BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƢỜNG ĐẠI HỌC VINH NGUYỄN HỒI THANH NGHIÊN CỨU MỘT SỐ TÍNH CHẤT ĐẶC TRƢNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƢỢC THẨM THẤU BỞI TOLUEN LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ NGHỆ AN, 2018 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƢỜNG ĐẠI HỌC VINH NGUYỄN HOÀI THANH NGHIÊN CỨU MỘT SỐ TÍNH CHẤT ĐẶC TRƢNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƢỢC THẨM THẤU BỞI TOLUEN LUẬN VĂN THẠC SỸ VẬT LÝ Chuyên ngành: Quang học Mã số: 8.44.01.10 Cán hƣớng dẫn: PGS.TS Chu Văn Lanh NGHỆ AN, 2018 i LỜI CẢM ƠN Luận văn tốt nghiệp thạc sỹ đƣợc hoàn thành Trƣờng Đại học Vinh Để hoàn thành luận văn tốt nghiệp này, lịng trân trọng biết ơn sâu sắc tơi xin gửi lời chân thành cảm ơn đến: Thầy giáo PGS.TS Chu Văn Lanh giao đề tài, tận tình hƣớng dẫn, giúp đỡ đầy tâm huyết suốt trình nghiên cứu hồn thành luận văn Tơi xin chân thành cảm ơn Ban chủ nhiệm Khoa Sau Đại học, Khoa Vật lí Cơng nghệ thầy giáo, giáo Khoa Sau Đại học, Khoa Vật lí Công nghệ giúp đỡ, tạo điều kiện thuận lợi cung cấp tài liệu tham khảo đóng góp nhiều ý kiến q báu q trình làm luận văn tốt nghiệp Xin chân thành cảm ơn ngƣời thân gia đình bạn bè động viên, giúp đỡ tơi q trình thực luận văn tốt nghiệp Mặc dù có nhiều cố gắng, song luận văn tránh khỏi sai sót, tơi kính mong nhận đƣợc dẫn nhà khoa học bạn đồng nghiệp để khắc phục thiếu sót thân Tơi xin chân thành biết ơn! Vinh, tháng năm 2018 Tác giả luận văn Nguyễn Hoài Thanh ii MỤC LỤC Trang MỞ ĐẦU - 1 Lý chọn đề tài: Mục đích nghiên cứu Đối tƣợng phạm vi nghiên cứu - Nhiệm vụ nghiên cứu Phƣơng pháp nghiên cứu Chƣơng 1: TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ 1.1 Tổng quan sợi tinh thể quang tử - 1.1.1 Sợi quang (Optical Fiber) - 1.1.2 Quá trình phát triển nghiên cứu sợi tinh thể quang tử 1.1.3 Sợi tinh thể quang tử (PCF) - 1.1.4 Ƣu điểm sợi tinh thể quang tử 1.2 Cơ chế dẫn sáng sợi tinh thể quang tử - 1.2.1.Định luật Snell khúc xạ ánh sáng - 1.2.2 Cơ chế dẫn sóng sợi quang tử tinh thể - 12 1.2.3 Phƣơng trình sóng đặc trƣng cho sợi quang 15 1.3 Mơ hình sử dụng cho sợi tinh thể quang tử - 16 1.3.1 Cấu trúc sợi tinh thể quang tử - 16 1.3.2 Phân loại sợi tinh thể quang tử 18 1.3.3 Phƣơng pháp chế tạo 18 1.4 Các đặc trƣng sợi tinh thể quang tử - 20 1.4.1 Chiết suất hiệu dụng 20 1.4.2 Diện tích Mode hiệu dụng - 21 1.4.3 Độ tán sắc 21 1.4.3.1 Tán sắc - 21 1.4.3.2 Phân loại tán sắc 22 iii 1.4.3.3 Biểu thức tán sắc sợi tinh thể quang tử - 25 1.4.4 Mất mát 25 1.5 Kết luận chƣơng 30 CHƢƠNG 2: NGHIÊN CỨU CÁC ĐẠI LƢỢNG ĐẶC TRƢNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƢỢC THẨM THẤU BỞI TOLUEN - 31 2.1 Thiết kế cấu trúc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng với mạng lục giác đƣợc thẩm thấu Toluen - 31 2.2 Nghiên cứu đặc trƣng sợi tinh thể quang tử 33 2.2.1 Chiết suất hiệu dụng - 33 2.2.2 Diện tích mode hiệu dụng - 36 2.2.3 Đặc trƣng tán sắc - 40 2.2.4 Mất mát 46 2.3 Kết luận chƣơng 47 KẾT LUẬN CHUNG - 48 TÀI LIỆU THAM KHẢO 49 iv THUẬT NGỮ VIẾT TẮC STT KÍ HIỆU DIỄN GIẢI OF Optic Fibers - Sợi quang PCFs Photonic Crystal Fibers - Sợi quang tử NA Numerical Aperture PBG Photonic bandgap MFD Mode Field Diameter v vi DANH MỤC HÌNH ẢNH THỨ TỰ NỘI DUNG Hình Cấu trúc sợi quang thơng thƣờng Hình 2a,2b PCF lõi đặc lõi rỗng Hình 1.1 Cấu trúc quang học (a) hình học (b) sợi quang Hình 1.2 Mơ tả sợi quang tinh thể Hình 1.3 Mặt cắt PCFs lõi rỗng Hình 1.4 PCFs cấu trúc ngũ giác Hình 1.5 PCFs có lỗ khí xếp theo hình lục giác Hình 1.6 Hiện tƣợng khúc xạ ánh sáng Hình 1.7 Hiện tƣợng phản xạ tồn phần ánh sáng Hình 1.8 Nguyên lý truyền dẫn ánh sáng sợi quang Hình 1.9 Xác định độ số sợi quang Hình 1.10 Góc mở độ số sợi quang Hình 1.11 a) PCF; b) Sợi quang thơng thƣờng Hình 1.12 a) Cánh bƣớm; b) Cấu trúc vi mơ cánh bƣớm Hình 1.13 a) PCF lõi đặc; b) PCF lõi rỗng (quang tử băng cấm) Hình 1.14 a) Cấu trúc PCF chiều b) Cấu trúc PCF cách tử Bragg Hình 1.15 a) Cấu trúc PCF 2D b) Cấu trúc PCF 2D Hình 1.16 Sơ đồ tiết diện mặt cắt ngang PCF lõi đặc Hình 1.17 Mặt cắt số PCF Hình 1.18 Quá trình chế tạo PCF Hình 1.19 Một số tiền mẫu PCF Hình 1.20 Tán sắc làm độ rộng xung ngõ tăng Hình 1.21 Chỉ số chiết suất n số nhóm ng thay đổi sợi thuỷ tinh Hình 1.22 Tán sắc ống dẫn sóng Hình 1.23 Tán sắc tổng tán sắc thành phần Hình 1.24 Tán sắc phân cực sợi quang Hình 1.25 Suy hao hấp thụ tạp chất kim loại Hình 1.26 Suy hao hấp thụ vùng cực tím vùng hồng ngoại Hình 1.27 Suy hao bên sợi quang Hình 1.28 Suy hao uốn cong PCFs vii Cấu trúc đƣợc khảo sát với lõi Toluen, số mạng Ʌ = 2.0µm Hình 2.1 thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3: a) Thiết kế bản; b) Cấu trúc cuối với mode bản; c) Mode bậc cao đƣợc tính tốn bƣớc sóng Hình 2.2 1.55µm Phần thực chiết suất Toluen [] Silica [] Phần thực chiết suất hiệu dụng phụ thuộc vào bƣớc sóng với Hình 2.3 thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào Hình 2.4 bƣớc sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Tán sắc phụ thuộc vào bƣớc sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ Hình 2.5 0.3 đến 0.8 với số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài: Các sợi quang thơng thƣờng [1-3] (hình 1) có nhiều ứng dụng tốt thông tin quang lĩnh vực khác Tuy nhiên có hạn chế cấu trúc nhƣ: Hạn chế thiết kế (cấu trúc lõi vỏ thƣờng cố định), hạn chế việc chọn vật liệu (tính chất nhiệt lõi vỏ phải giống nhau), hạn chế mật độ lƣợng truyền, hạn chế kích thƣớc mode chế độ đơn mode,… Một bƣớc ngoặt mới, có tính đột phá cơng nghệ quang sợi vào năm 1996, Russell đồng nghiệp [4-5] đƣa loại sợi quang gọi sợi tinh thể quang tử (Photonic crystal fiber (PCF)) PCF sợi quang sử dụng tinh thể quang tử để tạo lớp vỏ bao quanh lõi sợi Tinh thể quang tử mơi trƣờng có số điện mơi biến đổi tuần hồn có mát thấp đƣợc tạo lỗ khí có kích thƣớc cỡ micro xếp tuần hoàn chạy dọc theo toàn chiều dài sợi PCF có loại sợi lõi đặc (hình 2.a) sợi lõi rỗng (hình 2.b) Các sợi lõi đặc có chế dẫn ánh sáng theo nguyên lý phản xạ toàn phần bên sợi tƣơng tự nhƣ sợi quang thông thƣờng, sợi lõi rỗng có chế dẫn ánh sáng theo nguyên lý dải vùng cấm tƣơng tự nhƣ truyền dẫn electron vật lý chất rắn với cấu trúc dải mức lƣợng 37 Khi số mạng có giá trị Ʌ = 1.0µm Ʌ = 1.5µm, thấy giá trị diện