Nghiên cứu điều kiện chiếu xạ nơtron cho phân tích kích hoạt và chế tạo đồng vị phóng xạ tại lò phản ứng hạt nhân đà lạt

2 ĐẠI HỌC QUỐC GIA TP. HỒ CHÍ MINH TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN NGHIÊN CỨU ĐIỀU KIỆN CHIẾU XẠ NƠTRON CHO PHÂN TÍCH KÍCH HOẠT VÀ CHẾ TẠO ĐỒNG VỊ PHÓNG XẠ TẠI LÒ PHẢN ỨNG HẠT NHÂN ĐÀLẠT Chuyên ngành : Vật lý Hạt nhân Mã số: 1 02 03 LUẬN ÁN TIẾN SỸ VẬT LÝ Hướng dẫn khoa học: PGS. TS. MAI VĂN NHƠN PGS. TS. LÊ VĂN SƠ Tp. HỒ CHÍ MINH - NĂM 2005 6 MỤC LỤC ở đầu 10 Chương 1 thông lượng nơt g nghiên cứu trên thế giới 12 15 15 Trang Lời cam đoan i Lời cảm ơn ii Các kí hiệu iii M Tổng quan về các nghiên cứu các thông số đặc trưng ron trong một số lò phản ứn và Việt nam 1.1 Phổ nơtron của lò phản ứng 1.2 Các phương pháp xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng của lò phản ứng 1.2.1 Xác đònh thông lượng nơtron nhanh φ f , nơtron trên nhiệt φ epi và nơtron nhiệt φ th 1.2.1.1 Xác đònh thông lượng nơtron nhiệt th φ và thông lượng nơtron cộng hưởng epi φ 8 1.2.1.2 Xác đònh thông lượng nơtron nhanh f φ 18 1.2.1.3 Xác tỷ số cadmium và tỷ số thông lượng nơtron nhiệt/ thông lượng nơtron trên nhiệt. 18 1.2.2 Các phương pháp xác đònh hệ số α 19 1.3 Các nghiên cứu về ảnh hưởng của các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạlên kết quả phân tích kích hoạt 29 1.3.1 Hệ số k 0 30 g nơtron tr 1.3.2 Phân bố của thông lượn ên nhiệt không tuân theo qui luật 1/E 32 1.3.3 Các đồng vò có hệ số g 1 33 WESTCOTT ≠ 1.3.4 Các phản ứng cản trở 35 1.3.5 Nghiên cứu ảnh hưởng của r E , α lên kết quả phân tích 37 1.4 Những vấn đề tồn tại và hướng nghiên cứu 42 1.4.1 Nghiên cứu phương pháp xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng 42 1.4.2 Những vấn đề tồn tại và cần nghiên cứu trên lò phản ứng hạt nhân ĐàLạt 43 7 1.4.3 Mục tiêu và các hướng nghiên cứu trong bản luận án 44 Chương 2 Nghiên cứu xác đònh các thông ượng nơtron 49 53 58 ) , F (φ th /φ f ), 61 64 67 2.4.3.3 So sánh một số kết quả tính toán các đặc trưng thông lượng code MCNP với thực nghiệm 71 Chương 3 Nghiên cứu ảnh hưởng của một số thông số đặc trưng thông lượng số đặc trưng thông l trong các kênh chiếu xạ của lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt 2.1 Cấu trúc lò phản ứng hạt nhân ĐàLạt 46 2.2 Nghiên cứu phương pháp đơn giản xác đònh hệ số lệch phổ 1/E trong vùng nơtron trên nhiệt 49 2.2.1 Cơ sở nghiên cứu 2.2.2 Đánh giá sai số của phương pháp 2.3 Kết quảthực nghiệm xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ của LPƯHNĐL trong cấu hình 100 thanh nhiên liệu 2.3.1 Kết quả khảo sát phân bố thông lượng nơtron 59 2.3.2 Các thông số đặc trưng thông lượng nơtron f (φ th /φ epi R Cd , và hệ số α 2.4 Tính toán các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ của lò phản ứng hạt nhân Đàlạt sử dụng code MCNP 63 2.4.1 Sơ lược về code MCNP 2.4.2 Mô hình tính toán lò phản ứng hạt nhân Đàlạt 65 2.4.3 Kết qủa tính toán một số đặc trưng thông lượng dùng code MCNP và so sánh với thực nghiệm 67 2.4.3.1 Thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ 2.4.3.2 Phổ năng lượng 68 dùng nơtron