[...]... d S võn sỏng võn ti trong min giao thoa b rng L L = n S võn sỏng: 2n + 1 ; s võn ti: 2n N u 2i L 1 Nu n + s võn sỏng: 2n + 1 ; s võn ti: 2n + 2 2i 2 L 1 Nu < n + s võn sỏng: 2n + 1 ; S võn ti: 2n 2i 2 Chỳ ý : Xỏc nh s võn sỏng, võn ti gia hai im M, N cú to x1, x2 (gi s x1 < x2) + Võn sỏng: x1 < ki < x2 + Võn ti: x1 < (k+0,5)i < x2 S giỏ tr k Z l s võn sỏng (võn ti) cn tỡm Lu ý: M v N cựng... dao ng cc i v khụng dao ng gia hai im M, N cỏch hai ngun ln lt l d1M, d2M, d1N, d2N t dM = d1M - d2M ; dN = d1N - d2N v gi s dM < dN + Hai ngun dao ng cựng pha: Cc i: dM < k < dN Cc tiu: dM < (k+0,5) < dN + Hai ngun dao ng ngc pha: Cc i:dM < (k+0,5) < dN Cc tiu: dM < k < dN S giỏ tr nguyờn ca k tho món cỏc biu thc trờn l s ng cn tỡm II Nhiu x súng : hin tng súng gp vt cn thỡ di lch khi phng truyn... xoay chiu H s cụng sut 1 Cụng sut tc thi: p = ui = UIcos + UIcos(2t + u + i ) W = UIcos = I2R 2 Cụng sut trung bỡnh: P = t R 3 H s cụng sut : cos = Z Nu trong on mch xy ra cng hng hoc on mch ch cú in tr thun thỡ = 0 cos = 1 Vi cựng iu kin in ỏp v cng dũng in I, nu on mch cú cos cng ln thỡ cụng sut ca dũng in cng ln 4 Trng hp c bit: on mch RLC cú R thay i: * Khi R=ZL-ZC thỡ PMax = U2 U2 = 2... A cos t Phng trỡnh súng ti M do hai súng t hai ngun truyn ti: t d t d u1M = A cos 2 ( 1 ) ; u 2M = A cos 2 ( 2 ) T T Phng trỡnh giao thoa súng ti M: uM = u1M + u2M uM = u1M + u2 M = 2 A cos (d 2 d1 ) ( d + d1 ) cos t 2 d d2 Biờn dao ng ti M: AM = 2 A cos 1 = AM = 2 A cos 2 l l TRƯỜNG ĐẠI HỌC TÀI NGUYÊN VÀ MÔI TRƯỜNG HÀ NỘI PGS TS Hồng Ngọc quang GIÁO TRÌNH ĐỘNG LỰC HỌC DỊNG SƠNG Hà Nội, năm 2014 MỞ ĐẦU Sơng ngòi nguồn tài nguyên thiên nhiên phong phú thiếu sống ngƣời Nó đem lại cho ngƣời nhiều lợi ích nên hai bên bờ sông thƣờng nơi tập trung dân cƣ, thành phố thị trấn làng mạc; trung tâm trị kinh tế, văn hố, xã hội Bên cạnh đó, hàng ngày sơng ngòi gây nên tác hại ghê gớm nhƣ lũ lụt, bồi lắng xói lở lòng sơng gây nên diễn biến phức tạp lòng sơng làm ảnh hƣởng đến phòng lũ, giao thơng thuỷ, vùng cửa sơng chịu ảnh hƣởng sóng gió, thuỷ triều, dòng hải lƣu v.v.v Để chế ngự dòng sơng, hạn chế mặt hại khai thác mặt lợi tƣơng lai, trí tuệ ngƣời với tiến khoa học kỹ thuật đề biện pháp chỉnh trị để uốn nắn khai thác nguồn tài nguyên thiên nhiên quý giá Trong trình khai thác lợi dụng tổng hợp nguồn nƣớc, số công trình đƣợc xây dựng sơng, làm cho điều kiện thuỷ văn thuỷ lực bùn cát, điều kiện cấu thành lòng sơng thay đổi gây nên biến hình lòng sơng thƣợng hạ lƣu cơng trình Động lực học sơng ngòi mơn khoa học chun nghiên cứu quy luật học quy trình vận động phát triển dòng sơng dƣới tác dụng tƣơng hỗ dòng nƣớc lòng sông thông qua yếu tố bùn cát, điều kiện tự nhiên hay dƣới tác động công trình hoạt động ngƣời Vấn đề trọng tâm động lực học sơng ngòi tác động qua lại dòng nƣớc lòng dẫn thông qua chuyển động bùn cát Hai yếu tố cấu thành lòng sơng tác động học vật lý, vận động dòng nƣớc làm lòng dẫn thay đổi kích thƣớc, hình dạng vị trí Lòng dẫn hình thành lại làm thay đổi trạng thái kết cấu dòng nƣớc Nhƣ vậy, tác động qua lại dòng nƣớc lòng dẫn tiếp diễn khơng ngừng thay đổi Hai yếu tố mâu thuẫn nhau, khống chế lẫn nhƣng đồng thời dựa vào để tồn tại, để tạo sản phẩm dòng sơng Phƣơng pháp nghiên cứu Hiện có nhiều phƣơng pháp nghiên cứu động lực học sơng ngòi đƣợc quan tâm, cụ thể vấn đề sau: Nghiên cứu phân bố địa lý q trình hình thành phát triển sơng ngòi, mối quan hệ nhân tố với tình hình diễn biến dòng sơng Đồng thời nghiên cứu địa mạo lũng sông, lƣu vực sông, tác dụng yếu tố động lực hình thái lòng sơng Nghiên cứu vấn đề học phức tạp dòng chảy lòng sơng chuyển động bùn cát, đồng thời ứng dụng phƣơng pháp vật lý, học cơng cụ tốn học để phân tích, tính tốn tìm quy luật diễn biễn dòng sơng Nội dung môn học bao gồm: Lý luận dòng chảy sơng ngòi; Dòng chảy vòng đoạn sơng cong; Các đặc trƣng bùn cát chuyển động sơng ngòi; Q trình hình thành diễn biến dòng sơng; Diễn biến dòng sơng vùng cửa sơng hạ lƣu cơng trình; Tính tốn bồi lắng kho nƣớc Lịch sử phát triển động lực học sơng ngòi thực chất xuất phát từ u cầu giải vấn đề thực tiễn sản xuất, phục vụ cho đời sống ngƣời Khoa học chỉnh trị có lịch sử phát triển sớm so với động lực học sơng ngòi Từ thời cổ đại nƣớc Ai Cập, Ấn Độ, vấn đề phòng lũ, tƣới tiêu vận tải thuỷ phát triển từ sớm, hay nƣớc Trung Quốc, Việt Nam yêu cầu phòng chống lũ, bảo vệ bờ mà đê điều đƣợc hình thành từ kỷ đầu công nguyên Tại nƣớc châu Âu, châu Mỹ cơng trình chỉnh trị sơng phục vụ cho giao thông vận tải thuỷ xuất từ kỉ XVII- XVIII Cho đến nửa kỷ XIX nƣớc khoa học động lực học sơng ngòi chỉnh trị sông thực đƣợc phát triển mạnh mẽ Những nghiên cứu nhà khoa học Pháp nhƣ Du Boys chuyển động bùn cát, Barre de Saint -Vernant dòng khơng ổn định, L Fargue hình thái dòng sơng uốn khúc vào năm 1895 nhà khoa học Nga Lotchin V.M đƣa luận văn “cơ cấu lòng sơng” làm sở cho mơn động lực học sơng ngòi Nga sau Từ kỷ XIX trở trƣớc xem thời kỳ tổng kết kinh nghiệm xây dựng mơn Động lực học sơng ngòi Đến đầu kỷ XX công tác chỉnh trị sông phát triển mạnh mẽ kéo theo lý luận có liên quan trƣớc phát triển, mơn Động lực học sơng ngòi trở thành mơn khoa học độc lập, xuất Liên Xơ sau xuất nƣớc tiên tiến khác