Quang học lượng tử là một môn học về ánh sáng có mức năng lượng lượng tử tìm thấ từ các hiện tượng Bức Xạ Điện Từ, Quang Điện, Phân rã Phóng Xạ Hạt Nhân Bức Xạ Điện Từsửa | sửa mã nguồn Hiện tượng mọi vật dẫn điện phát ra ánh sáng nhiệt có mức năng lượng lượng tử E = hf = h frac{C}{lambda} với f >= fo Quang Điệnsửa | sửa mã nguồn Hiện tượng ánh sáng quang tử có mức năng lượng lượng tử rọi trên một vật, vật trở thành Dẫn điện sau khi hấp thụ năng lượng nhiệt của ánh sáng đến mức tốt đa hf = h fo + frac{1}{2}m v2 f > fo để có v > 0 Phân rã Phóng Xạ Hạt Nhânsửa | sửa mã nguồn Hiện tượng ở một số chất có hạt nhân không bền có khả năng tự phân rã thành chất khác có hạt nhân bền đồng thời phát ra 3 tia phóng xạ Anpha, Bêta, Gamma di chuyển với vận tốc ánh sáng mang theo năng lượng lượng tử E = hf = h frac{C}{lambda}
CHƯƠNG V QUANG HỌC LƯỢNG TỬ 1. Bức xạ nhiệt 2. Thuyết lượng tử Planck 3. Thuyết Photon Einstein 4. Lưỡng tính sóng hạt – Giả thiết De Broglie 1. Bức xạ nhiệt Khái niệm đặc trưng Khái niệm xạ nhiệt ) Bức xạ điện từ phát từ vật chất phân tử, nguyên tử bị kích thích lượng nhiệt, chuyển từ trạng thái kích thích trạng thái cân bằng. ♦ Tất chất có T > T(0) K phát xạ nhiệt. dS Nă suất Năng ất phát hát xạ ) Xét vật xạ nhiệt nhiệt độ T. ♦ Trong khoảng thời gian dt, dt xạ điện từ phát có bước sóng khoảng (λ, λ + d λ). ♦ Năng lượng xạ phát từ phần tử diện tích dS bề mặt thời gian dt: dWp(λ, T) = r(λ, T).dS.d T) dS d λ (trong đó: r(λ, T): Năng suất phát xạ đơn sắc) 1. Bức xạ nhiệt Khái niệm đặc trưng Năng suất phát xạ ∞ ) Năng g suất p phát xạạ toàn p phần ((độ ộ trưng): g) R( T ) = ∫ r (λ ,T )dλ ) Nếu dS cung cấp lượng dW(T, λ) khoảng thời gian dt ⇒ dS hấp thụ lượng dW1(T, λ) ⇒ hệ số hấp thụ đơn sắc: dW1 (T , λ ) a( T , λ ) = dW (T , λ ) Vật đ đen tuyệt đối ♦ Luôn có a(T, a(T λ) < 1: Vật xám ♦ Nếu a(T, λ) = 1: Vật đen tuyệt đối ♦ Thực tế Vật đen tuyệt đối có vật có tính chất gắn với vật đen tuyệt đối ♦ Mô hình Vật đen tuyệt đối: hộp kín cách nhiệt, nhiệt bên phủ lớp hấp thụ màu đen, có mở cửa nhỏ ⇒ xạ qua cửa vào bên bị phản xạ liên tiếp thành hộp ⇒ coi bị hấp thụ hoàn toàn. 1. Bức xạ nhiệt Đinh luật Kirchhoff ) Phát biểu: tỷ số suất phát xạ đơn sắc hệ số hấp thụ đơn sắc vật nhiệt độ định hàm phụ thuộc bước sóng xạ nhiệt độ mà không phụ thuộc vào chất vật đó. r( λ ,T ) ε ( λ ,T ) = a( λ ,T ) ♦ Vật đen tuyệt đối: a(T, λ) = 1, ⇒ r(λ, T) = ε (λ, T) dεT = ε (λ, T).d T) d λ ⇒ ε T = λ =∞ ∫λ dε =0 λ =∞ T = ∫ ε (λ ,T )dλ λ =0 T1 > T2 > T3 >T4 > T5 ε(λ, T) ) Mô hình thí nghiệm Tế bào QĐ Vôn kế Bức xạ nhiệt Bộ KĐ điện λ 1. Bức xạ nhiệt Đinh luật Kirchhoff Ý