hiện tượng truyền năng lượng cộng hưởng trong một hệ trụ

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP HỒ CHÍ MINH Phạm Diên Thông HIỆN TƯỢNG TRUYỀN NĂNG LƯỢNG CỘNG HƯỞNG TRONG MỘT HỆ TRỤ LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÍ Thành phố Hồ Chí Minh – 2013 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP HỒ CHÍ MINH Phạm Diên Thông HIỆN TƯỢNG TRUYỀN NĂNG LƯỢNG CỘNG HƯỞNG TRONG MỘT HỆ TRỤ Chuyên ngành: Vật lí nguyên tử Mã số: 60 44 01 06 LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÍ NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC: TS HỒ TRUNG DŨNG Thành phố Hồ Chí Minh – 2013 LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan công trình nghiên cứu tôi, số liệu kết nghiên cứu luận văn trung thực, tác giả cho phép sử dụng chưa công bố công trình khác LỜI CÁM ƠN Lời xin gửi lời cảm ơn sâu sắc tới Thầy giáo hướng dẫn TS Hồ Trung Dũng Thầy giao đề tài tận tình hướng dẫn suốt trình hoàn thành luận văn Nhân dịp xin gửi lời cám ơn tới toàn thể Thầy cô giáo khoa Vật lý trường Đại học Sư phạm Thành phố Hồ Chí Minh giảng dạy giúp đỡ suốt trình học tập khoa Tôi xin chân thành cám ơn Thầy cô Viện Vật lý Thành phố Hồ Chí Minh giúp đỡ tạo điều kiện để hoàn thành tốt luận văn Đồng thời, xin cảm ơn bạn lớp Vật lý nguyên tử khóa 22 nhiệt tình giúp đỡ trình học tập lớp Cuối xin cảm ơn gia đình người thân tạo điều kiện giúp hoàn thành tốt trình học tập TP Hồ Chí Minh, ngày 29 tháng 09 năm 2013 Học viên Phạm Diên Thông MỤC LỤC LỜI CAM ĐOAN LỜI CÁM ƠN MỤC LỤC MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài .4 Mục tiêu nghiên cứu .5 Đối tượng phạm vi nghiên cứu Phương pháp nghiên cứu .5 CHƯƠNG 1: TRUYỀN NĂNG LƯỢNG CỘNG HƯỞNG TRONG MÔI TRƯỜNG CÓ PHÂN TÁN VÀ HẤP THỤ 1.1 Lượng tử hóa trường điện từ môi trường có phân tán hấp thụ 1.2 Tốc độ truyền lượng CHƯƠNG 2: HÀM GREEN CHO KHỐI TRỤ ĐIỆN MÔI VÔ HẠN 13 2.1 Hàm Green cho khối trụ vô hạn .13 2.2 Các hệ số phản xạ .15 CHƯƠNG 3: TỐC ĐỘ TRUYỀN NĂNG LƯỢNG ĐỐI VỚI HỆ TRỤ HAI LỚP17 3.1 Công thức tường minh cho tốc độ truyền lượng 17 3.1.1 Hai phân tử đặt đường thẳng song song với trục Oz bên khối trụ.18 3.1.2 Các phân tử đặt vòng quanh khối trụ nằm mặt phẳng Oxy 20 3.1.3 Các phân tử nằm đường thẳng vuông góc với trục Oz 21 3.2 Các cực hàm Green 22 3.3 Phương pháp lấy tích phân .24 CHƯƠNG 4: KẾT QUẢ VÀ THẢO LUẬN 27 4.1 Các phân tử nằm mặt phẳng Oxy 27 4.2 Các phân tử nằm đường thẳng song song với trục Oz 30 KẾT LUẬN 34 TÀI LIỆU THAM KHẢO 35 PHỤ LỤC 37 MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài Vấn đề truyền lượng hai nguyên tử phân tử vấn đề quan tâm vật lý học ngành khoa học đại Sự truyền lượng cộng hưởng (resonance energy transfer-RET) hai nguyên tử phân tử chế mà thông qua ta kích thích hệ nguyên tử phân tử Nó đóng vai trò quan trọng sinh học (quang hợp), quang tử nano (LEDs, nano laser), máy tính lượng tử [13] Do việc nghiên cứu chế yếu tố ảnh hưởng đến RET nhiều nhà khoa học quan tâm Bắt đầu từ năm 1946 với công trình Purcell [14], người ta biết tốc độ phân rã trạng thái dịch chuyển mức lượng hệ phân tử thay đổi ta đặt môi trường phù hợp Giống tốc độ rã tự phát dịch chuyển mức lượng, hiệu ứng truyền lượng hai phân tử chịu ảnh hưởng môi trường xung quanh [5] Trước đây, tượng truyền lượng cộng hưởng mô tả qua hai lý thuyết khác nhau, lý thuyết truyền xạ khoảng cách ngắn R / λ > [1], R khoảng cách hai phân tử nguyên tử λ bước sóng phân tử cho Quá trình truyền lượng khoảng cách ngắn vấn đề quan tâm đặc biệt, khoảng cách lớn bước sóng, trình khác cạnh tranh thành công với RET việc giành lấy kích thích phân tử cho (bức xạ tự phát, va chạm phân tử môi trường…) Thực tế RET thay đổi cách đặt cặp phân tử môi trường điện môi phù hợp từ tăng cường truyền lượng cộng hưởng qua khoảng cách dài Về chất RET trình lượng tử Trong [5], sơ đồ lượng tử cho RET diện môi trường có tán xạ hấp thụ xây dựng dựa sơ đồ lượng tử hóa công trình [4] lý thuyết nhiễu loạn Rất nhiều tính toán lý thuyết kiểm chứng thực nghiệm thực cho hệ cụ thể mặt phẳng điện môi [5], cầu điện môi [3, 6, 9], sợi nano [11], khối trụ [13],… Các công trình gần khảo sát ảnh hưởng cấu trúc nano kim loại [15], phần tử hữu metalloporplyzin [8], chuỗi DNA đúp [2], graphene [10 ] lên RET Đặc biệt vấn đề truyền lượng cộng hưởng hai phân tử đặt hệ trụ quan tâm Như biết hệ trụ mô hình gần với thực tế mà điển hình sợi dây nano thường xuyên sử dụng tinh thể hai chiều Sử dụng sơ đồ [5], [13] tác giả khảo sát RET hệ trụ Nếu phân tử cho phân tử nhận đặt gần hình trụ, tốc độ truyền lượng tăng cường hay bị ức chế so với giá trị chân không Trường hợp số điện môi thực khảo sát cho thấy tốc độ truyền lượng tăng cao từ vài lần khoảng 10 lần Mặt khác, với mô hình Drude – Lorentz tăng lên lên đến 106 lần [13] Hệ trụ có hai dạng cộng hưởng: cộng hưởng sóng dẫn (guided waves) truyền dọc theo trục z (trục hình trụ) cộng hưởng whispering gallery truyền dọc theo rìa khối trụ Trong công trình [13] tác giả giả định phân tử cho phân tử nhận nằm mặt phẳng Oxy Trong luận văn xem xét ảnh hưởng cộng hưởng sóng dẫn cách đặt phân tử cho phân tử nhận đường thẳng song song với trục z Khối trụ hệ hình học hai lớp Bài toán mở rộng cho hệ ống nanocarbon có cấu hình ba lớp Mục tiêu nghiên cứu - Xem xét ảnh hưởng cộng hưởng sóng dẫn (guided waves) lên hiệu ứng truyền lượng khối trụ - Sự phụ thuộc tốc độ truyền lượng (tăng giảm) vào yếu tố khoảng cách phân tử, hàm điện môi, bán kính hình trụ… Đối tượng phạm vi nghiên cứu • Đối tượng nghiên cứu: Hiện tượng truyền lượng cộng hưởng hệ trụ tính chất • Phạm vi nghiên cứu: Mô hình cho phép số điện môi phụ thuộc tần số (tán sắc hấp phụ) Tương tác vật chất – trường điện từ tuyến tính Phương pháp nghiên cứu - Thu thập báo, sách có liên quan đến đề tài luận văn - Viết chương trình (Fortran) tính số chi tiết hàm Green cho hình trụ - Trên sở chương trình viết chương trình tính toán hiệu ứng truyền lượng dựa công thức rút từ lý thuyết nhiễu loạn bậc hai [5] - Phân tích ý nghĩa vật lý kết số - Để thuận tiện việc trình bày, quy ước ký hiệu toán học in đậm vectơ ký hiệu vừa in đậm vừa in nghiêng ma trận CHƯƠNG 1: TRUYỀN NĂNG LƯỢNG CỘNG HƯỞNG TRONG MÔI TRƯỜNG CÓ PHÂN TÁN VÀ HẤP THỤ 1.1 Lượng tử hóa trường điện từ môi trường có phân tán hấp thụ Về chất trình truyền lượng phân tử trình học lượng tử Do đó, yêu cầu thiết phải lượng tử hóa trường điện từ Trong miền tần ˆ toán tử từ trường Bˆ thể qua hệ phương trình số, toán tử điện trường E Maxwell lượng tử [13] ω ∇ × Eˆ (r, ω ) = i Bˆ (r, ω ) , c ω ∇ × Bˆ (r, ω ) = −i ε (r, ω ) + ˆj(r, ω ) , c c (1.1) (1.2) 0, ∇ ⋅ Bˆ (r, ω ) = (1.3) ˆ (r, ω )] = ∇ ⋅ [ε (r, ω )E ρˆ (r, ω ) (1.4) Trong hệ phương trình ε (r, ω ) hàm điện môi môi trường, ρˆ (r, ω ) ˆj(r, ω ) toán tử mật độ điện tích toán tử dòng điện tích Từ hệ phương trình ta rút phương trình Helmholtz cho toán tử điện trường Để tìm phương trình cho ˆ , ta loại Bˆ cách viết lại phương trình (1.1) dạng sau toán tử E c Bˆ (r, ω ) = −i ∇ × Eˆ (r, ω ) ω (1.5) Thế (1.5) vào (1.2) ta thu phương trình Helmholtz cho toán tử điện trường ω ˆ (r, ω ) − ω ε (r, ω )E ˆ (r, ω ) = ∇ ×∇ ×E i ˆj(r, ω ) c c (1.6) Phương trình vi phân giải phương pháp hàm Green, ta thu ˆ (r, ω ) có dạng biểu thức toán tử điện trường E ω Eˆ (r, ω ) = i ∫ d sG (r, s, ω )ˆj(s, ω ) , c (1.7) hàm Green G (r, s, ω ) nghiệm phương trình ∇ × ∇ × G (r, s, ω ) − ω2 c2 ε (r, ω )G (r, s, ω= ) I δ (r − s) (1.8) thỏa điều kiện biên vô cực Trong phương trình (1.8) I toán tử đơn vị, δ (r − s) hàm delta Dirac Các toán tử điện trường từ trường định nghĩa sau ∞ ˆ (r, ω ) + H.c , dωE (1.9) ∞ dωBˆ (r, ω ) + H.c , (1.10) ˆ (r ) E = 2π ∫0 Bˆ (r ) = 2π ∫0 với H.c phần liên hợp ˆ (r ) B ˆ (r ) thỏa Với dạng biểu thức định nghĩa toán tử E mãn hệ thức giao hoán ˆ (r ), Eˆ (r′)] [ = = Bˆi (r ), Bˆ k (r′)] , [E i k (1.11) ∂  [ Eˆ i (r ), Bˆ k (r′)] = −i ikl δ (r − r′) , c ∂xl (1.12) ikl tensor Levi – Civita Khi dòng ngoài, ˆj dòng nhiễu cần thiết để mô tả hấp thụ vật chất Toán tử mật độ dòng nhiễu ˆj(r, ω ) thể qua toán tử vectơ trường sở fˆ (r, ω ) sau ˆj(r, ω ) = ω 2 ε ′′(r, ω )fˆ (r, ω ) , (1.13) với ε '' phần ảo số điện môi: ε= (r, ω ) ε '(r, ω ) + iε ''(r, ω ) Toán tử trường fˆ (r, ω ) phương trình (1.13) thỏa mãn hệ thức giao hoán bosonic = [ fˆi (r, ω ), fˆk (r′, ω ′)] [ = fˆi + (r, ω ), fˆk+ (r′, ω ′)] , (1.14) Từ hình 4.6 ta thấy thay đổi ε '' từ đến 10−3 đường cong không đổi cách khoảng cách z B có giá trị từ tới 3.5λ A Khi ε '' tăng tới ε '' = 10−1 (đường nét gạch) thay đổi trở nên rõ ràng Ảnh hưởng hấp thụ vật chất đáng kể khoảng cách xa so với khoảng cách gần Như Γ tăng liên tục khoảng cách tăng, mà sớm muộn giảm ảnh hưởng hấp thụ vật chất Ta thấy tăng hấp thụ vật chất có xu hướng làm giảm tốc độ truyền lượng cộng hưởng không làm thay đổi đáng kể vị trí đỉnh Γ Chú ý các giá trị ε '' = 10−3 10−1 sử dụng hình vẽ tương đối lớn so với vật liệu điện môi thông dụng 33 KẾT LUẬN Trong luận văn khảo sát hiệu ứng truyền lượng cộng hưởng hai phân tử đặt gần khối trụ, tập trung vào trường hợp phân tử đặt bên khối trụ, đường thẳng song song với trục hình trụ Sử dụng công thức rút từ lý thuyết lượng tử áp dụng cho vật chất có tán sắc hấp thụ, rút biểu thức giải tích cho tốc độ truyền lượng cộng hưởng thể qua hàm Green sau sử dụng tính toán số để nhận kết vật lý Độ tin cậy chương trình tính số kiểm nghiệm cách phục hồi lại kết tác giả khác cho trường hợp phân tử nằm mặt phẳng mặt cắt hình trụ Kết cho thấy khoảng cách phân tử xa ảnh hưởng khối trụ rõ nét (so với trường hợp không gian tự do) Tốc độ truyền lượng cộng hưởng tăng bậc nhờ có mặt khối trụ Ngược lại, quan sát thấy tượng ức chế hoàn toàn hiệu ứng truyền lượng cộng hưởng khoảng cách phù hợp hiệu ứng giao thoa triệt tiêu Chúng khảo sát ảnh hưởng hấp thụ vật chất lên tốc độ truyền lượng cộng hưởng Việc tính đến hấp thụ vật chất giúp toán trở nên thực tế đặc biệt quan trọng khoảng cách xa phân tử cho phân tử nhận Các tính toán mở rộng hoàn thiện theo nhiều hướng khác Ví dụ tính đến hướng khác mômen lưỡng cực phân tử Các hướng khác có mức độ tương tác khác với guided mode ảnh hưởng đáng kể tới tốc độ truyền lượng cộng hưởng Các công thức trình bày phần phụ lục bước chuẩn bị cho tính toán số cho trường hợp hai phân tử cho nhận nằm bên khối trụ, phân tử nằm bên phân tử lại nằm bên Các công thức cho hệ ba lớp sử dụng cho tính toán cho hệ carbonnanotube 34 TÀI LIỆU THAM KHẢO Avery J S (1966), “Resonance energy transfer and spontaneous photon emission”, Proceedings of the Physical Society, 88(1) Blum C., Zijlstra N., Lagendijk A., Wubs M., Mosk A P., Subramaniam V., Vos W L (2012), “Nanophotonic Control of Förter Resonance Energy Transfer Efficiency”, Physical Review Letters, 109(203601) Druger S D., Arnold S and Forlan L M (1987), “Theory of enhanced energy transfer between molecules embedded in spherical dielectric particles”, Journal of Chemical Physics, 87(2649) H T Dung, Knöll L and Welsch D.-G (1998), “Three-dimensional quantization of the electromagnetic field in dispersive and absorbing inhomogeneous dielectrics”, Physical Review A, 57(3931) H T Dung, Knöll L and Welsch D.-G (2002), “Intermolecular energy transfer in the presence of dispersing and absorbing media”, Physical Review A, 65(043813) Fujiwara H., Sasaki K and Masuhara H (2005), “ Enhancement of Förster energy transfer within a microspherical cavity”, A European Journal of Chemical Physics and Physical Chemistry, 6(2410) Förster T (1948), “Intermolecular Energy Migration and Fluorescence”, Annals of Physics, 2(55) Thanopulos I., Paspalakis E., Yannopapas V (2012), “Plasmon-induced enhancement of nolinear optical rectification in organic materials”, Physical Review B, 85(035111) Klimov V V and Letokhov V S (1998), “Resonance interaction between two atomic dipoles separated by the surface of a dielectric nanosphere”, Physical Review A, 58(3235) 10 Kirill A V., Tigran V S (2012), “Long-range plasmon-assisted energy transfer over doped graphene”, Physical Review B, 86(245432) 11 Le Kien F., Gupta S D., Nayak K P and Hakuta K (2005), “Nanofibermediated radiative transfer between two distant atoms”, Physical Review A, 72(063815) 35 12 Li L.