Nghiên cứu so sánh hiệu ứng từ nhiệt trong mângnite

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO UBND TỈNH THANH HÓA TRƢỜNG ĐẠI HỌC HỒNG ĐỨC TRẦN VĂN NGÃI NGHIÊN CỨU SO SÁNH HIỆU ỨNG TỪ NHIỆT TRONG MANGANITE Chuyên ngành: Vật lý chất rắn Mã số: 60 44 01 04 TÓM TẮT LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ THANH HÓA - 2016 Luận văn hồn thành tại: Phịng Vật lý Vật liệu Từ Siêu dẫn, Viện Khoa học Vật liệu, Viện Khoa học Công nghệ Việt Nam trường Đại học Hồng Đức Người hướng dẫn khoa học: TS Phạm Thanh Phong Phản biện 1: PGS.TS NGUYỄN HỒNG QUẢNG Phản biện 2: PGS.TS LÊ VIẾT BÁU Luận văn bảo vệ trước Hội đồng chấm luận văn Thạc sĩ khoa học : Trường Đại học Hồng Đức vào hồi 15 30 ngày tháng năm 2016 Có thể tìm hiểu luận văn thư viện trường Đại học Hồng Đức Bộ môn 1 Mở đầu Do ưu hẳn kỹ thuật làm lạnh khí ga, nên gần kỹ thuật làm lạnh cách sử dụng vật liệu từ thu hút ý cộng đồng khoa học Với mục tiêu tìm kiếm vật liệu có hiệu ứng từ nhiệt lớn giá thành hạ, nhiều loại vật liệu từ nghiên cứu chế tạo kim loại, liên kim loại, hợp chất hợp kim dựa đất Bên cạnh đó, hợp kim dựa vật liệu Gd, Gd5Si2Ge2, RAl2 (R = Dy, Ho, Er) MnP quan tâm chế tạo Cho đến nay, giá trị lớn biến thiên entropy từ tìm thấy 13,7J/kgK 293K từ trường 8T Gd kim loại Trong số vật liệu từ có tiềm ứng dụng kỹ thuật làm lạnh, manganite thu hút quan tâm đặc biệt có độ biến thiên entropy từ lớn nhiệt độ Curie hẳn kim loại Gd, đặc biệt thay đổi lớn manganite có đặc trưng từ điện trở khổng lồ Để xác định thông số liên quan đến hiệu ứng từ nhiệt, hai cách tiếp cận lý thuyết thực nghiệm thực hiện.Trong thực nghiệm, người ta đo trực tiếp nhiệt dung xác định độ biến thiên entropy từ (∆𝑆𝑀 ), biến thiên nhiệt độ đoạn nhiệt (∆𝑇𝑎𝑑 ) nhiệt dung (∆𝐶𝑃,𝐻 ) từ đường cong từ hóa theo nhiệt độ M(H) mẫu Có cách tiếp cận khác sử dụng mơ hình tượng luận dựa vào phụ thuộc nhiệt độ từ độ mẫu M(T) để tính tốn thơng số có liên quan đến hiệu ứng từ nhiệt Vì luận văn chúng tơi tiến hành nghiên cứu so sánh hiệu ứng từ nhiệt manganite sắt từ điển hình La0,7Ca0,3MnO3 dựa phương pháp thực nghiệm mơ hình tượng luận Các kết tính tốn thơng số liên quan hiệu ứng từ nhiệt so sánh với lý thuyết Landau 2 Các manganite đối tượng nghiên cứu thú vị phức tạp mà vật liệu đầy tiềm ứng dụng nhiều lĩnh vực khác kỹ thuật đời sống, đặc biệt y sinh, ngành khoa học non trẻ song hứa hẹn có nhiều đóng góp thiết thực cho nhân loại Dựa tình hình thực tế điều kiện nghiên cứu thiết bị thí nghiệm, tài liệu tham khảo, khả cộng tác nghiên cứu với nhóm nghiên cứu nước,… cho việc nghiên cứu giải vấn đề nêu hoàn tồn khả thi cho nhiều kết khả quan Với lý nêu, lựa chọn vấn đề nghiên cứu luận án là: Nghiên cứu so sánh hiệu ứng từ nhiệt manganite Mục tiêu luận án