Nghiên cứu một số tính chất đặc trưng của pcf lõi rỗng với mạng lục giác đều được thẩm thấu bởi cacbon tetra chloride

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC VINH NGUYỄN DUY NAM NGHIÊN CỨU MỘT SỐ TÍNH CHẤT ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CACBON TETRA CHLORIDE LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ Nghệ An, 2018 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC VINH ******** NGUYỄN DUY NAM NGHIÊN CỨU MỘT SỐ TÍNH CHẤT ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CACBON TETRA CHLORIDE LUẬN VĂN THẠC SỸ VẬT LÝ Chuyên ngành: Quang học Mã số: 60.44.01.09 Cán hướng dẫn : PGS.TS Chu Văn Lanh Nghệ An, 2018 LỜI CẢM ƠN Luận văn tốt nghiệp thạc sĩ hoàn thành Trường Đại học Vinh Để hoàn thành luận văn tốt nghiệp này, lòng trân trọng biết ơn sâu sắc xin gửi lời chân thành cảm ơn đến: Thầy giáo PGS.TS Chu Văn Lanh giao đề tài, tận tình hướng dẫn, giúp đỡ đầy tâm huyết suốt q trình nghiên cứu hồn thành luận văn Tôi xin chân thành cảm ơn Ban chủ nhiệm Khoa Sau Đại học, Khoa Vật lí Công nghệ thầy giáo, cô giáo giúp đỡ, tạo điều kiện thuận lợi cung cấp tài liệu tham khảo đóng góp nhiều ý kiến quý báu trình làm luận văn tốt nghiệp Xin chân thành cảm ơn Trường THPT Diễn châu 5, người thân gia đình bạn bè động viên, giúp đỡ tơi q trình thực luận văn tốt nghiệp Mặc dù có nhiều cố gắng, song luận văn tránh khỏi thiếu sót, tác giả kính mong nhận dẫn nhà khoa học bạn đồng nghiệp Tôi xin chân thành cảm ơn! Nghệ An, tháng 07 năm 2018 Tác giả luận văn Nguyễn Duy Nam MỤC LỤC Trang MỤC LỤC ……… DANH MỤC CÁC TỪ VIẾT TẮT DANH MỤC HÌNH MỞ ĐẦU Chương 1:TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ 1.1 Giới thiệu 1.2 Sơ lược tính chất vật lý PCF 10 1.3 Cơ chế truyền dẫn ánh sáng PCF 15 1.3.1 Sự lan truyền ánh sáng PCF 15 1.3.2 Xác định nFSM neff 18 1.3.2.1 Phương pháp chiết suất hiệu dụng vô hướng 19 1.3.2.2 Phương pháp chiết suất hiệu dụng véc tơ 20 1.3.3 Các tính chất đặc trưng PCFs 21 1.3.3.1 Sợi vô đơn Mode 21 1.3.3.2 Diện tích Mode hiệu dụng phi tuyến 22 1.3.3.3 Giam giữ mát 23 1.3.3.4 Tán sắc PCF 24 1.4 Kết luận chương 26 Chương 2: ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CACBON TETRA CHLORIDE 27 2.1 Cấu trúc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetra Chloride 27 2.2 Nghiên cứu đạc trưng sợi tinh thể quang tử 29 2.2.1 chiết suất hiệu dụng 29 2.2.2 Diện tích Mode hiệu dụng 31 2.2.3 Đặc trưng tán sắc 34 2.2.4 Mất mát 37 2.3 Kết luận chương 38 KẾT LUẬN CHUNG 40 TÀI LIỆU THAM KHẢO 41 DANH MỤC CÁC TỪ VIẾT TẮT PCF Photonic Crystal Fibre Sợi tinh thể quang tử MOFs Microstructured optical fibres Các sợi quang cấu trúc micro hay sợi tinh thể quang tử lõi đặc HC-PCFs Hollow-core PCFs Các sợi tinh thể quang tử lõi rỗng SMF Single mode fibre Sợi đơn mode DCFs Dispersion compensating Các sợi bù tán sắc fibres GVD Group velocity dispersion Tán sắc vận tốc nhóm DANH MỤC HÌNH Hình 0.1 Mặt cắt cấu trúc mạng với lỏi thẩm thấu Cacbon Tetra chloride 5  Hình 1.1 Mode ánh sáng truyền từ môi trường chiết suất n1 sang n2 12 Hình 1.2 Mối quan hệ tán sắc mơi trường đồng với chiết suất khúc xạ n 14  Hình 1.3 Cấu trúc vĩ mơ lớp võ xếp sẵn mặt đặt mao dẫn 15 Hình 1.4 Sơ đồ truyền dẫn cho SMF 16 Hình 1.5 Cấu trúc sơ đồ mạng lục giác 17 Hình 1.6 Mạng đơn lục giác MOF với lỗ trịn Mode lấp đầy khơng gian 19  Hình 2.1 Mặt cắt cấu trúc mạng với lõi thẩm thấu Cacbon Tetra Chloride 27 Hình 2.2 Phần thực chiết suất Cacbon Tetra Chloride 28 Hình 2.3 Phần thực chiết suất hiệu dụng phụ thuộc vào bước sóng (a) 29 Hình 2.3 Phần thực chiết suất hiệu dụng phụ thuộc vào bước sóng (b,c) 30 Hình 2.3 Phần thực chiết suất hiệu dụng phụ thuộc vào bước sóng (d) 31 Hình 2.4 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích Mode hiệu dụng vào bước sóng (a) 31 Hình 2.4 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích Mode hiệu dụng vào bước sóng (b,c) 32 Hình 2.4 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích Mode hiệu dụng vào bước sóng (d) 33 Hình 2.5 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích Mode hiệu dụng vào thừa số đổ đầy d /  34 Hình 2.6 Tán sắc phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy d /  thay đổi từ 0,3 đến 0,8(a,b) 35 Hình 2.6 Tán sắc phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy d /  thay đổi từ 0,3 đến 0,8(c,d) 36 Hình 2.7 Mất mát phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy thay đổi từ 0,3 đến 0,8 với   0, 2 m 37 Hình 2.8 Mất mát phụ thuộc vào thừa số đổ đầy thay đổi từ 0,3 đến 0,8 với số mạng   2, 0 m 38 MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài Trong năm gần đây, nhà khoa học cho thẩm thấu chất lỏng vào lỗ rỗng [6] Việc thẩm thấu (bơm) chất lỏng vào lỗ rỗng lớp vỏ hay lõi bước đột phá công nghệ quản lý tán sắc Bằng cách lựa chọn chất lỏng, người ta điều khiển độ cong phẳng đường tán sắc Khi bơm chất lỏng vào lỗ rỗng thu đường tán sắc phẳng nhiều bơm khí Đồng thời việc sử dụng chất lỏng thích hợp cho việc phát siêu liên tục[9] Ngoài ra, cách bơm hỗn hợp chất lỏng thích hợp vào lỗ tạo sợi tinh thể quang tử ứng dụng cảm biến nhiệt độ có độ nhạy cao [7]   Hình 0.1: (a) Mặt cắt cấu trúc mạng với lõi thẩm thấu Carbon Tetra Chloride, số mạng Ʌ = 1.0 µm hệ số lấp đầy d/Ʌ = 0.75; (b) Mode đo bước sóng µm Một bước ngoặt mới, có tính đột phá cơng nghệ quang sợi vào năm 1996, Russell đồng nghiệp [2] đưa loại sợi quang gọi sợi tinh thể quang tử (Photonic crystal fiber (PCF)) Trước năm 2006, nghiên cứu PCF tập trung vào sợi bơm khí thu kết đáng khích lệ [10] Tuy nhiên dùng chất khí có số hạn chế như: đường tán sắc có độ dốc cao (khơng phẳng), dải bước sóng khơng tán sắc hẹp, tính phi tuyến PCF khí nhỏ nên có hạn chế ứng dụng cho phát siêu liên tục Kể từ năm 2006, nghiên cứu PCF thẩm thấu chất lỏng quan tâm đặc biệt khơng khắc phục hạn chế PCF khí mà mở ứng dụng đầy triển vọng khoa học công nghệ ứng dụng phát siêu liên tục Nhờ tính phi tuyến cao tối ưu hóa độ tán sắc, nên so với trước đây, việc thẩm thấu chất lỏng vào lõi ứng dụng vào việc phát siêu liên tục Nhờ đặc tính bật nên chất lỏng phi tuyến sử dụng để làm tăng độ phi tuyến sợi Các chất lỏng có độ phi tuyến cao, carbon disulfide (CS2) có chiết suất n2  4,3  5,1 1018 m2 / W 1064 nm Toluene có giá trị trung bình n2 16 1019 m / W 1064 nm Các giá trị cao so với silica (0,21÷ 0,35) × 10-19 800nm [6] Sự xuất hiệu ứng phi tuyến đòi hỏi biến đổi chiết suất khúc xạ vật liệu sợi, tức có xuất hiệu ứng Kerr Các chất lỏng suốt CS2, toluene, CCl4 có hệ số Kerr