Nghiên cứu đặc trưng tán sắc của sợi tinh thể quang tử mạng lục giác đều được thẩm các chất lỏng định hướng ứng dụng trong phát siêu liên tục TT

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO TRƯỜNG ĐẠI HỌC VINH TRẦN QUỐC VŨ NGHIÊN CỨU ĐẶC TRƯNG TÁN SẮC CỦA SỢI TINH THỂ QUANG TỬ MẠNG LỤC GIÁC ĐỀU ĐƯỢC THẨM THẤU CÁC CHẤT LỎNG ĐỊNH HƯỚNG ỨNG DỤNG TRONG PHÁT SIÊU LIÊN TỤC CHUYÊN NGÀNH: QUANG HỌC MÃ SỐ: 9440110 TÓM TẮT LUẬN ÁN TIẾN SĨ VẬT LÝ NGHỆ AN, 2021 LUẬN ÁN ĐƯỢC HOÀN THÀNH TẠI TRƯỜNG ĐẠI HỌC VINH Người hướng dẫn khoa học: GS.TS Đinh Xuân Khoa PGS.TS Chu Văn Lanh Phản biện 1: Phản biện 2: Phản biện 3: Luận án bảo vệ trước hội đồng chấm luận án Tiến sĩ họp Trường Đại học Vinh Vào hồi …… …… ngày …… tháng …… năm 2021 Có thể tìm hiểu Luận án tại: - Thư viện Quốc gia - Trung tâm thông tin & Thư viện Nguyễn Thúc Hào, Trường Đại học Vinh MỞ ĐẦU Một bước ngoặt có tính đột phá cơng nghệ quang sợi vào năm 1996, Russell đồng nghiệp đưa loại sợi quang gọi sợi tinh thể quang tử (photonic crystal fiber - PCF) Một PCF coi tinh thể lượng tử ánh sáng, với cấu trúc đối xứng hai chiều bao gồm khu vực trung tâm bao quanh mạng tạo nhiều lỗ khơng khí chạy song song với trục sợi PCF có tính chất thú vị cho ứng dụng phi tuyến có khả giam giữ ánh sáng lớn có khả điều khiển độ tán sắc Một điều thú vị, PCF với bước sóng ứng với độ tán sắc khơng (ZDW) thích hợp cho việc phát siêu liên tục (SG) Trong khoảng thời gian từ năm 1996 đến năm 2006, nghiên cứu chủ yếu tập trung cho PCF bơm vào lỗ mạng Các nghiên cứu PCF sử dụng chất khí bơm vào lỗ mạng lõi chứng tỏ tính chất trội ứng dụng vượt bậc PCF so với sợi quang thông thường Đồng thời nghiên cứu PCF khí cịn tồn số hạn chế dải ZDW hẹp, tính phi tuyến PCF khí nhỏ Trong năm gần đây, với việc thẩm thấu chất lỏng vào lớp vỏ lõi PCF mở ứng dụng tiềm SG Bằng cách lựa chọn chất lỏng, người ta điều khiển đường cong tán sắc phẳng đường tán sắc Đồng thời việc sử dụng chất lỏng thích hợp cho việc SG Ngồi ra, cách thẩm thấu hỗn hợp chất lỏng thích hợp vào lỗ khí tạo PCF ứng dụng cảm biến nhiệt có độ nhạy cao Trong công bố gần đây, tác giả thẩm thấu chloroform vào lõi PCF Kết nghiên cứu thu hai cấu trúc tối ưu để ứng dụng cho SG bước sóng bơm 1030 nm Các kết thu qua cơng trình đóng góp quan trọng tiến trình nghiên cứu SG PCF lõi chất lỏng khẳng định ưu điểm PCF thẩm thấu chất lỏng Tuy nhiên, sử dụng chất lỏng diện tích mode hiệu dụng thu lớn; đường cong tán sắc phẳng chưa tiệm cận gần với đường tán sắc không; giam giữ mát lớn Những yếu tố có ảnh hưởng lớn đến độ phẳng khả mở rộng phổ SG Ngoài ra, cơng bố cịn chưa phân tích đầy đủ tượng vật lý ảnh hưởng lên trình SG Để khắc phục hạn chế trên, sử dụng phần mềm mô quyền Lumerical Mode Solutions để thiết kế PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm (toluen, benzen nitrobenzen) Tiếp theo, chúng tơi xây dựng mơ hình vật lý để nghiên cứu truyền sóng ánh sáng PCF, nghiên cứu ảnh hưởng bước sóng, tham số cấu trúc lên đại lượng đặc trưng PCF Các kết thu xác định PCF có cấu trúc tối ưu nhằm nâng cao hiệu SG với mở rộng phổ lớn siêu phẳng Trong tiến trình chúng tơi phân tích hiệu ứng phi tuyến ảnh hưởng lên trình SG Các kết thu khơng đóng góp nghiên cứu mà cịn có tính định hướng cho nghiên cứu ứng dụng Từ phân tích vấn đề mới, có tính thời cần thiết trên, chọn đề tài với tiêu đề: “Nghiên cứu đặc trưng tán sắc sợi tinh thể quang tử mạng lục giác thẩm thấu chất lỏng định hướng ứng dụng phát siêu liên tục” làm đề tài luận án Mục đích nghiên cứu Đề tài sử dụng phương pháp nghiên cứu lý thuyết mô với mục tiêu sau:  Nghiên cứu truyền sóng ánh sáng PCF mơ hình vật lý dùng cho phát siêu liên tục  Nghiên cứu đại lượng đặc trưng PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm: nghiên cứu thiết kế cấu trúc PCF thẩm thấu hợp chất thơm nghiên cứu ảnh hưởng bước sóng, tham số cấu trúc lên đại lượng đặc trưng PCF  Nghiên cứu SG cho PCF thẩm thấu hợp chất thơm với cấu trúc tối ưu Phạm vi nghiên cứu Phạm vi nghiên cứu luận án tập trung nghiên cứu SG PCF với chất silica, lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm mạng lục giác Phương pháp nghiên cứu Đề tài sử dụng phương pháp nghiên cứu lý thuyết mô Cụ thể:  Sử dụng phần mềm mô Lumerical Mode Solutions để thiết kế PCF thẩm thấu chất lỏng khác  Dựa vào hệ phương trình Maxwell để thành lập mơ hình vật lý cho PCF Từ nghiên cứu lan truyền ánh sáng PCF  Các đại lượng đặc trưng PCF phụ thuộc vào