ScanGate document
Trang 1TAP CHi KHOA HOC No 1 - 1994
PHAN XA TOAN PHAN CUA NOTRON PHAN CUC TREN MAT TINH THE PHAN CUC
KHI CO NHIEU XA BE MAT Nguyễn Dình Dũng
Khoa Vat ly, DHTH Hà Nội
Trong bài báo [1| chúng tơi đã tính tốn được tiết điện tán xạ hạt nhân hiệu dụng của các nơtron trên tỉnh thể phân cực trong điều kiện có nhiễu xạ bề mặt
Trong bài báo này chúng tôi vẫn giữ nguyên tất cả các ký hiệu ở bài báo [1] và nghiên cứu bài toán tán xạ trong điều kiện phản xạ toàn phần của nơtron trên bề mặt tỉnh thể phân cực khi có nhiễu xạ bề mặt Trong trường hợp này các thừa số e'2/z+* có thể viết chuyển thành như sau: số L LG (1) & 6 Biyays = Imnyi2)4 > 0 phn do của hệ số khúc xạ của các nơtron khi có phan xạ toàn phần toot + 11+ + 2K? sin? 6 pm 1/241/2 [Coos ~t+~ Koya)? + up: e410] } >0 Bit = Im{1- 1; * Kệ Kậsin?0 uoot + tris + Kw =Imll-———————.- Bas { 22 sin? 0 1 1/241/2
~ Sagat [lune ~ wins ~ Ky +Aunanioa] } >6 0
Như vậy các góc tới hạn của phản xạ toàn phần được xác định bởi các biểu thức sau [2]: 1/2112 Bere © (ag [ove + tira + AGya — [(uoos — ire ~ KG, a)? + duos tins] i h 1 1/2 Te [ove tune + Kiya + [(uooe - Ue — án)? + 4unizuia+]*f I} 3 bras # {oq
Dựa vào công thức (1) và kết quả của bài báo |1] chúng ta sé thu được tiết diện tán xạ hat
nhân hiệu dụng trong điều kiện phản xạ toàn phần của các nơtron trên bề mặt tỉnh thể phân cực khi có nhiễu xạ bề mặt
Trang 2INGE, (2x)3RŠ Ko +28/BạG1,+Gie+((J2(6) — (24-(0)))(J2z(#) — (2ez(9))) (2) a + 2 fos rl, J dịc}(Ex~Ea)t 32 |24+4G1„G+ + Pog2Re( Aj Av Gir Gare) + ‘co dé 1 8 3
Cue = sean [ea (Rie timieet eee eg
+ pa (Ka)en im K ast Kars Uy
+ es(Ri + 2x7)? đu yT (¿+ + Kav+ lu ¿ + Øx(Ñ: + 2x7)e?2fi Ay Tm( Foo + Kaya) Rey
Các chỉ số + tương ứng với các trường hợp các định hướng song song và phản song song của
tpin của nơtron và véctơ từ trường hiệu dụng
Vì khoảng cách giữa các hạt nhân rất nhỏ cho nên một cách gần đúng chúng ta có thể coi sự phân bố của các hạt nhân là liên tục Nếu ta giả thiết không có sự tương quan của các spin của
các hạt nhân khác nhau và thay tổng trong biểu thức (2) bởi tích phân theo toàn hộ tỉnh thể, ta sẽ nhận được +o0 2 at - tim diektEx—EwoIfla| 42 + 2P; §I2+ K F oO +2|8I2((7„(0) — (Je (0)))(Se(t) — (Je(t))))| Ds (8) (3) ở đó 'es(z)Ê + le+(Ñ 2 D„(8) = Š[IELÊUL lath + 2
2Im (Kea + Kiss) + GIm (Kee + K
BRe [os (Ki + 2x7)os(Ka+2n7)] | 2Relzi(R)ex(R›)} 3
2Im K;x + Im(Ñt;‡ + K¿z‡) 2Im Ấz¿‡ + Im(Ất;‡ + K¿„‡)
Š - điện tích bề mặt tinh thể
0 - góc tới của nơtron tiến đến bề mặt của tỉnh thể
Tích phân theo biểu thức (3) theo đ{ chúng ta sẽ nhận được: đEy — (2x)3hŠ Ka 00 + 2|8I?((Jz(0) ~ (J2(0)))( Je(t) ~ (J (t))))] Dz (8) (4) 38 t
Bei 5 TH [ atetlex- Foot faia? 2Poaldlt
Từ (4) chúng ta thấy rằng tiết diện vi phân trong trường hợp này chứa một thổng tin quan
Trang 3((42(0) ~ (J2(0)))(Je(t) ~ Je(t))))
Từ các kết quả đã nhận được chúng ta đi đến kết luận là nghiên cứu phần xạ toàn phần của
nơtron phân cực trên mặt tỉnh thể phân cực khi có nhiễu xạ bề mặt cho phép ta nhận được những thông tin quan trọng về động học của các spin cla cdc hat nhân bề mặt của tỉnh thể Điều này cho phép chúng ta nghiên cứu được một cách kỹ càng cấu trúc bề mặt của tỉnh thể
TÀI LIỆU THAM KHẢO
1 Nguyễn Đình Dũng Tán xạ không đàn hồi của các nơtron trên tỉnh thể phân cực trong điều kiện
có nhiều xạ bề mặt Tạp chí Khoa học Đại hạc Tổng hợp Hà Nội No 1, 1993
2 BapeiuiescKH8 B F., [IäceMa p “3K 2T”, 1976 N 2,c 112
TOTAL REFLECTION OF POLARIZED NEUTRON BY SURFACE OF POLARIZED CRYSTAL IN THE PRESENCE OF SURFACE DIFFRACTION
Nguyen Dinh Dung
Faculty of Physics, Hanos University
In this article, the tolal reflection of polarized neutron by surface of polarized crystal in the presence of surface diffraction is studied and discussed