nghĩa ♦ Do a(T, λ) < ⇒ r(λ, T) = a(T, λ) . ε (λ, T) < ε (λ, T)VĐTĐ ) Sự phát xạ vật (không phải h i vật đen đ tuyệt đối) ứng vớii bước b sóng xác định yếu phát xạ vật đen tuyệt đối ứng với bước sóng nhiệt độ với nó. VẬT ĐEN TUYỆT ĐỐI ) Điều kiện cần đủ để vật phát xạ phải hấp ấ thụ xạ ấ vật đen tuyệt đối ố nhiệt độ với phải phát xạ xạ ấy. ♦ Ở nhiệt ệ độ ộ thường g ε (λ, T)) = ⇒ vật ậ không g thể p phát xạạ thấy y được. ợ 1. Bức xạ nhiệt Đinh luật Stefan - Boltzmann ) Phát biểu: Năng suất phát xạ toàn phần vật đen tuyệt đối tỷ lệ thuận với lũy thừa bậc bốn nhiệt độ tuyệt đối vật đó. εT = σ.T4 ♦ Hằng số S-B: σ =5,6703.10-4 W/m2.K T1 > T2 > T3 >T4 > T5 ) Phát h biểu: biể Đối ố với vật đen đ tuyệt đối đố bước sóng chùm xạ đơn sắc mang nhiều lượng tỷ lệ nghịch b với nhiệt độ tuyệt đối vật. vật λ= ε(λ, T) Đinh luật Wien T ♦ Hằng số Wien: b =2,8978.10-3 m.K Công thức Rayleigh-Jeans λ 2πν ) Hệ sô phát xạ đơn sắc vật đen tuyệt đối: ε (λ ,T ) = kT = kT c λ λ =∞ λ =∞ ⇒ εT = ∫ ε (λ ,T )dλ = 2πckT λ =0 dλ ∫λ =0 λ = ∞ ⇒ Vô lý! 2πc 2. Thuyết lượng tử Planck Nội dung ) Phát biểu: Các nguyên tử phân tử vật chất phát xạ hấp thụ lượng cách gián đoạn, nghĩa là, lượng chúng phát xạ hay hấp thụ số nguyên lần lượng nhỏ lượng xác định, gọi lượng tử (quantum). ε = hν = h c (hằng số Planck: h =6,625.10-34 J.s) λ 2πν ) Hệ số phát xạ đơn sắc vật đen tuyệt đối: ε (λ ,T ) = c (Hằng số Boltzmann: k =1 1,38.10 38 10-23 J/K) ) Ý nghĩa: ♦ Ở miền tần số nhỏ,, hν VA) ⇒ ngăn cản e- quang từ K → A ⇔ dòng quang điện = tương ứng UAK = UC. R ♦ Hiệu điện cản UC xác định công cản AC điện trường động cực đại e- quang, quang tức là: AC = eU C = me vmax 2 hay:U C = me vmax 2e A I(A) Dòng bão hòa Thế dập tắt dòng quang điện UC UAK(V) 2. Thuyết lượng tử Planck Định luật quang điện Giới hạn dòng quang điện ) Phát biểu: Đ/v kim loại xác định, ị , hiệu ệ ứngg q quang g điện ệ xảyy bước sóng chùm ánh sáng rọi tới nhỏ giá trị xác định, gọi giới hạn quang điện, λ < λ0. ♦ Hoặc: tần số á/s chiếu tới > tần số xác định ⇒ tần số “ngưỡng ngưỡng quang điện” kim loại. ν >ν0 ♦ Nếu bước sóng λ không thích hợp ⇒ ko xảy tượng quang điện dù cường độ sáng mạnh. mạnh Dòng bão hòa ) Phát biểu: Cường độ dòng bão hòa Ibh tăng tỷ lệ thuận với cường độ sáng chùm á/s tới I. Động cực đại ) Phát biểu: Động cực đại e- quang tỷ lệ với tần số (ν) chùm sáng rọi tới không phụ thuộc vào cường độ sáng (I) chùm sáng đó. 3. Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng ) Nội dung: ♦ Ánh sáng gồm hạt nhỏ gọi photon (hay lượng tử ánh sáng), mang lượng xác định ε = hν = h c (hằng số Planck: h =6,625.10-34 J.s) λ ♦ Trong chân h không kh h môi trường khác, kh photon h chuyển h ể động với vận tốc xác định, c = 108 m/s ♦ Cường độ chùm sáng tỷ lệ với số photon phát từ nguồn sáng đơn vị thời gian ) Giải thích giới hạn quang điện ♦ Ở trạng thái bình thường, thường e- bị “giam” kim loại ⇒ rọi sáng ⇒ e- hấp thụ lượng pphoton ((hν) ⇒ NL > công g thoát A e- ⇒ e- dược giải phóng. hν 3. Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng ) Giải thích giới hạn quang điện ♦ Đ/K để hiệu ứng quang điện xảy ra: A ε = hν > A ⇒ ν > = ν0 h c hc hay: λ < λ0 = = ν0 A NL để e- thoát ~ 2,0 eV ) Giải thích dòng quang điện bão hòa + Một photon tương ứng lượng hν; + Dòng quang điện hình thành từ số e- quang ⇔ số photon hấp thụ; + Chùm sáng có cường độ sáng định ⇔ số photon định. Tất cảả số ố photon h t đ hấ thụ hấp th tạo t số ố e- tương t ứ K ⇒ CĐ hết vềề A ứng ⇒ có dòng bão hòa cho dù UAK tiếp tục tăng. 3. Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng ) Giải thích động cực đại e- quang ♦ Hiệu ứng quang điện hệ va chạm hạt: photon ánh sáng tới e- cấu trúc kim loại. ♦ e- cấu trúc kim loại liên kết với hạt nhân nguyên tử lực hut tĩnh điện ệ Coulomb ⇒ NL tối thiểu cần để g giải p phóng g e- khỏi liên kết y gọ gọi công thoát (A). ♦ Photon á/s tới tương tác với e- tiêu tốn NL dạng: để tách e- khỏi liên kết; hai truyền động cho e- bị bứt ra. ♦ Nếu e- bên nhận NL photon, bứt ⇒ NL chúng bị suy giảm chạy từ bên ⇒ động ban đầu e- bên < động e- bề mặt. có: hν = Wđ + A hay: mvmax = hν − A ⇒ Ph/trình quang điện Einstein h A Do: AC = eU C = me vmax ⇒ UC = ν − e e ) h/ứ quang điện xác nhận á/s có t/c hạt (rời rạc) bên cạnh t/c sóng (liên tục) 3. Thuyết photon Einstein Hiệu ứng Compton ) Thực nghiệm: ♦ Chiếu chùm tia X, bước sóng ó λ vào nguyên ê tử graphit. hi ♦ Trong phổ tia X bị tán xạ, vạch có bước sóng λ tia i X d tán xạ tia i X lên l e- bên (liên kết mạnh với hạt nhân), xuất thêm vạch có bước sóng λ’ > λ, tán xạ tia X lên e- bên (liên kết yếu với hạt nhân). ♦ Bước Bướ sóng ó λ’ ∈ góc ó tán tá xạ θ đàn hồi tia X với etrong nguyên tử. ♦ Tia Ti X có ó NL lớn, lớ màà e- có ó kh/l ất nhỏ ⇒ động lượng e- ∈ vận tốc. r p' r p θ r pe 3. Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton ) Động lượng lượng hệ “photon - electron” ♦ Áp Á dụng d học h tương đối tính í h ⇒ khối lượng e- (khi đứng yên - nghỉ) m0e CĐ me = r p θ r pe m0e v2 1− c Động lượng Năng lượng Hạt Trước va chạm Photon (γ) Electron (e-) Sau va chạm hν h hν ' h = p' γ = = c λ c λ' m0 e .v pe = v2 1− c pγ = mv = Trước va chạm (ε ) Sau va chạm (ε ) hν ' hν m0 e .c m0e c v2 1− c 3. Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton ) Xác định độ tăng bước sóng tia X tới tia tán xạ: r p θ ♦ Áp dụng định luật bảo toàn lượng cho hệ “photon – m0 e .c 2 electron” trước sau va chạm: hν + m0 e c = hν'+ v2 1− c ♦ NL e- sau va cham: m0 e .cc v2 1− c = m0 e .c = r pe 2 2 c2 v + c − v v 2 m .c = m .c = +1 = 0e 0e 2 2 2 c −v c −v c −v m 02e .c .v c2 − v2 + m 02e .c = m 02e .c .v v2 1− c + m 02e .c = pe2 c + m 20 e .c 3. Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton ) Xác định độ tăng bước sóng tia X tới tia tán xạ: r p ♦ Bảo toàn lượng cho hệ “photon – electron” trước sau va chạm: hν + m0 e c = hν'+ p c + m c 2 e 0e θ r pe ⇔ ( pe c ) = (hν ) + (hν') − 2h 2νν '+2m0 e c (hν − hν') (*) ♦ Áp dụng định luật bảo toàn động lượng cho hệ “photon - electron” trước sau va chạm: r r r r r r pγ + = p' γ + pe hay: pγ − p' γ = pe (Ban đầu e- đứng yên ⇒ ĐL = 0) r r r2 h2 ⇒ ( pγ − p' γ ) = pe ⇔ (ν +ν '2 −2νν ' cosθ ) = me2 v c ♦ Nhân vế với c2, có: (hν )2 + (hν ')2 − 2h 2νν ' cos θ = me2 c v = ( pe c )2 (**) ♦ So ánh (*) (**), có: − 2h 2νν '+2m0 e c (hν − hν') = −2h 2νν ' cos θ 3. Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton ) Xác định độ tăng bước sóng tia X tới tia tán xạ: r p hay : - 2hνν '+2m0 e c (ν − ν') = −2hνν ' cos θ ⇔ 2hνν ' (1 − cos θ ) = 2m0 e c (ν − ν') ( ν − ν ') ⎛ 1 ⎞ (1 − cosθ ) = ⇔ = ⎜ − ⎟ m0 e c hνν ' h ⎝ ν ' ν ⎠ 2h h 2θ (1 − cosθ ) = sin ⇔ λ '−λ = 2 m0 e c m0 e c ♦ Công thức Compton: λ '−λ = 2Λ C sin θ (Bước sóng Compton: ΛC =2,426.10-12 m) θ r pe 1⎞ ⎛ ⎜ : λ = ⎟ ν⎠ ⎝ 4. Lưỡng tính sóng hạt Giả thiết De Broglie Hàm sóng ánh sáng (chùm hạt photon) ) Xét sóng á/s phẳng đơn sắc với tần số ν truyền chân không: Tại T i O ê mặt ặ sóng ó AB AB, d/độ d/động sáng cóó dạng: d yO(n,t) ( ) = acos(ωt) ( ) = acos(2π (2 νt)) Tại K mặt sóng A’B’ cách O khoảng d, d/động sáng có dạng: ⎡ ⎛ d ⎞⎤ ⎡ ⎛ d ⎞⎤ y K (n,t) = a cos ⎢2πν⎜ t − ⎟⎥ = a cos ⎢2π ⎜ νt − ⎟⎥ λ ⎠⎦ ⎣ ⎝ c ⎠⎦ ⎣ ⎝ c λ = bước sóng chân không A’ A ν Lấy M mặt A’B’ cách O khoảng r, r r ⇒ có : d = r cos α = r . n n K d O α M r r (n vector đơn vị ) B’ r r B ⎡ ⎛ r r . n ⎞⎤ y (r , t ) = a cos ⎢2π ⎜νt − ⎟⎥ Biểu diễn dạng số phức, λ ⎠⎦ ⎣ ⎝ r r r r rr r ⎡ ⎡ ⎛ r . 2πn r . n ⎞⎤ ⎛ ⎞⎤ Ψ (r , t ) = a exp ⎢− 2πi⎜νt − − 2πνt ⎟⎥ = a exp i k r − ωt ⎟⎥ = a exp ⎢i⎜ λ λ ⎝ ⎠⎦ ⎠⎦ ⎣ ⎣⎝ đó, k = 2π/λ số sóng d/động sáng theo phương bất ấ kỳ: [( )] 20 4. Lưỡng tính sóng hạt Giả thiết De Broglie Giả thiết de Broglie ) Mở rộng ý tưởng lưỡng tính sóng-hạt cho vật chất hấ nói ói chung, h theo h đó: r Mọi vi hạt tự có lượng, động lượng xác p định tương ứng với sóng phẳng đơn sắc xác định (sóng vật chất). ấ ) Sóng vật chất có: g tỷ ỷ lệ nghich g với động g lượng g vi hạt: bước sóng Louis L i Victor Vi t de d Broglie B li (1894 - 1987) Giải Nobel Vật lý 1929! h λ= p g lượng ợ g xác định ị q qua NL vi hạt, , E = hν r r 2π h số Planck rút gọn: h = ⇒ p=h = hk hay p = hk E = h 2πν = hω 2π λ r r ⎡i r r ⎤ hàm sóng: Ψ(rr,t) t) = Ψ exp[i (kr − ωt )] hay Ψ(r ,t) t) = Ψ exp ⎢ ( p.r − Et )⎥ ⎣h ⎦ 21 [...]