Tài liệu hạn chế xem trước, để xem đầy đủ mời bạn chọn Tải xuống
1
/ 45 trang
THÔNG TIN TÀI LIỆU
Thông tin cơ bản
Định dạng
Số trang
45
Dung lượng
303,53 KB
Nội dung
ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN CÙ THỊ THU MINH VỀBẤTĐẲNGTHỨCBẤTĐỊNHHEISENBERGCHO TỐN TỬTÍCHPHÂNFOURIERKHÔNGUNITAR LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC Hà Nội - 2017 ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN CÙ THỊ THU MINH VỀBẤTĐẲNGTHỨCBẤTĐỊNHHEISENBERGCHO TỐN TỬTÍCHPHÂNFOURIERKHƠNGUNITAR Chun ngành: Tốn giải tích Mã số: 60.46.01.02 LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA HỌC NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HỌC PGS TS Nguyễn Minh Tuấn Hà Nội - 2017 Mục lục Lời nói đầu Biến đổi tíchphânFourier 1.1 Định nghĩa ví dụ 1.2 Biến đổi Fourier chuỗi 1.3 Những tính chất biến đổi Fourier 5 14 BấtđẳngthứcbấtđịnhHeisenberg 2.1 Hàm Hermite 2.2 Nguyên lí bấtđịnh biến đổi Fourier 2.2.1 Nguyên lý bấtđịnhHeisenberg 2.2.2 Ứng dụng học lượng tử 2.2.3 Ứng dụng vật lý 2.3 Nguyên lý bấtđịnhHeisenberg 22 22 30 30 31 33 34 Kết luận 42 Tài liệu tham khảo 42 Mở đầu "Sự ngẫu nhiên mờ ảo cai trị giới nguyên tử Tôi miêu tả chuyển động electron nguyên tử miêu tả đường đạo trái banh mà người ta ném lên không, hay hành trình tàu rẽ nước đại dương Tơi khơng nắm chuyển động electron đo thời điểm lúc vị trí vận tốc tơi làm việc cho trái banh hay tàu Sự khơng xác, hay bất định, khơng thể trừ khử cho dù dụng cụ đo đạc có cầu kỳ Nó gắn liền với hành động đo Thí dụ lúc đo vị trí electron, tơi phải chiếu sáng nó, làm vậy, tơi gởi tới hạt ánh sáng gây nhiễu loạn vận tốc electron Nếu ∆x bấtđịnh phép đo vị trí x ∆v bấtđịnh phép đo vận tốc v, tích h số chúng ln ln lớn số nhỏ, 2π h −27 số Planck, h ∼ 6, 63.10 erg giây): ∆x.∆v ≥ h 2π Vậy làm giảm bấtđịnh vị trí (∆x gần zero) bấtđịnh trở nên vơ lớn để bù trừ, làm tích h Tôi làm giảm lúc ∆x ∆x.∆v ln lớn 2π ∆v." (Trích- nguồn: Internet) Nhà vật lý học Đức Werner Heisenberg diễn tả bấtđịnh giới nguyên tửbấtđẳngthức Nguyên lí bấtđịnh nguyên lí quan trọng học lượng tử Trong tốn học, ngun lí bấtđịnh thể đa dạng, phong phú Trong khuôn khổ nghiên cứu em muốn trình bày luận văn số hiểu biết BấtđẳngthứcbấtđịnhHeisenbergcho tốn tửtíchphânFourierkhơngunitar Luận văn gồm hai chương xếp sau Chương nhắc lại định nghĩa biến đổi Fourier biến đổi tíchphânFourier ngược số ví dụ Sau tính chất biến đổi Fourier tính tuyến tính, tính trễ, tính liên hợp phức số định lý, bổ đề quan trọng có sử dụng Chương Trong chương 2, luận văn trình bày nguyên lý bấtđịnhHeisenberg , biến dạng biến thể của nguyên lý Luận văn nhấn mạnh đến nguyên lý bấtđịnhcho biến đổi tíchphânFourierkhôngunitar Đầu tiên, ta đề cập đến dịch chuyển hàm Hermite Hàm Hermite đóng vai trò quan trọng nghiên cứu dao động điều hòa học lượng tử, hàm riêng phép biến đổi T2,1 Do T2,1 khơng phải tốn tửunitar