Luận văn Thạc sĩ Vật lý: Thế tương tác Nucleon - Nucleon Paris cho phản ứng (d,p) sử dụng mô hình Faddeev - AGS

ĐẠI HỌC HUẾ ‘TRUONG DAI HOC SU PHAM HO KHAC NGUYEN THE TUGNG TAC NUCLEON-NUCLEON PARIS CHO PHAN UNG (d,p) SU DUNG MO HINH FADDEEV-AGS LUAN VAN THAC Si VAT LY ‘THEO ĐỊNH HƯỚNG NGHIÊN CÚU NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HOC 1S, TRAN VIET NHAN HAO “Thừa Thiên Huế, năm 2019 ĐẠI HỌC HUẾ ‘TRUONG DAI HOC SU PHAM HO KHAC NGUYEN THE TUGNG TAC NUCLEON-NUCLEON PARIS CHO PHAN UNG (d,p) SU DUNG MO HINH FADDEEV-AGS “Chuyên ngành: Vật lý lý thuyết Vật lý toán Mã số: 54 40 103 LUẬN VĂN THẠC SĨ VẤT LÝ 'THEO DỊNH HƯỚNG NGHIÊN CỨU NGƯỜI HƯỚNG DẪN KHOA HOC 1S TRẤN VIẾT NHÂN HÀO “Thừa Thiên Huế, năm 2019 LOI CAM DOAN ‘Toi xin cam đồn đầy cơng trình nghiên cứu riêng tới, số liệu kết nghiên cứu ghỉ luận văn trung thực, đồng tác giả cho phép sử đụng chưa cơng bố bẤt kỳ cơng trình Khác “Huế, tháng 10 năm 2019 Tác giả hận văn Hồ Khắc Nguyên LOI CAM GN ly Cõ Giảng viên khoa Vặt lý, Trường Dại bọc Sự pham- Dại học Huế giảng day, giúp toi trừng suốt trình học tấp nghiền cứu trường ‘ie bee, ti xin by tong ồết ơn sân sắc đến Thầy giáo hướng dẫn tới, Te Trần Viết Nhân Hào trực tiếp hướng dẫn, tân tình giúp đổ, động Lai tiên, xn gửi li cảm ơn sân sắc đến qu ‘itn tơi suốt q trình nghiên cấu, để tối hồn thành luận văn tết nghiệp “Tú xi gi li cảm ơn chân thành tối bạn Hạc viên lập Cao học Vật ý lý thuyết Vật lý tốn khóa K26 dã giúp đõ, động viên nhiều suốt thời gian học tập, nghiền cứu thực Hiện luận văn [got sa, toi xin cảm ơn tất người thân yêu gia định Ion bên tôi, gặp đỡ cỉa sẻ với tãi hạnh phúc, khó Khăn cơng việc để tối vượt qua khó khăn từ hồn thành luận van này: Chối cũng, tơi xiu kính chúc quý Thầy Cô giáo dồi đào sức khỏe, gặt hãi nhiều thành công sông, Thi xin chân thành cảm mt “Huế, tháng 10 năm 2019 “Tác giá hận văn Hồ Khắc Nguyên MỤC LỤC ‘Trang phy bia Tới cam đoạn, Tới cảm ơn Mục lục Danh sích hình vẽ "anh sách i i ii MỠ ĐẦU NOI DUNG „ Chương Phản ứng (d,p) sử dụng mơ hình Eaddeev-AGS 1.1 Phin ứng hạt nhân LAL Cie Toa phim tg hat nan 112 Phin ứng (dịp) 1.13 Tân xã đần hồi 41.2 Tổng quan toán ba hạt 1.3 Phan ứng (dịp) sử đụng mơ hình Eaddeev- ÁG 1.4 Tướng Lúc núcleonracdeon nucleoucbat nhận 14.1 Tung tite nucleon-nucleon 1.4.2 Ting tée nucleon-hat nhân 415 Veeto độ phân eve spin hat s „ un " u a ” 30 30 a 39 nướng 2a Thế 2⁄3 Thế 2.3, Biển 24 Bid Thể tướng tác Paris dạng tách tương ứng, da kênh dạng tách rời phường nh bái bạt hiệu dụng 44 tương tác Par a diễn tách ri quang học nucleon-mceon 50 didn Lich ri ea thé quang boc nueleon-ht mba Chương 3, Kết thảo