Khóa luận tốt nghiệp Sư phạm Vật lý: Lắp ráp bài thi nghiệm kiểm chứng định luật Brewster về phân cực ánh sáng

Tuy nhiên, với niềmyêu thích và trong điêu kiện cho phép em đã chọn Quang học với dé tài “LAP RAP BAI THINGHIỆM KIEM CHUNG ĐỊNH LUAT BREWSTER” để nghiên cứu và hoàn thành khóa hoc của mi

_—— BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO | TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHAM TP HO CHÍ MINH

KHOA VẬT LÝ

Luận văn tốt nghiệp

SVTH: Lương Minh Nghĩa Sinh viên năm 5, Khoa Vat Ly

GVHD: Trần Văn Tan

Tp Hồ Chi Minh, tháng 4/2011

_— BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO | TRƯỜNG ĐẠI HỌC SƯ PHẠM TP HÒ CHÍ MINH

KHOA VAT LÝ

RL

Luong Minh Nghia

Nganh: SU PHAM VAT LY

LOI CAM ON

Khoảng thời gian học tap và rên luyện niệt mài ở giảng đường Dai Học đã giúp cho

em tích luỹ được vốn kiến thức và những kỹ năng sư phạm can thiết cho công việc giảng day

sau này Với những gì có được ngày hôm nay, đỏ chính là nhờ công lao dạy do của Thay Cô

Công lao đó khong gi đèn đáp được, em chỉ mong quý thay cô nhận nơi em lòng chân thành

biết ơn sâu sắc

Trước tiên, em xin chân xin chân thành gởi lời cam ơn đến quý Thay cô Trường Dai

Học Sư Phạm đặc biệt là quý thay cô khoa Vat Lý đã tạo điều kiện thuận lợi cũng như chi

day tận tinh em trong suốt quá trình học tap cũng như trong thời gian thực hiện luận văn nay

Tiếp đến, em xin chân thành cảm ơn thay Tran Văn Tan đã tận tình hướng dẫn, giúp đỡ

em hoàn thành luận văn nay.

Cuối cùng, em xin cảm ơn cha mẹ, anh chị và các bạn đã hết lòng động viên, giúp đỡ,

chỉ bảo em trong suối thời gian học tập cũng như trong quá trình thực hiện luận văn

Sinh viên

Lương Minh Nghĩa

12 Tin (hành RAMA Ape AD sos nen isnonieaianneioanero 7

J¿]5 Gantt CH AAA SAMAR ERD sssssisacosintainoaioniitioiittet012)712000010320015601230121022016250920338560330052)032038600) 8

l D0 so) Rca cence ớ.ơớớ ớơớaớa ae Ca CO CC ng 9

12 THỈNGHIỆM BREWSTER sssscscsssscsscssccccsssccsscsssccscscscscssscssssssseasccssssssscsssssssssssscssecasssassd 9

J.2.1ID07ñ8:G0ItHINERTCTibissnuoansestuneinnitiostirittiadiititiititoititsitriiitgttittrtintiisgitnsitöai0iag10050165125ã01na10) 9

1.2.2 Tiến hành thí nghiệm ¿2 2 tụ 20112112121 11T n1 H1 11 111112 1g g2 cty, 9

1.2:3:GIải thích thí nghiỆHh casoososiocniosoioaoiioiooioooiiosiiooiiiitiisttosiii610164011481381112655655501656685838 10 I.2;4:0†nh|MfDIBTÊWSÙETtoeoiieooisioicigioetiositieiiistti0010631123110351665102435268563818358368883558585888588558538858 12

1.3 KHAO SÁT LÝ THUYET VE SỰ PHAN CỰC DO PHAN XẠ - 12

1.3.1 Điều kiện biên của vector điện trường # 2222S2c22c22zcEcxkrcsrrrcrrrcsrrea 13

1.3.2 Điều kiện biên của vector từ trưởng Ho eccccesssesssceesceeecsseesssecssseesseesneseseessseeeseeess 14

1.3.3 Khao sát lý thuyết về phân cực do phản xạ 2-2252 2+SZ2EE2ExSseEczrrrzxerea 15

340 cas antenna waa cán czscsansanascsscazsecsecsnsentapaansacsstaanecinecabcnssneanaassuaaiess 201.4 GOC QUAY MAT PHANG PHAN CỰC DO PHAN XẠ -c.ccceccc.ee 21

