2.2.1. Các phương pháp điện hóa
2.2.1.1. Phương pháp quét thế tuần hoàn (CV)
Nguyên lý: áp vào điện cực nghiên cứu một tín hiệu điện thế biến thiên tuyến tính theo thời gian từ E1 đến E2 và ngược lại. Đo dòng đáp ứng theo điện thế tương ứng sẽ cho ta đồ thị CV biểu diễn mối quan hệ dòng điện - điện thế (hình 2.2 ) [101]. Tốc độ quét có thể thay đổi tùy theo từng đối tượng nghiên cứu.
Sự xuất hiện các pic oxi hóa khử cho phép đánh giá về hoạt tính điện hóa của vật liệu như độ thuận nghịch hay bất thuận nghịch (sự tương quan của chiều cao pic, vị trí xuất hiện pic, hình dáng của pic).
Hình 2.2: Quan hệ giữa dòng điện – điện thế trong quét thế tuần hoàn [107] Dòng pic Ip xuất hiện được tính theo công thức:
Ip = K.n3/2 AD1/2Cv1/2 (2.1) Trong đó: K: hằng số Raidles – Cevick
A: diện tích điện cực (cm2)
n: số electron tham gia phản ứng điện cực D: hệ số khuếch tán (cm2/s)
C: nồng độ chất trong dung dịch (mol/l) v: tốc độ quét thế (mV/s)
Phương pháp quét thế tuần hoàn vòng được sử dụng trong luận án để: Epc Epa I (mA) E (V) Ipa Ipc R Æ O + ne- O + ne-ÆR
- Tổng hợp compozit PbO2 - PANi tại các tốc độ khác nhau.
- Khảo sát hoạt tính điện hóa của các vật liệu trong môi trường H2SO4 0,5M với tốc độ quét 100 mV/s.
2.2.1.2. Phương pháp đo đường cong phân cực
Nguyên lý: áp vào điện cực nghiên cứu một tín hiệu điện thế biến thiên tuyến tính với tốc độ đủ chậm (5 ÷ 10 mV/s) và đo dòng đáp ứng theo thời gian.
Ngoại suy Tafel xác định dòng ăn mòn [107]
Đường thẳng Tafel là đoạn thẳng có giá trị cỡ 50 ÷ 100 mV. Vì vậy không ngoại suy đường thẳng Tafel trong vùng sát E0 hoặc trong vùng có quá thế quá lớn sẽ bị ảnh hưởng bởi quá trình khuếch tán và sẽ dẫn đến sai số.
Hình 2.3: Đường cong phân cực dưới dạng lgi [107]
Phương trình đường thẳng Tafel:
9 Nhánh anôt: a o a RT zF i i α η 303 , 2 ) 1 ( lg lg = + − (2.2) 9 Nhánh catôt: c o c RT zF i i α η 303 , 2 lg lg = − (2.3)
Trong đó: F là hằng số Faraday, R là hằng số khí, T là nhiệt độ tuyệt đối (K) E (V) lgi lgio Eo Nhánh catot Nhánh anot
Từ phương trình đường thẳng Tafel người ta có thể xác định được các thông số động học io, α, z và độ dốc Tafel. io còn gọi là mật độ dòng ăn mòn hay mật độ dòng trao đổi.
Trong luận án đã khảo sát đường cong phân cực vòng với tốc độ quét 5 mV/s. Vì vậy ngoài ngoại suy Tafel để xác định dòng ăn mòn và điện thế ăn mòn có thể dựa vào hình dạng của nhánh anôt khi quét đi và quét về để đánh giá khả năng ăn mòn điểm của vật liệu.
2.2.1.3. Phương pháp đo tổng trở
Nguyên lý: Áp đặt một dao động nhỏ của điện thế hoặc dòng điện lên hệ thống được nghiên cứu, tín hiệu đáp ứng thu được có dạng hình sin và lệch pha so với dao động áp đặt. Đo sự lệch pha và tổng trở của hệ điện hóa cho phép phân tích quá trình điện cực như: sự tham gia khuếch tán, động học, lớp kép hoặc lý giải về bề mặt phát triển của điện cực [108].
