Tài liệu hạn chế xem trước, để xem đầy đủ mời bạn chọn Tải xuống
1
/ 19 trang
THÔNG TIN TÀI LIỆU
Thông tin cơ bản
Định dạng
Số trang
19
Dung lượng
773,87 KB
Nội dung
ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI TRƯỜNG ĐẠI HỌC KHOA HỌC TỰ NHIÊN - Hoàng Văn Ngọc NGHIÊNCỨULÝTHUYẾTVỀHIỆUỨNGQUANGKÍCHTHÍCHCỦA SĨNG ĐIỆNTỪCAOTẦNTRONGHỆBÁNDẪNMỘTCHIỀU Chuyên ngành Mã số: : Vật lí lí thuyết vật lí tốn 62.44.01.01 DỰ THẢO TĨM TẮT LUẬN ÁN TIẾN SĨ VẬT LÝ Hà Nội – 2017 Mở đầu Khi sóngđiệntừ lan truyền vật liệu tính chất điện, từ thơng thường hệ hạt tải bị thay đổi, xuất hiệuứng Nếu biên độ sóngđiệntừ lớn, làm hiệuứng trở nên phi tuyến, đặc biệt tần số sóngđiệntừcao cho lượng photon vào cỡ lượng electron hay lượng phonon có mặt sóngđiệntừ ảnh hưởng đáng kể đến q trình tán xạ electron với phonon Xác suất trình dịch chuyển electron thỏa mãn định luật bảo tồn – xung lượng thay đổi có tham gia photon Từ xuất thêm nhiều hiệuứng cộng hưởng cyclotron, hiệuứng cộng hưởng electron – phonon, cộng hưởng từ - phonon dò tìm quang học, hay hiệuứngquangkích thích, hiệuứng Hall, Sự suất xạ laser mạnh ảnh hưởng đến độ dẫnđiện cá hiệuứng động khác chất bándẫn không thay đổi độ tập trung hạt tải hay nhiệt độ electron mà làm thay đổi xác suất tán xạ electron phonon Điều có liên quan đến việc trải rộng hiệuứng động mà nguyên nhân xuất nhóm electron lượng khác với độ linh động độ dẫn nhiệt riêng phần khác Trong năm gần nghiêncứu tính chất vật lý nói chung tính chất động bándẫn thấp chiều nói riêng quan tâm nhiều Phổ lượng, hàm sónghệ thấp chiều (hai chiều, chiều, không chiều) khác biệt so với phổ lượng, hàm sóngbándẫn ba chiều truyền thống, nguyên nhân điệntử ngồi tuần hồn giam cầm Trong tính chất động, hiệuứngnghiêncứubándẫn khối hệ hai chiềuhiệuứngquangkích thích, hệbándẫnchiều chưa nghiêncứu Dây lượng tử với dạng khác ý, lý chúng tơi chọn đề tài nghiêncứu “Nghiên cứulýthuyếthiệuứngquangkíchthíchsóngđiệntừcaotầnhệbándẫn chiều” để phần giải vấn đề bỏ ngỏ nói Mục tiêu nghiêncứuNghiêncứulýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthích cho dây lượng tử hình trụ với hố vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với hố parabol, dây lượng tử hình chữ nhật với hố vơ hạn Xây dựng phương trình động lượng tử cho hệbándẫn chiều, từ tính mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích với hai loại tương tác là: tương tác electron – phonon âm tương tác electron – phonon quang Phương pháp nghiêncứuTrong khn khổ luận án, tốn hiệuứngquangkíchthích dây lượng tửnghiêncứu phương pháp phương trình động lượng tử Đây phương pháp sử dụng tính tốn cho nhiều toán hệ thấp chiều, toán hiệuứngquangkíchthíchbándẫn khối, siêu mạng, giếng lượng tử, tốn hấp thụ sóngđiệntừhệ hai chiều, hệ chiều, hiệuứng âm - điện - từhệ hai chiều, hiệuứng Hall hệ hai chiều ảnh hưởng sóngđiệntừ mạnh thu kết có ý nghĩa khoa học định Ngồi ra, kết hợp với phương pháp tính số dựa phần mềm Matlab phần mềm sử dụng nhiều Vật lí ngành khoa học kỹ thuật Nội dung nghiêncứu phạm vi nghiêncứu Nội dung nghiêncứu luận án là: Trên sở biểu thức giải tích hàm sóng phổ lượng electron dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn, hình trụ với hố parabol hình chữ nhật với cao vơ hạn đặt trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser điện trường không đổi, xây dựng toán tử Hamiltonian hệ electron-phonon tương tác Từ thiết lập phương trình động lượng tử cho tốn tử số electron trung bình giả thiết số phonon khơng thay đổi theo thời gian Giải phương trình động lượng tử, tính biểu thức mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích Kết giải tích thu thực tính số, vẽ đồ thị thảo luận mô hình dây lượng tử hình trụ, dây lượng tử hình chữ nhật cụ thể Kết tính số so sánh bàn luận Quá trình thực với dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với hố cao vô hạn dây lượng tử hình trụ với hố parabol với hai loại tương tác tương tác electron - phonon quang, electron - phonon âm Luận án sử dụng giả thiết tương tác electronphonon coi trội, bỏ qua tương tác hạt loại xét đến số hạng bậc hai hệ số tương tác electron-phonon, bỏ qua số hạng bậc cao hai Hai loại phonon xem xét phonon quang miền nhiệt độ cao phonon âm miền nhiệt độ thấp Ngoài ra, luận án xét đến trình phát xạ/ hấp thụ photon, bỏ qua trình hai photon trở lên Ý nghĩa khoa học thực tiễn luận án Về phương pháp: Kết luận án góp phần khẳng định thêm tính hiệuđắn phương pháp phương trình động lượng tử cho việc nghiêncứu hoàn thiện lýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthíchhệchiềuchiềuVề ý nghĩa khoa học: Sự xuất dòng điện khơng đổi hiệuứngquangkíchthích phụ thuộc vào tham số đặc trưng cho cấu trúc dây lượng tử, tần số sóngđiệntừtần số trường laser sử dụng làm thước đo, làm tiêu chuẩn hồn thiện cơng nghệ ứng dụng thiết bị điệntử siêu nhỏ, thông minh đa Cấu trúc luận án Ngoài phần mở đầu, kết luận, danh mục cơng trình liên quan đến luận án cơng bố, tài liệu tham khảo phụ lục, phần nội dung luận án gồm chương, 13 mục, với bảng biểu, hình vẽ, 21 đồ thị, tổng cộng 96 trang Nội dung chương sau: Chương trình bày lýthuyếthiệuứngquangkíchthíchbándẫn khối tổng quan hệchiều Chương nghiêncứulýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình chữ nhật với cao vơ hạn tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser điện trường không đổi Chương nghiêncứulýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với cao vô hạn tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser điện trường không đổi Chương nghiêncứulýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với parabol tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser điện trường không đổi Các kết nghiêncứu thu luận án: Các kết nghiêncứu luận án cơng bố 06 cơng trình dạng báo, báo cáo khoa học đăng tạp chí kỷ yếu hội nghị khoa học quốc tế nước Các cơng trình gồm: 03 tạp chí chun ngành quốc tế có SCOPUS/SCI (02 đăng tạp chí International Journal of Physical and Mathematical Sciences - World Academy of Science, Engineering and Technology, 01 Piers proceedings, Guangzhou, China); 02 đăng tạp chí VNU Journal of Science, Mathematics – Physics Đại học Quốc gia Hà Nội); 01 đăng tạp chí Đại học Thủ Hà Nội Chương 1: Lýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthíchbándẫn khối tổng quan hệchiều Chương trình bày phương trình động lượng tử cho điệntửbándẫn khối, biểu thức mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthíchbándẫn khối; hàm sóng phổ lượng điệntử dây lượng tử 1.1 Lýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthíchbándẫn khối Hiệuứngquangkíchthích liên quan đến việc lan truyền vật liệu, sóngđiệntừ mang theo lượng xung lượng, kéo theo sinh electron, có xếp lại mật độ hạt điện, dẫn đến xuất dòng điện khơng đổi Xuất phát từ Hamiltonian tương tác hệđiện tử- phonon bándẫn khối, thiết lập phương trình động lượng tử cho điệntửbándẫn khối Giải phương trình động lượng tử cho điệntử tính tốn biểu thức giải tích mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích (ta chọn hệ quy chiếu với ) 1.2 Hàm sóng phổ lượng điệntử dây lượng tử * Hàm sóng phổ lượng electron dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn n,l,pz (x,y,z) Và 0 x Lx ly nx ipz z e Sin Sin Lz Lx 0 y Ly Lx Ly Ly (1.1) x 0, x L x n ,l,p z (x, y,z) y 0, y L y Năng lượng hạt tải: n ,l,k I n,l,n ',l ' (q) Thừa số dạng: p 2z n l2 2m 2m L2x L2y (1.2) 32 (q x Lx nn ')(1 (1)n n ' cos(q x L x )) [(q x L x ) -2 (q x L x ) (n +n 2 )+4 (n -n 2 ) ]2 32 (q x L x ll')(1 (1)l l ' cos(q y L y )) [(q y L y )4 -2 (q y L y ) (l +l'2 )+ (l -l'2 )2 ]2 (1.3) * Hàm sóng phổ lượng electron dây lượng tử hình trụ với hố vô hạn rR 0 n,l,pz (r, ,z) i ln ipzz e e n,l (r) V Năng lượng hạt tải: n ,l,pz (1.4) rR A 2n,l p 2z 2m 2mR (1.5) R Thừa số dạng I n ,l,n ',l' (q) J (qR) *n '.l' (r) n ,l (r)dr R 0 n n ' (1.6) * Hàm sóng phổ lượng electron dây lượng tử hình trụ với hố parabol n,l (r) eipz L r2 l 