bước sóng, tham số cấu trúc chất lỏng thẩm thấu vào PCF mô phần mềm Lumerical Mode Solutions với hỗ trợ phần mềm Matlab  Để SG với cấu trúc chất lỏng tối ưu, sử dụng code SG Viện ITME Ba Lan cung cấp Bố cục luận án Ngoài phần mở đầu kết luận, nội dung luận án trình bày ba chương có cấu trúc sau: Chương Tổng quan sợi tinh thể quang tử mơ hình vật lý cho SG Chương Nghiên cứu đại lượng đặc trưng PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm Chương Nghiên cứu SG sợi tinh thể quang tử lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm CHƯƠNG TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ VÀ MÔ HÌNH VẬT LÝ CHO PHÁT SIÊU LIÊN TỤC Trong chương giới thiệu tổng quan PCF bao gồm đưa định nghĩa phân loại PCF, phương trình mơ tả lan truyền ánh sáng PCF, trình bày chế dẫn sáng PCF giới thiệu đại lượng đặc trưng PCF Chúng tơi dẫn phương trình lan truyền xung sợi quang phương pháp số mô trình lan truyền xung Cuối chương 1, chúng tơi giới thiệu số tính chất vật lý silica hợp chất thơm 1.1 Tính chất đặc trưng PCF Tính chất đặc trưng quan trọng PCF có cấu trúc Chúng ta thay đổi tham số cấu trúc dẫn đến PCF có tính chất đặc trưng hấp dẫn mà sợi thông thường đạt Các tham số cấu trúc thay đổi như: kiểu mạng, kích thước hình dạng lỗ khí, số mạng Với thay đổi tạo chế độ đơn mode cao, giam giữ ánh sáng lớn tạo tính phi tuyến cao, lưỡng chiết cao khả điều khiển tán sắc 1.1.1 Tính chất đơn mode cao PCF Tham số V hiệu dụng định nghĩa cho PCF sau: 2 aeff Veff  nc2  nFSM  (1.1) 1.1.2 Đặc trưng chiết suất hiệu dụng Chiết suất hiệu dụng xác định: neff   ( , nm ( )) k0 (1.5) 1.1.3 Đặc trưng diện tích mode hiệu dụng hệ số phi tuyến Theo định nghĩa, diện tích mode hiệu dụng (Aeff) mô tả như:       E( x, y) dxdy     Aeff      E ( x , y ) dxdy   (1.6) Hiện tượng phi tuyến đặc trưng hệ số phi tuyến  xác định sau:  2  n2    Aeff     (1.7) 1.1.4 Đặc trưng tán sắc PCF Thông số tán sắc D tính phần thực neff sau:  d [Re(n eff )] D c d (1.10) 1.1.5 Mất mát PCF Giam giữ tính cơng thức sau: Lc  0.08686k0 Im neff   dB / cm  (1.13) 1.2 Mơ hình vật lý cho phát siêu liên tục 1.2.1 Phương trình lan truyền xung sợi quang Quá trình lan truyền sóng điện từ mơi trường vật chất mơ tả hệ phương trình Maxwell:  Pl  r , t   P nl  r , t   E r , t   E  r , t     E  r , t    0  0 c t t t 2   (1.22) Đây phương trình sóng phi tuyến tổng qt, mơ tả biến thiên điện trường môi trường vật chất 1.2.1.1 Lan truyền xung ngắn Đối với xung ngắn cỡ ps lan truyền sợi quang pnl xem nhiễu loạn nhỏ so với pl Thực biến đổi, thu phương trình lan truyền hàm bao biến thiên chậm: i  '' 0   02   3 (3) A  z, t   i ' 0  A  z, t   A z , t  A  z, t  A  z, t     2 z t t  0  c (1.29) Phương trình (1.29) mơ tả lan truyền xung cỡ ps sợi đơn mode Nó gọi phương trình Schrưdinger phi tuyến 1.2.1.2 Lan truyền xung cực ngắn Với xung laser cực ngắn có thời gian từ 10 fs đến hàng trăm fs, giả thiết xem phản ứng mơi trường tức thời khơng cịn xác thời gian xung bậc với q trình vi mơ Qua biến đổi, thu phương trình:  U U  3U i 2U   sign  ''     i N  U 2U  i S U 2U   R U 3                (1.43) Phương trình (1.43) cho hàm bao phức chuẩn hóa xung ánh sáng môi trường tán sắc phi tuyến thường gọi phương trình Schrưdinger phi tuyến suy rộng 1.2.2 Phương pháp số để giải phương trình lan truyền Phương trình lan truyền xung (1.43) viết dạng tổng quát sau: U  ,      L  N U  ,   U  ,  U    ,   e L e (1.44)  N U  ,   U   ,     i   U      F 1 V     exp     i 3         (1.53) (1.60) 1.3 Một số tính chất vật lý silica hợp chất thơm Chiết suất thông thường silica thay đổi từ 1,4623 đến 1,4381 phạm vi suốt vùng bước sóng từ 0,5 µm đến µm Hợp chất thơm hợp chất hữu chứa vịng thơm đơn Trong luận án chúng tơi sử dụng hợp chất thơm bao gồm toluen (C6H5CH3), nitrobenzen (C6H5NO2) benzen (C6H6) mà không sử dụng chất lỏng khác như: nước, rượu, chloroform, carbon disulfide carbon tetrachloride; các chất lỏng có hệ số phi tuyến cao mang lại hiệu SG lớn, thẩm thấu hợp chất thơm vào lõi rỗng PCF cho diện tích mode hiệu dụng nhỏ, mát nhỏ tán sắc phẳng Chiết suất thông thường toluen thay đổi từ 1,5057 đến 1,4741 phạm vi suốt vùng bước sóng từ 0,5 µm đến µm Chiết suất phi tuyến toluen n2 = 16.10-19 m2W-1 bước sóng 1064 nm Chiết suất thơng thường nitrobenzen thay đổi từ 1,5671 đến 1,5204 phạm vi suốt vùng bước sóng từ 0,5 µm đến µm Chiết suất phi tuyến nitrobenzen n2 = 7,65.10-19 m2W-1 bước sóng 1560 nm Chiết suất thông