FT anỮ 211.4.2 Góc quay mặt phang phân cực do phản X@ ccsscesseessecstecessscssscsssesssessecstseetsecssscesees 21

2.1.3 BO trí - tiễn hành thí nghiệm - 2-22-2222 222 23221222112 1322151211111 127112 112cc 28

4

2.1.4 Kết quả thí nghiệm 22-2222 22222222212112112211721721722 1112117 2111117210721222 11 cty 31

2.1.5 Sai số phép do (của 1 lần đo) 2: 22-6 s2 2 2111211021013 17 1710721111112 111cc 34

2.2 THÍ NGHIỆM ĐO GOC QUAY MAT PHANG PHAN CỰC -«cs«<cs<- 37

2.2.3 Bồ trí — tiễn hành thí nghiệm - 222©222S22zersrrrzsrrrsrerrsrerreerrerrsrrrsie- 38

2.2.4 Kết quả thí nghiệm 22 2222 2222S2SEcEEecrErrrrxrrreerrrrrrrrrrrrersrerxrersrresrcerrcerr BO2.2.5 Sai số phép đo - 2-5222 c4 24 2122221121122111211211721722111 11211 21121172107221 11211 c6 40

CHƯNG 30 KET DUAN iiscsicscccccccctccccececceccanenmenmennnannmnnannann 43 TÀI LIỆU THAM KHẢO ssssisciscsisssicscnssnananainnununnnunnnnnnnmens 44

LỜI NÓI ĐẦU

Vat lý hoc là một trong những nghành khoa học đã đóng góp một phan rất to lớn cho

nên văn minh nhân loại Thế giới vật lý muôn hinh muôn vẻ, nhự một bức tranh mở ra những

sự vật hiện tượng tuy rất gan gũi, quen thuộc nhưng lại chứa những bi ấn luôn thôi thúc con

Người tìm toi và nghiên cứu.

Trong vật lý có nhiều lĩnh vực như: cơ, nhiệt, điện, quang mỗi lĩnh vực nghiên cứu

những van dé khác nhau và đêu thể hiện cdi hay riêng khi đi sâu tìm hiểu Tuy nhiên, với niềmyêu thích và trong điêu kiện cho phép em đã chọn Quang học với dé tài “LAP RAP BAI THINGHIỆM KIEM CHUNG ĐỊNH LUAT BREWSTER” để nghiên cứu và hoàn thành khóa hoc

của minh,

Trong giới hạn của đề tài em chỉ trình bày phan lý thuyết về hiện tượng phân cực ánh

sáng do phan xạ và hai thí nghiệm: thí nghiệm kiểm chứng định luật Brewster và thí nghiệm

khảo sát góc quay mặt phẳng phan cực do phản xạ

Mặc dù có rất nhiều có gắng nhưng do kha năng và nhiều hạn chế khác nên luận văn

này không tránh khỏi những thiếu sót Em rất mong được sự chỉ bảo, góp ý của quý thay cô

cũng như của các bạn.

Sinh viên Lương Minh Nghĩa

CHƯƠNG 1: LÝ THUYET

1.1 THÍ NGHIỆM MALUS

Đây là thí nghiệm do nhà Vật Lý Pháp Etienne

Louis Malus (1775 - 1§12) thực hiện vào năm 1809 để

khảo sát hiện tượng phan cực của ánh sáng do phản xạ.

1.1.1 Dung cụ thí nghiệm

Nguôn sáng tự nhiên S.

Hai gương phẳng Mì, M; giống hệt nhau, mặt

trước phản xạ ánh sáng chiếu tới, mặt sau của gương được Hình 1.1 Evienne Louis Malus

bôi den dé khử tia phan xạ

Man ảnh M dùng dé hứng chim tia phan xạ cuối cùng

1.1.2 Tién hành thí ngiệm

Hình 1.2 Bồ si thi nebiém Malus

Chiếu tới gương M; chùm tia sáng tự nhiên SI dưới góc tới i = 57° Bỏ gương M; đặt

man M hứng tia phản xạ IJ.

Quay gương M, xung quanh tia tới SI với góc tới I = 57° không đôi thi thấy cường độ

tia phản xa [J không thay đôi.

Đặt gương M, hứng chùm tia phan xạ II từ gương M, và cũng dưới góc tới i = 57”, tiaphản xạ cudi cùng JR được hứng trên M

Bây giờ giữ gương M; cô định, quay gương M; xung quanh tia tới [J đưới góc tới ¡ :

57° không đôi thi thay cường độ tia phản xa JR thay đôi, trải qua những qua những cực đại, cực

tiểu triệt tiêu.

