Khảo sát ảnh hưởng của năng lượng xung bơm và mất mát lên công suất của laser đối stokes luận văn thạc sỹ vật lý

5 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƢỜNG ĐẠI HỌC VINH TRẦN THỊ CAO Đề tài luận văn: KHẢO SÁT ẢNH HƢỞNG CỦA NĂNG LƢỢNG XUNG BƠM VÀ MẤT MÁT LÊN CÔNG SUẤT CỦA LASER ĐỐI STOKES LUẬN VĂN THẠC SĨ CHUYÊN NGÀNH QUANG HỌC VINH, 2012 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƢỜNG ĐẠI HỌC VINH TRẦN THỊ CAO Đề tài luận văn: KHẢO SÁT ẢNH HƢỞNG CỦA NĂNG LƢỢNG XUNG BƠM VÀ MẤT MÁT LÊN CÔNG SUẤT CỦA LASER ĐỐI STOKES Chuyên ngành: QUANG HỌC Mã số: 60.44.01.09 Ngƣời hƣớng dẫn: TS Chu Văn Lanh VINH, 2012 LỜI CẢM ƠN Lời em xin chân thành cảm ơn quý Thầy, Cô Trường Đại học Vinh – Khoa Vật Lý- Đào tạo sau Đại học, người trực tiếp giảng dạy truyền đạt kiến thức bổ ích cho em Đặc biệt em cám ơn Thầy Tiến sĩ Chu Văn Lanh người trực tiếp hướng dẫn góp ý cho đề tài Cảm ơn Thầy tận tình, quan tâm, giúp đỡ em, giải đáp thắc mắc trình làm báo cáo luận văn Nhờ đó, giúp em hồn thành luận văn tốt nghiệp Bên cạnh đó, em xin gửi lời cảm ơn chân thành đến cácThầy : - Thầy PGS Tiến sĩ Hồ Quang Quý, Thầy tận tụy giúp đỡ tất học viên có lời bảo bổ ích Thầy gương sáng cho em học tập phấn đấu noi theo - Thầy chủ nhiệm lớp Quang học Tiến sĩ Nguyễn Huy Bằng, dù Thầy bận rộn công việc dành thời gian dẫn, tạo điều kiện tốt cho học viên hoàn thành luận văn Tuy nhiên trình làm báo cáo luận văn, khơng tránh khỏi sai sót, kính mong Thầy Cơ góp ý, bảo để em chỉnh sửa hoàn thiện đề tài tốt Kính chúc q Thầy, Cơ bạn đồng nghiệp dồi sức khỏe, thành công công việc có nhiều niềm vui sống Em xin chân thành cảm ơn! Học viên Trần Thị Cao MỤC LỤC Trang Trang phụ bìa Lời cảm ơn Mục lục MỞ ĐẦU .5 NỘI DUNG Chƣơng Tổng quan tán xạ Raman 1.1 Tán xạ Raman 1.2 Cường độ thành phần tán xạ 11 1.3 Cường độ tán xạ Raman 15 1.4 Tán xạ Raman cưỡng 18 1.5 Giới hạn tán xạ Raman tự phát¸ tán xạ Raman cưỡng .20 1.6 Tán xạ Raman cưỡng mô tả qua độ phân cực phi tuyến 23 1.7 Cường độ tán xạ Raman cưỡng không gian ba chiều .33 1.7.1 Phương trình Maxwell - Block ba chiều 33 1.7.2 Lời giải cận trục phương trình Maxwell – Block 35 1.7.3 Lời giải khơng cận trục phương trình Maxwell-Block 37 1.7.4 Cường độ sóng Stokes tổng quát ba chiều 38 1.7.5 Cường độ Stokes trường hợp giới hạn thời gian ngắn 39 1.7.6 Cường độ Stokes thời gian ổn định 39 1.7.7 Trường hợp tổng quát 40 1.8 Kết luận chương 40 Chƣơng Khảo sát ảnh hƣởng lƣợng xung bơm mát lên công suất Laser đối Stokes C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 2.1 Hệ phương trình tốc độ cho công suất trường buồng cộng hưởng 42 2.2 Biểu thức tỉ số công suất Stokes đối Stokes chế độ ổn định 46 2.3 Ảnh hưởng tỉ số mát buồng cộng hưởng 47 2.4 Ảnh hưởng độ lệch pha 49 2.5 Hệ phương trình tốc độ khơng thứ ngun chế độ khơng ổn định50 2.6 Q trình hình thành xung buồng cộng hưởng 51 2.7 Ảnh hưởng lượng xung bơm .53 2.8 Ảnh hưởng mát 55 2.9 Kết luận chương 56 Kết luận chung 58 Tài liệu tham khảo 60 Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 10 MỞ ĐẦU Lý chọn đề tài Bức xạ laser nguồn sáng kết hợp với nhiều tính chất ưu việt như: tính định hướng, mật độ công suất cao đơn sắc Những tính chất ưu việt đó mở ứng dụng rộng lớn khoa học, công nghệ đời sống hàng ngày Hiệu ứng dụng cao nhu cầu nâng cao phẩm chất chùm tia laser lớn Một nhu cầu mở rộng vùng phổ phát xạ thay đổi bước sóng phát xạ laser Nhiều laser có bước sóng thay đổi nghiên cứu, thiết kế chế tạo dựa sở phổ phát xạ băng rộng phân tử hoạt chất hiệu ứng quang phi tuyến Các laser đưa vào sử dụng khoa học, kĩ thuật đời sống Dựa hiệu ứng tán xạ Raman cưỡng nhà khoa học quan tâm nghiên cứu tạo laser Raman Laser Raman có ưu điểm bật so với laser thông thường sử dụng nhiều loại vật liệu làm mơi trường khuếch đại phát bước sóng thay đổi vùng hồng ngoại gần Đồng thời laser Raman có nhiều ứng dụng khoa học - cơng nghệ đời sống Trong năm gần đây, số kết nghiên cứu lý thuyết laser Raman cơng bố Tuy nhiên kết tập trung chủ yếu cho laser phát liên tục, công suất thấp Trong nhiều ứng dụng đời sống cần đến laser Raman có sơng suất cao phát xung, đặc biệt laser Raman phát bước sóng khơng ảnh hưởng đến mắt ứng dụng quân Những nghiên cứu lý thuyết cho laser loại quan trọng, song c bỏ ngỏ Chính chúng tơi chọn đề tài nghiên cứu: “ Khảo sát ảnh hưởng lượng xung bơm mát lên công suất Laser đối Stokes” Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 11 Mục đích nghiên cứu Mục đích nghiên cứu luận văn là: 1) Nghiên cứu trình tán xạ Raman cưỡng 2) Nghiên cứu sở lý thuyết laser Raman Stokes 3) Khảo sát trình hình thành xung buồng cộng hưởng 4) Ảnh hưởng lượng xung bơm mát lên công suất Laser đối Stokes Nhiệm vụ nghiên cứu Để thực mục đích trên, nhiệm vụ luận văn là: 1) Khảo sát trình tán xạ Raman cưỡng không gian ba chiều 2) Từ hệ phương trình tốc độ L.S Meng chúng tơi phát triển thành hệ phương trình tốc độ không thứ nguyên biểu diễn lượng độ rộng xung bơm dạng Gauss Bằng cách áp dụng thông số thực nghiệm, nghiên cứu ảnh hưởng thơng số lên q trình hình thành xung sóng buồng cộng hưởng, lên cơng suất đỉnh xung số hiệu ứng phi tuyến liên quan ảnh hưởng lên trình hoạt động Từ rút điều kiện tối ưu cho cơng suất đỉnh xung laser Raman phát sóng đối Stokes Đối tƣợng phạm vi nghiên cứu Đối tượng nghiên cứu luận văn tán xạ Raman cưỡng Phạm vi nghiên cứu luận văn Laser Raman phát sóng đối Stokes khảo sát ảnh hưởng lượng xung bơm mát lên công suất Laser đối Stokes Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 12 Cơ sở lý luận phƣơng pháp nghiên cứu Luận văn sử dụng phương pháp nghiên cứu lý thuyết xuất phát từ nguyên lý hoạt động laser, tượng tán xạ Raman cưỡng q trình tương tác phi tuyến bốn sóng Sử dụng lý thuyết bán cổ điển, phương pháp gần sóng quay, gần đường bao biến