là: (i) Nghiên cứu hiệu ứng từ nhiệt vật liệu La0,7Ca0,3MnO3bằng phương pháp thơng thường, mơ hình tượng luận lý thuyết Landau (ii) Từ kết thu tiến hành so sánh đánh giá phương pháp Phƣơng pháp nghiên cứu: Luận án tiến hành phương pháp thực nghiệm, kết hợp với phân tích số liệu tính tốn thơng số hiệu ứng từ nhiệt mơ hình khác Mẫu sử dụng luận án mẫu đa tinh thể chế tạo phương pháp nghiền lượng cao kết hợp với ủ nhiệt Phịng thí nghiệm Vật lý Vật liệu Từ Siêu dẫn, Viện Khoa học Vật liệu, Viện Hàn lâm Khoa học Cơng nghệ Việt Nam Hình thái cấu trúc thành phần mẫu kiểm tra phương pháp nhiễu xạ tia X ảnh hiển vi điện tử quét (SEM) Các phép đo đặc trưng tính chất, tính chất dẫn điện, từ trở từ tiến hành hệ đo tính chất vật lý (PPMS 6000) Phịng thí nghiệm trọng điểm, Viện Khoa học Vật liệu 3 Nội dung luận án bao gồm: Phần tổng quan hiệu ứng từ nhiệt, kỹ thuật thực nghiệm, kết nghiên cứu hiệu ứng từ nhiệt vật liệu La0,7Ca0,3MnO3 phương pháp khác Đồng thời với số liệu thực nghiệm thu được, chúng tơi phân tích so sánh, lý giải nhằm đưa phương pháp tối ưu cho việc tìm hiểu hiệu ứng từ nhiệt vật liệu từ Bố cục luận văn: Luận văn có 57 trang, bao gồm phần mở đầu, chương nội dung kết luận Cụ thể sau: Mở đầu Chương 1: Tổng quan hiệu ứng từ nhiệt vật liệu manganite Chương 2: Các kỹ thuật thực nghiệm Chương 3: Kết thảo luận Kết luận Các kết luận án công bố báo tạp chí chuyên ngành quốc tế báo cáo hội nghị Vật lý chất rắn Khoa học Vật liệu nước Chƣơng TỔNG QUAN VỀ HIỆU ỨNG TỪ NHIỆT TRONG VẬT LIỆU MANGANITE 1.1 Hiệu ứng từ nhiệt 1.1.1 Cơ sở nhiệt động học hiệu ứng từ nhiệt Hiệu ứng từ nhiệt thay đổi nhiệt độ trình đoạn nhiệt vật liệu từ tác dụng từ trường Bản chất tượng thay đổi entropy từ hệ tương tác phân mạng từ với từ trường Hiệu ứng thể tất vật liệu từ Nó biểu mạnh hay yếu tùy thuộc vào chất loại vật liệu Cácthông số đặc trưng cho hiệu ứng từ nhiệt biến thiên entropy từ (∆𝑆𝑀 ), biến thiên nhiệt độ đoạn nhiệt (∆𝑇𝑎𝑑 ), nhiệt dung riêng hệ tính thơng qua hàm nhiệt động Gibbs Để đánh giá hiệu ứng từ nhiệt vật liệu hai đại lượng thường quan tâm biến thiên entropy từ ∆SM biến thiên nhiệt độ đoạn nhiệt ∆Tad Các đại lượng xác định cách dùng phương pháp trực tiếp gián tiếp 1.1.2 Các phương pháp tính đánh giá hiệu ứng từ nhiệt vật liệu 1.1 2.1 Phƣơng pháp đo trực tiếp Mẫu cần đo đặt vào buồng cách nhiệt điều khiển nhiệt độ tiếp xúc với cảm biến nhiệt độ Đặt từ trường vào để từ hóa khử từ mẫu đo, cảm biến nhiệt độ ghi lại trực tiếp biến đổi nhiệt độ vật liệu Phương pháp thích hợp tổng nhiệt lượng mẫu lớn so với nhiệt lượng bình chứa mẫu nhận từ mẫu 1.2.1.2 Phƣơng pháp tính gián tiếp Để đo biến thiên entropy từ, ta việc đo loạt đường cong từ hóa đẳng nhiệt nhiệt độ khác nhau, sau tính gần công thức: ∆𝑆𝑀 = 𝑀𝑖 −𝑀𝑖+1 𝑖 𝑇 −𝑇 ∆𝐻𝑖 𝑖+1 𝑖 (1.14) 1.1.2.3 Phƣơng pháp tính dựa theo mơ hình tƣợng luận Phương pháp tính dựa liệu M(T) công thức gần đúng: 𝑀 𝑇 = 𝑀𝑖 −𝑀𝑓 𝑡𝑎𝑛ℎ 𝐴 𝑇𝐶 − 𝑇 + 𝐵𝑇 + 𝐶 (1.16) Mơ hình cho phép xác định ∆𝑆𝑀 vật liệu từ thuận lợi tiết kiệm chi phí thực nghiệm nhiều việc đo M(T) tốn nhanh nhiều so với đo M(H) Hơn nữa, giá trị ∆𝑆𝑀 xác định vùng nhiệt độ rộng thu nhiều thơng tin thú vị Hình 1.15 biểu diễn kết tính hai mơ hình Kết cho thấy giá trị ∆𝑆𝑀 theo hai mơ hình trùng khớp Một cách khác sử dụng cơng thức Landau để tính giá trị ∆𝑆𝑀 1.1.2.4 Phƣơng pháp tính dựa theo lý thuyết Landau Hình 1.5 Sự phụ thuộc nhiệt độ biến thiên entropy từtrong mẫu La0.75Sr0.1Ca0.15MnO3 từ trường khác Trong hình đường liền nét kết tính từ cơng thức 1.22 ký hiệu trịn kết tính từ cơng thức 1.14 Lý thuyết Landau cho phép xác định ∆𝑆𝑀 công thức: ∆𝑆𝑀 𝑇, 𝐻 = − 𝜕𝐺 𝜕𝑇 𝐻 𝜕𝐴 𝜕𝐵 = − 𝜕𝑇 𝑀2 − 𝜕𝑇 𝑀4 (1.26) 1.2 Hiệu ứng từ nhiệt manganite Sự làm lạnh từ trường nhiệt độ phòng chủ đề quan tâm giới Các nhà nghiên cứu giới tìm kiếm cơng nghệ làm lạnh chất làm lạnh với mục đích cải thiện hiệu suất sử dụng bảo vệ mơi trường Hình 1.8 cho ta nhìn trực quan để so sánh hiệu ứng từ nhiệt hệ vật liệu từ nhiệt khác nhóm nghiên cứu phát Các nghiên cứu ban đầu MCE thường tập trung vào vật liệu liên kim loại, chẳng hạn Gd Đây vật liệu có MCE lớn giá thành cao (cỡ 4000 USD/kg) nên sử dụng Gd kỹ thuật làm lạnh bất khả thi Vì nghiên cứu tập trung chủ yếu vào việc tìm kiếm vật liệu có giá thành rẻ phải hiển thị MCE lớn Năm 1997, Pecharsky Gschneidne khámphá hiệu Hình 1.8 Sự phụ thuộc biến thiên entropy từ cực đại ( ) vào nhiệt độ đỉnh (Tpeak - nhiệt độ mà có biến thiên entropy từ cực đại) số hệ vật liệu từ nhiệt (với H = 50 kOe) ứng từ nhiệt khổng lồ (giant magnetocaloric –GMC) hợp kim Gd5Si2Ge2 với giá trị ∆𝑆𝑆𝑚𝑎𝑥 hai lần lớn Gd Khám phá không cải thiện hiệu kỹ thuật làm lạnh từ nhiệt quy mô lớn mà cịn mở khả ứng dụng quy mơ nhỏ hơn, chẳng hạn máy lạnh hộ gia đình hay tô Tuy nhiên điều bất tiện nhiệt độ Curie Gd5Si2Ge2vào khoảng 276 K nên vật liệu ứng dụng làm lạnh nhiệt độ phòng Các perovskite vật liệu sắt từ mềm có cơng thức chung ABO3 thường thể thay đổi từ độ khoảng nhiệt độ hẹp quanh nhiệt độ chuyển pha Curie nên dùng làm vật liệu làm lạnh từ vùng nhiệt độ cao Mặt khác vùng nhiệt độ vật liệu có trật tự pha rắn xếp tự phát (có mơmen từ ngẫu nhiên) nên khử entropy từ vật liệu từ trường vài Tesla, chúng có biến thiên entropy từ lớn đặt từ trường gần nhiệt độ chuyển pha Trong perovskite, manganite thường quan tâm nghiên cứu không cho hiệu ứng từ điện trở khổng lồ mà cho hiệu ứng từ nhiệt lớn CHƢƠNG THỰC NGHIỆM 2.1 Chế tạo mẫu phƣơng pháp nghiền lƣợng cao kết hợp với xử lý nhiệt 2.1.1 Khái niệm phƣơng pháp nghiền lƣợng cao