Bài giảng vật lý 2 chương 1 GV lăng đức sỹ

GIÁO TRÌNH VẬT LÝ 2 Cơ học cổ điển Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Cơ học là ngành kh oa học nghiên cứu chuyển động của vật chất trong không gian và tương tác giữa chúng.  Cơ học cổ điển dựa trên cơ sở các định luật Newton, được xây dựng bởi các nhà vật lý như Galileo Galilei, Isaac Newton, … và các nhà toán học như William Rowan Hamilton, Joseph Louis Lagrange, …  Cơ học cổ điển sử dụng những quan niệm về không gian, thời gian và nguyên lý tương đối của Galileo. Nguyên lý tương đối Galileo Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Cơ học cổ điển coi không gian, thời gian là bất biến, khối lượng của một vật là bất biến.  Cơ học cổ điển dựa theo nguyên lý tương đối Galileo, chỉ ra rằng: Mọi định luật của cơ học đều có dạng như nhau trong các hệ quy chiếu quán tính. Phép biến đổi Galileo Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Xét một hệ quy chiếu O đứng yên, một hệ quy chiếu O’ chuyển động thẳng đều dọc theo trục Ox của hệ O, thời điểm ban đầu O’ trùng O. Ta có: x x' vt y y' z z' t t'            13 12 23 v v v Thí nghiệm Michelson – Morley Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Cùng với sự phát triển của vật lý cổ điển, mô hình Ether (hay thuyết Ether) đã được sử dụng cho đến cuối thế kỷ XIX.  Năm 1887, Michelson và Morley đã tiến hành thí nghiệm để tìm kiếm sự tồn tại của ether, thí nghiệm sử dụng giao thoa kế Michelson và thực hiện vào nhiều thời điểm trong vòng một năm. Kết quả là không tồn tại mô hình ether, và điều đặc biệt hơn: vận tốc ánh sáng trong chân không có giá trị như nhau đối với mọi hệ quy chiếu quán tính. Giới hạn của cơ học cổ điển Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Ánh sáng không tuân theo cơ học cổ điển, không phù hợp với phép biến đổi Galileo và công thức cộng vận tốc trong cơ học cổ điển.  Không chỉ đối với ánh sáng mà cả những vật chuyển động với vận tốc lớn (có thể so sánh với vận tốc ánh sáng ) cơ học cổ điển đều cho kết quả không phù hợp.  Như vậy, cơ học cổ điển chỉ áp dụng được với những chuyển động có vận tốc nhỏ so với vận tốc ánh sáng. Thuyết tương đối hẹp của Einstein Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein  Tiên đề 1 (nguyên lý tương đối Einstein): Các định luật của vật lý có cùng dạng toán học trong mọi hệ quy chiếu quán tính.  Tiên đề 2 (nguyên lý về tính bất biến của tốc độ ánh sáng ) : Tốc độ ánh sáng trong chân không là như nhau trong mọi hệ quy chiếu quán tính Năm 1905, Einstein đề xuất quan niệm mới về không gian và thời gian trong một lý thuyết mà chúng ta gọi là thuyết tương đối hẹp. Nó được xây dựng trên cơ sở hai tiên đề: Phép biến đổi Lorentz Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein x O’ x' y' z' O y z Phép biến đổi Lorentz Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein 2 2 2 x vt x' v 1 c y' y z' z v tx c t' v 1 c                              2 2 2 x' vt' x v 1 c y y' z z' v t' x' c t v 1 c                              Tính đồng thời, quan hệ nhân quả Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein   22 2 2 v t x x c t' v 1 c         [...]...Tính tương đối của khoảng không gian 0  x2  x1 x x ' 2 ' 1  0 v 1   c Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein 2 Tính tương đối của vận tốc u'   ' ux  v u x  v  1  2 ux  c  2  v uy 1      ' c u y  v  1  2 ux  c  2 v  uz 1     c u'z  v  1  2 ux  c  Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein u u'  ' Khối lượng... của vật chất Theo thuyết tương đối hẹp của Einstein năng lượng còn là một thước đo khác của vật chất: E  mc 2  Khi vật đứng yên thì ta có năng lượng nghỉ: E0  m 0c 2 Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein Động năng tương đối tính  Động năng của vật theo thuyết tương đối hẹp của Einstein được xác định:       1 2 2 EK  E  E 0   m  m 0  c  m 0 c   1 2   v  1 ... thuyết tương đối hẹp, khối lượng của một vật phụ thuộc vào chuyển động của nó m m0 v 1   c 2  Khi vật đứng yên ta có khối lượng nghỉ: m  m0 Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein Phương trình cơ bản của động lực học chất điểm dp d F   mv  dt dt p  mv  m0 v v 1   c Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein 2 Năng lượng tương đối tính  Năng lượng là... Einstein được xác định:       1 2 2 EK  E  E 0   m  m 0  c  m 0 c   1 2   v  1      c   Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein Mối liên hệ giữa năng lượng và động lượng E m c p c 2 2 4 0 Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein 2 2 Thuyết tương đối hẹp  Thuyết tương đối hẹp của Einstein cho chúng ta những quan niệm mới về không gian và thời... (có thể so sánh với tốc độ ánh sáng) áp dụng cho các hệ quy chiếu quán tính (Cơ học tương đối tính)  Sau này Einstein mở rộng lý thuyết này cho những hệ quy chiếu phi quán tính và trường hấp dẫn, phần này được gọi là thuyết tương đối rộng (bài đọc thêm) Vật lý 2 \ Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein . Einstein   22 2 2 v t x x c t' v 1 c         Tính tương đối của khoảng không gian Vật lý 2 Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein '' 0 2 1 xx 21 xx 2 0 v 1 c     Tính. tương đối của vận tốc Vật lý 2 Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein ' x x x 2 2 y ' y x 2 2 z ' z x 2 uv u v 1u c v u1 c u' u v 1u c v u1 c u v 1u c                                    u ' u' Khối. Lorentz Vật lý 2 Chương 1 – Thuyết tương đối hẹp của Einstein 2 2 2 x vt x' v 1 c y' y z' z v tx c t' v 1 c                              2 2 2 x'