Quy tac 5 giay

Sưu tầm: Thầy Phạm Trung Thông – Nhận thêm tài liệu m.me/lythaythong CHƢƠNG II – SÓNG CƠ – GIAO THOA SÓNG – SÓNG DỪNG – SÓNG ÂM BÀI 7: SÓNG CƠ HỌC I – SÓNG CƠ 1) Định nghĩa Sóng dao động lan truyền mơi trường Ta thấy gợn sóng phát từ nguồn O đường tròn đồng tâm O Vậy, sóng nước truyền theo phương khác mặt nước với tốc độ v 2) Sóng ngang - Sóng phần tử mơi trường dao động theo phương vng góc với phương truyền sóng gọi sóng ngang - Sóng mặt nước sóng ngang - Sóng ngang truyền chất rắn bề mặt chất lỏng 3) Sóng dọc - Sóng phần tử mơi trường dao động theo phương trùng với phương truyền sóng gọi sóng dọc - Sóng dọc truyền chất khí, chất lỏng chất rắn - Sóng khơng truyền chân khơng 4) Chu kỳ sóng : T (s) Là chu kì dao động phần tử mơi trường nơi mà có sóng truyền qua t + Số chu kì ( số dao động ) khoảng thời gian t : N  T + Nếu khoảng thời gian t, số lần nhô lên vật mặt nước có sóng lan truyền hay số sóng qua trước mặt người quan sát n số chu kì dao động sóng khoảng thời gian ( n -1 )  t  (n  1).T 5) Tần số sóng :  ( Hz) f   T 2 6) Tốc độ truyền sóng : - Là tốc độ ( vận tốc ) truyền pha dao động Vận tốc phụ thuộc vào độ đàn hồi môi trường nhiệt độ mơi trường nơi có sóng truyền qua vr  vl  vk - Tốc độ truyền sóng (v) : tốc độ lan truyền dao động môi trường + Đối với môi trường, tốc độ truyền sóng v có giá trị khơng đổi phụ thuộc vào chất môi trường + Vrán > Vlỏng > Vkhí - Khi sóng truyền từ môi trường sang môi trường khác biên độ, tần số khơng đổi ; vận tốc bước sóng thay đổi (tăng giảm) 7) Bƣớc sóng : (m) + Là quãng đường mà sóng truyền chu kì T -1- v  v  f  (m/s) f + Bước sóng khoảng cách hai điểm gần phương truyền sóng, mà dao động hai điểm pha.Nếu hai điểm dao động ngược pha khoảng cách   vng pha khoảng cách + Khoảng cách n đỉnh sóng (ngọn sóng, gợn lồi) liên tiếp : x   n  1    vT  8) Độ lệch pha hai điểm phƣơng truyền sóng : + Độ lệch pha hai điểm MN gần phương truyên sóng cách 2 x 2 x f  x khoảng x = MN :      v v + Điều kiện để điểm MN pha :   k 2 (k  0, 1, 2, ) + Điều kiện để điểm MN ngược pha :    2k  1  (k  0, 1, 2, )  + Điều kiện để điểm MN vuông pha :    2k  1 (k  0, 1, 2, ) - Khoảng cách hai điểm gần phương truyền sóng, mà dao động hai điểm : + pha : d  x    + ngược pha : d  x   + vuông pha : d  x  - Khoảng cách hai điểm phƣơng truyền sóng, mà dao động hai điểm : + Cùng pha : d  x  k  k  0, 1, 2,  + Ngược pha : d  x   2k  1    k  0, 1, 2,  2  4 k  0, 1, 2,  + Vuông pha : d  x  2k  9) Biên độ sóng : Biên độ A sóng biên độ dao động phần tử mơi trường có sóng truyền qua 10) Năng lƣợng sóng : Năng lượng sóng lượng dao động phần tử mơi trường có sóng truyền qua II – PHƢƠNG TRÌNH SĨNG - Xét sóng hình sin lan truyền mơi trường theo trục x, sóng