Bài giảng vật lý 2 chương 1 GV lăng đức sỹ

... t   x  x  c t '  v 1   c Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp Einstein Tính tương đối khoảng không gian  x2  x1 x x ' '  v 1   c Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp ... x' vt   y  y'  z  z' t  t'  Vật lý \ Chương – Thuyết tương đối hẹp Einstein v13  v 12  v23 Thí nghiệm Michelson – Morley  Cùng với phát triển vật lý cổ điển, m...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:30

... Quang học lượng tử dựa lý thuyết hạt ánh sáng, có thành tựu lớn vật lý đại quang điện, compton, … Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Cơ sở quang học sóng  Dựa lý thuyết điện từ ánh sáng, ... a.cos  t    I a2  I  a2 Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Hàm sóng ánh sáng điểm Sóng ánh sáng truyền từ nguồn O tới điểm M u  a.cos  t    O M d,n  2  u...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:30

... x  i 2 Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển Vân tròn Newton r2 r2  d  2R  d   2Rd  2d  R d LPX  r2   2d    R rmax r  1  R   k   2  rmin  R  k Vật lý \ Chương ... O2 u  a 02 cos  2 t  2  Vật lý \ Chương – Cơ sở quang học cổ điển uM  u1M  u2M Tổng hợp sóng ánh sáng  Biên độ sáng M a  a  a  2a a cos   1M 2M 1M 2M  M   ...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:31

... M  Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng Phương pháp chia đới (1) b (2)  Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng  L  L2  L1  bsin     b 2bsin   b   n  b  2sin    n  2k  ... ak 1  ak   O M (S) (k) Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng a M  a k 1 Phương pháp cộng véc tơ biên độ k 2 k 1 k a2 a1 a1 a M  a1 a M  a1  a  Vật lý \ Chương –...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:31

... cos  t  Ánh sáng tự nhiên 2  n0  n  d  u y  a 0y cos  t    u2 x a0x Vật lý \ Chương – Nhiễu xạ ánh sáng   u2 y a0y 1 ux u y a0x a0y cos    sin2   Kính lọc phân cực Kính ... phần (n1) (n2) cực phần  Theo phương song song với mặt phẳng tới cường độ cực tiểu  Theo phương vuông góc với mặt phẳng tới cường độ cực đại n2 tan  i B   n 21  n1 Vật lý \ Chương...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:32

... 2, 426 .10 12 m Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử Hiệu ứng Compton p ' ’  e  p pe p   p '  pe   hf  m0 c2  hf ' mc   Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử h C   2, 426 .10 12 m m0 ...   hf   Vật lý \ Chương – Quang học lượng tử  h  6, 625 .10 34 Js  Hiệu ứng quang điện  Năm 18 87, nhà bác học Hertz (Heinrich Rudolf Hertz, 18 57 – 1894,...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:32

... tử  Toán tử bình phương động lượng p 2  px  py  pz  2 2 2  2   2  x y z        Toán tử lượng p2 H KU  U   U 2m 2m Vật lý \ Chương – Cơ học lượng tử Phương trình ... lượng tử Planck, 1905 có thuyết Einstein, 1 924 có thuyết de Broglie, …  Trong chương trình Vật lý đại cương ta xét kiến thức Cơ học lượng tử Vật lý \ Chương – Cơ học lượng...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:33

... 2  R2    0 LC 4L T 2   2 R2  LC 4L2  1 R2 f   2 2 LC 4L Vật lý \ Chương – Dao động sóng điện từ Mạch LC có nguồn cưỡng q2 W  WC  WL   Li 2C e  E0 sin  t  dW  Ri 2dt ... tần số xác định Vật lý \ Chương – Dao động sóng điện từ Mạch LC lý tưởng q2 W  WC  WL   Li  const 2C d  q2  d 2i   2C  Li    dt  LC i   dt   0  LC Vật lý \ Chư...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 13:30

... Phần 1: DAO ĐỘNG • • • • Các tính chất hệ dao động: - tồn vò trí cân bền, - có lực kéo về, - hệ có quán tính  1 Dao động điều hòa I Dao động điều hòa lắc lò xo • Phương trình dao động Đònh ... Gọi E lượng dao động hệ thời điểm t ứng với biên độ dao động A Gọi Eo lượng dao động thời điểm t = ứng với biên độ dao động Ao Vì lượng dao động tỷ lệ...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 00:33

... giản đồ Fresnel: A  A1  A  2A1A cos2  1  tg  A1 sin 1  A sin  A1 cos 1  A cos  *A đạt cực đại khi: (2  1)  2k *A đạt cực tiểu khi: (2  1)  (2k  1)  Tổng hợp dao động ... hay  0 2 A1 A A1 A A1A Đặc biệt A1 = A2 quỹ đạo tổng hợp nằm đường phân giác *Nếu (  1 )  (2k  1)  Phương trình dao động đường thẳng: x2 y2 2xy y x    hay  0 2 A1 A A A A 1A  *Nếu .....

Ngày tải lên: 23/04/2015, 16:09

... gia tốc vật, biết m2 xuống   N T1  T2 m1  y x O Fms    P1 m2  P2 ĐÁP SỐ: m2  m1 (sin   .cos ) a g m1  m2 ĐK để vật m2 không xuống? Nếu ma sát a = ? Nếu  = a = ? Ví dụ 3: Vật m = ... m2 xuống với gia tốc a’ = bao nhiêu? N (m1  m2 )a  (m1  m2 )g F cos  sin  T1 = 27 ,4 N Fms T2 y m2 m1 a'  g m1  m2 P1 = 2, 75 m/s2 P2 O x 2. 4- ĐỘNG LƯỢNG: 1) Định nghĩa:   p...

Ngày tải lên: 21/09/2015, 14:42

... Dũng 21 February 2 012 Vật liệu học ngành hóa Chương 1: Đại cương vật liệu học Vật liệu học - Lê Quý Dũng 21 February 2 012 Chương 1: Đại cương vật liệu học • • • • • Sự cần thiết phát triển vật liệu ... Z Y X Z Y X Y X Z Z Y X Z Y X (10 0) X 1 X (11 0) y  1 z   Y Nghịch đảo 1/ 1 1/  1/  1/ 1 1/ 1 1/  1/ 1 1/ 1 1/ 1 (1...

Ngày tải lên: 04/07/2014, 07:06

Ngày tải lên: 22/07/2014, 20:20

Ngày tải lên: 24/07/2014, 00:21

... n2 B’ I1 i1 i1 ′ F1 i i′ I2 F2 L F1I1F2 = L F1I F2 = const J L F1I1F2 > L F1JF2 I1 i i′ F1 F2 Kết luận: Phát biểu nguyên lý Fermat tương đương với đònh luật phản xạ ánh sáng c Đònh lý Malus Quang ... hiệu pha sóng tới sóng phản xạ mặt phân cách π, hiệu quang lộ sóng phản xạ sóng tới λ /2. ” ∆ϕ = ϕt −ϕ p = π λ λ 2 ∆ϕ = ∆ϕ = ∆L ⇒∆L = 2 λ λ Vậy mặt phân cách: ∆L = L p − L t = λ...

Ngày tải lên: 22/04/2015, 00:34