luận a7 3.1 Kidm tra cit lượng thể PESTIG tán xa đàn hồi n‡p 32 Veeto phn eve spin at nhân 60 KẾT LUẬN 62 TÀI LIỆU THAM KHẢO os DANH SÁCH HÌNH VẼ S6 đồ bố trí thí nghiệm xác định tiết diện vi phân “Tân xạ ba bại, Năng lượng hệ (L2) tong trạng thái 16 Pa +13 sian (Ä,Ê) vàtrang thái bạn đầu (Ñ,) khơng nha ea # K/m + Km l] ((ình phải) Biển diễn hệ ba hạt tương tác chúng, tý tổng tường tác hạt nhân tà ngắn (VỆ) tương tác Conlomb (VP) git proton 1và hạt nhân (HÌnh phải) Biển diễn tốn tử động hệ Dạng đặc trưng cho thành phần xu sn thm thể tương tác NNN khoảng cách khác nhan nucleon có siín tổng va spin đông vị tổng T = st Sơ đồ mơ tả thí nghiệm để đo bắt đối xứng trất phải ắc suất tần xạ cho chùm phan cực (bên trêu) tần xạ kép ca châm tỉa không phân cục (bên dưới) |6) a Tiết điện tên xạ phân (a) bắt đối xứng trấ-phải (b) ta photon tạo từ phân ứng Crd.) gay 10 ba đđentron phan eye 10 MeV (16) 4ã Phan bố gốc tần xạ đần hồi +p ð mức lượng thấp, di T0 MeV 32 Vector ds phn cục xạ đân hồi "C(4.4)C ô mức ing ong 12 MeV, 20 MeV, MeV vi 56 MeV’ sit dung th pestis a 34 Thân bố góc ân xạ đần hỏi deueronlên bia hạt nhân 2C mức lượng 466 MeV đề DANH SACH BANG aa (Cée than sử PESTIC 22 (Cée thuge tint trang that len Weta 5C Các wi tr eta Bp lượng liền kết thực nạ a ir ayn ia nC 0| 23 Các giá tr tham số kệnh tong aig thin phần 2, Ð, định nghĩa A; chủ ¡ 1, vàlà trường hợp khác, Tất tham số khác dược nh nghĩa trọng phương trnh (288), (193) (3491) Các gi trĩ bụ luển dược đặt đơn vị, gi tủ cũa E, rong (J7) đặt gi trĩ đối vớ E sống 3/3* Eý — 887 sông, T/A” Các giá trị À,CỊ lọ, âu : tính theo đơn vị tướng ứng MCV, Ím"8/°9°, (u29), (6-2 >, Bạt va Mev M6 DAU Tí đo chọn đề tài “Trong thời đại ngày nay, ngành Vặt lỹ hạt nhãn phát triển mạnh mẽ Công vi trồ quan cho sống người Sự phát triển mạnh xẻ hiển qua việc đối phát triển công nghệ máy gia tắc điện tử hạt nhãn đại Các trùng tâm máy gia tốc lớn xây dụng (Chau Au, Hou Ki Nhật Bên để nghiên cứu cầu trúc bạt nhân không bền, Vì vấy lý thuyết phản ứng hạt nhân cần phải có bưác phát triển tương xứng để đáp (ag nhủ cầu cấp bách cũa thực nghiệm ự xác nhự khả tiên dốn trước Các kết thủ từ nghiên cửu này” tầng cho nhiều ứng dụng ngành khoa học khác thư Thiên văn học hạt nhân, Nông lượng hạt nhân ch học phóng xạ, Khoa học vũ ạt nhân có cầu trúc phức tạp chư có lý thuyết xây cưng để mơ tả cách hồn tồn xác mà mang tính chất tướng đối Xà đa ố liện tượng luận Trong nghiền cứu cầu trúc hạt nhân, phản ng hạt nhân ot cong ey quan trọng để hm hiểu cầu trúc hạt nhân nằm" xa “đường bền Do thời gian sống hạt nhân không bền rắt ngắn, phép đo trực tiếp thông thường