Đề tài các thuyết hiện đại về nhiệt phát quang

Đề tài " Các thuyết đại nhiệt phát quang " LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com CÁC LÝ THUYẾT HIỆN ĐẠI VỀ NHIỆT PHÁT QUANG Thái Ngọc Ánh ∗ Mục lục Mở đầu 2 Các bẫy trạng thái tái hợp Tương tác động học 4 Phân bố bẫy liên tục Kết luận ∗ 14 Cao học Vật lý - Đại học Khoa học LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Tóm tắt Trong tiểu luận tơi cố gắng trình bày chi tiết lý thuyết bẫy trạng thái tái hợp, tương tác động học, phân bố bẫy liên tục Mở đầu Nhiệt phát quang (TL) phát xạ từ chất cách điện bán dẫn vật liệu nung nóng sau chiếu xạ nhiệt độ thấp (nhiệt độ phòng, nhiệt độ ni tơ lỏng, ) TL có nhiều ứng dụng việc xác định sai hỏng, khuyết tật tinh thể; dùng liều kế TL; tính tuổi khoáng vật cổ vật Nhiệt phát quang ứng dụng học phần thiếu cho học viên Cao học chuyên ngành Quang - Quang phổ để tiến hành thực nghiện Lý thuyết TL phong phú đa dạng ngày phát triển giới Việc ứng dụng TL vào q trình nói hiệu xác Để hiểu mơn học tơi nghiên cứu phần "Các lý thuyết đại nhiệt phát quang" để làm đề tài tiểu luận Rất mong góp ý q thầy giáo bạn đọc để viết hoàn thiện Các bẫy trạng thái tái hợp Sự khảo sát trước diễn tả lệ thuộc kiểu bẫy, tâm đơn giãn, từ phát triển biểu thức diễn tả đường TL vật liệu thực - tức dạng đỉnh TL phụ thuộc chúng vào nồng độ điện tích bị bẫy, nhiệt độ độ sâu bẫy Tuy nhiên, có ích kiểu khảo sát, kiện cịn lại khơng có vật liệu thật vậy, vật liệu mà có bẫy tâm tái hợp Kết quan trọng kiểu bàn n = h, tức số bẫy điện tử số bẫy lỗ trống Đây điều kiện trung hoà điện thêm giả thuyết chuẩn cân nc0 = (cùng dẫn đến nc 0) Trong đa số vật liệu thực, không tránh khỏi diện bẫy lân cận cân nhiệt điện tích bẫy lớn tín hiệu mà TL ghi Nói cách khác, nhiệt độ; tồn bẫy sâu với mật độ suất q trình làm sách bẫy nơng ghi tín hiệu TL Kết điều n = m LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Thật vậy, điều kiện nc0 = 0, biểu thức điều kiện cân nhiệt trở thành: n+h=m (1) với h nồng độ bẫy điện tử bẫy sâu Các bẫy sâu xem tháo nhờ nhiệt nhiều tác giả thích quan tâm đến điều phân tích q trình TL Phương trình tốc độ thêm vào số hạng dh = (H − h)υσh dt (2) dnc dm dn dh = − − dt dt dt dt (3) kết với H tổng số bẫy có sẳn, sâu, tách nhiệt σn tiết diện bắt bẫy sâu Biểu thức dn dt dm dt có mục trước Viết phương trình trường hợp quan tâm đến vùng sâu, bẩy tách nhiệt bắt điện tử giải từ bẫy nơng lượng Et Trong đường này, bẫy gọi tương tác với bẫy sâu cạnh tranh với vị trí tái hợp bắt điện tử giải phóng từ bẫy nơng Trong điều kiện đặc biệt h H dh dt ta cú th vit theo Kelly v Bră aunlich, tng đương với phương trình tổng quát với trường hợp hai bẫy IT L = t }(n + h)σmn ns exp{ −E kT [(N − n)σn + (n + h)σmn ] (4) Với giới hạn này, áp dụng giả thuyết tái bắt chậm (tức (N − n)σn (n + h)σmn ) từ (4) đưa thẳng đến phương trình TL bậc 1, Randall - Wilkins Trái lại, trường hợp tái bắt nhanh (tức (N − n)σn (n + h)σmn ) với n IT L = N , ta t }(n + h)σmn ns exp{ −E kT N σn (5) hay, cho σn = σmn , ta thấy (4) trở thành IT L = ns t }(n + h) exp{ −E kT (N + h) (6) Phương trình (5) (6) hai biểu diễn dạng IT L = s n(n + h) với s = sσmn , N σn hay s = s N +h IT L = s nh exp −Et kT (7) Khai triển (7) ta exp −Et kT + s n2 exp −Et kT (8) LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com và, tác giả Chen, điều pha trộn động học bậc động học bậc hai Rõ ràng, h h n, phương trình đưa dạng bậc hai n phương trình đưa dạng bậc Với lý mà có số trộn bậc động học đưa Chen Nghiệm phương trình (8) IT L = với α = n0 n0 +h T T0 exp{( hsβ ) s h2 α exp{( hsβ ) T T0 t t exp{ −E }dθ} exp{ −E } kθ kT t exp{ −E }dθ} kθ −α (9) Dạng phương trình (9) đồng với dạng phương trình Randall - Wilkins α → 0, dạng giống phương trình Garlick - Gibson α → Từ điều nghiên cứu trước rõ ràng hình dạng, vị trí, kích cở (theo nhiệt độ) dáng điệu (như hàm tập trung đầy bẫy tốc độ nhiệt)có thể gói gon phương trình sở, phụ thuộc vào giả thuyết ban đầu dùng Trong trường hợp, đĩnh TL diễn tả bốn thông số n0 , E, s b (hay α) phương trình tốc độ phức tạp rút dạng động học bậc nhất, bậc hai dạng trung gian (sự pha tron bậc) cách áp dụng nhiều giả thuyết Có lẽ hai giả thuyết quan trọng h dnc dt = (chuẩn cân (QE)) H (không có tương tác động học) Opanowicz so sánh phương trình (4) với biểu thức bậc tổng quát ta nb s = nsγ (10) với γ= (n + h)σmn [(N − n)σn + (n + h)σmn (11) trường hợp h = H Thêm vào điều kiện n0 = N s = sn1−b Opanowicz phát triển phụ thuộc vào nhiệt độ thông số động học b(T ) ) ln( γn N b= n ln( N ) Vì γ n N (12) phụ thuộc mạnh vào nhiệt độ nên b vậy, trái với giả thuyết thường dùng thông số số Hệ kéo theo b thơng số hình dạng, khơng có ý nghĩa vật lý Tương tác động học Cách chung việc viết phương trình tốc độ để diễn tả dịng điện tử vào khỏi vùng dẫn hệ thống gồm nhiều bẫy tâm tái hợp Đối với LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com trường hợp tập hợp bẫy điện tử rời rạc cho số i = đến u tập hợp bẫy lỗ trống (tâm tái hợp) cho j = đến υ ta viết lại cách hồn chỉnh phương trình tốc độ sau Cho i = đến u dni = −ni si exp dt −Eti kT + nc (Ni − ni )Ani (13) Cho j = đến υ dmj = −nc mj Amnj dt (14) với Ani = υn σni Amnj = υn σmnj Tốc độ thay đổi theo thời gian nồng độ điện tử tự viết dnc = dt u ni si exp i=1 υ −Eti kT − nc u mj Amnj + j=1 (Ni − ni )Ani (15) i=1 có giải phóng điện tử bị bẩy nhiệt đề cập nên ta có dnυ dt = Để phân tích tập hợp phương trình ta tiến hành theo nhiều cách Một cách phát triển Levy người mà giữ gần chuẩn cân phát triển giống phương trình động học tổng quát trường hợp phức tạp hơn, tức υ IT L = E j=1 với mj Amnj R+U u E= ni si exp − i=1 Eti kT (16) , (17) υ R= mj Amnj (18) (Ni − ni )Ani (19) j=1 u U= i=1 Trong cách viết (16) ta giả thuyết tất trình tái hợp điện tử - lỗ trống phát xạ đống góp vào tín hiệu TL Nếu điều khơng thể phần q trình tái hợp dùng Ngồi phương trình giả thuyết tất photon phát xạ phát với khả Ngoài số tái hợp phải nhân với hiệu suất ζi < Một ví dụ tập hợp đường cơng nhiệt phát quang tích phân (glow curve) (GC), tính Levy dùng phương trình (16) với u = υ = 1, biểu diễn hình Hình minh hoạ dạng đường chấp nhận tương tác LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Hình 1: Tính tốn đường TL dùng tương tác ba bẫy điện tử tâm tái hợp Các đường liền đạt với nồng độ điện tích bẫy ban đầu bẫy thay đổi từ × 1020 đến × 1021 m−3 σni σmnj Cũng diễn tả đường TL bậc (÷) đường TL bậc hai (∗) mật độ điện tích cư trú bẫy ban đầu × 1021 m−3 hệ thống lệch đạt liên quan với đường chuẩn bậc hay bậc hai Đối với số liệu minh hoạ ta có σni σmnj = 0.1 Nt = 1022 m−3 Đối với tồn số liệu thấy đường TL tương tác giống dạng bậc hai cho trường hợp giá trị ban đầu thấp nồng độ lấp đầy bẫy trở thành giống dạng bậc bẫy lấp đầy Thay cách tiếp cận không giả thuyết chuẩn cân Mặc dù ta không bàn phân nhánh tính gần chuẩn cân bằng, có ích để nói rõ tính chất tương tác động học với hạn chế loại bỏ Ngoài gần chuẩn cân phương trình tốc độ (13) - (15)khơng thể làm đứt quảng khơng thể giải nghiệm phân tích làm Thay phải xem xét nhiều dạng đường GC ta dùng phép phân tích số phương trình tốc độ Một áp dụng tiến hành Bull, người mà dùng phép tính số để giải phương trình tốc độ nhiều bẫy điện tử tâm tái hợp, dùng lại u = υ = Số liệu LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Hình 2: (A) Đường TL tương tác trường hợp tái bắt chậm, tổng ba đường TL bậc (o) (B) Đường TL tương tác tính với trình tái bắt tái hợp Tỉ trọng bẫy lấp đầy giãm từ (a) 1.0; (b) 0.3 đến (c) 0.1 Tổng ba đường TL bậc hai diễn tả đường (o) ví dụ biểu diễn hình Ở ta thấy trình tái hợp trội (hình a) đường GC tương tác trình bày tổng ba đường bậc Đây điều mong đợi từ trước, trình tái bắt chậm, tương tác nhỏ (bẫy vào bẫy khác) đối chiếu với trình tái hợp Đối với trường hợp mà trình tái bắt tái hợp nhau, nhiên đường GC tương tác khác đạt từ tổng đường bậc hai Hình a, n0i = Nt = 1015 m−3 , hình b σni σmnj = 1, Ni = 1015 m−3 tỉ số n0i Ni σni σmnj = 1, không trình bắt Kết luận đạt từ phân tích hệ thống mà trình tái hợp chiếm ưu trình tái bắt đường TL GC diễn tả xác chồng chập đỉnh bậc kiểu Randall - Wilkin Tuy nhiên, hệ mà trình tái bắt giống tái hợp chắn dạng GC diễn tả sai lệch quan trọng từ chồng chập trình bậc hai Trong phân tích liệu dựa phương trình đơn giản chẳng hạn bậc nhất, bậc hai, bậc trung gian hỗn hợp, phát khơng xác LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Phân bố bẫy liên tục Vấn đề bàn mục trước giả sử độ sâu bẫy kết hợp với trạng thái định xứ đơn trị theo lượng Trong điều hi vọng cho vật liệu có tính đơn tinh thể cao, vật liệu có sai hỏng đặc biệt vật liệu vơ định hình hay thuỷ tinh độ sâu bẫy kết hợp với sai hỏng đặc biệt trải phạm vi nhiều giá trị Trong vật liệu sau phổ sai hỏng lân cận làm tăng tín hiệu TL diễn tả khác cách ngẫu nhiên phụ thuộc gốc gần phụ thuộc độ dài gần Kết lượng phát xạ (với bẫy sâu) phụ thuộc vào nồng độ Đối với vật liệu vơ định hình có độ rộng vùng cấm không rộng độ rộng vùng cấm chất rắn kết tinh Thay xem xét khe di động bên tồn số có hạn trạng thái gần mức Fermi Cho tạp chất mạng tinh thể thay đổi hi vọng vật liệu sai hỏng hay vật liệu vô định hình, nhiều loại phân bố lượng diễn tả trạng thái lân cận Bao gồm dạng sau: (1)Phân bố N (E < EA ) = N (E > EB ) N (EA < E < EB ) = Nt = đơng đúc bẫy đồng (tính theo đơn vị m3 eV −1 ) EA EB (2) Phân bố tuyến tính dạng E − EA , EB − EA N (E) = Nm (20) với N (E) = EA Nm nồng độ bẫy tích nạp cực đại lượng EB (3)Phân bố theo hàm e mũ N (E) = Nc exp −Et kTc (21) với Ne số (m3 eV −1 ) Tc thông số nhiệt độ cho phân bố (4) Phân bố Gaussian N (E) = N0 exp{−a(E − E0 )2 }, (22) với N0 mật độ lớn lượng E0 a số TL từ phân bố bẫy sâu xảy với nhiều vật liệu vô định hình kết tinh chẳng hạn ZnIn2 S4 , polistilen, ZnSiO4 : M n, ZnS, đioxit silíc thạch anh.Tái hợp mật độ trạng thái đề cập Fowler Randall Wilkins, bàn LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com tính lân quang TL Hornyak đồng nghiệp bàn đặc trưng đường tắt lân quang TL GC giả thuyết Gaussian hay phân bố bẫy Theo tác giả sau ta xem xét phương trình tốc độ TL GC kết từ lọc lựa phân bố lượng Biểu thức chung cho tốc độ thay đổi điện tử tự vùng dẫn cho từ trước Ta quan tâm nồng độ bẫy lượng ta thay N (E) cho N (Et ) Hơn nữa, ta quan tâm giải thoát nhiệt điện tử bị bẫy tái hợp với bẫy lỗ trống, ta viết lại tích phân Ec EDp dE → ∞ dEt (được gọi điện tử bị bẫy, định nghĩa, tồn EDp Ec Chúng ta viết phương trình sau dnc = dt ∞ ∞ pn (Et )N (Et )f (Et )dEt − nc An N (Et )(1 − f (Et ))dEt − nc mAmn (23) Trong cách viết (22) ta giả thuyết tiết diện bắt không phụ thuộc vào lượng Quan tâm đến mật độ điện tử bị bẫy n(Et ) = f (Et )N (Et ) (24) Quan tâm sâu ta phân phần dEt phân bố N (Et ), phần nhỏ chứa n(Et )dEt điện tử thời điểm t Toàn số điện tử bị bẫy thời điểm t ∞ n= f (Et )N (Et )dEt (25) tồn bẫy có sẳn ∞ N (Et )dEt (26) f0 (Et )N (Et )dEt (27) N= thời điểm t = ∞ n0 = Quan sát t = 0, n0 = m0 Vì ta viết dn(Et ) df (Et ) dEt = N (Et ) dEt dt dt = −pn (Et )f (Et )N (Et )dEt + nc An [1 − f (Et )]N (Et )dEt (28) LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com từ ta thấy df (Et ) = −pn (Et )f (Et ) + nc An [1 − f (Et )] dt (29) Lấy tích phân phương trình (29) ta phụ thuộc vào thời gian hàm lấp đầy t f (Et ) = f0 (Et ) exp{−pn (Et )} + An exp{−pn (Et )} nc (t ) exp{pn (Et )}dt (30) Bằng cách đưa vào giả thuyết chuẩn cân bằng, tương ứng giả thuyết n(t ) hàm biến thiên chậm xem số Trong trường hợp phương trình (30) trở thành f (Et ) f0 (Et ) exp{−pn (Et )} + Bằng cách giả thuyết nc An nc A n [1 − exp{−pn (Et )}] pn (Et ) (31) pn (Et ) ta ước lược f (Et ) f0 (Et ) exp{−pn (Et )} (32) Tiến hành với giả thuyết chuẩn cân bằng, nhận phương trình tương tự phương trình bậc tổng quát hệ này, tức ∞ IT L = pn (Et )N (Et )f (Et )dEt mσmn (N − n)σn + mσmn (33) với N n định nghĩa phương trình (25) (26) Việc đưa vào tính gần tái bắt chậm (bậc nhất) đưa đến phương trình tương tự dạng Randall - Wilkins, ∞ IT L = N (Et )f0 (Et )s exp − Et kT   exp −    T s β exp{− Et }dθ dEt  kθ (34) T0 với β hệ số gia nhiệt Để tiến hành sâu ta phải đưa vào hàm phân bố rõ ràng N (Et ) Hornyak Chen đề cập đến phân bố bẫy nhau, dạng (34) dễ dàng trở thành   EB T   Et n0 s Et s exp{− }dθ dEt (35) IT L = exp − exp −   β ∆E kT kθ T0 EA với n0 nồng độ toàn phần điện tử bị bắt vào thời điểm t = 0, ∆E = EB − EA độ rộng phân bố Dùng chuổi tiện cận để tính tích phân theo nhiệt độ T exp − Et kθ dθ T exp − Et kT α=1 kT Et α (−1)α−1 α! (36) 10 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com phương trình (35) gần IT L n0 s ∆E EB exp − EA skT Et 2kT 6k T Et − exp{− } − + − ··· kT βEt kT Et Et2 dEt (37) skT 2kT 6k T 1− + − ··· = γ βE0 E0 E02 (38) sau dùng phép gần skT 2kT 6k T 1− + − ··· βEt Et Et2 phương trình (37) lấy tích phân cho IT L = với E0 = EA +EB EB n0 s kT exp −γ exp − ∆E γ kT − exp −γ exp − EA kT (39) lượng trung tâm phân bố Kết gần tốt ∆E nhỏ (≤ 0.1eV ) Chẳng hạn đường GC tính dùng (39) biểu diễn hình Có thể thấy độ rộng nồng độ, độ rộng đỉnh TL Đối với ∆E nhỏ dạng đỉnh chủ yếu đường bậc lượng E = 0.7eV Tuy nhiên, độ rộng mật độ tăng đỉnh trở nên rộng nhỏ nhận dạng đỉnh bậc hai, lưu ý phải cận thận việc phân biệt hai loại đỉnh Phương pháp để phân biệt phân bố đỉnh bậc hai nồng độ điện tử bị bẫy ban đầu n0 Các tác giả khác xử lí kiểu giống phân bố cách chia nhỏ phân bố thành 50 đến 100 khoảng nhỏ, để tính GC cho khoảng ta dùng phương trình chuẩn Randall - Wilkins thêm vào kết để đạt đường GC cần thiết Cách khảo sát gần thời gian phá huỷ nhanh dùng gần (39), khoảng rộng giá trị ∆E Các hàm phân bố khác N (Nt ) khó phân tích Với hàm có phương pháp tương tự gọi tổng nhân GC để đạt đường GC cần thiết Chẳng hạn dạng đường dùng cho phương pháp phương pháp Gaussian biểu diễn hình Ban đầu việc phân tích diễn đạt ta quan tâm trường hợp phân bố theo lượng bẫy lượng tâm tái hợp giả thuyết gián đoạn tiết diện bắt quan tâm giá trị đơn, σn (và σmn ) hai không phụ thuộc vào lượng Một phân bố theo lượng tâm tái hợp khơng cần thiết để trình bày lại phương trình tất đưa đến phân bố rộng lượng phát xạ, chẳng hạn độ rộng phát xạ TL đạt kết Trong ý nghĩa ta đề cập đến thơng số m phương trình tồn tâm tái hợp có sẳn theo trường hợp 11 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Hình 3: Các đĩnh đường TL tích phân đạt cách giả sử phân bố bẫy cho trường hợp E0 = 0.7eV, s = × 1012 s−1 , β = 10K/s, ∆E = 0.1, 0.5 0.01eV Các đĩnh chuẩn hoá cho cường độ chuẫn đĩnh ∆E = 0.01eV phương trình cịn lại Tuy nhiên, phân bố thiết diện tái hợp m(σmn ) (hay m(Amn )) đưa theo dạng mong muốn tâm với xác suất tái hợp lớn tái hợp phát xạ bậc nhất, phát xạ TL với phổ phát xạ tương ứng xuất nhiệt độ thấp phát xạ tương ứng với thiết diện nhỏ Ở đây, TL ghi thông qua phận phát xạ lộc lựa, đỉnh TL xuất nhiệt độ khác nhỏ không đáng kể, theo lọc dùng Phân bố theo thiết diện bẫy bẫy n(σn ) hay n(An ), nhiên tiến hành phân bố theo hệ số tần số n(s) Phân bố theo s tiến hành với số tác giả Rudlof làm tương tự dạng đường TL dùng phương pháp dùng phân bố Gaussian theo s Giả thuyết phân bố Γ theo s áp dụng điều trường hợp động học bậc giá trị đơn Et đạt phương trình động học trung gian Xem xét hàm phân bố theo tần số g(ln s) Hàm chuẩn hoá sau +∞ g(ln s)d(ln s) = hàm theo thời gian Tại thời điểm t = ta rõ giá −∞ trị g0 (ln S), giả thuyết hệ số gia nhiệt β số, thời điểm t ta viết, 12 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com giả thiết động học bậc ∞ n = n0   s g0 (ln s) exp −  β T exp{−   ds Et }dθ  s kθ (40) T0 từ ta có IT L = n0 exp{− Et } kT ∞   s g(ln s) exp −  β T exp{−   ds Et }dθ  s kθ (41) T0 Phương trình bậc động học trung gian viết b  − b−1 T Et Et s IT L = s n0 exp{− } 1 + (b − 1) exp{− }dθ kT β kθ T0 Hàm phân bố g0 (ln s) có đỉnh động học bậc giống đỉnh động học trung gian (a0 s) b−1 g0 (ln s) = exp{−a0 s} Γ( b−1 ) (42) với a0 = (b − 1)s nb−1 (43) Phương trình (42) hàm phân bố Γ theo ln s trở thành hàm đenta b = Hàm (42)thay đổi theo nhiệt độ suốt q trình TL đọc ra, quay lại dạng hàm Γ, thông số a thay cho thông số a0 a = a0 + β T exp{− Et }dθ kθ (44) T0 Chú ý phân bố hàm ln s rộng s Tuy nhiên Christodoulides, hàm Γ theo ln s hàm Γ theo s Phân bố theo s phải phát triển từ phân bố tương tự theo σn Tuy vậy, trình vật lý mà cho phân bố Γ tăng lên khơng biết Mặc dù bàn luận mục trước rằng, suốt trình ghi TL, hàm phân bố theo s chắn hàm Γ, giống lý giải phân bố theo Et Nếu độ cư trú trạng thái khả dụng thời điểm ban đầu chu kì nhiệt, khơng suốt nguồn nhiệt Tái bắt điện tử từ bẫy Et thấp đến bẫy Et cao xảy ra, với kết thay đổi động học hàm phân bố xảy suốt q trình nhiệt Nói cách khác, tương tác động học trở nên quan trọng - thời gian tương tác trạng thái ngồi phân bố, nhiên tái bắt yếu cho đường động học bậc - kết nhỏ thay đổi phân bố trình nhiệt không cần xét đến 13 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Kết luận Cùng với phương pháp khác để nghiên cứu tính chất vật rắn phổ TL cho thơng tin cần thiết vật liệu Đây coi chìa khố quan trọng để xác định tính chất, nghiên cứu vật rắn vật liệu Để dùng TL vật liệu xem xét phải có tính chất TL Cùng với phổ khác phổ PL hay đường cong GC cho ta nhìn chi tiết vật liệu mà nghiên cứu Do thời gian nghiên cứu ngắn nên tiểu luận khơng tránh số sai sót xin chân thành cảm ơn quý thầy cô bạn đọc để tiểu luận hoàn thiện Xin chân thành cảm ơn TS Nguyễn Mạnh Sơn, người trực tiếp hướng dẫn học phần Xin chân thành cảm ơn học viên Bùi Tiến Đạt có nhiều đống góp giúp cho tơi hồn thành viết Huế, tháng 10 năm 2007 Học Viên: Thái Ngọc Ánh Chuyên ngành: Quang học Tài liệu [1] Đặng Mộng Lân, Ngô Quốc Quỳnh, " Từ điển Vật lý Anh - Việt", Nhà Xuất khoa học kỹ thuật, Hà Nội, 1976 [2] Reuven Chen, Stephen W S McKeever, "Theory of Thermoluminescence and Related Phenomend" 14 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com Hình 4: Sự so sánh hình dạng đường GC đạt từ dạng bạc nhất, phân bố độ sâu bẫy (a) phân bố độ sâu bẫy Gaussian (b) Các phân bố dùng để biểu diễn (1); thay đổi độ sâu bẫy Et (T ) theo nhiệt độ thông qua đĩnh GC 15 LUAN VAN CHAT LUONG download : add luanvanchat@agmail.com ...CÁC LÝ THUYẾT HIỆN ĐẠI VỀ NHIỆT PHÁT QUANG Thái Ngọc Ánh ∗ Mục lục Mở đầu 2 Các bẫy trạng thái tái hợp Tương tác động học 4 Phân bố bẫy liên tục Kết luận ∗ 14 Cao học Vật lý - Đại học... tiết lý thuyết bẫy trạng thái tái hợp, tương tác động học, phân bố bẫy liên tục Mở đầu Nhiệt phát quang (TL) phát xạ từ chất cách điện bán dẫn vật liệu nung nóng sau chiếu xạ nhiệt độ thấp (nhiệt. .. ngành Quang - Quang phổ để tiến hành thực nghiện Lý thuyết TL phong phú đa dạng ngày phát triển giới Việc ứng dụng TL vào q trình nói hiệu xác Để hiểu mơn học tơi nghiên cứu phần "Các lý thuyết đại