2n! 2a02 r l r e Ln ( ) (n l !) a a0 a0 Năng lượng hạt tải: n,l,pz p2z 0 (2n l 1) 2m (1.7) (1.8) I n,l,n ',l' (q z ) Và thừa số dạng: n,l (r)eiqr *n ',l' (r)rdr R 0 (1.9) Chương 2: Hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn Trong chương này, chúng tơi sử dụng phương pháp phương trình động lượng tử cho hàm phân bố điệntử để nghiêncứuhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn tác dụng sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser tần số caođiện trường khơng đổi 2.1 Phương trình động lượng tử cho điệntử giam cầm dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vô hạn Halmintonian hệđiệntử - phonon dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vô hạn viết sau H = H0 + U = n,l,pz n,l,pz e a (p z A(t)).a n,l,p n,l,p z q bq b q + z c q C I n,l,n ,l p z ,q q n,l,n ,l (q)a n,l,p s q a n,l,p z (b q b q ) (2.1) Phương trình động lượng tử cho điệntử có dạng: i f n ,l,p z t a n ,l,p z a n ,l,p z ,H t (2.2) Phương trình động lượng tử cho hàm phân bố hạt tải f n,l,p z t hệ là: fn,l,p z (t) t 2 fn,l,p z t (eE0 eE t c pz ,h(t) , ) pz n,l,n ', l',pz ,q C q I n,l,n',l ' (q) Nq J L L [f n,l,pz q t -f n,l,pz t ] (2.3) (n ',l',pz q -n,l,p z -q -L) f n,l,pz q t -fn,l,p z t (n,l,pz q n,l,pz q L) 2.2 Mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình chữ nhật hố cao vơ hạn tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser điện trường không đổi 2.2.1 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm 2 q z C q 2v s V0 N k bT q vs q z (2.4) Biểu thức mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích sau 2c F 122 F j0 R0 ()d AC D E AC 1 1 D1 E,h 2 2 1 F 1 F (2.5) Trong A1 n e3 F F 2 32m vs2 n l2 I exp n,l,n ',l' 2m L2 L2 n,l,n ',l' y x 7/2 C1 4N11 12(4,9/2; N11 ) 24(3,7/2; N11 ) (2,5/2; N11 ) 2m 2m 2m (2.6) (2.7) 4N7/2 24 21 12 N N N (4,9/2; 21 ) (3,7/2; 21 ) (2,5/2; 21 ) 2m 2m 2m 2 2 N11 2m (n 2 n ) (l2 l ) 2 2mL 2mL x y (2.8) 2 2 2 N 21 2m (n n ) (l2 l ) 2 2mL y 2mL x (2.9) D1 2 n l2 n 20 e exp F 4m k BT 2m n,l 2m L x L y (2.10) (a,b,z) e zx x a 1 (1 ax)b a 1 dx hàm Hypergeometrix, tính tốn với số hạng ta thu (a) 1/ x 1 x exp N11 x dx o 2m 1/2 x 1 x exp N11x dx o 2m N11 4,9/2, 2m (2.11) N11 3,7/2, 2m (2.12) N11 2,5/ 2, m x 1 x 1/ o exp N 11 x dx 2m (2.13) (2.14) 1/ x 1 x exp N 21 x dx 6o 2m 1/2 x 1 x exp N 21x dx 2o 2m x 1 x N 21 4,9/ 2, 2m N21 3,7/2, 2m N 21 2,5/ 2, 2m 1/ o exp N 21 x dx 2m (2.15) (2.16) Lựa chọn: E 0x ; h 0y biểu thức j0 theo trục xác định sau j0x A1C1 D1 E 0x j A C D E 0y 0y 1 2 j A C D E 2c F F A C D E 1 0z 1 1 0z 2 2 F 1 2 2 F (2.17) Phương trình (2.5) biểu thức giải tích mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình chữ nhật với cao vơ hạn Mật độ dòng điện phụ thuộc vào tần số trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, tần số trường laser kích thước dây 2.2.2 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang Đối với trường hợp tán xạ điện tử-phonon quang: k BT Nq q C 2e 0 q 0 q z2 (2.18) Trong 0 số điện môi, 0 độ thẩm điện môi caotần độ thẩm điện môi tĩnh Ở ta giả thiết phonon không tán sắc, tức coi q o tần số phonon quang 2c F 122 F j0 R0 ()d A2C2 D2 E0 A2C2 D2 E,h 2 2 1 F 1 F A2 2 n0e6 F2 2 F 1 l2 n I exp n,l,n ',l' 80m44 0 n,l,n ',l' 2m Lx Ly (2.19) (2.20) 1/2 N125/2 N N (2,5/2; 12 ) (3,7/2; 12 ) 2m 2m 5/2 N5/2 22 N22 N22 N32 N32 N32 (2,5/2; 2m ) (3,7/2; 2m ) (2,5/2; 2m ) (3,7/2; 2m ) N5/2 42 N N (2,5/2; 42 ) (3,7/2; 42 ) 2m 2m 1 C2 N12 N22 N32 N42 2 2m N12 2,5/ 2, 2m (2.21) exp N12 x dx 2m (2.22) 1/2 x 1 x exp N12 x dx 2o 2m (2.23) x 1 x 1/2 o N12 3,7/2, 2m N 22 2,5/2, 2m exp N 22 x dx 2m (2.24) 1/2 x 1 x exp N22 x dx 2o 2m (2.25) x 1 x 1/2 o N22 3,7/2, 2m N 32 2,5/2, 2m exp N 32 x dx 2m (2.26) 1/2 x 1 x exp N32 x dx o 2m (2.27) x 1 x 1/ o x 1 x N32 3,7/2, 2m N 42 2,5/2, 2m exp N 42 x dx 2m (2.28) 1/2 x 1 x exp N42 x dx 2o 2m (2.29) o 1/2 N42 3,7/2, 2m 2 2 2 N12 2m (n n ) (l2 l2 ) q 2 2mL y 2mL x 2 2 2 N 22 2m (n n ) (l2 l2 ) q 