khơng thể thực Do đó, phép đo gián tiếp ct dụng phần ứng (dịp) sẽlà giải pháp hữu hiệu khắc phục nhược mì [], Trong 80 năm qua, phn seg (2p) TA phản ứng quan trọng Vặt lý hạt nhân để nghiên cứu cầu trúc hạt nhãn Nhiều nhà nghiên cửu lý thuyết tập trung vào việc thúc lý thuyết cho phân ứng “cña Vit lý hạt nhân Hanlon Diềo quan trọng thiết lặp mơ hình phản t bước để tên đếu diều ứng bà hạt tỉnh vi thực phát triển phương pháp tiếp cận dựa lý thuyết Eaddeov tương đương Các lý thuyết tần xạ bạt nhãn in kếc ba hạt phúc tạp bảo tồn, thuộc tính ø/ƒ— shelf phụ thuộc nâng lượng ma trận £ hai hạt trong, Khi thảa mãn điều kiến bien tính khơng đồng Tuy nhiên, để mỡ tơng phương pháp Ealldeev cho phân ứng lien quan dến hạt tổng hợp, người ta phải kết hop ảnh hưởng nhiều hạt vào lý thuyết, chẳng hạn trang thái kích thích nội ba hạt tổng hợp hay xếp lạ bai hạt Đổi với thể tương tác W4 dạng tách rời, chúng tải sử dụng bo TQH SMiện tượng luận Á =5 Kuzya Miyagawa ly từ cơng trình [I0] Cơng, trình I0| đề xuất phường pháp mô khả gii trình nối hấp thụ hệ lai hạt phương pháp Faddeev “Thong phương pháp đó, kênh liên kết tướng tắc bai bạt đưa trong: đồ kênh đân hồi liên kết với số kênh phần ứng, Các tham số trọng ma trân £ đuổi dạng tách rời tương tác điều chỉnh thành liệu tần Xa dân hồi hai hạt cực trạng thất iên kết Sau đó, phần tử ma trận ‘dan hồi £ hủ để sử dụng làm đầu vào cho phương trình Faddeev Quá thành tướng dương vớ việc sử dụng TỌH thu dược cách loại bỏ tất kệnh trữ kênh đàn hồi khỏi phương tình 8rưdinger liên Xết, Các hiệu ứng liên kết với kênh phân ứng hộ hai bại bao gồm đồng vùng trạng thấi iu kết rong vũng tần xe Day khơng phải trường hợp mỏ hình hấp thu với TQ tượng luận hai "hạt sử đụng, Theo cách tiếp cận đó, cần thiết, kênh phần ứng cụ thể có cường độ xác suất phũ hợp hệ hai hạt xử lý cách rõ ràng, điều mà sông khả áp dụng phương pháp Ealdeev cho lớp tần xạ không đần hồi sấp xếp lại rộng TM dịch sử dụng tương tác tượng Inn nucleon N~EC sử dụng để phân tích phản ứng khác the cách tiếp căn, be at gn liên với hiệu ứng hấp thụ dề cập Do đồ, tương tác phải có khả tạo liên kết với kênh phần ứng với phu thuộc lượng dể tá tạo ấn xa đần hồi, đồng thối để hỗ trợ trạng thái liên kết cho ĐC N, Tường phân tích trước vỗ qu trình tần xa da, ee ứng liên kết tương tác Na đa kênh tìm thấy nhỏ chữ hỗ trợ trạng thấ lien kết, Trong trường hợp VC wih ching txt ‘én nghiên cứu tạ, ứng iên kết lớn dãi năng, lượng rộng có bỗn trạng thái lên kết, đặc trưng cho loyi phần ng lon nhẹ Tây giờ, xét thể đa kênh dạng tách I)A0l: (289) sóng thành phần hệ Ä-EC, Trong đó, À tham số cường độ „là tham số dạng đa