giới Động lực học sơng ngòi chỉnh trị sơng đƣợc nghiên cứu phát triển mạnh mẽ vào kỷ XX Với đóng góp lớn lao nhà khoa học Xô Viết nhƣ Bernadski chuyển động hai chiều, Vêlikanốp q trình diễn biến lòng sơng, Gơntrarơp Lê Vi chuyển động bùn cát, Antunin Grisanhin chỉnh trị sông.v v Vào thời gian nổ tranh luận gay gắt lý thuyết khuyếch tán lý thuyết trọng lực Ngồi ra, Tây Âu có cơng trình chuyển động bùn cát Meyer Peter Muller, hình thái lòng sơng ổn định nhà khoa học Anh Kennedy R.G Lindley E.S Nhiều công trình nghiên cứu dòng chảy chuyển động bùn cát nhà khoa học Mỹ Enstein H.A., Ven te chow v v Từ kỷ XX đến ứng dụng tiến khoa học kỹ thuật, đặc biệt kỹ thuật tính tốn Động lực học sơng ngòi có bƣớc phát triển việc hồn thiện mơ hình hố tƣợng thuỷ lực phức tạp, thiết bị đại đo đạc, nhanh chóng xác nghiên cứu thực địa Trong nghiên cứu mơ hình vật lý thực đƣợc tiêu chuẩn tƣơng tự khó mơ hình tốn giải đƣợc tốn dòng khơng ổn định nhiều chiều phƣơng pháp số.v v Đã xuất tên tuổi nhƣ Cunge J.A(Pháp), Mamak W(Ba Lan), Grisanhin K.V(Liên Xô).v v xuất cơng trình tập thể, quan nghiên cứu nhƣ DELFT(Hà Lan), Học viện thuỷ lợi Vũ Hán (Trung Quốc) v v Cùng với phát triển khoa học Động lực học sơng ngòi chỉnh trị sông giới, Việt Nam, ông cha ta biết lợi dụng nguồn nƣớc để phục vụ nông nghiệp Kể từ thời đại đồ đá cũ đến ... [...]... d S võn sỏng võn ti trong min giao thoa b rng L L = n S võn sỏng: 2n + 1 ; s võn ti: 2n N u 2i L 1 Nu n + s võn sỏng: 2n + 1 ; s võn ti: 2n + 2 2i 2 L 1 Nu < n + s võn sỏng: 2n + 1 ; S võn ti: 2n 2i 2 Chỳ ý : Xỏc nh s võn sỏng, võn ti gia hai im M, N cú to x1, x2 (gi s x1 < x2) + Võn sỏng: x1 < ki < x2 + Võn ti: x1 < (k+0,5)i < x2 S giỏ tr k Z l s võn sỏng (võn ti) cn tỡm Lu ý: M v N cựng... dao ng cc i v khụng dao ng gia hai im M, N cỏch hai ngun ln lt l d1M, d2M, d1N, d2N t dM = d1M - d2M ; dN = d1N - d2N v gi s dM < dN + Hai ngun dao ng cựng pha: Cc i: dM < k < dN Cc tiu: dM < (k+0,5) < dN + Hai ngun dao ng ngc pha: Cc i:dM < (k+0,5) < dN Cc tiu: dM < k < dN S giỏ tr nguyờn ca k tho món cỏc biu thc trờn l s ng cn tỡm II Nhiu x súng : hin tng súng gp vt cn thỡ di lch khi phng truyn... xoay chiu H s cụng sut 1 Cụng sut tc thi: p = ui = UIcos + UIcos(2t + u + i ) W = UIcos = I2R 2 Cụng sut trung bỡnh: P = t R 3 H s cụng sut : cos = Z Nu trong on mch xy ra cng hng hoc on mch ch cú in tr thun thỡ = 0 cos = 1 Vi cựng iu kin in ỏp v cng dũng in I, nu on mch cú cos cng ln thỡ cụng sut ca dũng in cng ln 4 Trng hp c bit: on mch RLC cú R thay i: * Khi R=ZL-ZC thỡ PMax = U2 U2 = 2... A cos t Phng trỡnh súng ti M do hai súng t hai ngun truyn ti: t d t d u1M = A cos 2 ( 1 ) ; u 2M = A cos 2 ( 2 ) T T Phng trỡnh giao thoa súng ti M: uM = u1M + u2M uM = u1M + u2 M = 2 A cos (d 2 d1 ) ( d + d1 ) cos t 2 d d2 Biờn dao ng ti M: AM = 2 A cos 1 = AM = 2 A cos 2 l l Chơng 3: Động lực học cơ hệ 1.CáC KHáI NIệM 1.1. Di chuyển khả dĩ v số bậc tự do của cơ hệ - Chuyển động của cơ hệ thờng bị rằng buộc bởi những điều kiện hình học v động học nhất định tập hợp các điều kiện đó gọi l liên kết. Tập hợp những di chuyển vô cùng bé bảo ton liên kết của hệ gọi l di chuyển khả dĩ của hệ. Ví dụ: Số di chuyển khả dĩ của điểm M. 21 rkr rr = 2211 rkrkr i rrr += Di chuyển khả dĩ độc lập Số bậc tự do của cơ hệ bằng số di chuyển khả dĩ độc lập. 1.2. Toạ độ suy rộng của cơ hệ - Tập hợp các thông số đủ để xác định vị trí của cơ hệ trong một hệ quy chiếu xác định gọi l các toạ độ suy rộng của cơ hệ ký hiệu: q 1 , q 2 , q 3 , q m . - Toạ độ đề các của các chất điểm có thể biểu diễn qua toạ độ suy rộng. - Nếu các toạ độ suy rộng l độc lập toạ độ suy rộng đủ (q 1 , q 2 , q n ). - Nếu không ta có toạ độ suy rộng d (q n+1 , q n+2 , q m ), m>n. - Số toạ độ suy rộng d bằng số phơng trình liên kết. Ví dụ: - Khảo sát hai thanh liên kết bản lề loại 5 với nhau v với giá nh hình vẽ: - Vị trí của của chúng có thể xác định nh sau: 21 rkr r r = 2211 rkrkr i rr r += ắ {, } - Số toạ độ suy rộng đủ. ắ {x A , y A , x B , y B } m-n = 2 Phơng trình liên kết: Trong trờng hợp các phơng trình liên kết không chứa các vận tốc suy rộng liên kết hình học Nếu không chứa thời gian liên kết dừng. Trong phạm vi giáo trình ta chỉ khảo sát các cơ hệ chịu liên kết hình học v dừng. 1.3. Các đặc trng hình học khối của vật rắn 1.3.1. Khối tâm của vật rắn ()() 2 22 222 AByyxx OAyx ABAB AA =+ =+ - Vị trí khối tâm của vật rắn đợc xác định nh sau: - Chiếu phơng trình ny lên các trục toạ độ toạ độ (x c , y c , z c ) của khối tâm. 1.3.2. Mô men quán tính của vật rắn - Mô men quán tính của vật rắn đối với trục z ký hiệu I z , l một đại lợng vô hớng xác định theo công thức: - Trong trờng hợp -------- == = v N k kN kkN c dmr M m rm r r r r 1 lim lim 1 == v N k kkNz dmmI 2 1 2 lim 1.4. Các lực tác dụng lên cơ hệ - Lực tác dụng lên các chất điểm của cơ hệ thay đổi theo thời gian, không những phụ thuộc vo vị trí v vận tốc của chất điểm chịu lực m còn phụ thuộc vo vị trí v vận tốc của tất cả các chất điểm thuộc cơ hệ. - Gọi l lực tác dụng lên chất điểm M k . Lực tác dụng lên cơ hệ gồm: - Ngoại lực: Lực từ bên ngoi tác dụng lên chất điểm M k của cơ hệ ký hiệu . - Nội lực: Lực do các chất điểm thuộc cơ hệ tác dụng lẫn nhau ký hiệu . - Lực liên