lên kết quả phân tích kích hoạt 3.1 Nghiên cứu ảnh hưởng sai số của các thông số f, α và r E lên kết quả phân tíc kích kích hoạt dùng các phương pháp comparator 74 8 3.1.1 Ảnh hưởng của sai số xác đònh α và r E vào kết q ả phânu tích 75 3.1.2 Ảnh hưởng của sai số xác đònh f vào kết quả phân tích 83 3.1.3 Ảnh hưởng tổng hợp của các sai số xác đònh α , r E và f vào kết quả phân tích trong kênh 7-1 và bẫy nơtron của lò Đàlạt 84 3.1.4 Ảnh hưởng của các sai số xác đònh α , r E vào kết quả phân tích trong kênh 7-1 và bẫy nơtron của lò Đàlạt khi chiếu có bọc cadmium 86 3.1.5 Ảnh hưởng của chính gía trò α vào kết quả phân tích trong kênh 7-1 và bẫy nơtron của lò Đàlạt 92 3.2 Ảnh hưởng của thông lượng nơtron nhanh lên kết quả phân tích 95 họn phương pháp chiếu xạ tối ưu trong kênh chiếu xạ 98 ng ph 103 Chương 4 ò 110 116 16 iên h c H ĐÃ CÔNG BỐ 136 3.3 Lựa c 3.4 Phươ áp lựa chọn kênh chiếu xạ Một vài nghiên cứu áp dụng trong sản suất đồng v trên lò phản ứng hạt nhân Đà lạt 4.1 Lựa chọn kênh chiếu mẫu tối ưu đối với các đồng vò phóng xạ được sản xuất tại lò phản ứng hạt nhân Đà lạt 107 iếu 4.2 Xác đònh hệ số suy gỉam thông lượng nơtron trong mẫu khi ch mẫu lớn - Thực nghiệm và tính toán lý thuyết 110 4.2.1 Xác đònh hệ số suy giảm nơtron trong mẫu bằng thực nghiệm 4.2.2 Xác đònh hệ số suy giảm nơtron trong mẫu bằng tính toán sử dụng code MCNP 112 4.3 Tính toán hoạt độ và che chắn bức xạ các mẫu chiếu xạ trong lò phản ứng hạt nhân Đà lạt dùng trong sản xuất đồng vò phóng xạ 115 4.3.1 Các code tính toán ORIGEN2 và QAD-CGGP2 4.3.2 Các thông số và điều kiện trong tính toán 1 4.4 Xác đònh thời gian chiếu xạ trong sản xuất đồng vò phóng xạ 124 4.5 Phân tích các nguyên tố vết trong bia TiMo và độ sạch hạt nhân của 99m 99m dung dòch Tc được chiết từ máy phát Tc chế tạo tại Viện Ngh cứu Hạt nhân Đà lạt 127 4.5.1 Phân tíc ác nguyên tố vết trong bia TiMo 127 4.5.2 Xác đònh độ sạch hạt nhân trong sản phẩm 99m Tc được chiết từ 99m máy phát Tc 131 KẾT LUẬN 133 Chương 5 CÁC CÔNG TRÌN 9 TÀI LIỆU THAM KHẢO 137 iá trò a đối với các đồng vò thường dùng trong phân mẫu tính hoạt độ và tỷ số phát phôtôn của tổ hợp TeO 2 +Al trong 149 T tính suất liều bên ngoài buồng chì dùng code 2 hụ lục 6. hứng minh Phụ lục 1. Bảng các g tích kích hoạt dùng phản ứng (n,γ) 143 Phụ lục 2. Các số liệu vật chất dùng trong mô hình MCNP 144 Phụ lục 3. Một Input file trong MCNP4C 145 Phụ lục 4. Một INPUT bẫy nơtron của lò Đà lạt dùng code ORIGEN2. Phụ lục 5. Một INPU QAD-CGGP 151 P α α α α α a r EQ r EQQ − ≈++−= 0 ])55,0)(12/[(426,0)/()426,0 0 ()( 0 C 153 5 CÁC KÝ HIỆU f:Hệ số nơtron nhiệt trên nơtron nhiệt α :Hệ số lệch phổ 1/E k:Hằng số Boltzman T:Nhiệt độ Kelvin E T :Năng lượng nơtron nhiệt E:Năng lïng nơtron E n :Năng lïnh nơtron nhanh : ∑ S Tiết diện tán xạ vó mô ∑ a : Tiết diện hấp thụ vó mô γ E :Năng lïng gamma 0 σ : Tiết diện nơtron nhiệt M:Khối lïng nguyên tử θ : Độ phổ cập γ : Cường độ phát gamma N p :Diện tích đỉnh phổ gamma W:Trọng lượng mẫu * ẫu làm comparator tính bằng microgam W :Trọng lượng m t Thời gian chiếu c: λ : Hằng số phân :Thời gian đợi rã t d t m :Thời