Đăng ký
  1. Trang chủ
  2. » Luận Văn - Báo Cáo

Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử

82 11 0

Đang tải... (xem toàn văn)

Tài liệu hạn chế xem trước, để xem đầy đủ mời bạn chọn Tải xuống

THÔNG TIN TÀI LIỆU

Ngày đăng: 05/07/2021, 07:59

Xem thêm:

HÌNH ẢNH LIÊN QUAN

Hình 1.1 Hàm truyền đầy đủ của photon và tenxơ phân cực của chân không - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 1.1 Hàm truyền đầy đủ của photon và tenxơ phân cực của chân không (Trang 13)
Hình 1.2. Các đồ thị để cho hàm truyền đầy đủ của electron và phần năng lượng riêng - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 1.2. Các đồ thị để cho hàm truyền đầy đủ của electron và phần năng lượng riêng (Trang 13)
Giản đồ Hình 1.5 diễn tả sự tương tác của phôtôn với chân không của trường electron - positron - hay gọi là giản đồ năng lượng riêng của phôtôn - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
i ản đồ Hình 1.5 diễn tả sự tương tác của phôtôn với chân không của trường electron - positron - hay gọi là giản đồ năng lượng riêng của phôtôn (Trang 18)
Hình 2.1. Giản đồ phân cực photon. - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 2.1. Giản đồ phân cực photon (Trang 20)
Hình 2.2. Giản đồ năng lượng riêng của electron. - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 2.2. Giản đồ năng lượng riêng của electron (Trang 27)
Hình 2.3. Giản đồ đỉnh - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 2.3. Giản đồ đỉnh (Trang 37)
Hình 2.4. Chứng minh bằng giản đồ đồng nhất thức Ward. Dấu chéo ký hiệu việc thay đường photon với xung lượng bằng không vào đường electron - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 2.4. Chứng minh bằng giản đồ đồng nhất thức Ward. Dấu chéo ký hiệu việc thay đường photon với xung lượng bằng không vào đường electron (Trang 48)
Các giản đồ thứ hai thứ ba ở vế phải Hình 3.1 khi giới hạn m® ¥ sẽ bằngkhông, vì trong đó chúng chứa các hàm truyền của electron: - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
c giản đồ thứ hai thứ ba ở vế phải Hình 3.1 khi giới hạn m® ¥ sẽ bằngkhông, vì trong đó chúng chứa các hàm truyền của electron: (Trang 52)
Hình 3.1. Tán xạ hai electron khá nặng. - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.1. Tán xạ hai electron khá nặng (Trang 52)
Hình 3.2. Các đồ thị để cho hàm truyền đầy đủ của electron và phần năng lượng riêng - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.2. Các đồ thị để cho hàm truyền đầy đủ của electron và phần năng lượng riêng (Trang 55)
Hình 3.4 - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.4 (Trang 58)
Hình 3.7. Tán xạ electron với trường ngoài - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.7. Tán xạ electron với trường ngoài (Trang 61)
Hình 3.8 Tán xạ electron ở trường ngoài để tính moment từ dị thường - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.8 Tán xạ electron ở trường ngoài để tính moment từ dị thường (Trang 62)
Hình 3.9. Đỉnh đầy đủ có thể biểu diễn bằng tích của đỉnh riêng đầy đủ và các hàm truyền đầy đủ - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
Hình 3.9. Đỉnh đầy đủ có thể biểu diễn bằng tích của đỉnh riêng đầy đủ và các hàm truyền đầy đủ (Trang 63)
a bs ra bs r - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
a bs ra bs r (Trang 70)
Ma trận Dirac có sự liên hệ với nhau trong bảng sau: - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
a trận Dirac có sự liên hệ với nhau trong bảng sau: (Trang 70)
Trong đó R là bán kính của hình cầu trong không gian xung lượng 4 chiều. Lấy tích phân theo các biến   1,2và , ta tìm được: - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
rong đó R là bán kính của hình cầu trong không gian xung lượng 4 chiều. Lấy tích phân theo các biến   1,2và , ta tìm được: (Trang 75)
gian xung lượng 4 chiều, khác với bán kín hR của siêu hình cầu  một lượng hữu hạn. Từ đây ta rút ra: cùng với việc tăng Rtỷ số tiến đến đơn vị, thì loga của tỷ số này tiến đến không - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
gian xung lượng 4 chiều, khác với bán kín hR của siêu hình cầu  một lượng hữu hạn. Từ đây ta rút ra: cùng với việc tăng Rtỷ số tiến đến đơn vị, thì loga của tỷ số này tiến đến không (Trang 77)
Trong tất cả các mô hình tương tác của các hạt cơ bản, xét về mặt toán học đều có thể dẫn đến hai mô hình tương tác cơ bản: mô hình tự tương tác của các hạt vô hướng thực 3 - Khử phân kỳ bằng phương pháp cắt xung lượng lớn trong lý thuyết trường lượng tử
rong tất cả các mô hình tương tác của các hạt cơ bản, xét về mặt toán học đều có thể dẫn đến hai mô hình tương tác cơ bản: mô hình tự tương tác của các hạt vô hướng thực 3 (Trang 79)

Mục lục

    DANH MỤC HÌNH VẼ

    DANH MỤC BẢNG BIỂU

    CHƯƠNG 1 CÁC GIẢN ĐỒ PHÂN KỲ MỘT VÕNG

    1.1. S - ma trận và giản đồ Feynman

    1.2. Hàm Green và hàm đỉnh

    CHƯƠNG 2 TÁCH PHÂN KỲ TRONG GIẢN ĐỒ MỘT VÕNG

    2.1. Giản đồ phân cực photon

    2.2. Giản đồ năng lƣợng riêng của electron

    2.3. Hàm đỉnh bậc ba

    2.4. Đồng nhất thức Ward –Takahashi

TÀI LIỆU CÙNG NGƯỜI DÙNG

TÀI LIỆU LIÊN QUAN

w