kết: Ký hiệu , l lực liên kết tác dụng lên chất điểm thuộc cơ hệ. - Lực hoạt động l lực không phụ thuộc vo loại lực liên kết. 1.5. Lực suy rộng 1.5.1. Biểu thức công của lực trong di chuyển khả dĩ k F r ( ) nnkk vvvrrrtFF rrrrrr rr , .,,,, ,,, 2121 = ck F r ik F r k R r ( ) ++== kkzkkykkxkkk zFyFxFrFA r r - Giả sử số toạ độ suy rộng đủ của cơ hệ l:q 1 , q 2 , q 3 , q n . Vì x k l hm số của q i nên: - Thay vo biểu thức của ta có: 1.5.2. Lực suy rộng - Đại lợng: - Thứ nguyên của lực suy rộng phụ thuộc vo thứ nguyên của toạ độ suy rộng (lực hoặc mômen). 1.6. Liên kết lý tởng L liên kết m tổng công của các lực liên kết trong mọi di chuyển khả dĩ đều bằng 0, thực tế nếu bỏ qua ma sát v tính đn hồi các liên kết sau đây: -Các v ật rắn tự do l cơ hệ chịu liên kết lý tởng; i n k i k k q q x x = = 1 i n k i k k q q y y = = 1 i n k i k k q q z z = = 1 k A === = + + = n i ii n i n k i k kz i k ky i k kxk qQ q z F q y F q x FA 111 i k n k k n k i k kz i k ky i k kxi q r F q z F q y F q x FQ = + + = == r r 11 - Hai vật rắn luôn tựa vo nhau (bỏ qua ma sát); - Dây mềm không dãn vắt qua ròng rọc (ma sát Chương III: Chương III: 3.1. KHỐI TÂM 3.2. ĐỊNH LUẬT BẢO TOÀN ĐỘNG LƯỢNG 3.3. CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.4. CÁC ĐỊNH LÝ VỀ MOMEN ĐỘNG LƯỢNG CỦA MỘT HỆ CHẤT ĐIỂM 3.5. PHƯƠNG TRÌNH CƠ BẢN CỦA CHUYỂN ĐỘNG QUAY CỦA VẬT RẮN QUANG MỘT TRỤC CỐ ĐỊNH 3.6. ĐỊNH LUẬT BẢO TOÀN MOMEN ĐỘNG LƯỢNG 3.1. KHỐI TÂM 3.1.1. Hệ chất điểm – Vật rắn 3.1.2. Định nghĩa khối tâm 3.1.3. Vận tốc của khối tâm 3.1.4. Phương trình chuyển động của khối tâm 3.1. KHỐI TÂM 3.1.1. Hệ chất điểm – Vật rắn • Lực tương tác giữa các vật trong một cơ hệ được gọi là nội lực, lực tương tác giữa một vật trong một cơ hệ với các vật khác ngoài cơ hệ được gọi là ngoại lực. • Hệ gồm nhiều chất điểm hoặc nhiều vật tương tác với nhau được gọi là một hệ chất điểm hay hệ cơ. • Hệ chỉ gồm các vật tương tác với nhau được gọi là hệ cô lập (hệ kín). Bất kỳ vật nào trong hệ cô lập cũng không tương tác với một vật ở ngoài hệ. • Vật rắn là một hệ chất điểm đặc biệt, trong đó khoảng cách giữa hai điểm bất kỳ của vật luôn luôn giữ không đổi trong quá trình chuyển động. 3.1. KHỐI TÂM 3.1.1. Hệ chất điểm – Vật rắn 3.1.2. Định nghĩa khối tâm • Trong trường hợp tổng quát “Khối tâm của một hệ chất điểm M 1 , M 2 , M 3 … M n lần lượt có khối lượng m 1 , m 2 , m 3 ,…,m n là một điểm G xác định bởi đẳng thức” 0 . 2211 =+++ GMmGMmGMm nn Hay: 0. 