nên đẳngthức Parseval khơngcho tốn tử này, thay vào đẳngthứcdạng Parseval Tiếp theo, ta đề cập đến nguyên lý bấtđịnhđịnh lý Với đại lượng đề cập định lý ta tìm hiểu ý nghĩa vật lý học lượng tử Cuối nguyên lý bấtđịnhdạngHeisenbergcho tốn tửtíchphânFourier T2,1 Do T2,1 khơng phải tốn tửunitar nên việc chứng minh nguyên lý phức tạp nhiều so với phép chứng minh tương tựcho tốn tửunitar Vì thế, luận văn nêu lại đẳngthức Parseval, đẳngthứcdạng Parseval , đóng vai trò quan trọng trình chứng minh nguyên lý Một số bổ đề định lý đưa bổ sung cho bước chứng minh Cách tiếp cận để chứng minh cho nguyên lý sử dụng chuỗi Fourier hàm số thực Để hoàn thành luận văn, tác giả nhận giúp đỡ thầy cô, bạn bè, đặc biệt bảo hướng dẫn tận tình PGS TS Nguyễn Minh Tuấn, thầy cô Seminar mơn Tốn trường Đại học Khoa học Tự nhiên- Đại học Quốc gia Hà Nội Em xin bày tỏ lòng biết ơn chân thành tới PGS TS Nguyễn Minh Tuấn thầy cô giáo khoa Toán- Cơ- Tin học, trường Đại học Khoa học Tự nhiên- Đại học Quốc gia Hà Nội hướng dẫn em hồn thành khóa học Cao học 2015-2017 Do thời gian thực luận văn không nhiều, kiến thức hạn chế nên làm luận văn khơng tránh khỏi hạn chế sai sót Rất mong nhận góp ý ý kiến phản biện quý thầy cô bạn đọc Xin chân thành cảm ơn! Chương Biến đổi tíchphânFourier 1.1 Định nghĩa ví dụ Định nghĩa 1.1 ([13]) Biến đổi Fourier biến đổi tíchphânFourier ngược định nghĩa công thức đây: (Ff ) (x) := d (2π) F−1 f (x) := d (2π) f (y)e−ixy dy (1.1) f (y)eixy dy (1.2) Rd Rd Hàm số f gọi hàm gốc, Ff gọi hàm ảnh Trong mục ta chứng minh với giả thiết cho trước , F xác địnhkhông gian hàm L1 Rd L2 Rd , hai biến đổi Fourier F, F−1 thực tạo thành cặp xuôi-ngược Nghĩa gọi biến đổi khởi đầu biến đổi ngược (Ta chấp nhận cụm từ biến đổi ngược dành cho F−1 ) Với x = (x1 , x2 , , xd ) ∈ Rd , kí hiệu −x = (−x1 , −x2 , , −xd ), f (x) = f (−x) cho hàm xác định Rd Dễ dàng thấy rằng, f ∈ L1 (Rd ) f ∈ L1 (Rd ) Hơn nữa, Ff (x) = F−1 f (x), (1.3) (F f ) (x) = F−1 f (x) (1.4) Đơi ta dùng kí hiệu (Ff )( x) := f (x) Trong trường hợp phức hợp, ta dùng kí hiệu sau (f g)∧ (x) := (Ff g)(x), Nghĩa , (f g)∧ (x) biến đổi Fourier hàm số tích f g Ví dụ 1.1 Với số dương a, xét hàm số f (y) = e−a|y| xác định Rd , y12 + y22 + · · · + yd2 |y| := Đây trường hợp đặc biệt hàm Gauss Ta dễ nhận thấy f ∈ L1 (Rd ) Hơn nữa, |x|2 (Ff ) (x) = √ e− 4a 2a Bằng cách chọn a = , x = ta đẳngthức quen thuộc +∞ e−x dx = √ π −∞ Khi thấy Ff ∈ L1 (Rd ) Trong trường hợp f ∈ L1 (Rd ) f ∈ L1 (Rd ) Khi a > ta thấy f ∈ Lp (Rd ) f ∈ Lp (Rd ) với p ≥ Ví dụ 1.2 Xét hàm số h(y) = e−y , 0, y ≥ y < xác định R, ta có (Fh) (x) = √ 2π(1 + ix) Hơn nữa, 1 1 |(Fh) (x)| = √ = √ √ 2π + ix 2π + x2 Từ suy Fh ∈ / L1 (R) Trong trường hợp h ∈ L1 (R) Fh ∈ / L1 (R) Ví dụ 1.3 Cho hai số a, b ∈ R thỏa mãn a < b Xét hàm số (f0 )(y) = 1, a ≤ y ≤ b 0, y ∈ (−∞, a) ∪ (b, +∞) Như hàm f0 xác định R điểm x=0 ta