Phần higgs mang điện trong mô hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM HÀ NỘI Nguyễn Thị Giang PHẦN HIGGS MANG ĐIỆN TRONG MƠ HÌNH CHUẨN SIÊU ĐỐI XỨNG TỐI THIỂU Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết vật lý toán Mã số: 60 44 01 03 Người hướng dẫn: TS Nguyễn Huy Thảo LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC VẬT CHẤT Hà Nội - 2017 Lời cảm ơn Tôi xin bày tỏ lòng cảm ơn sâu sắc tới TS Nguyễn Huy Thảo, người thầy tận tình hướng dẫn động viên tơi suốt q trình học tập nghiên cứu khoa học để hồn thành luận văn Tơi xin cảm ơn thầy cô giáo tổ môn Vật lý lý thuyết, khoa Vật lý trường Đại học Sư phạm Hà Nội giảng dạy, giúp đỡ tạo điều kiện cho tơi hồn thành tốt luận văn Đồng thời, xin gửi lời cảm ơn đến anh chị bạn lớp cao học giúp đỡ tơi q trình nghiên cứu Cuối cùng, tơi xin gửi lời cảm ơn tới gia đình, bạn bè đồng nghiệp ln động viên chia sẻ khó khăn tơi suốt trình học tập nghiên cứu Hà Nội, tháng năm 2017 Học viên Nguyễn Thị Giang Lời cam đoan Dưới hướng dẫn TS Nguyễn Huy Thảo, luận văn Thạc sĩ chuyên ngành Vật lý lý thuyết Vật lý toán với đề tài "Phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu" hồn thành nhận thức thân, không trùng với luận văn khác Trong nghiên cứu luận văn, kế thừa thành tựu nhà khoa học với trân trọng biết ơn Hà Nội, tháng năm 2017 Học viên Nguyễn Thị Giang Mục lục Lời cảm ơn Lời cam đoan Mở đầu 1 Mơ hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng 1.1 Mơ hình chuẩn 1.1.1 Giới thiệu 1.1.2 Tổng quan hạt 1.1.3 Cấu trúc hạt mơ hình chuẩn 10 1.2 Thành công hạn chế mơ hình chuẩn 12 1.3 Một số mơ hình chuẩn mở rộng 15 1.3.1 Các mơ hình 3-3-1 15 1.3.2 Lý thuyết thống lớn - GUT 16 Mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu 18 2.1 Cấu trúc hạt 18 2.2 Lagrangian 24 2.3 Phổ khối lượng hạt MSSM 31 Khối lượng Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu 36 3.1 Tương tác Yukawa cho fermion mô hình MSSM 36 3.2 Q trình rã Higgs mơ hình MSSM 40 Kết luận 52 Tài liệu tham khảo 53 Mở đầu Lý chọn đề tài Cho đến nay, xây dựng lý thuyết thống tương tác nội dung vật lý hạt Từ kỉ XX, lý thuyết Maxwell mô tả tượng điện từ cách thống khuôn khổ tương tác điện từ Một bước ngoặt đáng kể Glashow, Weinberg Salam đưa mơ hình thống tương tác yếu tương tác điện từ sở nhóm SU (2)L ⊗U (1)Y Mơ hình chuẩn (SM) đời sở nhóm gauge SU (3)C ⊗ SU (2)L ⊗ U (1)Y nhằm thống tương tác mạnh tương tác điện từ - yếu SM chứng tỏ lý thuyết tốt mà hầu hết dự đốn lý thuyết thực nghiệm khẳng định vùng lượng ≤ 200GeV Ví dụ quark u, d, s tìm trung tâm máy gia tốc tuyến tính Stanford (SLAC - Stanford Linear Accelerator Center)vào năm 1968 tìm hạt Higgs vào năm 2012 Mặc dù SM mô tả ba loại tương tác thông qua lý thuyết trường chuẩn số tương tác hoàn toàn khác tất thang lượng Về mặt thực nghiệm, tồn quan sát mà mơ hình chuẩn chưa thể giải thích được: Vấn đề hấp dẫn, vấn đề khối lượng neutrino, lượng tối vật chất tối, bất đối xứng vật chất phản vật chất Về mặt lý thuyết, SM tồn số nhược điểm không giải thích số hệ fecmion 3, phân bậc khối lượng Những hạn chế dẫn đến cần thiết phải nghiên cứu mẫu chuẩn mở rộng Hiện nhiều mơ hình khác đề xuất để giải vấn đề Một số ý tưởng mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu (MSSM) đề xuất năm 1977 Pierre Fayet Đó phiên mở rộng siêu đối xứng thực tế mô hình chuẩn MSSM có nhiều ưu như: Giải thích khối lượng Higgs có bậc vài trăm GeV cách tự nhiên đóng góp bậc cao hạt bạn đồng hành tương ứng khử nhau; MSSM có chứa vật chất tối, có tích lẻ; MSSM thống số tương tác lượng cao Hiện nay, máy va chạm LHC (Large Hadron Collider) thực nhiệm vụ tạo kiện va chạm với lượng lớn giới, nhờ cho phép có hội tìm kiếm hạt siêu đồng hành tương lai gần Từ đó, xem ngun nhân thúc đẩy cho nghiên cứu siêu đối xứng Trong MSSM có chứa phổ Higgs nhiều SM, có hạt Higgs mang điện Đây lý để chúng tơi tiến hành nghiên cứu "Phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu" Mục đích nghiên cứu • Giới thiệu mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Tìm phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Nhiệm vụ nghiên cứu • Mơ hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng • Mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Nghiên cứu phổ khối lượng vật lý hạt mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Từ tìm phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Đối tượng phạm vi nghiên cứu • Đối tượng nghiên cứu: Phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Phạm vi nghiên cứu: Trong khuôn khổ lý thuyết trường lượng tử, chúng tơi tính tốn tìm phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Phương pháp nghiên cứu • Sử dụng phương pháp lý thuyết trường lượng tử • Khảo sát tính tốn kết phần mềm mathematica Dự kiến đóng góp Đánh giá khối lượng Higgs mang điện đơn mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Cấu trúc luận văn Ngoài phần mở đầu, kết luận phụ lục, luận văn gồm nội dung sau: • Chương 1: Mơ hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng • Chương 2: Mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Chương 3: Khối lượng Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Chương Mô hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng 1.1 1.1.1 Mơ hình chuẩn Giới thiệu Bối cảnh khoa học giới có bước phát triển đột phá nhờ việc xây dựng vận hành máy gia tốc lượng cao (LHC - Large Hadron Collider) Máy gia tốc hệ chế tạo trung tâm nghiên cứu hạt nhân Châu Âu (CERN) với mong muốn tìm hiểu cấu trúc vũ trụ nghiên cứu giới siêu nhỏ - hạt Xuất phát từ ý tưởng ban đầu chia nhỏ vật chất, người ta thấy cần phải thực thí nghiệm vật lý mức lượng cao Chiếc máy thiết kế để tạo va chạm trực diện tia proton với lượng cực lớn Máy gia tốc hạt lớn LHC đặt lòng đất gần biên giới Thụy Sĩ Pháp có chu vi lên đến 27km; có tới 10000 nhà vật lý nhà nghiên cứu khoa học từ 85 quốc gia làm việc Chiếc máy gia tốc hạt khổng 40 3.2 Quá trình rã Higgs mơ hình MSSM H − −→ u¯d Hình 3.1: Q trình rã H − −→ u¯d Để tính |Mf i |2 = Mf∗i Mf i ta sử dụng công thức: ¯ a(p1 ) [¯ a(p1 ) ∧ b(p2 )]∗ = b(p2 )∧ (3.13) 41 −i ∗ |Mf i |2 = u¯(k1 ) √ Vud [md tanβ(1 + γ5 ) + mu cotβ(1 − γ5 )]v(k2 ) 2v i v¯(k2 ) √ Vud [md tanβ(1 − γ5 ) + mu cotβ(1 + γ5 )]u(k1 ) 2v = |Vud |2 u¯(k1 )[md tanβ(1 + γ5 ) + mu cotβ(1 − γ5 )] 2v v(k2 )¯ v (k2 )[md tanβ(1 − γ5 ) + mu cotβ(1 + γ5 )]u(k1 ) |Vud |2 (k /1 + md )[(md tanβ + mu cotβ) + (md tanβ − mu cotβ)γ5 ] = 2v (k /2 − mu )[(md tanβ + mu cotβ) + (mu cotβ − md tanβ)γ5 ] |Vud |2 [k /1 (md tanβ + mu cotβ) + /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5 = 2v + md (md tanβ + mu cotβ) + md (md tanβ − mu cotβ)γ5 ] [k /2 (md tanβ + mu cotβ) + [k /2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 − mu (md tanβ + mu cotβ) − mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 ] = |Vud |2 T r[k /1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ)] 2v + /k1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 − /k1 (md tanβ + mu cotβ)mu (md tanβ + mu cotβ)] − /k1 (md tanβ + mu cotβ)mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 + /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5/k2 (md tanβ + mu cotβ) + /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5/k2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 − /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5 mu (md tanβ + mu cotβ) − /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5 mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 + md (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ) + md (md tanβ + mu cotβ)k /2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 42 − md (md tanβ + mu cotβ)mu (md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ + mu cotβ)mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 + md (md tanβ − mu cotβ)γ5/k2 (md tanβ + mu cotβ) + md (md tanβ − mu cotβ)γ5/k2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 − md (md tanβ − mu cotβ)γ5 mu (md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ − mu cotβ)γ5 mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 ] |Vud |2 T r[k /1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ) = 2v + /k1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (mu cotβ − md tanβ)γ5 + /k1 (md tanβ − mu cotβ)γ5/k2 (md tanβ + mu cotβ) + /k1 (md tanβ − mu cotβ)k /2 (mu cotβ − md tanβ) − md (md tanβ + mu cotβ)mu (md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ − mu cotβ)mu (mu cotβ − md tanβ)] = |Vud |2 [4k1 k2 (md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) 2v + 4k1 k2 (md tanβ − mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ + mu cotβ)mu (md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ − mu cotβ)mu (mu cotβ − md tanβ)] = |Vud |2 4k1 k2 [(md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) 2v + (md tanβ − mu cotβ)(mu cotβ − md tanβ)] − md mu [(md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) + (md tanβ − mu cotβ)(mu cotβ − md tanβ)] |Vud |2 [(md tanβ + mu cotβ)2 + (md tanβ − mu cotβ)(mu cotβ − md tanβ) = 2v (4k1 k2 − md mu ) 43 Chú ý: |k1 | = |k2 | = |K| đó: |Mf i |2 = |Vud |2 [(md tanβ + mu cotβ)2 + (md tanβ − mu cotβ) 2v (mu cotβ − md tanβ)](4K − md mu ) (3.14) Tương tự áp dụng quy tắc Feynman ta tính bình phương biên độ tán xạ của: H − −→ c¯s Hình 3.2: Quá trình rã H − −→ c¯s |Mf i |2 = |Vcs |2 [(ms tanβ + mc cotβ)2 + (ms tanβ − mc cotβ) 2v (mc cotβ − ms tanβ)](4K − ms mc ) (3.15) H − −→ t¯b |Mf i |2 = 4.H + −→ ud¯ |Vtb |2 [(mb tanβ + mt cotβ)2 + (mb tanβ − mt cotβ) 2v (mt cotβ − mb tanβ)](4K − mb mt ) (3.16) 44 Hình 3.3: Quá trình rã H − −→ t¯b Hình 3.4: Quá trình rã H + −→ ud¯ −i |Mf i |2 = u¯(k1 ) √ Vud [md tanβ(1 − γ5 ) + mu cotβ(1 + γ5 )]v(k2 ) 2v i ∗ [md tanβ(1 + γ5 ) + mu cotβ(1 − γ5 )]u(k1 ) v¯(k2 ) √ Vud 2v = |Vud |2 u¯(k1 )[md tanβ(1 − γ5 ) + mu cotβ(1 + γ5 )] 2v v(k2 )¯ v (k2 )[md tanβ(1 + γ5 ) + mu cotβ(1 − γ5 )]u(k1 ) = |Vud |2 (k /1 + mu )[(md tanβ + mu cotβ) + (mu cotβ − md tanβ)γ5 ] 2v (k /2 − md )[(md tanβ + mu cotβ) + (md tanβ − mu cotβ)γ5 ] = |Vud |2 [k /1 (md tanβ + mu cotβ) + /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5 2v + mu (md tanβ + mu cotβ) + mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 ] [k /2 (md tanβ + mu cotβ) + [k /2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 − md (md tanβ + mu cotβ) − md (md tanβ − mu cotβ)γ5 ] 45 |Vud |2 T r[k /1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ)] 2v + /k1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 = − /k1 (md tanβ + mu cotβ)mu (md tanβ + mu cotβ)] − /k1 (md tanβ + mu