1 = ∑ = GMm i n i i 3.1. KHỐI TÂM 3.1. KHỐI TÂM Ví dụ 3.1.1 Một thanh AB đồng chất, thiết diện đều, dài 1m và có khối lượng 100g. Người ta gắn vào thanh hai khối lượng: m 1 = 20g cách A 20cm và m 2 = 40g cách A 40cm. Tìm vị trí khối tâm của hệ. A B 20cm 40cm m 1 (20g) m 2 (40g) 3.1. KHỐI TÂM Đáp án: O x(cm) y(cm) A B 20cm 40cm m 1 (20g) m 2 (40g) m 3 (100g) 50cm x . G 0)50()40()20(. 3 3 1 21 =−+−+−= ∑ = xmxmxmGMm i ii x = 43,75 (cm) BÀI TẬP TRẮC NGHIỆM a) x = 35 (cm) Chúc m ng!!!ừ B n làm đúng ạ r iồ R t ti c!!!ấ ế B n làm sai ạ r iồ R t ti c!!!ấ ế B n làm sai ạ r iồ R t ti c!!!ấ ế B n làm sai ạ r iồ Cho bốn hình vuông đồng chất, thiết diện đều, cạnh dài 20cm được sắp xếp như hình vẽ và có khối lượng lần lượt là 10kg, 20kg, 30kg, 40kg. Vị trí khối tâm của hệ so với O là. 10kg 20kg 30kg 40kg o x (cm) y (cm) b) x = 50 (cm) c) x = 55 (cm) d) x = 40 (cm) 3.1. KHỐI TÂM o y (cm) x (cm) 10kg 20kg 30kg 40kg x 15kg o y o y x z x y Xác định khối tâm như thế nào ??? [...]... CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.3.1 Chuyển động tịnh tiến 3.3.2 Chuyển động quay 3.3 CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.3.1 Chuyển động tịnh tiến * Phương trình chuyển động tịnh tiến của vật rắn n n i =1 i =1 (∑ mi )a = ∑ Fi a : gia tốc khối tâm Fi : ngoại lực tác dụng lên các chất điểm, các ngoại lực này song song và cùng chiều 3.3 CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.3.2 Chuyển động quay ∆ 3.3 CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.3.2... Chuyển động quay * Mọi điểm của vật rắn vạch ra những vòng tròn có cùng trục ∆ (những vòng tròn mà mặt phẳng vuông góc với ∆ và có tâm nằm trên ∆ ) * Trong cùng một khoàng thời gian, mọi điểm của vật rắn đều quay được cùng một góc θ * Tại cùng một thời điểm, mọi chất điểm của vật rắn đều có cùng vận tốc góc và cùng gia tốc góc 3.3 CHUYỂN ĐỘNG CỦA VẬT RẮN 3.3.2 Chuyển động quay * Tại một thời điểm, vectơ... của một chất điểm bất kỳ của vật rắn cách trục quay một khoảng r được xác định bởi những hệ thức Μ β O ω vt r M ∆ at v =ω ∧r at = β ∧ r 3.4 CÁC ĐỊNH LÝ VỀ MOMEN ĐỘNG LƯỢNG
!"# "$% !&'()*+,
/
01,
2, Theo định nghĩa Hệ nhiệt động thì:
a. Hệ nhiệt động là chất môi giới được khảo sát bằng phương pháp
nhiệt động.
b. Hệ nhiệt động là nguồn nóng để thực hiện quá trình nhiệt động.
c. Hệ nhiệt động là nguồn lạnh để thực hiện quá trình nhiệt động.
d. Hệ nhiệt động gồm tất cả 3 thành phần trên.
$343/5
0, Hệ nhiệt động trong các loại máy nhiệt sau, hệ nào là hệ nhiệt động kín:
a. Động cơ đốt trong.
b. Động cơ Diesel.
c. Bơm nhiệt.
d. Cả 3 câu đều đúng.
$343/
6, Hệ nhiệt động trong các loại máy nhiệt sau, hệ nào là hệ nhiệt động hở:
a. Động cơ đốt trong.
b. Máy lạnh.
c. Chu trình Rankin của hơi nước
d. Cả 3 câu đều đúng.