có (Ff0 ) (0) = √ 2π −ixy e R f0 (y)dy = √ 2π b a b−a dy = √ 2π Tại điểm x = ta có (Ff0 ) (0) = √ 2π −ixy e R f0 (y)dy = √ 2π b e−ixy dy = a e−iax − e−ibx √ 2πix Vậy, −iax e − e−ibx √ ,x = 2πix (Ff0 )(x) = b−a √ , x = 2π Chú ý: Hàm ảnh f0 Ff0 liên tục điểm Tuy nhiên F f0 ∈ / L1 (R) 1.2 Biến đổi Fourier chuỗi Fourier khoảng vô hạn Trong phần ta ngầm hiểu hàm xét thỏa mãn tất giả thiết để lập luận Trọng tâm phần trình bày ý tưởng, ta xét trường hợp chiều Giả sử hàm f xác định R Ta nói hàm f thỏa mãn điều kiện Dirichlet khoảng [−T, T ] • f khả tích tuyệt đối khoảng [−T, T ] • f có số lượng hữu hạn điểm gián đoạn loại khơng có điểm gián đoạn loại hai khoảng [−T, T ] • f có số lượng hữu hạn điểm cựu đại cực tiểu thuộc khoảng [−T, T ] Theo định lý Fourier, f thỏa mãn điều kiện Dirichlet khoảng [−T, T ] f biểu diễn dạng chuỗi Fourier phức +∞ f (x) = cn exp(i n=−∞ nπ x), T (1.5) +T cn = 2T f (t) exp(−i −T nπ t)dt T (1.6) Đặc biệt f ∈ C ([−T, T ]) chuỗi Fourier xác địnhvế phải (1.5) hội tụ tuyệt đối đến f Có thể nói rằng, điều kiện Dirichlet đủ để chuỗi Fourier hội tụThực ra, điều kiện đủ để chuỗi Fourier hội tụ mối quan tâm nhiều nhà toán học lớn thời gian dài Năm 1922, Andrey Kolmogorov cho ví dụ hàm khả tích Lebesgue chuỗi Fourier lại phân kỳ hầu khắp nơi Sau đó, ơng lại cho ví dụ hàm khả tích có chuỗi Fourierphân kỳ điểm Đến nay, có nhiều kết đề cập đến tính hội tụ chuỗi Fourier, từ điều kiện đủ f khả vi x dến kết tinh tế Lennart Carleson f ∈ L2 ([0, T ]) chuỗi hội tụ hầu khắp nơi; cụ thể, hai định lý phiên khác chứng minh Carleson cho đối tượng thuộc L2 vào năm 1966, Hunt mở rộng cho đối tượng thuộc Lp (p > 1) vào năn 1968 Định lý 1.1 ([13], Định lý Carleson-Hunt) Giả sử f hàm số xác định đoạn hữu hạn [0, T ] Lp - khả tích với p > Ký hiệu f (n) hệ số Fourier f Khi f (n)einx = f (x) lim N →∞ |n| N với x ∈ [0, T ] hầu khắp nơi Định lý 1.2 ([13], Định lý Carleson-Hunt) Giả sử f ∈ Lp (R) với p > f có biến đổi Fourier f (ξ) Khi lim √ R→∞ 2π f (ξ)eixξ dξ = f (x) |ξ| R với x ∈ R hầu khắp nơi Nhận xét Trong công thức (1.5), f biểu diễn tổng nπ biên độ phức cn Biểu diễn hiển dao động với tần số T 2T nhiên tuần hoàn với chu kỳ khoảng [−T, T ] Tuy thế, n vế phải (1.5) không biểu thị hàm f điểm khoảng [−T, T ], trừ f vốn tuần hoàn với chu kỳ 2T Trong trường hợp tổng qt (khi mà f khơng thỏa mãn điều kiện để chuỗi Fourier hội tụ), ta viết +∞ nπ cn e(i T x) f (x) ∼ (1.7) n=−∞ Ta nói (1.7) biểu diễn (hình thức) hàm f xác định đoạn hữu hạn [−T, T ] Ta thấy vấn đề khoảng hữu hạn dẫn đến lý thuyết chuỗi Fourier, vấn đề khoảng vô hạn (−∞, +∞) dẫn đến tíchphânFourier Câu hỏi đặt cách tự nhiên là: với hàm xác định R sao? Nói cách khác, tìm biểu diễn hàm xác định R (khơng thiết tuần hồn) Rõ ràng, biểu diễn với tổng tương tự (1.5) có lẽ khơng phù hợp tổng đại lượng nπ e(i T x) có nghĩa T hữu hạn Ý tưởng là, cho T → ∞ ta