đổi chậm, Ý nghĩa lý luận thực tiễn đề tài Đề tài: “Khảo sát ảnh hưởng lượng xung bơm mát lên công suất Laser đối Stokes” đóng góp vào: Hồn thiện lý thuyết Laser Raman; Giải thích chế hoạt động Laser Raman phát sóng đối Stokes; Khẳng định xuất q trình tương tác bốn sóng buồng cộng hưởng bội ba laser Raman phát hai sóng; Đưa định hướng cho thực nghiệm chế tạo Laser Raman bơm xung ngắn; Hệ thống hoá bổ sung thêm kiến thức tán xạ cưỡng bức, lý thuyết Laser tương tác phi tuyến bốn sóng, Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 13 Chƣơng TỔNG QUAN VỀ TÁN XẠ RAMAN Trong chương nghiên cứu tổng quan tán xạ Raman sở quan trọng để chế tạo laser đối stokes Qua chúng tơi dẫn cơng thức xác định biên độ trường Stokes trường đối Stokes tán xạ Raman cưỡng Sau chúng tơi xác lập cường độ Raman không gian ba chiều Đây sở để dẫn hệ phương trình tốc độ cho biên độ trường, hệ phương trình tốc độ cho cơng suất buồng cộng hưởng laser đối Stokes Từ giúp ta nghiên cứu ảnh hưởng tham số đặc trưng buồng cộng hưởng lên chế phát laser đối Stokes 1.1 Tán xạ Raman Hiện tượng tán xạ Raman nhà bác học Raman phát vào năm 1928 Khi hội tụ chùm sáng vào môi trường vật chất (chất lỏng) ông phát rằng, chùm sáng thứ cấp sau qua mơi trường, ngồi thành phần có tần số tần số ánh sáng vào cịn có hai thành phần có tần số lớn nhỏ (hình 1.1) [1], [2], [3] Ánh sáng bơm tần số  Môi trường tán xạ Raman Ánh sáng tán xạ tần số  S ,   A Hình 1.1- Hiện tượng tán xạ Raman Hiệu tần số thành phần tần số dịch chuyển mức lượng dao động quay phân tử môi trường Như Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 14 chiếu chùm ánh sáng có tần số 0 vào mơi trường gồm phân tử xảy trình tán xạ sau đây: Tán xạ Rayleigh tự phát, tán xạ ánh sáng thứ cấp, tần số xạ tần số nguồn sáng chiếu vào 0; Tán xạ Raman tự phát: kết tương tác ánh sáng tới với kiểu dao động quay phân tử môi trường Tán xạ Raman bao gồm hai thành phần: Stokes đối Stokes Thành phần Stokes ứng với tần số nhỏ tần số ánh sáng tới (dịch phía phổ màu đỏ-red shift) S = 0 -d, thành phần đối Stokes có tần số lớn tần số ánh sáng tới (dịch phía phổ màu lục- blue shift)  A = 0 + d j bơm Stokes Đối Stokes bj b aj Eb  Ea  d a Hình1.2- Sơ đồ mức lượng chuyển dịch tán xạ Raman a, b : mức dao động; a j, bj: mức quay; j: mức điện tử Hiện tượng tán xạ Raman tự phát giải thích dựa sơ đồ lượng tử mức lượng phân tử trình bày hình 1.2 Các mức lượng phân tử bao gồm mức điện tử, mức J mức điện tử kích thích cao Trong mức điện tử chứa nhiều mức lượng dao động Các mức dao động cách khoảng ứng với tần số  d nằm vùng hồng ngoại trung (4.000 - 650cm-1) Trong mức lượng dao Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 54 đối Stokes 0,89 m sóng Stokes 1,33 m [30], [36] Laser D2 phát sóng đối Stokes 0,81 m sóng Stokes 1,55 m [13], [14], [16] Từ hình 2.1 ta nhận thấy tỉ số cơng suất sóng đối Stokes sóng Stokes  tăng tỉ số