2 2mL y 2mL x (2.31) 2 2 2 N 32 2m (n n ) (l2 l2 ) q 2 2mL y 2mL x (2.32) 2 2 N 42 2m (n 2 n ) (l2 l2 ) q 2 2mL y 2mL x (2.33) D2 (2.30) 2 2 n 02 e l n exp F 4m k BT 2m n ,l 2m L x L y (2.34) 0 độ thẩm điện môi caotần độ thẩm điện môi tĩnh Lựa chọn: E 0x ; h 0y ta thu thành phần j0 x A C D E x (2.35) j0y A C2 D E 0y j0z A C2 D E 0z (2.36) 2c F 1 2 2 F A C2 D E 2 2 F 1 F (2.37) Vậy với trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang, ta thu biểu thức giải tích mật độ dòng điện khơng đổi dạng phương trình (2.19) Mật độ dòng điện xuất dây lượng tử hình chữ nhật với cao vơ hạn hạt tải đặt trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser điện trường không đổi Ta thấy mật độ dòng điện khơng đổi phụ thuộc vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, phụ thuộc vào đại lượng đặc trưng cho dây lượng tử hình chữ nhật với cao vơ hạn như: hàm sóng, phổ lượng hay thừa số dạng 2.2.3 Kết tính tốn số thảo luận Trong phần khảo sát vẽ đồ thị phụ thuộc j0z vào nhiệt độ, đại lượng đặc trưng cho dây lượng tử, tần số sóngđiệntừtần số trường laser Dây lượng tử chọn GaAs / GaAsAl , vật liệu thường sử dụng nhiều tính số * Tương tác điệntử - phonon âm Hình 2.1 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường laser với giá trị khác nhiệt độ cho trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm Hình 2.2 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường sóngđiệntừ với giá trị khác nhiệt độ cho trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm Hình 2.3 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào kích thước dây hình chữ nhật cho trường hợp tán xạ điệntử phonon âm Hình 2.4 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào biên độ trường lực laser cho trường hợp tán xạ điệntử phonon âm với giá trị khác nhiệt độ * Tương tác điệntử - phonon quang Hình 2.5 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường laser cho trường hợp tán xạ điệntử - phonon quangứng với giá trị khác tần số sóngđiệntừ Hình 2.6 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường sóngđiệntừ cho trường hợp tán xạ điệntử phonon quang với giá trị khác nhiệt độ Hình 2.7 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào kích thước dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn cho trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang Hình 2.8 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện không đổi vào nhiệt độ hệ dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn cho trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với gía trị khác tần số sóngđiệntừ 2.3 Kết luận chương Chương luận án nghiêncứulýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vô hạn tác dụng sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser điện trường không đổi Chúng tơi tính tốn phương trình động lượng tử mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích cho hai trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm tán xạ điệntử - phonon quang Biểu thức giải tích mật độ dòng điện khơng đổi cho thấy phụ thuộc tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, đặc trưng dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn như: hàm sóng, thừa số dạng, hàng rào hay kích thước dây Kết giải tích áp dụng tính số vẽ đồ thị cho dây lượng tử hình chữ nhật GaAs / GaAsAl Kết tính tốn số cho thấy hai trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm tán xạ điêntử - phonon quang cho thấy mật độ dòng điệnchiều ảnh hưởng trực tiếp sóngđiện từ, xuất trường laser làm thay đổi độ tập trung hạt tải, nhiệt độ electron hay xác suất tán xạ electron phonon Sự phụ thuộc mật độ dòng điệnchiều vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser có khác biệt so với bándẫn khối, siêu mạng giếng lượng tử Đối với giếng lượng tử, phụ thuộc mật độ dòng điện vào tần số sóngđiệntừ có đỉnh cộng hưởng đáy cực tiểu, tần số tiếp tục tăng lên mật độ dòng điện giống dây lượng tử hình chữ nhật đạt giá trị gần xác định Còn siêu mạng ta thấy mật độ dòng điện phụ thuộc vào tần số sóngđiệntừ có dạng gần giống hình sin, có cực đại cực tiểu, cực đại cực tiểu có giá trị giảm dầntần số sóngđiệntừ tăng lên [10] Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào nhiệt độ, cường độ tần số trường laser thay đổi mặt định tính định lượng so với bándẫn khối hệ hai chiềukích thước dây lượng tử có ảnh hưởng đáng kể mật độ dòng điện khơng đổi Chương 3: Hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn 3.1 Phương trình động lượng tử cho điệntử giam cầm dây lượng tử hình trụ hố cao vô hạn fn,l,p z (t) t 2 fn,l,p z t (eE0 eE t c pz ,h(t) , ) pz n,l,n ', l',pz ,q C q I n,l,n',l ' (q) Nq J L L [f n,l,pz q t -f n,l,pz t ] (3.1) (n ',l',pz q -n,l,p z -q -L) f n,l,pz q t -fn,l,p z t (n,l,pz q n,l,pz q L) 3.2 Mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser điện trường không đổi 3.2.1 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm 2 2 1 F D E,h c F j0 R0 ()d AC D E 2 AC 3 3 3 2 1 F 1 F (3.2) Trong A3 n e3 F F 2 32m 4vs2 A 2n ,l I n,l,n ',l ' exp n ,l,n ',l' 2mR 7/2 C3 4N13 12(4,9/2; N13 ) 24(3,7/2; N13 ) (2,5/2; N13 ) 2m 2m 2m 4N7/2 24 23 12 N N N (4,9/2; 23 ) (3,7/2; 23 ) (2,5/2; 23 ) 2m 2m 2m (3.3) (3.4) N13 2m (Bn2 ',l' Bn2 ,l ) R (3.5) N 23 2m (B2n ',l ' Bn,l ) R2 (3.6) D3 2 A 2n ,l n 20 e exp F 4m k B T 2m n ,l 2mR (3.7) 1/2 x 1 x exp N13 x dx 6o 2m 1/2 x 1 x exp N13 x dx 2o 2m N13 4,9/ 2, 2m (3.8) N13 3,7/ 2, 2m N 13 2,5/ , 2m (3.9) exp N 13 x dx 2m (3.10) 1/ x 1 x exp N 23 x dx o 2m (3.11) x 1 x o 1/ N 23 4,9/2, 2m N 23 3,7/2, 2m 1/2 x 1 x exp N 23 x dx o 2m N 23 2,5 / , 2m x 1 x 1/ o exp N 23 x dx 2m (3.12) (3.13) Lựa chọn: E 0x ; h 0y biểu thức j0 theo trục xác định sau j0x A C3 D E 0x j A C D E 0y 0y 3 2 j A C D E 2c F F A C D E 3 0z 3 3 0z 2 F 2 2 F (3.14) 3.2.2 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang 2c F 122 F j0 R0 ()d A4C4 D4 E0 A4C4 D4 E,h 2 2 1 F 1 F A4 A 2n ,l n e F 2 F 1 I exp n,l,n ',l ' 80 m 4 0 n,l,n ',l' 2mR 1 C4 N14 N24 N34 N44 2 2m 1/2 5/2 N14 (2,5/ 2; N14 ) (3,7/ 2; N14 ) 2m 2m (3.15) (3.16) (3.17) 5/ N N34 (2,5/2; N34 ) (3,7/2; N34 ) N24 N (3,7/ 2; 24 ) (2,5/ 2; 2m ) 2m 2m 2m N5/2 44 N44 N (3,7/ 2; 44 ) (2,5/ 2; 2m ) 2m 5/2 24 N14 2,5/ 2, 2m exp N14 x dx 2m (3.18) 1/2 x 1 x exp N14 x dx o 2m (3.19) x 1 x 1/2 o N14 3,7/2, 2m N 24 2,5/2, 2m exp N 24 x dx 2m (3.20) 1/2 x 1 x exp N24 x dx 2o 2m (3.21) x 1 x 1/2 o x 1 x N24 3,7/2, 2m N 34 2,5/2, 2m exp N 34 x dx 2m (3.22) 1/2 x 1 x exp N34 x dx 2o 2m (3.23) 1/ o x 1 x N34 3,7/2, 2m N 44 2,5/2, 2m exp N 44 x dx 2m (3.24) 1/2 x 1 x exp N44 x dx o 2m (3.25) o 1/2 N44 3,7/2, 2m N14 (A n2 ',l ' A n,l ) 2m(q ) R2 (3.26) N 24 (A n2 ',l ' A n,l ) 2m(q ) R2 (3.27) N 34 (A n2 ',l ' A n,l ) 2m(q ) R (3.28) N 44 (A n2 ',l ' A n,l ) 2m(q ) R2 (3.29) D4 2 A 2n ,l n 20 e exp F 4m k B T 2m n ,l 2mR (3.30) Lựa chọn: E 0x ; h 0y ta thu thành phần j0 x A C D E x (3.31) j0 y A C D E y (3.32) j0z A4C4 D4 E0z 2c F 1 22 F A4C4 D4 E 2 2 F 1 F (3.33) Từ biểu thức (3.15) ta thấy mật độ dòng điện phụ thuộc vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, thông số đặc trưng cho dây lượng tử hình trụ với cao vơ hạn 3.2.3 Kết tính tốn số thảo luận Để thấy phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, tham số định tính lẫn định lượng dây lượng tử hình trụ với hố cao vô hạn, phần tính tốn số, vẽ đồ thị thảo luận kết dây lượng tử hình trụ với hố cao vô hạn cụ thể GaAs/GaAsAl loại vật liệu thường sử dụng nhiều tính tốn số * Tương tác điệntử - phonon âm Hình 3.1 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vơ hạn vào tần số sóngđiệntừ trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm với giá trị khác nhiệt độ Hình 3.2 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vơ hạn vào bán kính dây trường hợp tán xạ điệntử phonon âm với giá trị khác tần số sóngđiệntừ Hình 3.3 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vơ hạn vào tần số trường laser trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm với giá trị khác tần số sóngđiệntừ * Tương tác điệntử - phonon quang Hình 3.4 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vô hạn vào tần số trường sóngđiệntừ trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác nhiệt độ Hình 3.5 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vô hạn vào tần số trường laser trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác tần số sóngđiệntừ Hình 3.6 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ cao vô hạn vào nhiệt độ hệ trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác tần số sóngđiệntừ 3.3 Kết luận chương Chương luận án trình bày phương pháp phương trình động lượng tử để tìm biểu thức mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthíchTrong dây lượng tử hình trụ với cao vơ hạn đặt trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser tần số cao trường điện khơng đổi Bài tốn xem xét cho hai chế tán xạ điện tử-phonon âm điện tửphonon quang Bên cạnh việc khảo sát phụ thuộc mật độ dòng điện vào tần số sóngđiện từ, tần số củatrường laser, nhiệt độ hệ, khảo sát ảnh hưởng tham số cấu trúc đặc trưng dây lượng tử hình trụ hố cao vơ hạn lên hệ Ta thấy mật độ dòng điện có thay đổi vào phụ thuộc mạnh vào tần số hiệu dụng hố giam giữ điệntử Chương 4: Hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với hố parabol 4.1 Phương trình động lượng tử cho điệntử giam cầm dây lượng tử hình trụ hố parabol fn ,l,p z (t) t 2 fn ,l,p z t (eE0 eE t c p z , h(t) , ) p z n ,l,n ',l',pz ,q C q I n,l,n ',l ' (q) Nq J L L [f n,l,p z q t -f n,l,p z t ] (4.1) (n ',l',p z q - n,l,p z -q -L) f n,l,p z q t -fn ,l,p z t ( n ,l,p z q n,l,p z q L) 4.2 Mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ với hố parabol tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser điện trường không đổi 4.2.1 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm 2 2 1 j0 R0 ()d A5C5 D5 E0 c2 F 2 F A5C5 D5 E,h 1 F 1 F (4.2) Trong A5 n e3 F2 2 F s 32m v I n2 ,l,n ',l' exp 0 (2n l 1) (4.3) n ,l,n ',l ' 7/2 C5 4N15 12(4,9/2; N15 ) 24(3,7/2; N15 ) (2,5/2; N15 ) 2m 2m 2m 4N7/2 24 25 12 N N N (4,9/2; 25 ) (3,7/2; 25 ) (2,5/2; 25 ) 2m 2m 2m (4.4) N15 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) (4.5) N 25 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) (4.6) 2 n 02 e2 D5 F exp 0 (2n l 1) m k B T 2m n ,l (4.7) 1/ x 1 x exp N15 x dx 6o 2m 1/2 x 1 x exp N15 x dx 2o 2m N15 4,9/ 2, 2m (4.8) N15 3,7/ 2, 2m x 1 x N 15 2,5/ , 2m 1/ o (4.9) exp N 15 x dx 2m (4.10) (4.11) 1/ x 1 x exp N 25 x dx o 2m 1/2 x 1 x exp N 25 x dx 2o 2m N 25 4,9/2, 2m N 25 3,7/2, 2m N 25 2,5 / , 2m x 1 x o 1/ exp N 25 x dx 2m (4.12) (4.13) ựa chọn: E 0x ; h 0y biểu thức j0 theo trục xác định sau j0 x A C5 D E x j A C D E 0y 0y 5 2 j A C D E 2c F F A C D E 5 0z 5 5 0z 2 2 F 1 2 2 F (4.14) Sử dụng phương trình động lượng tử cho điệntử dây lượng tử hình trụ hố parabol tác dụng trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser điện trường khơng đổi, mật độ dòng điện khơng đổi tính tốn 4.2.2 Trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang 2c F 122 F j0 R0 ()d A6C6 D6 E0 A6C6 D6 E,h 2 2 1 F 1 F A6 n 0e6 F2 2 F 1 In,l,n',l' exp0 (2n l 1) 4 80 m 0 n,l,n',l' 1/2 1 C6 N16 N26 N36 N46 2 2m 5/ N16 (2,5/ 2; N16 ) (3,7/ 2; N16 ) 2m 2m 5/2 N N36 (2,5/ 2; N36 ) (3,7/ 2; N36 ) N N (2,5/ 2; 26 ) (3,7/2; 26 ) 2m 2m 2m 2m 5/ N46 N 46 N (3,7/2; 46 ) (2,5/ 2; 2m ) 2m (4.15) (4.16) (4.17) 5/ 26 N16 2,5/ 2, 2m exp N16 x dx 2m (4.18) 1/2 x 1 x exp N16 x dx o 2m (4.19) x 1 x 1/2 o N16 3,7/2, 2m N 26 2,5/2, 2m exp N 26 x dx 2m (4.20) 1/2 x 1 x exp N26 x dx 2o 2m (4.21) x 1 x 1/2 o x 1 x N26 3,7/2, 2m N 36 2,5/2, 2m exp N 36 x dx 2m (4.22) 1/2 x 1 x exp N36 x dx 2o 2m (4.23) 1/ o N36 3,7/2, 2m N 46 2,5/2, 2m exp N 46 x dx 2m (4.24) 1/2 x 1 x exp N46 x dx o 2m (4.25) x 1 x o 1/2 N46 3,7/2, 2m N16 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) q (4.26) N 