Để thấy được sự tăng cường của hệ số phi tuyến Kerr n2 khi có EIT so với khi không có EIT, chúng ta vẽ đồ thị của n2theo độ lệch tần số của trường
laser dò khi cố định tần số của trường laser điều khiển cộng hưởng với dịch
chuyển 2 3 (tức là c 0) và tần số Rabi tại giá trị Ωc = 0 và Ωc = 10 MHz. Lúc đó, sự biến thiên của n2 theo p được mô tả như trên Hình 3.3. Ở đây, đường liền nét màu đỏ là đồ thị của n2 khi có mặt của trường điều khiển
(với Ωc = 10 MHz), đường đứt nét màu xanh là đồ thịcủa n2 khi không có mặt
trường laser điều khiển (ứng với Ωc = 0), còn đường chấm chấm màu đen là
đồ thị hệ số hấp thụ (phổ EIT) khi có mặt trường laser điều khiển.
Trên phương diện phổ hấp thụ, Hình 3.3 cho thấy sự có mặt của trường laser điều khiển đã tạo nên hiệu ứng EIT với ba cửa sổ trong suốt. Sự xuất hiện ba miền phổ trong suốt này là do trường laser điều khiển cảm ứng đồng thời ba dịch chuyển 2 3 , 2 4 và 2 5 tạo ra được ba cặp kênh
giao thoa của biên độ xác suất dịch chuyển giữa nhánh 1 2 với ba nhánh 1 2 3 2 , 1 2 4 2 và 1 2 5 2 . Sự giao
thoa này làm triệt tiêu xác suất dịch chuyển 1 2 đối với trường laser dò.
Hơn nữa, từ điều kiện cộng hưởng hai photon như đã đề cập ở mục 3.3 ta thấy
các cửa sổ EIT cách nhau bằng khoảng cách giữa các trạng thái 3 , 4 và 5 . Đặc biệt, khi tần số của chùm laser điều khiển trùng với tần số của dịch
chuyển 2 3 như Hình 3.3 thì tâm của các cửa sổ EIT lần lượt nằm tại vị
trí, p 0, p 1 9MHz và p 2 7,6MHz trên trục tần số laser dò.
Hình 3.3. Sự biến thiên của n2 theo ∆p khi chọn c 10 MHz(đường liền nét màu
đỏ) và khi c 0 (đường gạch đứt nét màu xanh); đường chấm chấm màu đen mô
tả sự biến thiên của hệ hấp thụ (phổ EIT) khi c 10 MHz. Cả ba đồ thị được vẽ trong trường hợp c 0.
Trên phương diện xem xét sự biến đổi phi tuyến Kerr ta thấy, khi không có mặt của trường laser điều khiển ( c 0), hệ số phi tuyến Kerr n2
trong lân cận cộng hưởng lớn gấp hàng triệu lần so với xa cộng hưởng (xem
đường đứt nét màu xanh). Sự tăng cường của hệ số phi tuyến Kerr trong miền cộng hưởng có thể được giải thích là do sự biến dạng mạnh của đám mây điện
tử dẫn đến phân cực phi tuyến lớn. Ở xa cộng hưởng, giá trị của n2 rất bé không đáng kể.
Khi có mặt của trường laser điều khiển (tức là, khi có mặt hiệu ứng EIT như trên Hình 3.3), công tua hệ số phi tuyến Kerr n2 bị thay đổi và có biên độ được tăng lên vài bậc và đạt cỡ 10-5 cm2/W. Ngoài ra, trong mỗi cửa sổ EIT
thì giá trị của hệ số phi tuyến Kerr tách thành hai miền âm và dương xen kẽ
nhau. Độ cao của đường cong n2 phụ thuộc vào cường độ liên kết hiệu dụng của laser điều khiển đối với các dịch chuyển 2 3 , 2 4 và 2 5 .