mát  s /  a tăng Điều chứng tỏ cơng suất sóng đối Stokes tăng  s /  a tăng Hiện tượng giải thích sau: Khi  s /  a tăng tức hệ số phản xạ sóng Stokes lớn trường Stokes chiếm ưu buồng cộng hưởng b Pa/PS [%] a R2S/R2a Hình 2.1- Sự phụ thuộc tỉ số cơng suất hai sóng Stokes đối Stokes vào tỉ số mát buồng cộng hưởng a) laser hoạt chất sợi quang pha Ge, b) laser sợi quang Ge khuếch tán D2 Do liên kết sóng Stokes sóng đối Stokes ngày mạnh tương tác bốn sóng nên có trao đổi lượng chúng Kết trường sóng đối Stokes mạnh Tuy nhiên đến lúc cơng suất sóng đối Stokes đạt tới giá trị bão hoà, hệ số phản xạ gương sóng Stokes tăng nhiều lần so với hệ số phản xạ gương sóng đối Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 55 Stokes Khi cơng suất sóng Stokes cơng suất sóng đối Stokes ổn định buồng cộng hưởng định luật phân bố Boltzman có hiệu Hơn cơng suất buồng cộng hưởng sóng đối Stokes laser hoạt chất sợi quang Ge khuếch tán D (   60%  s /  a  400% ) lớn laser hoạt chất sợi quang Ge (   60%  s /  a  400% ) Tính chất giải thích thơng qua xác suất chuyển dịch mức Raman (xem hình 1.4) Khi độ lệch tần hai mức Raman  lớn (trong sợi quang khuếch tán D2 lớn sợi quang cấy Ge) xác suất lượng sóng bơm chuyển cho sóng Stokes lớn (dễ hơn) số phân tử nằm mức Raman kích thích lớn Điều dẫn đến xác suất tương tác bốn sóng phát sóng đối Stokes lớn 2.4 Ảnh hƣởng độ lệch pha Sự phụ thuộc  vào độ lệch pha tính tốn trình bày hình 2.2a hình 2.2b cho hai laser nêu Từ hình ta nhận thấy  đạt cực đại điều kiện hợp pha hoàn toàn thoả mãn ( k  ) giảm độ lệch pha tăng 70 60 b Pa/PS [%] 50 40 a 30 20 10 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.2 1.4 1.6 1.8  kL/2 [  ] Hình 2.2- Sự phụ thuộc  =Pa/PS vào kL / với sóng tương tác 1,06  m, 1,33  m and 0,89  m laser sợi quang Ge (a); 1,06  m, 1,55  m v 0,81  m laser sợi quang Ge khuếch tán D2 (b) Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 56 Dạng đường cong phụ thuộc vào độ lệch pha  hoàn toàn phù hợp với dạng đường cong phụ thuộc pha cơng suất phát hồ âm bậc hai hay tần số tổng môi trường phi tuyến bậc hai Như chế độ phát ổn định công suất sóng đối Stokes phụ thuộc vào cơng suất sóng Stokes độ lệch pha sóng tương tác 2.5 Hệ phƣơng trình tốc độ khơng thứ ngun chế độ không ổn định Bây giả thiết sóng bơm khơng phải liên tục mà xung có cơng suất thay đổi theo thời gian mô tả hàm Gauss sau: Pep t   Pmax   exp       ln 2t         (2.11) Pmax cơng suất đỉnh xung,  nửa độ rộng xung Thay (2.11) vào (2.7) ta có hệ phương trình mơ tả q trình động học laser Raman phát sóng đối Stokes Để đơn giản thuật tốn q trình giải hệ phương trình ta thực phép chuẩn hố biến tham số dạng không thứ nguyên Gọi W lượng toàn phần xung bơm, đó: W    Pep (t )dt     Pmax exp          ln 2t      dt  P max    (2.12) ln Tính Pmax từ (2.12) thay vào (2.11) ta có: Pep t   W ln     exp       ln t          (2.13) Giả thiết