phát từ nguồn đặt điểm O Chọn gốc toạ độ O chọn gốc thời gian cho phương trình dao động O : uO  A cos t  - Trong uO li độ O vào thời điểm t, t (1) thời gian dao động nguồn - Sau khoảng thời gian t , dao động từ O truyền đến điểm M cách O khoảng x = v t ( v tốc độ truyền sóng) làm phần tử M dao động Do dao động M muộn (trễ hơn) dao động O khoảng thời gian t nên dao động M vào thời điểm t giống dao động O vào thời điểm t1 = t - t trước Vì phương trình dao động M : uM  A cos   t  t  Trong uM li độ M vào thời điểm t Còn  t  t  thời gian dao động phần tử -2- M x  x  t x   vT vào (2) ta : uM  A cos   t    A cos 2    v  v T   Phương trình (3) phương trình sóng hình sin truyền theo trục x Nó cho biết li độ u phần tử có toạ độ x vào thời điểm t *CÁCH VIẾT PHƢƠNG TRÌNH SĨNG Giả sử cho phương trình sóng nguồn O : uO  A cos t  Thay t  1) Nếu sóng truyền từ O đến M : + Sóng M trễ pha sóng O góc :   2 x  ( x = OM) 2 x    Phương trình sóng M có dạng : uM  a cos  t     + Sóng M trễ sóng O thời gian lượng : t  x OM  v v  x  Phương trình sóng M có dạng : uM  a cos   t    v 2) Nếu cho phương trình sóng M, cần viết phương trình sóng O lấy dấu ( + ) 2 x   3) Giả sử cho phương trình sóng điểm M có dạng : uM  a cos  t  , tìm vận tốc    truyền sóng ? Cách 1: So sánh với phương trình đề để suy chu kì bước sóng  v Cách 2: Dùng công thức : v = Hệ số t / Hệ số x , : v   2  11) Tính quãng đƣờng truyền sóng : + Quãng đường : s  v.t  f .t   f t   12) Các đại lƣợng có giá trị thay đổi ( v chạy; f chạy): v + điều kiện pha : d  x  k  k  k  ? f  v + điều kiện ngược pha : d  x   2k  1   2k  1  k  ? 2 f  v + điều kiện vuông pha : d  x   2k  1   2k  1  k  ? 4 f BÀI 8: GIAO THOA SÓNG CƠ I – HIỆN TƢỢNG GIAO THOA CỦA HAI SÓNG NƢỚC Thí nghiệm : SGK Giải thích Mỗi nguồn sóng phát một sóng có gợn sóng đường tròn giống hệt khơng có nguồn sóng khác bên cạnh Những đường tròn nét liền miêu tả đỉnh sóng, đường tròn nét đứt miêu hõm sóng Ở miền hai sóng gặp nhau, có điểm đứng yên, hai sóng gặp triệt tiêu Có điểm dao động mạnh, hai sóng gặp tăng cường lẫn Những điểm đứng yên hợp thành đường -3- hypebol nét đứt điểm dao động mạnh hợp thành đường hypebol nét liền Vậy : Hiện tƣợng hai sóng gặp tạo nên gợn sóng ổn định gọi tƣợng giao thoa hai sóng Các gợn sóng có hình đƣờng hypebol gọi vân giao thoa II – CỰC ĐẠI VÀ CỰC TIỂU : SGK Dao động điểm vùng giao thoa Vị trí cực đại cực tiểu giao thoa a) Vị trí cực đại giao thoa - Khi hai nguồn sóng pha : d  d1  k  ; k  0, 1, 2, - Những điểm mà dao động có biên độ cực đại điểm mà hiệu đường hai sóng từ nguồn truyền tới số nguyên lần bước sóng  - Quỹ tích điểm đường hypebol có hai tiêu điểm S1 S2 chúng gọi vân giao thoa cực đại b) Vị trí cực tiểu giao thoa 1   - Khi nguồn pha : d  d1   k      2k  1   k  0,5  ; k  0, 1, 2, 2  - Những điểm dao động triệt tiêu điểm mà hiệu đường hai sóng từ nguồn truyền tới số nửa ngun lần bước sóng  - Quỹ tích điểm đường hypebol mà hai tiêu điểm S1 S2 gọi vân giao thoa cực tiểu III – ĐIỀU KIỆN GIAO THOA SĨNG KẾT HỢP Để có vân giao thoa ổn định mặt nước hai nguồn sóng phải : + Dao động phương, chu kì (hay tần số) + Có hiệu số pha khơng đổi theo thời gian Hai nguồn hai nguồn kết hợp Hai sóng hai nguồn kết hợp phat gọi hai sóng kết hợp * Hiện tượng giao thoa tượng đặc trưng sóng tức q trình sóng gây tượng giao thoa Ngược lại, trình vật lí gây tượng giao thoa tất yếu q trình sóng IV – CƠNG THỨC TÍNH SỐ CỰC ĐẠI , CỰC TIỂU + Gọi AB khoảng cách hai nguồn sóng v + Bước sóng :   vT  f a) Hai nguồn pha * Số cực đại :  AB  * Số cực tiểu :  AB k AB   k  0,5  AB   * Đường trung trực hai nguồn đường cực đại, ( k = 0) , tất điểm nằm đường trung trực dao động với biên độ cực đại Amax = 2a b) Hai nguồn sóng ngƣợc pha * Số cực đại :  AB * Số cực tiểu :   AB  k  0,5  k AB  AB   * Đường trung trực hai nguồn đường cực tiểu, tất điểm nằm đường trung trực dao động với biên độ nhỏ (đứng yên) , biên độ A = -4- 5) Độ lệch pha hai nguồn kết hợp 2 d1  d    2  1    - Cực đại nơi song kết hợp tăng cường lẫn hay hai song kết hợp pha + Điều kiện cực đại :   k 2 (k  0,1,2, - Cực tiểu nơi song kết hợp triệt tiêu lẫn hay hai song kết hợp ngược pha + Điều kiện cực tiểu :   2k  1 (k  0,1,2, 6) Cực đại , cực tiểu gần đƣờng trung trực - Khi hai nguồn kết hợp pha, đường trung trực cực đại (   ) - Khi hai nguồn kết hợp lệch pha cực đại lệch phía nguồn trễ pha   - Để tìm cực đại gần đường trung trực cho    x   4 Với d1  d  x  2 Hay    (2  1 )  2 x    x  - Để tìm cực tiểu gần đường trung trực + Nếu 2  1      x + Nếu 1  2      x  - Khoảng cách ngắn cực đại cực tiểu 7) Kiểm tra điểm M cực đại hay cực tiểu - Giả sử pha ban đầu nguồn nguồn 1  Ta vào độ lệch pha 2 sóng thành phần   2  1   d1  d  Thay hiệu đường vào công thức trên,  cho +   k 2 (k  0,1,2,  cực đại +   2k  1 (k  0,1,2,  Cực tiểu 8) Khoảng cách cực đại cực tiểu đƣờng thẳng nối nguồn sóng    Bất kì x  k + Khoảng cách hai cực đại ( cực tiểu ) lien tiếp 2   + Khoảng cách từ cực đại đến cực tiểu gần  Bất kì  x  (2k  1) 4 + Nếu khoảng hai nguồn A B có n dãy cực đại cắt AB thành (n+1),  có ( n -1) đoạn Gọi x y chiều dài hai đoạn gần 2  nguồn Ta có : AB  x  (n  1)  y   9) Hai vân loại qua điểm Giả sử hai vân loại bậc k (k+b) qua điểm M N MS1  MS  k    NS1  NS  (k  b) Sau tính độ lệch điểm M so với nguồn S1 S2 :   M  (2  1 )  + Nếu   k 2 (k  0,1,2,  M : cực đại -5- 2  d1  d  + Nếu   2k  1 (k  0,1,2,  M : Cực tiểu 10) Trạng thái điểm nằm đƣờng trung trực nguồn AB ( A, B pha ) 2 Độ lệch pha điểm M so với nguồn :   M / S12  d    M / S12  k 2  d  k  M pha với nguồn  M / S12  (2k  1)  d  (k  0,5)  M ngược pha với nguồn   M / S12  (2k  1) Điều kiện d :   d  (2k  1)   M vuông pha với nguồn SS d   k  k1; k2 ; Sau tìm d tính : MO  d  S1O + Độ lệch pha điểm M ( M nằm đường trung trực nguồn) so với O ( O trung 2 điểm nguồn )  M / O  d  OA  + d : Khoảng cách từ M đến nguồn nguồn + M dao động pha với O  M / O  k 2  d  OA  k  d  OA   + M dao động ngược pha với O  M / O  2k  1  d  OA  k  0,5  d  OA  0,5   + M dao động vuông pha với O  M / O  2k  1  d  OA  (2k  1) 11) Tỉ số li độ tỉ số vận tốc hai điểm M N phƣơng truyền sóng :     2xM  cos   vM u M      vN u N     2x N  cos      Với  , 1 pha ban đầu nguồn 12) Tình độ lệch pha hai sóng : - Độ lệch pha hai nguồn kết hợp :  2 d1  d    2  1    2d    2nguoàn (*)    + Nếu hai nguồn pha : 2nguồn  k2 k  0, 1, 2,     + Nếu hai nguồn ngược pha : 2nguồn  2k   k  0, 1, 2,  2  k  0, 1, 2,   + Nếu hai nguồn vng pha : 2nguồn  2k  13) Biên độ sóng tổng hợp : - Cơng thức tính biên độ sóng tổng hợp điểm M cách nguồn khoảng d1 , d2 : A 2M  A 12  A 22  2A 1A cos  Với A1 = A2 = a : biên độ sóng hai nguồn -6- - Biên độ điểm đƣờng trung trực : + Khi hai nguồn kết hợp pha, đường trung trực cực đại (   ) AI = 2a + Khi hai nguồn kết hợp ngược pha, đường trung trực đường cực tiểu AI = 14) Khoảng cách cực đại cực tiểu A- Phƣơng pháp Khoảng cách cực đại cực tiểu đƣờng thẳng nối nguồn sóng + Khoảng cách hai cực đại ( cực tiểu ) liên tiếp + Khoảng cách từ cực đại đến cực tiểu gần   + Nếu khoảng hai nguồn A B có n dãy cực đại cắt AB thành (n+1), có ( n -1) đoạn Ta có : AB  x  (n  1)   Gọi x y chiều dài hai đoạn gần nguồn  y 15) Điều kiện cực đại cực tiểu A- PHƢƠNG PHÁP a)- Vị trí cực đại giao thoa :(Khi hai nguồn sóng pha nhau) d  d1  k  ; k  0, 1, 2, b)- Vị trí cực tiểu giao thoa :(Khi hai nguồn sóng pha nhau) 1   d  d1   k      2k  1   k  0,5  ; k  0, 1, 2, 2  16) Tính số cực đại – cực tiểu (nằm khoảng cách nguồn sóng ) a- Cơng thức tính số cực đại cực tiểu hai nguồn pha : * Số cực đại :  AB k AB   AB AB  k  0,5  * Số cực tiểu :    b- Công thức tính số cực đại cực tiểu hai nguồn ngƣợc pha : * Số cực đại :  AB * Số cực tiểu :  AB    k  0,5  k AB  AB  -7- BÀI 9: SÓNG DỪNG I – SỰ PHẢN XẠ CỦA SĨNG Phản xạ sóng vật cản cố định Khi phản xạ vật cản cố định, sóng phản xạ ln ln ngược pha với sóng tới điểm phản xạ Phản xạ sóng vật cản tự Khi phản xạ vật cản tự do, sóng phản xạ ln ln pha với sóng tới điểm phản xạ II – SÓNG DỪNG Ta xét sóng dừng sợi dây (Hình 9.3 – 47 ) Trên dây xuất điểm luôn đứng yên điểm luôn dao động với biên độ lớn Những điểm luôn đứng yên điểm nút (N) Những điểm luôn dao động với biên độ lớn bụng (B) Sóng truyền sợi dây trường hợp xuất nút bụng gọi sóng dừng Vậy, Sóng dừng trường hợp đặc biệt tượng giao thoa, giao thoa song tới song phản xạ sợi dây đàn hồi có chiều dài l Kết dây có điểm dao động với biên độ cực đại ( bụng ) điểm dao động với biên độ cực tiểu hay không dao động (nút) cố định khơng gian Sóng dừng sợi dây có hai đầu cố định a) Vì P Q hai điểm cố định nên P Q có hai nút ( đầu dây) b) Vị trí nút (N) Người ta chứng minh nút nằm cách đầu P đầu Q khoảng số nguyên lần nửa bước sóng Hai nút liên tiếp nàm cách khoảng  c) Vị trí bụng (B) Xen hai nút bụng, nằm cách hai nút Như vậy, bụng nàm cách hai đầu cố   định khoảng số lẻ lần Hai bụng liên tiếp cách d) Điều kiện để có sóng dừng sợi dây có hai đầu cố định (hoặc đầu tự do) Điều kiện để có sóng dừng sợi dây có hai đầu cố định chiều dài sợi dây phải số nguyên lần nửa bước sóng ( H.9.6) lk   k v f + số bó = số bụng = k + Số nút = số bụng + Sóng dừng sợi dây có đầu cố định, đầu tự Đầu P cố định nút Đầu Q tự bụng Khoảng cách hai nút liên tiếp   Xen hai nút bụng Khoảng cách hai bụng liên tiếp 2 Điều kiện để có sóng dừng sợi dây có đầu cố định, đầu tự chiều dài  sợi dây phải số lẻ lần l  2k  1  + số nút = số bụng = số bó + = k +1 - Khi thổi kèn, dao động cột khơng khí kèn làm xuất hệ sóng dừng mà -8- đầu cố định , đầu tự 3) Các khoảng cách cần nhớ : + Khoảng cách N nút N bụng liên tiếp x  N  1 + Khoảng cách nút bụng liên tiếp   + Khoảng thời gian n lần liên tiếp sợi dây duỗi thẳng t  n  1 + Khoảng cách từ nút thứ đến nút thứ N : x  N  1  T 2   + Khoảng cách từ nút thứ đến bụng thứ n : x  n  1  + Các điểm nằm bó sóng dao động pha + Các điểm nằm hai bó sóng liền kề dao động ngược pha + Các điểm nằm bó sóng chẵn lẽ dao động pha + Các điểm nằm bó sóng lẻ dao động ngược pha với điểm nằm bó sóng chẵn 4) Tần số sóng dừng : a) – Nếu dùng nam châm điện mà dòng điện xoay chiều có tần số fđ để kích thích dao động sợi dây thép chu kì dòng điện nam châm hút mạnh lần khơng hút lần nên kích thích dây dao động với tần số f = fđ Còn dùng nam châm vĩnh cửu f = fđ b) – Khi điều kiện khác giữ không đổi, thay đổi tần số ( lượng f ) số nút tăng thêm số bụng tăng thêm nhiêu ( k ) v  f  k 2l c) – Có nhiều tần số tạo sóng dừng, để tìm tần số nhỏ khoảng cách tần số đó, ta dựa vào điều kiện sóng dừng, ta có : + Khi đầu dây cố định ( hay đầu tự do) : f  f k 1  f k + Khi đầu cố định đầu tự : f  f k 1  f k 5) Biên độ sóng dừng : a)- Gọi x khoảng cách từ điểm M đến nút chọn làm gốc điểm M có biên độ :  2x  AM  Amax sin  ( Amax : biên độ bụng sóng )    b) – Gọi y khoảng cách từ điểm M đến bụng chọn làm gốc điểm M có biên độ :  2y  AM  Amax cos  ( Amax : biên độ bụng sóng )    6) Tỉ số vận tốc hai điểm sóng dừng : Nếu điểm M N nằm bó sóng ( nằm bó sóng chẵn lẻ ) dao động pha nên tỉ số li độ tỉ số vận tốc dao động tỉ số biên độ tương ứng, ta có : 2xM 2yM sin cos u M vM     AM   2y N u N v N sin 2x N AN cos   -9- BÀI 10: ĐẶC TRƢNG VẬT LÍ CỦA ÂM I - ÂM NGUỒN ÂM Âm ? Theo nghĩa hẹp, âm sóng truyền mơi trường khí, lỏng ,rắn đến tai ta làm cho màng nhĩ dao động, gây cảm giác âm Sóng gọi sóng âm Vậy, sóng âm sóng truyền mơi trường khí, lỏng ,rắn Nguồn âm Âm vật dao động phát : dây đàn, ống sáo âm thoa Vậy, vật dao động phát âm nguồn âm Tần số âm phát tần số dao động nguồn âm Âm nghe đƣợc, hạ âm, siêu âm Những âm có tác dụng làm cho màng nhĩ dao động gây cảm giác âm gọi âm nghe Người ta dùng thuật ngữ âm âm mà ta nghe + Âm nghe có tần số nằm khoảng từ 16 Hz đến 20 000 Hz + Âm có tần số nhỏ 16 Hz, tai người khơng nghe gọi Hạ âm + Âm có tần số lớn 20 000 Hz tai người không nghe gọi siêu âm - Là dao động âm có tần số từ 16 Hz đến 20.000 Hz + f < 16 Hz : sóng hạ âm + f > 20 kHz : sóng siêu âm + 16 Hz < f < 20 kHz : Miền nghe Sự truyền âm a) Môi trƣờng truyền âm + âm không truyền chân không + Âm truyền qua chất rắn, lỏng khí + Âm khơng truyền qua chất xốp bơng, len,… Những chất gọi chất cách âm b) Tốc độ truyền âm + sóng âm truyền mơi trường với tốc độ hoàn toàn xác định + Vrắn > Vlỏng > Vkhí  Vận tốc truyền âm phụ thuộc vào độ đàn hồi môi trường ( hay chất mơi trường mà âm truyền qua ) + Khi sóng âm truyền qua khơng khí, phân tử khơng khí dao động quanh vị trí cân theo phương trùng với phương truyền sóng (sóng dọc), làm cho áp suất khơng khí điểm dao động quanh giá trị trung bình II – NHỮNG ĐẶC TRƢNG VẬT LÍ CỦA ÂM 1) Tần số âm Tần số âm đặc trưng quan trọng âm 2) Cƣờng độ âm : I ( W/m2) + Sóng âm lan đến đâu làm cho phần tử mơi trường dao động Như vậy, sóng âm mang theo lượng + Cường độ âm I điểm đại lượng đo lượng lượng mà sóng âm tải qua đơn vị diện tích đặt điểm đó, vng góc với phương truyền sóng đơn vị thời gian + Đơn vị cường độ âm oát mét vng , kí hiệu : W/m2 - Cường độ âm I điểm lượng gữi qua đơn vị diện tích đặt vng góc với phương truyền âm điểm đơn vị thời gian P P I  S 4R - 10 - + P  IS  I 4R (W ) : công suất nguồn âm + âm nguồn phát có dạng hình cầu : S  4R2 + Cường độ âm tỉ lệ với bình phương biên độ âm I  a AB + Năng lượng âm : A  P.t  P v + Cường độ âm toàn phần : I   I i  I1  I   I n + Nếu âm truyền đẳng hướng môi trường khơng hấp thụ phản xạ âm có nghĩa công suất âm không đổi truyền Ta có : P  IS  cons tan t  I1S1  I S  I1 R12  I R22 3) Mức độ âm : L (Ben = B) hay đề- xi – Ben ( dB) I  I L  10 lg (dB) hay L  lg   (B) I0  I0  4) Âm hoạ âm Khi cho nhạc cụ phát âm có tần số f nhạc cụ đồng thời phát loạt âm có tần số f , f ; f ;… có cường độ khác Âm có tần số f gọi âm hay hoạ âm thứ Các âm có tần số f ; f ; f ;… gọi hoạ âm thứ hai, thứ ba; thứ tư,… Biên độ hoạ âm lớn, nhỏ không nhau, tuỳ thuộc vào nhạc cụ Tập hợp hoạ âm tạo thành phổ nhạc âm nói + Cơng thức tính tần số hoạ âm : f n  nf (n  1, 2,3, 4, ) + Phổ âm (như âm La chẳng hạn) nhạc cụ khác phát hồn tồn khác + Tổng hợp đồ thị dao động tất hoạ âm nhạc âm ta đồ thị dao động nhạc âm + Đồ thị dao động nhạc âm (như âm La chẳng hạn) nhạc cụ khác phát hồn tồn khác Vậy, đặc trưng vật lí thứ âm đồ thị dao động âm 5) Mức cƣờng độ âm phụ thuộc khoảng cách : + Độ chênh lệch mức cường độ âm hai điểm cách nguồn âm khoảng R1 R2 : I R L  L2  L1  10 lg  20 lg I1 R2 - Liên quan đến tỉ số cƣờng độ âm hiệu mức cƣờng độ âm từ cơng thức định nghĩa, I2 = 10L2 (B) - L1 (B) ta có : I1 - Cƣờng độ âm (I) ; Mức cƣờng độ âm (L) khoảng cách đến nguồn âm : I  r1  =   =10L (B) - L (B) I1  r2  6) Mức cƣờng độ âm công suất- số nguồn âm : + Cường độ âm tỉ lệ với công suất nguồn âm tỉ lệ với số nguồn âm giống : I P2 n2 P0 n2    I1 P1 n1 P0 n1 + Nếu nguồn âm cấu tạo từ n nguồn giống nhau, nguồn có cơng suất P0 cơng suất - 11 - nP0 I P  10 lg  10 lg I0 S I 4R I - Liên quan cƣờng độ âm mức cƣờng độ âm , ta sử dụng công thức :  I L(B) = lg    I = I0 10L(B)  I0  - Khi cƣờng độ âm tăng 10n (lần), độ to tăng n (lần) mức cƣờng độ âm tăng thêm n(B) : I = 10I1  L = L1 + n(B) - Cƣờng độ âm tỉ lệ công suất nguồn âm tỉ lệ với số nguồn âm giống : n P I2 P n = 10L2 (B) - L1 (B)  = = I1 P1 n1.P0 n1 – Nếu nguồn âm cấu tạo từ n nguồn giống nhau, nguồn có cơng suất P0 , cơng suất nguồn P = n.P0 Áp dụng tương tự trên, ta có : nguồn P = n.P0 , ta có : L  10 lg  10 L (B) - L1 (B) n r  = 2 1 n1  r2  BÀI 11 – ĐẶC TRƢNG SINH LÍ CỦA ÂM I – ĐỘ CAO Ai biết rằng, nói chung giọng nam trầm giọng nữ, nốt “đố” cao nốt “đồ” Cảm giác trầm, bổng âm mô tả khái niệm độ cao âm + Âm có tần số lớn nghe cao ; âm có tần số nhỏ nghe trầm Vậy, độ cao âm đặc trưng sinh lí âm gắn liền với tần số âm II – ĐỘ TO + Âm có cường độ lớn nghe to + Độ to khái niệm nói đặc trưng sinh lí âm gắn liền với đặc trưng vật lí mức cường độ âm L III – ÂM SẮC Âm sắc đặc trưng sinh lí âm, giúp ta phân biệt âm nguồn khác phát Âm sắc có liên quan mật thiết với đồ thị dao động âm - 12 - ... tiểu :   AB  k  0 ,5  k AB  AB   * Đường trung trực hai nguồn đường cực tiểu, tất điểm nằm đường trung trực dao động với biên độ nhỏ (đứng yên) , biên độ A = -4- 5) Độ lệch pha hai nguồn...  k  d  OA   + M dao động ngược pha với O  M / O  2k  1  d  OA  k  0 ,5   d  OA  0 ,5   + M dao động vuông pha với O  M / O  2k  1  d  OA  (2k  1) 11) Tỉ số li... 0 ,5  ; k  0, 1, 2, 2  16) Tính số cực đại – cực tiểu (nằm khoảng cách nguồn sóng ) a- Cơng thức tính số cực đại cực tiểu hai nguồn pha : * Số cực đại :  AB k AB   AB AB  k  0,5