1. Trang chủ
  2. » Kỹ Thuật - Công Nghệ

giáo trình phương pháp phần tử hữu hạn

30 264 0

Đang tải... (xem toàn văn)

Tài liệu hạn chế xem trước, để xem đầy đủ mời bạn chọn Tải xuống

THÔNG TIN TÀI LIỆU

Thông tin cơ bản

Định dạng
Số trang 30
Dung lượng 0,94 MB

Nội dung

 Các p.tử đó rất tiện lợi để mô hình hóa các kết cấu trong không gian 2 và 3 chiều.. Tuy nhiên trong rất nhiều bài toán vật rắn, có nhiều kết cấu phức tạp với nhiều loại tải trọng và cá

Trang 1

ỨNG DỤNG TRONG CƠ HỌC VẬT RẮN

TS Phan Minh Đức Khoa Cơ khí Giao thông – Trường ĐH Bách Khoa

Đại học Đà Nẵng

Trang 2

 Introduction

 Plane Stress – Constant Strain Triangle (P1)

 Plane Strain – Rectangular Element (P2)

 Plane Quadrilateral Element (P3)

 Axisymmetric Stress Analysis (P4)

 General 3-D Stress Elements (P5)

 Strain-Stress Computation (P6)

 Summary

Trang 3

Giới thiệu

 Phần tử THANH và DẦM, đã xét, là các p.tử “thẳng” – chỉ cần

dùng 1 trục tọa độ tham chiếu để mô tả

 Các p.tử đó rất tiện lợi để mô hình hóa các kết cấu trong không gian 2 và 3 chiều Tuy nhiên trong rất nhiều bài toán vật rắn, có nhiều kết cấu phức tạp với nhiều loại tải trọng và các điều kiện ràng buộc;

 Trong phần này, ta xét các p.trình PTHH 2 và 3 chiều dùng phân tích ứng suất các kết cấu rắn đàn hồi tuyến tính.

 Cơ sở xây dựng các PTr ở đây là thuyết thế năng cực tiểu, đơn giản hơn p.pháp Galerkin tuy p.pháp Galerkin là cơ bản, áp dụng được cho rất nhiều bài toán;

Trang 4

PLANE STRESS

“Plane Strees”:

 Vật thể có k.thước z (bề dày) rất nhỏ (<10%) so với 2 kích thước kia;

 Vật thể chỉ chịu tải trong (x,y);

 Vật liệu đàn hồi, đồng nhất, đẳng hướng;

 Tồn tại các ứng suất : x, y, xy

P.trình cân bằng:

xy= yx và:

Trang 5

 Theo định nghĩa của “Plane Stress”, ta có:

z = O; xz = O; yz = O

 Từ quan hệ stress-strain ( phụ lục B ), ta được các thành phần:

 Các thuộc tính vật liệu:

E: module đàn hồi

: hệ số Poisson của vật liệu

G: Module đàn hồi trượt

Trang 6

 Viết ở dạng ma trận:

Trang 7

 Năng lượng tích lũy trong vật:

P.trình trên áp dụng chung cho tất cả các trường hợp, không nhất thiết là TẤM.

Trang 8

FE Formulation Constant Strain Triangle

 3-node triangular element

mô tả miền con trong tấm

[ vy)(x,N v

y)(x,N v

y)(x,Ny)

(x,

v

}]{

[uy)(x,Nu

y)(x,Nu

y)(x,Ny)

(x,

u

3 3

2 2

1 1

3 3

2 2

1 1

v N

u N

Trang 9

 Biến dạng tương đối trong ph.tử:

 [B] là ma trận 3x6 của các đạo hàm riêng của hàm dạng

Trang 10

 Các đạo hàm riêng trong [B] là các hằng số, do hàm dạng tuyến tính Do đó, các thành phần sức căng là hằng số trong toàn thể tích phần tử;

 Năng lượng biến dạng trong phần tử:

 Giả sử tính chất vật liệu không thay đổi, Ptr trở thành:

 Công thực hiện bởi các lực nút:

Trang 11

 Với:

 Như vậy, thế năng biến dạng đàn hồi tích lũy trong ph.tử:

 Khi vật (tấm) ở tr.thái cân bằng, phần tử cũng ở TT cân bằng Thế năng của nó cực tiểu Do đó:

 Do vậy, ta được:

Trang 12

Thiết lập Ma trận độ cứng

 Các hàm dạng theo 6.37 (chương 6):

Trang 13

 Do đó, các đạo hàm riêng:

 Và ma trận [B]:

Trang 14

 Thể tích của p.tử: t.A

 Do đó:

C = (1-)/2

Trang 15

Trường hợp Tải trọng phân bố

 Ở các BT kết cấu, ta thường gặp lực phân bố, như là áp suất hoặc lực cắt, trên một phần của biên kết cấu

 Đối với tấm, các lực phân bố này tác dụng trên cạnh phần tử và cũng là biên của kết cấu

 Ta tìm lực nút tương đương với lực (tác dụng trên 1 đv diện tích) trên mặt cạnh 2-3 của p.tử

Trang 16

 Cơ sở: Có cùng thế năng biến dạng đàn hồi cực tiểu.

 Các lực phân bố được phân tích trong hệ tọa độ chung:

nx và ny là các vectow đơn vị theo các trục

 Công thực hiện bởi lực phân bố, với t.phân dọc theo 2-3:

 Tuy nhiên: N1(x,y) = 0 dọc theo 2-3

 và

Trang 17

 Nên

 Và có dạng

 Do đó:

Trang 18

 Do N1(x,y) = 0 dọc theo 23 nên PT trên có thể viết:

Trang 20

 Dọc theo 1-2: px = 0; py=-100 psi Do đó:

Trang 21

 Dọc theo 2-3: x = 1; px= 150y; py= 0 Do đó:

Trang 22

 Do đó:

Trang 23

Trường hợp Lực khối

 Tương tự, thông thường tác dụng vào vật cũng có thể có các lực phân bố trong toàn bộ thể tích vật, như: trọng

lượng, lực quán tính, lực điện từ;

 Ta xét lực khối trong bài toán 2 chiều Lực khối được biểu diễn bởi vector:

Trang 24

 Chuyển vị của các điểm trong PT được xác định bởi:

 Công thực hiện bởi lực khối:

 Có dạng:

 Và:

Trang 25

 Biểu diễn dưới dạng:

 Do đó:

 Viết gọn ở dạng ma trận:

Trang 27

- Do vật không chịu lực khối theo hướng x nên không có thành phần lực nút theo hướng x.

- Thành phần lực nút theo hướng y:

Với các hàm dạng:

Trang 28

- Nên ta được:

Trang 29

- Nên ta được:

- Nhận xét: Lực nút tương đương có giá trị bằng nhau

Trang 30

END (Part 1)

Ngày đăng: 09/10/2014, 12:07

TỪ KHÓA LIÊN QUAN

TÀI LIỆU CÙNG NGƯỜI DÙNG

TÀI LIỆU LIÊN QUAN

w