Hiện để chế tạo vật liệu có kích thước nanơ, bên cạnh phương pháp đồng kết tủa, vi nhũ tương, sol-gel…, phương pháp nghiền lượng cao phương pháp nghiên cứu ứng dụng nhiều 2.1.2 Các yếu tố ảnh hƣởng đến trình nghiền lƣợng cao 2.1.2.1 Ảnh hƣởng kích thƣớc bình bi Quá trình tạo pha từ hạt bột ban đầu xảy lực va chạm bi bột tác động lên chúng nên phải cần không gian đủ lớn để viên bi nghiền bột chuyển động tự bình Do kích thước bình lớn có nhiều ưu điểm bình nhỏ Hơn tổ hợp loại bi có kích thước khác làm giảm tối đa lượng bột phủ bề mặt bi tượng kết dính 2.1.2.2 Ảnh hƣởng tỷ lệ trọng lƣợng bi bột Trong trình nghiền phản ứng tạo hợp kim cơ, lượng bi bột chiếm khơng gian bình q nhiều tốc độ tạo sản phẩm thấp Lựa chọn tối ưu lượng bi bột chiếm khơng q 50% thể tích bình nghiền 2.2 Thiết bị nghiền lƣợng cao Thiết bị nghiền sử dụng máy nghiền lượng cao SPEX 8000D nghiền trộn đồng thời hai mẫu bình với trọng lượng tối đa 10g mẫu/bình (hình 2.2) Đây nghiền loại máy thông dụng Chúng tiến hành chế tạo mẫu Hình 2.2 Máy nghiền SPEX 8000D La0.7Ca0.3MnO3bằng phương pháp NCNLC kết hợp với xử lý nhiệt 2.3 Phân tích cấu trúc, kích thƣớc hạt tinh thể thành phần mẫu 2.3.1 Phép đo nhiễu xạ tia X Nhiễu xạ tia X (XRD – X-ray Diffraction) phương pháp hiệu sử dụng rộng rãi nghiên cứu cấu trúc tinh thể vật liệu Bằng việc phân tích vết nhiễu xạ thu ảnh, người ta đưa thông tin pha tinh thể, độ kết tinh, số cấu trúc kích thước tinh thể vật liệu Kích thước hạt tinh thể ứng suất mạng hạt bột xác định qua kỹ thuật mở rộng vạch nhiễu xạ 2.3.2 Kỹ thuật hiển vi điện tử quét (SEM) Các phép đo ảnh SEM để khảo sát kích thước hạt dạng thù hình mẫu có mẫu thực kính hiển vi điện tử quét phân giải cao Hitachi S – 4800 2.4 Phép đo từ nhiệt đƣờng cong từ hóa Các phép đo từ độ phụ thuộc nhiệt độ mẫu từ trường thấp phép đo đường cong từ hóa (từ độ phụ thuộc từ trường chế độ đo đẳng nhiệt) thực hệ đo tính chất vật lý PPMS CHƢƠNG KẾT QUẢ VÀ THẢO LUẬN 3.1 Đặc trƣng cấu trúc vật liệu La0.7Ca0.3MnO3 Giản đồ nhiễu xạ tia X cho thấy sau nghiền, pha La0.7Ca0.3MnO3 (LCMO) thu đơn pha Kích thước tinh thể xác định công thức Scherrer ảnh FESEM Mẫu sau ép thành viên ủ nhiệt độ 800oC thời gian Mẫu thể trạng thái đơn pha có cấu trúc orthorhombic Cường độ vạch nhiễu xạ đặc trưng cho pha LCMO tăng độ rộng vạch giảm thể độ hồn hảo tinh thể tốt kích thước hạt xác định Scherrer mở rộng 35 nm 3.2 Tính chất từ vật liệu La0.7Ca0.3MnO3 Các tượng từ thủy tinh spin, siêu thuận từ… quan sát vật liệu nano phần lớn nảy sinh từ đóng góp 10 phức tạp tính chất nội hạt, phân bố kích thước hạt, hiệu ứng kích thước (kích thước 0.07 hữu hạn bề mặt) 0.06 đường từ độ ZFC phụ thuộc nhiệt độ mẫu 0.05 M (emu/g) Hình 3.4 trình bày 0.01 trường 10Oe Trên đường cong