Biểu thức năng lượng toàn phần của thực thể vật lý và biểu đồ diễn biến năng lượng trong chuyển động theo quán tính

Biểu thức năng lượng toàn phần của thực thể vật lý và biểu đồ diễn biến năng lượng trong chuyển động theo quán tính Biểu thức năng lượng toàn phần của thực thể vật lý và biểu đồ diễn biến năng lượng t[.]

Biểu thức lượng toàn phần thực thể vật lý biểu đồ diễn biến lượng chuyển động theo quán tính + HQC đặt tâm vật thể A Khi đó, vật thể B chuyển động theo quán tính quỹ đạo bán kính R trường lực vật thể A với vận tốc quỹ đạo VBqR Biểu thức lượng toàn phần thực thể vật lý B có dạng: W B ( R ) W Bn ( R )  mVBqR  U ( R) (2.123) tức phụ thuộc vào bán kính quỹ đạo chuyển động chúng đó, trạng thái lượng lớn phải ứng với quỹ đạo có bán kính nhỏ nhất; xa tâm trường lực thế, lượng toàn phần giảm Sự gia tăng lượng toàn phần tiếp nhận thêm từ bên ngồi “hệ hai vật” khơng có ngun nhân nội Nếu bán kính vật thể thỏa mãn điều kiện: rA + rB ≤ RK, với RK khoảng cách mà nội cân với ngoại năng, tương ứng với vận tốc quỹ đạo VBqK = c ta viết: WB ( R K ) W Bn ( R K )  mc  U ( RK ) , (2.124) WB ( R K ) mc  2U ( R K ) hay (2.126) Như vậy, chuyển động theo qn tính, cơng thức (2.126) cho ta giới hạn tối đa lượng toàn phần mà thực thể vật lý có điều kiện rA + rB ≤ RK thỏa mãn Trong trường hợp chung (2.123), ta có W B ( R)  WB ( RK ) Có thể tính được: WB ( RK ) 3mc (2.127) Biểu đồ lượng toàn phần vật thể B chuyển động theo quán tính HQC vật thể A WB(RK) WBn(R) WBn(R) WBn0+U0 WBn0 WBng(R) WBng(R) U0 R K RBm R + Khi HQC đặt vật thể B, vật thể A chuyển động theo quán tính quỹ đạo bán kính R trường lực vật thể B với vận tốc VAqR = VBqR , ta có: W A ( RK ) W An ( RK )  mV AqR  U ( RK ) (2.128) Tuy nhiên, khác với trường hợp trước, ngoại đạt đến gía trị xác định, nên ngoại vật thể A đạt tới giá trị cân với nội nó, vận tốc qn tính A đạt tới c, ta có: W A ( RK ) W An ( R K )  (2.129) mc  2U ( R K ) WA(RK) WAng(RK) WAn∑(R) WAn∑(R) WAn0+U0 WAn0 WAng∑(R) WAng∑(R) U0 RK R RBm Hình 2.15 Biểu đồ lượng vật thể A chuyển động theo quán tính HQC vật thể B Cần lưu ý khác với chuyển động rơi tự do, lượng toàn phần “hệ vật” số chuyển động theo quán tính, khoảng cách chúng có bao nhiêu, việc chuyển từ quỹ đạo sang quỹ đạo khác thiết phải có tác động từ bên nên lượng toàn phần thực thể vật lý phải thay đổi Nếu tác động từ bên ngồi có xu hướng cấp thêm lượng, vật thể di chuyển vào quỹ đạo bên với mức lượng cao hơn; ngược lại, tác động có xu hướng lấy bớt lượng, vật thể phải chuyển quỹ đạo bên ngồi với mức lượng thấp Từ thấy thân khái niệm lượng cao hay thấp khơng đồng nghĩa với độ cao hay thấp tính từ bề mặt vật thể (Trái đất chẳng hạn) quan niệm vật lý mà tương đương với độ lớn lượng mà vật thể có, độ cao lớn, mức lượng thấp Vì vậy, gọi “nguyên lý cực tiểu” không phù hợp với chất tượng mà phải “thế cực đại” Nhưng điều quan trọng độ cao hay thấp khơng có ý nghĩa “ưu tiên” “thấp” hay “cao” mà hoàn toàn phụ thuộc vào tác động từ bên – dù chuyển vào quỹ đạo bên hay quỹ đạo bên – để vào quỹ đạo bên phải cần cấp thêm lượng nhiều so với lượng cần phải lấy bớt để quỹ đạo bên Nếu từ ban đầu, hệ vật bị cách ly hồn tồn chẳng có lý để quỹ đạo chuyển động chúng phải vị trí gần mà, trái lại, chúng phải rơi tự lên ... R RBm Hình 2.15 Biểu đồ lượng vật thể A chuyển động theo quán tính HQC vật thể B Cần lưu ý khác với chuyển động rơi tự do, lượng tồn phần “hệ vật? ?? ln số chuyển động theo quán tính, khoảng cách... việc chuyển từ quỹ đạo sang quỹ đạo khác thiết phải có tác động từ bên ngồi nên lượng tồn phần thực thể vật lý phải thay đổi Nếu tác động từ bên ngồi có xu hướng cấp thêm lượng, vật thể di chuyển. .. WBn0+U0 WBn0 WBng(R) WBng(R) U0 R K RBm R + Khi HQC đặt vật thể B, vật thể A chuyển động theo quán tính quỹ đạo bán kính R trường lực vật thể B với vận tốc VAqR = VBqR , ta có: W A ( RK ) W An