mát buồng cộng hưởng thoả mãn gần sau:  p   s   loss1 a   loss2 ep   (2.14)  loss định nghĩa tỉ số mát buồng cộng hưởng sóng Stokes sóng đối Stokes Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 57 Khi hệ phương trình (2.7) viết dạng: W Pp   p Pp   ep  Ps   s Ps  Pa   a Pa  8 p b   ln t   8 k ln    p p G  Pp Ps Pp exp         b k s    8 p  a k p k p  k s  G  Pp Pa (2.15) b s k s k p  k a G  Pp Ps  4CG    p a Pp Pa Ps b  s 8 p  a k a k p  k s 8 p  a k s G  Pp Pa  CG   a Pp Ps Pa b s k s k p  k a b s k s a Đặt biến tham số không thứ nguyên sau: x  t ; Pp 8 k P P W  Y1 ; s  Y2 ; a  Y3 ;    ;  p p G    1 ; W W W  b ks 0 8 pa k p k p  ks 8 p W W G    2; G    3;  bs ks k p  ka 0 b 0 4CG    (2.16)  p a W 8 pa ka k p  ks W  4; G    5;  b s   bs ks k p  ka 0 8 pa ka  bs ks a W CG    6 s 0 Thay (2.16) vào (2.15) ta nhận hệ phương trình khơng thứ ngun sau: Y1  Y1  1YY   2YY  loss Y1 ln    ln exp      0  x   Y2  Y2   3YY   4Y1 Y2Y3 Y3   loss1 Y3   5YY   6Y1 Y2Y3 2.6 Quá trình hình thành xung buồng cộng hƣởng Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn     (2.17) C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 58 Để khảo sát trình hình thành xung buồng cộng hưởng laser phát sóng đối Stokes, chọn xung bơm, buồng cộng hưởng môi trường Raman với tham số sau: Bước sóng bơm 1,06  m (ví dụ laser Neodym bơm laser diode,   5 lượng W   4,510 J nửa độ rộng xung   10 ps Chùm tia laser bơm hội tụ vào tâm buồng cộng hưởng thành vết có bán kính w = (0,05  0,45)mm Các tham số đặc trưng buồng cộng hưởng chọn sau: R1p = 0,5; R2p = 0,999; R1s = 0,999; R2s = 0,95; R1a = 0,999; R 2a = 0,95 (trong trường hợp  loss  ), bán kính cong hai gương r = 0,5m, L  0,2 1dm Hoạt chất Raman sợi quang Ge khuếch tán D [15], [16] có hệ số khuếch đại sóng phẳng:  ( )  1,5.10 9 cm / W , tức hệ số khuếch đại Raman: G   1,3.10 4 cm / W [17] Bước sóng Stokes 1,55  m bước sóng đối Stokes 0,81  m Sử dụng tham số vào hệ phương trình (2.17) giải phương pháp số Runge-Kutta bậc bốn, nhận số kết sau: Quá trình hình thành xung sóng buồng cộng hưởng tính tốn trình bày hình 2.3 Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 59 Qua thấy rằng, sóng Stokes đối Stokes phát sinh tăng dần sau sóng bơm buồng cộng hưởng đạt cực đại (đỉnh) Ngồi hai sóng Raman ln tồn phát triển song hành với Điều chứng tỏ buồng cộng hưởng bội ba, trình tương tác bốn sóng xẩy Các xung sóng Raman có độ rộng ngắn nhiều so với độ rộng xung bơm Các xung buồng cộng hưởng trễ xung bơm Điều hoàn toàn phù hợp với nguyên lý hoạt động laser bơm xung 2.7 Ảnh hƣởng lƣợng xung bơm Năng lượng xung bơm yếu tố đóng góp vào q trình tán xạ Raman cưỡng trình phát laser Trong tương tác phi tuyến lượng xung lại quan trọng Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 60 Chúng ta giả thiết xung bơm ngồi có lượng thay đổi khoảng từ 0,75.10 5 J đến 4,75.10 5 J Kết tính tốn phụ thuộc cơng suất