+ Khi 2 mặt phăng tới tng với 2 gương 1a (SH) va (LIR) song song với nhau thì cường

độ chùm tia phan xạ JR cực đại, ứng với 2 vị trí Ay, A; trên màn M.

+ Khi 2 mặt phẳng tới của gương thăng góc với nhau thì cường độ chùm tia phản xạ triệt

tiêu, ứng với 2 vị tri Ap, Az trên màn M.

Nếu góc tới gương M; khác 57” thì khi quay M; xung quanh tia tới IJ, tại A;, Ay cường

độ của tia phan xạ cuối cùng JR chi cực tiêu (tối nhất) chứ không thé triệt tiêu.

1.1.3 Giải thích thí nghiệm

Chùm tia SI là chùm tia sáng tự nhiên nên chan động sáng có tính đối xứng theo tat cả

các phương thăng góc với SI Vi vậy khi quay gương M¡ xung quanh SI với góc tới i = 57° thì

sự quay này không thay đôi cường độ sáng của tia IJ.

Sau khi phản xạ trên gương Mạ, ánh sáng IJ không còn tính đối xứng như chùm tia SInữa ma là ánh sáng phân cực thang Do đó, khi quay gương M; xung quanh tia IJ với góc tới i

= 57° không đổi thì sự quay nay có ảnh hưởng đến cường độ sáng của tia phản xa IR Có các vị

trí của Mạ dé ánh sáng phan xạ có cường độ cực đại và cũng có những vị trí khác của Mạ dé

ánh sáng phản xạ này triệt tiêu.

Nếu chiều chùm tia tới SI tới gương M, dưới góc tới i # 57° thì chim tia phản xạ IJ là

ánh sáng phân cực một phan (phân cực elip) Do đó, khi quay gương M; xung quanh tia tới UJ

sẽ có các phương cho ánh sáng phản xạ JR có cường độ cực đại và có các phương dé ánh sáng

phản xạ JR có cường độ cực tiêu thôi chứ không triệt tiêu (vì đối với ánh sáng phân cực mộtphan ta có sự ưu đãi hơn kém giữa các phương chan động và không có phương chan động nao

+ Gương M;: Cho biết ánh sáng tới là ánh sáng phân cực gì nên được gọi là kính phân

tích.

1.1.4 Kết luận

Như vậy, qua thí nghiệm Malus, ta có thê kết luận:

Trong hiện tượng phản xạ ánh sáng

+ Khi góc tới có giá trị i = 57° thì ánh sáng phản xạ là ánh sáng phân cực thăng (hoàn

toàn).

+ Khi góc tới có giá trị i # 57” thì ánh sáng phản xạ là ánh sáng phân cực elip (một

phản)

1.2 THÍ NGHIỆM BREWSTER

Đây là thí nghiệm do nhà Vật Ly Scotland Sir David

Brewster (1781-1868) thực hiện vao năm 1812 dé khảo sát

hiện tượng phân cực của ánh sáng do phản xạ Từ đó ra đời

định luật nỗi tiếng mang tên ông

Chiếu một chùm tia sáng tự nhiên SI vào mặt

phân cách hai môi trường Một phan ánh sáng sẽ bị

phản xạ, phan còn lại khúc xa vao môi trường thứ

hai.

Dé khảo sát sự phân cực tia phản xạ va tia

khúc xạ, ta đặt bản Tuamalin trên đường truyền của

chúng Khi quay T,, T: xung quanh tia sáng thi thay

9

cường độ các chùm ánh sáng phản xạ và khúc xạ tăng giảm một cách tuần hoàn Đôi với tỉaphan xạ, cường độ ánh sáng đạt đến giá trị cực tiêu (nhưng không triệt tiêu) khi mặt phang chứa

trục quang học của bản T, và tia phản xạ song song với mat phăng tới Và đạt giá trị cực đại

khi từ vị trí đó ta quay bản T; một góc 90°

Bây giờ thay đổi góc tới của chùm tia tới mặt phân cách từ 0” đến 90” ta sẽ tìm được 1 vị

trí mà ở đó tia phản xạ IR bị ban T; làm triệt tiêu hoàn toản Day là vị trí ma tia phản xạ vả

khúc xạ vuông góc với nhau Góc tới nay gọi là góc tới Brewster (ig) Giá trị của ig được xác

định bởi tanipg = ny/n,.