cao phù hợp với ứng dụng Trên cớ sở phân tích trên, chúng tơi chọn đề tài nghiên cứu: “Nghiên cứu số tính chất đặc trưng PCF lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetrachloride” Mục đích nghiên cứu Nghiên cứu số tính chất đặc trưng PCF lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetrachloride Từ xác định tham số nhằm thiết kết tối ưu hóa PCF Đối tượng phạm vi nghiên cứu 3.1 Đối tượng nghiên cứu Các tính chất đặc trưng PCF chiết suất hiệu dụng, tán sắc, diện tích mode hiệu dụng mát 3.2 Phạm vi nghiên cứu - Nghiên cứu PCF lõi rỗng, mạng lục giác - Chiết suất hiệu dụng, tán sắc, diện tích mode hiệu dụng mát PCF - Lõi rỗng thẩm thấu Carbon Tetrachloride Nội dung nghiên cứu 4.1.Tìm hiểu tổng quan sợi tinh thể quang tử 4.2 Nghiên cứu chiết suất hiệu dụng PCF 4.3 Nghiên cứu tán sắc PCF 4.4 Diện tích mode hiệu dụng 4.5 Mất mát Phương pháp nghiên cứu Nghiên cứu lý thuyết số sở sử dụng phần mềm mô Mode Solutions phần mềm Matlap Dự kiến đóng góp đề tài - Kết luận văn nhằm tối ưu truyền dẫn PCF - Làm tài liệu tham khảo cho học viên cao học quan tâm Cấu trúc chương luận văn Chương 1: TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ 1.1 Giới thiệu 1.2 Sơ lược tính chất vật lý PCF 1.3 Cơ chế truyến dẫn ánh sang PCF 1.4 Kết luận chương Chương 2: ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CARBON TETRACHLORIDE 29 Từ phương trình (2.1) (2.2), đồ thị biểu diễn phần thực chiết suất Carbon Tetra Chloride Fused Silica biểu diễn hình 2.2 Kết cho thấy phần thực chiết suất Carbon Tetra Chloride Fused Silica giảm dần bước sóng tăng phần thực chiết suất Carbon Tetra Chloride lớn phần thực chiết suất Silica 2.2 Nghiên cứu đặc trưng sợi tinh thể quang tử 2.2.1 Chiết suất hiệu dụng Trong hình 2.3, biểu diễn phần thực chiết suất hiệu dụng neff mode cho cấu trúc sợi tinh thể quang tử có thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng khác a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Kết cho thấy, chiết suất hiệu dụng biến đổi theo bước sóng, thừa số đổ đầy số mạng Hình 2.3a 30 Hình 2.3b Các đồ thị cho thấy rằng, bước sóng tăng phần thực chiết suất hiệu dụng giảm Hơn độ dốc đường cong chiết suất hiệu dụng giảm thừa số đổ đầy d/Ʌ giảm số mạng Ʌ tăng Các đường cong có độ dốc nhỏ thừa số đổ đầy 0.3 có độ dốc lớn thừa số đổ đầy 0.8 Hình 2.3c 31 Hình 2.3d Hình 2.3 Phần thực chiết suất hiệu dụng phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm 2.2.2 Diện tích mode hiệu dụng Trong hình 2.4 đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào bước sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Trong bốn trường hợp, diện tích mode hiệu dụng biến đổi theo bước sóng, thừa số đổ đầy số mạng Hình 2.4a 32 Hình 2.4b Đối với trường hợp số mạng Ʌ = 2.0µm Ʌ = 2.5µm diện tích mode hiệu dụng tăng tuyến tính theo bước sóng Ngồi giá trị diện tích mode hiệu dụng cao thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.8 nhỏ thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 Hình 2.4c 33 d Hình 2.4 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào bước sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Cụ thể, từ đồ thị hình 2.4d chúng tơi xác định giá trị diện tích mode hiệu dụng ứng với số mạng Ʌ = 2.0µm thừa số đổ đầy