kênh liên kết với tham số cường độ C's = cua Com (2.99) xay dây kênh gần cho kênh A'—5 đàn hà kênh phẫn khác biển thị tug tng Live Coulomb trường hợp bỏ qua Thông “qua việc giấi phươngtrình 1ippmann-Schwinser, thu ma trận* (6) = la) rE al với rŒ)= [Y*~Š tai (G90) )(E)á) em) cy, hm Green kth, fe quan Be vl ng Và toán tỉ động tương đối T ŒQ=|E~E,~T ki" 08) Mac đà tồn số kênh phần ứng mổ ngưỡng —I2C*(2!) thấp nhất, chúng tới dự đ mồ hiệu ứng liên kết vớ chúng hấp, thụ nghiên cứu tai Do đó, thay xử lý rệng kênh phản ứng này, tập hợp chúng l thành vài kênh làm cho nh chịu ảnh hưởng tất kẽnh phần ứng Sau đó, củ có thành phần đàn Hồi ma trận # dite git a Do đó, nỗ làm tăng nự hấp thụ nến dược sử đụng phương tình ba hạt Dé xác định thành phần đần hồi tụ, đưa quan điểm tướng luãn tái tạo để iệu ơn ~ shell da thực nghiện lÿ thuyết, Trong trường hợp ti, chúng ôi sử dụng địch chuyển pha "hệ số hấp tha thủ từ quang học ø—C tiêu dhuẩn Wutson cơng sự, ngồi hương bên kết thực nghiệm ngưỡng ø—C Trong sống thành phần, chúng tối xết ưột vài kênh phần ứng lạ nhiễu nhất, giả sử đồng tham sổ dạng Yamaguchi IA fe tham sf dang [a 4.) =3 kinh + đệ) th 69) Trong sống J* /3”,1/2°,3/3” 5/3", giá trị tham số mạnh A giữ cô dịnh để xây đựng lượng liên kết thực nghiện: rong Bảng, 32 giá rị tham số khác nhữ Cị,bụ, ụ E¿ tìm kiếm để Mơ dịch chuyển pha hệ số hấp thụ cũa Watson lượng ‘cham neutron la SOMV ng, 22 Cite inh rg th i in CCgi oh BB ig bê tt ain te in PT, weir te “Trong sống thành phần khác lên dến 77 = 13/21, giá trĩ bao gồm tất tham số A tìm kiếm San đồ, xắp xÏ ngường phần ng thấp cổ lượng vt die Te Watson 10 Me ki rõ ràng Sự phù hợp Xi địch chuyển pha hộ số hấp thụ Watson dược thể Hình 1, giá tị kết tham số ệt kê Bảng 23 Mặc dù sử đụng tương tác bặc đơn giản đưới dạng phương trình (2.90) (2.0) cể phh hợp thyệt đãi lượng neutron rộng Mặc dù hệ số hip tay Watson Tea 6g 5/2° eho thiy etre phdbi sung quan lượng E, MeV gây va xuất thể ảo Thong chương tiếp theo, khảo chất lượng AAN Paris PESTI6 thảo luận thông qua tần xạ đần hổi + p Sau đó, chúng tối nhúng thể PESTT6 vào mã chương trình phần ứng (4p) ‘Bing 23: Ce tcha tha ot ca nk oa es thin pn J.D, dae i gh ae 3/2 21 oa lost “Bipot 3105 sa) i srt nei we C30 xi "¬ gr aye ut HIẾP 31 21 1 E8 L8 331 acu om 2l 101 33 L7tm 6x0 08 28 borer 1U om " a ẽ 38101 A000 ẽ “sabi amet Law Staci Asc 348105 838710 “isx2 km xm CHÍ 6409101 tere 1 nh om 208 ap tes THỜ 3Ó 049 ogLT 058 210 25I 306 3MLee 3m 88 1Maz 13 3 nh nh SS nh SS 5Go Chương KẾT QUẢ VÀ THẢO LUẬN “øng chương chíng tơi mơ tả tiết Hính tốn số phương trình Fadices-AGS sà thảo luận kết qui thu Đẳu tiên