đỉnh xung sóng Stokes sóng đối Stokes buồng cộng hưởng trình bày tương ứng hình 2.4 hình 2.5 Từ hai hình ta nhận thấy rằng: 1) Tồn giá trị ngưỡng lượng xung bơm 0,75.10 5 J Laser hoạt động lượng xung bơm lớn giá trị này; 5 2) Tồn giá trị tối ưu lượng xung bơm vào khoảng 1,75.10 J , cho cơng suất đỉnh xung sóng Stokes sóng đối Stokes lớn nhất; 3) Trong vùng lượng bơm thấp tốc độ tăng cơng suất đỉnh xung sóng Stokes sóng đối Stokes nhanh Ngược lại vùng lượng bơm cao tốc độ giảm đỉnh xung chậm Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 61 2.8 Ảnh hƣởng mát Trong mục khảo sát phụ thuộc công suất đỉnh xung sóng đối Stokes vào tỉ số mát sóng Stokes sóng đối Stokes  loss1 vào tỉ số mát sóng Stokes sóng bơm ngồi  loss2 Hình 2.6 hình 2.7 kết tính tốn cho mẫu giả thiết Từ hình 2.6 ta thấy cơng suất đỉnh xung sóng đối Stokes buồng cộng hưởng tăng tỉ lệ thuận với tỉ số  loss1 Nếu giả thiết hệ số phản xạ hai gương sóng đối Stokes khơng đổi, tỉ số  loss1 tăng có nghĩa hệ số phản xạ hai gương với sóng Stokes tăng Điều dẫn đến cường độ sóng Stokes buồng cộng hưởng tăng, hiệu suất tương tác bốn sóng tăng cuối cơng suất đỉnh xung sóng đối Stokes tăng Trong từ hình 2.7 ta có nhận xét sau: giả sử hệ số phản xạ hai gương sóng Stokes khơng đổi, tỉ số loss tăng có nghĩa hệ số truyền qua T1 sóng bơm giảm Điều dẫn đến cường độ sóng bơm Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 62 buồng cộng hưởng giảm, cường độ sóng Stokes giảm theo cuối cường độ sóng đối Stokes giảm Từ phân tích ta thấy cường độ sóng đối Stokes phụ thuộc vào cường độ sóng bơm sóng Stokes 2.9 Kết luận chƣơng Hệ phương trình khơng thứ ngun cho cơng suất sóng buồng cộng hưởng bội ba laser Raman bơm xung phát đồng thời sóng Stokes sóng đối Stokes dẫn Phương trình giải phương pháp Runge - Kutta bậc bốn để khảo sát trình hình thành xung, ảnh hưởng số tham số thiết kế lên thay đổi công suất đỉnh xung sóng Stokes sóng đối Stokes buồng cộng hưởng mẫu laser xác định Kết nghiên cứu chương giải thích rõ chế hoạt động laser Raman buồng cộng hưởng bội ba, phát đồng thời hai sóng Stokes đối Stokes Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 63 Từ trình hình thành xung thấy xung sóng Stokes sóng đối Stokes luôn phát đồng thời công suất đỉnh xung Stokes lớn cơng suất đỉnh xung sóng đối Stokes Đối với môi trường hoạt khác (sợi quang cấy Ge hay khuếch tán D2) phụ thuộc tỷ số công suất khác Nguyên nhân gây nên khác khác vạch Stokes đối Stokes (∆  ab khác nhau) hoạt chất, từ dẫn đến khác độ lệch pha khác hệ số mát buồng cộng hưởng Giải hệ phương trình tốc độ khơng thứ ngun cho laser Raman hoạt chất sợi quang Ge khuếch tán D2 với tham số thực nghiệm cho trước, khảo sát phụ thuộc công suất đỉnh xung sóng Stokes sóng đối Stokes vào thay đổi giá trị số tham số Đỉnh công suất hai xung đạt cực đại bán kính mặt thắt chùm tia khoảng 0,25mm, lượng xung bơm 1,75.10-5J