d/Ʌ= 0.3 Aeff 2.78 µm2 bước sóng 1.55µm Với giá trị diện tích mode đạt giá trị nhỏ ứng dụng tốt cho việc phát siêu liên tục [28] Trường hợp ứng với diện tích mode hiệu dụng lớn ứng dụng nhiều công nghệ thông tin quang Kết hồn tồn tương tự với cơng trình [28] Trên hình 2.5 phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 2.0µm; b) Ʌ = 2.5µm Kết cho thấy, diện tích mode hiệu dụng giảm theo thừa số đổ đầy d/Ʌ diện tích mode hiệu dụng trường hợp số mạng có giá trị Ʌ = 2.0µm nhỏ trường hợp số mạng Ʌ = 2.5µm 34 Hình 2.5 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 2.0µm; b) Ʌ = 2.5µm 2.2.3 Đặc trưng tán sắc Trong hình vẽ 2.6, chúng tơi biểu phụ thuộc tán sắc màu vào bước sóng trường hợp thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Đối với hình 2.6a: độ dốc đường cong tán sắc lớn Khi thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.6 , đường cong tán sắc không cắt đường tán sắc không, nghĩa trường hợp không tồn bước sóng tán sắc khơng Trong đó, thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.65 đến 0.8 đường cong tán sắc cắt đường tán sắc khơng hai điểm Điều tồn hai giá trị bước sóng tán sắc khơng cho trường hợp 35 Hình 2.6a Hình 2.6b 36 Hình 2.6c Hình 2.6d Hình 2.6 Tán sắc phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm 37 Đối với hình 2.6b: Độ dốc đường cong tán sắc nhỏ độ dốc đường cong tán sắc hình 2.6a Khi thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.3 đến 0.45, đường cong tán sắc không cắt đường tán sắc không, nghĩa trường hợp khơng tồn bước sóng tán sắc không Khi thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.5 đến 0.8, đường cong tán sắc cắt đường tán sắc khơng hai giá trị Đối với hình 2.6c 2.6d: Các đường cong tán sắc phẳng vùng bước sóng từ 0.9 µm đến 2.0 µm Các đường cong tán sắc cắt đường tán sắc không điểm Chúng tơi nhận thấy rằng, có hai trường hợp cho đường cong tán sắc phẳng tiệm cận với đường tán sắc không dải bước sóng rộng ứng với cấu trúc có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 Đây hai cấu trúc tối ưu tán sắc ứng dụng cho phát siêu liên tục [28] 2.2.4 Mất mát Trong phân tích trên, xác định hai cấu trúc cho đường cong tán sắc phẳng tiệm cận với đường tán sắc khơng số mạng Ʌ = 2µm thừa số đổ đầy d/Ʌ 0.3 0.35 Đây cấu trúc có diện tích mode nhỏ Hình 2.7 Mất mát phụ thuộc vào bước sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng Ʌ = 2.0µm 38 Trên hình 2.7, chúng tơi xác định phụ thuộc mát vào bước sóng Kết cho thấy mát giảm nhanh khoảng bước sóng từ 0.5µm đến 0.875µm khoảng mát lớn thừa số đổ đầy d/Ʌ lớn Trong khoảng bước sóng từ 0.875µm đến 2.0µm mát tăng dần theo bước sóng khoảng mát có giá trị bé thừa số đổ đầy d/Ʌ lớn Chúng xác định bước sóng 1.55µm, ứng với thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 thu mát có giá trị 1.02dB/cm Kết hoàn toàn phù hợp với cơng trình [28] Trong hình 2.8, mơ tả phụ thuộc mát vào thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng Ʌ = 2.0µm Ʌ = 2.5µm Kết cho thấy mát thay đổi nhanh trường hợp ứng với số mạng Ʌ = 2.0µm Trong ứng với số mạng Ʌ = 2.5µm mát thay đổi chậm Kết cho thấy, mát có giá trị lớn số mạng nhỏ Hình 2.8 Mất mát phụ thuộc vào thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng Ʌ = 2.0µm