thường benzen thay đổi từ 1,5053 đến 1,4773 phạm vi suốt vùng bước sóng từ 0,5 µm đến µm Chiết suất phi tuyến benzen n2 = 16,8.10-19 m2/W bước sóng 1064 nm Chiết suất tuyến tính n toluen benzen hàm bước sóng mơ tả cơng thức Cauchy được biểu diễn phương trình (1.54), cơng thức Sellmeier áp dụng cho thủy tinh silica nitrobenzen thể phương trình (1.55) sau: n2     A0  A1  A2   A3   A4 6 , (1.54) B 2 B 2 B 2 n2     B0   22  23   C1   C2   C3 (1.55) Từ đồ thị cho thấy, đồ thị đường chiết suất có dạng giống giảm dần theo bước sóng từ 0,5 µm đến µm Chiết suất hợp chất thơm lớn chiết suất silica Bước sóng (µm) Hình 1.11: Đồ thị biểu diễn chiết suất tuyến tính n toluen, nitrobenzen, benzen thủy tinh silica nung chảy theo bước sóng λ 1.4 Kết luận chương PCF có cấu trúc khác định suy giảm, diện tích trường mode, tán sắc khác Chúng tơi dẫn phương trình lan truyền xung sợi quang phương pháp số mô trình lan truyền xung Đồng thời giới thiệu số tính chất vật lý silica hợp chất thơm Đây vấn đề quan trọng làm tảng để nghiên cứu chương CHƯƠNG NGHIÊN CỨU CÁC ĐẠI LƯỢNG ĐẶC TRƯNG CỦA PCF LÕI RỖNG THẨM THẤU CÁC HỢP CHẤT THƠM 2.1 Cấu trúc PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm Chúng sử dụng phần mềm Lumerical Mode Solutions để thiết kế cấu trúc PCF thể (Hình 2.1) sau: vật liệu thủy tinh silica nung chảy lõi rỗng chứa đầy hợp chất thơm (benzen, nitrobenzen toluen) Lớp vỏ quang tử bao gồm tám vịng lỗ khí có đường kính d xếp theo mạng lục giác với số mạng Ʌ Đường kính lõi xác định theo công thức Dc = 2Ʌ ‒ 1,1d Thừa số lấp đầy lớp vỏ xác định f = d /Ʌ Trong mô số, sử dụng số mạng sau: 1,0 µm; 1,5 µm; 2,0 µm 2,5 µm, hệ số lấp đầy: 0,3; 0,35; 0,4; 0,45; 0,5; 0,55; 0,6; 0,65; 0,7; 0,75 0,8 Lõi nhỏ (Dc = 1,12 µm) đạt với Ʌ = 1,0 µm f = 0,8, lõi lớn (Dc = 4,18 µm) đạt với Ʌ = 2,5 µm f = 0,3 Phạm vi chọn thông số tương ứng với yêu cầu công nghệ phương pháp xếp chồng thường sử dụng để phát triển PCF Trong luận án chọn mạng lục giác để nghiên cứu có nhiều ưu điểm loại mạng khác chẳng hạn như: mạng tam giác, tứ giác, lục giác… Mạng lục giác tối ưu loại mạng khác đại lượng đặc trưng bao gồm: diện tích mode hiệu dụng, tán sắc mát; đại lượng định hiệu SG Khơng khí Silica Chất lỏng Hình 2.1: Sơ đồ cấu trúc hình học PCF với lõi thẩm thấu hợp chất thơm 2.2 Nghiên cứu đặc trưng PCF lõi rỗng với mạng lục giác thẩm thấu hợp chất thơm Từ cấu trúc PCF đề xuất (Hình 2.1), với tham số cụ thể cho cấu trúc thể chi tiết (Bảng 2.1), sử dụng phần mềm Lumercal Mode Solutions thực 44 mô để xác định đại lượng đặc trưng PCF 2.2.1 Đặc trưng chiết suất hiệu dụng Với tham số cấu trúc (hằng số mạng thừa số lấp đầy) độ lớn giá trị chiết suất hiệu dụng PCF - B, PCF - N PCF - T giá trị cụ thể bước sóng khác Điều thể rõ (Bảng 2.2), với giá trị phần thực chiết suất hiệu dụng tính tốn bước sóng 1,55 µm cho số mạng Λ = 2,0 µm 2,5 µm Khi thừa số lấp đầy d/Ʌ = 0,3 chiết suất hiệu dụng PCF đạt giá trị lớn nhất: max(neff(PCF - N)) = 1,50546; max(neff(PCF - T)) = 1,46001 max(neff(PCF - B)) = 1,45921 Khi thừa số lấp đầy d/Ʌ = 0,8 chiết suất hiệu dụng PCF đạt giá trị nhỏ nhất: min(neff(PCF - N)) = 1,46645; min(neff(PCF - T)) = 1,42165 min(neff(PCF B)) = 1,42119 Trong tất trường hợp mô phỏng, chiết suất hiệu dụng PCF -N lớn chiết suất hiệu dụng PCF - B nhỏ nghĩa neff(PCF N) > neff(PCF - T) > neff(PCF - B) với tham số cấu trúc giá trị bước sóng Bảng 2.2: Các giá trị chiết suất hiệu dụng bước sóng 1,55 µm với số mạng Ʌ = 2,0 µm; Ʌ = 2,5 µm thừa số lấp đầy thay đổi từ 0,3 đến 0,8 Ʌ = 2,0 (µm) Ʌ = 2,5 (µm) λ (µm) d/Ʌ neff-B neff-N neff-T neff-B neff-N neff-T 0,3 1,45155 1,49663 1,45235 1,45921 1,50546 1,46001 0,35 1,44945 1,49471 1,45023 1,45783 1,50420 1,45868 0,4 1,44728 1,49254 1,44785 1,45657 1,50271 1,45705 0,45 1,44503 1,49029 1,44545 1,45508 1,50123 1,45581 0,5 1,44252 1,48778 1,44294 1,45360 1,49960 1,45393 0,55 1,43981 1,48507 1,44022 1,45197 1,49789 1,45210 1,55 0,6 1,43677 1,48203 1,43717 1,45026 1,49577 1,45028 0,65 1,43354 1,47880 1,43392 1,44814 1,49352 1,44803 0,7 1,42984 1,47510 1,43014 1,44589 1,49112 1,44553 0,75 1,42581 1,47107 1,42622 1,44349 1,48824 1,44288 0,8 1,42119 1,46645 1,42165 1,44061 1,48518 1,43971 2.2.2 Đặc trưng diện tích mode hiệu dụng Bảng 2.3: Các giá trị diện tích mode hiệu dụng PCF bước sóng 1,55 µm với số mạng Ʌ = 2,0 µm; Ʌ = 2,5 µm thừa số lấp đầy thay đổi từ 0,3 đến 0,8 12 sắc sợi thể (Hình 2.19) Các sợi chọn đại diện cho đặc trưng tán sắc