Luận văn tốt nghiệp mật độ dòng điện 4 chiều trong điện động lực học tương đối tính

TRƢỜNG ĐẠI HỌC SƢ PHẠM HÀ NỘI KHOA VẬT LÝ NGUYỄN THỊ NGUYÊN MẬT ĐỘ DÒNG ĐIỆN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH KHĨA LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết Hà Nội - 2018 TRƢỜNG ĐẠI HỌC SƢ PHẠM HÀ NỘI KHOA VẬT LÝ NGUYỄN THỊ NGUYÊN MẬT ĐỘ DÒNG ĐIỆN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH KHĨA LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết Ngƣời hƣớng dẫn khoa học PGS.TS LƢU THỊ KIM THANH Hà Nội - 2018 LỜI CẢM ƠN Trƣớc tiên, em xin bày tỏ lòng biết ơn sâu sắc tới cô giáo hƣớng dẫn PGS.TS Lƣu Thị Kim Thanh Trong thời gian vừa qua cô hƣớng dẫn, bảo tận tình, giúp em hồn thành đề tài nghiên cứu Đồng thời em xin gửi lời cảm ơn tới thầy cô giáo tổ “ Vật lý lý thuyết”, ban chủ nhiệm khoa vật lý bạn sinh viên ủng hộ tạo điều kiện tốt để em hoàn thành tốt đề tài Với kiến thức hạn chế than không tránh khỏi thiếu sót q trình tìm hiểu, nghiên cứu Em mong nhận đƣợc đóng góp ý kiến thầy bạn để đề tài hồn thiện Em xin chân thành cảm ơn! Sinh viên Nguyễn Thị Nguyên LỜI CAM ĐOAN Khoá luận kết thân em trình học tập nghiên cứu sở kiến thức học Đặc biệt hƣớng dẫn tận tình cô giáo PGS.TS Lƣu Thị Kim Thanh Trong nghiên cứu hồn thành khố luận này, em có tham khảo tài liệu có liên quan ghi mục tài liệu tham khảo Vì vậy, em xin khẳng định kết nghiên cứu đề tài “Mật độ dòng điện bốn chiều điện động lực học tƣơng đối tính”, khơng trùng lặp với kết đề tài khác Ngƣời thực Nguyễn Thị Nguyên MỤC LỤC MỞ ĐẦU 1 Lí chọn đề tài Mục đích nghiên cứu Đối tƣợng nghiên cứu Nhiệm vụ nghiên cứu Phƣơng pháp nghiên cứu Cấu trúc đề tài NỘI DUNG Chƣơng 1: CÁC KHÁI NIỆM CƠ BẢN VÀ CÁC ĐỊNH LUẬT CƠ BẢN CỦA ĐIỆN TỪ TRƢỜNG 1.1 Các khái niệm điện từ trƣờng 1.1.1 Điện tích mật độ điện tích 1.1.2 Dòng điện mật độ dòng điện 1.2 Hệ phƣơng trình Maxwell 1.2.1 Định lý Ôxtrogratxki – Gauxo 1.2.2 Định luật đƣờng sức cảm ứng từ 1.2.3 Định luật cảm ứng điện từ Faraday 1.2.4 Định luật dịng tồn phần 1.2.4.1 Định luật bảo toàn điện tích 1.2.4.2 Dòng điện dịch 1.2.4.3 Định luật dịng tồn phần 10 1.2.5 Hệ đủ phƣơng trình Maxwell 12 1.2.6 Ý nghĩa hệ phƣơng trình Maxwell 16 1.3 Thế vecto vô hƣớng 18 1.3.1 Thế vecto vô hƣớng trƣờng điện từ 18 1.3.1.1 Thế vecto 18 1.3.1.2 Thế vô hƣớng 19 1.3.1.3 Các phƣơng trình trƣờng điện từ 20 1.3.2 Thế vecto vô hƣớng trƣờng tĩnh điện 21 1.3.2.1.1 Thế vô hƣớng 22 1.3.2.2 Phƣơng trình trƣờng tĩnh điện 23 1.3.3 Thế vecto vô hƣớng từ trƣờng dừng 23 1.3.3.1 Thế vecto