Ʌ = 2.0µm 2.3 Kết luận chương Trong chương sử dụng phần mềm Lumericar Mode Solutions để cấu trúc sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác đều, có lõi rỗng thẩm thấu chất lỏng Carbon Tetra Chloride Chúng tính tốn 39 phân tích đặc trưng sợi tinh thể bao gồm chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc mát Qua chúng tơi xác định hai cấu trúc tối ưu cho diện tích mode nhỏ có đường cong tán sắc phẳng gần tiệm cận với đường tán sắc không Hai cấu trúc có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 Đây hai cấu trúc tối ưu ứng dụng cho phát siêu liên tục 40 KẾT LUẬN CHUNG Trong luận văn này, chúng tơi trình bày vấn đề tổng quan sợi tinh thể quang tử nghiên cứu mô sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác có lõi rỗng thẩm thấu chất lỏng Carbon Tetra Chloride Kết luận văn khái qt thành điểm sau: - Đã trình bày tổng quan vấn đề lý thuyết sợi quang Trong sâu phân tích đặc trưng sợi tinh thể quang tử bao gồm chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc độ mát - Đã sử dụng phần mềm Lumericar Mode Solutions để thiết kế cấu trúc sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác đều, có lõi rỗng thẩm thấu chất lỏng Carbon Tetra Chloride Trên sở tính tốn phân tích đặc trưng sợi tinh thể bao gồm chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc mát - Đã xác định hai cấu trúc tối ưu cho diện tích mode nhỏ có đường cong tán sắc phẳng gần tiệm cận với đường tán sắc không Hai cấu trúc có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 Đây hai cấu trúc tối ưu ứng dụng cho phát siêu liên tục 41 TÀI LIỆU THAM KHẢO [1] Ademgil, H and Haxha, S (2011) Bending Insensitive Large Mode Area Photonic Crystal Fiber Optik-International Journal for Light and Electron Optics, 122, pp 1950-1956 http://dx.doi.org/10.1016/j.ijleo.2010.09.048 [2] J C Knight, T A Birks, P St J Russell, and D M Atkin, “All-silica single- mode optical fiber with photonic crystal cladding”, Optics Letters, Vol 21, Issue 19, pp 1547-1549 (1996) [3] E Palik, “Handbook of Optical Constants of Solids” Vol I, Academic Press, Orlando (1985) [4] S Kedenburg, A Steinmann, R Hegenbarth, T Steinle, and H Giessen, “Nonlinear refractive indices of nonlinear liquids: wavelength dependence and influence of retarded response,” Appl Phys B 117, 803–816 (2014) [5] R Buczynski, “Photonic Crystal Fibers” Information Optics Group, Faculty of Physics, Warsaw University Pasteura 7, 02-093 Warsaw, Poland [6] Lanh Chu Van, Alicja Anuszkiewicz, Aliaksandr Ramaniuk, Rafal Kasztelanic, Khoa Dinh Xuan,Van Cao Long, Marek Trippenbachand Ryszard Buczyński, “Supercontinuum generation in photonic crystal fibres with core filled with toluene’’5th Workshop on Specialty Optical Fibers and Their Applications, Grand Resort, Limassol, Cyprus (2017) [7] E Snitzer, ‘Cylindrical dielectric waveguide modes’, J Opt Soc Am A 51(5), 491–498 (1961) [8] D Gloge, ‘Weakly guiding fibers’, Appl Opt 10(10), 2252–2258 (1971) [9] D.N Payne and W.A Gambling, ‘Zero material dispersion in optical fibres’, Electron Lett 11(8), 176–178 (1975) [10] M.A Saifi, S.J Jang, L.G Cohen and J Stone, ‘Triangular-profile singlemode fiber’, Opt Lett 7(1), 43–45 (1982) 42 [11] J.C Knight, T.A Birks, P St J