thú vị cần thiết cho SG bơm với xung ngắn có bước sóng 1,56 µm Sợi #f1 có tất đặc trưng tán sắc thường diện tích mode hiệu dụng tương đối nhỏ xác định số mạng Λ = 1,5 µm Thừa số lấp đầy tương đối thấp f = 0,45 đảm bảo hiệu hoạt động đơn mode Sợi dành riêng để tạo SG kết hợp tất đặc trưng tán sắc thường Hai sợi khác, #f2 #f3, có đặc trưng tán sắc dị thường phẳng dải bước sóng băng rộng bước sóng bơm xác định trước Các thơng số hấp dẫn SG dựa tách soliton Sợi # f2 cung cấp hệ số phi tuyến cao diện tích mode hiệu dụng nhỏ dải tán sắc dị thường giới hạn, sợi #f3 cung cấp hệ số phi tuyến thấp (hằng số mạng lớn Λ = 2,5 µm) đặc trưng tán sắc dị thường không giới hạn cho phía bước sóng dài phạm vi truyền dẫn thủy tinh silica nung chảy Đối với PCF - N, xác định ba cấu trúc đặt tên cho chúng #F1, #F2 #F3 Đối với sợi #F1 có số mạng Λ = 1,0 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,8 Sợi dự định cho SG chế độ tán sắc dị thường với bước sóng bơm 1030 nm Độ tán sắc 33,7 ps/nm/km bước sóng bơm Sợi có hai ZDW 960 nm 1345 nm Đối với sợi #F2 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,4 Sợi dự kiến SG tất phạm vi tán sắc thường Tại bước sóng bơm sử dụng 1,56 µm, độ tán sắc 2,2 ps/nm/km Đối với sợi # F3 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,8 Trong trường hợp này, chúng tơi sử dụng bước sóng bơm 1,56 μm nằm chế độ tán sắc dị thường (Hình 2.20), mơ tả đặc trưng tán sắc cho ba sợi chọn PCF - N Nội dung chương chúng tơi cơng bố cơng trình 2.4 Kết luận chương Trong chương này, tạo cấu trúc PCF cho PCF - B, PCF - N PCF - T Chúng thực 44 mô để thu đường đặc trưng PCF - B, PCF - N PCF - T Trên sở chúng tơi phân tích thu số kết sau:  Đã nghiên cứu thiết kế cấu trúc PCF với chất silica, có lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm, có lớp vỏ gồm lỗ khí xếp thành mạng lục giác đường kính lỗ khí thay đổi  Đã nghiên cứu ảnh hưởng bước sóng, tham số cấu trúc (đường kính lỗ khí, thừa số lấp đầy số mạng) lên đại lượng đặc trưng PCF gồm: chiết suất hiệu dụng, diện tích mode hiệu dụng, tán sắc giam giữ mát 13  Đã xác định cấu trúc tối ưu cho đặc trưng tán sắc PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm để ứng dụng cho SG Đối với PCF - T, có hai cấu trúc sợi tối ưu #I_0,30 #I_0,35, tương ứng với hai tham số cấu trúc tối ưu có số mạng Λ = 2,0 µm, với thừa số lấp đầy d/Λ 0,30 0,35 Đối với PCF - B, có ba cấu trúc sợi tối ưu #f1, #f2 #f3 Trong đó, #f1 có số mạng Ʌ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,45; #f2 có số mạng Ʌ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = 0,6; #f3 có số mạng Ʌ = 2,5 µm f = 0,6 Đối với PCF - N, có ba cấu trúc sợi tối ưu #F1, #F2 #F3 Trong đó, #F1 có số mạng Λ = 1,0 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,8; #F2 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,4; # F3 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,8 CHƯƠNG NGHIÊN CỨU PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG PCF LÕI RỖNG THẨM THẤU HỢP CHẤT THƠM 3.1 Giới thiệu chương Q trình SG xảy có đóng góp nhiều tượng vật lý gây mở rộng phổ hiệu ứng phi tuyến bao gồm tự biến điệu pha, trộn bốn sóng, động học soliton, điều chế khơng ổn định, q trình tán xạ Raman tán sắc Sự xuất hiện tượng vật lý phụ thuộc vào việc ta chọn bước sóng bơm vùng tán sắc thường hay dị thường Nếu bước sóng bơm chọn nằm vùng tán sắc thường hiệu ứng xuất thường tự biến điệu pha tán xạ Raman Hai hiệu ứng đóng vai trị làm mở rộng xung kèm với xuất sóng tán sắc thường làm cho công tua cường độ phổ phẳng Tuy nhiên trường hợp đòi hỏi lượng xung lớn Nếu bước sóng bơm chọn vùng tán sắc dị thường hiệu ứng xuất điều chế không ổn định tán xạ Raman Các hiệu ứng đóng vai trị mở rộng phổ Trong trường hợp lượng xung sử dụng thường nhỏ công tua cường độ phổ không phẳng so với trường hợp tán sắc thường Hầu hết nghiên cứu lý thuyết thực nghiệm cố gắng tăng cường hiệu SG, tức tăng cường phạm vi mở rộng phổ Muốn vậy, cách thường dùng tăng hệ số phi tuyến 3.2 Nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu toluen Trong nội dung nghiên cứu SG cho hai cấu trúc sợi quang #I_0,30 #I_0,35 tối ưu chương (Hình 2.18) Khoảng cách (m) Khoảng cách (m) 14 c) Bước sóng (nm) Cường độ phổ (5dB/vạch) Thời gian (ps) Bước sóng (µm) Hình 3.1: a) Sự phát triển phổ dọc theo chiều dài sợi; b) Sơ đồ phổ tương ứng xung mở rộng; c) Phổ SC Đối với cấu trúc sợi #I_0,30 có độ tán sắc thường phạm vi hồng ngoại gần