-W., Leong M.-S., Yeo T –S and Kooi P.-S (2000) , “Electromagnentic Dyadic Green’s Function in spectral domain for multilayered cylinders”, Journal of Electromagnetic Waves and Aplication, 14(961) 13 Marocico C A and Knoester J (2009), “Intermolecular resonance energy transfer in the presence of a dielectric cylinder”, Physical Review A, 79(053816) 14 Purcell E M (1946), “Spontaneous emission probabilities at radio frequencies”, Physical Review, 69(674) 15 Vitaliy N P and Tigran V S (2011), “ Resonance energy tranfer near metal nanostructures mediated by surface plasmons”, Physical Review B, 83(085427) 36 PHỤ LỤC CÁC PHƯƠNG TRÌNH XÁC ĐỊNH HỆ SỐ PHẢN XẠ CHO HỆ TRỤ HAI VÀ BA LỚP Ta đưa vào ma trận chuyển −1 T f( H ,V ) =τ (f H( ij,V) )  4×4 = F( (fH+1),V f)   F ff( H ,V )  , với  F((fH+1),V )f  −1 (1) ma trận nghịch đảo ma trận F((fH+1),V )f T f( H ,V ) ma trận × Khi viết lại phương trình (2.8) dạng sau H ,V C= T f( H ,V ) C (fsH ,V ) + δ sf A2  − δ sf +1 A1 ( f +1) s (2) Như vậy, vấn đề phải giải N phương trình ma trận thu từ hệ ( H ,V ) thức (2.16) để tìm hệ số C1(sH ,V ) , C2( Hs ,V ) , C Ns Đối với khối trụ nhiều lớp có ba trường hợp là: điểm nguồn lớp cùng, điểm nguồn lớp trung gian điểm nguồn lớp Từ phương trình (2) thu hệ thức truy hồi điểm nguồn vị trí C (fsH ,V ) = T f( H−1,V ) Ts( H ,V ) Ts(−H1 ,V ) T1( H ,V ) C1(sH ,V ) + (1 − δ sN )u ( f − s − 1) A2 − (1 − δ s1 )u ( f − s ) A1  , (3) hàm u ( x) = x ≥ u ( x) = x < Bằng cách đặt f = N phương trình (3), ta thu phương trình ma trận cho hệ số lớp lớp Giải phương trình ma trận ta thu hệ số cho lớp lớp Bây ta định nghĩa ma trận chuyển có dạng sau K ( H ,V )   ( H ,V )   ( H ,V )   ( H ,V )   ( H ,V )  = T(KH ,V ) τ = ij  4×4 TN −1  TN −2  TK +1  TK  (4) Khi xét lớp hệ số thu từ phương trình ma trận sau 37  (1 − δ s1 )C1(1sH ,V )  1s (1 − δ s1 )C2( H ,V )  1( H ,V ) (1 − δ sN )C1(′1Hs ,V )  τ 11 = 1( H ,V ) ′1sH ,V )  τ 21 (1 − δ sN )C2( τ121( H ,V )   τ 221( H ,V )  s ( H ,V )  τ 11 τ12s ( H ,V )  (1 − δ s1 ) 0 ×    s ( H ,V ) s ( H ,V )  0 τ τ      21 22 s ( H ,V ) τ 13 τ14s ( H ,V )  0 (1 − δ sN )   −   s ( H ,V ) s ( H ,V )  0 τ τ  23    24 (5) Tương tự ta thu hệ số ứng với lớp cuối sau 1( H ,V )  (1 − δ s1 )C3(NsH ,V ) (1 − δ sN )C3( ′ NsH ,V )  τ 31    = 1( H ,V ) Ns (1 − δ s1 )C4(NsH ,V ) (1 − δ sN )C4(  τ 41 ′ H ,V )   s ( H ,V ) τ 31 − s ( H ,V ) τ 41 s ( H ,V ) τ 33 + s ( H ,V ) τ 43 τ 321( H ,V )   C1(1sH ,V ) C1(′1Hs ,V )  × τ 421( H ,V )  C2(1s H ,V ) C2(′1sH ,V )  τ 32s ( H ,V )  (1 − δ s1 ) 0   τ 42s ( H ,V )   0 τ 34s ( H ,V )  0 (1 − δ sN )     τ 44s ( H ,V )  0 (6) Thay hệ số phương trình (5) (6) vào phương trình (3) ta thu hệ số hàm Green tán xạ Áp dụng khối trụ hai lớp 1.1 Điểm nguồn nằm bên khối trụ Khi điểm nguồn đặt vị trí bên khối trụ ( s = 1) , hàm Green viết dạng sau: với trường hợp f = 11 (r, r′) Ges i = 8π +∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η12 ∫−∞ dh ∑  (1) (h)M′(1) (− h) + C1′V11N (1) (h)N′(1) (− h) × C1′11 HM e e e e o nη1 o nη1 o nη1 o nη1   (1) (h)M′(1) (− h) + C2′11 + C2′11 M (1) (h)N′(1) (− h)  HNo V e o e e nη1 o nη1 e nη1 o nη1  Tương tự trường hợp f = ta có 38 (7) Ges21 (r, r′) i = 8π +∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η12 ∫−∞ dh ∑  × C3′21 (h)M′(1) (− h) + C3′V21N e (h)N′(1) (− h) HM e e nη e nη o nη1 o nη1 o o  + C4′21 HNo e nη1 (8)  (h)M′(1) (− h)  e e nη1 o nη1  (h)M′(1) (− h) + C4′21 V Mo e nη o Áp dụng phương trình (2.17), ta thu hệ thức truy hồi cho trường hợp s = sau ( H ,V ) = C (f H1 ,V ) T f( H−1,V )  T1( H ,V ) C11 + A2  (9) Bằng cách đặt f = phương trình (9) hệ thức truy hồi thỏa mãn hệ số ma trận vùng bên bên khối trụ Các hệ số chưa biết vùng bên thể thông qua phương trình ma trận có dạng sau  C1(′11H ,V )  τ 1( H ,V )   = −  11 1( H ,V ) 11 C2(  τ 21  ′ H ,V )  τ121( H ,V )  τ131( H ,V )  τ 221( H ,V )  τ 231( H ,V )  −1 (10) Sử dụng hệ số phương trình (10), ta viết hệ số cho vùng bên khối trụ sau  C3( ′ NH1 ,V )  τ 1( H ,V ) τ 1( H ,V )   C1(′11H ,V )  τ 1( H ,V )  32  =  +  33   −  31 1( H ,V ) H V H V 1( , ) 1( , ) N 11 C4(        ′ ′ τ τ τ C 42  41   2( H ,V )   43  H ,V )  (11) Như vậy, tất hệ số hàm Green tán xạ khối trụ hai lớp điểm nguồn nằm bên hình trụ thu 1.2 Điểm nguồn nằm bên khối trụ Khi điểm nguồn nằm bên khối trụ hàm Green có dạng sau: với trường hợp f = 12 Ges (r, r′) i = 8π +∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η22 ∫−∞ dh ∑  (1) × C112H M (1) (h)M′e (− h) + C112 (h)N′e (−h) VNe e nη o nη2 o nη2 o o nη1   + C212H N (1) (h)M′e (− h) + C212V M (1) (h)N′e (− h)  o nη o nη o nη2 o nη2 e e  Với trường hợp f = 39 (12) Ges22 (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η22 dh ∑  × C322H M e (h) M ′e (− h) + C322 (h)N′e (−h) VNe o nη2 o nη2 o nη2 o nη2   + C422H N o (h)M′e (−h) + C422V M o (h)N′e (−h)  e nη2 o nη2 e nη2 o nη2  (13) Tương tự ta có phương trình truy hồi có dạng −1 ( H ,V ) = C (fNH ,V ) T((Hf ,)V )  T((1) − u ( f − N ) A1 H ,V ) C1N (14) Do đó, hệ số hàm Green tán xạ thu từ phương trình (14) cách đặt f = N vào phương trình Kết lớp ta thu  C1(12H ,V )  τ 1( H ,V )   =  11 12 C2(   1( H ,V )  H ,V )  τ 21 τ121( H ,V )  τ 221( H ,V )  −1 1  0    (15) Bằng cách áp dụng hệ số lớp phương trình (15) ta thu  C3(22H ,V )  τ 1( H ,V )   =  31 1( H ,V ) 22 C4( H ,V )  τ 41   τ 321( H ,V )   τ 421( H ,V )  −1  C1(12H ,V )    12 C2(   H ,V )  (16) Áp dụng khối trụ ba lớp Trong trường hợp khối trụ môi trường ba lớp, hàm Green hệ số thu cách cho N = , tương ứng với thứ tự lớp Tương tự ví dụ trên, kết thu cho tất mode 2.1 Điểm nguồn lớp Khi điểm nguồn đặt lớp thứ ( s = 1) , hàm Green viết dạng là: với trường hợp f = 11 Ges (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η12 dh ∑  × C1′1H1M (1) (h)M′(1) (− h) + C1′V11N (1) (h)N′(1) (− h) e nη e nη e nη e nη o o o o   (1) + C2′11 (h)M′(1) (− h) + C2′1V1M (1) (h)N′(1) (− h)  HNo e o e e nη1 o nη1 e nη1 o nη1  40 (17) Với f = Ges21 (r, r′) i = 8π ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η12 +∞ ∫−∞ dh ∑  × C1′H21M (1) (h)M′(1) (− h) + C1′V21N (1) (h)N′(1) (− h) e nη e nη e nη e nη o o o o  (1) (1) (h)M′(1) (− h) + C2′21 (h)N′(1) (− h) + C2′21 HN VM o nη e e nη o o nη e e nη o (18) (1) (h)M′(1) (− h) + C3′V21N (1) (h)N′(1) (− h) + C3′21 HM e nη o e nη o e o nη2 e o nη1  (1) (1) (h)M′(1) (− h) + C4′21 (h)N′(1) (− h)  + C4′21 HNo V Mo e e e nη2 o nη1 e nη2 o nη1  Với f = Ges31 (r, r′) i = 8π +∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η12 ∫−∞ dh ∑  × C3′3H1M (1) (h)M′(1) (− h) + C3′V31N (1) (h)N′(1) (− h) e nη e e e o o nη1 o nη3 o nη1   (1) + C4′31 (h)M′(1) (− h) + C4′3V1M (1) (h)N′(1) (− h)  HNo e nη o nη e nη e nη3 o e o  (19) Từ phương trình (4) ta có (1) T( H ,V ) τ 111( H ,V ) τ 1( H ,V ) =  211( H ,V ) τ 31  1( H ,V ) τ 41 τ 121( H ,V ) τ 221( H ,V ) τ 321( H ,V ) τ 421( H ,V ) τ 131( H ,V ) τ 231( H ,V ) τ 331( H ,V ) τ 431( H ,V ) τ 141( H ,V )  τ 241( H ,V )  τ 341( H ,V )   τ 441( H ,V )  (20) T((2) H ,V ) ( H ,V )  R2(11)  ( H ,V )  R2(21) = ( H ,V )  R2(31)  ( H ,V )  R2(41)  ( H ,V ) R2(12) ( H ,V ) R2(13) ( H ,V ) R2(22) ( H ,V ) R2(23) ( H ,V ) R2(32) ( H ,V ) R2(33) ( H ,V ) R2(42) ( H ,V ) R2(43) ( H ,V )  R2(14)  ( H ,V )  R2(24)  ( H ,V )  R2(34)  ( H ,V )  R2(44)  (21) Các yếu tố ma trận phương trình (20) biểu diễn sau ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ111( H ,V ) = R1(11) R2(11) + R1(21) R2(12) + R1(31) R2(13) + R1(41) R2(14) , 41 (22a) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ121( H ,V ) = R1(12) R2(11) + R1(22) R2(12) + R1(32) R2(13) + R1(42) R2(14) , (22b) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ131( H ,V ) = R1(13) R2(11) + R1(23) R2(12) + R1(33) R2(13) + R1(43) R2(14) , (22c) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ141( H ,V ) = R1(14) R2(11) + R1(24) R2(12) + R1(34) R2(13) + R1(44) R2(14) , (22d) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) R1(11) R2(21) + R1(21) R2(22) + R1(31) R2(23) + R1(41) R2(24) , τ 211( H ,V ) = (22e) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 221( H ,V ) = R1(12) R2(21) + R1(22) R2(22) + R1(32) R2(23) + R1(42) R2(24) , (22f) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 231( H ,V ) = R1(13) R2(21) + R1(23) R2(22) + R1(33) R2(23) + R1(43) R2(24) , (22g) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 241( H ,V ) = R1(14) R2(21) + R1(24) R2(22) + R1(34) R2(23) + R1(44) R2(24) , (22h) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) R1(11) R2(31) + R1(21) R2(32) + R1(31) R2(33) + R1(41) R2(34) , τ 311( H ,V ) = (22i) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 321( H ,V ) = R1(12) R2(31) + R1(22) R2(32) + R1(32) R2(33) + R1(42) R2(34) , (22j) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 331( H ,V ) = R1(13) R2(31) + R1(23) R2(32) + R1(33) R2(33) + R1(43) R2(34) , (22k) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 341( H ,V ) = R1(14) R2(31) + R1(24) R2(32) + R1(34) R2(33) + R1(44) R2(34) , (22l) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) R1(11) R2(41) + R1(21) R2(42) + R1(31) R2(43) + R1(41) R2(44) , τ 411( H ,V ) = (22m) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 421( H ,V ) = R1(12) R2(41) + R1(22) R2(42) + R1(32) R2(43) + R1(42) R2(44) , (22n) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 431( H ,V ) = R1(13) R2(41) + R1(23) R2(42) + R1(33) R2(43) + R1(43) R2(44) , (22o) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) τ 441( H ,V ) = R1(14) R2(41) + R1(24) R2(42) + R1(34) R2(43) + R1(44) R2(44) (22p) Các hệ số hàm Green tán xạ cho hệ thức = C1(′11H ,V ) D3 (τ 1( H ,V ) 1( H ,V ) 12 23 τ 1( H ,V ) 1( H ,V ) −τ 22 τ13 , ) (23a) = C1(′11H ,V ) D3 (τ 1( H ,V ) 1( H ,V ) 21 13 τ 1( H ,V ) 1( H ,V ) −τ 11 τ 23 , ) (23b) ( H ,V ) 11 ( H ,V ) 11 ( H ,V ) ′ H ,V ) + R1(13) C1(′21H ,V ) =R1(11) C(′H ,V ) + R1(12) C2( , (23c) ( H ,V ) 11 ( H ,V ) 11 ( H ,V ) ′21H ,V ) =R1(21) ′ H ,V ) + R1(23) C2( C(′H ,V ) + R1(22) C2( , (23d) 42 ( H ,V ) 11 ( H ,V ) 11 ( H ,V ) ′21H ,V ) =R1(31) ′ H ,V ) + R1(33) C3( C(′H ,V ) + R1(32) C2( , (23e) ( H ,V ) 11 ( H ,V ) 11 ( H ,V ) ′21H ,V ) =R1(41) ′ H ,V ) + R1(43) C4( C(′H ,V ) + R1(42) C2( , (23f) 1( H ,V ) 11 1( H ,V ) 11 1( H ,V ) ′31H ,V ) =τ 31 ′ H ,V ) + τ 33 C3( C1(′ H ,V ) + τ 32 C2( , (23g) 1( H ,V ) 11 1( H ,V ) 11 1( H ,V ) ′31H ,V ) =τ 41 ′ H ,V ) + τ 43 C4( C1(′ H ,V ) + τ 42 C2( , (23h) = D3 τ111( H ,V )τ 221( H ,V ) −τ121( H ,V )τ 211( H ,V ) (24) 2.2 Nguồn nằm lớp Trong trường hợp hàm Green có dạng: với f = 12 Ges (r, r′) i = 8π +∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η22 ∫−∞ dh ∑    M′(1) (− h)  × M (1) (h) C112H M′e (− h) + C1′12 H e nη o nη2 o  eo nη1     N′e (−h) + C1′V12 N′(1) (−h)  + N (1) (h) C112 V e nη e nη o nη2 o o     M′(1) (− h)  + N (1) (h) C212H M′e (−h) + C2′12 H o nη e nη o nη2 e o     N′(1) (−h)   + M (1) (h) C212V N′e (− h) + C2′12 V o nη e nη o nη2 e o   43 (25) Với f =2 Ges22 (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η22 dh ∑    M′e (−h) + C1′H22M′(1) (−h)  × M (1) (h) C122 H e o nη2 o nη2  oe nη2     N′e (−h) + C1′V22 N′(1) (−h)  + N (1) (h) C122 V e nη e nη o nη2 o o     M′(1) (−h)  + N (1) (h) C22H2 M′e (−h) + C2′22 H o nη e nη o nη2 e o     N′(1) (−h)  + M (1) (h) C222V N′e (−h) + C2′22 V o nη e nη o nη2 e o     (1) ( − h)  + M e (h) C322H M′e (−h) + C3′22 H M′e o nη2 o nη2 o nη2     (−h) + C3′V22 N′(1) (−h)  + N e (h) C322 V N′e e nη o nη2 o nη2 o     (1) (h) C422H M′e (−h) + C4′22 ( − h)  H M′e e nη2 o nη2 o nη2     + M o (h) C422V N′e (−h) + C4′2V2 N′(1) (−h)  e e nη2 o nη2 o nη2   + No (26) Với f =3 Ges32 (r, r′) +∞ i = 8π ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η22 ∫−∞ dh ∑    (1) × M e (h) C332H M′e (−h) + C3′32 ( − h)  H M′e o nη2  o nη3 o nη2     (h) C332V N′e (−h) + C3′V32 N′(1) (−h)  e o nη3 o nη2 o nη2     + N o (h) C432H M′e (−h) + C4′3H2 M′(1) (−h)  e e nη3 o nη2 o nη2   + Ne   (1) (h) C432V N′e (− h) + C4′32 ( − h)   V N′e e nη3 o nη2 o nη2   +Mo (27) Tiếp tục áp dụng kết phương trình (5) (6) ta thu hệ số cho hàm Green sau 44 ( ) (28a) 1( H ,V ) ( H ,V ) −τ 22 R2(13) , ) (28b) ) (28c) ) (28d) 1( H ,V ) ( H ,V ) ( H ,V ) , C1(12H ,V ) = − τ12 R2(21) −τ 221( H ,V ) R2(11) D3 = C1(′12H ,V ) D3 (τ 1( H ,V ) ( H ,V ) R2(23) 12 ( 12 ( H ,V ) 1( H ,V ) ( H ,V ) − τ 211( H ,V ) R2(11) −τ 11 C2( R2(21) , H ,V ) = D3 ′12H ,V ) = C2( D3 (τ 1( H ,V ) ( H ,V ) R2(13) 21 ( H ,V ) , −τ 11(1H ,V ) R2(23) ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 ( H ,V ) C1(22H ,V ) = R1(11) C1( H ,V ) + R1(12) C2( H ,V ) − R1(11) , ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 ′ H ,V ) , = C1(22H ,V ) R1(11) C1(′ H ,V ) + R1(12) C2( (28e) (28f) 22 ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 = C2( R1(21) C1( H ,V ) + R1(22) C2( H ,V ) , H ,V ) (28g) ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 ′22H ,V ) R1(21) ′ H ,V ) , = C2( C1(′ H ,V ) + R1(22) C2( (28h) ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 = C3(22H ,V ) R1(31) C1( H ,V ) + R1(32) C2( H ,V ) , (28i) ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 ′22H ,V ) R1(31) ′ H ,V ) , = C3( C1(′ H ,V ) + R1(32) C2( (28j) 22 ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 = C4( R1(41) C1( H ,V ) + R1(42) C2( H ,V ) , H ,V ) (28k) ( H ,V ) 12 ( H ,V ) 12 ′22H ,V ) R1(41) ′ H ,V ) , = C4( C1(′ H ,V ) + R1(42) C2( (28l) 1( H ,V ) 12 1( H ,V ) 12 ( H ,V ) C3(32H ,V ) =τ 31 C1( H ,V ) + τ 32 C2( H ,V ) − R2(31) , (28m) 1( H ,V ) 12 1( H ,V ) 12 ( H ,V ) ′32H ,V ) =τ 31 ′ H ,V ) + R2(33) C3( C1(′ H ,V ) + τ 32 C2( , (28n) 32 1( H ,V ) 12 1( H ,V ) 12 ( H ,V ) C4( C1( H ,V ) + τ 42 C2( H ,V ) − R2(41) , H ,V ) =τ 41 (28o) 1( H ,V ) 12 1( H ,V ) 12 ( H ,V ) ′32H ,V ) =τ 41 ′ H ,V ) + R2(43) C4( C1(′ H ,V ) + τ 42 C2( (28p) 2.3 Nguồn nằm lớp Khi điểm nguồn nằm lớp khối trụ ba lớp, hàm Green có dạng sau: với f = 45 13 Ges (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η32 dh ∑  × C1′1H3M (1) (h)M′(1) (− h) + C1′V13N (1) (h)N′(1) (− h) e nη e nη e nη e nη o o o o   (1) + C2′13 (h)M′(1) (− h) + C2′1V3M (1) (h)N′(1) (− h)  HNo e o e e nη1 o nη3 e nη1 o nη3  (29) Với f = Ges23 (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η32 dh ∑  (1) (1) (h)M′(1) (− h) + C123 (h)N′(1) (− h) × C123 HM e V Ne e e nη o nη2 o nη3 o nη2 o  + C221H N (1) (h)M′(1) (− h) + C221V M (1) (h)N′(1) (− h) o nη e e nη o o nη e e nη o (1) (h)N′(1) (− h) + C32H1 M (1) (h)M′(1) (− h) + C321 VN e nη o e nη o e nη o e nη o  + C42H1 N (1) (h)M′(1) (−h) + C421V M (1) (h)N′(1) (−h)  o nη e nη o nη e nη e o e o  (30) Với f = Ges33 (r, r′) = i 8π +∞ ∫−∞ ∞ (2 − δ n0 ) n =0 η32 dh ∑  (h)M′e (− h) + C3′V33N e (h)N′e (−h) × C3′33 HM e o nη3 o nη3 o nη3 o nη3   (h)N′e (− h)  + C4′3H3 N o (h)M′e (− h) + C4′33 V Mo e nη3 o nη3 e nη3 o nη3  ( 31) Các hệ số C1(13H ,V ) = 1( H ,V ) τ 22 , D3 13 C2( H ,V ) = − 1( H ,V ) τ 21 , D3 ( H ,V ) 13 ( H ,V ) 13 = C1(23H ,V ) R1(11) C1( H ,V ) + R1(12) C2( H ,V ) , 46 (32a) (32b) (32c) 23 ( H ,V ) 13 ( H ,V ) 13 = C2( R1(21) C1( H ,V ) + R1(22) C2( H ,V ) , H ,V ) (32d) ( H ,V ) 13 ( H ,V ) 13 = C3(23H ,V ) R1(31) C1( H ,V ) + R1(32) C2( H ,V ) , (32e) 23 ( H ,V ) 13 ( H ,V ) 13 = C4( R1(41) C1( H ,V ) + R1(42) C2( H ,V ) , H ,V ) (32f) 1( H ,V ) 13 1( H ,V ) 13 C3(33H ,V ) =τ 31 C1( H ,V ) + τ 32 C2( H ,V ) − , 33 = C4( H ,V ) τ 411( H ,V )C1(13H ,V ) +τ 421( H ,V )C2(13H ,V ) 47 (32g) (32h) [...]... trường hợp các phân tử nằm trong mặt phẳng là mặt cắt của hình trụ Kết quả cho thấy khi khoảng cách giữa các phân tử càng xa ảnh hưởng của khối trụ càng rõ nét (so với trường hợp không gian tự do) Tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng có thể tăng ít nhất một bậc nhờ sự có mặt của khối trụ Ngược lại, cũng có thể quan sát thấy hiện tượng ức chế hoàn toàn hiệu ứng truyền năng lượng cộng hưởng tại khoảng cách... thiết lập Hamilton của hệ phân tử trong trường điện từ, từ đó tính toán tốc độ truyền năng lượng giữa hai phân tử 1.2 Tốc độ truyền năng lượng Để tính toán tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng giữa hai phân tử trước hết ta cần xây dựng Hamilton của hệ hai phân tử đó Xét hai phân tử A và B với các vectơ tọa độ tương ứng là rA và rB Ở cùng