Russell and D.M Atkin, ‘All-silica singlemode optical fiber with photonic crystal cladding’, Opt Lett 21(19), 1547– 1549 (1996) [12] E Yablonovitch, ‘Inhibited spontaneous emission in solid-state physics and electronics’, Phys Rev Lett 58(20), 2059–2062 (1987) [13] S John, ‘Strong localization of photons in certain disordered dielectric superlattices and electronics’, Phys Rev Lett 58(23), 2486–2489 (1987) [14] J.C Knight, T.A Birks, P St J Russell and J.P de Sandro, ‘Properties of photonic crystal fiber and the effective index model’, J Opt Soc Am A 15, 748–752 (1998) [15] P St J Russell, ‘Photonic crystal fibers’, Science 299, 358–362 (2003) [16] A Bjarklev, J Broeng and A.S Bjarklev, Photonic Crystal Fibres, Kluwer Academic Press, Boston (2003) [17] T.A Birks, J.C Knight and P St J Russell, ‘Endlessly single-mode photonic crystal fiber’, Opt Lett 22, 961–963 (1997) [18] M Midrio, M.P Singh and C.G Someda, ‘The space filling mode of holey fibers: An analytical vectorial solution’, J Lightwave Technol 18, 1031– 1037 (2000) [19] A.K Ghatak and K Thyagarajan, Introduction to Fiber Optics, Cambridge University Press, London (1999) [20] A.W Snyder and J.D Love, Optical Waveguide Theory, Chapman and Hall, New York (1983) [21] M Koshiba, ‘Full-vector analysis of photonic crystal fibers using the finite element method’, IEICE Trans Electron E85-C, 881–888 (2002).418 Guided Wave Optics and Photonic Devices 43 [22] M Koshiba and K Saitoh, ‘Applicability of classical optical fiber theories to holey fibers’, Opt Lett 29, 1739–1741 (2004) [23] F Zolla, G Renversez, A Nicolet, B Kuhlmey, S Guenneau and D Felbacq, Foundations of Photonic Crystal Fibres, Imperial College Press, London (2005) [24] G.P Agrawal, Nonlinear Fiber Optics, 4th edn, Academic Press, Boston (2007) [25] Lumerical Eigenmode Expansion (EME) Solver, https://www.lumerical com/tcad‑products/mode/EME, accessed 29 August 2016 [26] Konstantinos Moutzouris, Myrtia Papamichael, Sokratis C Betsis, Ilias Stavrakas, George Hloupis, Dimos Triantis, " Refractive, dispersive and thermooptic properties of twelve organic solvents in the visible and near-infrared", Appl Phys B, 116:617–622, (2014) [27] I H Malitson, "Interspecimen Comparison of the Refractive Index of Fused Silica", Journal of the Optical Society of America, Vol 55, Issue 10, pp 1205-1209, (1965) [28] Lanh Chu Van, Alicja Anuszkiewicz, Aliaksandr Ramaniuk, Rafal Kasztelanic, Khoa Xuan Dinh, M Trippenbach, Ryszard R Buczynski, “Supercontinuum generation in photonic crystal fibres with core filled with toluene”, Journal of Optics, Volume 19, Issue 12, article id 125604 (2017) ... Chương 2: ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CACBON TETRA CHLORIDE 27 2.1 Cấu trúc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetra Chloride. .. với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetrachloride” Mục đích nghiên cứu Nghiên cứu số tính chất đặc trưng PCF lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Carbon Tetrachloride Từ xác định tham số nhằm thiết... PCF 1.4 Kết luận chương Chương 2: ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU BỞI CARBON TETRACHLORIDE 2.1 Cấu trúc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu