Chúng ta xem xét ảnh hưởng của tần số laser điều khiển lên công tua hệ
số phi tuyến Kerr bằng cách khảo sát đồ thị n2 theo các giá khác nhau của ∆c.
Ở đây, chúng tôi cố định tần số Rabi c 10 MHz như trường hợp ở Hình 3.3, còn độ lệch tần số được chọn tại các giá trị c 2,5 MHz và c 2,5 MHz. Đồ thị của n2 theo ∆pđược mô tả như trên Hình 3.4.
Từ Hình 3.4 ta thấy rằng, khi tăng (ứng với c 0) hoặc giảm ( c 0) tần số laser điều khiển xung quanh tần số cộng hưởng nguyên tử ( c 0) thì công tua hệ số phi tuyến Kerr n2 tương ứng bị dịch sang miền tần số cao hoặc
thấp. Sự dịch chuyển này là do phi tuyến Kerr được tăng cường trong miền
cửa sổ EIT nên khi dịch chuyển tần số của laser điều khiển sẽ tương ứng với
Hình 3.4. Sự biến thiên của n2 theo ∆ptại các giá trị khác nhau của độ lệch tần số
của trường laser điều khiển c 2,5 MHz (đường chấm chấm), c 0 (đường
liền nét) và c 2,5MHz (đường gạch đứt nét). Cường độ của trường điều khiển được cố định tại giá trị của tần số Rabi c 10MHz.
Cùng với sự dịch chuyển toàn hệ thống các miền âm và dương của n2
thì công tua hệ số phi tuyến Kerr cũng bị biến dạng khi thay đổi tần số của laser điều khiển nên ta có thể điều khiển thay đổi giá trị của hệ số phi tuyến Kerr thông qua điều khiển tần sốωc. Chúng ta xét trường hợp đặc biệt vớiđộ
lệch tần số của chùm laser dò cố định tại p 4,5MHz (tương ứng với một cực tiểu âm của n2 như trên Hình 3.3) và khảo sát đồ thị của n2 theo c. Từ
Hình 3.5, chúng ta thấy rằng, có thể biến đổi từ một cực tiểu âm của n2 tăng lên đến một cực đại dương bằng cáchtăng tần số của chùm laser điều khiển một lượng 1,7 MHz.
Hình 3.5. Sự biến thiên của n2 theo ∆c khi cố định độ lệch tần số của chùm laser dò
tại p 4,5 MHz và tần số Rabi c 10 MHz.
Bằng cách tương tự, chúng ta xét trường hợp đặc biệt vớiđộ lệch tần số của chùm laser dò cố định tại p 2 MHz (tương ứng với một cực trị dương của n2 như trên Hình 3.3) và khảo sát đồ thị của n2 theo c. Từ Hình 3.6, chúng ta thấy rằng, có thể biến đổi từ một cực đại dương của n2 về 0 và giảm
xuống đến một cực tiểu âm bằng cách giảm tần số của chùm laser điều khiển một lượng 1,2 MHz.
Từ hai trường hợp trên đây ta thấy, có thể điều khiển làm thay đổi được
cả biên độ và dấu của hệ số phi tuyến Kerr (tại một tần số cố định nào đó của trường laser dò) bằng cách tăng hoặc giảm tần số của laser điều khiển xung
quanh giá trị tần số cộng hưởng nguyên tử ω32. Nếu xét trên toàn công tua hệ
Hình 3.6. Sự biến thiên của n2 theo ∆c khi cố định độ lệch tần số của chùm laser dò
tại p 2 MHz và tần số Rabi c 10 MHz.