giá trị cực đại ứng với nhiệt độ TB gọi B 0.03 0.02 LCMO đo từ quan sát thấy T 0.04 50 100 150 200 T (K) 250 300 350 Hình 3.4 đường từ độ ZFC phụ thuộc nhiệt độ mẫu đo từ trường 10 Oe mẫu La0,7Ca0,3MnO3 nhiệt độ khóa Nhiệt độ TC mẫu xác định từ dM/dT 238 K Để tìm hiểu trạng thái 30 hạt nano có mặt từ ZFC với cường độ từ trường khác tiến hành Hình M (emu/g) trường ngồi, phép đo từ độ 20 15 10 3.6a cho thấy dạng đường cong từ độ ZFC thay đổi tăng từ trường Nhiệt độ khóa TB cho trường hợp mẫu làm 10 Oe 50 Oe 100 Oe 200 Oe 300 Oe 400 Oe 500 Oe 25 (a) 50 100 150 200 T (K) 250 300 350 Hình 3.6 (a) Các đường từ độ ZFC phụ thuộc từ trường mẫu LCMO khớp tốt phương trình sau: TB = 156,44 – 2,86 × ln (H) (3.2) 11 Nghiên cứu tính chất mẫu vùng thuận từ, chúng tơi nhận có xuất pha từ gọi pha Griffiths vùng nhiệt độ TC T  TG, TG gọi nhiệt độ Griffiths 3.4 Sự xuất pha Griffiths chứng tỏ tồn cụm sắt từ vùng thuận  3.2 10 khoảng dài 2.8 phasetừ thuận PhaPM hoàn toàn vùng sắt từ Pha Griffiths phase Griffiths 3.6 log (  thuận từ không Vùng dị thường singularity Trong vùng nhiệt độ này, trạng thái từ vật liệu khơng hồn tồn 2.6 -3.5 -3 -2.5 -2 -1.5 rand log(T/T -1) -1 -0.5 C từ giải thích dựa vào Hình 3.9 Sự phụ thuộc nhiệt độ mơ hình pha lỗng từ tính ngẫu nghịch đảo cảm ứng từ chiều theo nhiệt độ nhiên Ising Theo mơ hình LCMO spin Ising chiếm giữ phần nút mạng nút khác cịn trống Đây spin hướng “lên” hướng “xuống”, tương tác spin xảy hai nút mạng gần Vì vùng thuận từ xuất ba pha từ là: Vùng thuận từ, pha Griffiths vùng dị thường chuyển tiếp hai vùng (hình 3.9) Việc xác định giá trị mô men từ mẫu chứng tỏ cấu trúc nano mẫu ảnh hưởng lớn đến tính chất từ mẫu Tính chất giải thích dựa theo mơ hình vỏ - lõi 3.3 Khảo sát hiệu ứng từ nhiệt vật liệu La0.7Ca0.3MnO3 mơ hình khác Trước hết sử dụng mơ hình tượng luận.Hình 3.11 trình bày đường từ nhiệt FC theo nhiệt độ từ trường có độ lớn khác 12 Từ hình 3.11 nhận thấy, đường làm khớp phù hợp với đường thực 80 nghiệm, chứng tỏ phù hợp luận Các tham số làm khớp 60 M (emu/g) tốt mơ hình tượng 100 Oe 200 Oe 500 Oe 1000 Oe 5000 Oe 60000 Oe 70 50 40 (b): S2 30 20 rút sử dụng để tính 10 giá trị ∆𝑆𝑀 Giá trị 0 50 100 150 200 250 300 350 400 T (K) ∆𝑆𝑆𝑚𝑎𝑥 đạt nhiệt độ Hình 3.11 Từ độ FC phụ thuộc TC Trong mangnite, nhiệt độ LCMO từ giảm đột ngột từ độ nhiệt trường khác Đường liền nét đường làm khớp theo phương trình độ Curie kết hợp (1.16) spin mạng tinh thể nên lý thuyết dự đoán entropy đạt cực đại nhiệt độ Phương pháp thứ hai quen thuộc tính ∆𝑆𝑀 cách sử dụng giá trị thực nghiệm từ độ theo từ trường nhiệt độ khác nhau, M(H), từ phương trình (1.14).Các kết tính cho thấy hai cách tính trùng khít lên nhau, điều cho thấy hai mơ hình sử dụng đểtính ∆𝑆𝑀 (𝑇) vật liệu Kết tương