gian đo F:Tỷ số neutron nhiệt / neutron nhanh p ε :Hiệu suất ghi của detector hưởng với hiệu chỉnh lệch phổ 1/E R cd I 0: Tích phân cộng hưởng I 0 (α):Tích phân cộng :Tỷ số cadmium Thông lượng nơtron trên nhiệt epi φ th φ :Thông lượng nơtron nhiệt E r: N E cd :Năng lượng cadmium ăng lượng cộng hưởng r E : Năng lượng cộng hưởng trung bình Z y (x i ):Hệ số đóng góp vào sai số y của một biến x i g:Hệ số Westcott k 0,Au :Hệ số k 0 của đồng vò đối với Au 10 MỞ ĐẦU Lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt (LPƯHNĐL) được khôi phục và mở rộng từ dạng lò TRIGA-MARK II dưới sự trợ giúp của Liên Xô cũ. Lò đã được mở rộng từ công suất 250 kW lên 500 kW và đã được chính thức đưa vào vận hành khai thác từ ngày 20/3/1984. Vùng hoạt của lò Đà Lạt được đặt lọt vào vành phản xạ graphít cũ và bên trong có đặt thêm một lớp phản xạ Beryllium bổ sung, ở giữa có bẫy nơtron. Nhiên liệu sử dụng thuộc loại lò VVR-M2 của Liên Xô. Nên vùng hoạt của lò Đà lạt không giống bất kỳ vùng hoạt của lò phản ứng trên thế giới. Chính vì vậy, việc nghiên cứu các đặc trưng vật lý lò của lò Đà Lạt là rất lý thú. Kể từ khi lò được đưa vào hoạt động, các nghiên cứu này, đặc biệt là các nghiên cứu về các thông số tónh và động học lò, thuỷ nhiệt rất sôi động và đã mang lại nhiều kết quả thú vò. Bên cạnh các hướng nghiên cứu này, các nghiên cứu thực nghiệm và lý thuyết nhằm khai thác hiệu quả của lò cũng được tiến hành. Đặc biệt hai hướng nghiên cứu ứng dụng chính là phân tích kích hoạt và sản xuất đồng vò. Mặc dù, lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt là loại lò nghiên cứu có công suất nhỏ, nhưng có rất nhiều kênh chiếu xạ, nó bao gồm 40 vò trí chiếu xạ ở mâm quay, ba kênh khô chuyển mẫu khí nén ( cột nhiệt, kênh 7-1 và 13-2), hai kênh ướt (1-4 và bẫy nơtron). Thông lượng nơtron trải rộng từ 10 10 đến 10 13 n/cm 2 s -1 rất thích hợp cho phân tích kích hoạt và nghiên cứu sản xuất đồng vò. Đây cũng là hai hướng nghiên cứu mới đối với Việt Nam. Bản luận án bao gồm các công trình nghiên cứu thực nghiệm và tính toán các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ của lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt và ảnh hưởng của chúng lên kết quả phân tích kích hoạt, sự suy giảm trường nơtron khi chiếu mẫu khối lượng lớn trong sản xuất đồng vò phóng xạ. Trong quá trình nghiên cứu cũng đề xuất phương pháp xác đònh hệ số lệch phổ 1/E đơn giản hơn và cũng từ nghiên cứu này đã trình bày phương pháp nghiên cứu ảnh hưởng của thông số này lên kết quả phân tích kích hoạt một cách chính xác hơn so với các công trình của các tác giả nước ngoài công bố trước đây. Từ các thông số đặc trưng thông lượng trong các kênh chiếu xạ đã trình bày phương pháp lựa chọn kênh chiếu xạ tối 11 ưu, lựa chọn điều kiện chiếu xạ trong phân tích kích hoạt, áp dụng phương pháp mono-satandard để phân tích các nguyên tố vết trong bia TiMo và độ sạch hạt nhân trong sản phẩm 99m Tc chiết từ máy phát 99m Tc sản xuất tại Viện nghiên cứu Hạt nhân Đà Lạt. Khác với các kết quả của các công trình khác, một số thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong bản luận án này được xác đònh bằng thực nghiệm và so sánh với các kết quả tính toán thuần túy lý thuyết. Cuối cùng, do chiếu mẫu khối lượng lớn trong kênh có thông lượng nơtron cao, bản luận án cũng đã nghiên cứu tính toán hoạt độ và che chắn phóng xạ của tổ hợp mẫu nhằm đảm bảo an toàn cho các nhân viên làm việc. Các kết quả trong bản luận án này hy vọng là cơ sở cho các nghiên ứu va ï từ trong lò ra xà lim nóng. Cuối cùng là chương V, phần kết luận, nêu ác kết quả chính, ý nghóa khoa học, ý nghóa thực tiễn và các vấn đề cần tiếp tục ghiên cứu. c ø áp dụng trong thực tế tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt và các loại lò khác trên thế giới. Bản luận văn gồm năm chương: Chương I nêu các tổng quan phương pháp xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng nơtron và các nghiên cứu về vấn đề này trên thế giới và thực tại tại lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt. Từ đó rút ra các nhược điểm và tồn tại cần phải tiếp tục tiến hành nghiên cứu trong bản luận án này. Chương II mô tả cấu trúc lò phản ứng hạt nhân Đà Lạt, trình bày nội dung phương pháp đơn giản xác đònh hệ số lệch phổ 1/E, sử dụng code MCNP chạy trên máy tính PC để tính toán các thông số đặc trưng thông lượng nơtron và trình bày các kết quả xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng nơtron bằng thực nghiệm và tính toán từ code MCNP. Chương III trình bày phương pháp và đánh giá ảnh hưởng của các thông số đặc trưng thông lượng nơtron lên kết quả phân tích; trong quá trình đánh giá cũng chứng minh tính chính xác hơn của phương pháp mà bản luận án trình bày so với các tác giả khác. Trong chương IV, từ các kết quả xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ đã trình bày phương pháp lựa chọn kênh chiếu xạ, phương pháp chiếu thích hợp, cũng như tính toán và thực nghiệm hệ số tự hấp thụ trong mẫu sản xuất đồng vò phóng xạ, tính toán che chắn phóng xạ trong quá trình vận chuyển mẫu chiếu xa c n 12 Chươ TỔNG QUAN VỀ N C TRƯNG THÔNG LƯNG NƠTRON TRONG MỘT SỐ LÒ PHẢN ỨNG NGHIÊN CỨU các ênh chiếu xạ và các nghiên cứu về ảnh hưởng của các thông số này lên các kết quả á ứng dụng khác ở trên thế giới và ở Việt Nam. trong các miền năng lượng. Vì vậy, người ta chia toàn dải năng lượng từ 0 - hiệt với các ến vùng nhiệt gọi là nhiệt hoá. P ng 1 GHIÊN CỨU CÁC THÔNG SỐ ĐẶ TRÊN THẾ GIỚI VÀ VIỆT NAM Để khai thác có hiệu quả lò phản ứng hạt nhân, cần phải biết các thông tin về đặc trưng phổ nơtron trong các kênh chiếu xạ: thông lượng nơtron nhanh, nơtron nhiệt, nơtron trên nhiệt, tỷ số nơtron nhiệt trên nơtron trên nhiệt f, hệ số lệch phổ 1/E, phân bố thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ v.v Trong chương này, trình bày tổng quan về các phương pháp xác đònh các thông số đặc trưng phổ nơtron trong k phân tích kích hoạt và trong một so 1.1 Phổ nơtron của lò phản ứng Các nơtron được sinh ra trong lò phản ứng sẽ có năng lượng từ 0 MeV đến 20 MeV. Trong khoảng năng lượng này, tính chất tương tác của nơtron với vật chất là khác nhau 20 MeV thành ba vùng và các nơtron cũng được chia thành ba loại theo ba