... theo phương bất kỳ: ấ [( )] 20 4 Lưỡng tính sóng hạt Giả thiết De Broglie Giả thiết de Broglie Mở rộng ý tưởng về lưỡng tính sóng- hạt cho vật chất nói chung, theo đó hấ ói h h đó: r Mọi vi hạt tự do có năng lượng, động lượng xác p định đều tương ứng với một sóng phẳng đơn sắc xác định (sóng vật chất) ấ Sóng vật chất có: bước sóng tỷ lệ nghich với động lượng của vi hạt: g ỷ g g g Louis Vi t d B li L... năng lượng của p photon (hν) ⇒ khi NL > công thoát A ( g của e- ⇒ e- sẽ dược giải phóng hν 3 Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng Giải thích về giới hạn quang điện ♦ Đ/K để hiệu ứng quang điện xảy ra: A ε = hν > A ⇒ ν > = ν0 h c hc hay: λ < λ0 = = ν0 A NL để e- thoát ra ~ 2,0 eV Giải thích về dòng quang điện bão hòa + Một photon tương ứng một năng lượng hν; + Dòng quang điện hình thành từ số e- quang. .. cạnh t/c sóng (liên tục) 3 Thuyết photon Einstein Hiệu ứng Compton Thực nghiệm: ♦ Chiếu một chùm tia X, bước sóng λ vào nguyên tử graphit ó à ê ử hi ♦ Trong phổ tia X bị tán xạ, ngoài vạch có bước sóng λ của tia X d tán xạ của tia X l các i do i lên e- ở bên trong (liên kết mạnh với hạt nhân), xuất hiện thêm vạch có bước sóng λ’ > λ, do tán xạ của tia X lên các e- ở bên ngoài (liên kết yếu với hạt nhân)... ngoài (liên kết yếu với hạt nhân) ♦ Bướ sóng λ’ ∈ góc tá xạ θ Bước ó ó tán đàn hồi của tia X với các etrong nguyên tử ♦ Ti X có NL lớ mà e- có kh/l rất Tia ó lớn, à ó ất nhỏ ⇒ động lượng của e- ∈ vận tốc r p' r p θ r pe 3 Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton Động lượng và năng lượng của hệ “photon - electron” ♦Á d Áp dụng cơ h tương đối tính học í h ⇒ khối lượng của e- (khi đứng yên - nghỉ) là... Compton: ΛC =2,426.10-12 m) θ r pe 1⎞ ⎛ ⎜ trong đó : λ = ⎟ ν⎠ ⎝ 4 Lưỡng tính sóng hạt Giả thiết De Broglie Hàm sóng của ánh sáng (chùm hạt photon) Xét sóng á/s phẳng đơn sắc với tần số ν truyền trong chân không: Tại T i O trên mặt sóng AB d/độ sáng có dạng: yO( ) = acos(ωt) = acos(2πνt) ê ặ ó AB, d/động á ód (n,t) ( ) (2 ) Tại K trên mặt sóng A’B’ cách O khoảng d, d/động sáng có dạng: ⎡ ⎛ d ⎞⎤ ⎡ ⎛ d ⎞⎤ y K...2 Thuyết lượng tử Planck Định luật quang điện Giới hạn dòng quang điện Phát biểu: Đ/v mỗi kim loại xác định, hiệu ứng quang điện chỉ xảy ra khi ạ ị , ệ gq g ệ y bước sóng của mỗi chùm ánh sáng rọi tới nó nhỏ hơn một giá trị xác định, gọi là giới hạn quang điện, λ < λ0 ♦ Hoặc: tần số của á/s chiếu tới > tần số xác định nào đó ⇒ tần số “ngưỡng ngưỡng quang điện” của kim loại ν >ν0 ♦ Nếu bước sóng. .. K ⇒ CĐ hết về A ứng ề ⇒ có dòng bão hòa cho dù UAK vẫn tiếp tục tăng 3 Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng Giải thích về động năng cực đại của e- quang ♦ Hiệu ứng quang điện là hệ quả của sự va chạm giữa 2 hạt: photon của ánh sáng tới và e- trong cấu trúc kim loại ♦ e- trong cấu trúc kim loại liên kết với hạt nhân nguyên tử bởi lực hut tĩnh điện Coulomb ⇒ NL tối thiểu cần để giải phóng e- khỏi... hiện tượng quang điện dù cường độ sáng mạnh mạnh Dòng bão hòa Phát biểu: Cường độ dòng bão hòa Ibh tăng tỷ lệ thuận với cường độ sáng chùm á/s tới I Động năng cực đại Phát biểu: Động năng cực đại của các e- quang tỷ lệ với tần số (ν) của chùm sáng rọi tới nó và không phụ thuộc vào cường độ sáng (I) của chùm sáng đó 3 Thuyết photon Einstein Lượng tử ánh sáng Nội dung: ♦ Ánh sáng gồm những hạt rất nhỏ... động năng cho các e- khi bị bứt ra ♦ Nếu các e- ở bên trong nhận được NL của photon, bứt ra ⇒ NL của chúng sẽ bị suy giảm khi chạy từ trong ra bên ngoài ⇒ động năng ban đầu của e- ở bên trong < động năng của các e- ngay trên bề mặt 1 2 có: hν = Wđ + A hay: mvmax = hν − A ⇒ Ph/trình quang điện Einstein 2 1 h A 2 Do: AC = eU C = me vmax ⇒ U C = ν − 2 e e h/ứ quang điện xác nhận á/s có t/c hạt (rời rạc)... r pe m0e v2 1− 2 c Động lượng Năng lượng Hạt Trước va chạm Photon (γ) Electron (e-) Sau va chạm hν h hν ' h = p' γ = = c λ c λ' m0 e v pe = 0 v2 1− 2 c pγ = mv = Trước va chạm (ε ) Sau va chạm (ε ) hν ' hν m0 e c 2 m0e c 2 v2 1− 2 c 3 Thuyết photon Einstein r p' Hiệu ứng Compton Xác định độ tăng bước sóng giữa tia X tới và tia tán xạ: r p θ ♦ Áp dụng định luật bảo toàn năng lượng cho hệ “photon – m0 . đối ♦ Thực tế không có Vật đen tuyệt đối ♦ Luôn có a ( T , λ ) < 1 : Vật xám ♦ Mô hình Vật đen tuyệt đối : hộp kín cách nhiệt bên trong được phủ lớp ♦ Thực tế không có Vật đen tuyệt đối chỉ có những vật có tính chấtgắnvới vật đen tuyệt đối ♦ Mô hình Vật đen tuyệt đối : hộp kín cách nhiệt , bên trong được phủ lớp hấpthụ. toàn phầncủavật đen tuyệt đốitỷ lệ thuận vớilũythừabậcbốncủa nhiệt độ tuyệt đốicủavật đó. ε T = σ .T 4 ♦ Hằng số S-B: σ =5, 6703.10 -4 W/m 2 .K T 1 >T 2 >T 3 >T 4 >T 5 h biể ố ớ đ đố Đinh. triệt tiêu dòng quang điện bằng cách tác dụng một hiệu điện thế KA Hiệ u ứ ng quang điệ n bằng cách tác dụng một hiệu điện thế ngược(V K > V A ) ⇒ ngăncảne - quang từ K → A ⇔ dòng quang điện=0 tương