Vật liệu tinh thể photonic dùng cho quang học vùng gần 1,5 ứng dụng cho thông tin quang

Vật liệu tinh thể photonic dùng cho quang học vùng gần 1,5 ứng dụng cho thông tin quang

ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI ĐẠI HỌC CÔNG NGHỆ

====================

Họ và tên: Lê Văn Luật

VẬT LIỆU TINH THỂ PHOTONIC DÙNG CHO QUANG HỌC VÙNG GẦN 1,5 µm

ỨNG DỤNG CHO THÔNG TIN QUANG

KHOÁ LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC HỆ CHÍNH QUY

Ngành: Điện tử và Viễn thông

HÀ NỘI - 2005

ĐẠI HỌC QUỐC GIA HÀ NỘI ĐẠI HỌC CÔNG NGHỆ

Họ và tên: Lê Văn Luật

VẬT LIỆU TINH THỂ PHOTONIC DÙNG CHO QUANG HỌC VÙNG GẦN 1,5 µm

ỨNG DỤNG CHO THÔNG TIN QUANG

KHOÁ LUẬN TỐT NGHIỆP ĐẠI HỌC HỆ CHÍNH QUY

Ngành: Điện tử và Viễn thông

Cán bộ hướng dẫn: PGS.TS Phạm Thu Nga Cán bộ đồng hướng dẫn: PGS.TS Phạm Văn Hội

HÀ NỘI - 2005

Mục lục

Mở đầu

Chương 1 Các cơ sở lý thuyết về tinh thể photonic

1.1 Giới thiệu về các tinh thể photonic

Các yếu tố cơ bản “lý thuyết” về các tinh thể photonic

1.1.1 Sự tương tự giữa các phương trình Schrodinger và Maxwell

1.1.2 Sự giải bằng số của bài toán

1.1.2.1 Các sóng phẳng

1.1.2.2 Phương pháp tính đến chiều xác định của tinh thể

1.1.2.3 Phương pháp tính một phần đến chiều xác định của tinh thể

1.1.3 Quy luật về chiều dài bước sóng

1.1.4 Các tính chất cơ bản

1.1.4.1 Sự tuần hoàn theo 1 chiều

1.1.4.2 Sự tuần hoàn theo 2 chiều

1.1.4.3 Sự tuần hoàn theo 3 chiều

1.1.5 Các khuyết tật

1.2 Các tinh thể photonic

1.2.1 Các phương pháp chế tạo các tinh thể photonic

1.2.2 Phương pháp điện hoá

1.2.3 Phương pháp oxy hoá chọn lọc theo chiều thẳng đứng

1.2.4 Các tinh thể photonic tự tổ chức từ opal (self-organised photonic crystals)

1.3 Sự phát xạ tự nhiên

1.4 Các ion erbium và các dịch chuyển phát xạ tại 1,530 µm

Chương 2 Phương pháp chế tạo và các kỹ thuật nghiên cứu

2.1 Phương pháp mới về nuôi từ dung dịch các màng mỏng SiO2 từ Si(C2H5O)4

2.1.1 Giới thiệu phương pháp

2.1.2 Thực nghiệm chế tạo màng mỏng:

2.1.2.1 Tự tập hợp các hạt cầu SiO2

2.1.2.2 Tự tập hợp các hạt hình cầu SiO2 cấy các ion erbium

2.2 Các kỹ thuật đặc trưng các tinh thể photonic

2.2.1 Kết quả qua ảnh TEM và SEM về kích thước, về tính trật tự tuần hoàn theo chu

kỳ

2.2.2 Phép đo với ánh sáng trắng: phổ phản xạ trong vùng nhìn thấy đối với các tinh thể được làm từ các hạt cầu SiO2

2.3 Kỹ thuật quang huỳnh quang từ các mẫu tinh thể được làm từ các hạt SiO2:Er3+

Chương 3 Các kết quả và thảo luận

3.1 Kết quả về chế tạo mẫu và đặc trưng chúng

3.2 Kết quả về chế tạo các tinh thể photonic dạng màng trên đế Si

Các từ viết tắt sử dụng trong luận văn

fcc face centre cubic lập phương tâm mặt

BIP bande interdite photonique vùng cấm quang

TEOS tetra-ethoxy-silane

SEM scanning electro microscopy kính hiển vi điện tử quét

TEM transmission electron microscopy kính hiển vi điện tử truyển qua

LDOS Local density of states Mật độ cục bộ trạng thái

TÓM TẮT

Các nghiên cứu về tinh thể photonic nhằm mục đích ứng dụng cho viễn thông

đã được trình bầy trong nội dung của bản luận văn này Một số kiến thức cơ bản về vật

lý và vật liệu tinh thể có cấu trúc tuần hoàn theo hằng số điện môi đã được trình bầy trong chương 1 Các đặc trưng về vùng cấm quang của tinh thể photonic cũng đã được nêu ra Chúng tôi đã sử dụng phương pháp tự tập hợp để chế tạo nên các mẫu tinh thể photonic từ các hạt cầu SiO2 Một số phương pháp tạo ra mẫu màng tinh thể photonic

và các kỹ thuật thực nghiệm liên quan trong quá trình nghiên cứu cũng đã được trình bầy Một số kết quả bước đầu nhận được về sự nhiễu xạ và phản xạ theo các góc nhất định và theo kích thước hạt (hay là theo chu kỳ mạng tinh thể) cũng đã được trình bầy trong bản luận văn này Do đặc trưng cấu trúc tuần hoàn của tinh thể liên quan tới khả năng định hướng ánh sáng trong vùng ánh sáng nhìn thấy, nên chúng tôi đã quan sát được một cách rõ ràng các ánh sáng phản xạ theo các góc Phổ phản xạ là một đặc trưng quan trọng để nghiên cứu tinh thể photonic, cũng sẽ được trình bầy, cùng với vùng cấm quang đối với các mẫu mà chúng tôi đã chế tạo được Khả năng tạo ra một tinh thể có cấu trúc tuần hoàn với vùng cấm quang hoàn toàn và rộng ở bước sóng 1,5