tự cơng trình nghiên cứu gần vật liệu La0.75Sr0.1Ca0.15MnO3và La0.7□0.1Ca0.2MnO3 Tuy nhiên cách tính gián tiếp song mơ hình tượng luậncho phép xác định ∆𝑆𝑀 dải nhiệt độ rộng thực nghiệm việc đo M(T) tốn thời gian tiết kiệm chi phí hẳn so với đo M(H) Việc xác định ∆𝑆𝑀 dải nhiệt độ rộng cho phép nghiên cứu sâu hiệu ứng từ nhiệt vùng nhiệt độ thấp thu nhiều thơng tin bổ ích vật liệu 13 Cuối cùng, để so sánh kết với lý thuyết Landau dựa vào kết thực nghiệm M(H) 2.8 trình bày chương 2.6 Giá trị B(T) tìm thấy zero nhiệt độ quanh TC Điều SM (J/kg.K) công thức (1.25) (1.26) 2.4 2.2 xác nhận chuyển pha từ mẫu chuyển pha từ loại 1.8 hai So sánh cách tính từ thực nghiệm từ lý thuyết landau nhận thấy có độ lệch giá trị hai cách tính vùng calculated experimental 200 220 240 260 280 T (K) 300 320 Hình 3.17 Sự phụ thuộc nhiệt độ biến thiên entropy từ La0,7Ca0,3MnO3 từ trường T tính theo phương trình (1.14) (1.26)) thuận từ (hình 3.17) Để kiểm chứng kết luận chuyển pha từ vật liệu chuyển pha loại hai từ giá trị B(T) = 1.2 nhiệt độ Curie, tượng luận Franco cộng [64] Theo mơ hình này, phụ thuộc nhiệt độ rút gọn () tất 𝑚𝑎𝑥 đường ∆𝑆𝑀 /∆𝑆𝑀 từ trường khác trùng khít lên chuyển pha từ SM/SMmax sử dụng mơ hình 0.1 kOe 0.2 kOe 0.5 kOe 0.8 kOe kOe 0.6 60 kOe 0.4 0.2 -4 -3 -2 -1  Hình 3.18.Sự phụ thuộc nhiệt độ rút gọn của vật liệu chuyển pha La0,7Ca0,3MnO3 từ trường khác loại hai, ngược lại, chuyển 14 pha loại Nhiệt độ rút gọn  tính từ biểu thức: − 𝑇 − 𝑇𝐶 / 𝑇𝑟1 − 𝑇𝐶 ; 𝑇 ≤ 𝑇𝐶 𝜃= (3.7) − 𝑇 − 𝑇𝐶 / 𝑇𝑟2 − 𝑇𝐶 , 𝑇 ≥ 𝑇𝐶 Ở 𝑇𝑟1 𝑇𝑟2 hai nhiệt độ tương ứng ∆𝑆𝑀 = 𝑚𝑎𝑥 ∆𝑆𝑀 /2 Hình 3.18 cho thấy đường trùng khít lên nhau, chuyển pha từ mẫu chuyển pha loại hai phù hợp với lý thuyết Landau KẾT LUẬN Những kết luận văn đạt là: 1) Đã chế tạo thành công mẫu La0.7Ca0.3MnO3 phương pháp nghiền lượng cao kết hợp với ủ nhiệt Kết phân tích nhiễu xạ tia X tính số mạng cho thấy mẫu kết tinh tốt đơn pha tinh thể 2) Các phép đo từ nhiệt chế độ FC ZFC tồn pha Griffiths mẫu Đây phát có mẫu nano La0.7Ca0.3MnO3 3) Việc tính tốn giá trị đại lượng liên quan đến tính chất từ vật liệu cho thấy ảnh hưởng quan trọng cấu trúc nano vật liệu Mơ hình lõi – vỏ vận dụng cách phù hợp để giải thích kết 4) Hiệu ứng từ nhiệt mẫu đánh giá cách khác nhau, phương pháp tính tốn theo mơ hình tượng luận có nhiều ưu hẳn so với phương pháp khác Sự không vừa khớp lý thuyết thực nghiệm phân tích lý giải sở bổ sung tương tác điện tử tương tác từ đàn hồi 5) Bằng cách sử dụng lý thuyết Landau mơ hình tượng luận Franco cộng đề xuất, chuyển pha từ loại hai 15 mẫu xác nhận Kết chứng tỏ tương thích hai mơ hình tính tốn Các kết luận văn cơng bố tạp chí Journal of Alloys and Compounds (SCI, Elsevier) báo cáo Hội nghị Vật lý chất rắn Khoa học vật liệu toàn quốc lần thứ