chứng tới kiển rà chất lượng PESTHổ thông qua tán xạ đền hi n+p Sau đồ s kết «ria phân tích vector độ phần cực xạ đàn lỗi ''C Ì'2C mức lượng khúc nha 3.1 Kiểm tra chất lượng PEST16 tần xạ đàn hi ate Dé cé thé gh phutmg tinh hai bgt hiệu đạng dối với biên độ dịch chuyển -X H[gf, qui E + 0), dơn giản toần cách bỏ qua tất kênh tần xa d~l9C bia bạt nhân khơng trạng thái kích thích trạng thái đầu trạng thái cuỗi Điễu giảm số lượng phường trình hên kênh chứng ta cho phép ø =ø = + = Để số biên độ chuẩn hóa xác ngư ta phải xét đền |đj# = đu, Ym, Q trình Lính tốn: “được thực đốt với trình tần xa đàn hỏi đị fC ~; đị ”Ơ phân ứng trao đối đ+PC => pt)SC mức lượng liên kết cũa đeuteroa lân lượt 4/66 MeV, 12 MeV, 20.5 MeV, 35 MeV, 56 MeV Với hộ có J" eho tre (8 ‘ay kí moment góc tồn phần «là độ chân lỗ hệ ba hạ), số lượng kênh tối đa phải giả lên đến 76 mức lượng 56 MeV "Khi tính tốn tiết điện tần xạ, tương te Coulomb gta deuteron hại nhân 8C poton hạt nhân C phải xét đến Với mục địch này, chẳng tối dã sử dụng phương pháp đề xuất cơng trình (3, Trang đó, nhân biên độ sng riêng phần /ir (/) moment góc quỹ đạo tương đối bạt đạn (hạt phóng xa] bia) với hệsố biển dạng Coulomb cho trang thai đầu chối 27 Ö đây, sự dịch chuyển pha khối tâm Coulomb thieh hợp TĐể thấy ci tin inh toần so với tỉnh tốn trước đó, chúng tối sử đụng li thể tương tác N44 cơng trình (10) Thế v lần nhờ việc khổp với số iệu thực nghiện tần xạ đần hồi proton Ion hạt nhân có số lp lợ (bao gồm '?C) Nhược điềm loi mơ tả tốt tần xạ lượng cao Đặc biệt khơng thể no i ốt dáng điều biển độ sóng rếng phần ngưỡng dầu tiêu tần xã phí đần hồi Hạn chế gây nên cúi hồng tính tốn tốn hệ bà hạt tuức lượng thấp trung bình th nip elastic scattering ee 20150180 "Th Paris La mot thé nỗi tiếng dang thé phúc tạp nên khơng dễ để ứng dụng tốn hệ tha hạt phần ứng (đp), Hơn nữa, mô he ba ot, việc sử đụng dạng tách rời đơn giản hóa phương trình Eaddeov-AOS nhiều Cv thé phương trình cũa hạt trổ thành cặp phương trình chỉcó bạt sử dụng thể tách ri Thế tách ri PESTH6 lần đầu tiền ứng dụng để Tnô tả cách xuất sắc phân ứng p-l lượng thấp Để kiểm tra chất lượng thể tách PESTIG tính tốn hộ hat, trước tiền chúng toi tink tn xa din hồi nentron lên bia proton mức lượng thấp nhỏ TU MeV Phân bố góc xạ so ánh với số iêu thực nghiệm tronz Hình 3.1 Chúng ta nhận thầy, PEST16 cho kết phủ hợp với số ợu thực nghiệm Điều chứng tỏ thể tách rời giữ nguyên tính chất Paris ban đầu 3/2 Vecto độ phân cực spin hạt nhân Tựa tin tường vào chất lượng thể tách rời PEST, ching toi bat đầu thê PESTIG xào mã chương trình phần ứng (4) Bởi spin đồng vi dược bảo toàn hộd + '%C (khí bia 2C trạng thấ cư bản], hai tacleon với giá trị chẩn (lể) moment quỹ đạo tương đối phải trang thấi tương ứng tam mu (đơn mứt) sgia Chính vậy, có trang hi =5 trạng thái dm spin lượng thấp 2F, tính đến trong: tướng tác AI, Hình 3.2 mơ tả tính tốn cích có hệ thống độ phân cục cho tán xe dầu hồi đeuteron lên bia ⁄C mức lượng 12 MeV, 20.5 MeV, 35 MeV, vA MeV sử dụng thể PEST1G “Kết tính tốn xo sánh vớ tính tốn sử dụng thể Philps số liệu thực nghức công nh [L,, Chúng tố nhận thấy, khí tính đền trạng thái leiăg TÔ Mik 32: Veto pn a ti i C4 18 ce mt ag Ing 12 A, 20.5 57, phân cực tiến sát gần với số liệu thực nghiện Tuy nhiên, côn sai khác lên lượng thấp Điều cá thể giả thích "hạn chế tương tác A'4 năg lượng thấp trung bình sĩ dụng luận, văn Tiếp theo, chúng tơi thực tính phân bố góc cho tần xa dan hii deutegon lên hạt nhân C lượng 4.06 MeV voi thé Philips va thé PESTI6, nh 33 mô tả kết thủ khí so sánh với số liệu thục nghiệm Chúng ta nhận thấy kết với PESTI6 tốt so với thể Philps Nhung khác biệt không ding kế 4ø/40 (mb/sr) Piste = ar) Mt 2: Ph ein “oan wo wo wo 96 bd eterna att Ca aie ning ng 468 MV KET LUAN “Trong luận văn này, khảo sát phản ứng (dịp) toán ba bạt, sân thể tách rời PESTI6 vào mã chương trình phản ứng (dạ) sử dụng mỡ hình Faddeev-AQS, Thể PEST16 có chữn trạng thất đơn spin lượng thấp ®fụ, Các kết thụ từ luận văn tổm tất se sa ‘Tm hiển tổng quan phản ứng hạt nhân Trong chúng tơi đặc biệt “hảo sắt tiết phân ứng ((p) tốn ba hạt thơng qua phương trình phân bà hạt Paddeev-AGS - Các phương trình tích phân ba bạt đưa cho hệ bao gồm hai leo hạt nhân đích, cách chiều tốn tử N hạt có iên quan lên tập hp trạng bi Để giảm độ phúc tạp hệ phương trình, ảnh hưởng ấn trúc bên hạt nhân bia giữ bien hệ thống N-C gii phương tình LippnanscShsinger ba hạt - Thong luận văn này, chứng tiến ính tốn ð cơng trình [I1] cách thể tách rời PESTI6 vào mã chương trình phân ng (0p) sử dụng mô lành Euddeev-AGS, Thể PESTI6 có chứa trạng thi đơn spin ð lượng thấp °fh, Các kết thụ cho thấy vi trò quan trọng trang thái việc mô tả độ phân cực tần xạ đầu hồi deuteron lên BƠ Ngoài 1a, kết thu cho thấy bạn chế thể A4 Jen phần bố góc (đã biết trước) mà cịn lên độ phãn cực Một kết luận quan cuối ảnh hưởng PESTT6 lên phân bồ gốc nhỏ vàcó thể bỏ qua “rong thiên cứu tiếp theo, chúng tới nhúng thể quang học dễ mô tả dứ lượng ð múc lượng thấp trung bình ‘TAI LIEU THAM KHAO 1.Ti uz Viet 1, Dio Tién Khoa (2010), Vat What nhan hign dat - Phin I> Céw trie hại nhân, NXB Khoa boe Kỹ thuật, Hà Noi Tiếng Anh Austen N.,Iseri¥., Kamimura M., Kawai M., RavitscherG., and Yabiro AM (1987), “Continuum-diseretized