Tuy nhiên giá trị tối ưu thay đổi thay đổi giá trị đầu vào khác Cạnh tranh hai sóng khảo sát nghiên cứu phụ thuộc công suất đỉnh sóng đối Stokes vào tỉ số mát hai sóng Như tỉ số mát sóng Stokes sóng đối Stokes tăng làm cho đỉnh cơng suất sóng đối Stokes tăng Ngược lại tỉ số sóng Stokes sóng bơm ngồi tăng làm cho cơng suất đỉnh xung sóng Stokes giảm Điều dẫn đến khẳng định, sóng Stokes laser Raman có nhờ tương tác thơng số bốn sóng, sóng Stokes đóng vai trò quan trọng Tuy nhiên, giá trị với mẫu laser cụ thể đưa Bộ tham số thiết kế thay đổi tuỳ thuộc vào điều kiện thực tế, giá trị tối ưu phải thay đổi theo cho phù hợp Đây mục đích chương Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 64 kết thu định hướng cho việc chế tạo laser Raman, tối ưu thông số thực nghiệm KẾT LUẬN Từ phân tích mang tính tổng quan lý thuyết, thực nghiệm ứng dụng laser Raman cập nhật năm gần đây, đề tài định hướng vào việc nghiên cứu lý thuyết laser Raman phát sóng đối Stokes bơm chùm tia laser có cơng suất thay đổi theo thời gian dạng hàm Gauss Một số kết đạt luận văn đăng tải Tạp chí khoa học Cơng nghệ Các kết tóm lược điểm đây: Tổng quan lý thuyết tán xạ Raman cưỡng bức, phân biệt tán xạ Raman tự phát tán xạ Raman cưỡng Đánh giá tỷ lệ cường độ thành phần tán xạ Đây sở để tạo laser Raman đối Stokes Xuất phát từ hệ phương trình tốc độ trường buồng cộng hưởng, chúng tơi phát triển thành hệ phương trình tốc độ khơng thứ ngun cho cơng suất chuẩn hố Hệ phương trình giải phương pháp số Runge - Kutta bậc bốn nhờ trợ giúp máy tính với số lượng tham số đầu vào rút gọn xuống hai tham số cho laser đối Stokes Đã nghiên cứu khảo sát lý thuyết ảnh hưởng số tham số thiết kế lên trình hình thành xung lên cơng suất đỉnh xung sóng đối Stokes Từ kết tính tốn phân tích khẳng định có mặt hiệu ứng phi tuyến tương tác bốn sóng buồng cộng hưởng Hiệu ứng ảnh hưởng đến trình hình thành xung sóng Stokes xung sóng đối Stokes Đặc biệt tìm thấy cạnh tranh hai sóng q trình phát laser Raman buồng cộng hưởng bội ba, thay đổi tham số hệ Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 65 Đã nghiên cứu khảo sát lý thuyết ảnh hưởng số tham số thiết kế như: lượng xung bơm, bán kính mặt thắt chùm tia (w) lên công suất đỉnh xung sóng đối Stokes laser Raman phát đồng thời hai sóng Stokes đối Stokes buồng cộng hưởng bội ba Từ kết tính tốn sở áp dụng giá trị thực nghiệm tham số thiết kế cho hai laser hoạt chất sợi quang pha tạp Ge sợi quang Ge khuếch tán D2 thay đổi giá trị vài tham số quan trọng như: lượng xung bơm, bán kính mặt thắt chùm tia tìm tham số tối ưu cho công suất đỉnh xung phát lớn Từ kết đưa số định hướng cho việc chế tạo tối ưu hoá laser Raman phát sóng đối Stokes có cơng suất cực đại như: lựa chọn tham số buồng cộng hưởng biết tham số nguồn bơm tham số hoạt chất, chọn tham số nguồn bơm biết tham số hoạt chất buồng cộng hưởng Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 