Không có góc tới nao dé tia khúc xạ H bị T› làm triệt tiêu hoàn toản

1.2.3 Giải thích thí nghiệm

Ta biểu diễn dao động của vector điện trường E trong ánh sáng tự nhiên tới mặt phân

cách 2 môi trường bằng tập hợp hai thành phần vuông góc với nhau là:

+ Thành phần F„ nam trong mặt phẳng tới

+ Thành phần Eo: vuông góc với mặt phẳng tới

Hình 1.5 Anh sáng đới mặt phan cácb dưới sóc tới bất kì

Khi sóng tới truyền tới điểm I, có sự tương tác ánh sáng tới với môi trường, làm cho các

nguyên tử của môi trường dao động và phát ra sóng thứ cấp Các sóng thứ cấp này giao thoa

với nhau cho ta tia phản xạ vả tia khúc xạ.

10

Bởi vì ánh sáng có tinh chat là sóng ngang, nên trong ánh sáng chi ton tại thành phan £

vuông góc với tia sáng Dựa theo phương của các thanh phan Eo: và En của sóng tới Ta có

thê xác định phương của các thành phần tương ứng trong sóng phản xạ và khúc xạ Các thành

phần vuông góc với mặt phăng tới là Ey và Ex tương ứng song song với Eo: của sóng tới.

Còn các thành phan nằm trong mặt phẳng tới En và Ex cũng nằm trong mặt phẳng tới nhưng không song song với Eo: của tia tới.

Trong tia phan xạ, phương dao động ưu tiên trùng với Er Do đó tia phản xạ IR là tia

phân cực một phần có phương đao động ưu tiên vuông góc với mặt phăng tới, nên khi quay bản T, cho ra cực đại và cực tiêu.

Khi góc tới bằng ig nghĩa là tia tới đến mặt phân cách sao cho tia phan xạ và tia khúc xạ

vuông góc nhau, thì đao động trong tia phản xạ chỉ xảy ra theo phương Ey: và trong trường hợp

này ánh sáng phản xạ là ánh sáng phân cực thăng, đao động của nó xảy ra vuông góc với mặt

phăng tới Tia IR la tia phân cực thăng nên khi quay bản T; cho ra cực đại và cực tiêu triệt tiêu

Thí nghiệm cũng chứng tỏ khi tia phản xạ phân cực hoan toàn thì độ phan cực của ánh

sáng khúc xạ cũng đạt đến giá trị cực đại nhưng tia khúc xạ vẫn là ánh sáng phân cực một phản,

vector điện trường dao động ưu tiên trong mặt phẳng tới Muốn cho chim tia khúc xạ phân cực

hoàn toàn ta phải cho nó đi qua một loạt các bản điện môi liên tiếp Nếu tia tới thỏa mãn góc tới

Brewster và tia khúc xạ đi qua từ 8 dén10 tam điện môi thi khi đó tia khúc xạ thực tế là tia phân

cực hoàn toàn.

Hinh 1.6 Aah sing tới mat phan cich dưới gác tới Brewster

Il

ánh sáng tự nhiên anh sang phân cực thang

Hình 1.7 Anh sáng phan xa dưới goc toi Brewster

1.3 KHAO SAT LY THUYET VE SỰ PHAN CỰC DO PHAN XA

Xét sóng điện từ tới một mặt phân cách 2 môi trường có chiết suất n; và nạ ( giả sử nạ >

Khi sóng truyền tới mặt phân cách thì một phần ánh sáng phản xạ trở lại môi trường cũ,

phan còn lại khúc xạ qua môi trường thứ hai Để xét tính phân cực của ánh sáng phan xạ và

12

khúc xạ, ta phải tìm các vector điện trường, từ trường của sóng tới, sóng phản xạ, khúc xạ.