coupled-channels caleulations for threeody’ models of deuteron-naclens reactions", Physics Reports, 154 (8), 125+ 204 Alt E.O., BlokhintseL D., Mukhamedzhanov A.M SattarowA (2007) ‘Deuteron eustic scattering and stripping processes off #C as a three-body problem", Physical Review C75, (5), 4008-4013, AustemN., M, Kawai, and M Yahiro (1996), “Thiee-body reaction theory in w model space", Phyieal Review C, 59 (1), $1421 BertholdG H StadlorA., ZenkelH (1990) “Paddeey ealeuations for low ‘energy ped scattering”, Physical Renew C, (4), 1965-1388 6, Bertulaai BC A, KadysovA S., KeuppaA., T.V Nunn Hao, Mulhamedzhasov [A.M.,and Shublichinak (2017), “Pigmy resonances, transfer, and separable potentials", AIP Conference Proceedings, 1852, (2), 4-18 Elster Ch, Mlophe L., BremenkoV., Nunes F M., "ThompsonI J, Arbanas G., FacherJ E, (2016), “Separable Potentials for (dp) Reaetion Caleta tious, Conference Series, T24 (1), 2014-2020 rich Schmid, Honst Zicgebnamn (1974), The Quantưm Mechanical Thưecaly Problem, Elevier Science & Technology, the University of California Taidenbauer J., and Plessas W (1984), ‘Separuble representation of the Paris nucleon-nucleon potential", Physical Review C, 30 (6), 1822-1830 Kazuya Miyagawa, Yasir Koike (1989), “Phenomenological separable NHC interaction with correct enorgy dependence in postive and negative energy regions", Progress of Theoretical Physics, (2), 399-337 a Koning A J., Delaroche J P (2008), “Local and global tleon optical ‘models from keV’ to 200 MeV", Nuclear Physics A, 731 (34), 231-10, Mukhamedzhanow A M., EremenkoV., SattarovA (2012), "Generalized Fuddeev equations in the AGS form for deuteron stripping with explicit of target excitations and Coulomb interaction", Physica! Review 86 (3), 4001-085 [Nunes P M., Deltuva A, and June Hong (2011), improved description of ‘M2 Ar(p.d) transfer reactions”, Physical Review C83 (3), 4610-4617 44 [Nunes F.M and DeltuvaA (2011), “Adiabatic approximation versus exact Faddeew method far (dp) and (p.d) reactions", Phyeical Review C, 84 (3), 4807-4814 Phillips A.C (1968), “Consistency ofthe low energy three nucleon obser ables and the separable interaction model, Nuclear Physics A, 107 (1), 300.016 16 SatehlorG R (1990), Introduction fo nuclear reactions, Macmillan International Higher Edueation, Great Britain 17, Sauuel $ M Wong (2008), Introductory Nuclear Physics - Second edition, John Wiley & Sons, University of Toronto, chapter 8, 275-03, 18, Vauer R L., Thompson W J., MeAbee7 L, LudwigE, J., and CleggT BB (2991), “A Global Nucleon Optical Model Potential”, Physics Reports, 201 (2), 57-119,