tìm biểu diễn tương ứng cho hàm số xác định khoảng vơ hạn R ( khơng thiết tuần hồn) Tạm thời ta ký hiệu +T f (T, ω) = −T f (x)e−iωx dx, ω ∈ R (1.8) 30 2.2 2.2.1 Nguyên lí bấtđịnh biến đổi Fourier Nguyên lý bấtđịnhHeisenberg Nguyên lý bấtđịnh biến đổi Fourierkhẳng định hàm số khác không ảnh Fourierkhơng thể đồng thời địa phương hóa Nói cách khác , độ rộng đồ thị |f (x)|2 |(Ff )(ξ)|2 đồng thời đủ nhỏ Sự kiện tuân theo nguyên lý bấtđịnhHeisenberg học lượng tử rằng: tọa độ hạt xung lượng khơng thể đồng thời xác định xác, định lý độ rộng băng tần giải tích tín hiệu lý thuyết thơng tin Về khía cạnh lịch sử, ý tưởng nguyên lý bấtđịnh đặt Heisenberg vào năm 1927, sau phát triển Gabor vào năm 1946, sau chúng phổ biến phát triển mạnh mẽ Ngày có nhiều mở rộng, nhiều biến dạng, biến thể nguyên lý bấtđịnhcho tốn tử tuyến tính khơng gian Hilbert Cơng trình nghiên cứu Folland, tác giả cho khái qt sâu rộng, hệ thống hóa tồn diện, bao quát nguyên lý bấtđịnhcho đối tượng toán học khác nhau, cho biến dạng biến thể nguyên lý Ngoài ra, tác giả Maass Sagiv, Cochen, Stark cơng trình nghiên cứu nhiêu kết gần liên quan đến nguyên lý bấtđịnhĐịnh lý 2.8 ([13], Nguyên lý bất định) Nếu f ∈ L2 (R), g = T2,1 f, xf (x) ξg(ξ) 2 f (2.12) Đẳngthức xảy f (x) = M e−N x với hầu khắp nơi R, N > Thực ra, ta có (x − x0 )f (x) (ξ − ξ0 )g(ξ) f 2 (2.13) với x0 , ξ0 ∈ R Chú ý 2.2 Chú ý phát biểu Định lý 2.8 có phần thơ thiển lẽ hàm xf (x) ξ f (ξ) không L2 - hội tụ Khi đó, vế trái xem đại lượng +∞; vậy, bấtđẳngthức theo nghĩa rộng Chứng minh Bấtđẳngthức (2.13) suy trực tiếp từbấtđẳngthức (2.12) cách thay hàm f (x) hàm e−ixξ0 f (x + x0 ) sau đổi biến Bởi ta cần chứng minh (2.12) 31 Khơng tính tổng quát, ta chuẩn hóa hàm f , nghĩa giả thiết ||f || = Hơn nữa, không gian Schwartz S trù mật L2 (R) nên ta cần chứng minh bấtđẳngthứccho hàm thuộc S Như vậy, giả sử f ∈ S Ta có |f (x)|2 dx = − 1= x R R =− d |f (x)|2 dx xf (x)f (x) + xf (x)f (x) dx R Sử dụng đẳngthức f = f f bấtđẳngthức Cauchy-Schwartz ta |x| |f (x)| f (x) dx R 2 |x| |f (x)| dx 2 |f (x)| dx (2.14) R R Mặt khác lấy đạo hàm biến đổi Fourier ta |f (x)| dx = R |ξ|2 f (ξ) dξ (2.15) R Kết hợp hai bấtđẳngthức (2.14) (2.15) ta nhận bấtđẳngthức cần chứng minh Nếu đẳngthức xảy ra, đẳngthức xảy dấu mà ta áp dụng bấtđẳngthức Cauchy-Schwartz Khi f (x) = N xf (x), N ∈ R Phương trình vi phân thường có nghiệm f (x) = M eN x , M số Do f ∈ S ta suy N < Định lý 2.8 chứng minh hoàn toàn 2.2.2 Ứng dụng học lượng tử Vấn đề tượng hạt vi mô Khi nghiên cứu tọa độ xung lượng hạt, người ta muốn xác định xác đồng thời 32 tọa độ hạt xung lượng Ở đề cập tới hạt điện tử (electron) di chuyển dọc theo trục thực Theo định luật vật lý, thuộc tính quan trọng chi phối hàm trạng thái f (hay gọi hàm sóng) mà ta chuẩn hóa |f (x)|2 dx = R Chú ý tọa độ hạt (vi mô) định nghĩa theo cách thông thường vị trí điểm x; thay vào xác