từ 1,0 μm đến 2,0 μm, kỳ vọng tạo SG chủ yếu dựa tự biến điệu pha (SPM) tán xạ Raman (SRS) Đối với cấu trúc này, chúng tơi sử dụng laser có bước sóng bơm λp = 1550 nm, độ rộng xung τ0 = 350 fs, lượng xung bơm 2,5 nJ chiều dài sợi cm 10 cm Đây thông số laser femto giây sợi quang cơng bố cơng trình Đồ thị SG thể (Hình 3.1) Trên đồ thị (Hình 3.1a) biểu diễn phát triển phổ dọc theo chiều dài sợi 10 cm Đồ thị cho thấy, dải phổ SC mở rộng hoàn toàn từ 1,1 μm đến 1,75 μm phẳng sau truyền cm chiều dài sợi Đối với khoảng 15 Khoảng cách (m) Khoảng cách (m) cách dài hơn, độ suy giảm cao sợi quang chiếm ưu quang phổ bắt đầu cắt ngắn bước sóng hấp thụ toluen Chính vậy, chúng tơi chọn khoảng thời gian xung bơm ngắn Nhờ tính phi tuyến cao toluen tạo ra, trình tạo SC diễn nhanh xảy milimet sợi Sau đó, việc định hình phổ SC thực cách sử dụng đoạn sợi ngắn Đối với cấu trúc sợi thứ hai #I_0,35, đặc trưng tán sắc dị thường gần bước sóng bơm λp = 1550 nm, chúng tơi mong đợi điều chế khơng ổn định với việc tạo sóng tán sắc gần điểm tán sắc không Đối với cấu trúc này, chúng tơi sử dụng laser có độ rộng xung τ0 = 450 fs, lượng xung bơm nJ chiều dài sợi cm 10 cm Đồ thị SG thể (Hình 3.2) Kết cho thấy, chế độ dị thường #I_0,35, quang phổ tạo không phẳng hơn, độ rộng tương tự sợi quang có độ tán sắc thường bao phủ phạm vi từ 1,0 μm đến 1,75 μm Bước sóng (nm) Thời gian (ps) 16 Cường độ phổ (5dB/vạch) p Bước sóng (µm) Hình 3.2: a) Sự phát triển phổ dọc theo chiều dài sợi; b) Sơ đồ phổ tương ứng xung mở rộng; c) Phổ SC Trong SG cấu trúc sợi quang #I_0,30 #I_0,35 tán xạ Raman cưỡng đóng vai trị quan trọng q trình tạo SG “dịch chuyển đỏ” 3.3 Nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu nitrobenzen Trong mục này, nghiên cứu SG cho ba cấu trúc sợi quang #F1, #F2 #F3 tối ưu chương (Hình 2.20) Đối với sợi #F1 có số mạng Λ = 1,0 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,8 Sợi có hai ZDW 960 nm 1345 nm Sợi dự định cho SG chế độ tán sắc dị thường với bước sóng bơm 1030 nm Độ tán sắc 33,7 ps/nm/km bước sóng bơm Chúng sử dụng sử dụng laser sợi quang Ytterbium hệ Menlo có độ rộng xung τ0 = 120 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,01 nJ; 0,05 nJ; 0,1 nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.3) Bước sóng (nm) Cường độ phổ (dB) 17 Khoảng cách (cm) Cường độ phổ (10 dB/vạch) Thời gian (ps) Bước sóng (nm) Hình 3.3: a) Sự mở rộng SC dọc theo sợi; b) Phổ SC lượng xung khác phạm vi 0,01 nJ - 0,1 nJ mức độ kết hợp tính từ 20 cặp riêng lẻ với nhiễu ngẫu nhiên lượng xung 0,1 nJ, cho #F1 Kết cho thấy, bắt đầu truyền SPM đóng góp chi phối cho việc mở rộng phổ Các bước sóng mới, tạo SPM hoạt động giống nguồn để trộn bốn sóng (FWM) Chúng tơi nhận thấy rằng, tương tự sợi quang với ZDW đơn lẻ, sóng tán sắc có vai trị việc tạo bước sóng phía xanh phổ khoảng 700 nm (gần với ZDW bước sóng ngắn) Ngồi ra, kết hợp giá trị âm độ dốc tán sắc chế độ tán sắc dị thường dẫn đến sóng tán sắc dịch chuyển màu đỏ, dẫn đến bước sóng dài tạo 18 Cường độ phổ (dB) Bước sóng (nm) cạnh đầu phổ, khoảng 1700 nm (Hình 3.3a) Các sóng tán sắc đóng vai trị quan trọng việc mở rộng phổ cạnh phổ, tách soliton (SF) bị triệt tiêu xảy khu vực trung tâm phổ SC Việc giảm tham gia SF vào việc mở rộng phổ làm SG giảm nhiễu cải thiện kết hợp Độ dốc tán sắc hạn chế mở rộng phổ tăng lượng xung đầu vào không cung cấp mở rộng băng thơng phổ đáng kể (Hình 3.3b) cho thấy phổ SC cho lượng xung khác tính tốn số lượng kết hợp bậc SG Đối với sợi #F2 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = d/Λ = 0,4 Sợi dự kiến SG tất phạm vi tán sắc thường Tại bước sóng bơm sử dụng 1,56 µm, độ tán sắc 2,2 ps/nm/km Đối với cấu trúc này, sử dụng laser sợi quang Ytterbium hệ Menlo có độ rộng xung τ0 = 90 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,05 nJ; 0,1 nJ; 0,5 nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.4) Do hệ số phi tuyến cao, cấu trúc #F2, mở rộng phổ xảy nhanh chóng centimet chiều dài lan truyền, thu băng thông phổ dự kiến độ dài ngắn sợi Như biểu diễn (Hình 3.4a), lúc đầu SPM chiếm ưu đóng góp cho việc mở rộng phổ Do tự dốc, phổ SC không đối xứng với bước sóng bơm có xu hướng mở rộng phổ phía màu xanh phổ Trong chế độ tán sắc thường, thành phần bước sóng tạo SPM cạnh đuôi với lượng tán sắc cao di chuyển chậm đuôi xung trung tâm xung Điều dẫn đến việc trộn thành phần với đuôi xung, dẫn đến khởi đầu phá vỡ sóng quang Sự chồng chéo thành phần