26 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) q (4.27) N 36 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) q (4.28) N 46 2m 2o (n ' n) 0 (l' l) q (4.29) 2 n 20 e2 D6 F exp0 (2n l 1) 4m2 k B T 2m n,l Lựa chọn: E 0x ; h 0y ta thu thành phần (4.30) j0x A C6 D6 E 0x (4.31) j0 y A C6 D6 E y (4.32) j0z A6C6 D6 E0z 2c F 1 22 F A6C6 D6 E 2 2 F 1 F (4.33) Từ biểu thức (4.15) ta thấy mật độ dòng điện phụ thuộc vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, thông số đặc trưng cho dây lượng tử hình trụ với parabol 4.2.3 Kết tính tốn số thảo luận Trong phần chúng tơi tính tốn số, vẽ đồ thị thảo luận kết dây lượng tử hình trụ GaAs/GaAsAl * Tán xạ điệntử - phonon âm 1.8 1=1.3.1013 s -1 2=1.5.10 3.95 T=48K T=50K T=52K 1.6 13 -1 s 1.4 3=1.7.1013 s -1 1.2 3.9 J 0z J0z 0.8 3.85 0.6 0.4 3.8 0.2 3.75 The frequency of Electromagnetic wave 10 13 x 10 Hình 4.1 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào tần số sóngđiệntừ trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm với giá trị khác tần số trường laser The frequency of radiation field 10 12 x 10 Hình 4.2 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào tần số trường laser trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm với giá trị khác nhiệt độ -5 2.5 13 -1 1=0.1.10 x 10 s 13 -1 1=0.1.10 2=0.14.1013 s-1 13 -1 3=0.18.10 s s 2=0.14.10 13 s-1 3=0.18.10 13 -1 s 1.5 J0z J0z 0.5 50 51 52 53 54 55 56 The Temperature (K) 57 58 59 60 Hình 4.3 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào nhiệt độ hệ trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm với giá trị khác tần số sóngđiệntừ 5.5 6.5 7.5 Radius of wire 8.5 9.5 10 -9 x 10 Hình 4.4 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào bán kính dây trường hợp tán xạ điệntử phonon âm với cá giá rị khác tần số sóngđiệntừ * Tương tác điệntử - phonon quang Ta khảo sát phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser thông số đặc trưng cho dây lượng tử nhiệt độ hệ 3.5 1.6238 T=264(K) 1=11,17.1012 s-1 T=267(K) T=270(K) 1.6238 2=11,18.1012 s-1 3=11,20.1012 s-1 1.6238 2.5 1.6238 J0z jz/jo j0z 1.6238 1.5 1.6238 1.6238 0.5 1.6238 The frequency of the laser radiation 1.6238 10 1.1 1.2 14 x 10 Hình 4.5 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào tần số trường laser trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác nhiệt độ 1.3 1.4 1.5 1.6 The radius of wire 1.7 1.8 1.9 -9 x 10 Hình 4.6 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào bán kính dây trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác tần số trường laser 10.8 1=11,17.1012 s -1 2=11,18.1012 s -1 10.6 3=11,20.1012 s -1 10.4 J0z 10.2 10 9.8 9.6 9.4 0.2 0.4 0.6 0.8 1.2 1.4 1.6 1.8 x 10 15 Hình 4.7 Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi dây lượng tử hình trụ parabol vào tần số trường sóngđiệntừ trường hợp tán xạ điệntử - phonon quang với giá trị khác tần số trường laser 4.3 Kết luận chương Chương luận án trình bày phương pháp phương trình động lượng tử để tìm biểu thức mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với hố parabol Trong dây lượng tử đặt trường sóngđiệntừ phân cực phẳng, trường laser tần số cao trường điện không đổi Mật độ dòng điện khơng đổi tính tốn cho hai trường hợp tán xạ điệntử - phonon âm điệntử - phonon quang Bên cạnh việc khảo sát phụ thuộc mật độ dòng điện vào tần số sóngđiện từ, tần số trường laser, nhiệt độ hệ, khảo sát ảnh hưởng tham số cấu trúc đặc trưng dây lượng tử hình trụ với hố parabol KẾT LUẬN Bằng phương pháp phương trình động lượng tử, chúng tơi nghiêncứuhiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với hố parabol dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vô hạn tác dụng trường điệntừ phân cực phẳng, trường xạ laser Các kết luận án tóm tắt sau: Lần thiết lập phương trình động lượng tử cho hệđiệntử - phonon bándẫnchiều (dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với hố