Ta xét một hệ quả khác của các quan niệm động lực học
về d
lực tổng hợp của trọng tạo triềụ Trong tr−
ao động mực n−ớc thủy triềụ Giả sử rằng chúng ta có một thủy vực hình chữ nhật trải dμi trên h−ớng vĩ tuyến (hình 3.12). Cũng giả thiết rằng do tác động của thμnh phần ph−ơng ngang của lực tạo triều, tại thời điểm nμo đó, n−ớc trong thủy vực kịp thời chiếm vị trí cân bằng, tức tại mỗi điểm mực n−ớc sẽ vuông góc với
lực vμ thμnh phần ph−ơng ngang lực ờng hợp đó, góc nghiêng của mực n−ớc đ−ợc xác định bằng công thức g F1 = β tg , 93.28) còn hiệu số các mực n−ớc tại hai đầu đối diện của thủy vực
β αtg
=
a
2 , (3.29) ở đây α− độ dμi thủy vực. ở đây α− độ dμi thủy vực.
Ta nhận thấy rằng, vị trí của các mặt đẳng áp d−ới sâu không khác gì với vị trí của mặt mực n
ằng
−ớc tự dọ
Còn bây giờ ta giả thiết rằng tác động của lực Fl gây nên độ nghiêng mực n−ớc đã chấm dứt. Khi đó, d−ới tác động của trọng lực các mặt đẳng áp sẽ tiến tới san bằng, chúng đi qua vị trí cân bằng vμ nghiêng về phía khác, tức xuất hiện những dao động có tính chất nh− dao động lắc −
các sóng đứng tự dọ B−ớc sóng của chúng b λ=2α vμ
gH
/2α 2α
τ = . Rõ rμng tại một tổ hợp α vμ H nhất định, thì chu kỳ của các dao động ri
bằng chu kỳ của lực tạo triều (bảng 3.2).
êng của thủy vực có thể lμ gần
hật u
ủy vực 2,4 giờ) Hình 3.12. Độ nghiêng mực n−ớc trong t vực chữ n
do tác động của thμnh phần ph−ơng nga ủ tạo triề
Bảng 3.2. Chiề các th t ong tr−ờng hợp chu kỳ dao động riêng bằ hu u (1
hủy ng c ng c hình a ực kỳ triề l
u dμi (km) vμ độ sâu (m) t−ơng ứng của r
H 100 250 500 1000 2000 3000
α 700 1100 0 220 3100 3800
Trong tr−ờng hợp nμy có thể xuất hiện sự cộng h−ởng vμ biên độ dao động mực n−
kể.
D−ới tác động của lực Coriolis, các sóng thủy triều đứng có thể biến dạng để tạo t
156 (adsbygoogle = window.adsbygoogle || []).push({});
ớc thủy triều sẽ tăng lên đáng
hμnh một hệ thống dòng triều vμ
dao