thời gian đuôi xung dẫn đến việc tạo bước sóng FWM 19 Khoảng cách (cm) Cường độ phổ (10 dB/vạch) Thời gian (ps) Bước sóng (nm) Hình 3.4: a) Sự mở rộng SC dọc theo sợi; b) Phổ SC lượng xung khác phạm vi 0,05 nJ - 0,5 nJ mức độ kết hợp tính từ 20 cặp riêng lẻ với nhiễu ngẫu nhiên lượng xung 0,5 nJ, cho #F2 Các thành phần 1200 nm hoạt động máy bơm đuôi xung 1560 nm hạt giống Kết là, bước sóng gây FWM khoảng 975 nm Thành phần với bước sóng từ FWM dẫn đến bẻ gãy sóng quang (OWB) đó, OWB xảy cạnh tạo bước sóng khoảng 800 nm Trong trình lan truyền nữa, độ dốc tán sắc phía màu xanh phổ hạn chế mở rộng phổ Sợi có lượng tán sắc thường thấp cạnh đầu độ suy giảm cao, OWB khơng xảy cạnh đầu xung Cấu hình tạm thời phẳng cạnh đuôi khoảng cách truyền dài Cuối cùng, phổ SC với tất tán sắc thường kéo dài từ 800 nm đến 2100 nm phạm vi động học 20 dB SG tất chế độ tán sắc thường có khả kết hợp cao (Hình 3.4b) Đối với sợi #F3 có số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = 0,8 Trong trường hợp này, chúng tơi sử dụng bước sóng bơm 1560 nm nằm chế độ tán sắc dị thường Đối với cấu trúc này, sử dụng laser sợi quang Ytterbium hệ Menlo có độ rộng xung τ0 = 90 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,01 nJ; 0,04 nJ; 0,06 nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.5) Kết cho thấy, mở rộng phổ gây SPM bắt đầu lan truyền sợi quang Sự tách soliton xảy khoảng 0,5 cm kèm theo tạo soliton Raman Đồng thời, tách soliton dẫn 20 Bước sóng (nm) Cường độ phổ (dB) đến việc mở rộng phổ đột ngột tạo thành phần bước sóng lên đến 3500 nm (trên ZWD) cạnh đầu khoảng 1000 nm cạnh đuôi Nếu xung có cơng suất cực đại đủ bước sóng tạo thở soliton tạo sóng tán sắc Như hiển thị (Hình 3.5a), sóng phân tán tạo khoảng cm khoảng cách lan truyền cạnh đầu (khoảng 3500 nm) Sóng tán sắc xuất tạo thành phần bước sóng ngắn (khoảng 1000 nm) với lượng xung đầu vào lớn Băng thông phổ dự kiến đạt sau lan truyền cm Trong trình lan truyền sợi, phổ tạo khơng đổi Đó hình dạng cụ thể tán sắc độ phẳng phổ đầu bị suy giảm thơng qua q trình tự nén soliton đỉnh suy giảm nitrobenzen Khoảng cách (cm) Cường độ phổ (10 dB/vạch) Thời gian (ps) Bước sóng (nm) 21 Hình 3.5: (a) Sự mở rộng SC dọc theo sợi (b) Phổ SC lượng xung khác phạm vi 0,01 nJ - 0,06 nJ mức độ kết hợp tính từ 20 cặp riêng lẻ với nhiễu ngẫu nhiên lượng xung 0,06 nJ, cho #F3 3.4 Nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu benzen Nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu benzen, sử dụng ba cấu trúc #f1, #f2 #f3 tối ưu chương (Hình 2.19) Sợi cấu trúc #f1, với số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = 0,45, có đặc tính tán sắc thường Chúng tơi sử dụng laser chuẩn có thị trường, có bước sóng bơm λp = 1560 nm, có độ rộng xung τ0 = 90 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,5 nJ; nJ; nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.6) Kết cho thấy, lượng xung đầu vào nhỏ 0,7 nJ, SPM đóng góp vào việc mở rộng phổ Nói chung, phổ SC SPM gây bao gồm nhiều đỉnh đỉnh cường độ cao nhất, (Hình 3.6b) lượng xung đầu vào 0,5 nJ Với gia tăng lượng xung đầu vào (cao nJ), phổ SC tạo SPM giai đoạn lan truyền ban đầu, sau xảy tượng hãm sóng quang (OWB) trộn bốn sóng (FWM) Trong trường hợp lượng xung đầu vào nJ, phổ SC trải dài phạm vi 700 nm - 2000 nm động lực học 15 dB cho thấy tiềm kết hợp cao Sự mở rộng SG #f1 lượng xung đầu vào nJ thể (Hình 3.6c) Đối với sợi #f2 có số mạng Ʌ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = 0,6 Sợi #f2 có hai ZDW, 1100 nm 1850 nm, ký hiệu ZDW1 ZDW2, tương ứng Sợi #f2 cung cấp hệ số phi tuyến cao diện tích mode hiệu dụng nhỏ dải tán sắc dị thường giới hạn Chúng tơi sử dụng laser chuẩn có thị trường, có bước sóng bơm λp = 1560 nm, có độ rộng xung τ0 = 90 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,1 nJ; 0,2 nJ; nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.7) Kết cho thấy, bước sóng bơm nằm chế độ tán sắc dị thường nên SG #f2 tạo động lực học soliton (Hình 3.7a) cho thấy mở rộng phổ SC cm lan truyền lượng xung đầu vào khoảng 0,01 nJ - nJ Sự tách soliton bắt đầu với lượng xung đầu vào 0,2 nJ Các dải bước sóng chế độ tán sắc thường tạo động lực học sóng tán sắc (DW) Đường cong tán sắc #f2 có độ dốc cao nên hạn chế mở rộng quang phổ Do đó, gia tăng 22 lượng xung đầu vào làm thay đổi cấu trúc phổ SC, băng thơng phổ chúng khơng đổi (Hình 3.7b) Trong trường hợp lượng xung đầu vào nJ, mở rộng trình lan truyền xung #f2 thể (Hình 3.7c) Đối với sợi #f3 có số mạng Ʌ = 2,5 µm f = 0,6 Sợi #f3 có dải bước sóng mở rộng chế độ tán sắc dị thường so với trường hợp #f Sợi #f3 cung cấp hệ số phi tuyến thấp sợi #f2 có hai bước sóng tán sắc khơng bước sóng 1200 nm 3000 nm Trong cấu trúc chúng tơi sử dụng sử dụng laser chuẩn có thị trường, có bước sóng bơm λp = 1560 nm, có độ rộng xung τ0 = 90 fs, lượng xung bơm thay đổi 0,2 nJ; 0,5 nJ; nJ chiều dài sợi chọn L = cm SG thể (Hình 3.8) Kết cho thấy, với lượng xung đầu vào cao (cao 0,4 nJ), tách soliton sóng tán sắc đóng góp việc mở rộng quang phổ Như trường hợp #f2, băng thông quang phổ SC ổn định với thay đổi lượng xung đầu vào (Hình 3.8 a, b) Đối với lượng xung đầu vào nJ, tham số phi tuyến #f3 thể (Bảng 3.2), Lfiss = 0,55 cm, phù hợp với liệu mơ tả (Hình 3.8c) Sự tách soliton xảy điểm lan truyền này, dẫn đến phổ mở rộng phạm vi 600 nm - 3500 nm (trên ZDWs) 3.5 Kết luận chương Trong chương nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm Kết thu sau: - Đã nghiên cứu SG PCF - T cho hai cấu trúc có số mạng μm, thừa số lấp đầy d/Λ = 0,3 0,35 lõi toluen có đường kính 3,34 μm 3,23 μm, có tán sắc phẳng vùng hồng ngoại gần Kết tạo SG kết hợp mở rộng vùng bước sóng từ 1,0 μm đến 1,7 μm mẫu sợi dài cm với laser sợi femto giây chuẩn - Đã nghiên cứu SG PCF - N cho ba cấu trúc sợi quang #F1, #F2 #F3 Kết chứng minh tính khả thi mở rộng SG kết hợp Đối với cấu trúc đầu tiên, thu SG phạm vi từ 0,8 μm đến 1,8 μm, cấu trúc thứ hai phạm vi từ 0,8 μm đến 2,1 μm cấu trúc thứ ba trong phạm vi từ 1,3 μm đến 2,3 μm Năng lượng xung nằm khoảng 0,06 nJ đến 0,5 nJ khoảng thời gian xung 90 fs 120 fs Đối với tất cấu trúc, SG hình thành centimet truyền ánh sáng thuận tiện để sử dụng đoạn sợi ngắn Sợi đề xuất khả thi tốt 23 cho tất nguồn sợi SG tạo thành thay hấp dẫn cho sợi lõi thủy tinh, tính phi tuyến nitrobenzen cao đáng kể so với silica - Đã nghiên cứu SG PCF - B cho ba cấu trúc sợi quang #f1, #f2 #f3 Cả ba cấu trúc sử dụng với xung có bước sóng trung tâm 1560 nm độ rộng xung 90 fs Sợi #f1, với số mạng Λ = 1,5 µm thừa số lấp đầy f = 0,45, có đặc tính tán sắc thường cung cấp SG trải rộng phạm vi 700 nm - 2000 nm động lực học 15 dB lượng xung 3,0 nJ Sợi #f (Λ = 1,5 µm, f = 0,6) cho phép SG chế độ tán sắc dị thường dải 600 nm - 2600 nm động lực học 30 dB bơm với lượng xung thấp 1,0 nJ Sợi #f3 (Λ = 2,5 µm, f = 0,6) cung cấp SG chế độ tán sắc dị thường dải 600 nm 3500 nm động lực học 30 dB bơm với xung 2,0 nJ 24 KẾT LUẬN CHUNG Luận án nghiên cứu SG PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm Kết luận án thu thể sau:  Đã nghiên cứu vấn đề tổng quan PCF dẫn mơ hình vật lý cho SG Đồng thời nghiên cứu số tính chất vật lý silica hợp chất gồm: toluen (C6H5CH3), nitrobenzen (C6H5NO2) benzen (C6H6)  Đã nghiên cứu thiết kế cấu trúc PCF với chất silica, có lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm, có lớp vỏ gồm lỗ khí xếp thành mạng lục giác đường kính lỗ khí thay đổi Đã nghiên cứu ảnh hưởng bước sóng, tham số cấu trúc (đường kính lỗ khí, thừa số lấp đầy số mạng) lên đại lượng đặc trưng PCF Từ đó, xác định cấu trúc tối ưu cho đặc trưng tán sắc PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm để ứng dụng cho SG Đối với PCF - T, có hai cấu trúc sợi tối ưu số mạng (Λ) Λ = µm, với thừa số lấp đầy (f = d/Λ) f = 0,3 0,35 Đối với PCF - B, có ba cấu trúc sợi tối ưu #f1, #f2 #f3 Trong đó, #f1 có Ʌ = 1,5 µm f = d/Λ = 0,45; #f2 có Ʌ = 1,5 µm f = 0,6; #f3 có Ʌ = 2,5 µm f = 0,6 Đối với PCF - N, có ba cấu trúc sợi tối ưu #F1, #F2 #F3 Trong đó, #F1 có Λ = 1,0 µm f = d/Λ = 0,8; #F2 có Λ = 1,5 µm f = d/Λ = 0,4; # F3 có Λ = 1,5 μm f = d/Λ = 0,8  Đã nghiên cứu SG cấu trúc tối ưu tán sắc PCF - T, PCF - N PCF - B Đối với PCF - T, tạo SG kết hợp mở rộng vùng bước sóng từ 1,0 μm đến 1,7 μm mẫu sợi dài cm với laser sợi femto giây chuẩn Đối với PCF - N, chứng minh tính khả thi mở rộng SG kết hợp Trong đó, cấu trúc thu SG phạm vi từ 0,8 μm đến 1,8 μm, cấu trúc thứ hai phạm vi từ 0,8 μm đến 2,1 μm cấu trúc thứ ba trong phạm vi từ 1,3 μm đến 2,3 μm Năng lượng xung nằm khoảng 0,06 nJ đến 0,5 nJ khoảng thời gian xung 90 fs 120 fs Cả ba cấu trúc tối ưu PCF - N, SG hình thành centimet truyền ánh sáng, thuận tiện để sử dụng đoạn sợi ngắn  Đề xuất số PCF tạo SC với chi phí thấp Đối với cấu trúc tối ưu PCF - B sử dụng xung có bước sóng trung tâm 1560 nm độ rộng xung 90 fs Sợi #f1, SG trải rộng phạm vi 700 nm - 2000 