Một bình điện hóa có thể coi như mạch điện bao gồm những thành phần chủ yếu sau:
- Điện dung của lớp điện kép coi như một tụ điện Cd - Tổng trở của quá trình Faraday Zf
- Điện trở chưa được bù RΩ, đó là điện trở dung dịch giữa điện cực so sánh và điện cực nghiên cứu.
Hình 2.4: Mạch điện tương đương của một bình điện phân
Kết quả đo phổ tổng trở có thể biểu diễn dưới dạng phổ Nyquist hoặc phổ Bode. IC R IF + IC Zf IF Cd
Hình 2.5: Phổ Nyquist (trái) và phổ Bode (phải) của
một hệđiện hóa không xảy ra khuếch tán [108].
Phương pháp này được sử dụng để nghiên cứu tính chất điện hóa của các vật liệu compozit PbO2 - AgO, PbO2 - PANi và PbO2 trong môi trường H2SO4 0,5M.
2.2.1.4. Phương pháp dòng tĩnh
Nguyên lý: áp vào điện cực nghiên cứu một tín hiệu dòng điện không đổi trong một khoảng thời gian t, ta đo đáp ứng của điện thế tương ứng với thời gian [109].
Hình 2.6: Quan hệ I-t và đáp ứng E-t trong phương pháp dòng tĩnh
Phương pháp này được sử dụng để tổng hợp compozit PbO2 - AgO và PbO2 trên nền thép không rỉ tại các mật độ dòng thay đổi 5, 6 và 7 mA/cm2 với các thời gian khác nhau, tuy nhiên vẫn phải đảm bảo điện lượng q = I. t (2.4) là không đổi. ω→0 ω→∞ Z” Z’ RΩ (RΩ + Rct) ωmax = (Rct.Cd)-1 logf (RΩ + Rct) RΩ logφ log│Z│ I (mA) t (s) E (V) t (s)
2.2.1.5. Phương pháp xung dòng
Nguyên lý: áp vào điện cực nghiên cứu một tín hiệu dòng điện không
đổi I (I ≠ 0) trong một khoảng thời gian tx, sau đó chuyển về I = 0 trong thời gian tn (hình 2.7a), ta đo đáp ứng của điện thế theo thời gian (hình 2.7b).
Hình 2.7: Quan hệ I-t (a) và đáp ứng E-t (b) trong phương pháp xung dòng
Trong luận án, mật độ dòng xung được lựa chọn có giá trị dương vì quá trình tổng hợp vật liệu là quá trình oxy hóa.
Compozit PbO2 – PANi được tổng hợp bằng phương pháp xung dòng trên nền thép không rỉ với số xung thay đổi khác nhau, chiều cao xung là i = 30 mA/cm2, thời gian phát xung tx = 3 s, thời gian nghỉ tn = 5 s.
2.2.1.6. Phương pháp thế điện động
Nguyên lý: áp vào điện cực nghiên cứu một tín hiệu điện thế biến thiên tuyến tính theo thời gian từ E1 đến E2 với tốc độ không đổi. Đo đáp ứng dòng tương ứng theo điện thế. Chiều cao của pic thể hiện tốc độ oxi hóa.
Hình 2.8: Quan hệ giữa dòng – điện thế trong quét thếđiện động.
Epa I (mA) E (V) Ip R Æ O + ne- E2 E1 t (s) I = 0 I (mA) tx tn (a) t (s) E (V) (b)
Phương pháp này sử dụng để nghiên cứu khả năng oxi hóa của các anion NO2-, AsO2- và CN- trên điện cực PbO2 và compozit PbO2 - AgO trong các môi trường và khoảng điện thế khác nhau, với tốc độ 100 mV/s.
2.2.1.7. Phương pháp xác định mật độ dòng oxi hóa metanol
Mật độ dòng oxi hóa metanol chính là hiệu số mật độ dòng điện Δi (hình 2.9b) giữa 2 đường cong quét thế điện động của điện cực (hình 2.9a) khi dung dịch đo H2SO4 có và không có chứa metanol.
Δi = i – inền (2.5)
Trong đó: i là mật độ dòng đáp ứng được đo trong dung dịch axit sunfuric có mặt metanol và inền là mật độ dòng đo trong dung dịch nền.
Chiều cao của pic thể hiện tốc độ oxi hóa metanol.
(a) (a) (b) i (mA/cm2) Δi (mA/cm2) Δip nền Metanol EAgAgCl (V) EAgAgCl (V) Δ i (m A /c m 2 ) Δip
Hình 2.9: (a) Đường cong quét thế điện động (b) Mật độ dòng oxi hóa metanol Δi
2.2.2. Phương pháp nghiên cứu cấu trúc, hình thái học 2.2.2.1. Kính hiển vi điện tử quét (SEM) 2.2.2.1. Kính hiển vi điện tử quét (SEM)
Kính hiển vi điện tử quét SEM (Scanning Electron Microscope) được dùng để khảo sát hình thái bề mặt và cấu trúc lớp mỏng dưới bề mặt.
Nguyên lý: Dùng một chùm điện tử hẹp quét trên bề mặt mẫu vật nghiên cứu, sẽ có các bức xạ thứ cấp phát ra gồm: điện tử thứ cấp, điện tử tán xạ ngược, điện tử Auger, tia X,... Thu thập và phục hồi hình ảnh của các bức xạ ngược này ta sẽ có được hình ảnh bề mặt của vật liệu cần nghiên cứu.
Nguyên lý về độ phóng đại của SEM là muốn có độ phóng đại lớn thì diện tích quét của tia điện tử càng hẹp. Ưu điểm của phương pháp SEM là xử lý đơn giản, không phải phá hủy mẫu [110].
2.2.2.2. Kính hiển vi điện tử truyền qua (TEM)
Kính hiển vi điện tử truyền qua (Transmission Electron Microscope) là một thiết bị nghiên cứu vi cấu trúc vật rắn, sử dụng chùm điện tử có năng lượng cao chiếu xuyên qua mẫu vật rắn mỏng và sử dụng các thấu kính từ để tạo ảnh với độ phóng đại lớn (có thể lên đến hàng triệu lần), ảnh tạo ra trên màng huỳnh quang hay trên phim quang học hoặc thiết bị kỹ thuật số.
Về mặt cấu tạo TEM là một thiết bị hình trụ cao khoảng 2 m, có một nguồn phát xạ điện tử trên đỉnh (súng điện tử) để phát ra chùm điện tử. Chùm này được tăng tốc trong môi trường chân không cao, sau khi đi qua các tụ kính chùm điện tử tác động lên mẫu mỏng. Tùy thuộc vào từng vị trí và loại mẫu mà chùm điện tử tán xạ ít hoặc nhiều. Mật độ điện tử truyền qua ngay dưới mặt mẫu phản ánh lại tính trạng của mẫu, hình ảnh được phóng đại qua một loạt các thấu kính trung gian và cuối cùng thu được trên màn huỳnh quang. Do vậy ảnh của kính hiển vi điện tử truyền qua là hình ảnh bề mặt dưới của mẫu thu được bởi chùm điện tử truyền qua mẫu [111].
2.2.2.3. Phương pháp EDX
Nguyên lý của phương pháp là dựa vào một tính năng quan trọng khác của SEM để phân tích thành phần vật liệu. Như ta đã biết một chùm điện tử có năng lượng cao khi bắn vào mẫu sẽ có tương tác với các lớp điện tử bên trong các nguyên tử của mẫu và phát ra các tia X đặc trưng cho từng nguyên tố. Dựa vào việc phân tích các tia X đặc trưng này ta sẽ phát hiện ra các nguyên tố bên trong mẫu vật và có thể tính được tỷ phần từng nguyên tố. Đây gọi là phép phân tích phổ tán sắc năng lượng EDS (Energy Dispersive Spectroscopy) hay phổ tán sắc năng lượng tia X (EDX) [110].
2.2.2.4. Phương pháp nhiễu xạ tia X (XRD)
Phương pháp nhiễu xạ Rơnghen (X – Ray Diffraction) là phương pháp
phân tích vật lý hiện đại được ứng dụng rất phổ biến để nghiên cứu cấu trúc tinh thể của các vật liệu. Khi chiếu tia X vào nguyên tử thì các điện tử sẽ dao động quanh vị trí trung bình của chúng. Khi điện tử bị hãm (mất năng lượng) nó sẽ phát xạ tia X. Quá trình hấp phụ và tái phát bức xạ điện tử này được gọi là tán xạ. Nhiễu xạ là sự giao thoa tăng cường của nhiều hơn một sóng tán xạ. Khi chiếu tia X vào vật rắn tinh thể ta thấy xuất hiện các tia nhiễu xạ với cường độ và hướng khác nhau.
Điều kiện nhiễu xạ (điều kiện Bragg): 2dsinθ = nλ (2.6) Trong đó:
d : khoảng cách giữa các mặt nguyên tử phản xạ, θ : góc phản xạ,
λ : bước sóng của tia X,
n = 1, 2, 3, …. được gọi là bậc phản xạ.
Tập hợp các cực đại nhiễu xạ Bragg dưới các góc 2θ khác nhau có thể ghi nhận được bằng cách sử dụng đêtêctơ.
Căn cứ vào các cực đại nhiễu xạ trên giản đồ XRD tìm được 2θ. Từ đó suy ra d theo điều kiện Bragg. So sánh giá trị d tính được với giá trị d chuẩn sẽ xác định được thành phần cấu trúc tinh thể của vật chất. Ngoài ra, phương pháp nhiễu xạ tia X cho phép xác định kích thước tinh thể dựa trên phương pháp phân tích hình dáng và đặc điểm của đường phân bố cường độ nhiễu xạ dọc theo trục góc 2θ [112].
2.2.2.5. Phương pháp đo phổ hồng ngoại (IR)
Phân tích phổ hồng ngoại IR (Infrared Spectroscopy) giúp ta xác định được các loại dao động đặc trưng của các liên kết hay các nhóm chức có trong phân tử. Mỗi loại dao động trong phân tử hấp thụ ở một tần số xác định được thể hiện bởi những vân phổ mà đỉnh phổ ứng với tần số đó. Từ phổ hồng
ngoại ta xác định được vị trí (tần số) của vân phổ và cường độ, hình dạng của vân phổ. Phổ hồng ngoại thường được ghi dưới dạng đường cong, sự phụ thuộc của phần trăm truyền qua (100 I0/I) vào số sóng (ν = λ-1).
Phương pháp phổ hồng ngoại ngoài tác dụng phân tích định tính, định lượng còn có vai trò hết sức quan trọng trong việc phân tích cấu trúc phân tử. Dựa theo tần số cường độ để xác định sự tồn tại của các nhóm liên kết cạnh tranh trong phân tử [113].
Chương 3: KẾT QUẢ VÀ THẢO LUẬN
3.1. Nghiên cứu tính chất của vật liệu compozit PbO2 - AgO
Biến tính PbO2 bằng AgO là một trong hai nội dung nghiên cứu quan trọng của luận án. Luận án lựa chọn phương pháp dòng tĩnh để tổng hợp vật liệu. Tính chất của vật liệu sẽ ảnh hưởng trực tiếp đến định hướng ứng dụng của nó trong thực tế, vì vậy sau khi tổng hợp vật liệu đã được đánh giá cấu trúc cũng như tính chất điện hóa.
3.1.1. Nghiên cứu cấu trúc hình thái học 3.1.1.1. Phân tích giản đồ nhiễu xạ tia X 3.1.1.1. Phân tích giản đồ nhiễu xạ tia X
Hình 3.1 phản ánh giản đồ nhiễu xạ tia X của PbO2 (a) và compozit PbO2 - AgO (b) cho thấy cả hai trường hợp đều xuất hiện các pic đặc trưng cho cấu trúc β-PbO2 ở góc 2θ gần 32,0o; 62,4o và 66,5o. Không tìm thấy pic đại diện cho cấu trúc α-PbO2. Các pic rất nhỏ tại vị trí góc 2θ gần 30,5o; 32,2o và 64,5o trên hình 3.1b phản ánh sự có mặt của AgO [114]. Sự có mặt của AgO trong compozit đã làm tăng chiều rộng các pic của PbO2 và các chân pic được mở rộng hơn (pic của PbO2 tại 62,4o có chiều rộng chân pic 0,0465 rad, còn trong compozit có chiều rộng 0,0649 rad). Như vậy AgO đã làm tăng khuyết tật trong cấu trúc tinh thể của PbO2 và tồn tại cùng PbO2 trong cấu trúc của compozit tương tự như công bố ở công trình [13].