vùng năng lượng đó: - Vùng nơtron nhiệt: là vùng nơtron có năng lượng từ 0 đến 0,5 eV. Nơtron phân hạch sau khi được làm chậm trong lò phản ứng, chúng mất dần năng lượng và trở về trạng thái cân bằng nhiệt với môi trường. Như sẽ thấy sau này, năng lượng của chúng phụ thuộc vào nhiệt độ của môi trường và chính vì vậy, chúng được gọi là nơtron nhiệt. Các nơtron nhiệt chuyển động trong trạng thái cân bằng n phân tử môi trường. Quá trình giảm năng lượng của nơtron đ hổ nơtron nhiệt được mô tả bởi phân bố Maxwell-Boltzmann [64]: dEEe kTn dn kT E 2/1 2/3 )( 2 − = π π (1.1) 13 Trong đó, dn là số nơtron với năng lượng trong khoảng từ E đến E+dE, n là số nơtron tổng cộng trong hệ thống, k là hằng số Boltzmann, và T là nhiệt độ Kelvin. Trong phân bố Maxwell-Boltzmann, động năng có vận tốc khả dó nhất tương ứng với hư vậy đối với nơtron nhiệt có thể viết: E T = 8,61xTx10 -5 eV (1.2) Bảng 1.1 Năng lượng và vận tốc của nơtron với nhiệt độ môi trường khác nhau Nhiệt độ kT, động năng trung bình là (3/2)kT. Hằng số Boltzmann có giá trò 8,61x10 -5 eV/ độ. N o K o C Năng lượng Vận tốc 10 /s eV 5 cm 400 127 0,034 2,6 25 0,025 2,2 298 600 800 1000 327 527 727 0,052 0,069 0,086 3,1 3,6 4,0 Nếu nhiệt độ môi trường là 25 o C tức 298 o K thì năng lượng nơtron nhiệt là 0,025 eV. Bảng 1.1 đưa ra năng lượng và vận tốc nơtron tương ứng với nhiệt độ của môi trường. Trong vùng nơtron nhiệt tiết diện tương tác của nơtron nhìn chung tuân theo qui luật 1/v. Thực tế, năng lượng trung bình của nơtron nhiệt lớn hơn một ít so với năng lượng trung bình của chuyển động nhiệt của các phân tử môi trường. Điều đó có nghóa rằng, các nơtron thực tế không đạt được sự cân bằng nhiệt với môi trường. Đó là do sự hấp thụ liên tục của nơtron trong môi trường, sự hấp thụ càng a no năng lượng nơtron rất øm ax mạnh khi vận tốc củ ù càng thấp. Tuy nhiên, hàm số phân bố gần với ha M well với nhiệt độ nơtron T n cao hơn nhiệt độ môi trường T. Nhiệt độ nơtron T n liên hệ với nhiệt độ môi trường T theo biểu thức: ⎟ ⎟ ⎠ ⎝ Σ s ⎞ ⎜ ⎜ ⎛ Σ += a n AT 92,01 (1.3) T [...]... lượng nơtron lên kết quả phân tích kích hoạt dùng kỹ thuật comparator và k0 Đặc biệt, đối với phương pháp phân tích kích hoạt dùng hệ số k0, một phương pháp hiện đại, ngày nay được áp dụng rất nhiều trong các trung tâm hạt nhân có lò phản ứng nghiên cứu Phương pháp này cho phép phân tích mẫu tự động và có độ tin cậy cao Một số kết quả nghiên cứu cũng có thể áp dụng cho phương pháp phân tích tuyệt đối và. .. [46], còn biểu thức (1.4c) thích hợp cho phổ phân hạch có năng lượng dưới 9 MeV [78] 15 Trong lò phản ứng nơtron nhanh, các nơtron này gây phản ứng phân hạch hạt nhân nhiên liệu Đối với lò phản ứng nơtron trung gian và lò phản ứng nơtron nhiệt, các nơtron nhanh cần được làm chậm đến nơtron trung gian hoặc nơtron nhiệt Trên hình 1.1 đưa ra một ví dụ phổ nơtron trong bẫy nơtron của LPƯHNĐL 10 4 100 1 0.01... lượng nơtron nhiệt và nơtron trên nhiệt; các lá dò Fe, Cu, Ti, Nb, Zr, v.v dùng các phản ứng ngưỡng để xác đònh thông lượng nơtron nhanh trong vùng từ 2-10 MeV Tại Viện Nghiên cứu Hạt nhân Đà Lạt, nhóm nghiên cứu của Phòng lò phản ứng cũng đã dùng lá dò đa nguyên tố Au, Mn, W, Mo, Ni để xác đònh một vài thông số đặc trưng thông lượng nơtron và phân bố thông lượng nơtron trong một số kênh chiếu xạ của... như tỷ số nơtron nhiệt /nơtron trên nhiệt (f), nơtron nhiệt /nơtron nhanh, tỷ số cadmium cho các đồng vò (RCd) hay nhiệt độ nơtron (T) Đó là những đặc trưng rất quan trọng trong phân tích kích hoạt, đặc biệt trong phân tích kích hoạt dùng các phương pháp comparator 1.3 Các nghiên cứu về ảnh hưởng của các thông số đặc trưng thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ lên kết quả phân tích kích hoạt Trong... nhanh: là vùng nơtron sinh ra trong phân hạch và có năng lượng En > 0,5 MeV, cực đại ở 0,7 MeV Phổ nơtron nhanh được mô tả bởi phân bố Watt Trong quá trình làm chậm, nơtron nhanh chuyển thành nơtron trên nhiệt và nơtron nhiệt Tuy nhiên, quá trình phân hạch vẫn tiếp diễn trong lò phản ứng nên trong lò phản ứng luôn luôn tồn tại đồng thời nơtron nhanh, nơtron trên nhiệt và nơtron nhiệt Khoảng 99% nơtron sinh... 1.1 Phổ nơtron trong bẫy nơtron của lò Đ lạt tính từ code MCNP 1.2 Các phương pháp xác đònh các thông số đặc trưng thông lượng nơtron của lò phản ứng 1.2.1 Xác đònh thông lượng nơtron nhanh φf, nơtron trên nhiệt φepi và nơtron nhiệt φth Khi chiếu mẫu trong các kênh của lò phản ứng, chúng ta cần phải biết giá trò tuyệt đối các đặc trưng thông lượng nơtron nhanh, nơtron trên nhiệt, nơtron nhiệt và phân. .. số phản ứng trong trường hợp chiếu không bọc cadmium sẽ được tính: R = Rth + Repi = φthσ 0 + φepi I Trong đó: Rth và Repi là tỷ số phản ứng của nơtron nhiệt và nơtron trên nhiệt; φth và φepi là thông lượng nơtron nhiệt và thông lượng nơtron cộng hưởng; σ 0 tiết diện kích hoạt của nơtron với v=2200 m/s; λ là hằng số phân rã; I tích phân cộng hưởng của nơtron trên nhiệt; Nếu biết thời gian chiếu xạ tc,... Jacimovic và cộng sự cũng đã dùng chương trình MCNP để tính toán thông lượng nơtron trong các kênh chiếu xạ của lò TRIGA ở Viện Nghiên cứu Hạt nhân Jozef Stefan (Slovenia) [62] 1.2.2 Các phương pháp xác đònh hệ số α Năm 1975, nhóm tác giả A SIMONITS, F De CORTE và J HOSTE đã đề nghò một phương pháp phân tích dùng hệ số k0 trong phân tích kích hoạt trên lò phản ứng [20,21,47], và từ đó phương pháp đã được ứng. .. chúng trong kênh chiếu xạ Ví dụ, trong phân tích kích hoạt cần phải biết chính xác các thông số này vì nó liên quan đến độ nhạy, độ chính xác của kết quả phân tích Hơn nữa, các thông tin về tỷ số nơtron nhiệt /nơtron nhanh hoặc nơtron nhiệt /nơtron trên nhiệt là rất cần thiết để lựa chọn điều kiện chiếu xạ tối ưu hoặc hiệu chỉnh ảnh hưởng của chúng Xác đònh thông lượng nơtron trong lò phản ứng, nhìn chung... [69,70] và γ lấy từ [38], thì có sự rất khác nhau giữa tính toán và thực nghiệm Báo cáo đã thống kê rằng hệ số k0 từ tính toán sẽ: - Thấp hơn 5% đối với 37% các đồng vò nghiên cứu; - Giữa 5% và 10% đối với 16% các đồng vò nghiên cứu; - Giữa 20 và 50% đối với 20% các đồng vò nghiên cứu; - Lớn hơn 50% đối với 5% các đồng vò nghiên cứu; Điều này cho thấy về độ chính xác khi sử dụng phương pháp phân tích