )r 1 dA Az

div A

ϕ ∂

= ⋅ + ⋅ +

Cầu:

2 R 2

dA d(sin A )

div A

ϕ θ

θ

2.3.3 Rotation

Descartes:

rot A dr dy dz

Trụ:

rot A

ϕ

⋅ ϕ ⋅

Cầu:

2

R

θ

θ

(2.9)

Trang 3

Như vậy:

Khi tác động toán tử grad lên một đại lượng vô hướng, ta có kết quả là một đại

lượng véctơ

Khi tác động toán tử div lên một đại lượng véctơ, ta có kết quả là một đại lượng

vô hướng

Khi tác động toán tử rot lên một đại lượng véctơ, ta có kết quả cũng là một đại

lượng véctơ

2.3.4 Nabla

div A

= ∇ A

rot A

= ∇∧A

2.3.5 Laplace

∆ψ = div(gradψ) = ∇.∇ψ = ∇2ψ (2.14) Descartes:

dx dy dz

ψ ψ ψ

Trụ:

d d(r )

ψ

ψ ψ

∆ψ = ⋅ + ⋅ +

Cầu:

d d(sin )

Ψ θ

2.3.6 Các hằng đẳng thức

grad(ψ⋅Φ) = ψ⋅gradΦ + Φ⋅gradψ (2.18) div(ψ⋅A

) = A

⋅gradψ + ψ⋅div A

(2.19)

Trang 4

div( A

∧B

) = B

⋅rot A

– A

⋅rot B

(2.20) rot(ψ⋅A

) = ψ⋅rot A

+ gradψ∧A

(2.21) rot(rot A

) = grad(div A

) – ∆A

(2.22)

div(rot A

2.4 Các định lý biểu diễn các quan hệ tích phân thường gặp

2.4.1 Định lý Green-Stock

Lưu số của véctơ A

dọc theo một vòng kín L bằng thông lượng của véctơ rot A

qua mặt S giới hạn bởi vòng kín L đó:

A dl rot A dS

⋅ = ⋅

2.4.2 Định lý Ostrogradsky-Gauss

Thông lượng của véctơ A

qua một mặt S kín bằng tích phân của véctơ div A

theo thể tích V chứa trong mặt S đó:

A dS→ →⋅ = div A dV→⋅

Ngày đăng: 25/01/2014, 16:20

HÌNH ẢNH LIÊN QUAN

Mô hình toán học cơ bản của hệ trường điện từ-môi trường là hệ phương trình Maxwell. Như sẽ thấy ở chương 2, hệ phương trình này được biểu diễn dưới dạng các  toán tử về giải tích véctơ tác động lên các biến trạng thái  E→ ,  D→,  B→,  H→ và  J→ - Tài liệu Lý thuyết trường điên tử P2 doc
h ình toán học cơ bản của hệ trường điện từ-môi trường là hệ phương trình Maxwell. Như sẽ thấy ở chương 2, hệ phương trình này được biểu diễn dưới dạng các toán tử về giải tích véctơ tác động lên các biến trạng thái E→ , D→, B→, H→ và J→ (Trang 1)

TỪ KHÓA LIÊN QUAN

TÀI LIỆU CÙNG NGƯỜI DÙNG

TÀI LIỆU LIÊN QUAN

w