Trước hết phải đi tìm điều kiện liên hệ của chúng tại mặt phân cách của hai môi trường

1.3.1 Điều kiện biên của vector điện trường FE

Điểm quan sát là I trên mặt phân cách a, ta lay một mặt S giới hạn bởi chu tuyến (C) là một hình chữ nhật đặt vuông góc với mặt phân cách có 2 cạnh đáy là L; =Lạ = L, chiêu rộng

bang bẻ day của lớp 2 chuyển tiếp An (hình 1.9)

Hình 1.9 Điểu kiện biển aia vector điệu Muang

N: Pháp vector mặt $

t : Vector tiép xúc mat phan cách 2 môi trường(t € (a.S))

n : Phap vector mat phan cach

Khi An ->0 > Ly Osuyra{ Ea!l=0

Do đó (2) trở thành: -E,L +E) L=0 © (E} =Ej)L=0

Khi L + 0, S co về điểm I, thì 2 thành phần £j,, Ej tiến tới giới han E>, E,, lay tại

điểm I nên:

E,,-E, =0 @ Ex, =E;, (3)

Phương trình (3) chứng tỏ thành phan tiếp tuyển của vector điện trường biến thiên liên

tục khi qua mặt phân cách của 2 môi trưởng.

1.3.2 Điều kiện biên của vector từ trường H

Ta cũng lấy một mặt S giới han bởi chu tuyến (L) là một hình chữ nhật đặt vuông góc

với mặt phân cách hai môi trường bao quanh điểm I ta đang xét giống như phan tim điều kiện

của £.

: = = AD

Theo thuyét điện từ Maxwell: rotH =J + - (4)

Lấy tích phân (4) theo mặt S

Vi D Biến thiên liên tục trên mặt S nên:

[ rorHas = {Hải = [ Hải + [Hodi+ [H di (5)

1.3.3 Khảo sát lý thuyết về phân cực do phản xạ

Xét sự phan xạ và khúc xạ sóng điện từ trên mặt phan cách hai môi trường Sóng điện từ

truyền từ môi trường có chiết suất n;, hệ số điện môi e,, độ từ thâm ty Sang môi trường có

chiết suât nạ hệ sô điện môi ea, độ từ thâm sy.

1.3.3.1 Trường hợp vector điện trường E của sóng tới nam trong mặt phẳng tới

Goi i, i’, r lần lượt là góc tới, góc phản xạ, góc khúc xạ Định luật phản xạ và khúc xạ

ánh sáng cho ta i’= 1 và n¡sini=nssinr.

Ap dụng điều kiện biên (3), ta có:

E,; cosi = E,,; cosi = Ex, cosr (7)

Trong trường hợp nay thi các vector từ trường cùng vuông góc với mặt phăng tới (nên

cũng là thành phần tiếp tuyến của từ trường) và cùng chiều với nhau

15

= |e He

H,

H,,

Hình 1.10 Vector điện frưởfg tả te ineong frườg bop pinrong chấn động nằm

trong mặt pling tới

Áp dụng điều kiện biên (6) ta có:

Lay phuong trinh (9) + (10) ta duge:

5 sini cosr), sinicosi+sinrcosr

sinr cos! sin rcosi

16

Lay phương trình (10) - (9) ta được:

Sin?/ cosr SI1/C€OS7 = SInr€cosz

2E yy = |—————— |Et = ———— _ Ey

Sinr cosi sinrcosi

Sin2i-—sin2r E›, = 2sin( — r)cos( + r} E

HỆ COST +, yn —ny sin’ i

1.3.3.2 Trường hợp vector điện trường E của sóng tới vuông góc với mặt phang tới

Trong trường hợp này vector điện trường E cùng phương với Iz nên từ điều kiện biên

(3) ta suy ra:

Ey + Ey2 = Ep (14)

17

Hình 1.11 Vector điện tường va at trưởng incong hop

lương chân dong buông các mit phẳng tới

Còn vector từ trưởng H năm trong mặt phăng tới Từ (6) ta suy ra:

H¿cosi — H,;cost = Hycosr

Từ mỗi liên hệ giữa E và H, theo lý thuyết sóng điện từ như đã xét ở phan trên, ta có:

Gọi la Ip, là cường độ anh sáng tới va anh sáng phan xa, ta có hệ số phản xạ trong

trường hợp này la:

In, E,; _ sin(-r)

18

Kết hợp với định luật khúc xạ: n¡.sini = nạ.siar Biểu thức (18) được viết lại:

ni — nỷ sin’ i —n, cosi

p2=-——

Hệ — HỆ

Các công thức (11), (12) (16), (17) gọi là công thức Fresnel, cho ta biết cường độ của

các vector điện trường va từ trường trong các sóng phan xạ và khúc xa ứng với góc tới xác định

của chùm tia tới, phân cực thing, chan động song song hoặc thăng góc với mặt phăng tới

Trường hợp ánh sáng đi từ môi trường không khí đến phan xạ trên bề mặt thủy tinh cóchiết suất 1.55, ta biểu diễn sự phụ thuộc giữa hệ số phản xạ va góc tới như bình 1,12

Hình 1.12 Đồ thi bù (buộc bé 6 phan xạ tảa gác tới

1.3.3.3 Trường hợp vector điện E của sóng tới có phương bat kì

Ta có thé phân tích £ thành 2 thành phan: song song và vuông góc với mặt phăng tới

(Hình 1.13), rồi áp dụng công thức (11), (12), (16), (17) cho hai thành phân này.