một thời điểm, ta xem mỗi phân tử giống như một hệ hai mức với trạng... ) tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng tiến về giá trị trong không gian tự do ( Γ → 1 ) Đó là vì khi các phân tử nằm rất gần nhau, ảnh hưởng của khối trụ trở nên không đáng kể Các đường cong khác nhau trong hình 4.2 là cho các khoảng cách khác nhau từ phân tử nhận tới khối trụ Cho các RB khác nhau, tăng cường tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng có thể chuyển thành ức chế và ngược lại Đây là hệ quả của... độ truyền năng lượng cộng hưởng nhưng không làm thay đổi đáng kể vị trí các đỉnh của Γ Chú ý rằng các các giá trị ε '' = 10−3 và 10−1 sử dụng trong hình vẽ là tương đối lớn so với các vật liệu điện môi thông dụng 33 KẾT LUẬN Trong luận văn này chúng tôi khảo sát hiệu ứng truyền năng lượng cộng hưởng giữa hai phân tử đặt gần một khối trụ, tập trung vào trường hợp các phân tử đặt bên ngoài khối trụ, ... bé Γ → 1 , tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng tiến về giá trị trong không gian tự do Nói cách khác, các phân tử không “nhìn thấy” khối trụ Khi khoảng cách tăng, ảnh hưởng của khối trụ cũng tăng Các mode tham gia tương tác giao thoa dẫn đến sự thay đổi của Γ Khi giao thoa là triệt tiêu Γ < 1 Từ đồ thị ta có thể thấy tồn tại những khoảng cách khi hiệu ứng truyền năng lượng cộng hưởng bị triệt tiêu... vòng như trình bày trong mục 3.3 Cách lấy đường vòng này khác với đường vòng trong [13] gồm một bán kính và một cung tròn Trục tung là tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng đã chuẩn hóa Trục hoành là góc giữa bán kính vectơ của hai phân tử A và B Kết quả phù hợp tốt trong các trường hợp (a), (b), (c) Trường hợp (d) có sai lệch nhỏ: giá trị cực đại của Γ ở hình 4.1(d) lớn hơn 10, trong khi trong hình 4.2(d)... xét quá trình truyền năng lượng giữa hai phân tử A và B Giả sử ban đầu hệ ở trạng thái | i〉 tương ứng với phân tử A ở trạng thái kích thích, phân tử B ở trạng thái cơ bản và trường điện từ trong trạng thái chân không Ta biểu diễn trạng thái của hệ dưới dạng = | i〉 | a′, b〉⊗ | 0〉 (1.22) Trong trạng thái này hệ có năng lượng ωa′a Sau khi có sự truyền năng lượng từ phân tử A cho phân tử B hệ chuyển về... vào kích thước khối trụ Kết quả cho thấy khi kích thước khối trụ thay đổi, vị trí và cường độ các đỉnh cộng hưởng cũng thay đổi Hình 4.4 Sự thay đổi của tốc độ truyền năng lượng khi ta thay đổi khoảng cách giữa các phân tử và bề mặt trụ RA = RB Với bán kính khối trụ R = 0.2λ A = , z A 0, = ε 2.0 31 Hình 4.5 Sự thay đổi của tốc độ truyền năng lượng khi ta thay đổi bán kính khối trụ Khoảng cách từ phân... không đồng đều trong không gian của các WGM Trong hình 4.3 chúng tôi khảo sát sự phụ thuộc của tốc độ truyền năng lượng cộng hưởng vào hấp thụ của vật chất thể hiện qua phần ảo của hằng số điện môi Ta thấy tốc độ truyền giảm khi độ hấp thụ tăng nhưng cấu trúc các đỉnh cộng hưởng hầu như không đổi Ta cũng thấy ảnh hưởng của hấp thụ là lớn nhất khi hai phân tử xa nhau nhất, tương ứng với ϕ = π trong hình... độ truyền năng lượng cộng hưởng có xu hướng tăng tuyệt đối mà là tăng tương đối so với giá trị trong không gian tự do Tuy các giá trị cực đại Γ max trong hình 4.4 tương đương với Γ max trong hình 4.3 cho phân tử nằm trong mặt phẳng Oxy (WGM), các giá trị của Γ max có thể tăng lớn hơn nữa Điều này là do kích thước khối trụ là có giới hạn theo các phương trong mặt cắt trong khi vô hạn theo phương trục ... 106 lần [13] Hệ trụ có hai dạng cộng hưởng: cộng hưởng sóng dẫn (guided waves) truyền dọc theo trục z (trục hình trụ) cộng hưởng whispering gallery truyền dọc theo rìa khối trụ Trong công trình... DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP HỒ CHÍ MINH Phạm Diên Thông HIỆN TƯỢNG TRUYỀN NĂNG LƯỢNG CỘNG HƯỞNG TRONG MỘT HỆ TRỤ Chuyên ngành: Vật lí nguyên tử Mã số: 60 44 01 06 LUẬN VĂN THẠC SĨ... cho hệ số phản xạ phương trình tổng quát cho hệ trụ có số lớp Trong phần phụ lục chương sau trình bày chi tiết trường hợp hệ trụ hai ba lớp 16 CHƯƠNG 3: TỐC ĐỘ TRUYỀN NĂNG LƯỢNG ĐỐI VỚI HỆ TRỤ