µm là có thể được và tạo ra các ứng dụng trong viễn thông

Mở đầu

Cuộc cách mạng điện tử với 50 năm đã qua có gốc rễ của nó trong cả hai lĩnh vực khoa học và công nghệ Một mặt, đã có nhiều tiến bộ vượt bậc trong sự hiểu biết của cúng ta về vật lý các chất kim loại, điện môi và các chất bán dẫn, dẫn đến sự phát triển các linh kiện như transistor… Mặt khác, vô số các quá trình công nghệ nuôi và lắng đọng để chế tạo các màng mỏng, cấy ion và quang khắc đã cho phép tích hợp khối các chức năng điện tử ở trong một diện tích rất nhỏ, đẫn đến các microprocessor, hay microcontroler… và các bộ nhớ mật độ cao và trong các đổi mới cải tiến công nghệ khác

Sự truyền dẫn điện tử trong chất bán dẫn theo một thế năng tuần hoàn được bắt nguồn từ cấu trúc mạng nguyên tử tuần hoàn trong chất rắn Chính nhờ điều này

mà có một vùng dẫn và một vùng cấm xuất hiện trong chất bán dẫn

Khả năng của chúng ta để kiểm soát các photon, trong nhiều trường hợp, còn rất non trẻ, so với việc chúng ta đã kiểm soát được các điện tử Các linh kiện thụ động như là các sợi quang, các linh kiện dẫn sóng, các bộ tách sóng và ghép đa bước sóng

đã được phát triển tốt Nhưng các cấu trúc phức tạp hoặc tích hợp hơn càng đòi hỏi, thì các giải pháp quang học vẫn còn chưa xuất hiện Ví dụ, các bộ chuyển mạch toàn quang thì vẫn còn rất to và thô, và mạch tích hợp quang (IC) thì thường có kích thước

cỡ milimet hoặc hơn là kích thước dưới micromet như trong công nghệ điện tử [1]

Tuy nhiên, rõ ràng là cần thiết để phát triển các vật liệu và quan điểm mới, với các chức năng quang được tăng lên cho rất nhiều các ứng dụng khác nhau Thị trường viễn thông toàn cầu đang phát triển theo một đường cong lạ thường và được dẫn dắt bởi sự khai thác mạng internet một cách vô cùng rộng lớn, nó thâm nhập ngày càng tăng vào cuộc sống hàng ngày của chúng ta Sự đòi hỏi về các mạng băng thông rộng ngày càng tăng trong các năm tới Các tiếp cận mới đối với việc điều khiển photon sẽ được phát triển trong thập niên tới, để chế tạo các linh kiện quang học cần thiết cho các mạng Các tinh thể photonic có thể đóng một vai trò quan trọng trong sự phát triển này [1]

Tinh thể photonic là một vật liệu có cấu trúc tuần hoàn, mà nó biểu lộ tương tác mạnh với ánh sáng Một ví dụ đơn giản nhất về quan điểm của loại vật liệu này là

nhau Có tương tác mạnh với ánh sáng xày ra trong vật liệu như thế nhờ sự giao thoa giữa các chùm ánh sáng mà chúng được phản xạ và được khúc xạ tại tất cả các mặt tiếp giáp ở bên trong vật liệu Sự đáp ứng quang học cuối cùng được xác định bởi sự chồng chập cùng pha của toàn bộ các sóng quang này Đã biết từ lâu rằng, các đống xếp chồng nhiều lớp như vậy có thể điều khiển việc chế tạo được để có, ví dụ như sợi phản xạ gần như là hoàn hảo trên một dãy bước sóng (hẹp hoặc rộng), còn được gọi là vùng cấm (stop band) Các ví dụ về tinh thể photonic 1D là các gương điện môi, các kính lọc, các cách tử sợi, các cấu trúc distributed-feedback và các laser phát xạ cộng hưởng thẳng đứng trên bề mặt (vertical-cavity sưrface-emitting lasers)

Trong những năm gần đây, đã có nhiều nghiên cứu triển khai từ quan điểm cấu trúc các lớp tuần hoàn, đơn giản nhất là các tinh thể photonic 1D tới các cấu trúc nhiều chiều hơn Đầu tiên là đề nghị của E.Yablonovite và John [2,3], theo hai ông này, các tính chất quang của vật liệu như thế có thể được miêu tả bởi một "cấu trúc vùng quang học" Quan điểm này có sự tương tự với cấu trúc vùng trong các vật liệu điện tử, nghĩa

là trong các vật liệu với cấu trúc đặc biệt này, có thể tiên đoán sự tồn tại của vùng cấm quang, hay là, một dãy các tần số quang học không thể lan truyền trong vật liệu này Quan điểm này đặc biệt đáng tò mò trong tinh thể photonic 3D, như được bao hàm là trong dải tần số đặc biệt, phát xạ tự nhiên sẽ có thể được loại bỏ hoàn toàn Các nghiên cứu ban đầu đối với các cấu trúc vùng có vùng cấm hoàn toàn dẫn đến cấu trúc tinh thể lập phương tâm diện (fcc), nhưng chúng không thể sinh ra kết qủa dương Soukoulis

và các cộng sự đã có một phát hiện quan trọng là đối xứng kim cương loại bỏ được sự suy biến trong các giản đồ vùng, như vậy là mở ra một vùng cấm trong các hướng tinh thể Trong các năm gần đây, nhiều cố gắng đã đạt được kết quả chế tạo cấu trúc này

Các tinh thể photonic 2D có vẻ ít hấp dẫn hơn vì khó kiểm soát quang học được theo chiều thứ ba thì chúng lại có nhiều ưu điểm là khả năng thích hợp với công nghệ dẫn sóng quang theo mặt phẳng Thêm nữa, các đầu dò hồng ngoại có thể được dùng để xác định tính chất bên trong của tinh thể Cũng cần phải nói thêm rằng các khuyết tật và một vài điểm mất trật tự đóng một vai trò cực kỳ quan trọng trong nghiên cứu tinh thể photonic, bởi vì chúng có thể điều khiển các tính chất đặc biệt đối với các bước sóng đặc biệt

Hiển nhiên là có rất nhiều ứng dụng của các tinh thể photonic trong vùng ánh sáng nhìn thấy hoặc trong vùng hồng ngoại tương ứng với các cửa sổ viễn thông tại