19

1.3.4 Đối với ánh sáng tự nhiên

Xét ánh sáng tới là ánh sáng tự nhiên, ánh E„

sáng này gồm các anh sáng phân cực thăng theo tất

Hình 1.13 P)ây sich vector chẩn

động séng

cả mọi phương thăng góc với tia sáng Mỗi sóng được coi gồm 2 thành phần song song

và thăng góc với mặt phang tới Vì lí do đối xứng của ánh sáng tự nhiên, tông số của mỗi thành

phan thì bằng nhau vì vậy trong trường hợp này nêu I, và I, lần lượt là tống số cường độ sáng

của sóng phản xạ và sóng tới ứng với tất cả mọi phương của vector điện của sóng tới thì:

lun =la=3k

px Fy Ita _ Ta & Ty _ In Ăn

I, Itt, Intl, latte 21, 2l;

+,- n2 _

p= 1 te°(i-r) h l sin°G-r) (19)

7 2 127 (i+ r) 2 sin°+r)

1.3.4.1 Trường hợp chùm tia tới thăng góc với mặt phân cach, i = 0

Môi trường tới là không khí (nị = 1), môi trường khúc xa là thủy tinh (ng = 1,55).

- # =7) _ 9

tự (¡+ r}

PI

Không có anh sáng phan xa ma vector điện trường song song với mặt phăng tới Nói

cách khác, ánh sáng phản xa trong trường hợp này là ánh sang phân cực thăng có phương chan

động vuông góc với mặt phăng tới.

1.3.4.3 Trường hợp góc tới bat kì, khác góc tới BrewsterAnh sáng phản xạ chỉ phân cực một phan, vì ánh sáng phản xạ có vector chan động sáng

có cả 2 thành phần song song và vuông góc với mặt phăng tới, hai thành phần này không bằng

nhau (được xác định bằng công thức (11), (12), (16), (17))

1.4 GÓC QUAY MẶT PHẢNG PHÂN CỰC DO PHẢN XẠ

1.4.1 Mặt phẳng phân cực

Đối với ánh sáng phân cực thăng (hay còn gọi là phân cực phăng), nếu xét một điểm cốđịnh, đính của vector điện E dao động trên một đường thang vuông góc với vector truyền sóng(chính là phương truyền sóng) Sóng É là sóng hình sin nằm trong một mặt phẳng, gọi là mặt

phăng chan động Mặt phẳng chứa vector truyền sóng và vuông góc với mặt phăng chan động

gọi là mặt phang phân cực Vector H nằm trong mặt phăng phân cực nên gọi là vector phân

Hình 1.14 Anh sing phan cực thẳng

1.4.2 Góc quay mặt phăng phân cực do phản xạ

Vì góc hợp bởi mặt phang chan động và mặt phẳng phân cực là không đôi (90°) nên gócquay mặt phăng phân cực băng góc quay mặt phăng chan động, tức là góc quay vector chan

21

động sáng E Ta tính góc quay mặt phẳng phân cực thông qua góc quay vector chan động sáng

E.

Xét ánh sáng tới là ánh sáng phân cực thắng có vector chan động sáng E, Ta phân tích

thành hai vector chan động sáng: thành phan song song và thành phần vuông góc với mặt

phăng tới E, hợp với mặt phăng (gương) phản xạ một góc o (cũng chính là góc giữa E, và

E,,) Sau khi phản xạ, hai thành phần £,, và E,, thay đổi thành E,, và E,,, lúc này góc ơ thay

Hinh 1.15 Gác quay mat phẳng chấn dong

1.4.2.1 Gée quay mặt phẳng phân cực D

E,, _ tan(i-r) về E„y _ sin—r)

E,, tan(i+r) E., Sin(ï +7)

Suy ra: tana’ _ Em Er — coats +r)

tana E., E, costixr)

Thay vao (20) ta duge: