Nghiên cứu xung đầu ra trong sự phát siêu liên tục của sợi tinh thể quang tử leadbismuth gallate glass với các lỗ khí được lấp đầy bởi chất lỏng tetrachloroethylene trong vùng hồng ngoại giữa

BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO UBND TỈNH THANH HÓA TRƯỜNG ĐẠI HỌC HỒNG ĐỨC NGUYỄN ĐĂNG NGUYÊN NGHIÊN CỨU XUNG ĐẦU RA TRONG SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC CỦA SỢI TINH THỂ QUANG TỬ LEADBISMUTH-GALLATE GLASS VỚI CÁC LỖ KHÍ ĐƯỢC LẤP ĐẦY BỞI CHẤT LỎNG TETRACHLOROETHYLENE TRONG VÙNG HỒNG NGOẠI GIỮA LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ THANH HÓA, NĂM 2022 BỘ GIÁO DỤC VÀ ĐÀO TẠO UBND TỈNH THANH HÓA TRƯỜNG ĐẠI HỌC HỒNG ĐỨC NGUYỄN ĐĂNG NGUYÊN NGHIÊN CỨU XUNG ĐẦU RA TRONG SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC CỦA SỢI TINH THỂ QUANG TỬ LEADBISMUTH-GALLATE GLASS VỚI CÁC LỖ KHÍ ĐƯỢC LẤP ĐẦY BỞI CHẤT LỎNG TETRACHLOROETHYLENE TRONG VÙNG HỒNG NGOẠI GIỮA LUẬN VĂN THẠC SĨ VẬT LÝ Chuyên ngành: Vật lí lý thuyết vật lí tốn Mã số: 8440103 Người hướng dẫn khoa học: TS Lê Văn Hiệu THANH HÓA, NĂM 2022 Danh sách Hội đồng đánh giá luận văn Thạc sỹ khoa học (Theo Quyết định số : 1472/ QĐ- ĐHHĐ ngày 04 tháng 07 năm 2022 Hiệu trưởng Trường Đại học Hồng Đức) Học hàm, học vị Chức danh Cơ quan Công tác Họ tên Hội đồng PGS.TS Lê Viết Báu Trường ĐH Hồng Đức Chủ tịch HĐ PGS.TS Mai Thị Lan Trường ĐHBK Hà Nội UV Phản biện TS Đoàn Quốc Khoa Trường CĐSP Quảng Trị UV Phản biện PGS.TS Trần Thị Hải Trường ĐH Hồng Đức Uỷ viên TS Nguyễn Thị Dung Trường ĐH Hồng Đức UV, Thư ký Xác nhận Người hướng dẫn Học viên chỉnh sửa theo ý kiến Hội đồng Ngày 14 tháng 08 năm 2022 TS Lê Văn Hiệu ii LỜI CAM ĐOAN Tôi xin cam đoan luận văn đề tài “Nghiên cứu xung đầu phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lead-bismuth-gallate glass với lỗ khí lấp đầy chất lỏng tetrachloroethylene vùng hồng ngoại giữa” cơng trình nghiên cứu cá nhân tơi hướng dẫn TS Lê Văn Hiệu Các số liệu sử dụng luận văn kết nghiên cứu Các kết mới, trung thực công bố hội thảo báo quốc tế nhóm nghiên cứu Tơi xin chịu hồn tồn trách nhiệm có khơng trung thực kết sử dụng luận văn Tác giả luận văn Nguyễn Đăng Nguyên i LỜI CẢM ƠN Sau thời gian theo học chương trình cao học chuyên ngành Vật lí lý thuyết & Vật lí tốn trường Đại học Hồng Đức, tác giả chọn đề tài “Nghiên cứu xung đầu phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lead-bismuth-gallate glass với lỗ khí lấp đầy chất lỏng tetrachloroethylene vùng hồng ngoại giữa” để nghiên cứu làm luận văn thạc sĩ Với lịng biết ơn kính trọng sâu sắc xin chân thành cảm ơn Thầy giáo, TS Lê Văn Hiệu, Thầy dành nhiều thời gian, cơng sức tận tình hướng dẫn, giúp đỡ tác giả hoàn thành luận văn Tác giả xin chân thành cảm ơn Thầy, Cô Bộ môn Vật lý, Khoa Khoa học Tự nhiên, Phòng Đào tạo Sau đại học, Trường Đại học Hồng Đức giúp đỡ, tạo điều kiện đóng góp nhiều ý kiến quý báu cho tác giả suốt trình học tập nghiên cứu Nghiên cứu tài trợ Quỹ Phát triển khoa học công nghệ Quốc gia (NAFOSTED) đề tài mã số 103.03-2020.19 Tác giả xin chân thành cảm ơn giúp đỡ Cuối tác giả xin tỏ lòng biết ơn đến cha mẹ, người thân bạn bè ủng hộ, động viên thời gian hoàn thành luận văn Trân trọng cảm ơn! Thanh Hóa, ngày 29 tháng 04 năm 2022 Tác giả luận văn Nguyễn Đăng Nguyên ii MỤC LỤC LỜI CAM ĐOAN - LỜI CẢM ƠN ii MỤC LỤC iii DANH MỤC CHỮ VIẾT TẮT v DANH MỤC CÁC HÌNH VẼ VÀ ĐỒ THỊ vii MỞ ĐẦU 1 Tính cấp thiết đề tài Mục đích nghiên cứu Đối tượng, phạm vi nghiên cứu Giả thuyết khoa học Nhiệm vụ nghiên cứu Nội dung nghiên cứu Phương pháp nghiên cứu Dự kiến kết đạt Cấu trúc nội dung luận văn Chương SỰ LAN TRUYỀN ÁNH SÁNG TRONG CHẤT ĐIỆN MÔI 1.1 Sự lan truyền tuyến tính ánh sáng môi trường điện môi 1.2 Tán sắc sợi quang 1.2.1 Tán sắc mode 1.2.2 Tán sắc vận tốc nhóm 1.3 Sự mát lan truyền ánh sáng sợi quang 11 1.4 Sự lan truyền phi tuyến ánh sáng sợi quang 11 1.5 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử 16 1.6 Các hiệu ứng phi tuyến q trình lan truyền 17 1.6.1 Tự điều chế pha (Self - Phase – Modulation, SPM) 17 1.6.2 Trộn bốn sóng (Four - Wave – Mixing, FWM) 18 1.6.3 Điều chế chéo pha (Cross- Phase – Modulation, XPM) 18 1.6.4 Tán xạ Raman (Raman – Scattering) 19 iii Chương PHƯƠNG PHÁP NGHIÊN CỨU 20 2.1 Phương pháp số (Sử dụng Phương pháp Slip-Step-Fourier) 20 2.2 Phương pháp mô - Phần mềm MODE Solutions 22 2.2.1 Giới thiệu MODE Solutions 22 2.2.2 Thiết lập tham số mô cho sợi tinh thể quang tử 23 2.2.3 Thiết kế sợi tinh thể quang tử lõi đặc với lỗ khí lấp đầy chất lỏng C2Cl4 23 Chương NGHIÊN CỨU SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG SỢI TINH THỂ QUANG TỬ LEAD-BISMUTH-GALLATE GLASS TRONG VÙNG HỒNG NGOẠI GIỮA 25 3.1 Ảnh hưởng tham số cấu trúc lên đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử 25 3.2 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lead-bismuth-gallate glass vùng hồng ngoại 30 KẾT LUẬN 33 TÀI LIỆU THAM KHẢO 34 DANH MỤC CƠNG TRÌNH ĐÃ CƠNG BỐ…………………………….39 iv DANH MỤC CHỮ VIẾT TẮT C2Cl4: Tetrachloroethylene FWM (Four – Wave – Mixing): Trộn bốn sóng GVD (Group – Velocity – Dispersion): Tán sắc vận tốc nhóm NLSE (Nonlinear – Schrưdinger-Equation): Phương trình Schrưdinger phi tuyến OWB (Optical – Wave – Breaking): Sự đổ hàm sóng quang học PCF (Photonic – Crystal – Fiber): Sợi tinh thể quang tử SCG (Supercontinuum – Generation): Quá trình phát siêu liên tục SPM (Self – Phase – Modulation): Tự điều chế pha SRS (Raman – Scattering): Tán xạ Raman kích thích SSF (Slip – Step – Fourier): Phương pháp tách – bước XPM (Cross – Phase – Modulation): Điều chế chéo pha ZDW (Zero – Dispersion – Wavelength): Bước sóng tán sắc không v DANH MỤC CÁC BẢNG BIỀU Bảng 2.1 Các hệ số sellmeier vật liệu sử dụng 24 Bảng 3.1 Các thông số hình học cấu trúc tối ưu 29 vi Chương NGHIÊN CỨU SỰ PHÁT SIÊU LIÊN TỤC TRONG SỢI TINH THỂ QUANG TỬ LEAD-BISMUTH-GALLATE GLASS TRONG VÙNG HỒNG NGOẠI GIỮA Trong chương này, nghiên cứu ảnh hưởng tham số cấu trúc lên đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử Từ đề xuất cấu trúc tối ưu hóa với đặc tính tán sắc cực phẳng, băng thông rộng vùng tán sắc thường Cuối chúng tơi nghiên cứu q trình phát siêu liên tục cấu trúc tối ưu hiệu ứng phi tuyến xảy q trình ánh sáng lan truyền 3.1 Ảnh hưởng tham số cấu trúc lên đặc tính tán sắc sợi tinh thể quang tử Chúng nghiên cứu ảnh hưởng tham số cấu trúc lên đặc tính tán sắc chế độ lan truyền mode sợi tinh thể quang tử bao gồm số mạng Ʌ, đường kính lỗ khí d 1, d2, d3 Phương thức lan truyền mode sợi tinh thể quang tử với lỗ khí lấp đầy C2Cl4 mơ tả hình 3.1 Hình 3.1 Phân bố trường mode sợi tinh thể quang tử 25 Ảnh hưởng số mạng lên đặc tính tán sắc xem xét vùng 1,3-2,8 µm với bước nhảy 0,5 µm, vùng bước sóng 1,0 – 3,5 µm Đặc tính tán sắc [ps/nm/km] mơ tả Hình 3.2 Bước sóng (m) Hình 3.2 Đặc tính tán sắc chế độ mạng tinh thể khác có kích thước Λ với đường kính lỗ khí d = 0,8 μm Kết rằng, đặc tính tán sắc phụ thuộc lớn vào số mạng Đối với giá trị định bán kính lỗ khí, việc tăng giá trị số mạng Ʌ dẫn đến dịch chuyển đường cong tán sắc phía chế độ tán sắc dị thường Đặc biệt, trường hợp Λ = 1,8 μm, sợi tinh thể quang tử tồn đường cong tán sắc phẳng toàn vùng tán sắc thường Chính chúng tơi lựa chọn giá trị số mạng để thực bước phân tích với mục đích thu cấu trúc tối ưu với đặc tính tán sắc cực phẳng vùng tán sắc thường Ảnh hưởng đường kính lỗ khí d 1, d2, d3 lên đặc trưng tán sắc thể hình 3.3 - 3.5 Kết cho thấy rằng, đường kính d1 ảnh hưởng lớn đến đặc trưng tán sắc sợi, đặc biệt ảnh hưởng lên hình dạng vị trí bước sóng tán sắc khơng, Hình 3.3 Ví dụ, d1 = 0,6 μm; d2 = d3 = 1,0 m, bước sóng tán sắc khơng có giá trị 2,4 μm, tăng d1 = 0,7 μm, bước sóng tán sắc khơng có giá trị 3,2 μm 26 Đặc tính tán sắc [ps/nm/km] Bước sóng (m) Hình 3.3 Đặc tính tán sắc chế độ Λ = 1,8 µm d1 thay đổi từ 0,6 μm đến 1,05 μm, d2 = d3 = 1,0 μm Trong đường kính d2 ảnh hưởng trực tiếp đến độ phẳng đường cong tán sắc vùng bước sóng 1,5 μm – 3,5 μm ảnh hưởng nhỏ đến vị Đặc tính tán sắc [ps/nm/km] trí bước sóng tán sắc khơng thể hình 3.4, cụ thể: Bước sóng (m) Hình 3.4 Với Λ = 1,8 µm, d1 = 0,8 μm, d2 thay đổi tương ứng từ 0,9 μm đến 1,5 μm, d3 = 1,0 μm Đường kính d3 hầu hết khơng ảnh hưởng đến vị trí tán sắc khơng ảnh hưởng đến độ cong vùng bước sóng 2,2 μm đến 3,5 μm Trong trường hợp này, tăng đường kính d3, đặc trưng tán sắc giảm độ dốc trở nên phẳng vùng bước sóng 2,2 μm đến 3,5 μm Nói cách khác d3 tăng, vùng bước sóng 2,2 μm đến 3,5 μm, đường cong tán 27 sắc dịch chuyển từ vùng tán sắc thường sang vùng tán sắc dị thường Điều dẫn đến việc đặc trưng tán sắc ban đầu tồn vùng tán sắc thường, sau tán sắc sợi tồn hai vùng tán sắc thường Đặc tính tán sắc [ps/nm/km] vùng tán sắc dị thường Kết mơ tả hình 3.5 Bước sóng (m) Hình 3.5 Với Λ = 1,8 µm, d1 = 0,8 μm, d2 = 1,26 μm, d3 thay đổi tương ứng từ 0,9 μm đến 1,3 μm Như cách thay đổi đường kính d1, d2, d3 thay đổi đặc tính (kể hình dạng) đường cong tán sắc sợi tinh thể quang tử Hơn nữa, kết với thay đổi nhỏ đường kính dẫn đến thay đổi lớn đường cong tán sắc Bảng 3.1 mô tả tham số cấu trúc sợi tinh thể quang tử tối ưu hóa Trong trường hợp này, sợi có đặc trưng tán sắc thấp phẳng toàn vùng tán sắc thường Đặc tính tán sắc cực phẳng sợi tinh thể quang tử với cấu trúc tối ưu đạt dải bước sóng từ 2104 đến 3035 nm (khoảng 930 nm) với độ tán sắc thay đổi từ -3,195 đến -2,249 ps/nm/km, mơ tả Hình 3.6 Giá trị tán sắc sợi bước sóng bơm 2,8 µm -2,385 ps/nm/km 28 Trong đó, sợi có kích thước tối ưu trường hợp khơng lấp đầy lỗ khí C2Cl4 có đặc tính tán sắc vùng tán sắc dị thường với giá trị đặc tính tán sắc bước sóng bơm 76,9 ps/nm/km Bảng 3.1 Các thơng số hình học cấu trúc tối ưu Đặc tính tán sắc [ps/nm/km] Tham số Giá trị Hằng số mạng Λ [μm] 1,8 Đường kính lỗ d1 [μm] 0,80 Đường kính lỗ d2 [μm] 1,26 Đường kính lỗ d3 [μm] 1,15 Khơng lấp đầy C2Cl4 Lấp đầy C2Cl4 Bước sóng (m) Hình 3.6 Đặc điểm tán sắc chế độ PCF đề xuất với lỗ khí lấp đầy C2Cl4 Hình 3.7 mơ tả hệ số phi tuyến mode hiệu dụng chế độ lan truyền cấu trúc đề xuất Kết cho thấy rằng, mode hiệu dụng chế độ lan truyền tăng tuyến tính theo bước sóng Cụ thể, mode hiệu dụng hệ số phi tuyến sợi đề xuất bước sóng 2,8 µm có giá trị 9,9394 µm2 45,15 w-1 km-1 29 Hệ số phi tuyến [1/W/km] Diện tích mode hiệu dụng [m2] Bước sóng (m) Hình 3.7 Mode hiệu dụng hệ số phi tuyến PCF đề xuất lỗ khí lấp đầy chất lỏng 3.2 Sự phát siêu liên tục sợi tinh thể quang tử lead-bismuth-gallate glass vùng hồng ngoại Để nghiên cứu trình phát siêu liên tục cấu trúc tối ưu, giả sử sử dụng nguồn Laser có bước sóng bơm 2,8 µm, xung bơm 200fs với giá trị lượng xung bơm thay đổi khoảng 0,5 nJ3,5 nJ, tương ứng với cường độ bơm từ 0,25 kW đến 15,0 kW Trong mô phỏng, giả sử chiều dài sợi tinh thể quang tử có giá trị L = 5,0 cm Hình 3.8 mơ tả ảnh hưởng lượng bơm trình mở rộng phổ xung đầu Kết cho thấy rằng, trình mở rộng phổ xung đầu phụ thuộc lớn vào lượng bơm Khi lượng bơm nhỏ 0,5 nJ (tương ứng với cường độ bơm nhỏ 2,5 kW), trình mở rộng phổ xung đầu chủ yếu hiệu ứng tự điều chế pha gây Khi lượng bơm tăng lên (cao 0,5 nJ), trình mở rộng phổ xảy hiệu ứng tự điều chế pha trình đổ vỡ hàm sóng Năng lượng xung bơm tăng mở rộng phổ tăng Tuy nhiên điều dẫn đến tăng nhiễu cho xung đầu 30 Xung lượng (nJ) Cường độ (dB) Bước sóng (nm) Bước sóng (nm) Hình 3.8 Ảnh hưởng lượng bơm trình mở rộng phổ xung đầu Trong trường hợp lượng xung đầu vào 2,5 nJ, tương ứng với cường độ bơm 12,5 kW thu phổ xung đầu với độ ổn định tính kết hợp cao dải bước sóng hồng ngoại từ 1,20 µm đến 3,40 µm với mức độ chênh lệch phạm vi 15,3 dB Hình 3.9 (a) Hình 3.9 (b) mơ tả tiến trình theo thời gian xung đầu vị trí khác chiều dài lan truyền sợi Bởi bước sóng bơm nằm vùng tán sắc thường, trình mở rộng phổ sợi quang bị chi phối hiệu ứng SPM, OWB trộn bốn sóng Tại vị trí ban đầu chiều dài lan truyền, mở rộng phổ tạo hiệu ứng SPM (điều chứng tỏ tiến triển theo thời gian phổ có dạng hình chữ S) Trong trường hợp này, phổ đầu không đối xứng dải bước sóng ngắn ảnh hưởng độ tán sắc Phổ hiệu ứng SPM gây chịu ảnh hưởng độ tán sắc lan truyền khoảng cách xa Ngồi bước sóng ngắn phía ngồi lan truyền chậm bước sóng trung tâm Sau vài cm chiều dài lan truyền, xung trải qua q trình đổ hàm sóng mép xung, điều dẫn đến việc tạo bước sóng thơng qua hiệu ứng trộn bốn sóng, mơ tả Hình 3.9 (b) 31 Cường độ (dB) Bước sóng (nm) Cường độ (dB) Bước sóng (nm) Chiều dài lan truyền sợi (cm) Hình 3.9 Phổ xung đầu độ dài lan truyền 5,0 cm (a), phát triển theo thời gian phổ SC vị trí khác dọc theo chiều dài truyền (b), xung bơm có lượng 2,5 nJ, thời gian 200 fs, tương ứng với cường độ bơm 12,5 kW Như mơ tả hình 3.9(b), hiệu ứng OWB bắt đầu xuất cạnh xung, chiều dài lan truyền có giá trị 2,0 cm Các bước sóng tạo xung quanh 1,2 µm Các bước sóng không tạo chiều dài lan truyền tăng lên phía bước sóng ngắn Ngược lại, phía bước sóng dài q trình tạo bước sóng tiếp tục xảy Tại khoảng cách lan truyền 5,0 cm, hiệu ứng OWB tiếp tục tạo dải bước sóng (có bước sóng xung quanh 3,4 µm) 32 KẾT LUẬN Trong luận văn này, đề xuất cấu trúc sợi tinh thể quang tử làm từ thủy tinh mềm PBG với tám vòng lỗ khí lấp đầy C2Cl4 Tham số cấu trúc sợi tối ưu hóa để thu cấu trúc có tán sắc cực phẳng nằm tồn vùng tán sắc thường, từ nghiên cứu trình mở rộng phổ xung đầu vùng hồng ngoại Các tham số với số mạng Λ = 1,80 μm, đường kính lỗ khí vịng thứ d1 = 0,80 μm, đường kính lỗ khí vịng thứ hai d2 = 1,26 μm, đường kính vịng lỗ khí bên ngồi cịn lại d3 = 1,15 μm lựa chọn Với cấu trúc đề xuất này, thu kết sau: + Sợi thu đặc tính sắc cực phẳng tồn vùng tán sắc thường với bước sóng từ 2,104 μm đến 3,35 μm với độ rộng 930 nm + Phổ xung đầu thu với ổn định kết hợp cao dãi bước sóng vùng hồng ngoại với độ rộng từ 1,2 µm đến 3,4 µm (độ rộng phổ 2200 nm) cách sử dụng lượng bơm 2,5 nJ, xung bơm 200 fs với độ dài sợi 5,0 cm (tương ứng với cường độ bơm 12,5 kW) + Sự mở rộng phổ xung đầu thu lớn tăng lượng đầu vào nguồn bơm + Sợi đề xuất thu độ rộng phổ tương đương với cấu trúc đề xuất trước [26], [27], [29], [42], với lượng xung bơm nhỏ nhiều Đây đặc điểm trội cấu trúc đề xuất, điều dẫn đến cấu trúc đề xuất ứng cử viên tốt cho ứng dụng tiềm khác lĩnh vực quang phổ, chụp cắt lớp y học hay lĩnh vực đo lường 33 TÀI LIỆU THAM KHẢO TIẾNG VIỆT [1] Hồ Quang Quý (2006), Cơ sở quang tử học, NXB ĐHQGHN [2] Hồ Quang Quý (2007), Quang phi tuyến ứng dụng, NXB ĐHQGHN TIẾNG ANH [3] Agrawal GP (2000), Nonlinear fiber optics, Springer [4] Agrawal G (2019), Nonlinear Fiber Optics, sixth ed, Academic Press, Elsevier [5] Amiot C.et.al (2017), “Cavity enhanced absorption spectroscopy in the midinfrared using a supercontinuum source Appl”, Phys Lett, 111, p.061103 [6] Buczynski R et al (2010), “Supercontinuum generation up to 2.5 μm in photonic crystal fiber made of lead-bismuth-galate glass”, Laser Physics Letters, 7, pp 666–672 [7] Buczynski R et al (2014), “Two Octaves Supercontinuum Generation in Lead-Bismuth-Glass Based Photonic Crystal Fiber Materials”, 7, pp 4658– 4668 [8] Corwin K L et al (2003), “Fundamental amplitude noise limitations to supercontinuum spectra generated in a microstructured fber” Appl Phys B, 77, pp 269–277 [9] Cheng T et al (2016), “Mid-infrared supercontinuum generation spanning 2.0 to 15.1 µm in a chalcogenide step-index fiber”, Opt Lett, 41, pp 2117– 2120 [10] Stepniewski G et al (2014), “Broadband supercontinuum generation in normal dispersion all- solid photonic crystal fiber pumped near 1300 nm”, Laser Phys Lett, 11, p.055103 [11] Dudley J M, Genty G and Coen (2006), “Supercontinuum generation in photonics crystal fiber”, Rev Mod Phys, 78, pp 1135–1184 [12] Ducros N et al (2010), “Mid-Infrared Supercontinuum Generation in LeadBismuth-Gallium Oxide Glass Photonic Crystal Fiber Conference on Lasers and Electro-Optics” 2010, pp 1–2 34 [13] Foster M A et al (2005), “Soliton-effect compression of supercontinuum to few-cycle durations in photonic nanowires” Opt Express, 13, pp 6848–55 [14] Froidevaux P et al (2018), “Dispersion-engineered step-index tellurite fibers for mid-infrared coherent supercontinuum generation from 1.5 to 4.5 μm with sub-nanojoule femtosecond pump pulses”, Appl Sci, 8, p.1875 [15] Heidt A M (2010), “Pulse preserving fat-top supercontinuum generation in all-normal dispersion photonic crystal fibers”, J Opt Soc Am.B, 27, pp 550–559 [16] Hieu Van Le, Van Long Cao, Hue Thi Nguyen, An Manh Nguyen, Ryszard Buczyński, Rafał Kasztelanic (2018), ”Application of ethanol infiltration for ultraflatted normal dispersion in fused silica photonic crystal fibers”, Laser Physics, 28, p.115106 [17] Hieu Van Le et al (2021), “Silica-based photonic crystal fiber infiltrated with 1,2-dibromoethane for supercontinuum generation”, Applied Optics, 60, No 24 [18] Hieu Van Le, Van Thuy Hoang, Hue Thi Nguyen, Van Cao Long, Ryszard Buczynski, Rafał Kasztelanic(2021), “Supercontinuum generation in photonic crystal fibers infiltrated with tetrachloroethylene”, Optical and Quantum Electronics, pp 53-187 [19] Hoang V T et al (2018), “All-normal dispersion supercontinuum generation in photonic crystal fibers with large hollow cores infiltrated with toluene”, Opt Mater Express, 8, pp 3568– 3582 [20] Holzwarth R, Udem T, Hänsch T W, J C Knight, W J Wadsworth, and P S J Russell (2000), “Optical frequency synthesizer for precision spectroscopy”, Phys Rev Lett, 85(11), pp 2264–2267 [21] Hossaina M A et al (2012), “Design of all normal dispersion highly nonlinear photonic crystal fibers for supercontinuum light sources: Applications to optical coherence tomography systems”, Optics & Laser Technology, 44, pp 976–980 35 [22] Jacek Pniewski, Tomasz Stefaniuk, Hieu Le Van, Van Cao Long, Lanh Chu Van, RafaŁ Kasztelanic, Grzegorz Stepniewski, Aleksandr Ramaniuk, Marek Trippenbach, and Ryszard Buczynski (2016), “Dispersion engineering in nonlinear soft glass photonic crystal fibers infiltrated with liquids”, Applied Optics, 55, No 19, pp 1559-128X [23] Lemière A et al (2019), “Mid-Infrared supercontinuum generation from to 14 μm in arsenic- and antimony-free chalcogenide glass fibers”, J Opt Soc Am B, 36, pp A183–92 [24] Le H V et al (2018), “Application of ethanol infiltration for ultra-flattened normal dispersion in fused silica photonic crystal fibers”, Laser Physics, 28, p.115106 [25] Le H V et al (2021), “Supercontinuum generation in photonic crystal fibers infiltrated with tetrachloroethylene”, Optical and Quantum Electronics, 53, p.187 [26] Liu L et al (2016), “Coherent mid-infrared supercontinuum generation in all-solid chalcogenide microstructured fibers with all-normal dispersion”, Opt Lett, 41, pp 392–395 [27] Maji P S et al (2015), “Design of all-normal dispersion based on multimaterial photonic crystal fiber in IR region for broadband supercontinuum generation”, Appl Opt, 54, pp 4042–4048 [28] Medjouri A et al (2019), “Mid-infrared broadband ultraflat-top supercontinuum generation in dispersion engineered Ge-Sb-Se chalcogenide photonic crystal fiber”, Opt Materials, 97, p.109391 [29] Michalska M et al (2016), “Mid-infrared, super-flat, supercontinuum generation covering the 2–5 μm spectral band using a fluoroindate fibre pumped with picosecond pulses”, Sci Rep, 6, p.39138 [30] Nguyen H P T et al (2018), “Highly coherent supercontinuum in the midinfrared region with cascaded tellurite and chalcogenide fibers”, Appl Opt, 57, p.6153–6163 36 [31] Nguyen H P T et al (2020) , “Mid-infrared supercontinuum generation with high spectral flatness in dispersion flattened tellurite all-solid hybrid microstructured optical fibers Jpn”, J Appl Phys, 59, p.042002 [32] Petersen C R et al (2018), “Mid-infrared multispectral tissue imaging using a chalcogenide fiber supercontinuum source”, Opt Lett, 43, pp 999–1002 [33] Quang Ho Dinh et al (2018), “Optimization of optical properties of photonic crystal fibers infiltrated with carbon tetrachloride for supercontinuum generation with subnanojoule femtosecond pulses”, Applied Optics, 57, No 15, pp 1559-128X [34] S Dai, Y Wang, X Peng, P Zhang, X Wang, and Y Xu(2018), “A review of mid-infrared supercontinuum generation in chalcogenide glass fibers”, Appl Sci, 8(5), p.707 [35] Stepniewski G et al (2016), “Temperature sensitivity of chromatic dispersion in nonlinear silica and heavy metal oxide glass photonic crystal fibers”, Opt Mater Express, 6, pp 2689–2703 [36] Saghaei H (2018), “Dispersion-engineered microstructured optical fiber for mid-infrared supercontinuum generation”, Appl Opt, 57, pp 5591–5598 [37] Stepien R et al ( 2014), “Soft glasses for photonic crystal fibers and microstructured optical component”, Opt Eng, 53, p.071815 [38] Shu X et al ( 2016 ), “Single all-fiber-based nanosecond-pulsed supercontinuum source for multispectral photoacoustic microscopy and optical coherence tomography”, Opt Lett, 41, pp 2743–2746 [39] Udem T, Holzwarth R and Hänsch T W ( 2002), Optical frequency metrology, Nature, 416, pp 233–237 [40] Van H L et al (2021), “Silica-based photonic crystal fiber infiltrated with 1,2-dibromoethane for supercontinuum generation”, Appl Opt, 60, pp 7268–7278 [41] V.R.K Kumar, A.K George, J.C Knight, P.S.J Russell (2003), “Tellurite photonic crystal fiber”, Opt Exp, 11, pp 2641–2645 37 Wang Y et al (2021), “Mid-infrared supercontinuum generation in chalcogenide [42] glass fibers: a brief review”, PhotoniX, 2, pp 1–23 [43] Yang L Y et al (2018), “Spectrally flat supercontinuum generation in a holmium-doped ZBLAN fiber with record power ratio beyond μm”, Photonics Res, 6, pp 417–421 [44] Yan P et al (2013), “Numerical simulation on the coherent time-critical 2– 5μm supercontinuum generation in an As2S3 microstructured optical fiber with all-normal flat- top dispersion profile”, Optics Communications, 293, pp 133–138 [45] Zorin I et al (2020), “Sensitivity-Enhanced Fourier Transform MidInfrared Spectroscopy Using a Supercontinuum Laser Source”, Appl Spectrosc, 74, pp 485–493 [46] Z X Jia, C F Yao, S J Jia, F Wang, S B Wang, Z P Zhao, M S Liao, G S Qin, L L Hu, Y Ohishi, and W P Qin (2018), “Super-continuum generation covering the entire 0.4–5 µm transmission window in a tapered ultrahigh numerical aperture all-solid fluoro-tellurite fiber”, Laser Phys Lett, 15(2), p.025102 [47] Zhang M et a (2019), “Mid-infrared supercontinuum generation in chalcogenide fibers with high laser damage threshold”, Opt Express, 27, pp 29287–29296 TÀI LIỆU WEB [48] Mode Solution Lumerical Solutions, Inc https://www.lumerical- com/tcadproducts/mode/ 38 DANH MỤC CƠNG TRÌNH ĐÃ CƠNG BỐ [1] Lanh Chu Van, Hieu Van Le, Nguyen Dang Nguyen, Ngoc Vo Thi Minh, Quang Ho Dinh, Van Thuy Hoang, Thuy Nguyen Thi, Bien Chu Van, Modeling of lead-bismuth gallate glass ultra-flatted normal dispersion photonic crystal fiber infiltrated with tetrachloroethylene for high coherence mid-infrared supercontinuum generation, Laser Phys (32) 055102 (2022) [2] Quang Ho Dinh, Nguyen Dang Nguyen, Chin Hoang Van, Ngoc Vo Thi Minh, Trung Le Canh, Thanh Vinh Nguyen, Bien Chu Van, Thao Nguyen Thi and Hieu Van Le, Chromatic Dispersion Control In Lead Bismuth - Gallate Glass Photonic Crystal Fibers With Selective High Nonlinear Liquid Infiltration: Application To Ultra-Flattened-NormalDispersion, The 7th Academic Conference on Natural Science for Young Scientists, Master and PhD Students from ASEAN Countries, ISBN: 978-604-357-003-8 (2021) 39