D [K-1] Hệ số giãn nở nhiệt của nớc
-1 ên hệ giữa BBL với kh
ên hệ giữa BBL với kh
một loại độ lớn nhỏ hơn chỉ ở trên ần thiết để tạo nên độ dμy ớp xáo trộ
tháng (xe
dμy chỉ có thể liên kết vớ mật độ bởi sự gián đoạn sự ng với sự hao m
(phần lớn tỉ lệ bề m mật đ ởi sự xáo trộn ngầm nổi đáy Jb
b phả a vμo giải thích. Cũng tron 0 t b độ nổi bề mặt Jb , thông lợng nh hay nguồn gốc khác) g iệ g thế năng vμ gây ra sự đ
4 mức độ nổi đáy cho bởi:
H g Jb pc b D (wkg-1)
ở hồ vĩ độ trung bình thông lợng nhiệt thuộc địa nhiệt nêu ra một giá trị điển hình cho Jb
b lμ 4.10-112 wkg-1 (Tb=50c, H=0.1 wm-2), cái nμy thấp hơn nhiều so chuyển độn sát (bảng 9). Cuối cù hợp lớp động lực có ảnh hởng của đối lu tự do. Mặc dù hiệt với quy mô rộng, nhng hậu quả của đối lu gây ra sự xáo trộn ở đáy hồ có thể trở thμnh quá trình xáo trộn rất lớn. Ví dụ trong hồ Kivu (hình 4.16) một thông lợng nhiệt xấp xỉ 1wm-2 ở nhiệt độ xấp xỉ 260c bốc nên để thông lợng nổi đáy | 7.10-10 wkg-1 vμ tạo sự xáo trộn với sự khuếch tán kép (xem phần 4.6.5).
Sự quyết định của lớp giới hạn biểu thị trong hồ hay đại dơng không đơn giản. Các phơng thức áp dụng trong nớc tự nhiên (bảng 4.10) tất cả bị một vμi hạn chế. Ví dụ, kỹ thuật tỉ lệ khuếch tán nội chỉ có thể áp dụng cho sự rối đẳng
(82)
với sự g rối do ma ng chỉ có rất ít trờng hồ có giải phóng địa n
hớng, một điều kiện luôn không đợc thực hiện trong hồ, vì sự phân hoá học gần giới hạn trầm tích (Wehrli 1993). Điều nμy có thể hớng tới ngăn chặn sự thay đổi ngang qua mặt đẳng mật độ. Sự đánh giá trực tiếp ứng suất W0 đo đợc theo dòng nâng với mμng cảm ứng nhạy (Gust 1982) cần sự chú ý sự kéo thêm vμo của các phần tử nhạy. Cuối cùng nếu W0 đợc suy từ dòng có thể đo dợc thế năng trên bề mặt trầm tích. Không thấy sự ảnh hởng của cấu trúc trầm tích lμ một nguyên nhân sâu xa hơn lμ điều chắc chắn nh thảo luận trong phần