A 23 1.3.3.2 Thế vô hƣớng φ: 24 1.3.4 Thế vecto vô hƣớng trƣờng chuẩn dừng 24 1.3.4.1 Thế vecto A 24 1.3.4.2 Thế vô hƣớng φ 24 1.3.4.3 Các phƣơng trình 25 1.3.5 Thế vecto vô hƣớng sóng điện từ 26 1.3.5.1 Thế vecto vô hƣớng 26 1.3.5.2 Các phƣơng trình vecto vơ hƣớng 27 Kết luận chƣơng 29 Chƣơng 2: THUYẾT TƢƠNG ĐỐI HẸP 30 2.1 Nguyên lí Galilê 30 2.2 Phép biến đổi toạ độ Galilê 30 2.3 Cơ sở thực nghiệm thuyết tƣơng đối Einstein 32 2.3.1 Thí nghiệm Maikensơn 32 2.3.2 Thí nghiệm Fizo 36 2.4 Thuyết tƣơng đối hẹp Einstein 39 2.5 Phép biến đổi Lorentz 40 2.5.1 Phép biến đổi Lorentz 40 2.5.2 Hệ rút ngắn chiều dài hệ chuyển động 43 2.5.3 Hệ chậm lại thời gian hệ chuyển động 43 2.5.4 Định luật cộng vận tốc Einstein 44 2.6 Khái niệm khoảng 45 2.7 Không gian chiều 45 Kết luận chƣơng 46 Chƣơng 3: MẬT ĐỘ DÒNG BỐN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH 47 3.1 Các công thức biến đổi vecto điện trƣờng từ trƣờng 47 3.2 Các bất biến điện từ trƣờng 49 3.3 Tính bất biến điện tích Mật độ dòng chiều 51 3.4 Thế chiều 53 Kết luận chƣơng 54 KẾT LUẬN CHUNG 55 TÀI LIỆU THAM KHẢO 56 MỞ ĐẦU Lí chọn đề tài Vật lý lý thuyết diễn tả quy luật vật lý dƣới dạng hệ thức định lƣợng thành lập mối liên hệ nội kiện quan sát đƣợc thực nghiệm, xây dựng thuyết bao gồm giải thích đƣợc phạm vi rộng rãi nhiều tƣợng vật lý Đồng thời vật lý lý thuyết dùng phƣơng pháp tốn học để tìm quy luật mới, quy luật tổng quát quy luật biết, đoán trƣớc đƣợc mối quan hệ tƣợng vật lý mà thực nghiệm chƣa quan sát đƣợc Điện động lực học môn vật lý lý thuyết Nó nghiên cứu quy luật tổng quát điện từ trƣờng hạt điện tích Những phƣơng trình điện động lực học phƣơng trình Maxwell Ơng nhà tốn học, nhà vật lý học ngƣời Scotland.Thành tựu bật ơng thiết lập lên lý thuyết cổ điển xạ điện từ, mà lần bắc cầu nối điện học, từ học, ánh sáng nhƣ biểu tƣợng Phƣơng trình Maxwell trƣờng điện từ đƣợc gọi "lần thống vĩ đại thứ hai vật lý" sau lần thống Isaac Newton Đối với hạt điện tích, đặc biệt điện tích chuyển động nhanh (so với vận tốc ánh sáng) , tƣợng điện từ phải đƣợc xét phạm vi thuyết tƣơng đối Einstein Khi phƣơng trình Maxwell đƣợc viết phức tạp, để đơn giản biểu diễn đại lƣợng đặc trƣng điện từ trƣờng mật độ dòng điện dƣới dạng vecto bốn chiều Vì tơi chọn đề tài “ MẬT ĐỘ DÒNG ĐIỆN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH” Mục đích nghiên cứu - Tìm hiểu sâu sắc hệ phƣơng trình Maxwell - Tìm hiểu đại lƣợng vơ hƣớng, vecto phƣơng trình - Tìm hiểu sâu sắc thuyết tƣơng đối hẹp - Tìm hiểu sâu sắc sắc mật độ dòng điện bốn chiều điện động lực học tƣơng đối tính Đối tƣợng nghiên cứu - Điện tích, dịng điện - Hệ phƣơng trình Maxwell - Một số vấn đề thuyết tƣơng đối hẹp - Mật độ dòng bốn chiều điện động lực học tƣơng đối tính Nhiệm vụ nghiên cứu - Nghiên cứu điên tích, dong điện - Nghiên cứu hệ phƣơng trình Maxwell - Nghiên cứu vơ hƣớng, vecto phƣơng trình - Nghiên cứu tiên đề Einstein - Nghiên cứu mật độ dòng điện bốn chiều điện động lực học tƣơng đối tính Phƣơng pháp nghiên cứu - Đọc sách tham khảo tài liệu - Phƣơng pháp tốn học - Phƣơng pháp phân tích - Phƣơng pháp đàm thoại trao đổi ý kiến với giáo viên Cấu trúc đề tài v v x t ' x ' x  vt x ' vt ' c ;t c Nhƣ ta có: x '  ; và: t '  x  2 v v2 v v 1 1 1 1 c c c c t Nhƣ vậy, ta thu đƣợc công thức biến đổi Lorentz: v x x  vt c x'  ; y'  y; z'  z; t'  v2 v2 1 1 c c t (2.31) cho phép biến đổi toạ độ thời gian từ hệ K sang hệ K’ v x' c x ; y  y '; z  z '; t  v2 v2 1 1 c c t ' x ' vt ' (2.32) cho phép biến đổi toạ độ từ hệ K’ sang hệ K Các công thức (2.31) (2.32) đƣợc gọi công thức phép biến đổi Lorentz Qua thấy mối liên hệ mật thiết không gian thời gian, Từ công thức (2.31) (2.32), ta nhận thấy rằng, c   hay v  thì: c x '  x  vt; y '  y; z '  z; t '  t x  x ' vt; y  y';z  z';t  t' Nghĩa chuyển thành công thức phép biến đổi Galile Điều kiện c   tƣơng ứng với quan niệm tƣơng tác tức thời, điều kiện thứ hai v  tƣơng ứng với gần cổ điển c Khi v  c , công thức trên, toạ độ x t trở lên ảo Điều chứng tỏ khơng thể có chuyển động với vận tốc lớn vận tốc ánh sáng c Cũng dùng hệ quy chiếu chuyển động với vận tốc vận tốc ánh sáng mẫu số cơng thức (2.31) (2.32) không 42 2.5.2 Hệ rút ngắn chiều dài hệ chuyển động 2  , 5 Xét không biến dạng nằm K’ (K) hệ K’ có chiều dài song song với trục Ox A B Chiều dài AB hệ K’ là: l0  xB'  xA' O’ O x l0 chiều dài đo hệ x’ Hình 2.7: hệ toạ độ đứng yên, đƣợc gọi chiều dài riêng rút ngắn chiều dài Trong hệ K AB chuyển động Muốn đo chiều dài hệ K ta phải xác định toạ độ xA, xB đầu thời điểm tA = tB Khi đó: l  xB  x A Theo phép biến đổi Lorentz ta có: xA'  Vì tA = tB nên ta có: xB'  x A'  xB  x A v2 1 c xA  vt A v 1 c , x 'B  hay l  l0  xB  vtB v2 1 c v2 c2 (2.33) Rõ ràng vật chuyển động với vận tốc v , chiều dài bị co lại v2 theo phƣơng chuyển động tƣơng ứng với công thức l  l0  , c v2 y  y ' z  z ' nên v  v0  : vật co lại theo phƣơng chuyển động c Sự co có tính tƣơng đối hiệu ứng động học 2.5.3 Hệ chậm lại thời gian hệ chuyển động 2  , 5 Xét điểm M đứng yên hệ K’ có toạ độ x’ Xét hai biến cố 43 ( x ',t 'A ) ( x ', tB' ) Khoảng thời gian hai biến cố xảy M hệ K’ t0  tB'  t A' Nếu xét hệ K, ta có: tA  v x' c2 v2 1 c t A'  tB  ; v x' c2 v2 1 c tB'  Trong hệ K’, hai biến cố xảy chỗ nên xB'  xA' khoảng thời gian hai biến cố hệ K là: t  t B  t A  t B'  t A' v2 1 c hay : v2 t  t0  c (2.34) t0  tB'  t A' thời gian riêng gắn liền với vật chuyển động Rõ ràng thời gian hệ gắn liền với vật trôi chậm thời gian hệ quy chiếu thấy vật chuyển động với vận tốc v Sự chậm lại thời gian hiệu ứng động học 2.5.4 Định luật cộng vận tốc Einstein   dx dt v dx ' dt ' Từ công thức (2.18) lấy đạo hàm theo dt ta có: ux'   dt dt ' v2 1 c Mà Suy ra: (2.35) dt ' v dx ' vu x'  1 dt dt ' c dt ' c dx  dx dt  u dt   x dt ' dt dt ' dt ' dt ' v2 v2 1 1 c c ux  ' dx ux  v  dt ' vu'  2x c (2.36) 44 v2 v2 ' u  z c2 c2 ; u  Tƣơng tự ta có: u y  z vu x' vu x' 1 1 c c u y'  Nếu chuyển động diễn dọc theo trục x, ta có: u u ' v vu ' 1 c (2.37) Theo đẳng thức u '  c u  c v  u '  c ta có u  c Cịn u '  c u  c Suy vận tốc ánh sáng vận tốc giới hạn vật chất chuyển động 2.6 Khái niệm khoảng 3 , 5 Ta gọi khoảng hai biến cố (r , t ) (r  d r , t  dt ) đại lƣợng ds ds2  dx2  dy2  dz  c2dt cho: (2.38) Khoảng có tính chất: ds  dx  dy  dz 2 y  dx ' vdt '  1 v2 c2   v  dt ' c2 dx '    dy '2  dz '2  c2  v 1 c  dx '2  dy '2  dz '2  c dt '2  ds '2 Vậy khoảng đại lƣợng bất biến tƣơng đối tính: ds  in var (2.39) 2.7 Không gian chiều 1 , 2 Từ biểu thức khoảng S  x2  y  z  c2t , ta định nghĩa vecto toạ độ chiều r có thành phần x1  x, x2  y, x3  z, x4  ict , ta có khoảng đƣợc viết dƣới hệ toạ độ chiều Minkowski S  r2  x12  x22  x32  x42   x x  x x (2.40)  1 Để thuận tiện, ta quy ƣớc hai số tích giống tổng 45 tích di từ đến 4 r r   x x  x x (2.41)  1  1 Tƣơng tự nhƣ phép quay không gian ba chiều:  x '  x cos   y sin    y '  y cos   x sin  z '  z  Minkowski đề nghị phép quay không gian chiều ( quay mặt phẳng Ox1 x4 , mặt phẳng Ox2 x3 góc  )  x1'  x1 cosh   x4 sinh   '  x4  x4 cosh   x1 sinh   '  x2  x2  x'  x  3 Đây khơng gian chiều mà điểm có vecto toạ độ r ( x1 , x2 , x3 , x4 ) gọi điểm giới Tập hợp liên tục điểm giới tạo nên đƣờng giớ không gian chiều Kết luận chƣơng Trong chƣơng ta nghiên cứu thuyết tƣơng đối hẹp Để hiểu đƣợc nguyên nhân đời thuyết tƣơng đối ta ôn lại nguyên lý tƣơng đối phép biến đổi Galile học cổ điển, từ giới thiệu hai tiên đề thuyết tƣơng đối hẹp, động học tƣơng đối tính bao gồm phép biến đổi Lorentz hệ Và lý để biểu diễn trƣờng điện từ đại lƣợng chiều tƣơng đối tính khơng gian 46 Chƣơng 3: MẬT ĐỘ DÒNG BỐN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH 3.1 Các cơng thức biến đổi vecto điện trƣờng từ trƣờng 2  ,   Dựa vào phép biến đổi toạ độ hệ thức liên hệ với vecto cƣờng độ điện trƣờng E  grad  A  A' ; E '  grad ' t t ' Chiếu lên trục toạ độ ta đƣợc: Ex    Ax  Ay  Az  ; Ey    ; Ez    x t y t z t  ' Ax  ' Ay  ' Az E   ; Ey'    ; Ez'    x ' t ' y ' t ' z ' t ' ' ' ' x ' Bây biến đổi thành phần x điện trƣờng  x '  t '   x '  t '    ;   x x x ' x t ' t t x ' t t ' Ta có:   x Mà: Suy ra:           v   v   t '  t x '  v2  x ' v2  t ' 1 1 c c Ex  Ex' (3.3) Vậy thành phần x điện trƣờng không biến đổi phép chuyển hệ toạ độ Đối với thành phần y, ý rằng: Ay  Ay' ; Ta rút đƣợc: Ey  Ey'  vBx' (3.4) v2 1 c Tƣơng tự ta rút đƣợc:    y y ' Ez  Ex'  vBy' 1 47 v c2 (3.5) Đối với thành phần từ trƣờng, ta áp dụng phƣơng pháp nhƣ công thức B  rot A , ta rút ra: Ex  E ; Ey  ' x Bx  Bx' ; By  Nếu gọi : Ey'  vBz' v2 1 c ; Ez  v ' v Ez Bz'  Ey' c c ; Bz  v v2 1 1 c c By'  Ez'  vBy' (3.6) v2 1 c (3.7) E  Ex : song song với phƣơng chuyển động có vận tốc v E  Ey  Ez : thẳng góc với phƣơng chuyển động có vận tốc v E  E ' ; B  B' E  E '  (v  B ')  v 1 c ; B  B'   vE c2 v2 1 c   (3.8) Với v  c ta viết gộp lại: E  E '   vB ' ; B  B '   vE ' (3.9)   c   Nếu thay E  Dx  Dx' ; Dy  Hx  H ; Hy  ' x D B   H ta rút đƣợc: 0 v ' v Hz Dz'  H y' c c ; Dz  v v2 1 1 c c Dy'  H y'  vDz' 1 v c2 ; HZ  H z'  vDy' 1 v c2 48 (3.10) (3.11) D  D ' ; D  Do v  c D'  nên  1 vH ' H '   vD '      c ; H  H ' ; H  2 v v 1 1 c c (3.12) v2  , cơng thức viết gộp lại nhƣ sau: c2 D  D'  1 vH ' ; H  H '   vD '     c (3.13) 3.2 Các bất biến điện từ trƣờng Từ công thức biến đổi điện trƣờng từ trƣờng (3.6) (3.7) ta chứng minh đại lƣợng không đổi chuyển từ hệ quán tính sang hệ quán tính khác  5  ' v '  ' v '  By  Ez   Bz  Ey  2 2 c c    Ta có: B  Bx  By  Bz  Bx      v  v  1   1  c  c    B2  Bx2  Bz'2  2 v ' ' v2 '2 v ' ' v2 '2 '2 B E  E B  BE  E c2 z y c y  y c2 y z c z v2 v2 1 1 c c Nhân hai vế phƣơng trình với c2 ta đƣợc: v2 ' v2 '2 '2 ' ' c By  2vBy Ez  Ez c Bz  2vBz Ey  Ey 2 2 c c c B  c Bx   2 v v 1 1 c c '2 ' '      E '  vB'   E '  vB'  z y   z  Lại có: E  Ex2  Ey2  Ez2  Ex2   y 2  v   v   1   1  c   c   49 (3.14) E  Ex  ' Ey'2  2vEy' Bz'  v Bz'2 v2 1 c  Ez'2  2vEz' By'  By'2 (3.15) v2 1 c Trừ vế với vế (3.14) (3.15) ta đƣợc: c2 B2  E  c2 B'2  E '2 I1  c2 B2  E Ta đặt : (3.16) Vậy I1 đại lƣợng bất biến Tiếp theo ta xét tích vô hƣớng hai vecto B E , ta đƣợc: Ta đặt BE  B 'E ' (3.17) I  B.E (3.18) Vậy, I đại lƣợng bất biến Tƣơng tự nhƣ ta chứng minh đƣợc: I1'  H  c D  H '2  c D I 2'  H D  H 'D ' Đây hai bất biến độc lập với Các bất biến khác điện từ trƣờng rút từ hai bất biến Từ bất biến suy số hệ nhƣ sau:   Nếu I1  I  E  B  tìm đƣợc hệ kín K’ mà E '  B'  Nếu I1  I   tìm đƣợc hệ K’ mà E '  B '    Nếu I  E  B  K ', E '  B ' I  Nếu K , (I1  I  0) (I1  I  0)  K ' , E  B , E '  , B '  (ngoại trừ trƣờng hợp E B / / v K’) 50 Nếu sóng sóng phẳng đơn sắc: B  E c2 B2  E  nghĩa '2 '2 I1  I  rõ ràng ta ln có K ' , B '  E ' c B  E  : sóng phẳng khái niệm bất biến tƣơng đối tính 3.3 Tính bất biến điện tích Mật độ dịng chiều  5 Xét phƣơng trình liên tục mơ tả dạng vi phân định luật bảo điện div j  tích:  0 t (3.19) Đây định luật đƣợc nghiệm hệ quy chiếu quán tính, định luật bất biến tƣơng đối tính Ta biểu diễn (3.19) dƣới dạng chiều Nhân tử mẫu   ic (ic ) (ic ) với ic ta đƣợc:    t t ict (ict ) x4 div j  Mà giải tích vecto:  jx  j y  jz   x y z Khi (3.1) trở thành:  jx  j y  jz  (ic  )    0 x y z t hay j1 j2 j3 j4    0 x1 x2 x3 x4 (3.20) hay  j  (3.21)    ,  1,2,3,4 x Đây dạng chiều tƣơng đối tính định luật bảo tồn điện tích Vì phƣơng trình (3.20) bất biến tƣơng đối tính,    vecto x chiều, ta coi vế trái phƣơng trình tích vô hƣớng hai 51  j Vecto gọi vecto mật độ dịng điện chiều x vecto chiều Theo định nghĩa: j   u , ta có: j2  jx2  jy2  jz2  c2    2u  c2    (u  c2 )  Vecto chiều j có dạng thời gian nên thành phần theo thời gian j4  ic  không triệt tiêu hệ quy chiếu quán tính, nghĩa   hệ quy chiếu qn tính Dựa vào cơng thức biến đổi vecto chiều j ta rút công thức biến đổi cho  , j jx  j   'v ' x v 1 c ; jy  jy' ; jz  jz' ;   v ' j c2 x v2 1 c  ' (3.22) Giả sử hệ K’ có điện tích đứng yên de '   ' dV ' , vecto mật độ dịng chiều j' có j '  j4'  ic '  Xét hệ K: jx   'v v2 1 c ; ' (3.23) v2 1 c Nhƣ có dịng điện xuất theo phƣơng Ox hệ K    ' dx Mặt khác, do: dx '  nên dV '  dx ' dy ' dz '  v2 1 c ; dy  dy '; dz  dz ' dxdydz 1 Suy ra:  dV   ' dV ' hay de  de ' v2 c2  dV 1 v2 c2 (3.24) Rõ ràng chuyển hệ toạ độ mật độ điện tích thay đổi    ' nhƣng điện 52 tích chứa nguyên tố thể tích khơng đổi Điều chứng tỏ tính bất biến điện tích 3.4 Thế chiều Trong chƣơng nói trƣờng điện từ, ta chứng minh đƣợc hệ phƣơng trình Maxwell tƣơng đƣơng với phƣơng trình D’Alembert với điều kiện định cỡ phƣơng trình điện từ trƣờng Chúng ta biểu diễn phƣơng trình dƣới dạng chiều 2  , 5 Đối với chân khơng, phƣơng trình vecto vơ hƣớng có dạng: 2 A  2 A   0 j c2 t 2 A   2  0 c t Điều kiện định cỡ: div A  (3.25) (3.26)  0 c t A1 A2 A3 (i )    0 x1 x2 x3 (c 2t ) hay viết thành: A1 A2 A3  i    ( )  x1 x2 x3 x4 c A1 A2 A3 A4    0 x1 x2 x3 x4  A  hay (3.27) A vecto chiều Đƣa thành phần A j (3.9) (3.10) ta viết lại dƣới dạng: 2 2 2 2 (    ) A   0 j x1 x2 x3 x4 hay 2 A  0 j   : tốn tử D’Alembert 53 Từ cơng thức biến đổi vecto chiều A  , ta rút công thức biến đổi vecto A vô hƣớng  : Ax  v ' ' c2 ; A  A' ; A  A' ;  =  ' vAx y y z z v2 v2 1 1 c c Ax'  (3.28) Kết luận chƣơng Chƣơng giúp cho ta nắm đƣợc khái niệm toán tử đạo hàm bốn chiều tƣơng đối tính, vecto mật độ dịng chiều tƣơng đối tính, vecto bốn chiều tƣơng đối tính Từ xây dựng đƣợc phƣơng trình bốn chiều tƣơng đối tính phƣơng trình điện động lực học tƣơng đối tính Biết thiếp lập công thức biến đổi vecto trƣờng điện từ chuyển hệ toạ độ để suy hai bất biến trƣờng điện từ tƣơng đối tính hệ chúng 54 KẾT LUẬN CHUNG Khố luận tốt nghiệp giúp tìm hiểu sâu sắc khái niệm, định luật, đại lƣợng điện từ trƣờng Đặc biệt tìm hiểu sâu hệ phƣơng trình Maxwell, giúp ta dẫn đến xây dựng phƣơng trình đặc trƣng cho trƣờng Từ giúp đến thuyết tƣơng đối quan trọng giúp cho biết thêm không gian bốn chiều, từ trƣớc đến biết đến không gian ba chiều Biết đại lƣợng bất biến biểu diễn dƣới dạng bốn chiều nhƣ tính bất biến điện tích, biểu diễn mật độ dịng điện dƣới dạng bốn chiều Khố luận tài liệu bổ ích cho bạn sinh viên đam mê nghiên cứu chuyên ngành vật lý lí thuyết nói riêng vật lý nói chung Vì thời gian có hạn nên đề tài nghiên cứu đề cập tới số mặt vấn đề Mặt khác lần thực đề tài nghiên cứu khoa học nên khóa luận khơng thể tránh khỏi thiếu sót, kính mong đóng góp nhiệt tình thầy, bạn sinh viên để đề tài đƣợc hoàn thiện 55 TÀI LIỆU THAM KHẢO Nguyễn Văn Thoả (1978), Điện động lực học, NXB ĐH THCN Đào Văn Phúc (1978), Điện động lực học, NXB GD Nguyễn Phúc Thuần (1996), Điện động lực học, NXB Đại học Quốc gia Hà Nội Nguyễn Văn Hùng, Điện động lực học, NXB Đại học Quốc gia Hà Nội Võ Tình, Giáo trình Điện động lực học, ĐHSP Huế 56 ...TRƢỜNG ĐẠI HỌC SƢ PHẠM HÀ NỘI KHOA VẬT LÝ NGUYỄN THỊ NGUYÊN MẬT ĐỘ DÒNG ĐIỆN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH KHĨA LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC Chuyên ngành: Vật... đại lƣợng đặc trƣng điện từ trƣờng mật độ dòng điện dƣới dạng vecto bốn chiều Vì tơi chọn đề tài “ MẬT ĐỘ DÒNG ĐIỆN CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH” Mục đích nghiên cứu - Tìm hiểu... CHIỀU TRONG ĐIỆN ĐỘNG LỰC HỌC TƢƠNG ĐỐI TÍNH 47 3.1 Các công thức biến đổi vecto điện trƣờng từ trƣờng 47 3.2 Các bất biến điện từ trƣờng 49 3.3 Tính bất biến điện tích Mật độ