1,3 µm và 1,5 µm và độ phân giải dưới micromet là cần đòi hỏi cho công nghệ sản xuất hiện nay

Các chất bán dẫn như là Si và GaAs có độ tương phản về chiết suất cao và sự hấp thụ thấp là các yêu cầu cần cho các tinh thể photonic có vùng cấm quang hoàn toàn trong hai hoặc ba chiều Cũng vậy, các tinh thể photonic làm từ các vật liệu điện môi với chiết suất thấp hơn, như là SiO2, TiO2 và polymer, tuy không có vùng cấm quang hoàn toàn, nhưng vẫn có thể tương tác mạnh với ánh sáng, và bởi vậy có các tính chất photonic thú vị [1]

Các sợi quang học là xương sống của toàn bộ các mạng quang Knight và các cộng sự đã tổng quát nên một quan điểm mới trong các sợi quang vi cấu trúc được tích hợp cấu trúc 2D được hình thành từ việc kéo preform sợi quang có cấu trúc Trong các sợi này, ánh sáng được truyền trong lõi hầu như là gồm không khí, và có một số tính chất phi tuyến [1]

Sự đóng góp của nhóm Colvin bao phủ các tiếp cận để xây dựng nên các mẫu

có cấu trúc chu kỳ 3D với kích thước theo micromet bằng cách dùng các hạt hình cầu

tự tập hợp Các tinh thể photonic này có thể lặp lại bằng cách dùng các kỹ thuật khác nhau, và các đặc trưng cấu trúc và quang học đã được thảo luận đến

Trong thập kỷ gần đây, các nghiên cứu về tinh thể photonic có tính thời sự rất cao, số lượng các nghiên cứu về lĩnh vực này thì ngang bằng với các nghiên cứu về carbon nanotube Cần lưu ý rằng, các chương trình đầu tiên về việc tổng hợp các tinh thể photonic xuất hiện từ năm 1997 Hiện nay các nghiên cứu liên quan tới tinh thể photonic có thể tìm thấy trên trang web:

http://home.earthlink.net/~jpdowling/pbgbib.html#y

Việc nghiên cứu tinh thể photonic căn cứ trên cơ sở về sự tương tự của điện tử

và photon, cũng như là sự tương đồng của hai phương trình Maxwell và Schrodinger

Sự tuần hoàn của tinh thể rắn gây ra sự phân chia thành 3 vùng điện tử của chất rắn, thì tương ứng với sự tuần hoàn trong mạng tinh thể photonic thì một vùng cấm quang cũng xuất hiện Trong chất bán dẫn vùng cấm liên quan trực tiếp tới mức năng lượng của các electron, thì trong tinh thể photonic vùng cấm quang liên quan trực tiếp tới bước sóng hay tần số

Nghiên cứu trong bản luận văn này liên quan đến các tinh thể photonic được

thể photonic cũng được chế tạo từ các hạt cầu SiO2 này pha tạp các ion erbium, bằng

kỹ thuật tự tập hợp, được phát triển dựa theo các công trình của J.D Joannopoulos và

A Blanco et al, được đăng trên tạp chí Nature, các số vol 414, Nov 2001, p.257-258

và Vol.405, May 2000, p.437-439 Các mẫu chế tạo được đã được nghiên cứu các tính chất quang và các tính chất đặc biệt nhằm cho ứng dụng trong viễn thông quang

Bố cục của luận văn bao gồm ba chương chính Ngoài ra, còn có phần mở đầu

và kết luận về các vấn đề nghiên cứu được và còn tồn tại Phần tài liệu tham khảo được đưa ở phần cuối cùng của bản luận văn Cụ thể là:

Chương 1 Các cơ sở lý thuyết về tinh thể photonic

Chương 2 Phương pháp chế tạo và các đặc trưng quang học

Chương 3 Các kết quả và thảo luận

Chương 1 CÁC CƠ SỞ LÝ THUYẾT VỀ TINH THỂ PHOTONIC

1.1 Giới thiệu về các tinh thể photonic

Thế giới ngày nay có nhu cầu ngày càng tăng về các máy tính và thông tin liên lạc, nên chúng ta ngày càng chú ý hơn tới các linh kiện quang mà độ rộng phổ và tốc

độ làm việc của nó có thể đóng góp cho rất nhiều ứng dụng to lớn khác nhau Ta biết rằng sự thay đổi cấu trúc sẽ dẫn đến sự thay đổi tính chất

Đây chính là quan điểm đã dẫn Yablonovitch [2] tới giả thiết rằng chúng ta có thể thực hiện với photon những gì mà ta đã làm được với điện tử Tương tác của các sóng điện từ với các cấu trúc tuần hoàn dẫn ta quay trở lại với Bragg và quan sát của ông ta rằng các mặt phẳng của các nguyên tử có thể hạot động như các gương hoàn hảo với tia X khi điều kiện Bragg được thoả mãn:

λ = 2d sin (θ ± δ) (Xem hình 1)

Hình 1 Một ma trận các nguyên tử nhiễu xạ tia X khi điều kiện Bragg được

thoản mãn Đối với các tia X tới bước sóng đã cho, các mặt phẳng khác

Hình 2 Rất nhiều con bướm với mầu sắc của nó là do sự nhiễu xạ các vi

cấu trúc theo ba chiều ở trên các cánh bướm

Hình 2 cho ta thấy một ví dụ cụ thể về sự nhiễu xạ ánh sáng của các cánh bướm cho ta quan sát thấy các mầu sắc khác nhau của nó, do vi cấu trúc của các đôi cánh bướm

Các tinh thể photonic, cũng được biết như là các cấu trúc micro (microstructures) hoặc là các cấu trúc có vùng cấm quang, là các vật liệu với cấu trúc tuần hoàn về các hằng số điện môi khác nhau Các tinh thể photonic là 1D, 2D hay 3D tuỳ theo sự tuần hoàn về hằng số điện mội, theo không gian là 1 chiều, 2 chiều hay 3 chiều Các tinh thể photonic 3D thì tương tự với các tinh thể chất rắn ý tưởng tổng quát là các tinh thể photonic có thể làm những việc với photon như là các tinh thể bán dẫn có thể làm với các điện tử, có nghĩa là chúng có thể tạo ra tình trạng mà ở đó các photon ở một dãy năng lượng nào đó thì không thể đi qua tinh thể được và chúng bị phản xạ khi chạm vào tinh thể hoặc là không được phép truyền qua tại tất cả các hướng ở bên trong nó Điểm sau này rất quan trọng, vì ví dụ, ánh sáng có thể được

phát ra từ một nguồn sáng, được phản xạ lại bởi tinh thể, hiển nhiên là được tái hấp thụ, rồi lại tái phát xạ, và v.v…