parabol, dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vơ hạn) thu biểu thức giải tích cho mật độ dòng điện khơng đổi xuất hiệuứngquangkíchthích dây lượng tử hình trụ với cao vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với parabol dây lượng tử hình chữ nhật với hố cao vô hạn Các kết thu cho thấy lượng tử hóa giảm kích thước dây lượng tử ảnh hưởng mạnh lên mật độ dòng điện dây lượng tử Sự phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường sóngđiện từ, tần số trường laser, tham số nhiệt độ hệ, cấu trúc dây lượng tử có nhiều khác biệt so với toán tương tựbándẫn khối, siêu mạng hố lượng tử Sự khác biệt phổ lượng hạt tải thay đổi, dẫn đến thay đổi hàm sóng, thừa số dạng đại lượng đặc trưng cho hệ lượng tử Kết tính tốn số cho mật độ dòng điện dây lượng tử hình trụ với hố cao vơ hạn, dây lượng tử hình trụ với parabol dây lượng tử hình chữ nhật với vô hạn GaAs/GaAsAl phụ thuộc mật độ dòng điện khơng đổi vào tần số trường sóngđiện từ, trường laser, thơng số hệ lượng tửkích thước dây hay nhiệt độ hệ Các kết tính cho hai loại tương tác tương tác điệntử - phonon âm tương tác điệntử - phonon quang Luận án góp phần khẳng định khả năng, tính hiệuđắn phương pháp phương trình động lượng tửnghiêncứu tính chuyển tải hệ electron – phonon lýthuyết lượng tử Các kết thu luận án góp phần hoàn thiện lýthuyết lượng tửhiệuứngquangkíchthíchhệbándẫnchiều nói riêng Vật lýbándẫn thấp chiều nói chung; góp phần nhỏ bé vào phát triển lýthuyết Vật lý nanô, cung cấp thông tin bándẫn thấp chiều Những thơng tin xem sở cho công nghệ chế tạo linh kiện vật liệu nanô CÁC CƠNG TRÌNH LIÊN QUAN ĐẾN LUẬN ÁN ĐÃ CƠNG BỐ [1] Hoang Van Ngoc, Nguyen Vu Nhan, and Nguyen Quang Bau, (2014) “ Photostimulated quantum effects in quanum wire with parabolic potential”, Progress in electromagnetics research symposium proceedings, Guangzhou, China, pp 1945-1948 (ISSN 1559-9450) [2] Hoang Van Ngoc, Nguyen Thu Huong, Nguyen Quang Bau, (2016) “The photon – drag effect in cylindrical quantum wire with a parabolic potential”, International Journal of Physical and Mathematical Sciences - World Academy of Science, Engineering and Technology, 10 (12), pp 542-545 ISSN 1307-6892), (ISI/SCOPUS) [3] Hoang Van Ngoc, Nguyen Vu Nhan, Nguyen Quang Bau, (2017) “The light – effect in cylindrical quantum wire with an infinite potential for the case of electrons - optical phonon scattering ”, International Journal of Physical and Mathematical Sciences - World Academy of Science, Engineering and Technology, 11 (8), pp 349-352 (ISSN 1307-6892), (ISI/SCOPUS) [4] Hoang Van Ngoc, Nguyen Vu Nhan, Dinh Quoc Vương (2017) “The photon – drag effect in retangular quantum wire with an infinite potential”, VNU Journal of Science, Mathematics – Physics, 33 (No.1), pp 5359 (ISSN 0866-8612) [5] Nguyen Vu Nhan, Hoang Dinh Trien, and Hoang Van Ngoc (2017) “The photostimulated quantum effect in rectangular quantum wire with an infinite potential for the case of electron – acoustic phonon scattering”, Tạp chí khoa học, Đại học Thủ đô Hà Nội, (ISSN 2354-1512) (xác nhận đăng) [6] Hoang Van Ngoc, Nguyen Vu Nhan, Dinh Quoc Vuong (2017) “The photon – drag effect in cylindrical quantum wire with an infinite potential for the case of electrons – acoustic phonon scattering”, Journal of Science, Mathematics – Physics, số tháng 12, (ISSN 0866-8612) (xác nhận đăng) ... nghiên cứu bán dẫn khối hệ hai chiều hiệu ứng quang kích thích, hệ bán dẫn chiều chưa nghiên cứu Dây lượng tử với dạng khác ý, lý chúng tơi chọn đề tài nghiên cứu Nghiên cứu lý thuyết hiệu ứng. .. hiệu ứng quang kích thích bán dẫn khối, siêu mạng, giếng lượng tử, tốn hấp thụ sóng điện từ hệ hai chiều, hệ chiều, hiệu ứng âm - điện - từ hệ hai chiều, hiệu ứng Hall hệ hai chiều ảnh hưởng sóng. .. lý thuyết hiệu ứng quang kích thích sóng điện từ cao tần hệ bán dẫn chiều để phần giải vấn đề bỏ ngỏ nói Mục tiêu nghiên cứu Nghiên cứu lý thuyết lượng tử hiệu ứng quang kích thích cho dây lượng