cotβ)md (md tanβ − mu cotβ)γ5 + /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5/k2 (md tanβ + md tanβ) + /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5/k2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 − /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5 mu (md tanβ + mu cotβ) − /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5 md (md tanβ − mu cotβ)γ5 + mu (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ) + mu (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 − mu (md tanβ + mu cotβ)md (md tanβ + mu cotβ) − mu (md tanβ + mu cotβ)md (md tanβ − mu cotβ)γ5 + mu (mu cotβ − md tanβ)γ5/k2 (md tanβ + mu cotβ) + mu (mu cotβ − md tanβ)γ5/k2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 − mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 md (md tanβ + mu cotβ) − mu (mu cotβ − md tanβ)γ5 md (md tanβ − mu cotβ)γ5 ] 46 |Vud |2 T r[k /1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ + mu cotβ) 2v + /k1 (md tanβ + mu cotβ)k /2 (md tanβ − mu cotβ)γ5 = + /k1 (mu cotβ − md tanβ)γ5/k2 (md tanβ + mu cotβ) + /k1 (mu cotβ − md tanβ)k /2 (md tanβ − mu cotβ) − mu (md tanβ + mu cotβ)md (md tanβ + mu cotβ) − mu (mu cotβ − md tanβ)md (md tanβ − mu cotβ)] |Vud |2 [4k1 k2 (md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) = 2v + 4k1 k2 (mu cotβ − md tanβ)(md tanβ − mu cotβ) − mu (md tanβ + mu cotβ)md (md tanβ − mu cotβ) − mu (mu cotβ − md tanβ)md (md tanβ − mu cotβ)] = |Vud |2 4k1 k2 [(md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) 2v + (mu cotβ − md tanβ)(md tanβ − mu cotβ)] − mu md [(md tanβ + mu cotβ)(md tanβ + mu cotβ) + (mu cotβ − md tanβ)(md tanβ − mu cotβ)] |Vud |2 [(md tanβ + mu cotβ)2 + (mu cotβ − md tanβ)(md tanβ − mu cotβ)] = 2v (4k1 k2 − mu md ) (3.17) Chú ý: |k1 | = |k2 | = |K| đó: |Mf i |2 = Tương tự: |Vud |2 [(md tanβ + mu cotβ)2 + (mu cotβ − md tanβ) 2v (md tanβ − mu cotβ)](4K − mu md ) (3.18) 47 H + −→ c¯ s Hình 3.5: Quá trình rã H + −→ c¯ s |Mf i |2 = |Vcs |2 [(ms tanβ + mc cotβ)2 + (mc cotβ − ms tanβ) 2v (ms tanβ − mc cotβ)](4K − mc ms ) (3.19) H + −→ t¯b Hình 3.6: Quá trình rã H + −→ t¯b |Mf i |2 = |Vtb |2 [(mt tanβ + mb cotβ)2 + (mb cotβ − mt tanβ) 2v (mt tanβ − mb cotβ)](4K − mb mt ) (3.20) Trong hệ hạt đứng yên: 48 dΓ = K |Mf i |2 dφ1 d(cosθ1 ) 32π M (3.21) Để tìm K, cần có lượng bảo toàn E1 + E2 = K + m21 + K + m22 = M E12 − m21 + m22 E1 − M = (3.22) (3.23) E1 M + m21 − m22 = 2M (3.24) E2 M + m22 − m21 = 2M (3.25) λ(M , m21 , m22 ) 2M (3.26) K = Ta có: λ(x, y, z) = x2 + y + z − 2xy − 2xz − 2yz Ở ta áp dụng với: M = mHp2 ; m1 = m2u ; (3.27) m2 = m2d Trên sở tính tốn lý thuyết, chúng tơi thực tính số với tham số chọn sau [14]: v = 246 tan β = 30 Vud = 0, 97427 mu = 2, 2.10− md = 4, 7.10− (3.28) 49 Vcs = 0, 97344 ms = 96.10− mc = 1, 27 mb = 4, 18 mt = 173 Vtb = 0, 999146 (3.29) Từ kết thu đồ thị bề rộng phân rã trình: ΓH ± ⟶ ud (GeV) 107 106 105 104 1000 500 1000 1500 2000 2500 mH ± (GeV) Hình 3.7: Bề rộng phân rã trình H + −→ ud¯ H − −→ u¯d 50 ΓH ± ⟶ cs (GeV) 109 108 107 106 500 1000 1500 2000 2500 mH ± (GeV) Hình 3.8: Bề rộng phân rã trình H + −→ c¯ s H − −→ c¯s ΓH ± ⟶ tb (GeV) 1015 1013 1011 109 500 1000 1500 2000 2500 mH ± (GeV) Hình 3.9: Bề rộng phân rã trình H + −→ t¯b H − −→ t¯b 1014 1011 H± → ud H± →cs 108 H± → tb 105 500 1000 1500 2000 2500 Hình 3.10: Bề rộng phân rã trình rã Higgs 51 Từ đồ thị chúng tơi nhận thấy: • Bề rộng phân rã trình rã Higgs H ± → ud cỡ GeV đến GeV tương ứng với Higgs mang điện đơn có khối lượng khoảng 700 