nm động lực học 15 dB lượng xung 3,0 nJ Sợi #f2, SG dải 600 nm - 2600 nm động lực học 30 dB bơm với lượng xung thấp 1,0 nJ Sợi #f 3, SG dải 600 nm - 3500 nm động lực học 30 dB bơm với xung 2,0 nJ CÁC CƠNG TRÌNH ĐÃ CƠNG BỐ I Các báo công bố quốc tế tạp chí nằm danh mục ISI [1] Lanh Chu Van, Hoang Van Thuy, Van Cao Long, Krzysztof Borzycki, Khoa Dinh Xuan, Vu Tran Quoc, Marek Trippenbach, Ryszard Buczyński and Jacek Pniewski, “Optimization of optical properties of photonic crystal fibers infiltrated with chloroform for supercontinuum generation,” Laser Physics, vol 29, 2019 [2] Lanh Chu Van, Van Thuy Hoang, Van Cao Long, Krzysztof Borzycki, Khoa Dinh Xuan, Vu Tran Quoc, Marek Trippenbach, Ryszard Buczyński and Jacek Pniewski, “Supercontinuum generation in photonic crystal fibers infiltrated with nitrobenzene,” Laser Phys, vol 30, 2020 II Các báo công bố tạp chí chuyên ngành nước [3] Vu Tran Quoc, Minh Nguyen Thị, Ngoc Vo Thi Minh, Hoang Nguyen Thai, Hai Le Phu, Khoa Đoan Quoc, Khoa Đinh Xuân, Lanh Chu Van, “Mô ảnh hưởng nhiệt độ đường kính tồn phần lên dải tán sắc gần khơng sợi lõi suspended với nước,” Tạp chí khoa học Đại học Vinh, Tập 46, Số 1A, tr 78-84, 2017 [4] Vu Tran Quoc, Trang Chu Thi Gia, Minh Le Van, Thuy Nguyen Thi, Phuong Nguyen Thi Hong, Khoa Doan Quoc, Khoa Dinh Xuan, Bao Le Xuan, Lanh Chu Van, Ngoc Vo Thi Minh, “The feature properties of photonic crystal fiber with hollow core filled Nitrobenzene,” Communications in Physics, vol 30, 2020 [5] Thuy Thi Nguyen, Trang Thi Gia Chu, Minh Van Le, Vu Quoc Tran, Khoa Quoc Doan, Khoa Xuan Dinh, Lanh Van Chu, Tran Tran Bao Le, “Numerical Analysis of the Characteristics of Glass Photonic Crystal Fibers Infiltrated with Alcoholic Liquids,” Communications in Physics, vol 30, 2020 [6] Vu Nguyen Quang, Linh Dang Thuy, Vu Tran Quoc, Khoa Dinh Xuan, Ha Le Thi Kim, Thu Nguyen Dinh, Yen Nguyen Thi Hong, Hai Nguyen Hong, Minh Dau Van, and Lanh Chu Van, “Comparison of characteristics quantities of photonic crystal fiber with hollow core infiltrated Nitrobenzene and Toluene at 1064nm for supercontinuum generation,” Tạp chí Nghiên cứu khoa học kỹ thuật công nghệ quân sự, vol 61, pp 183-188, 2019 III Các báo đăng kỉ yếu hội thảo Quốc gia [7] Vu Tran Quoc, Khoa Dinh Xuan, Nhat Thai Dang, Linh Thuy Dang, Lanh Chu Van, Quy Ho Quang, “Influence of geometrical parameters and temperature on the ZDWs of PCF infiltrated with water,” Advances in Applied and Engineering Physics - CAEP V, pp 328-334, 2018 [8] Vu Tran Quoc, Khoa Dinh Xuan, Doan Quoc Khoa, Vo Thi Minh Ngoc, Quy Ho Quang, Lanh Chu Van “Optimization on structure parameters of photonic crystal fiber and liquyd in the aren group infiltrated in the core of the photonic crystal fiber for supercontinuum generation,” Tạp chí Viện hàn lâm Khoa học Công nghệ Việt Nam, pp 333, 2018 [9] Linh Thuy Dang , Huyen Ngoc Phan, Vu Quang Nguyen, Huong Lan Nguyen, Vu Tran Quoc, Khoa Dinh Xuan, Lanh Van Chu, “Optimization of characteristic parameters of photonic crystal fiber with core infiltrated by Carbon disulfide liquid for supercontinuum generation,” Advances in Applied and Engineering Physics - CAEP V, pp 206-211, 2018 [10] Nhat Thai Dang, Linh My Nguyen, Chi Linh Dang, Trang Thi Nguyen, Vu Tran Quoc, Khoa Dinh Xuan, Lanh Van Chu, “Ohotonic crystal fiber with core infiltrated Carbon tetrachloride for nonlinear effects generation,” Advances in Applied and Engineering Physics - CAEP V, pp 200-205, 2018 IV Các báo gửi đăng [11] Lanh Chu Van, Van Thuy Hoang, Van Cao Long, Krzysztof Borzycki, Khoa Dinh Xuan, Vu Tran Quoc, Marek Trippenbach, Ryszard Buczyński, and Jacek Pniewski, “Analysis of supercontinuum generation in photonic crystal fibers with benzene-infiltrated core,” Optical Fiber Technology, 2020 ... tiêu đề: ? ?Nghiên cứu đặc trưng tán sắc sợi tinh thể quang tử mạng lục giác thẩm thấu chất lỏng định hướng ứng dụng phát siêu liên tục? ?? làm đề tài luận án Mục đích nghiên cứu Đề tài sử dụng phương... Chương Nghiên cứu đại lượng đặc trưng PCF lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm Chương Nghiên cứu SG sợi tinh thể quang tử lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm CHƯƠNG TỔNG QUAN VỀ SỢI TINH THỂ QUANG TỬ VÀ... vi nghiên cứu Phạm vi nghiên cứu luận án tập trung nghiên cứu SG PCF với chất silica, lõi rỗng thẩm thấu hợp chất thơm mạng lục giác Phương pháp nghiên cứu Đề tài sử dụng phương pháp nghiên cứu