tích mode hiệu dụng tăng nhanh theo bƣớc sóng Khi số mạng có giá trị Ʌ = 2.0µm Ʌ = 2.5µm thấy diện tích mode hiệu dụng hầu nhƣ tăng tuyến tính theo bƣớc sóng Ngồi giá trị diện tích mode hiệu dụng cao thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 nhỏ thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.8 Để thấy rõ phân tích này, bảng chúng tơi tính giá trị diện tích mode hiệu dụng PCF bƣớc sóng 1.55µm số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.8 Chúng ta thấy, giá trị diện tích mode hiệu dụng giảm thừa số đổ dầy tăng hai trƣờng hợp giá trị diện tích mode hiệu dụng trƣờng hợp số mạng Ʌ = 2.5µm lớn trƣờng hợp số mạng Ʌ = 2.0µm Diện tích mode hiệu dụng đạt giá trị nhỏ 3.47707 µm2 ứng với số mạng Ʌ = 2.0µm thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.8 Diện tích mode hiệu dụng đạt giá trị nhỏ 10.74857 µm2 số mạng Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 38 b) 39 c) d) Hình 2.4 Đồ thị biểu diễn phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào bƣớc sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Với giá trị diện tích mode đạt đƣợc giá trị nhỏ nhƣ ứng dụng tốt cho việc phát siêu liên tục [] Trƣờng hợp ứng với diện tích mode hiệu dụng lớn đƣợc ứng dụng nhiều công nghệ thơng tin quang Kết hồn tồn tƣơng tự với cơng trình [] Trên hình 2.4 phụ thuộc diện tích mode hiệu dụng vào thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 số mạng: a) Ʌ = 2.0µm; b) Ʌ = 2.5µm Kết cho thấy, diện tích mode hiệu dụng giảm theo thừa số đổ đầy d/Ʌ diện tích mode hiệu dụng trƣờng hợp số mạng có giá trị Ʌ = 2.0µm nhỏ trƣờng hợp số mạng Ʌ = 2.5µm 40 Bảng Giá trị diện tích mode hiệu dụng PCF bƣớc sóng 1.55µm số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.8 λ(µm) 1.55 d/Ʌ Ʌ = 2.0(µm) Ʌ = 2.5(µm) 0.3 7.89287µm2 10.74857 µm2 0.35 7.21528 µm2 9.96751 µm2 0.4 6.57445 µm2 9.16335 µm2 0.45 6.06568 µm2 8.61906 µm2 0.5 5.59597 µm2 7.92030 µm2 0.55 5.17219 µm2 7.35291 µm2 0.6 4.77597 µm2 6.85482 µm2 0.65 4.42799 µm2 6.34663 µm2 0.7 4.08001 µm2 5.86153 µm2 0.75 3.77912 µm2 5.42408 µm2 0.8 3.47707 µm2 4.98518 µm2 2.2.3 Đặc trƣng tán sắc Tiếp theo nghiên cứu đặc trƣng tán sắc sợi tinh thể quang tử Trong hình vẽ 2.5, chúng tơi biểu phụ thuộc tán sắc vào bƣớc sóng trƣờng hợp thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm 41 Đối với hình 5a: độ dốc đƣờng cong tán sắc lớn Khi thừa số đổ đầy biến đổi từ 0.3 đến 0.65 , đƣờng cong tán sắc không cắt đƣờng tán sắc không, nghĩa trƣờng hợp khơng tồn bƣớc sóng tán sắc khơng Trong đó, thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.7 đến 0.8 đƣờng cong tán sắc cắt đƣờng tán sắc không hai điểm Điều tồn hai giá trị bƣớc sóng tán sắc khơng cho trƣờng hợp Đối với hình 5b: Độ dốc đƣờng cong tán sắc nhỏ độ dốc đƣờng cong tán sắc hình 6a Khi thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.3 đến 0.5, đƣờng cong tán sắc không cắt đƣờng tán sắc không, nghĩa trƣờng hợp khơng tồn bƣớc sóng tán sắc khơng Khi thừa số đổ đầy thay đổi từ 0.55 đến 0.8, đƣờng cong tán sắc cắt đƣờng tán sắc không hai giá trị a) 42 b) 43 c) d) Hình 2.5 Tán sắc phụ thuộc vào bƣớc sóng với thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 với số mạng a) Ʌ = 1.0µm; b) Ʌ = 1.5µm; c) Ʌ = 2.0µm; d) Ʌ = 2.5µm Đối với hình 5c 5d: Các đƣờng cong tán sắc phẳng vùng bƣớc sóng từ 1.0µm đến 2.0 µm Các đƣờng cong tán sắc cắt đƣờng tán sắc không điểm Chúng nhận thấy rằng, có hai trƣờng hợp cho đƣờng cong tán sắc phẳng tiệm cận với đƣờng tán sắc khơng dải bƣớc sóng rộng ứng với cấu trúc có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy lần lƣợt d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 Đây hai cấu trúc tối ƣu tán sắc đƣợc ứng dụng cho phát siêu liên tục [] Trong bảng 3, chúng tơi tính giá trị tán sắc sợi tinh thể quang tử bƣớc sóng 1.55µm số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 Kết cho thấy tồn tán sắc thƣờng (tán sắc âm) 44 tán sắc dị thƣờng (tán sắc dƣơng) Tán sắc âm có giá trị tuyệt đối 2.23706(ps/nm/km) ứng với số mạng Ʌ = 2.5(µm) thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 Tán sắc dƣơng có giá trị lớn 91.43384(ps/nm/km) ứng với số mạng Ʌ = 2.0(µm) thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.8 Bảng Giá trị tán sắc sợi tinh thể quang tử bƣớc sóng 1.55µm số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ thay đổi từ 0.3 đến 0.8 D(ps/nm/km) D(ps/nm/km) Ʌ = 2.0(µm) Ʌ = 2.5(µm) 0.3 -8.98926 -2.23706 0.35 0.94269 4.01279 0.4 11.54755 10.56447 0.45 21.47950 16.38819 0.5 31.41146 22.79784 0.55 41.10117 28.62156 0.6 50.60247 34.88916 0.65 60.31910 41.44084 0.7 69.79348 48.41865 0.75 80.39833(ps/nm/km) 56.00014(ps/nm/km) 0.8 91.43384(ps/nm/km) 64.29184(ps/nm/km) λ(µm) d/Ʌ 1.55 Trong bảng chúng tơi tính tốn giá trị bƣớc sóng tán sắc khơng sợi tinh thể quang tử số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy 45 d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 Kết cho thấy số mạng Ʌ = 2.0µm thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 không tồn bƣớc sóng tán sắc khơng Tất bƣớc sóng tán sắc khơng cịn lại nằm vùng bƣớc sóng hồng ngoại gần Với bảng giá trị bƣớc sóng này, tùy theo giá trị bƣớc sóng bơm mà chọn bƣớc sóng tán sắc khơng phù hợp cho phát siêu liên tục Thông thƣờng chọn bƣớc sóng bơm có giá trị gần giá trị bƣớc sóng tán sắc khơng [] Bảng Giá trị bƣớc sóng tán sắc khơng sợi tinh thể quang tử số mạng Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0.8 ZDWS(µm) ZDWS(µm) Ʌ = 2.0 (µm) Ʌ = 2.5 (µm) 0.3 Không tồn 1.58410387 0.35 1.52362011 1.5025661 0.4 1.38821628 1.44046587 0.45 1.31546402 1.39880211 0.5 1.26882795 1.35888648 0.55 1.22778822 1.32475633 0.6 1.1957117 1.2957457 0.65 1.1632712 1.26677669 0.7 1.13715501 1.23639253 0.75 1.10953736 1.21046194 0.8 1.08342116 1.18315782 d/Ʌ 46 2.2.4 Mất mát Trong bảng 5, chúng tơi tính giá trị giam giữ mát sợi tinh thể quang tử có số mạng lần lƣợt Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0,8 Kết cho thấy số mạng Ʌ nhƣ thừa số đổ đầy d/Ʌ tăng giam giữ mát giảm Giá trị giam giữ mát nhỏ 0.2950063(dB/cm) ứng với số mạng Ʌ = 2.5(µm) thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.8 Giá trị giam giữ mát lớn 0.4000211 (dB/cm) ứng với số mạng Ʌ = 2.0(µm) thừa số đổ đầy d/Ʌ = 0.3 Bảng Giá trị giam giữ mát sợi tinh thể quang tử có số mạng lần lƣợt Ʌ = 2.0µm; Ʌ = 2.5µm thừa số đổ đầy d/Ʌ biến đổi từ 0.3 đến 0,8 λ(µm) L(dB/cm) L(dB/cm) Ʌ = 2.0(µm) Ʌ = 2.5(µm) 0.3 0.4000211 0.3042101 0.35 0.3781645 0.2975773 0.4 0.3576502 0.2874381 0.45 0.3463501 0.2899125 0.5 0.3381698 0.2820969 0.55 0.3321282 0.280757 0.6 0.3282181 0.2827849 0.65 0.3282288 0.2835272 0.7 0.327899 0.2850602 0.75 0.3317274 0.2904557 0.8 0.3375423 0.2950063 d/Ʌ 1.55 47 2.3 Kết luận chƣơng Trong chƣơng sử dụng phần mềm Lumericar Mode Solutions để thiết kế cấu trúc sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác đều, có lõi rỗng đƣợc thẩm thấu chất lỏng Toluen Chúng tơi tính tốn phân tích đặc trƣng sợi tinh thể bao gồm chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc mát Các đại lƣợng đặc trƣng đƣợc tính tốn với giá trị xác định bƣớc sóng 1.55µm Qua xác định đƣợc hai cấu trúc tối ƣu cho diện tích mode nhỏ có đƣờng cong tán sắc phẳng gần nhƣ tiệm cận với đƣờng tán sắc khơng Hai cấu trúc có số mạng có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy lần lƣợt d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 Đây hai cấu trúc tối ƣu đƣợc ứng dụng cho phát siêu liên tục 48 KẾT LUẬN CHUNG Luận văn trình bày tổng quan vấn đề sợi quang nói chung sợi tinh thể quang tử nói riêng Trên cở sở nghiên cứu mơ sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác có lõi rỗng đƣợc thẩm thấu Toluen Kết chung luận văn đƣợc tóm lƣợc thành nội dung sau: - Đã trình bày tổng quan vấn đề lý thuyết sợi quang Trong sâu phân tích đặc trƣng sợi tinh thể quang tử bao gồm chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc độ mát - Đã thiết kế mô sợi tinh thể quang tử với mạng lục giác đều, có lõi đƣợc thẩm thấu Toluen - Đã nghiên cứu ảnh hƣởng tham số cấu trúc nhƣ thừa số đổ đầy, số mạng bƣớc sóng lên đại lƣợng đặc trƣng PCF - Đã xác định đƣợc hai cấu trúc tối ƣu để ứng dụng cho phát siêu liên tục Đó hai cấu trúc có số mạng có số mạng Ʌ = 2µm có thừa số đổ đầy lần lƣợt d/Ʌ = 0.3 d/Ʌ = 0.35 49 TÀI LIỆU THAM KHẢO [1] F P Kapron, D Keck, and R D Maurer, “Bending losses in single-mode fibers,” in IEE Conference on Trunk Telecommunication by Guided Waves, London, 1970 [2] F P Kapron, D Keck, and R Maurer, “Radiation losses in glass optical waveguides,” Appl Phys Lett 17, 423- 425 (1970) [3] Shiva Kumar, M Jamal Deen, "Fiber Optic Communications: Fundamentals and Applications," Copyright © John Wiley & Sons, Ltd, doi: 10.1002/9781118684207, 2014 [4] J C Knight, T A Birks, P St J Russell, and D M Atkin, “All-silica singlemode optical fiber with photonic crystal cladding”, Optics Letters, Vol 21, Issue 19, pp 1547-1549 (1996) [5] J C Knight, “Photonic crystal fibers,” Nature 424, 847–851 (2003) [6] J Fini, “Design of solid and microstructure fibres for suppression of higherorder modes,” Opt Express 13, 3477–3490 (2005) [7] M.− Y Chen, “All− solid silica− based photonic crystal fibres”, Opt Commun 266, 151-158 (2006) [8] R Buczynski, J Pniewski, D Pysz, R Stepien, R Kasztelanic, I Kujawa, A Filipkowski, A J Waddie, M R Taghizadeh, " Dispersion management in soft glass all-solid photonic crystal fibres,", Opto− Electron Rev., 20, no 3, 207-215 (2012) [9] J M Dudley, G Genty, and S Coen, “Supercontinuum generation in photonic crystal fiber”, Rev Mod Phys 78, 1135-1184 (2006) [10] Tian Hong-da, Yu Zhong-yuan, Han Li-hong, Liu Yu-min, " Effect of the structural parameters of photonic crystal fibers on propagation characteristics," The Journal of China Universities of Posts and Telecommunications, V16(2): 89-93 (2009) 50 [11] M Ebnali-Heidari, F Dehghan, H Saghaei, F Koohi-Kamali, and M K Moravvej-Farshi, “Dispersion engineering of photonic crystal fibers by means of fluidic infiltration,” J Mod Opt 59(16), 1384–1390 (2012) [12] M Vieweg, T Gissibl, S Pricking, B T Kuhlmey, D C.Wu, B J Eggleton, and H Giessen, “Ultrafast nonlinear optofluidics in selectively liquidfilled photonic crystal fibers,” Opt Express 18(24), 25232–25240 (2010) [13] P S Maji and P R Chaudhuri,“Design of ultra large negative dispersion PCF with selectively tunable liquid infiltration for dispersion compensation,” Opt Commun 325, 134–143 (2014) [14] R Buczyński "Photonic crystal fibers." Acta Physica Polonica Series A 106 141–168 (2004) [15] Anshu D Varshney and Ravindra K Sinha, "Propagation Characteristics of Photonic Crystal Fiber", Adv Studies Theor Phys., Vol 1, 2007, no 2, 75 - 85, (2003) [16] Lanh Chu Van, Alicja Anuszkiewicz, Aliaksandr Ramaniuk, Rafal Kasztelanic, Khoa Xuan Dinh, M Trippenbach, Ryszard R Buczynski, “Supercontinuum generation in photonic crystal fibres with core filled with toluene”, Journal of Optics, Volume 19, Issue 12, article id 125604 (2017) [17] Lanh Chu Van, Tomasz Stefaniuk, Rafał Kasztelani, Van Cao Long, Mariusz Klimczakd, Hieu Le Van, Marek Trippenbach, Ryszard Buczyń skic (2015), "Temperature sensitivity of photonic crystal fibers infiltrated with ethanol solutions", Proc of SPIE Vol 9816 98160O-1, Optical Fibers and Their Applications 2015 [18] Lumerical Eigenmode Expansion (EME) Solver, https://www.lumerical com/tcad‑ products/mode/EME, accessed 29 August 2016 [19] Konstantinos Moutzouris, Myrtia Papamichael, Sokratis C Betsis, Ilias Stavrakas, George Hloupis, Dimos Triantis, " Refractive, dispersive and thermooptic properties of twelve organic solvents in the visible and near-infrared", Appl Phys B, 116:617–622, (2014) 51 [20] I H Malitson, "Interspecimen Comparison of the Refractive Index of Fused Silica", Journal of the Optical Society of America, Vol 55, Issue 10, pp 1205-1209, (1965) ... trình nghiên cứu đó, tơi chọn đề tài nghiên cứu: ? ?Nghiên cứu số tính chất đặc trưng PCF lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu Toluen? ?? Mục đích nghiên cứu Nghiên cứu số tính chất đặc trƣng PCF lõi rỗng. .. 2: NGHIÊN CỨU CÁC ĐẠI LƢỢNG ĐẶC TRƢNG CỦA PCF LÕI RỖNG VỚI MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƢỢC THẨM THẤU BỞI TOLUEN - 31 2.1 Thiết kế cấu trúc sợi tinh thể quang tử lõi rỗng với mạng lục giác đƣợc thẩm thấu. .. vi nghiên cứu - Nghiên cứu PCF lõi rỗng, mạng lục giác - Chiết suất hiệu dụng, tán sắc, diện tích mode hiệu dụng mát PCF lõi rỗng đƣợc thẩm thấu Toluen Nhiệm vụ nghiên cứu ? ?Nghiên cứu số tính chất