GeV đến 2500 GeV (Hình 3.7) • Bề rộng phân rã trình rã Higgs H ± → cs cỡ GeV đến GeV tương ứng với Higgs mang điện đơn có khối lượng khoảng 200 GeV đến 2200 GeV (Hình 3.8) • Bề rộng phân rã q trình rã Higgs H ± → tb cỡ GeV đến 15 GeV tương ứng với Higgs mang điện đơn có khối lượng khoảng 100 GeV đến 1700 GeV (Hình 3.9) • Trong hình (3.10) đường màu xanh dương, xanh lá, đỏ đường biểu diễn bề rộng phân rã qua tham số khối lượng Higgs mang điện đơn trình rã: H ± → tb, H ± → cs, H ± → ud mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Rõ ràng q trình rã H ± → tb có đóng góp vượt trội so với q trình lại 52 Kết luận Trong trình nghiên cứu luận văn, đạt kết sau: • Giới thiệu nét mơ hình chuẩn, số mơ hình chuẩn mở rộng mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Đánh giá khối lượng Higgs mang điện đơn mô hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Thơng qua giải số chúng tơi nhận thấy: Q trình rã Higgs H ± → tb cho đóng góp chính, bề rộng phân rã bậc trình cỡ 35 GeV tương ứng với Higgs mang điện đơn có khối lượng khoảng 2000 GeV đến 2500 GeV Quá trình rã Higgs H ± → cs cho đóng góp nhỏ trình rã Higgs H ± → ud cho đóng góp nhỏ vào q trình rã Higgs mang điện đơn quark mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Các kết tính tốn luận văn hy vọng góp phần với thực nghiệm trình tìm kiếm phát Higgs mang điện đơn hạt mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu 53 Tài liệu tham khảo [1] Fayet P (1976), Supersymmetry and Weak, Electromagnetic and Strong Interactions, Phys Lett B 64, 159 [2] Fayet P (1977), Phys Lett B 69, 489 [3] Gunion J F and Haber H E (1986), Higgs Bosons in Supersymmetric Models 1., Nucl Phys B 272, pp [4] Haber H E and Kane G L (1985), Phys Rept 117, pp 75-263 [5] Julius Wess, Jonathan Bagger, Supersymmetry and Supergravity, Second edition, Princeton series in Physics, Princeton University Press, Princeton, New Jersey [6] J.F Gunion and H.E Haber (1986), Nucl Phys B 272 1; (E) hepph/9301205 [7] J.F Gunion, H.E Haber, G.L Kane and S.Dawson (1990), The Higgs Hunter’s Guide, Addison–Wesley, Reading(USA) [8] J.F Gunion and H.E Haber (1986), Nucl Phys B 278, 449 [9] J.F Donoghue and L.F Li (1979), Phys Rev 19, 945 54 [10] Louis J.,Brunner I and Huber S J (1998), The Supersymmetric Standard Model, hep-ph/9811341 [11] L.J Hall and M.B Wise (1981), Nucl Phys B 187, 397 [12] Nilles H P (1984), Supersymmetry, Supergravity and Particle Physics, Phys Rept 110, pp 1-162 [13] S Martin (1998), in Perspectives on Supersymmetry, Ed G.L Kane, World Scientific, Singapore, hep-ph/9709356 [14] The ATLAS Collaboration (2012), Phys.Lett B 716 1, arXiv:1207.7214 [15] Van Nieuwenhuizen P (1981), Supergravity, Phys Rept 68, pp 189-398 [16] Wess J and Bagger J (1992), Supersymmetry and Supergravity, Princeton Series in Physics ... Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu" Mục đích nghiên cứu • Giới thiệu mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Tìm phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu. .. Mơ hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng • Mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Nghiên cứu phổ khối lượng vật lý hạt mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu Từ tìm phần Higgs mang điện mơ hình chuẩn. .. 2: Mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu • Chương 3: Khối lượng Higgs mang điện mơ hình chuẩn siêu đối xứng tối thiểu 5 Chương Mơ hình chuẩn số mơ hình chuẩn mở rộng 1.1 1.1.1 Mơ hình chuẩn