DSpace at VNU: Sự tham gia của U-hạt ở một số quá trình tương tác trong mô hình chuẩn mở rộng

Sự tham gia U-hạt số trình tương tác mơ hình chuẩn mở rộng Phạm Thị Ngân Trường Đại học Khoa học Tự nhiên, Khoa Vật lý Chuyên ngành Vật lí lí thuyết vật lí toán; Mã số: 60 44 01 Cán hướng dẫn khoa học: GS.TS Hà Huy Bằng Năm bảo vệ: 2011 Abstract: Tổng quan ma trận tán xạ tiết diện tán xạ Nghiên cứu Unparticle physic (U - hạt): Giới thiệu U-hạt; Hàm truyền U-hạt; Lagrangian tương tác loại U-hạt với hạt mơ hình chuẩn; Các đỉnh tương tác U-hạt Trình bày qúa trình tương tác tính đến tham gia U- hạt mơ hình chuẩn mở rộng Keywords: Vật lý toán; U hạt; Vật lý lý thuyết Content Nội dung luận văn trình bày chương: Chương 1: Ma trận tán xạ, tiết diện tán xạ Chương 2: Unparticle physic (U - hạt) Chương 3: Các q trình tương tác tính đến tham gia U- hạt mơ hình chuẩn mở rộng 1.Chương I : Ma trận tán xạ, tiết diện tán xạ Tiết diện tán xạ trình xác định cơng thức: d  M d 64 s Với d  sin  d d M biên độ tán xạ xác định dựa quy tắc Feyman M2 = M.M* yếu tố ma trận Chương II: Unparticle physic (U - hạt) Unparticle Physics – vật lý U_hạt vật lý xây dựng nhằm điều chỉnh bổ sung khó khăn gặp phải mơ hình chuẩn Chương giới thiệu tổng quát kiến thức U – hạt, hàm truyền, đỉnh tương tác Chương 3: Các trình tương tác tính đến tham gia U- hạt mơ hình chuẩn mở rộng   Sự sinh Messon giả vô hướng từ va chạm e e tính đến U-hạt Sự sinh Mezon giả vơ hướng từ va chạm e e tính đến U - hạt, trạng thái đầu electron- positron trạng thái cuối cặp Meson giả vô hướng PP biểu diễn qua phương trình: e (k2 )  e (k1 )  P1 ( p1 )  P2 ( p2 ) (3.1) Trong k1 , k2 , p1 , p2 xung lượng electron, positron cặp Meson giả vô hướng a Ma trận tán xạ: Áp dụng quy tắc Feynman ta viết yếu tố ma trận trình tán xạ là: M if  iAdu F (q)  s s c1 v e(k2 )  ues ' (k1 )  c2 v e(k2 )   5ues ' (k1 )  2( du 1) (2  du )  u 2sin(du ) ( P  i )   ( g  P P  )  P1 ( p1 ) P2 ( p2 ) | J |  P2 Q trình tính tốn ta thu được: M if  gu F (q) C32  C12  C22  S  4Mp  1   1  cos    s  b.Tiết diện tán xạ: Tiết diện tán xạ vi phân ứng với trình e e   PP xác định công thức: d    2d  M  E  E  E  E      if   64 k  E1  E2  m32  p1 m4  p2  d     d  cm s  p  M if  64 s k 2 (q)  2 gu F C  C  C  S 1  4Mp      64 s  s    1  cos    Tích phân theo góc đặc  ta thu tiết diện tán xạ: 2 (q)  2 gu F 4Mp  2 2 S   C3  C1  C2  1   (1) 0 d  1  cos   d cos  64 2 s  s  4Mp  2  1   C3  C1  C2  gu 432  s  2 F (q) 2 sinh    từ va chạm e  e  tính đến U-hạt Q trình sinh    va chạm e  e  biểu diễn phương trình: e  ( p1 )  e  ( p2 )    (k1 )    (k ) a) Tiết diện tán xạ trình sinh    từ va chạm e  e  mơ hình chuẩn Trong q trình ta tính | M |2  e4 2 e2 g s (  m   cos  )  [4ve2 s (1  m2  2 cos  )    2 2 s s q cos  q (q  M )  8ve2 s  cos  ]  g4 2 2 2 [ ( a  v ) s (  m   cos  )  32ae2 ve2 s  cos  ] e e 2 s 16 cos   (q  M ) Từ thu tiết diện tán xạ   s 32  e4  e2 g g4 v  4(ae2  ve2 )2    e 2 2 2cos  (q  M ) 16cos  (q  M ) q  b) Tiết diện tán xạ trình sinh    từ va chạm e  e  tính đến U hạt Trong q trình ta tính   Ad  2 d 2 2 M   20dU U  (s) U 4s 1  m   cos   s   sin(dU  )  '   0 AdU      d    U sin(du  )  d 2 U  s   m   cos      d 2 U dU     ' Ad s   s  i   m2   cos   2s [(1  cos  )  4]  4dU0  U  sin (dU  )    2 2 d 02 0' Ad   s  i  2s [(1  cos  )  4]cos(dU  )  d   sin (dU  )  2 U U U 2 s    m2   cos     dU  2s (1  cos  )2  4]cos(dU  ) Từ thu tiết diện tán xạ 2   Ad   0' AdU 1  dU  2    20dU U (  s ) s    dU  2s sin(dU  )    sin(du  )   s {  2 dU   12 dU 1  1   12 dU 3  1  2dU    2dU    12 dU 2  1   s    2  2dU  3 (2dU  2)  02 0' {  dU 02 0'  dU  s {  2  Ad2U dU A dU 2   dU   12 dU 3  1 }  2dU   dU  2    s  i  2s cos  dU      sin (dU  ) dU    s  i  2s cos  dU   } sin (dU  )   d 1 d 1  1 U  1   1 U  1    dU  dU  1  1dU  1   s   2  dU  1 dU  dU 2  d 1 1 U  1 }   dU   References Tài liệu tiếng Việt Nguyễn Xuân Hãn,“Cơ học lượng tử” NXB ĐHQGHN, 1998 Nguyễn Xuân Hãn,“Cơ sở lý thuyết trường lượng tử” NXB ĐHQGHN, 1998 3 Lê Như Thục, “Sự sinh axion số trình va chạm phân rã”, Luận văn tốt nghiệp thạc sĩ, 2001 Hà Huy Bằng, “Lý thuyết trường lượng tử” NXB ĐHQGHN, 2010 Hoàng Ngọc Long, “Cơ sở vật lí hạt bản” NXB Thống Kê, Hà Nội 2008 Hà Huy Bằng “Các bổ vòng lý thuyết trường lượng tử”, NXB-ĐHQG Hà Nội, 2006 Tài liệu tiếng Anh L Bonneau, J Labarsouque, “ Relativistic Quantum Mechanics ”, (2008) Quang Ho-Kim, Xuan-Yem Pham , “Elementary Particles and Their Interactions” (Concepts and Phenomena ) H Georgi, Phys Rev Lett 98, 221601 (2007) H Georgi, Phys Lett B650, 275 (2007) T.M Aliev, arXiv: 0705.1326 [hep-ph] Murugeswaran Duraisamy, artXiv:0705.2622v3[hep-ph] ... gặp phải mơ hình chuẩn Chương giới thiệu tổng quát kiến thức U – hạt, hàm truyền, đỉnh tương tác Chương 3: Các trình tương tác tính đến tham gia U- hạt mơ hình chuẩn mở rộng   Sự sinh Messon... đến U-hạt Q trình sinh    va chạm e  e  biểu diễn phương trình: e  ( p1 )  e  ( p2 )    (k1 )    (k ) a) Tiết diện tán xạ trình sinh    từ va chạm e  e  mô hình chuẩn Trong. .. Hãn,“Cơ học lượng tử” NXB ĐHQGHN, 1998 Nguyễn Xuân Hãn,“Cơ sở lý thuyết trường lượng tử” NXB ĐHQGHN, 1998 3 Lê Như Thục, Sự sinh axion số trình va chạm phân rã”, Luận văn tốt nghiệp thạc sĩ, 2001