Các nghiên cứu về tinh thể photonic thường được dẫn dắt tới các cấu trúc 3D

có thể làm việc trong vùng quang học (vùng nhìn thấy hoặc hồng ngoại gần) của sóng điện từ Có ba cách tiệm cận để tạo ra loại vật liệu này

Các tinh thể photonic là các cấu trúc tuần hoàn của vật liệu với các hằng số điện môi khác nhau Các tinh thể photonic là 1D, 2D hay 3D tuỳ theo sự giả thiết không gian là 1 chiều, 2 chiều hay 3 chiều Các tinh thể photonic 3D thì tương tự với các tinh thể chất rắn (xem hình 3)

Hình 3 Cấu trúc tinh thể photonic 1D, 2D và 3D là các cấu trúc tuần hoàn

hằng số điện môi của các vật liệu

Các cấu trúc ứng với những không gian 1D, 2D hay 3D Cấu trúc 3D có sự phù hợp tốt, tương tự như là cấu trúc của chất rắn Có thể coi tinh thể photonic như một mạng nhiễu xạ quang học theo 1, 2 hoặc 3 chiều Khi đó những lý thuyết được biết đến về mạng thì hoàn toàn có thể áp dụng trong trường hợp mạng tinh thể photonic Sự khác nhau cơ bản là một mạng thường thì được sử dụng ở bề mặt ranh giới với môi trường ngoài, trong khi đó tinh thể photonic thì cũng được dùng như vậy, nhưng ở bên trong

1.1.1 Sự tương tự nhau giữa các phương trình Schrodinger và Maxwell [4]

Sự diễn biến theo không gian và thời gian của một trường điện từ được miêu

tả hoàn toàn bằng các phương trình của Maxwell Trong một môi trường không từ, hằng số điện môi tương đối ε( ), không có các nguồn của dòng điện lẫn từ trường, các phương trình Maxwell được viết (theo đơn vị CGS) [4]:

ωε

( )2

E r c

Phương trình điện từ Phương trình của hàm sóng điện

Nguồn gốc thực sự của cái tên gọi “tinh thể photonic” xuất phát từ sự tương tự

về hình thức giữa các phương trình chi phối sự lan truyền các sóng điện trong các tinh thể rắn và phương trình miêu tả sự lan truyền của các sóng điện từ trong một môi trường tuần hoàn Như vậy, chiết suất đóng vai trò đối với các photon giống như thế năng đối với các điện tử Trong trường hợp của phương trình Schrodinger, thế năng tuầnhoàn V kéo theo sự suy biến các mức năng lượng và dẫn đến những dải năng

lượng mà trong đó sự lan truyền các sóng điện tử là bị cấm Điều này cho chúng ta giả thiết rằng, nếu hằng số điện môi thay đổi một cách tuần hoàn, các vùng phổ sẽ được

tạo ra để mà trong vùng đó sự lan truyền các sóng điện từ sẽ bị cấm trong vật liệu

1.1.2 Sự giải bằng số của bài toán

Sự miêu tả lý thuyết sự lan truyền ánh sáng trong các tinh thể photonic được cung cấp bởi phép tính toán cấu trúc vùng photonic từ các phương trình Maxwell Các tính toán như thế được thực hiện bằng số (numerically) và dùng tính tuần hoàn của mạng bằng sự áp đặt các điều kiện biên tuần hoàn Dựa trên cơ sở đã được biết từ vật

lý chất rắn, các lời giải của phương trình Maxwell được biểu diễn theo cấu trúc vùng photonic hoặc là quan hệ tán sắc ω(k) (tương tự với cấu trúc vùng điện tử E(k) trong các tinh thể bán dẫn) Các mode quang trong cấu trúc này là sóng Bloch, có nghĩa là

các hàm có tính chu kỳ mạng với sự bổ xung thêm một hệ số pha exp(ik.r) Cấu trúc

tuần hoàn có thể nhiễu xạ sóng, bởi vậy có sự dịch chuyển quan hệ tán sắc bằng vector mạng đảo Điều này bao hàm rằng, đối với mỗi vector k bất kỳ trong không gian đảo, quan hệ tán sắc có thể luôn bị dịch ngược lại về phía vùng Brillouin thứ nhất, bằng cách thêm hay bớt một số nguyên của vector mạng đảo Bằng cách sử dụng tất cả các phép đối xứng của mạng, đủ để chỉ rõ cấu trúc vùng trong phần không thể rút gọn hơn chỉ của vùng Brillouin Thông thường, cấu trúc vùng chỉ được vẽ phác thảo theo đặc tính của vùng Brillouin không thể rút gọn hơn, có nghĩa là đường đi theo tất cả các bờ biên của phần bất khả quy [12] Trong thực tế, tất cả các cực đại hay cực tiểu của cấu trúc vùng nằm trên phần đặc tính này Bởi vậy sự tồn tại của một dải tần số của vùng cấm photonic có thể suy ra từ việc vẽ cấu trúc theo phần đặc tính

1.1.2.1 Các sóng phẳng

Một cách lịch sử, phương pháp tính các vùng được sử dụng xuất phát trực tiếp

từ vật lý chất rắn Phương pháp này, được gọi là các sóng phẳng, sẽ được miêu tả đầu tiên bởi vì nó đề cập đến ảnh hưởng của tính chu kỳ của mạng đối với sự mở rộng ra của vùng cấm

Sự tuần hoàn của mạng cho phép áp dụng định đề Bloch để giải các phương trình (6) và (7) Phương pháp này chỉ áp dụng được với cấu trúc tuần hoàn hoàn hảo, như vậy nghĩa là không giới hạn

Ta xuất phát từ phương trình (6)