66 TÀI LIỆU THAM KHẢO Tiếng Việt H Q Quý, V N Sáu (2005), Laser bước sóng thay đổi ứng dụng, NXB ĐHQGHN H Q Quý (2007), Quang phi tuyến ứng dụng, NXB ĐHQGHN Boyd R W (1992), Nonlinear Optics, Academic Press Boyd G D., Johnston J W D and Kaminow I P (1969), “Optimization of the stimulated Raman scattering threshold”, IEEE J Quan Electron, Vol 5, pp 203–206 Boyraz O., et al (2004), Observation of simultaneous Stokes and anti-Stokes emission in a silicon Raman laser, IEICE Electron Exp., Vol.1, pp 435-441 Brasseur J K, et al (1998), “Continuous-wave Raman laser in H2”, Opt Lett., Vol.23, pp 367-369 Brasseur J K, et al (2001), “Phase and frequency stabilization of pump laser to a Raman active resonantor”, IEEE J Quantum Electron., Vol QE-37, pp 1075-1083 Brasseur J.K., Roos P A., Meng L S and Carlsten J L (2000), “Frequency tuning characteristics of a continuous wave Raman laser in H2”, J Opt Soc Am B, Vol 17, pp 1229-1232 Brasseur J K., et al (2000), “Coherent antri-Stokes emission in a Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an 67 continuous-wave Raman laser in H2”, J Opt Soc Am B, Vol 17, p 1223 10 Brasseur J K., et al (2000), “Continuous tuning characteristics of a CW Raman laser in H2”, J Opt Soc Am B, Vol 17, p 1229 11 Brasseur J K., et al (2002), “High power CW deuterium Raman laser”, J Opt Lett Vol 17, pp 1559 12 Bufetov I A., et al (2001), “Raman gain properties of optical fiber with a high Ge-doped silica core and standard optical fibers,” Laser Physics, Vol.11, pp 130-133 13 Claps R., et al (2005), “Raman amplification and lasing in SiGe waveguides”, Opt Express, Vol.13, pp.2459-2466 14 Corbalan R, J Cortit and Prati F (1996), “Competition and bistability of longitudinal modes in a Raman laser”, Phys Rev.A, Vol.53, pp 481– 485 15 Dianov E M., et al (1994), “Low-loss high Germania-doped fiber: A Promising gain medium for 1330nm Raman amplifier”, Proc 20th Eur Conf Opt Commun., Vol 1, Firenze, Italy, p 427 16 Dianov E M., et al (2000), “Medium-Power CW Raman lasers”, IEEE Quant Electron., 6, p 1022 17 Dianov E M., et al (2000), “Three-cascaded 1407-nm Raman laser based on phosphorus-doped by silica fiber”, Opt Lett Vol 25, p 402-404 18 Harris S E and Sokolov A V.(1997), “Broadband spectral Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn C.33.44.55.54.78.65.5.43.22.2.4 22.Tai lieu Luan 66.55.77.99 van Luan an.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.C.33.44.55.54.78.655.43.22.2.4.55.22 Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an.Tai lieu Luan van Luan an Do an Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhd 77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77.77.99.44.45.67.22.55.77.C.37.99.44.45.67.22.55.77t@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn.Stt.010.Mssv.BKD002ac.email.ninhddtt@edu.gmail.com.vn.bkc19134.hmu.edu.vn