3.1.1.2. Nghiên cứu phổ EDX
Phổ tán sắc năng lượng tia X (EDX) được tiến hành đo để góp phần làm rõ hơn kết quả phân tích giản đồ nhiễu xạ Rơn-Ghen ở trên. Kết quả cho thấy sự xuất hiện của 3 nguyên tố Pb, O và Ag với tỉ lệ khối lượng tương ứng là 92,69%, 6,43% và 0,85% (hình 3.2). Kết quả này phù hợp với phổ nhiễu xạ tia X và là minh chứng cho sự có mặt của AgO đồng kết tủa cùng PbO2 để tạo nên compozit. 004 004 00.00 1.00 2.00 3.00 4.00 5.00 6.00 7.00 8.00 9.00 10.00 300 600 900 1200 1500 1800 2100 2400 2700 Co un ts OK a Ag M g Ag L l Ag L a Ag L b Ag L b2 Ag L r A gLr 3 Pb M z Pb M a Pb M b Pb M r Pb L l
ZAF Method Standardless Quantitative Analysis Fitting Coefficient : 0.2919
Element (keV) Mass% Error% Atom% Compound Mass% Cation K O K 0.525 6.43 0.09 46.90 7.0261 Ag L 2.983 0.85 0.23 0.94 0.5881 Pb M 2.342 92.69 0.23 52.16 92.3858 Total 100.00 100.00
keV
3.1.1.3. Phân tích ảnh SEM và TEM
Hình 3.3 là ảnh SEM của PbO2 và compozit PbO2 – AgO được tổng hợp bằng phương pháp dòng không đổi tại các mật độ dòng khác nhau. Quan sát ảnh SEM trên hình 3.3a cho thấy xuất hiện các tinh thể hình tứ diện lớn của cấu trúc β-PbO2 đan xen với các tinh thể nhỏ hơn của cấu trúc α – PbO2 [28]. Đặc biệt các ảnh trên hình 3.3 từ b đến e của các compozit PbO2 - AgO xuất hiện các vệt thẫm hình thoi ở đỉnh hình tứ diện là do sự có mặt của AgO trong compozit. Đây là điểm khác biệt giữa compozit PbO2 - AgO với điện cực chỉ có PbO2. Compozit tổng hợp tại mật độ dòng 6 mA/cm2 có kích thước hạt nhỏ hơn và đồng đều hơn các compozit tổng hợp tại các mật độ dòng khác.
Hình 3.3: Ảnh SEM của PbO2 và compozit PbO2 - AgO tổng hợp bằng
phương pháp dòng không đổi (a) PbO2 6 mA/cm2, (b, c) PbO2 – AgO 6 mA/cm2
(d) PbO2 – AgO 5 mA/cm2, (e) PbO2 – AgO 7 mA/cm2
Trên hình 3.4 là ảnh TEM của compozit PbO2 – AgO. Quan sát trên hình cho thấy có hai màu sáng và tối rõ nét của PbO2 và AgO. Như vậy compozit PbO2 – AgO đã được tổng hợp thành công.
(a) (b) (c)
Hình 3.4: Ảnh TEM của compozit PbO2 - AgO
3.1.2. Nghiên cứu tính chất điện hóa 3.1.2.1. Xác định độ bền điện hóa 3.1.2.1. Xác định độ bền điện hóa
Hình 3.5: Đường cong phân cực vòng của compozit PbO2 – AgO trong dung
dịch H2SO4 0,5 M, tốc độ quét 5 mV/s.
Hình 3.5 thể hiện các đường cong phân cực vòng của các compozit PbO2 - AgO trên điện cực thép không rỉ được tổng hợp bằng phương pháp dòng không đổi tại các mật độ dòng khác nhau (5 mA/cm2, 6 mA/cm2, 7