( )

n k

kr của vùng Brillouin, ta nhận được giản đồ tán sắc của vật liệu, hoặc là cấu trúc các vùng của nó Các dải tần số mà đối với chúng chẳng có vectơ sóng nào thì liên quan tới các vùng cấm Trong đa số các

trường hợp, ta giới hạn với các vectơ sóng kr

theo các trục đối xứng cao của vùng Brillouin Phương pháp này đã được sử dụng một cách rộng rãi

1.1.2.2 Các phương pháp tính đến chiều xác định của tinh thể

Đây là phương pháp rất tổng quát để nghiên cứu sự lan truyền các sóng điện từ trong bất kỳ loại cấu trúc nào, có tuần hoàn hay không Với phương pháp này, các phương trình Maxwell là gián đoạn trong không gian và thời gian theo sơ đồ được Yee [5] và Taflove [6] đề nghị Cấu trúc như vậy cũng là gián đoạn Sự tiến triển theo thời gian của trường điện từ nhận được bằng cách tích phân dần dần theo thời gian nếu sự kích thích là xung Phép biến đổi Fourier của sự đáp ứng của vật liệu cho ta phổ tần số của cấu trúc Phương pháp này được sử dụng để nghiên cứu sự nhiễu xạ tại bề mặt tiếp xúc của một tinh thể photonic

1.1.2.3 Phương pháp tính một phần đến chiều xác định của tinh thể

*Các ma trận chuyển đổi

Phương pháp các ma trận chuyển đổi được sử dụng rất rộng rãi để tính toán các cấu trúc tuần hoàn theo một chiều theo quang học, và nhất là cho các gương Bragg Nó cho phép thu được các hệ số truyền qua và phản xạ của một cấu trúc với chiều dầy xác định, nhưng chiều nằm ngang không xác định Phép tính toán được thực hiện trên việc phân tách cấu trúc thành các lớp mỏng cơ bản Hệ số truyền qua và phản

xạ được tính toán đối với mỗi một lớp mỏng đó cốt để xây dựng nên ma trận chuyển đổi Ma trận được tính toán đối với mỗi một bước sóng và một tinh thể làm từ một chất tán sắc như vậy, có thể được nghiên cứu Các phổ phản xạ và truyền qua đối với toàn

bộ một tinh thể được tính toán bằng cách kết hợp các số thích hợp của ma trận chuyển đổi Phương pháp này rất ích lợi để biết được phổ truyền qua hoặc phản xạ có thể được

hy vọng đối với một tinh thể có kích thước xác định [21,22]

* Phương pháp mạng cách tử nhiễu xạ

Phương pháp này coi một vật liệu với các vùng cấm như một tập hợp các cách

tử nhiễu xạ liên tiếp nhau [4] Trong mỗi một miền phân cách các cách tử này, trường được triển khai theo dạng Rayleigh, có nghĩa là trên tất cả các sóng phẳng có thể có, và các hệ số khác nhau của phép triển khai này thì được liên hệ với nhau trong hai lớp liền kề bởi các tính chất nhiễu xạ của cách tử mà nó đã phân cách nó, chúng được tính

toán bằng lý thuyết tích phân cách tử Lời giải của hệ các ma trận liên quan giữa các

hệ số Rayleigh cho sự biết sự nhiễu xạ của toàn bộ vật liệu

1.1.3 Quy luật về chiều dài bước sóng [4]

Bài toán sóng điện từ được đặt ra thì được mô tả một cách hoàn toàn bằng các phương trình của Maxwell Như vậy, các lời giải là chính xác nếu có một sự gián đoạn

đủ nhỏ được tính đến, ngược lại với trường hợp của các điện tử trong tinh thể rắn Sự chính xác này có là do bản chất của các photon (các bosons) Thật vậy, trong trường hợp tính thể rắn, các tính toán loại này là không thể thực hiện được bởi vì không thể tính đến tất cả các tương tác Coulombien giữa các điện tử và giữa các điện tử với trường tinh thể Các phương trình Maxwell có một ưu điểm là cũng tuân theo quan hệ thang đo chiều dài Phương trình sau (14) có cùng các lời giải như phương trình (6) với một hệ số nhân:

nhận được với tần số ω, một lời giải ( )r

đây a là chu kỳ của cách tử (mạng) Tinh thể như vậy được đặc trưng bởi tỷ lệ r/a ở đây r là kích thước của một trong những “nguyên tử” của mạng Quy luật thang đo này

cho phép dùng các kết quả đo nhận được trên những cấu trúc kích thước lớn, dễ chế tạo hơn, để đánh giá một model mà ta muốn áp dụng với các cấu trúc kích thước bé hơn Cần lưu ý rằng vị trí tần số của vùng cấm thì được xác định một cách bản chất bởi

chu kỳ của mạng điện môi Một quy luật kinh nghiệm đơn giản cần nhớ là vị trí tính

theo bước sóng của vùng cấm thì gần bằng với hai lần hằng số mạng

1.1.4 Các tính chất cơ bản

Hình 4 cho chúng ta một bức tranh so sánh về sự thoát ánh sáng ra từ linh kiện LED cổ điển, chỉ có 3-20 % ánh sáng có thể thoát ra, phần còn lại thì bị tái hấp thụ bởi vật liệu và bị biến thành mất mát do nhiệt Các tinh thể photonic có nhiều ưu điểm hơn

trong lĩnh vực giải thoát ánh sáng ra này, chúng còn có thể sinh ra ánh sáng trong bản thân vật liệu của chúng [7]

Hình 4 So sánh sự thoát ánh sáng ra khỏi một linh kiện LED “cổ điển” (a)

và một linh kiện phát sáng vi cấu trúc bằng tinh thể photonic (b)