suất tọa độ cho luận điểm học lượng tử; là: • Xác suất hạt có khoảng (a, b) b |f (x)|2 dx a Theo luận điểm này, ta tìm xác suất tọa độ hạt thông qua hàm trạng thái f Dù xác suất bắt gặp hạt khoảng (a, b) nhỏ, xác suất trục R đương nhiên 1, nghĩa |f (x)|2 dx = R Về mặt toán học, biến cố chắn Ngoài hàm mật độ xác suất |f (x)|2 , đại lượng kì vọng nơi hạt cần phải xuất Kì vọng cho công thức x|f (x)|2 dx x= (2.16) R Ý nghĩa kì vọng dự đốn tốt tọa độ hạt Ví dụ sau cho minh họa điều này: xét tình ký tưởng mà hạt vị trí hữu hạn x1 , x2 , , xN , với xác suất xuất tương ứng làp1 , p2 , , pN , Khi đó, điều tự nhiên ta nghĩ khả vị trí hạt N x= xk pk k=1 Tổng xem giá trị trung bình với trọng pk tọa độ hạt xuất Bởi vậy, đại lượng (2.16) hợp lý cho trường 33 hợp liên tục Kí hiệu x kỳ vọng hạt đại lượng xác định cơng thức (x − x)2 |f (x)|2 dx Ef (x) := (2.17) R gọi bấtđịnh tọa độ (uncertainty of co-ordinate), mà lý thuyết xác suất gọi phương sai Thực vậy, nội hàm tính bấtđịnh ở chỗ: f tập trung nhiều gần x có khả cao x gần x nên đại lượng Ef nhỏ; trái lại, f (x) phân tán cao, tức phân bố xác suất |f (x)|2 không nhận giá trị tập trung vào khoảng cụ thể, đại lượng Ef lại lớn; đó, xác suất bắt gặp hạt gần vị trí kỳ vọng x lại nhỏ Tiếp theo ta đề cập đến xung lượng hạt Một định luật học lượng tử khẳng định rằng: • Xác suất xung lượng ξ thuộc khoảng (a,b) b f (ξ) dξ, a f biến đổi Fourier f Tương tự khái niệm tính bấtđịnh tọa độ ta xây dựng tính bấtđịnh xung lượng sau 2 (ξ − ξ) f (ξ) dξ Ef (ξ) := R Kết hợp tính bấtđịnh hai thuộc tính vật lý tọa độ xung lượng, Định lý 2.8có ý nghĩa là: hai đại lượng bấtđịnh nêu khơng thể đồng thời nhỏ; nói cách khác, xác định tọa độ với xác suát cao xung lượng mong muốn xuất với xác suất nhỏ, ngược lại Bằng cách chọn số dương thích hợp số Planck h để chuẩn hóa hàm trạng thái f ta kết luận rằng: (bất định tọa độ ) x (bất định xung lượng ) 2.2.3 Ứng dụng vật lý Tiếp theo, nhắc đến ý tưởng Bruijn, tác giả kết nối biểu thứctíchphân với khái niệm hữu dụng vật lý cổ điển Cụ thể, với f1 , f2 ∈ L2 (R), với x, y số thực, ta định nghĩa 34 f1 (x + t)f2 (x − t)e−4πiyt dt H(x; y; f1 , f2 ) = (2.18) R Xem H hàm số biến x y, tác giả đưa khái niệm (2.18) thuật ngữ âm với H(x, y; f, f ) gọi mật độ lượng f thời điểm x tần số y, đơn giản điểm kết âm f Giả sử f, g xác định f (t) = f1 (t + x)e−2πiyt , g(t) = f2 (t + x)e−2πiyt Khi ta có H(x, y; f1 , f2 ) = H(0, 0; f, g) Do vậy, thay xét H(x, y; f1 , f2 ) (2.18) ta xét H(0, 0; f, g), nghĩa H(0, 0; f, g) = f (t)g(−t)dt R Cái gọi điểm kết âm xuất bấtđẳngthức (2.19) 2.3 Nguyên lý bấtđịnhHeisenbergcho biến đổi tíchphânFourierkhơngunitarĐịnh lý 2.9 ([13], Hệ thứcbấtđịnhdạng Heisenberg) Nếu ψ, ξ(T2,1 ψ)(ξ) ∈ L2 (R), xψ(x) ξ(T2,1 ψ)(ξ) 2 − ξ(T2,1 ψ)(ξ), ξ(T2,1 ψ)(−ξ) 2 ≥ ψ 2, (2.19) xψ(x) −1 ξ(T2,1 ψ)(ξ), ξ(T2,1 ψ)(ξ) ≥ ψ 2 (2.20) Đẳngthức xảy ψ(x) = Ae−βx , β > Do T2,1 tốn tửunitar nên phép chứng minh phức tạp nhiều so với phép chứng minh tương tựchotoántửunitar Rất may đẳngthức Parseval nên đẳngthứcdạng Parseval 35 2.9 Định lý 2.7 có vai trò quan trọng phép chứng minh Định lý 2.9 Cách tiếp cận sử dụng chuỗi Fourier hàm số thuộc L2 (R) Với m, n ∈ R ta có ψm , ψn = δmn , δmn ký hiệu Kronecker Giả sử f ∈ L2 (R), g = T2,1 Do + 2i − 2i −1 F+ F 4 −1 T2,1 = (2.11), hệ số Fourier f g có mối liên hệ − 2i −1 + 2i Fψm + F ψm 4 (1 + 2i)i−m + (1 − 2i)im = g, ψm (2.21) −1 γm := f, ψm = T2,1 f, T2,1 ψm = g, Tương đương với g, ψm = θm γm , θm := , m = 0,1, (1 + 2i)i−m + (1 − 2i)im Dễ dàng thấy m θm = (−1) 2 m = 0,2 (mod 4) m−1 (−1) m = 1,3 (mod 4), θm = −θm θm+2 = m chẵn m lẻ (2.22) (2.23) Bổ đề 2.2 Đẳngthức sau ∞ tf (t) 2 + + tg(t) 2 = [(2m + 1)(1 + θm ) |γm |2 m=0 m(m + 1)(1 + θm−1 θm+1 )(γm−1 γm+1 + γm−1 γm+1 )] (2.24) Chứng minh Chúng ta nhắc lại công thức truy hồi hàm Hermite √ √ √ 2tψm (t) = m + 1ψm+1 (t) + mψm−1 (t), m ∈ N, 36 ký hiệu ψ−1 (t) := Đặt γ−1 := Khi √ √ √ tf (t), ψm (t) = m + 1γm+1 + mγm−1 (2.25) Ký hiệu θ−1 = −1, áp dụng đẳngthức (2.21)-(2.23) ta có √ √ √ tg(t), ψm (t) = g(t), m + 1ψm+1 (t) + mψm−1 (t) √ √ = m + g(t), ψm+1 (t) + m g(t), ψm−1 (t) √ √ = m + 1θm+1 γm+1 + mθm−1 γm−1 Do tf (t) 2 ∞ √ √ = tf (t), tf (t) = m + 1γm+1 + mγm−1 m=0 ∞ (m + 1)|γm+1 |2 + m|γm−1 |2 = m=0 + m(m + 1)(γm−1 γm+1 + γm−1 γm+1 ) ∞ = (2m + 1)|γm |2 m=0 + m(m + 1)(γm−1 γm+1 + γm−1 γm+1 ) (2.26) tg(t) 2 = tg(t), tg(t) ∞ √ √ = m + 1θm+1 γm+1 + mθm−1 γm−1 m=0 ∞ 2 (m + 1)θm+1 γm+1 + mθm−1 |γm−1 |2 = m=0 + m(m + 1)θm−1 θm+1 (γm−1 γm+1 + γm−1 γm+1 ) ∞ = (2m + 1)θm |γm |2 + m=0 m(m + 1)× θm−1 θm+1 (γm−1 γm+1 + γm−1 γm+1 ).] (2.27) Áp dụng (2.26) (2.27) ta thu đẳngthức (2.24) Bổ đề 2.2 chứng minh 37 Bổ đề 2.3 Bấtđẳngthức sau tf (t) 2 + tg(t) 2 f 2 (2.28) Đẳngthức xảy hàm f có dạng sau exp(−At2 ), A > với hầu khắp nơi t ∈ R Chứng minh Áp dụng (2.21)-(2.24) ta có ∞ 2 P := tf (t) + tg(t) 2 (2m + 1)(1 + θm )|γm |2 = m=0 + m(m + 1)(1 + θm−1 θm+1 )(γm−1 γm+1 γm−1 γm+1 ) ∞ = (2m + 1)(1 + θm )|γm |2 m=0 √ √ + (1 + θm−1 θm+1 ) m + 1γm+1 + mγm−1 ∞ − (1 + θm−1 θm+1 ) (m + 1)|γm+1 |2 + m|γm−1 |2 m=0 Thay m + := m, m − := m, ta thu ∞ [(2m + 1) (1 + θm |γm |2 + (1 + θm−1 θm+1 )× P := m=0 √ m + 1γm+1 + √ mγm−1 ∞ − (2m + 1)(1 + θm θm+2 )|γm |2 m=0 Do θm = −θm θm+2 ta có ∞ P = (2m + 1)θm |γm |2 m=0 ∞ + √ √ (1 − θm ) m + 1γm+1 + mγm−1 m=0 ∞ 2 (2m + 1)θm |γm |2 = 4|γ0 | + 3|γ1 | + m=2 ∞ + √ √ (1 − θm−1 ) m + 1γm+1 + mγm−1 m=0 38 Vì − θm−1 −3, 3|γ1 |2 4|γ1 |2 − |γ1 |2 , nên ta có P 4|γ0 |2 + 4|γ1 |2 ∞ √ √ 3 m + 1γm+1 + mγm−1 +4 |γm | − |γ1 | − 2 m=2 m=2 ∞ ∞ √ √ =4 |γm | − m + 1γm+1 + mγm−1 m=2 m=2 ∞ |f (t)|2 dt − =4 R 2 t2 |f (t)|2 dt (2.29) R Do tf (t) 2 + tg(t) 2 f 2 Đẳngthức xảy (2.28) γ1 = γ2 = · · · = 0, nghĩa f (t) hầu khắp nơi hàm số exp(−At2 ), A > Bổ đề 2.3 chứng minh Bây ta chứng minh Định lí 2.8 Chọn số p > 0, xét hàm số f1 , g1 sau: 1 t f1 (t) = p− f ( ), g1 (t) = p g(tp) p Ta chứng minh g1 = T2,1 f1 Thực vậy, ta có (2 cos ty + sin ty)f1 (y)dy (T2,1 f1 )(t) = √ 2π R 1 2+i y 2−i y √ √ = e−ity p− f ( )dy + eity p− f ( )dy p p 2π R 2π R 2+i y 2−i y √ √ = p2 e−ity f ( )dy + eity f ( )dy p p 2π R 2π R 1 = p (T2,1 f )(tp) = p g(tp) = g1 (t) Áp dụng Bổ đề 2.3 cho f1 , g1 ta 4p2 tf (t) 2 + p−2 tg(t) 2 f1 2 =4 f 2 Tìm cực tiểu biểu thứcvế trái theo biến p ∈ (0; +∞) ta nhận p∈(0;+∞) 4p2 tf (t) 2 + p−2 tg(t) 2 = tf (t) tg(t) 39 Suy bấtđẳngthứcbấtđịnhHeisenberg (2.28) Định lý 2.8 chứng minh Bây ta chứng minh Định lý 2.9 Xét phép biến đổi tíchphân sau (T1 f )(x) := √12π R (cos xy − 21 sin xy)f (y)dy Áp dụng đẳngthức 1 sin xu)(cos xv − sin xv) 2 = cos x(u − v) + cos x(u + v) − sin x(u + v), 8 (cos xu − ta chứng minh Bổ đề 2.4 tương tự phép chứng minh đẳngthức (2.9) Bổ đề 2.4 Với f, g ∈ L2 (R) ta có T1 f, T1 g = f, g + f, g 8 (2.30) Ta chứng minh Định lý 2.9 Áp dụng Định lý 2.5 nhận xét S(R) trù mật L2 (R), ta cần chứng minh định lý cho hàm ψ ∈ S(R) Lấy tíchphânphần sử dụng ψ, (ψ) ∈ S(R) ta thu ψ 2 =− x R d |ψ(x)|2 dx = − xψ (x), ψ(x) − xψ(x), ψ (x) dx Áp dụng đẳngthức | xψ (x), ψ(x) | = | xψ(x), ψ (x) | bấtđẳngthức Cauchy-Schwartz ta có ψ 2 |x| |ψ(x)| |ψ (x)| dx 2 xψ(x) ψ (2.31) R −1 Theo Định lý 2.2 ta có ψ = (T2,1 (T2,1 ψ)) Do ψ (x) = (T1 (y(T2,1 ψ)(y)))(x) Thế đẳngthức vừa nhận vào đẳngthức (2.30) ta ψ(x) 2 y(T2,1 ψ)(y), y(T2,1 ψ)(y) − y(T2,1 ψ)(y), y(T2,1 ψ)(−y) = (2.32) 40 y(T2,1 ψ)(y), 5y(T2,1 ψ)(−y) − 3y(T2,1 ψ)(−y) = y (2 cos yt + sin yt) [5(2 cos yv + sin yv) 16 R R R −3(2 cos yv − sin yv)] ψ(t)ψ(v)dydtdv 1 = y (2 cos yt + sin yt)( cos yv + sin yv)× 2π R3 −1 ψ(t)ψ(v)dytdv = y(T2,1 ψ)(y), y(T2,1 ψ)(y) (2.33) = Kết hợp đẳngthức (2.33) (2.31) ta thu bấtđẳngthức (2.19), đẳngthức (2.33) (2.31) ta nhận (2.20) Nếu xảy đẳngthức (2.19) (2.20), có đẳngthức (2.31) ta áp dụng bấtđẳngthức Cauchy-Schwartz Do ta tìm ψ (x) = βxψ(x) với β số Vì vậy, ta thu hàm ψ(x) = Ae−βx với hầu khắp nơi x ∈ R (Ở A, β số) Ngược lại, ψ(x) = Ae−βx , đẳngthức xảy bấtđẳngthức (2.19) (2.20) Định lý 2.9 chứng minh Chú ý 2.3 a) Áp dụng đẳngthức hình bình hành x+y x, y = 2 − x−y 2 với x, y ∈ L2 (R), bấtđẳngthức (2.19), (2.20) viết lại sau xψ(x) 2 ξ(T2,1 ψ)(ξ) 2 − ξ(T2,1 ψ)(ξ) − ξ(T2,1 ψ)(−ξ) + ξ(T2,1 ψ)(ξ) − ξ(T2,1 ψ)(−ξ) xψ(x) −1 ξ(T2,1 ψ)(ξ) + ξ(T2,1 ψ)(ξ) − ξ(T2,1 ψ)(ξ) − −1 ξ(T2,1 ψ)(ξ) 2 ψ 2 ψ 2 2, 2 2 b) Thừa số thứ hai vế trái bấtđẳngthức (2.19) hiệu số tần số điểm kết âm (theo thuật ngữ Bruijn) 41 xây dựng từ sóng sine Nếu so sánh với bấtđẳngthức (2.20), bấtđẳngthứcbấtđịnh biến đổi F xψ(x) ξ(Fψ)(ξ), ξ(F−1 ψ)(−ξ) ψ 2 Tóm lại, nguyên lý bấtđịnhHeisenberg lý thuyết học lượng tử hay lý thuyết thông tin biểu thị dạngtoán học bấtđẳngthức : δx × δp 42 Kết luận Luận văn "Về bấtđẳngthứcbấtđịnhHeisenbergchotoántửtíchphânFourierkhơngunitar " giải vấn đề sau Luận văn trình bày tóm lược tính chất biến đổi Fourier Luận văn trình bày tính chất tốn tử T2,1 : khơng unitar, tập trung vào tính chất khơng giống tốn tửFourier Luận văn trình bày nguyên lý bấtđịnhHeisenbergchotoántử T2,1 nêu số áp dụng lượng tử Luận văn giúp nâng cao thêm hiểu biết thân bấtđẳngthứctích phân, từ giúp thân có phương pháp nghiên cứu khoa học 43 Tài liệu tham khảo [1] N I Akhiezer, Lectures on the theory of approximations, Pub Nauka, Moscow, 1965, (in Russian) [2] P K Anh, N M Tuan, and P D Tuan, The finite Hartley new convolutions and solvability of the integral equations with Toeplitz plus Hankel kernels, J Math Anal Appl 397 (2013), 537–549 [3] G Arfken, Mathematical methods for physicists, Academic Press, 1985 [4] N Q Báu, H H Bằng, Lý thuyết trường lượng tửcho hệ nhiều hạt, NXB ĐHQG Hà Nội, Hà Nội, 2006 [5] N G de Bruijn, Uncertainty principles in Fourier analysis (in Proc Sympos Wright-Patterson Air Force Base, Ohio), Academic Press, New York, 1965 [6] L Debnath, and D Bhatta, Integral transforms and their applications, Second Edition, Chapman & Hall/CRC, Boca Raton, 2007 [7] G B Folland, and A Sitaram, The Uncertainty Principle: A Mathematical Survey, J Fourier Anal Appl (1997), no 3, 207–238 [8] B T Giang, N V Mau, and N M Tuan, Operational properties of two integral transforms of Fourier type and their convolutions, Integral Equation Operator Theory 65 (2009), no 3, 363–386 [9] B T Giang, N V Mau, and N M Tuan, Convolutions for the Fourier transforms with geometric variables and applications, Math Nachr 283 (2010), 1758–1770 [10] N T Hợp, Giải tích Tập I, II, III, NXB ĐHQG Hà Nội, Hà Nội, 2005 44 [11] K J Olejniczak, The Hartley transform, The Transforms and Applications Handbook (A D Poularikas, ed.), The Electrical Engineering Handbook Series, CRC Press with IEEE Press, BocaRaton-London-New York, Third Ed., 2010 [12] N Sochen, P Maass, C Sagiv, and H G Stark, Do uncertainty minimizers attain minimal uncertainty?, J Fourier Anal Appl 16 (2010), 448–469 [13] N M Tuan and P D Tuan, Operator properties and Heisenberg uncertainty principles for a un-unitary integral operator, Integral Transforms and Special Functions 23 (2012), 1–12 ... biết Bất đẳng thức bất định Heisenberg cho tốn tử tích phân Fourier khơng unitar 4 Luận văn gồm hai chương xếp sau Chương nhắc lại định nghĩa biến đổi Fourier biến đổi tích phân Fourier ngược... TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN CÙ THỊ THU MINH VỀ BẤT ĐẲNG THỨC BẤT ĐỊNH HEISENBERG CHO TỐN TỬ TÍCH PHÂN FOURIER KHƠNG UNITAR Chun ngành: Tốn giải tích Mã số: 60.46.01.02 LUẬN VĂN THẠC SĨ KHOA... tử Cuối nguyên lý bất định dạng Heisenberg cho toán tử tích phân Fourier T2,1 Do T2,1 khơng phải toán tử unitar nên việc chứng minh nguyên lý phức tạp nhiều so với phép chứng minh tương tự cho