$343/7
1, Trong nhiệt động lực học, trạng thái của chất môi giới:
a. Là hình thái tồn tại của vật chất: Rắn, lỏng, hơi.
b. Là tổng hợp các tính chất vật lý của vật chất.
c. Cả câu a. và b. đều đúng.
d. Cả câu a. và b. đều sai.
$343/8
9, Câu nào sau đây chỉ đặc điểm của thông số trang thái.
a. Để xác định trạng thái của chất môi giới.
b. Chỉ thay đổi khi có sự trao đổi năng lượng giữa hệ nhiệt động với
môi trường xung quanh.
c. Sự thay đổi một thông số trang thái luôn luôn làm thay đổi trạng
thái của chất môi giới.
d. Cả 3 câu đều đúng.
$343/5
:, Nhiệt độ:
a. là một thông số trạng thái.
b. quyết định hướng truyền của dòng nhiệt
c. Phát biểu a. và b. đều đúng.
d. Phát biểu a. và b. đều sai.
$343/
;, Sự thay đổi nhiệt độ:
a. Không làm thay đổi trạng thái của chất môi giới.
b. Luôn luôn làm thay đổi trạng thái của chất môi giới.
$343/8
<, Nhiệt độ là một thông số:
a. Tỷ lệ với động năng của các phân tử.
b. Tỷ lệ với lực tương tác giữa các phân tử.
$343/7
=, Thang nhiệt độ nào sau đây là thông số trạng thái (theo hệ SI):
a. Nhiệt độ bách phân.
b. Nhiệt độ Rankine.
c. Nhiệt độ Kelvin
d. Nhiệt độ Fahrenheit
$343/
2>,Quan hệ giữa các thang nhiệt độ theo công thức nào sau đây:
a.
0
K =
0
C – 273,16.
b.
0
F =
5
9
0
C + 32.
c.
0
K =
5
9
0
R.
d. Cả 3 công thức đều đúng.
$343/5
22,Đơn vị nhiệt độ nào là đơn vị chuẩn theo hệ SI.
a.
0
K.
b.
0
C.
c.
0
F.
d.
0
R.
$343/7
20,Định nghĩa áp suất: là lực tác dụng theo phương pháp tuyến bề mặt …:
a. … lên một đơn vị diện tích.
b. … lên 1 m
2
.
c. … lên 1 cm
2
.
d. … lên 1 in
2
.
$343/7
26,Áp suất nào sau đây mới là thông số trạng thái:
a. Áp suất dư.
b. Áp suất tuyệt đối.
c. Độ chân không.
$343/8
21,Mọi dụng cụ đo áp suất trong kỹ thuật, hầu hết đều chỉ 2 loại:
a. Áp suất tuyệt đối và Áp suất dư.
b. Áp suất dư và độ chân không.
c. Áp suất tuyệt đối và độ chân không.
$343/8
29,Đơn vị áp suất nào là đơn vị chuẩn theo hệ SI.
a. kg/m
2
.
b. kg/cm
2
.
c. N/m
2
.
d. PSI.
$343/
2:,Đại lượng nào sau đây là thông số trạng thái của chất môi giới:
a. Thể tích.
b. Thể tích riêng.
$343/8
2;,Chât khí gần với trạng thái lý tưởng khi:
a. nhiệt độ càng cao và áp suất càng lớn.
b. nhiệt độ càng thấp và áp suất càng nhỏ.
c. nhiệt độ càng thấp và áp suất càng lớn.
d. nhiệt độ càng cao và áp suất càng nhỏ.
$343/5
2<,Khí lý tưởng là chất khí mà các phân tử của chúng…
a. … không bị ảnh hưởng bởi sự tương tác lẫn nhau.
b. … không bị ảnh hưởng bởi trọng trường.
c. Bao gồm cả 2 giả thuyết trên.
d. Không bao gồm cả 2 giả thuyết trên.
$343/
2=,Nội năng là năng lượng bên trong của vật. Trong phạm vi