Trong phần này, một vài quy tắc đơn giản liên quan đến việc mở ra các vùng cấm đối với các photon dựa theo sự bố trí hình học của tinh thể photonic sẽ được đề cấp đến Đặc tính nhân tạo của các vật liệu với các vùng cấm quang cho ta phép tưởng tượng ra khá nhiều cấu trúc Có một cách để phân loại ra các tinh thể photonic là theo

số hướng tuần hoàn mà vật liệu có Trường hợp đơn giản nhất là sự tuần hoàn theo một chiều và trường hợp phức tạp nhất là gần với tinh thể rắn, khi này sự tuần hoàn theo cả

ba chiều Trong thực tế, chính sự khó khăn trong việc sản xuất liên quan đến kích thước các bộ khuôn mẫu có cấu trúc tuần hoàn (motif) sẽ giới hạn sự phức tạp hình học của các cấu trúc Các khó khăn này sẽ tăng lên một cách tự nhiên với mức độ tuần hoàn của cấu trúc Như vậy là cần thiết lập xem với điểm nào thì sự giảm bậc tuần hoàn của tinh thể làm biến đổi các tính chất quang học của nó

1.1.4.1 Sự tuần hoàn theo 1 chiều

Một tinh thể một chiều bao gồm các mặt tuần hoàn của các lớp điện môi với chiết suất khác nhau Trong các trường hợp đơn giản nhất, chỉ cần sử dụng có hai vật liệu với hằng số điện môi khác nhau (xem hình 3) Các cấu trúc một chiều này được biết đến một cách rộng rãi và được gọi là các gương Bragg Đây là một trường hợp đặc biệt của vật liệu với vùng cấm quang

Hình 5 Tính tuần hoàn theo 1 chiều của các lớp với hằng số điện môi n 1 và

n 2 [8,20]

Trong mô hình này, ta giả thiết là hằng số điện môi được modul hoá và thay đổi theo hình sin như trên hình vẽ 5

1.1.4.2 Sự tuần hoàn theo 2 chiều

Đây là loại tinh thể photonic với cấu trúc tuần hoàn theo hai hướng của không gian (hình 6) Trong trường hợp này, các tính chất quang của các cấu trúc này phụ thuộc mạnh vào sự phân cực của sóng điện từ Sóng khi này được phân chia thành hai phần đóng góp khác nhau, TE và TM tùy theo điện trường và từ trường được chứa đựng trong mặt phẳng tuần hoàn

Hình 6 Ví dụ về mạng photonic 2-D điển hình, bao gồm các lỗ hổng được

ăn mòn trong chất bán dẫn Loại mạng là tam giác Các hướng được chỉ

dẫn bởi các mũi tên: mầu đỏ được quy cho Γ - K, mũi tên mầu xanh lá cây

vạch ra theo Γ - M [7,18-20]

Có nhiều kiểu cấu trúc tuần hoàn theo hai chiều ta có thể phân chia thành 2 loại theo phương pháp chế tạo: hoặc là bằng cách sắp xếp các thanh thẳng đứng của vật liệu chiết suất cao theo một mạng tuần hoàn, các thanh này được sắp xếp “nhúng” trong một vật liệu thứ hai với hằng số điện môi thấp hơn, thường là không khí Phương pháp thứ hai là khoét các lỗ theo một mạng trật tự từ vật liệu có chiết suất cao

Trong trường hợp lý tưởng, một tinh thể photonic phải có một dải cấm quang hoàn toàn, có nghĩa là ức chế sự lan truyền sóng đối với tất cả các hướng không gian

và đối với tất cả các sự phân cực

Hình 7 Nguyên tắc của sự giam giữ ánh sáng theo hướng thứ ba bằng

cách khắc một đường dẫn sóng, tạo cấu trúc dẫn sóng a) dẫn sóng được ăn

mòn sâu, được thiết kế phù hợp với “quy ước thống nhất” đối với độ phản

xạ cực đại với các lớp có chiết suất cao và thấp với chiều dầy λ/4n Cấu

hình này chịu các mất mát nhiễu xạ, vì ánh sáng thì không được dẫn trong

vùng chiết suất thấp và nhiễu xạ ra ngoài mặt phẳng dẫn sóng b) Nếu các

dải không khí, là các lỗ trống được ăn mòn là đủ nhỏ, thì sẽ mất mát rất ít

Tương tác mạnh giữa cấu trúc tuần hoàn và mode được dẫn có thể đi dọc

theo cấu trúc dẫn sóng [7,20]

Có hai yêu cầu đối với cấu trúc 2D là sự tương phản về chiết suất càng cao thì càng tốt, và cấu trúc phải gần như là không xác định theo chiều thứ ba Điều kiện đầu

có thể thực hiện với các cấu trúc gồm chất bán dẫn và không khí, điều cần thiết thứ hai

là phải khoan các lỗ với đường kính thật bé và các lỗ phải có độ sâu lớn (xem hình 7,b)

1.2.4.3 Sự tuần hoàn theo 3 chiều [8]

Các cấu trúc ba chiều, như tên gọi nó, thể hiện tính tuần hoàn về hằng số điện mối theo tất cả các hướng không gian Hình 8 là một ví dụ về cấu trúc này và cách tạo

ra nó và hình 9 trình bầy một ví dụ về hệ số truyền qua và vùng cấm quang từ cấu trúc này

Hình 8 Cấu trúc “Yablonovite”: một lát vật liệu được phủ nhờ một mặt

nạ là một ma trận các lỗ trống sắp xếp theo hình tam giác Mỗi một lỗ

được khoan 3 lần: tại một góc 35,26 o so với chiều thẳng đứng, rồi dãn ra

120 o trên góc phương vị, như trên hình vẽ Các lỗ khoan kết quả này ở

phía dưới bề mặt sẽ tạo ra cấu trúc mạng fcc tuần hoàn theo 3 chiều

[2,9]

Hình 9 Hệ số truyền qua với sóng micro (microwaves) của mẫu

Yablonovite chỉ ra một vùng cấm quang rộng tại các tần số xung quanh 14

GHz [2,9]

Đây là trường hợp gần giống nhất với tinh thể rắn Đây cũng là trường hợp triển vọng đáng quan tâm nhất Các cấu trúc này có thể thích hợp với tất cả các sự phân cực và tất cả các hướng lan truyền

1.1.5 Các khuyết tật

Giống như trong trường hợp các chất bán dẫn, các khuyết tật có thể được đưa vào một cách theo ý muốn trong cấu trúc photonic Đối với chất bán dẫn, thay đổi loại nguyên tử trong mạng tinh thể sẽ là đưa các mức năng lượng được phép trong vùng dẫn Trong các tinh thể photonic, sự tạo ra các khuyết tật trong cấu trúc tuần hoàn cũng dẫn đến các mức năng lượng được phép trong vùng cấm quang, hoặc nói một cách khác là, dẫn đến các mode truyền trong vùng các tần số bị cấm trong điều kiện bình thường Có nhiều loại khuyết tật khác nhau đã được nghiên cứu

Ta có thể thực hiện một buồng cộng hưởng trong tinh thể bằng cách tạo ra một khuyết tật giả - điểm của các chu kỳ tuần hoàn Chính nó đưa các mode điện từ gián đoạn (cộng hưởng) ở tâm của vùng BIP của tinh thể photonic Như vậy, khi các mode của vùng được phép trải rộng ra toàn bộ tinh thể, thì các mode của vùng cấm sẽ là mờ dần Sự có mặt của khuyết tật được thể hiện ở chỗ có một hoặc nhiều trạng thái gián đoạn bên trong của vùng cấm quang Hình 10 trình bầy một ví dụ về trạng thái khuyết tật nằm bên trong vùng cấm quang

Hình 10 Phổ truyền qua của tinh thể hexagonal là các cọc điện môi khi có

khuyết tật và không có khuyết tật Trong trường hợp này khuyết tật sẽ sinh

ra một mode truyền qua của ánh sáng tại một bước sóng phù hợp [8]

1.2 Các phương pháp chế tạo các tinh thể photonic [7,17]

Có hai kỹ thuật cơ bản có thể lựa chọn để chế tạo ra các tinh thể photonic, một

là dựa trên các kỹ thuật lithography kết hợp với các kỹ thuật ăn mòn khác nhau, và thứ hai là dựa trên kỹ thuật tự tập hợp các hạt lơ lửng hình cầu (self-assembly of colloidal particles) Ngoài ra còn một số các phương pháp khác nữa mà sẽ được trình bầy trong phần dưới đây

1.2.1 Phương pháp khắc và ăn mòn (lithography and etching)

* Kỹ thuật lithography

Dùng phương pháp này , ta cần chế tạo trên một phiến chất bán dẫn, ví dụ như

Si, với cấu trúc phẳng, các lỗ nhỏ của một mạng, với chu kỳ thay đổi giữa 200 và 700

nm, với sự kiểm soát chính xác dưới 100 nm kích thước và hình dạng mong muốn Các kỹ thuật quang khắc của công nghệ vi điện tử thông thường thì không dùng được

ở đây Thông thường nhất là phải sử dụng e-beam lithography (khắc bằng chùm điện

tử) Với kỹ thuật này, có thể tạo ra được các mẫu để dùng cho vùng nhìn thấy hoặc

vùng hồng ngoại gần Tuy nhiên, ở Việt nam hiện nay chưa có thiết bị này

* Sử dụng các mặt nạ (masking)

Cũng là một cách để chế tạo ra các cấu trúc 2D từ các lỗ được ăn mòn sâu trong chất bán dẫn Kỹ thuật này đòi hỏi phải ăn mòn sâu và đẳng hướng với độ phân giải cao, tuy nhiên kỹ thuật ăn mòn ướt không thể dùng được Tuy nhiên, phương pháp

ăn mòn bằng điện cực anodic, có nghĩa là ăn mòn ướt với việc sử dụng dòng điện, cũng có thể áp dụng được, tuy nhiên cũng đòi hỏi nhiều công nghệ phức tạp

Ngoài ra còn có phương pháp ăn mòn khô (Dry etching)

Dưới đây là phần minh hoạ cho các kỹ thuật trên để chế tạo các tinh thể photonic 3D Phương pháp dựa trên ăn mòn lớp điện môi tạo thành cấu trúc tuần hoàn ba chiều hay còn gọi là xếp chồng gỗ Một mong muốn cần đạt tới là sắp xếp cấu trúc lớp - lớp như chồng gỗ, phương pháp được mô tả trên hình 11

Hình 11 Quá trình chế tạo tinh thể 3D tạo ra kiểu xếp các đống gỗ [18]

Cấu trúc như hình (e) là cấu trúc cần đạt tới Thông thường chúng ta có thể dùng vật liệu Si hay GaAs Phương pháp này tạo ra trên mỗi lớp một số đường vật liệu xen kẽ nhau Những bước (b) và (c) là mẫu luôn phải đặt vuông góc với nhau

1.2.2 Phương pháp điện hoá

Có thể sử dụng để chế tạo các cấu trúc 2D macro xốp

1.2.3 Phương pháp oxy hoá chọn lọc theo chiều thẳng đứng

1.2.4 Các tinh thể photonic tự tổ chức giống opal (self-organised photonic crystals)

Hầu hết các phương pháp chế tạo kể trên đều là việc áp đặt tính tuần hoàn với

độ dài quang học lên trên một vật liệu đồng nhất Tuy nhiên, có một giải pháp khác nằm trong việc tự tổ chức, giống như bức tranh có trong tự nhiên Opal là sự sắp xếp trật tự của các viên bi gần như là hình cầu làm từ SiO2 Các hạt cầu này có thể được tạo thành từ polystyrene, TiO2, ZrO2 hoặc Al2O3 Bogomolov và cộng sự [10] đã thiết lập ra một quy trình chuẩn, bắt đầu từ việc tạo ra các hạt lơ lửng hình cầu SiO2, theo phương pháp của Stober [11], tiếp theo là làm lắng đọng chúng một cách tự nhiên hoặc

là ly tâm Sau đó các hạt cầu silica này sẽ được sắp xếp thành các “tinh thể” trong đó các hình cầu với kích thước giống nhau sẽ đóng gói chặt thành một tập hợp rắn Một

số vùng của vật liệu này biểu lộ sự sắp xếp đều đặn cấu trúc lập phương tâm mặt (fcc) [7] Trong nội dung nghiên cứu của bản luận văn này, với các phương tiện có sẵn ở Viện Khoa học và Công nghệ Việt nam, chúng tôi đã nghiên cứu chế tạo các mẫu tinh thể photonic loại này Tuy nhiên, độ tương phản cực đại về chiết suất là 1,45 (SiO2):1 (không khí) là chưa đủ để cho một vùng cấm hoàn toàn Do vậy, cần phải có thêm quá trình “chất thêm” một phần hay toàn bộ các lỗ trống trong cấu trúc opal này, để cung cấp thêm sự tương phản chiết suất lớn hơn và thu lợi thêm về tính tuần hoàn

Hình 12 Ảnh chụp của một cấu trúc tinh thể được làm từ kỹ thuật tự tập

hợp các hạt hình cầu SiO 2 với kích thước hạt cỡ 855 nm [15,17] Hình ảnh

dẫn ra từ các công trình khoa học đã được công bố trước đó

1.3 Sự phát xạ tự nhiên

Các quan điểm về phát xạ tự nhiên và các tinh thể photonic thì được nối kết với nhau một cách chặt chẽ Nếu một nguyên tử được đặt bên trong một tinh thể photonic, không một năng lượng nào có thể được phát xạ nếu không ánh sáng nào có thể truyền trong cấu trúc và như vậy, phát xạ tự nhiên thì bị ngăn chặn hoàn toàn Một cách cổ điển, ảnh hưởng của cấu trúc điện môi tới phát xạ tự nhiên có thể được tính toán bằng cách xem xét một lưỡng cực điểm mà nó bức xạ năng lượng Nếu một phần năng lượng được phản xạ trở lại tới lưỡng cực phát xạ, hiệu ứng giao xẩy ra, nó làm thay đổi lượng phát xạ ra Lý thuyết cơ lượng tử sẽ cho một kết quả tương tự, nhưng là tính toán xác suất dịch chuyển của một nguyên tử Phần tiếp sau sẽ trình bầy về quan điểm về mật độ cục bộ các trạng thái (LDOS) Nếu một nguyên tử bị kích thích được đặt bên trong một buồng cộng hưởng, năng lượng nó phát xạ phụ thuộc vào buồng cộng hưởng này Để có một sự miêu tả riêng một hệ thống như thế thì cần phải xem xét hệ thống ghép cả nguyên tử và buồng cộng hưởng lại với nhau Trong bức tranh như vậy, sự tắt dần phát xạ của nguyên tử liên quan tới các modes trong buồng cộng hưởng Số mode trong buồng cộng hưởng phụ thuộc vào kích thước của buồng cộng hưởng và vào độ phản xạ của các bức tường của buồng cộng hưởng này Tốc độ tắt dần của các nguyên tử tỷ lệ với số lượng của các kênh tắt dần có thể có (các mode) trong buồng cộng hưởng Mật độ cục bộ của các trạng thái tính đến số mode có sẵn giữa các tần số ω và ω +dω, tại vị trí r trong buồng cộng hưởng Mật độ cục bộ của các trạng thái như vậy là riêng và liên hệ trực tiếp với sác xuất phát xạ tự nhiên của

một nguyên tử tại vị tí r Như đã miêu tả ở trên, sự phát xạ tự nhiên của một nguyên tử

thì bị ảnh hưởng bởi các yếu tố xung quanh chúng Ở đây, kích thước của buồng cộng hưởng thì có thể so sánh được với bước sóng điện từ liên quan tới dịch chuyển phát xạ của nguyên tử sử dụng

1.4 Các ion erbium và các dịch chuyển phát xạ tại 1530 nm

Như đã biết là phát xạ của erbium là nhân tố “chìa khoá” để tạo ra sự khuyếch đại trong các sợi silica, và ngày nay, các khuyếch đại sợi dựa trên thuỷ tinh silica pha tạp erbium đã được sử dụng rộng rãi trong công nghiệp viễn thông [7,8] Tuy nhiên, sự kết hợp giữa silic và erbium là quan điểm dường như rất quyến rũ Đây là một điều cơ bản hiểu được, vì vậy sự kết hợp của tinh thể photonic với vùng cấm quang (PBG) + Er:Si (hoặc SiO ) là đặc biệt hứa hẹn Do vậy, chúng tôi đã thử kết hợp đưa erbium

vào tinh thể photonic chế tạo để nghiên cứu tính chất phát xạ của chúng trong cấu trúc trật tự

Từ các hạt hình cầu SiO2 với đường kính từ ~ 300 - 400 nm , được nuôi bằng phương pháp ướt, bằng cách dùng TEOS, ethanol, ammoniac và nuớc, chúng tôi đã đưa thêm một lượng thích hợp erbium ở dạng erbium clorua, với nồng độ 0,65% mol tính theo SiO2 Các hạt hình cầu này sau đó được đem dùng để chế tạo tinh thể photonic bằng các phương pháp như đã viết ở trên Trong các tinh thể photonic như thế, hằng số điện môi thể hiện tính tuần hoàn theo chu kỳ Nếu chiều dài của chu kỳ này thay đổi và so sánh được với các bước sóng vùng nhìn thấy vùng hoặc hồng ngoại gần, cấu trúc đó có thể phản xạ Bragg ánh sáng, dẫn đến các tính chất quang thú vị Các tính chất như thế của một tinh thể photonic có thể được nghiên cứu bằng cách đặt một đầu dò (probe) phát huỳnh quang ở bên trong tinh thể [12] Ví dụ, các hình cầu được cấy các ion đất hiếm phát huỳnh quang có thể được dùng để nghiên cứu các tinh thể photonic trong không gian thực với kính hiển vi confocal Erbium cấy trong hình cầu SiO2 sẽ có các dịch chuyển vạch hẹp và có thể dùng như một đầu dò trong các tinh thể photonic [12] Chúng tôi hy vọng là sẽ ghi được các phát xạ tương ứng với dịch chuyển 4I13/2→ 4I15/2 của Er3+ trong SiO2 tại 1,5 µm Các hạt silica pha tạp erbium được tổng hợp như vậy là có thể được sử dụng làm các đầu dò quang học trong các tinh thể photonic với vùng cấm quang nằm ở xung quanh bước song quan trọng sử dụng trong viễn thô ng tại 1,5 µm [12]

Phần dưới đây trình bầy một vài dịch chuyển điện tử giữ các mức năng lượng, tương ứng với quá trình hấp thụ và phát xạ của ion erbium, thường hay gặp trong thực

tế

Hình 13 Một số dịch chuyển điện tử giữa các mức năng lượng tương ứng

với quá trình hấp thụ và phát xạ của ion erbium